Реометрия капиллярного разрыва - Capillary breakup rheometry - Wikipedia

Реометрия капиллярного разрыва представляет собой экспериментальный метод, используемый для оценки реологического отклика на растяжение жидкостей с низкой вязкостью. В отличие от большинства сдвиговых и продольных реометры, этот метод не включает активное растяжение или измерение напряжения или деформации, а использует только поверхностное натяжение для создания одноосного объемный поток. Следовательно, хотя общепринято использовать название «реометр», методы разрушения капилляров лучше рассматривать как индексаторы.

Реометрия разрушения капилляров основана на наблюдении динамики разрушения тонкого жидкая нить, регулируется взаимодействием капиллярных, вязких, инерционных и упругих сил. Поскольку в этих экспериментах не применяется внешнее воздействие, поток жидкости может пространственно перестраиваться и выбирать свои собственные временные масштабы. Количественные наблюдения о скорости деформации вместе с очевидным вязкость при растяжении и время разрушения жидкости можно оценить по эволюции минимального диаметра нити. Более того, теоретические соображения, основанные на балансе сил, действующих в жидкой нити, позволяют получить такую ​​информацию, как степень неньютоновский поведение и время релаксации. Информация, полученная в экспериментах по разрыву капилляров, является очень эффективным инструментом для количественной оценки эвристических понятий, таких как «тягучесть» или «липкость», которые обычно используются в качестве показателей производительности в нескольких промышленных операциях.

В настоящее время уникальным коммерчески доступным устройством, основанным на технике разрыва капилляров, является КАБЕР.

Теоретическая основа

Реометрия капиллярного разрыва и ее недавнее развитие основаны на оригинальных экспериментальных и теоретических работах Шюммера, Тебеля и Энтова с сотрудниками. Тем не менее, эта техника зародилась в конце 19 века в новаторских работах Плато Джозеф и Лорд Рэйли. Их работа повлекла за собой значительный прогресс в описании и понимании потоков, вызываемых поверхностным натяжением, и физики, лежащей в основе тенденции падающие струи жидкости самопроизвольно разбиваются на капли. Это явление известно как Неустойчивость Плато – Рэлея..

Одноосный поток растяжения, создаваемый внутри перемычки из-за капиллярной нестабильности

Линейный анализ устойчивости, введенный Плато и Рэлеем, может быть использован для определения длины волны, для которой возмущение на поверхности струи нестабильно. В этом случае градиент давления на свободной поверхности может вызвать «выдавливание» жидкости в самой тонкой области к набухшим выступам, создавая, таким образом, сильный одноосный поток растяжения в области сужения.

По мере того, как нестабильность растет и деформации становятся все больше, истончение определяется нелинейными эффектами. Теоретические соображения относительно движения жидкости показали, что поведение, приближающееся к сингулярности развала, может быть зафиксировано с помощью самоподобие. В зависимости от относительной интенсивности инерционных, упругих и вязких напряжений были установлены различные законы масштабирования, основанные на самоподобных соображениях, для описания тенденции профиля нити вблизи разрыва на протяжении всего времени.

Экспериментальные конфигурации

Экспериментальные конфигурации, используемые для исследования течений со свободной поверхностью. Слева направо: жидкий мостик, капание, струя

Истончение капилляров и разрушение сложных жидкостей можно изучать с использованием различных конфигураций. Исторически в экспериментах использовались в основном три типа конформации свободной поверхности: статически нестабильные жидкие мостики, капание из сопла под действием силы тяжести и непрерывные струи.^[1] Несмотря на то, что на начальную эволюцию капиллярной нестабильности влияет тип используемой конформации, каждая конфигурация улавливает одно и то же явление на последних стадиях, близких к разрушению, когда динамика утонения определяется исключительно свойствами жидкости.

