SERF - SERF

О несвободном крестьянском крепостном см. Крепостное право.

А спиновый обмен без релаксации (SERF) магнитометр это тип магнитометр разработан в Университет Принстона в начале 2000-х гг. Магнитометры SERF измеряют магнитные поля с помощью лазеров для обнаружения взаимодействия между щелочной металл атомы в паре и магнитном поле.

Название техники происходит от того, что релаксация спинового обмена, механизм, который обычно искажает ориентацию атомные спины, избегается в этих магнитометрах. Это достигается за счет использования высокого (10¹⁴ см⁻³) плотность калий атомы и очень слабое магнитное поле. В этих условиях атомы обмениваются спином быстро по сравнению с частотой их магнитной прецессии, так что средний спин взаимодействует с полем и не разрушается декогеренцией.^[1]

SERF магнитометр достигает очень высокой чувствительности к магнитному полю, контролируя пар высокой плотности щелочной металл прецессия атомов в магнитном поле, близком к нулю.^[2] Чувствительность магнитометров SERF улучшена по сравнению с традиционными атомными магнитометрами за счет устранения основной причины декогеренции атомного спина, вызванной спин-обменные столкновения среди щелочной металл атомы. Магнитометры SERF являются одними из самых чувствительных датчики магнитного поля а в некоторых случаях превышают производительность КАЛЬМАР детекторы эквивалентного размера. Маленький 1 см³ объемная стеклянная ячейка, содержащая пары калия, составила 1 фТл /√Гц чувствительность и теоретически может стать еще более чувствительной при больших объемах.^[3]Это векторные магнитометры, способные одновременно измерять все три составляющие магнитного поля.^{[нужна цитата ]}

Спин-обменная релаксация

Спин-обменные коллизии сохранить полный угловой момент сталкивающейся пары атомов, но может сверхтонкий состояние атомов. Атомы в разных сверхтонких состояниях не прецессируют когерентно и тем самым ограничивают время жизни когерентности атомов. Однако декогеренцию из-за спин-обменных столкновений можно почти исключить, если спин-обменные столкновения происходят намного быстрее, чем частота прецессии атомов. В этом режиме быстрого спинового обмена все атомы в ансамбле быстро меняют сверхтонкие состояния, тратя одинаковое количество времени в каждом сверхтонком состоянии и заставляя спиновой ансамбль прецессировать медленнее, но оставаться когерентным. Так называемый режим SERF может быть достигнут при работе с достаточно высокой щелочной металл плотности (при более высокой температуре) и в достаточно слабом магнитном поле.^[4]

Атомы щелочного металла со сверхтонким состоянием, обозначенным прецессией цвета в присутствии магнитного поля, испытывают спин-обменное столкновение, которое сохраняет полный угловой момент, но изменяет сверхтонкое состояние, заставляя атомы прецессировать в противоположных направлениях и декогерировать.

Атомы щелочных металлов в режиме спин-обменной релаксации без релаксации (SERF) со сверхтонким состоянием, обозначенным прецессией цвета в присутствии магнитного поля, испытывают два быстро последовательных столкновения со спиновым обменом, которые сохраняют полный угловой момент, но изменяют сверхтонкое состояние, вызывая атомы прецессируют в противоположных направлениях лишь немного до того, как второе спин-обменное столкновение вернет атомы в исходное сверхтонкое состояние.

Скорость спин-обменной релаксации ${displaystyle R_{se}}$ для атомов с низкой поляризацией, испытывающих медленный спиновый обмен, можно выразить следующим образом:^[4]

${displaystyle R_{se}={frac {1}{2pi T_{se}}}left({frac {2I(2I-1)}{3(2I+1)^{2}}}ight)}$

куда ${displaystyle T_{se}}$ - время между спин-обменными столкновениями, ${displaystyle I}$ ядерный спин, ${displaystyle u }$ - частота магнитного резонанса, ${displaystyle gamma _{e}}$ это гиромагнитное отношение для электрона.

