Окно ближнего инфракрасного диапазона в биологической ткани - Near-infrared window in biological tissue

В Окно ближнего инфракрасного (NIR) диапазона (также известное как оптическое окно или терапевтическое окно) определяет диапазон длины волн от 650 до 1350 нанометров (нм), где свет имеет максимальную глубину проникновения в ткань.^[1] В пределах окна ближнего ИК-диапазона рассеяние является наиболее доминирующим взаимодействием света с тканью, и поэтому распространяющийся свет быстро рассеивается. Поскольку рассеяние увеличивает расстояние, пройденное фотоны в тканях вероятность поглощения фотонов также увеличивается. Поскольку рассеяние слабо зависит от длины волны, окно ближнего ИК-диапазона в основном ограничивается поглощением света кровью на коротких волнах и водой на длинных волнах. Техника использования этого окна называется NIRS. Методы медицинской визуализации, такие как хирургия под контролем флуоресцентного изображения часто используют окно NIR для обнаружения глубоких структур.

Абсорбционные свойства тканевых компонентов

Поглощение коэффициент (${\displaystyle \mu _{a}}$) определяется как вероятность поглощения фотона тканью на единицу длины пути.^[2] Различные тканевые компоненты имеют разные ${\displaystyle \mu _{a}}$ значения. Более того, ${\displaystyle \mu _{a}}$ является функцией длины волны. Ниже обсуждаются абсорбционные свойства наиболее важных хромофоры в ткани. В молярный коэффициент экстинкции (${\displaystyle \varepsilon \,}$) - еще один параметр, который используется для описания поглощения фотонов тканью. Умножая ${\displaystyle \varepsilon \,}$ молярной концентрацией и ln (10) можно преобразовать ${\displaystyle \varepsilon \,}$ к ${\displaystyle \mu _{a}\,}$.

Рисунок 1: Коэффициенты молярной экстинкции HbO2 и Hb.^[3]

Кровь

Кровь состоит из двух разных типов гемоглобин: оксигемоглобин (${\displaystyle HbO_{2}}$) связан с кислородом, а дезоксигемоглобин (${\displaystyle Hb}$) не связан с кислородом. Эти два разных типа гемоглобина обладают разной абсорбцией. спектры которые обычно представлены в виде коэффициентов молярной экстинкции, как показано на рисунке 1. Молярный коэффициент экстинкции Hb имеет самый высокий пик поглощения при 420 нм и второй пик при 580 нм. Затем его спектр постепенно уменьшается по мере увеличения длины волны света. С другой стороны, ${\displaystyle HbO2}$ показывает самый высокий пик поглощения при 410 нм и два вторичных пика при 550 и 600 нм. Когда длина волны света превышает 600 нм, ${\displaystyle HbO_{2}}$ абсорбция затухает намного быстрее, чем абсорбция гемоглобина. Точки, где спектры молярного коэффициента экстинкции ${\displaystyle Hb}$ и ${\displaystyle HbO_{2}}$ пересечения называются изобестические точки.

Используя две разные длины волн, можно рассчитать концентрации оксигемоглобина (${\displaystyle C_{HbO2}}$) и дезоксигемоглобин (${\displaystyle C_{Hb}}$), как показано в следующих уравнениях:

${\displaystyle \mu _{a}(\lambda _{1})=\ln(10)\varepsilon _{HbO2}(\lambda _{1})C_{HbO2}+\ln(10)\varepsilon _{Hb}(\lambda _{1})C_{Hb}\,}$

${\displaystyle \mu _{a}(\lambda _{2})=\ln(10)\varepsilon _{HbO2}(\lambda _{2})C_{HbO2}+\ln(10)\varepsilon _{Hb}(\lambda _{2})C_{Hb}\,}$

Фигура 2: Спектр поглощения воды.^[4]

Здесь, ${\displaystyle \lambda _{1}}$ и ${\displaystyle \lambda _{2}}$ две длины волны; ${\displaystyle \varepsilon _{HbO2}}$ и ${\displaystyle \varepsilon _{Hb}}$ - молярные коэффициенты экстинкции ${\displaystyle HbO_{2}}$ и ${\displaystyle Hb}$, соответственно; ${\displaystyle C_{HbO2}}$ и ${\displaystyle C_{Hb}}$ молярные концентрации ${\displaystyle HbO_{2}}$ и ${\displaystyle Hb}$ в тканях соответственно.${\displaystyle SO_{2}}$) затем можно вычислить как

${\displaystyle SO_{2}={\frac {C_{HbO2}}{C_{Hb}+C_{HbO2}}}}$

Вода

Хотя вода почти прозрачна в диапазоне видимого света, она становится поглощающей в ближней инфракрасной области. Вода является важным компонентом, поскольку ее концентрация в тканях человека высока. Спектр поглощения воды в диапазоне от 250 до 1000 нм показан на рисунке 2. Хотя поглощение в этом спектральном диапазоне довольно низкое, оно все же способствует общему ослаблению в тканях.

