Дробный квантовый эффект Холла - Fractional quantum Hall effect

В дробный квантовый эффект Холла (FQHE) - физическое явление, в котором Проводимость зала двумерных электронов показывает точно квантованные плато при дробных значениях ${\displaystyle e^{2}/h}$. Это свойство коллективного состояния, в котором электроны связывают линии магнитного потока, создавая новые квазичастицы, и возбуждения есть дробный элементарный заряд а также, возможно, дробная статистика. 1998 год Нобелевская премия по физике был присужден Роберт Лафлин, Хорст Штёрмер, и Даниэль Цуй «За открытие новой формы квантовой жидкости с дробно заряженными возбуждениями»^[1][2] Однако объяснение Лафлина было феноменологическим предположением.^{[нужна цитата ]} и относится только к пломбам ${\displaystyle \nu =1/m}$ куда ${\displaystyle m}$ нечетное целое число. Микроскопическое происхождение FQHE - основная тема исследований в физике конденсированного состояния.

Вступление

Нерешенная проблема в физике: Каким механизмом объясняется существование ν= 5/2 состояние в дробном квантовом эффекте Холла? (больше нерешенных задач по физике)

Дробный квантовый эффект Холла (ДКЭХ) - это коллективное поведение в двумерной системе электронов. В частности, магнитные поля электронный газ конденсируется в замечательное жидкое состояние, которое является очень хрупким, требующим высококачественного материала с низкой перевозчик концентрация и чрезвычайно низкие температуры. Как в целочисленном квантовый эффект холла, сопротивление Холла претерпевает определенные квантовые холловские переходы чтобы сформировать серию плато. Каждому конкретному значению магнитного поля соответствует коэффициент заполнения (отношение электронов к кванты магнитного потока )

${\displaystyle \nu =p/q,\ }$

где p и q - целые числа без общих множителей. Здесь q оказывается нечетным числом за исключением двух факторов заполнения 5/2 и 7/2. Основная серия таких дробей

${\displaystyle {1 \over 3},{2 \over 5},{3 \over 7},{\mbox{etc.,}}}$

и

${\displaystyle {2 \over 3},{3 \over 5},{4 \over 7},{\mbox{etc.}}}$

В теории FQHE было несколько важных шагов.

• Состояния Лафлина и частично заряженные квазичастицы: эта теория, предложенная Лафлин, основан на точных пробных волновых функциях для основное состояние на долю ${\displaystyle 1/q}$ а также его квазичастичные и квазидышечные возбуждения. Возбуждения имеют дробный заряд величины ${\displaystyle e^{*}={e \over q}}$.
• Дробная статистика обмена квазичастицы: Предположили Бертран Гальперин и Даниэль Аровас, Дж. Р. Шриффер, и Франк Вильчек продемонстрировали, что дробно-заряженные квазичастичные возбуждения лафлинских состояний имеют вид анйоны с дробным статистическим углом ${\displaystyle \theta ={\pi \over q}}$; волновая функция приобретает фазовый множитель ${\displaystyle e^{i\theta }}$ (вместе с фазовым множителем Ааронова-Бома), когда идентичные квазичастицы меняются местами против часовой стрелки. Недавний эксперимент, кажется, ясно продемонстрировал этот эффект.^[3]
• Иерархия состояний: эта теория была предложена Дунканом Холдейном и дополнительно разъяснена Гальперином для объяснения наблюдаемых фракций заполнения, не возникающих в состояниях Лафлина » ${\displaystyle \nu =1/q}$. Начиная с состояний Лафлина, новые состояния с различными заполнениями могут быть сформированы путем конденсации квазичастиц в их собственные состояния Лафлина. Новые состояния и их заполнение ограничиваются дробной статистикой квазичастиц, производящей, например, ${\displaystyle \nu =2/5}$ и ${\displaystyle 2/7}$ государства из Лафлина ${\displaystyle \nu =1/3}$ государственный. Подобным образом построение другого набора новых состояний путем уплотнения квазичастиц первого набора новых состояний и т. Д. Дает иерархию состояний, охватывающую все фракции заполнения нечетного знаменателя. Эта идея была подтверждена количественно,^[4] и выводит наблюдаемые фракции в естественном порядке. Первоначальная плазменная модель Лафлина была расширена до состояний иерархии Макдональдом и другими.^[5] Используя методы, представленные Муром и Ридом,^[6] на основе конформная теория поля явные волновые функции могут быть построены для всех состояний иерархии.^[7]
• Композитные фермионы: эта теория была предложена Джайн, и дополнительно расширен Гальперин, Ли и Рид. Основная идея этой теории состоит в том, что в результате отталкивающих взаимодействий два (или, в общем, четное число) вихрей захватываются каждым электроном, образуя целочисленные квазичастицы, называемые составными фермионами. Под дробными состояниями электронов понимается целое число QHE составных фермионов. Например, это заставляет электроны при факторах заполнения 1/3, 2/5, 3/7 и т. Д. Вести себя так же, как при факторах заполнения 1, 2, 3 и т. Д. Наблюдались составные фермионы, и теория проверено экспериментально и компьютерными расчетами. Составные фермионы действительны даже за пределами дробного квантового эффекта Холла; например, фактор заполнения 1/2 соответствует нулевому магнитному полю для составных фермионов, что приводит к их фермиевскому морю.