В пределе быстрого спинового обмена и малого магнитного поля скорость релаксации спинового обмена исчезает при достаточно малом магнитном поле:^[2]

${displaystyle R_{se}={frac {gamma _{e}^{2}B^{2}T_{se}}{2pi }}{frac {1}{2}}left(1-{frac {(2I+1)^{2}}{Q^{2}}}ight)}$

куда ${displaystyle Q}$ - константа "замедления", учитывающая разделение углового момента между электронным и ядерным спинами:^[5]

${displaystyle Q(I=3/2)=4left(2-{frac {4}{3+P^{2}}}ight)^{-1}}$

${displaystyle Q(I=5/2)=6left(3-{frac {48(1+P^{2})}{19+26P^{2}+3P^{4}}}ight)^{-1}}$

${displaystyle Q(I=7/2)=8left({frac {4(1+7P^{2}+7P^{4}+P^{6})}{11+35P^{2}+17P^{4}+P^{6}}}ight)^{-1}}$

куда ${displaystyle P}$ - средняя поляризация атомов. Атомы, претерпевающие быстрый спиновой обмен, прецессируют медленнее, когда они не полностью поляризованы, потому что они проводят часть времени в разных сверхтонких состояниях, прецессируя на разных частотах (или в противоположном направлении).

Скорость релаксации ${displaystyle R_{tot}=QDelta u }$ на что указывает ширина линии магнитного резонанса для атомов как функция магнитного поля. Эти линии представляют работу с парами калия при 160, 180 и 200 ° C (более высокая температура обеспечивает более высокую скорость релаксации) с использованием ячейки диаметром 2 см с буферным газом He 3 атм, 60 торр N₂ гасящий газ. Режим SERF отчетливо проявляется для достаточно слабых магнитных полей, когда спин-обменные столкновения происходят намного быстрее, чем прецессия спина.

Чувствительность

Чувствительность ${displaystyle delta B}$ атомных магнитометров ограничены числом атомов ${displaystyle N}$ и время их спиновой когерентности ${displaystyle T_{2}}$ в соответствии с

${displaystyle delta B={frac {1}{gamma }}{sqrt {frac {2R_{tot}Q}{F_{z}N}}}}$

куда ${displaystyle gamma }$ это гиромагнитное отношение атома и ${displaystyle F_{z}}$ - средняя поляризация полного атомного спина ${displaystyle F=I+S}$.^[6]

В отсутствие релаксации спинового обмена множество других механизмов релаксации вносят вклад в декогеренцию спина атомов:^[2]

${displaystyle R_{tot}=R_{D}+R_{sd,self}+R_{sd,mathrm {He} }+R_{sd,mathrm {N_{2}} }}$

куда ${displaystyle R_{D}}$ - скорость релаксации из-за столкновений со стенками ячейки и ${displaystyle R_{sd,X}}$ являются разрушение спина ставки на столкновения между щелочной металл атомы и столкновения между атомами щелочных металлов и любыми другими газами, которые могут присутствовать.

В оптимальной конфигурации плотность 10¹⁴ см⁻³ атомы калия в 1 см³ паровая ячейка с буферным газом гелий ~ 3 атм может достигать 10 ат Гц^−1/2 (10⁻¹⁷ Т Гц^−1/2) чувствительность со скоростью релаксации ${displaystyle R_{tot}}$ ≈ 1 Гц.^[2]

Типичная операция

Принцип работы атомного магнитометра, изображающий атомы щелочных металлов, поляризованные циркулярно поляризованным лучом накачки, прецессирующие в присутствии магнитного поля и обнаруживаемые оптическим вращением линейно поляризованного зондирующего луча.

Пары щелочного металла достаточной плотности получают простым нагреванием твердого щелочного металла внутри паровой камеры. Типичный атомный магнитометр SERF может использовать преимущества малошумящих диодных лазеров для поляризации и контроля прецессии спина. Свет накачки с круговой поляризацией, настроенный на ${displaystyle D_{1}}$ спектральная резонансная линия поляризует атомы. Ортогональный пробный луч обнаруживает прецессию, используя оптическое вращение линейно поляризованного света. В типичном магнитометре SERF спины просто наклоняются на очень маленький угол, потому что частота прецессии мала по сравнению со скоростями релаксации.

