Вращательное броуновское движение (астрономия) - Rotational Brownian motion (astronomy)

В астрономии вращательное броуновское движение это случайная прогулка в ориентации двойная звезда плоскости орбиты, вызванной гравитационными возмущениями от проходящих звезд.

Теория

Рассмотрим двоичную систему, состоящую из двух массивных объектов (звезд, черных дыр и т. Д.), Заключенную в звездная система содержащий большое количество звезд. Позволять ${\displaystyle M_{1}}$ и ${\displaystyle M_{2}}$ - массы двух компонентов двойной, общая масса которых равна ${\displaystyle M_{12}=M_{1}+M_{2}}$. Полевая звезда, которая приближается к двойной системе с прицельный параметр ${\displaystyle p}$ и скорость ${\displaystyle V}$ проходит расстояние ${\displaystyle r_{p}}$ из двоичного файла, где

${\displaystyle p^{2}=r_{p}^{2}\left(1+2GM_{12}/V^{2}r_{p}\right)\approx 2GM_{12}r_{p}/V^{2};}$

последнее выражение справедливо в том пределе, что гравитационная фокусировка доминирует в частоте встреч. Скорость встреч со звездами, которые сильно взаимодействуют с двойной системой, т. Е. Удовлетворяют ${\displaystyle r_{p}<a}$, примерно ${\displaystyle n\pi p^{2}\sigma =2\pi GM_{12}na/\sigma }$ куда ${\displaystyle n}$ и ${\displaystyle \sigma }$ - числовая плотность и дисперсия скоростей звезд поля и ${\displaystyle a}$ это большая полуось двоичного файла.

По мере прохождения вблизи двойной звезды полевая звезда испытывает изменение скорости на порядок

${\displaystyle \Delta V\approx V_{\rm {bin}}={\sqrt {GM_{12}/a}}}$,

куда ${\displaystyle V_{\rm {bin}}}$ - относительная скорость двух звезд в двойной системе. удельный угловой момент относительно двоичного, ${\displaystyle l}$, тогда Δл ≈ а V_{мусорное ведро}. Сохранение углового момента означает, что угловой момент двойной системы изменится на Δл_{мусорное ведро} ≈ - (м / мк₁₂) Δл куда м - масса полевой звезды, а μ₁₂ двоичный уменьшенная масса. Изменения величины л_{мусорное ведро} соответствуют изменениям эксцентриситета орбиты двойной через соотношение е = 1 - л_б²/GM₁₂μ₁₂а. Изменения в направлении л_{мусорное ведро} соответствуют изменениям ориентации двойной системы, приводящим к вращательной диффузии. Коэффициент вращательной диффузии равен

${\displaystyle \langle \Delta \xi ^{2}\rangle =\langle \Delta l_{\rm {bin}}^{2}\rangle /l_{\rm {bin}}^{2}\approx \left({m \over M_{12}}\right)^{2}\langle \Delta l^{2}\rangle /GM_{12}a\approx {m \over M_{12}}{G\rho a \over \sigma }}$

где ρ = мин - массовая плотность звезд поля.

Позволять F(θ,т) - вероятность того, что ось вращения двойной ориентирована под углом θ в момент времени т. Уравнение эволюции для F является ^[1]

${\displaystyle {\partial F \over \partial t}={1 \over \sin \theta }{\partial \over \partial \theta }\left(\sin \theta {\langle \Delta \xi ^{2}\rangle \over 4}{\partial F \over \partial \theta }\right).}$

Если <Δξ²>, а, ρ и σ постоянны во времени, это становится

${\displaystyle {\partial F \over \partial \tau }={1 \over 2}{\partial \over \partial \mu }\left[(1-\mu ^{2}){\partial F \over \partial \mu }\right]}$

где μ = cos θ, а τ - время в единицах времени релаксации. т_rel, куда

${\displaystyle t_{\rm {rel}}\approx {M_{12} \over m}{\sigma \over G\rho a}.}$

Решение этого уравнения утверждает, что математическое ожидание μ убывает со временем как

${\displaystyle {\overline {\mu }}={\overline {\mu }}_{0}e^{-\tau }.}$

Следовательно, т_rel - постоянная времени для ориентации двойной звезды, которая будет рандомизирована крутящими моментами от звезд поля.

Приложения

Вращательное броуновское движение впервые обсуждалось в контексте бинарных сверхмассивные черные дыры в центрах галактик.^[2] Возмущения от проходящих мимо звезд могут изменить плоскость орбиты такой двойной, что, в свою очередь, изменит направление оси вращения единственной черной дыры, которая образуется при слиянии двух.

Вращательное броуновское движение часто наблюдается в Моделирование N-тела из галактики содержащие бинарные черные дыры.^[3][4] Массивная двойная система опускается к центру галактики через динамическое трение где он взаимодействует с проходящими звездами. Те же гравитационные возмущения, которые вызывают случайное блуждание в ориентации двойной системы, также вызывают ее сжатие через гравитационная рогатка. Это можно показать^[2] что среднеквадратичное изменение ориентации двойной системы с момента ее образования до столкновения двух черных дыр составляет примерно

${\displaystyle \delta \theta \approx {\sqrt {20m/M_{12}}}.}$

В реальной галактике две черные дыры в конечном итоге объединятся из-за излучения гравитационные волны. Ось вращения объединенной дыры будет выровнена с осью момента количества движения орбиты существующей ранее двойной системы. Следовательно, такой механизм, как вращательное броуновское движение, влияющий на орбиты двойных черных дыр, также может влиять на распределение спинов черных дыр. Это может частично объяснить, почему оси вращения сверхмассивных черных дыр оказываются случайно выровненными относительно их родительских галактик.^[5]

Рекомендации

1. Дебай, П. (1929). Полярные молекулы. Дувр.
2. Мерритт, Д. (2002), Вращательное броуновское движение массивной двоичной системы., Астрофизический журнал, 568, 998-1003.
3. Лёкманн, У. и Баумгардт, Х. (2008), Отслеживание черных дыр промежуточных масс в Центре Галактики, Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества, 384, 323-330.
4. Мацубаяси, Т., Макино, Дж. И Эбисудзаки, Т. (2007), Эволюция IMBH в ядре галактики с массивной центральной черной дырой, Астрофизический журнал, 656, 879-896
5. Kinney, A. et al. (2000), Направление реактивных самолетов в Сейфертовских галактиках, Астрофизический журнал, 537, 152-177

внешняя ссылка

• Гравитационное рассеяние Обзорная статья о динамике встреч двойных и одиночных звезд.