Сингулярность Ван Хова - Van Hove singularity

А Сингулярность Ван Хова это необычность (негладкая точка) в плотность состояний (DOS) из кристаллическое твердое вещество. В волновые векторы в которых возникают особенности Ван Хова, часто называют критические точки из Зона Бриллюэна. Для трехмерных кристаллов они имеют вид изломов (где плотность состояний не дифференцируемый ). Наиболее распространенное применение концепции сингулярности Ван Хова - анализ оптическое поглощение спектры. Возникновение таких особенностей впервые было проанализировано бельгийский физик Леон Ван Хов в 1953 г. для случая фонон плотности состояний.^[1]

Теория

Рассмотрим одномерную решетку N сайты частицы, причем каждый сайт частицы разделен расстоянием а, для общей длины L = Na. Вместо того чтобы предполагать, что волны в этом одномерном ящике являются стоячими волнами, удобнее принять периодические граничные условия:^[2]

${displaystyle k={frac {2pi }{lambda }}=n{frac {2pi }{L}}}$

куда ${displaystyle lambda }$ это длина волны, а п целое число. (Положительные целые числа будут обозначать прямые волны, отрицательные целые числа будут обозначать обратные волны.) Наименьшая длина волны, необходимая для описания волнового движения в решетке, равна 2а что тогда соответствует наибольшему необходимому волновому числу ${displaystyle k_{max}=pi /a}$ и что также соответствует максимально возможному | n |: ${displaystyle n_{max}=L/2a}$. Мы можем определить плотность состояний г (к) дк как количество стоячих волн с волновым вектором k к к + дк:^[3]

${displaystyle g(k)dk=dn={frac {L}{2pi }},dk}$

Расширение анализа на волновые векторы в трех измерениях плотность состояний в коробка будет

${displaystyle g({vec {k}})d^{3}k=d^{3}n={frac {L^{3}}{(2pi )^{3}}},d^{3}k}$

куда ${displaystyle d^{3}k}$ является элементом объема в k-пространство, которое для электронов необходимо умножить на коэффициент 2, чтобы учесть два возможных вращение ориентации. Посредством Правило цепи, DOS в энергетическом пространстве можно выразить как

${displaystyle dE={frac {partial E}{partial k_{x}}}dk_{x}+{frac {partial E}{partial k_{y}}}dk_{y}+{frac {partial E}{partial k_{z}}}dk_{z}={vec {abla }}Ecdot d{vec {k}}}$

куда ${displaystyle {vec {abla }}}$ - градиент в k-пространстве.

Набор точек в k-пространство, соответствующее определенной энергии E сформировать поверхность в k-пространство и градиент E будет вектором, перпендикулярным этой поверхности в каждой точке.^[4] Плотность состояний как функция этой энергии E удовлетворяет:

${displaystyle g(E)dE=iint _{partial E}g({vec {k}}),d^{3}k={frac {L^{3}}{(2pi )^{3}}}iint _{partial E}dk_{x},dk_{y},dk_{z}}$

где интеграл ведется по поверхности ${displaystyle partial E}$ постоянного E. Мы можем выбрать новую систему координат ${displaystyle k'_{x},k'_{y},k'_{z},}$ такой, что ${displaystyle k'_{z},}$ перпендикулярно поверхности и, следовательно, параллельно градиенту E. Если система координат представляет собой просто вращение исходной системы координат, то элемент объема в k-простом пространстве будет

${displaystyle dk'_{x},dk'_{y},dk'_{z}=dk_{x},dk_{y},dk_{z}}$

Затем мы можем написать dE в качестве:

${displaystyle dE=|{vec {abla }}E|,dk'_{z}}$

и, подставив в выражение для г (E) у нас есть:

${displaystyle g(E)={frac {L^{3}}{(2pi )^{3}}}iint {frac {dk'_{x},dk'_{y}}{|{vec {abla }}E|}}}$

где ${displaystyle dk'_{x},dk'_{y}}$ термин - это элемент площади на константе-E поверхность. Ясное следствие уравнения для ${displaystyle g(E)}$ это на ${displaystyle k}$-точки, где соотношение дисперсии ${displaystyle E({vec {k}})}$ имеет экстремум, подынтегральное выражение в выражении DOS расходится. Особенности Ван Хова - это особенности, которые встречаются в функции ДОС на этих ${displaystyle k}$-точки.