Рисунок 3: Коэффициенты молярной экстинкции эумеланина и феомеланина.^[5]

Другими компонентами ткани с менее значительным вкладом в общий спектр поглощения тканью являются меланин и жир.

Рисунок 4: Спектр коэффициента поглощения жира.^[6]

Меланин

Меланин - это хромофор, который существует в эпидермальном слое кожи человека и отвечает за защиту от вредного УФ-излучения. Когда меланоциты стимулируются солнечным излучением, вырабатывается меланин.^[7] Меланин является одним из основных поглотителей света в некоторых биологических тканях (хотя его вклад меньше, чем у других компонентов). Существует два типа меланина: эумеланин черно-коричневый и феомеланин красно-желтый.^[8] Спектры молярного коэффициента экстинкции, соответствующие обоим типам, показаны на рисунке 3.

Толстый

Жир - один из основных компонентов ткани, который может составлять 10-40% ткани. Хотя доступно не так много спектров жира млекопитающих, на рисунке 4 показан пример, извлеченный из свиного жира.^[9]

Фигура 5: Спектр коэффициента рассеяния биологической ткани.^[10]

Рассеивающие свойства компонентов ткани

Оптическое рассеяние возникает из-за несоответствия показателей преломления различных компонентов ткани, от клеточных мембран до целых клеток. Ядра клеток и митохондрии являются наиболее важными рассеивателями.^[11] Их размеры колеблются от 100 нм до 6 мкм и, следовательно, попадают в окно ближнего ИК-диапазона. Большинство этих органелл попадают в Режим Мие, и демонстрируют сильно анизотропное рассеяние в прямом направлении.^[12]

Рассеяние света в биологической ткани обозначается коэффициентом рассеяния (${\displaystyle \mu _{s}}$), которая определяется как вероятность рассеяния фотонов в ткани на единицу длины пути.^[13] На рис. 5 показан график спектра рассеяния.^[14]

Эффективный коэффициент затухания

Ослабление света в глубокой биологической ткани зависит от эффективного коэффициента ослабления (${\displaystyle \mu _{eff}}$), который определяется как

${\displaystyle \mu _{\text{eff}}={\sqrt {3\mu _{a}(\mu _{a}+\mu '_{s})}}}$

куда ${\displaystyle \mu '_{s}}$ - транспортный коэффициент рассеяния, определяемый как

${\displaystyle \mu '_{\text{s}}=\mu _{s}(1-g)\,}$

куда ${\displaystyle g}$ - анизотропия биологической ткани, которая имеет репрезентативное значение 0,9. На рис.5 показан график спектра транспортного коэффициента рассеяния в ткани груди, который имеет зависимость от длины волны ${\displaystyle \lambda \,^{-0.7}}$.^[15] Эффективный коэффициент ослабления является доминирующим фактором для определения ослабления света на глубине. ${\displaystyle d}$ ≫ 1/ ${\displaystyle \mu _{\text{eff}}}$.

Оценка окна NIR в ткани

Окно NIR можно вычислить на основе спектра коэффициента поглощения или спектра эффективного коэффициента ослабления. Возможный критерий для выбора окна NIR задается величиной FWHM инверсии этих спектров, как показано на рисунке 7.

В дополнение к общей концентрации гемоглобина насыщение кислородом будет определять концентрацию оксигемоглобина и дезоксигемоглобина в ткани и, следовательно, общий спектр поглощения. В зависимости от типа ткани мы можем рассматривать разные ситуации. Ниже предполагается, что общая концентрация гемоглобина составляет 2,3 мМ.

Рисунок 6 (а): Спектры артерий (SaO₂ ≈ 98%).

Коэффициент поглощения: λ_мин = 686 нм; Окно NIR = (634 - 756) нм.

Эффективный коэффициент затухания: λ_мин = 690 нм; Окно NIR = (618 - 926) нм.

Рисунок 6 (б): Спектры вен (СвО₂ ≈ 60%).

Коэффициент поглощения: λ_мин = 730 нм; Окно NIR = (664 - 932) нм.

Эффективный коэффициент затухания: λ_мин = 730 нм; Окно NIR = (630 - 1328) нм.

Рисунок 6 (c): Спектры тканей груди (StO₂ ≈ 70%).

Коэффициент поглощения: λ_мин = 730 нм; Окно NIR = (656 - 916) нм.

Эффективный коэффициент затухания: λ_мин = 730 нм; Окно NIR = (626 - 1316) нм.

