Электронно-продольное акустическое фононное взаимодействие - Electron-longitudinal acoustic phonon interaction

Эта статья поднимает множество проблем. Пожалуйста помоги Улучши это или обсудите эти вопросы на страница обсуждения. (Узнайте, как и когда удалить эти сообщения-шаблоны)

Эта статья включает в себя список общих Рекомендации, но он остается в основном непроверенным, потому что ему не хватает соответствующих встроенные цитаты. Пожалуйста, помогите улучшать эта статья введение более точные цитаты. (Июнь 2009 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Эта статья нужны дополнительные цитаты для проверка. Пожалуйста помоги улучшить эту статью к добавление цитат в надежные источники. Материал, не полученный от источника, может быть оспорен и удален.
Найдите источники: «Электронно-продольное акустическое фононное взаимодействие» – Новости · газеты · книги · ученый · JSTOR (Июнь 2009 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Эта статья может быть слишком техническим для большинства читателей, чтобы понять. Пожалуйста помогите улучшить это к сделать понятным для неспециалистов, не снимая технических деталей. (Июль 2018 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Эта статья ведущий раздел не адекватно подвести итог ключевые моменты его содержания. Пожалуйста, подумайте о расширении интереса до предоставить доступный обзор обо всех важных аспектах статьи. (Июль 2018 г.)

(Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

В электрон-ЛА фононное взаимодействие это взаимодействие, которое может иметь место между электрон и продольный акустический (ЛА) фонон в таком материале, как полупроводник.

Оператор смещения ЛА-фонона

В уравнения движения атомов массы M, находящихся в периодической решетка является

{displaystyle M {frac {d ^ {2}} {dt ^ {2}}} u_ {n} = - k_ {0} (u_ {n-1} + u_ {n + 1} -2u_ {n}) }

,

куда ${displaystyle u_ {n}}$ это смещение пй атом из их равновесие позиции.

Определение смещения ${displaystyle u_ {ell}}$ из ${displaystyle ell}$ th атом пользователя ${displaystyle u_ {ell} = x_ {ell} -ell a}$ , куда ${displaystyle x_ {ell}}$ это координаты ${displaystyle ell}$ й атом и ${displaystyle a}$ это постоянная решетки,

смещение дается ${displaystyle u_ {l} = Ae ^ {i (qell a-omega t)}}$

Затем используя преобразование Фурье:

{displaystyle Q_ {q} = {frac {1} {sqrt {N}}} sum _ {ell} u_ {ell} e ^ {- iqaell}}

и

{displaystyle u_ {ell} = {frac {1} {sqrt {N}}} sum _ {q} Q_ {q} e ^ {iqaell}}

.

С ${displaystyle u_ {ell}}$ - оператор Эрмита,

{displaystyle u_ {ell} = {frac {1} {2 {sqrt {N}}}} sum _ {q} (Q_ {q} e ^ {iqaell} + Q_ {q} ^ {dagger} e ^ {- iqaell})}

Из определения оператор создания и уничтожения ${displaystyle a_ {q} ^ {dagger} = {frac {q} {sqrt {2Mhbar omega _ {q}}}} (Momega _ {q} Q _ {- q} -iP_ {q}) ,; a_ {q } = {frac {q} {sqrt {2Mhbar omega _ {q}}}} (Momega _ {q} Q _ {- q} + iP_ {q})}$

{displaystyle Q_ {q}}

записывается как

{displaystyle Q_ {q} = {sqrt {frac {hbar} {2Momega _ {q}}}} (a _ {- q} ^ {dagger} + a_ {q})}

потом ${displaystyle u_ {ell}}$ выражается как

{displaystyle u_ {ell} = sum _ {q} {sqrt {frac {hbar} {2MNomega _ {q}}}} (a_ {q} e ^ {iqaell} + a_ {q} ^ {dagger} e ^ { -iqaell})}

Следовательно, используя модель континуума, оператор смещения для 3-мерного случая

{displaystyle u (r) = sum _ {q} {sqrt {frac {hbar} {2MNomega _ {q}}}} e_ {q} [a_ {q} e ^ {iqcdot r} + a_ {q} ^ { кинжал} e ^ {- iqcdot r}]}

,

куда ${displaystyle e_ {q}}$ - единичный вектор вдоль направления смещения.