Детальный анализ^[5] показывает, что существует четыре типа особенностей Ван Хова в трехмерном пространстве, в зависимости от того, проходит ли зонная структура через локальный максимум, а местный минимум или точка перевала. В трех измерениях сама DOS не расходится, хотя ее производная. Функция g (E) имеет тенденцию иметь особенности квадратного корня (см. Рисунок), поскольку для сферической свободный электронный газ Поверхность Ферми

${displaystyle E=hbar ^{2}k^{2}/2m}$ так что ${displaystyle |{vec {abla }}E|=hbar ^{2}k/m=hbar {sqrt {frac {2E}{m}}}}$.

В двух измерениях DOS логарифмически расходится в седловой точке, а в одном измерении сама DOS бесконечна, где ${displaystyle {vec {abla }}E}$ равно нулю.

Эскиз зависимости DOS g (E) от энергии E для смоделированного трехмерного твердого тела. Особенности Ван Хова возникают там, где расходится dg (E) / dE.

Экспериментальное наблюдение

Спектр оптического поглощения твердого тела наиболее просто рассчитывается из электронная зонная структура с помощью Золотое правило Ферми где соответствующие матричный элемент подлежит оценке дипольный оператор ${displaystyle {vec {A}}cdot {vec {p}}}$ куда ${displaystyle {vec {A}}}$ это векторный потенциал и ${displaystyle {vec {p}}}$ это импульс оператор. Плотность состояний, которая появляется в выражении Золотого правила Ферми, тогда равна совместная плотность состояний, который представляет собой количество электронных состояний в зоне проводимости и валентной зоне, разделенных данной энергией фотона. В этом случае оптическое поглощение по существу является произведением матричного элемента дипольного оператора (также известного как сила осциллятора) и JDOS.

Можно ожидать, что расхождения в двумерной и одномерной DOS являются математической формальностью, но на самом деле они легко наблюдаемы. Сильно анизотропные твердые вещества, такие как графит (квази-2D) и Соли Бехгаарда (квази-1D) показывают аномалии в спектроскопических измерениях, которые приписываются сингулярностям Ван Хова. Особенности Ван Хова играют важную роль в понимании оптические интенсивности в однослойных углеродных нанотрубках (ОСНТ), которые также являются квазиодномерными системами. Точка Дирака в графен является сингулярностью Ван-Хова, которую можно непосредственно рассматривать как пик электрического сопротивления, когда графен является нейтральным по заряду. Скрученные слои графена также демонстрируют ярко выраженные сингулярности Ван-Хова в DOS из-за межслойного взаимодействия.^[6]

Примечания

1. Ван Хов, Леон (15 марта 1953 г.). «Возникновение особенностей в упругом распределении частот кристалла». Физический обзор. Американское физическое общество (APS). 89 (6): 1189–1193. Дои:10.1103 / Physrev.89.1189. ISSN  0031-899X.
2. См. Уравнение 2.9 в http://www2.physics.ox.ac.uk/sites/default/files/BandMT_02.pdf Из ${displaystyle phi (x+L)=phi (x)}$ у нас есть ${displaystyle kL=2npi }$
3. * М. А. Паркер (1997-2004)«Введение в плотность состояний» Издательство Марсель-Деккер стр.7. В архиве 8 сентября 2006 г. Wayback Machine
4. *Зиман, Джон (1972). Принципы теории твердого тела. Издательство Кембриджского университета. ISBN B0000EG9UB.
5. *Bassani, F .; Пастори Парравичини, Г. (1975). Электронные состояния и оптические переходы в твердых телах. Pergamon Press. ISBN  978-0-08-016846-3. Эта книга содержит подробное обсуждение типов сингулярностей Ван Хова в различных измерениях и иллюстрирует концепции с подробными теоретическими и экспериментальными сравнениями для Ge и графит.
6. Brihuega, I .; Mallet, P .; González-Herrero, H .; Trambly de Laissardière, G .; Ugeda, M. M .; Magaud, L .; Gómez-Rodríguez, J.M .; Ynduráin, F .; Veuillen, J.-Y. (8 ноября 2012 г.). «Раскрытие внутренней и надежной природы сингулярностей Ван Хова в скрученном двухслойном графене с помощью сканирующей туннельной микроскопии и теоретического анализа». Письма с физическими проверками. Американское физическое общество (APS). 109 (19): 196802. Дои:10.1103 / Physrevlett.109.196802. HDL:10486/668230. ISSN  0031-9007. PMID  23215414.