Эйгенспинор - Eigenspinor - Wikipedia

В квантовая механика, Eigenspinors считаются базисные векторы представляющий общее состояние спина частицы. Строго говоря, это вовсе не векторы, а на самом деле спиноры. Для одиночной частицы со спином 1/2 их можно определить как собственные векторы из Матрицы Паули.

Общие эйгенспиноры

В квантовой механике вращение частицы или совокупности частиц квантованный. В частности, все частицы имеют полуцелое или целое число спина. В самом общем случае собственные спины для системы могут быть довольно сложными. Если у вас есть коллекция Число Авогадро частиц, каждая из которых имеет два (или более) возможных состояния спина, записать полный набор собственных спинов было бы практически невозможно. Однако собственные спины очень полезны при работе со спинами очень небольшого числа частиц.

Частица со спином 1/2

Самый простой и наиболее яркий пример собственных спинов - частицы со спином 1/2. Спин частицы состоит из трех компонентов, соответствующих трем компонентам. пространственный размеры: ${\displaystyle S_{x}}$, ${\displaystyle S_{y}}$, и ${\displaystyle S_{z}}$. Для частицы со спином 1/2 возможны только два собственные состояния вращения: вращение вверх и вращение вниз. Вращение обозначается как матрица столбцов:${\displaystyle \chi _{+}={\begin{bmatrix}1\\0\\\end{bmatrix}}}$и вращение вниз${\displaystyle \chi _{-}={\begin{bmatrix}0\\1\\\end{bmatrix}}}$.

Каждый компонент угловой момент таким образом, имеет два собственных спинора. По соглашению направление z выбрано так, чтобы ${\displaystyle \chi _{+}}$ и ${\displaystyle \chi _{-}}$ заявляет как его собственные спины. Собственные спины для двух других ортогональных направлений следуют из этого соглашения:

${\displaystyle S_{z}}$:

${\displaystyle \chi _{+}^{z}={\begin{bmatrix}1\\0\\\end{bmatrix}}}$

${\displaystyle \chi _{-}^{z}={\begin{bmatrix}0\\1\\\end{bmatrix}}}$

${\displaystyle S_{x}}$:

${\displaystyle \chi _{+}^{x}={1 \over {\sqrt {2}}}{\begin{bmatrix}1\\1\\\end{bmatrix}}}$

${\displaystyle \chi _{-}^{x}={1 \over {\sqrt {2}}}{\begin{bmatrix}1\\-1\\\end{bmatrix}}}$

${\displaystyle S_{y}}$:

${\displaystyle \chi _{+}^{y}={1 \over {\sqrt {2}}}{\begin{bmatrix}1\\i\\\end{bmatrix}}}$

${\displaystyle \chi _{-}^{y}={1 \over {\sqrt {2}}}{\begin{bmatrix}1\\-i\\\end{bmatrix}}}$

Сферические координаты (р, θ, φ): радиальное расстояние р, полярный угол θ (тета ) и азимутальный угол φ (фи ).

Все эти результаты являются лишь частными случаями собственных спиноров для направления, заданного формулой θ и φ в сферических координатах - эти собственные спины:

${\displaystyle \chi _{+}={\begin{bmatrix}\cos(\theta /2)\\e^{i\varphi }\sin(\theta /2)\\\end{bmatrix}}}$

${\displaystyle \chi _{-}={\begin{bmatrix}-e^{-i\varphi }\sin(\theta /2)\\\cos(\theta /2)\\\end{bmatrix}}}$

Пример использования

Предположим, что есть частица со спином 1/2 в состоянии ${\displaystyle \chi ={1 \over {\sqrt {5}}}{\begin{bmatrix}1\\2\\\end{bmatrix}}}$. Чтобы определить вероятность нахождения частицы в состоянии со спином вверх, мы просто умножаем состояние частицы на сопряженную матрицу собственных спинов, представляющую спин вверх, и возводим результат в квадрат. Таким образом, собственный спинор позволяет нам отбирать часть состояния частицы, которая находится в том же направлении, что и собственный спинор. Сначала умножаем:

${\displaystyle c_{+}={\begin{bmatrix}1\ 0\\\end{bmatrix}}*\chi ={1 \over {\sqrt {5}}}}$.

Теперь мы просто возводим это значение в квадрат, чтобы получить вероятность нахождения частицы в состоянии со спином вверх:

${\displaystyle P_{+}={1 \over 5}}$

Характеристики

Каждый набор собственных спиноров образует полный, ортонормированный основание. Это означает, что любое состояние можно записать как линейная комбинация из основа спиноры.

Собственные спины являются собственными векторами матриц Паули в случае одиночной частицы со спином 1/2.

Смотрите также

• Вращение
• Спинор
• Собственный вектор
• Матрицы Паули

Рекомендации

• Гриффитс, Дэвид Дж. (2005) Введение в квантовую механику (2-е изд.). Река Аппер Сэдл, штат Нью-Джерси: Pearson Prentice Hall. ISBN  0-13-111892-7.
• де ла Пенья, Луис (2006). Introducción a la mecánica cuántica (3 edición). México DF: Fondo de Cultura Económica. ISBN  968-16-7856-7.