Преимущества и недостатки

Магнитометры SERF конкурируют с КАЛЬМАР магнитометры для использования в различных приложениях. Магнитометр SERF имеет следующие преимущества:

• Равная или лучшая чувствительность на единицу объема
• Безкриогенная работа
• Полностью оптические пределы измерений позволяют получать изображения и устраняют помехи

Возможные недостатки:

• Может работать только около нулевого поля
• Паровая ячейка датчика должна быть нагрета

Приложения

Приложения, использующие высокую чувствительность магнитометров SERF, потенциально включают:

• Высокая производительность магнитоэнцефалографическая визуализация^[7]
• Измерение намагниченности образцов, особенно образцов горных пород

История

Макет компонентов SERF.

Магнитометр SERF был разработан Майкл В. Ромалис в Университет Принстона в начале 2000-х гг.^[2] Физика, лежащая в основе подавления релаксации спинового обмена, была разработана десятилетиями ранее Уильям Хэппер^[4] но приложение к измерению магнитного поля в то время не изучалось. Название «SERF» было частично мотивировано его отношением к детекторам SQUID в морской метафоре.

Рекомендации

1. Allred JC, Lyman RN, Kornack TW, Romalis MV (2002). «Высокочувствительный атомный магнитометр, не подверженный спин-обменной релаксации». Phys Rev Lett. 89 (13): 130801. Bibcode:2002ПхРвЛ..89м0801А. Дои:10.1103 / PhysRevLett.89.130801. PMID  12225013.
2. Allred, J.C .; Lyman, R. N .; Kornack, T. W .; Ромалис, М. В. (2002). «Высокочувствительный атомный магнитометр, не подверженный спин-обменной релаксации». Phys Rev Lett. 89 (13): 130801. Bibcode:2002ПхРвЛ..89м0801А. Дои:10.1103 / PhysRevLett.89.130801. PMID  12225013.
3. Коминис, И. К .; Kornack, T. W .; Allred, J.C .; Ромалис, М. В. (10 апреля 2003 г.). «Субфемтотесла многоканальный атомный магнитометр». Природа. 422 (6932): 596–599. Bibcode:2003Натура.422..596K. Дои:10.1038 / природа01484. PMID  12686995. S2CID  4204465.
4. Хаппер, В. и Там, А. С. (1977). «Влияние быстрого спинового обмена на спектр магнитного резонанса паров щелочных металлов». Физический обзор A. 16 (5): 1877–1891. Bibcode:1977PhRvA..16.1877H. Дои:10.1103 / PhysRevA.16.1877.
5. Савуков, И. М., Ромалис, М. В. (2005). «Эффекты спин-обменных столкновений в парах щелочных металлов высокой плотности в слабых магнитных полях». Физический обзор A. 71 (2): 023405. Bibcode:2005PhRvA..71b3405S. Дои:10.1103 / PhysRevA.71.023405.
6. И. М. Савуков; С. Дж. Зельцер; М. В. Ромалис и К. Л. Зауэр (2005). «Настраиваемый атомный магнитометр для обнаружения радиочастотных магнитных полей». Письма с физическими проверками. 95 (6): 063004. Bibcode:2005ПхРвЛ..95ф3004С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.95.063004. PMID  16090946.
7. Х. Ся; А. Бен-Амар Баранга; Д. Хоффман и М. В. Ромалис (2006). «Магнитоэнцефалография с атомным магнитометром». Письма по прикладной физике. 89 (21): 211104. Bibcode:2006АпФЛ..89у1104Х. Дои:10.1063/1.2392722.

внешняя ссылка

• Фотографии магнитометра SERF от группы Romalis в Принстонском университете.
• Магнитометр без релаксации спинового обмена (SERF)