FQHE был экспериментально обнаружен в 1982 г. Даниэль Цуй и Хорст Штёрмер, в экспериментах на арсенид галлия гетероструктуры разработан Артур Госсард. Цуй, Стёрмер и Лафлин были удостоены Нобелевской премии 1998 года за свою работу.

Дробно заряженные квазичастицы не являются ни бозоны ни фермионы и выставить анонимный статистика. Дробный квантовый эффект Холла продолжает влиять на теории о топологический порядок. Определенные фракционные квантовые фазы Холла обладают правильными свойствами для построения топологический квантовый компьютер.

Свидетельства о дробно-заряженных квазичастицах

Эксперименты сообщили о результатах, которые, в частности, подтверждают понимание того, что в электронном газе в условиях FQHE есть квазичастицы с дробным зарядом.

В 1995 году дробный заряд квазичастиц Лафлина был измерен непосредственно в квантовом электрометре с антиточками на Университет Стоуни-Брук, Нью-Йорк.^[8] В 1997 г. две группы физиков Институт науки Вейцмана в Реховот, Израиль, а на Commissariat à l'énergie atomique лаборатория рядом Париж,^[9] обнаружил такие квазичастицы, несущие электрический ток, измеряя квантовую дробовой шум^[10][11]Оба эти эксперимента подтверждены достоверно.

Более свежий эксперимент,^[12] который измеряет заряд квазичастиц чрезвычайно непосредственно, безупречно.

Влияние дробного квантового эффекта Холла

Эффект FQH показывает пределы возможностей Ландау. нарушение симметрии теория. Раньше долгое время считалось, что теория нарушения симметрии может объяснить все важные концепции и существенные свойства всех форм материи. Согласно этой точке зрения, единственное, что нужно сделать, - это применить нарушение симметрии теория ко всем видам фаз и фазовых переходов.^[13]С этой точки зрения мы можем понять важность FQHE, открытого Цуй, Штормером и Госсардом.

Существование жидкостей FQH указывает на то, что существует совершенно новый мир за пределами парадигмы нарушение симметрии, ждем своего исследования. Эффект FQH открыл новую главу в физике конденсированного состояния. Различные состояния FQH имеют одинаковую симметрию и не могут быть описаны теорией нарушения симметрии. дробный заряд, дробная статистика, неабелева статистика,хиральный крайние состояния и т. д. демонстрируют мощь и очарование появление в системах многих тел. Таким образом, состояния FQH представляют новые состояния материи, которые содержат совершенно новый вид порядка -топологический порядок Например, свойства, которые когда-то считались изотропными для всех материалов, могут быть анизотропными в 2D-плоскостях. Новый тип порядков, представленных состояниями FQH, значительно обогащает наше понимание квантовых фаз и квантовые фазовые переходы.^[14][15]

Смотрите также

• Зонд холла
• Волновая функция Лафлина
• Макроскопические квантовые явления
• Квантовый аномальный эффект Холла
• Квантовый эффект Холла
• Квантовый спиновый эффект Холла
• Топологический порядок