Гамильтониан взаимодействия

Электронно-продольный акустический фонон гамильтониан взаимодействия определяется как ${displaystyle H_ {ext {el}}}$

{displaystyle H_ {ext {el}} = D_ {ext {ac}} {frac {delta V} {V}} = D_ {ext {ac}}, div, u (r)}

,

куда ${displaystyle D_ {ext {ac}}}$ это деформация потенциал для рассеяния электронов на акустические фононы.^[1]

Вставка вектор смещения к результатам гамильтониана

{displaystyle H_ {ext {el}} = D_ {ext {ac}} sum _ {q} {sqrt {frac {hbar} {2MNomega _ {q}}}} (ie_ {q} cdot q) [a_ {q } e ^ {iqcdot r} -a_ {q} ^ {dagger} e ^ {- iqcdot r}]}

Вероятность рассеяния

Вероятность рассеяния электронов от ${displaystyle | kangle}$ к ${displaystyle | k'angle}$ государства

{displaystyle P (k, k ') = {frac {2pi} {hbar}} средний угол k', q '| H_ {ext {el}} | k, qangle mid ^ {2} дельта [varepsilon (k ') - varepsilon (k) mp hbar omega _ {q}]}

{displaystyle = {frac {2pi} {hbar}} left | D_ {ext {ac}} sum _ {q} {sqrt {frac {hbar} {2MNomega _ {q}}}} (ie_ {q} cdot q) {sqrt {n_ {q} + {frac {1} {2}} mp {frac {1} {2}}}}, {frac {1} {L ^ {3}}} int d ^ {3} r , u_ {k '} ^ {ast} (r) u_ {k} (r) e ^ {i (k-k'pm q) cdot r} ight | ^ {2} delta [varepsilon (k') - varepsilon (k) mp hbar omega _ {q}]}

Заменить интеграл по всему пространству с суммирование интеграций элементарной ячейки

{displaystyle P (k, k ') = {frac {2pi} {hbar}} left (D_ {ext {ac}} sum _ {q} {sqrt {frac {hbar} {2MNomega _ {q}}}} | q | {sqrt {n_ {q} + {frac {1} {2}} mp {frac {1} {2}}}}, I (k, k ') delta _ {k', kpm q} ight) ^ {2} дельта [varepsilon (k ') - varepsilon (k) mp hbar omega _ {q}],}

куда ${displaystyle I (k, k ') = Omega int _ {Omega} d ^ {3} r, u_ {k'} ^ {ast} (r) u_ {k} (r)}$ , ${displaystyle Omega}$ объем ячейка.

{displaystyle P (k, k ') = {egin {case} {frac {2pi} {hbar}} D_ {ext {ac}} ^ {2} {frac {hbar} {2MNomega _ {q}}} | q | ^ {2} n_ {q} & (k '= k + q; {ext {поглощение}}), {frac {2pi} {hbar}} D_ {ext {ac}} ^ {2} {frac { hbar} {2MNomega _ {q}}} | q | ^ {2} (n_ {q} +1) & (k '= kq; {ext {выброс}}). end {case}}}

Смотрите также

Примечания

^ Хамагути, Тихиро. Основы физики полупроводников (3-е изд.). Springer. п. 292. ISBN 978-3-319-88329-8.

Рекомендации

Хамагути, Тихиро. Основы физики полупроводников (3-е изд.). Springer. С. 265–363. ISBN 978-3-319-88329-8.
Yu, Peter Y .; Кардона, Мануэль (2005). Основы полупроводников (3-е изд.). Springer.