Различные конфигурации лучше всего различить на основе Число Вебера, следовательно, от относительной величины между заданной скоростью и собственной капиллярной скоростью рассматриваемого материала, определяемой как соотношение между поверхностное натяжение и сдвиговая вязкость (${\displaystyle \gamma /\eta }$).^[2]В первой геометрии заданная скорость равна нулю (We = 0) после того, как неустойчивый жидкий мостик создается быстрым движением двух соосных цилиндрических пластин. Истончение капиллярного мостика определяется исключительно взаимодействием инерционных, вязких, упругих и капиллярных сил. Эта конфигурация используется в устройстве CaBER, и в настоящее время она является наиболее используемой геометрией, благодаря ее главному преимуществу, заключающемуся в том, что самая тонкая точка нити накала находится примерно в той же точке. В капающей конфигурации жидкость выходит из сопла очень быстро. низкая скорость (We <1), позволяющая формировать полусферическую каплю на кончике сопла. Когда капля становится достаточно тяжелой, гравитационные силы преодолевают поверхностное натяжение и образуется капиллярный мостик, соединяющий сопло и каплю. По мере падения капли жидкая нить становится все тоньше до такой степени, что сила тяжести становится неважной (низкая Номер облигации ), а разрыв происходит только за счет капиллярного действия. На этом этапе динамика утонения определяется балансом между капиллярностью и свойствами жидкости. Наконец, третья конфигурация представляет собой непрерывную струю, выходящую из сопла со скоростью, превышающей собственную скорость капилляра (We> 1). Когда жидкость покидает сопло, на струе естественным образом возникают капиллярные нестабильности, и сформированные волокна постепенно утончаются по мере того, как они конвектируются вниз по потоку с потоком, пока в конечном итоге струя не распадется на отдельные капли. Конфигурация на основе струйной обработки обычно менее воспроизводима по сравнению с двумя предыдущими из-за различных экспериментальных проблем, таких как точное управление синусоидальным возмущением.^[1]

Баланс сил и кажущаяся вязкость при растяжении

Временная эволюция самой тонкой области определяется балансом сил в филаменте жидкости.^[2] Упрощенный примерный баланс сил можно записать как

${\displaystyle \eta _{E}{\dot {\epsilon }}_{min}(t)\approx {\frac {\gamma }{D_{min}(t)/2}}-\left[\tau _{zz}-\tau _{rr}\right]}$

куда ${\displaystyle \gamma }$ это поверхностное натяжение жидкости, ${\displaystyle {\dot {\epsilon }}_{mid}}$ скорость деформации в середине нити, ${\displaystyle \eta _{E}}$ экстенсиональный вязкость, а член в квадратных скобках представляет неньютоновский вклад в общую разницу нормальных напряжений. Баланс напряжений показывает, что если пренебречь силой тяжести и инерцией, капиллярное давление ${\displaystyle \gamma /D_{min}}$ противодействует вязкому растяжимому вкладу ${\displaystyle 3\eta _{s}{\dot {\epsilon }}_{min}(t)}$ и за счет неньютоновского (упругого) вклада.

В зависимости от типа жидкости необходимо рассмотреть соответствующие конститутивные модели и извлечь соответствующие функции материала. Без учета природы испытуемой жидкости можно получить количественный параметр, кажущуюся вязкость при растяжении. ${\displaystyle \eta _{E,app}(t)}$ непосредственно из баланса сил, только между капиллярным давлением и вязкими напряжениями. В предположении начальной цилиндрической формы нити эволюция скорости деформации определяется как

${\displaystyle {\dot {\epsilon }}(t)=-{\frac {2}{D_{min}}}{\frac {dD_{min}}{dt}}}$

Таким образом, кажущаяся вязкость при растяжении определяется как

${\displaystyle \eta _{E,app}(t)={\frac {\gamma }{\frac {dD_{min}(t)}{dt}}}}$

Законы масштабирования

Временная эволюция диаметра средней точки нити, законы масштабирования и изображения с высоким разрешением экспериментов по разрушению капилляров для различных жидкостей. Слева: вязко-капиллярное истончение (силиконовое масло ) и эластокапиллярное истончение (PEO в водном растворе)

Поведение жидкости определяет относительную важность вязкого и упругого компонентов в сопротивлении капиллярному действию. Комбинируя баланс сил с различными базовыми моделями, было получено несколько аналитических решений для описания динамики утонения. Эти законы масштабирования могут использоваться для определения типа жидкости и определения свойств материала.

Закон масштабирования вязкокапиллярного истончения ньютоновских жидкостей

При отсутствии инерции (Число Онезорге больше 1) и гравитационные эффекты, динамика истончения Ньютоновская жидкость регулируются исключительно балансом между капиллярным давлением и вязкими напряжениями.^[3] Вязко-капиллярное истончение описывается решением подобия, полученным Папагеоргиу, временная эволюция диаметра средней точки может быть записана как:

${\displaystyle D_{min}(t)=0.1418{\frac {\gamma }{\eta _{s}}}(t_{b}-t)}$

Согласно закону масштабирования, линейное уменьшение диаметра волокна во времени и разрыв волокна в середине являются характерным отпечатком вязко-капиллярного разрушения. Линейная регрессия экспериментальных данных позволяет извлечь время до распада ${\displaystyle t_{b}}$ и капиллярная скорость.