Спектр поглощения для артерий

В этом случае ${\displaystyle SaO_{2}\,}$ ≈ 98% (сатурация артериальной крови кислородом). Тогда оксигемоглобин будет доминировать в спектрах полного поглощения (черный) и эффективного ослабления (пурпурный), как показано на рисунке 6 (а).

Спектр поглощения для вен

В этом случае ${\displaystyle SvO_{2}\,}$ ≈ 60% (сатурация венозного кислорода). Тогда оксигемоглобин и дезоксигемоглобин будут иметь одинаковые вклады в спектры полного поглощения (черный) и эффективного ослабления (пурпурный), как показано на рисунке 6 (b).

Фигура 7: : Эффективная глубина проникновения в ткани груди (StO2 ≈ 70%). Эффективный коэффициент затухания: λ_мин = 730 нм; Окно NIR = (626 - 1316) нм.

Спектр поглощения тканями груди

Определять ${\displaystyle StO_{2}\,}$ (насыщение тканей кислородом) (или ${\displaystyle TSI\,}$ (индекс насыщения тканей)) необходимо определить распределение артерий и вен в тканях. может быть принято соотношение объемов артериально-венозной крови 20% / 80%.^[16] Таким образом, насыщение тканей кислородом можно определить как ${\displaystyle StO_{2}\,}$ = 0,2 х ${\displaystyle SaO_{2}\,}$ + 0,8 х ${\displaystyle SvO_{2}\,}$ ≈ 70%.

Спектры полного поглощения (черный) и эффективного коэффициента ослабления (пурпурный) для ткани груди показаны на Рисунке 6 (c). Кроме того, на Рисунке 7 показана эффективная глубина проникновения.

Смотрите также

• Оптическое окно
• Спектроскопия в ближнем инфракрасном диапазоне

Рекомендации

1. Смит, Эндрю М .; Манчини, Майкл С .; Не, Шумин (2009). «Биовизуализация: второе окно для визуализации in vivo». Природа Нанотехнологии. 4 (11): 710–711. Дои:10.1038 / nnano.2009.326. ISSN  1748-3387. ЧВК  2862008. PMID  19898521.
2. LV. Ван и Привет. Ву, Биомедицинская оптика. Вайли. ISBN  978-0-471-74304-0, 2007.
3. Коэффициенты молярной экстинкции оксигемоглобина и оксигемоглобина составлены Скоттом Прахлом. URL: http://omlc.ogi.edu/spectra/hemoglobin.
4. Г. М. Хейл и М. Р. Куэрри, Оптические константы воды в диапазоне длин волн от 200 нм до 200 мкм, Прил. Опт., 12, 555-563, 1973.
5. Коэффициент экстинкции меланина Стивена Жака. URL: http://omlc.ogi.edu/spectra/melanin/extcoeff.html.
6. R.L.P. ван Вин, H.J.C.M. Стеренборг, А. Пиффери, А. Торричелли и Р. Кубедду, Ежегодное тематическое совещание OSA BIOMED, ​​2004 г.
7. Т. Во-Динь, Справочник по биомедицинской фотонике. Taylor & Francis, Inc. ISBN  0-8493-1116-0, 2002.
8. Джордж Зониос и Айкатерини Димоу, Иоаннис Бассукас, Димитриос Галарис, Аргириос Исолакидис и Эфтимиос Каксирас, J. Biomed. Опт., Том 13, 014017, 2008.
9. R.L.P. ван Вин, H.J.C.M. Штеренборг, А. Пиффери, А. Торричелли и Р. Кубедду, Ежегодное тематическое собрание OSA BIOMED, ​​2004 г.
10. С. Жак, К. Ньюман, Д. Леви и А. фон Эшенбах. Univ. Техасского онкологического центра М. Д. Андерсона, 1987.
11. LV. Ван и Привет. Ву, Биомедицинская оптика. Вайли. ISBN  978-0-471-74304-0, 2007.
12. Т. Во-Динь, Справочник по биомедицинской фотонике. Taylor & Francis, Inc. ISBN  0-8493-1116-0, 2002.
13. LV. Ван и Привет. Ву, Биомедицинская оптика. Вайли. ISBN  978-0-471-74304-0, 2007.
14. С. Жак, К. Ньюман, Д. Леви и А. фон Эшенбах. Univ. Техасского онкологического центра М. Д. Андерсона, 1987.
15. С. Сринивасан, Б. Пог, С. Цзян, Х. Дехгани, К. Когель, С. Сохо, Дж. Гибсон, Т. Тостесон, С. Поплак и К. Паулсен, К. Д. 2003, Proc Natl Acad. Sci. США 100 12349 54.
16. С. Ниока, С. Вэнь, Дж. Чжан, Дж. Ду, X. Интес, З. Чжао и Б. Чанс, Имитационное исследование гемодинамики ткани груди во время возмущения давления. Транспорт кислорода в ткани XXVI 566, 17-22, 2006.