Примечания

1. "Нобелевская премия по физике 1998 г.". www.nobelprize.org. Получено 2018-03-28.
2. Шварцшильд, Бертрам (1998). «Нобелевская премия по физике присуждена Цуй, Штормеру и Лафлину за дробный квантовый эффект Холла». Физика сегодня. 51 (12): 17–19. Bibcode:1998ФТ .... 51л..17С. Дои:10.1063/1.882480. Архивировано из оригинал 15 апреля 2013 г.. Получено 20 апреля 2012.
3. Ан, Санхун; Jiang, P .; Choi, H .; Канг, В .; Саймон, С. Х .; Pfeiffer, L.N .; West, K. W .; Болдуин, К. У. (2011). «Сплетение абелевых и неабелевых анионов в дробном квантовом эффекте Холла». arXiv:1112.3400 [cond-mat.mes-hall ].
4. Грейтер, М. (1994). «Микроскопическая формулировка иерархии квантованных холловских состояний». Письма по физике B. 336 (1): 48–53. arXiv:cond-mat / 9311062. Bibcode:1994ФЛБ..336 ... 48Г. Дои:10.1016/0370-2693(94)00957-0. S2CID  119433766.
5. MacDonald, A.H .; Aers, G.C .; Дхарма-вардана, M.W.C. (1985). «Иерархия плазмы для дробных квантовых холловских состояний». Физический обзор B. 31 (8): 5529–5532. Bibcode:1985ПхРвБ..31.5529М. Дои:10.1103 / PhysRevB.31.5529. PMID  9936538.
6. Moore, G .; Читайте, Н. (1990). «Неабелионы в дробном квантовом эффекте Холла». Nucl. Phys. B360 (2): 362. Bibcode:1991НуФБ.360..362М. Дои:10.1016 / 0550-3213 (91) 90407-О.
7. Hansson, T.H .; Hermanns, M .; Саймон, S.H .; Виферс, С.Ф. (2017). «Квантовая физика Холла: иерархии и методы конформной теории поля». Ред. Мод. Phys. 89 (2): 025005. arXiv:1601.01697. Bibcode:2017RvMP ... 89b5005H. Дои:10.1103 / RevModPhys.89.025005. S2CID  118614055.
8. Goldman, V.J .; Су, Б. (1995). «Резонансное туннелирование в режиме квантового холла: измерение дробного заряда». Наука. 267 (5200): 1010–2. Bibcode:1995Научный ... 267.1010G. Дои:10.1126 / science.267.5200.1010. PMID  17811442. S2CID  45371551. Сложить резюме – Университет Стони Брук, лаборатория квантового транспорта (2003).
9. Л. Саминадаяр, Д. К. Глаттли, Ю. Джин и Б. Этьен (1997). «Наблюдение квазичастицы Лафлина с дробным зарядом e / 3». Письма с физическими проверками. 79 (13): 2526–2529. arXiv:cond-mat / 9706307. Bibcode:1997ПхРвЛ..79.2526С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.79.2526. S2CID  119425609.
10. «Обнаружены дробные носители заряда». Мир физики. 24 октября 1997 г.. Получено 2010-02-08.
11. Р. де-Пиччиотто; М. Резников; М. Хейблум; В. Уманский; Г. Бунин; Д. Махалу (1997). «Прямое наблюдение дробного заряда». Природа. 389 (6647): 162. arXiv:cond-mat / 9707289. Bibcode:1997Натура.389..162D. Дои:10.1038/38241. S2CID  4310360.
12. Дж. Мартин; С. Илани; Б. Верден; J. Smet; В. Уманский; Д. Махалу; Д. Шу; G. Abstreiter; А. Якоби (2004). «Локализация частично заряженных квазичастиц». Наука. 305 (5686): 980–3. Bibcode:2004Наука ... 305..980М. Дои:10.1126 / science.1099950. PMID  15310895. S2CID  2859577.
13. Рычков VS, Borlenghi S, Jaffres H, Fert A, Waintal X (август 2009 г.). «Спиновый момент и волнистость в магнитных мультислоях: мост между теорией Вале-Ферта и квантовыми подходами». Phys. Rev. Lett. 103 (6): 066602. arXiv:0902.4360. Bibcode:2009PhRvL.103f6602R. Дои:10.1103 / PhysRevLett.103.066602. PMID  19792592. S2CID  209013.
14. Callaway DJE (Апрель 1991 г.). «Случайные матрицы, дробная статистика и квантовый эффект Холла». Phys. Ред. B. 43 (10): 8641–8643. Bibcode:1991ПхРвБ..43.8641С. Дои:10.1103 / PhysRevB.43.8641. PMID  9996505.
15. Селби, Н. С .; Crawford, M .; Tracy, L .; Reno, J. L .; Пан, W. (2014-09-01). «Двухосное вращение на месте при низких температурах в сильных магнитных полях». Обзор научных инструментов. 85 (9): 095116. Bibcode:2014RScI ... 85i5116S. Дои:10.1063/1.4896100. ISSN  0034-6748. PMID  25273781.

Рекомендации

• D.C. Tsui; Х.Л. Стормер; А.К. Госсард (1982). «Двумерный магнитотранспорт в экстремальном квантовом пределе». Письма с физическими проверками. 48 (22): 1559. Bibcode:1982ПхРвЛ..48.1559Т. Дои:10.1103 / PhysRevLett.48.1559.
• Х.Л. Штормер (1999). «Нобелевская лекция: дробный квантовый эффект Холла». Обзоры современной физики. 71 (4): 875–889. Bibcode:1999РвМП ... 71..875С. Дои:10.1103 / RevModPhys.71.875.
• Р. Б. Лафлин (1983). «Аномальный квантовый эффект Холла: несжимаемая квантовая жидкость с фракционно заряженными возбуждениями». Письма с физическими проверками. 50 (18): 1395–1398. Bibcode:1983ПхРвЛ..50.1395Л. Дои:10.1103 / PhysRevLett.50.1395.

внешняя ссылка