Закон масштабирования для эластокапиллярного истончения упругих жидкостей

Для неньютоновских упругих жидкостей, таких как растворы полимеров, эластокапиллярный баланс управляет динамикой разрушения. Для моделирования упругого вклада использовались различные конститутивные модели (Oldroyd-B, ФЕНЕ-П, ...). Используя верхний конвективный Максвелл В конституционной модели процесс самоподобного утонения описывается аналитическим решением вида

${\displaystyle {\frac {D_{min}(t)}{D_{0}}}=\left({\frac {GD_{0}}{4\gamma }}\right)^{1/3}exp\left(t/3\lambda _{c}\right)}$

куда ${\displaystyle D_{0}}$ - начальный диаметр нити. Линейная регрессия экспериментальных данных позволяет извлечь ${\displaystyle G}$ модуль упругости полимера в растворе и ${\displaystyle \lambda _{c}}$ время релаксации. Закон масштабирования выражает экспоненциальное уменьшение диаметра нити во времени.

Различные формы закона скейлинга для вязкоупругих жидкостей показывают, что их поведение при разжижении очень отличается от поведения ньютоновских жидкостей. Даже присутствие небольшого количества гибких полимеров может значительно изменить динамику распада. Упругие напряжения, создаваемые присутствием полимеров, быстро увеличиваются по мере уменьшения диаметра волокна. Затем жидкая нить постепенно стабилизируется растущими напряжениями и принимает однородную цилиндрическую форму, в отличие от случая вязкокапиллярного утонения, когда минимальный диаметр локализован в середине нити.

Инструменты

КАБЕР

CaBER используется в исследовательской лаборатории

CaBER (расширенный реометр для разрыва капилляров) - единственный коммерчески доступный прибор, основанный на разрыве капилляров. Основываясь на экспериментальной работе Энтова, Базилевского и его сотрудников, CaBER был разработан МакКинли и его коллегами из Массачусетского технологического института в сотрудничестве с Cambridge Polymer Group в начале 2000-х годов. В настоящее время он производится компанией Thermo Scientific под коммерческим названием HAAKE CaBER 1.^[4]

В экспериментах с CaBER используется конфигурация жидкого мостика, и их можно рассматривать как количественную версию теста «большой и указательный пальцы». В экспериментах с CaBER небольшое количество образца помещается между двумя измерительными пластинами, образуя начальную цилиндрическую конфигурацию. Затем пластины быстро разделяются на короткое заданное расстояние: приложенная ступенчатая деформация создает жидкий мостик в форме «песочных часов». Образец с горловиной впоследствии истончается и в конечном итоге ломается под действием капиллярные силы.В процессе утонения, обусловленного поверхностным натяжением, изменение диаметра середины волокна (D_{середина}(t)) контролируется с помощью лазерного микрометра.

Необработанный вывод CaBER (D_{середина} зависимость от времени) показывают разные характерные формы в зависимости от тестируемой жидкости, и из нее можно извлечь как количественную, так и качественную информацию. Время до разрыва отношений - это наиболее прямая качественная информация, которую можно получить. Хотя этот параметр не представляет собой свойство самой жидкости, он, безусловно, полезен для количественной оценки технологичности сложных жидкостей. С точки зрения количественных параметров, реологические свойства, такие как вязкость сдвига и время релаксации, могут быть получены путем аппроксимации эволюции диаметра данные с соответствующими законы масштабирования. Вторая количественная информация, которую можно извлечь, - это кажущаяся вязкость при растяжении.^[5]

Несмотря на большой потенциал CaBER, этот метод также представляет ряд экспериментальных проблем, в основном связанных с восприимчивостью к испарению растворителя и созданием статически нестабильного моста из очень низковязко-эластичных жидкостей, для которых часто возникает жидкая нить. сломаться уже в фазе растяжки. Для решения этих проблем были представлены различные модификации коммерческого инструмента. Среди прочего: использование окружающих сред, отличных от воздуха, и метод медленного втягивания (SRM).^[6][7]

Другие техники

Воспроизвести медиа

Высокоскоростное видео экспериментов по разрыву капилляров, выполненных с использованием различных методов. Слева направо: тест CaBER на водно-глицериновом растворе, тесты DoS и ROJER на PEO в водных растворах

В последние годы был разработан ряд различных методов для определения характеристик жидкости с очень низкой вязкоупругостью, которая обычно не может быть проверена в устройствах CaBER.

• Жидкость Cambridge Trimaster a симметрично растягивается, образуя неустойчивый жидкий мостик.^[8] Этот инструмент похож на CaBER, но более высокая скорость растяжения 150 мм / с предотвращает разрушение образца на этапе растяжения в случае образца с низкой вязкоупругостью.
• ROJER (Реометр Rayleigh Ohnesorge Jetting Extensional Rheometer) - это реометр на основе струйной обработки,^[9] разработан на основе более ранних работ Шуммера и Тебеля, Кристанти и Уокера. Это устройство использует спонтанные капиллярные неустойчивости, возникающие в струе жидкости, исходящей из сопла, для оценки очень коротких времен релаксации. Пьезоэлектрический преобразователь используется для управления частотой и амплитудой наложенного возмущения.
• Метод DoS (капание на субстрат) позволяет охарактеризовать пространственный отклик множества сложных жидкостей, а также получить доступ к очень короткому времени релаксации, которое невозможно измерить в экспериментах с CaBER.^[10] В экспериментах DoS объем жидкости осаждается на подложке, так что между соплом и сидящей каплей образуется неустойчивый жидкий мостик.

Приложения

Существует множество процессов и приложений, которые включают потоки со свободной поверхностью и одноосное растяжение жидких нитей или струй. Использование реометрии разрыва капилляров для количественной оценки динамики отклика на растяжение обеспечивает эффективный инструмент для управления параметрами обработки, а также для разработки сложных жидкостей с необходимой технологичностью. Список соответствующих приложений и процессов включает:

• Струйная печать
• Распыление
• Раздача и дозирование сложных жидкостей
• Электропрядение
• PSA
• Спрей и покрытие штор
• Раздача удобрений

Смотрите также

• Обрыв жидкой нити
• Неустойчивость Плато – Рэлея.
• Реометр
• Вязкоупругие форсунки
• Капиллярное действие
• Капиллярный

Рекомендации

1. Эггерс, Йенс (1 июля 1997 г.). «Нелинейная динамика и разрушение течений со свободной поверхностью». Обзоры современной физики. 69 (3): 865–930. arXiv:chao-dyn / 9612025. Дои:10.1103 / RevModPhys.69.865.
2. Маккинли, Гарет Х. (2005). «Вязко-эластокапиллярное истончение и разрушение сложных жидкостей». British Soc. Реол.: 1–49.
3. McKinley, Gareth H .; Трипати, Анубхав (май 2000 г.). «Как извлечь ньютоновскую вязкость из измерений разрыва капилляров в реометре с нитью». Журнал реологии. 44 (3): 653–670. Дои:10.1122/1.551105.
4. "HAAKE CaBER 1 Расширяющий реометр разрыва капилляров". www.thermofisher.com. Получено 12 июн 2018.
5. Schümmer, P .; Тебель, К. (Январь 1983 г.). «Новый эластичный реометр для растворов полимеров». Журнал механики неньютоновской жидкости. 12 (3): 331–347. Дои:10.1016 / 0377-0257 (83) 85006-X.
6. Sousa, Patrícia C .; Вега, Эмилио Дж .; Соуза, Ренато Дж .; Монтанеро, Хосе М .; Алвес, Мануэль А. (19 ноября 2016 г.). «Измерение времен релаксации в протяженном потоке слабовязкоупругих полимерных растворов». Rheologica Acta. 56 (1): 11–20. Дои:10.1007 / s00397-016-0980-1. ЧВК  7175602. PMID  32355366.
7. Кампо-Деаньо, Лаура; Класен, Кристиан (декабрь 2010 г.). «Метод медленной ретракции (SRM) для определения сверхкоротких времен релаксации в экспериментах по реометрии растяжения капилляров». Журнал механики неньютоновской жидкости. 165 (23–24): 1688–1699. Дои:10.1016 / j.jnnfm.2010.09.007.
8. Tuladhar, T.R .; Mackley, M.R. (январь 2008 г.). «Реометрия растяжения нити и поведение при разрушении растворов полимеров с низкой вязкостью и струйных жидкостей». Журнал механики неньютоновской жидкости. 148 (1–3): 97–108. Дои:10.1016 / j.jnnfm.2007.04.015.
9. Кешаварц, Баванд; Шарма, Вивек; Houze, Eric C .; Кернер, Майкл Р .; Мур, Джон Р .; Коттс, Патрисия М .; Трелфалл-Холмс, Филип; Мак-Кинли, Гарет Х. (август 2015 г.). «Изучение влияния свойств удлинения на атомизацию слабовязкоупругих растворов с использованием реометрии растяжения струйной техники Рэлея Онезорге (ROJER)». Журнал механики неньютоновской жидкости. 222: 171–189. Дои:10.1016 / j.jnnfm.2014.11.004. HDL:1721.1/111130.
10. Динич, Елена; Чжан, Ирань; Хименес, Лейди Наллели; Шарма, Вивек (13 июля 2015 г.). «Время расширенной релаксации разбавленных водных растворов полимеров». Буквы макросов ACS. 4 (7): 804–808. Дои:10.1021 / acsmacrolett.5b00393.