Широкопольная многофотонная микроскопия - Wide-field multiphoton microscopy - Wikipedia

Система визуализации с изображением широкоугольного многофотонного микроскопа[1]

Широкопольная многофотонная микроскопия[2][3][4][5] относится к метод оптической нелинейной визуализации разработан для сверхбыстрой визуализации, при которой большая площадь объекта освещается и отображается без сканирования. Высокая интенсивность требуется, чтобы вызвать нелинейные оптические процессы, такие как двухфотонная флуоресценция или же генерация второй гармоники. В сканирующие многофотонные микроскопы высокая интенсивность достигается за счет сильной фокусировки света, а изображение получается путем сканирования луча. В широкопольная многофотонная микроскопия высокая интенсивность лучше всего достигается при использовании оптически усиленный импульсный лазерный источник для достижения большого поля зрения (~ 100 мкм).[2][3][4] Изображение в этом случае получается в виде одного кадра с помощью ПЗС без необходимости сканирования, что делает этот метод особенно полезным для визуализации динамических процессов одновременно по интересующему объекту. С помощью широкоугольной многофотонной микроскопии частота кадров может быть увеличена до 1000 раз по сравнению с многофотонная сканирующая микроскопия.[3] Многофотонные микроскопы с широким полем поля еще не поступили в продажу, но рабочие прототипы существуют в нескольких оптических лабораториях.

Вступление

Основная характеристика методики - освещение широкой площади образца импульсным лазерным лучом. В нелинейной оптике количество нелинейных фотонов (N), генерируемых импульсным лучом на (освещающую) площадь в секунду, пропорционально[6][7]

,

где E - энергия луча в Джоулях, τ - длительность импульса в секундах, A - площадь освещения в квадратных метрах, а f - частота повторения импульсного луча в герцах. Таким образом, увеличение площади освещения снижает количество генерируемых нелинейных фотонов, если не увеличивается энергия. Оптическое повреждение зависит от плотности энергии, т. Е. Пиковой интенсивности на площади Iп= E / (τA). Следовательно, и площадь, и энергия могут быть легко увеличены без риска оптического повреждения, если пиковая интенсивность на площадь остается низкой, и все же может быть получено увеличение количества генерируемых нелинейных фотонов из-за квадратичной зависимости. Например, увеличение площади и энергии в 1000 раз оставляет пиковую интенсивность неизменной, но увеличивает генерируемые нелинейные фотоны в 1000 раз. Эти 1000 дополнительных фотонов действительно генерируются на большей площади. При визуализации это означает, что лишние 1000 фотонов распределяются по изображению, что поначалу может не показаться преимуществом перед многофотонной сканирующей микроскопией. Однако преимущество становится очевидным, если учесть размер изображения и время сканирования.[3] Количество нелинейных фотонов на кадр изображения в секунду, генерируемых широкопольным многофотонным микроскопом по сравнению со сканирующим многофотонным микроскопом, определяется выражением[3]

,

если предположить, что в обеих системах используется одинаковая пиковая интенсивность. Здесь n - количество точек сканирования таких, что .

Ограничения

  • Этот метод не подходит для получения изображений глубоко в рассеивающей ткани (например, в головном мозге), так как качество изображения быстро ухудшается с увеличением глубины.
  • Предел, до которого можно увеличить энергию, зависит от лазерной системы. Оптические усилители, такие как регенеративный усилитель, как правило, может давать энергию до мДж с более низкой частотой повторения по сравнению с системами на основе осцилляторов (например, Ti: сапфировый лазер ).
  • Возможно повреждение оптики, если луч каким-то образом сфокусирован где-то в оптической системе на небольшую площадь. Существуют различные методы достижения требуемого освещения без риска повреждения оптики (см. Методы).
  • Поперечное сечение по глубине может отсутствовать.

Преимущества

  • Сверхбыстрая визуализация. Для получения одного изображения требуется один лазерный выстрел. Таким образом, частота кадров ограничена частотой повторения лазерной системы или частотой кадров CCD-камеры.
  • Снижение повреждений клеток. В водных системах (таких как клетки) частота повторения от средней до низкой (1–200 кГц) позволяет термодиффузии происходить между импульсами освещения, так что порог повреждения выше, чем при высокой частоте повторения (80 МГц).[8][9]
  • Весь объект можно наблюдать одновременно благодаря широкопольному освещению.
  • Больше Глубина проникновения в биологической визуализации по сравнению с однофотонной флуоресценцией из-за требуемых более длинных волн.
  • Более высокое разрешение, чем у широкоугольной однофотонной флуоресцентной микроскопии. Оптическое разрешение может быть сопоставимо или лучше, чем у многофотонных сканирующих микроскопов [].

Методы

Существует техническая сложность достижения большой площади освещения без разрушения оптики формирования изображения. Один из подходов - это так называемая пространственно-временная фокусировка.[4][5] в котором импульсный луч пространственно рассеивается дифракционной решеткой, формируя «радужный» луч, который затем фокусируется линзой объектива.[5] Эффект фокусировки «радужного» луча при отображении дифракционной решетки заставляет разные длины волн перекрываться в фокальной плоскости линзы объектива. Тогда разные длины волн мешают только в перекрывающемся объеме, если не вводится дополнительная пространственная или временная дисперсия, так что интенсивное импульсное освещение восстанавливается и способно давать поперечные изображения. Осевое разрешение обычно составляет 2-3 мкм.[4][5] даже со структурированным освещением.[10][11] Пространственная дисперсия, создаваемая дифракционной решеткой, гарантирует, что энергия в лазере распространяется на более широкую площадь в линзе объектива, тем самым уменьшая возможность повреждения самой линзы.

В отличие от того, что предполагалось изначально, временная фокусировка чрезвычайно устойчива к рассеянию[12]. Его способность проникать через мутные среды с минимальными пятнами была использована в оптогенетика, позволяя фотовозбуждение произвольных световых узоров через ткань[12]. Позднее временная фокусировка была объединена с однопиксельным детектированием, чтобы преодолеть эффект рассеяния на флуоресцентных фотонах.[13]. Этот метод, называемый TRAFIX, позволяла получать изображения с широким полем через биологические ткани на больших глубинах с более высокой отношение сигнал / фон и ниже фотообесцвечивание чем стандартное точечное сканирование двухфотонная микроскопия[13].

Другой более простой метод состоит из двух пучков, которые слабо сфокусированы и накладываются на область (~ 100 мкм) на образце.[2][3] С помощью этого метода можно получить доступ ко всем элементам тензор благодаря возможности изменять поляризацию каждого луча независимо.

Рекомендации

  1. ^ Масиас-Ромеро, Карлос; Дидье, Мари Э. П .; Журден, Паскаль; Марке, Пьер; Магистретти, Пьер; Tarun, Orly B .; Зубковы, Виталий; Раденович, Александра; Рок, Сильви (15.12.2014). «Высокопроизводительная визуализация второй гармоники для биологических приложений без этикеток» (PDF). Оптика Экспресс. 22 (25): 31102–12. Дои:10.1364 / oe.22.031102. ISSN  1094-4087. PMID  25607059.
  2. ^ а б c Петерсон, Марк Д .; Хейс, Патрик Л .; Мартинес, Ими Су; Cass, Laura C .; Achtyl, Jennifer L .; Вайс, Эмили А .; Гейгер, Франц М. (01.05.2011). "Формирование изображения генерации второй гармоники с усилителем кГц [Приглашено]". Оптические материалы Экспресс. 1 (1): 57. Дои:10.1364 / ome.1.000057.
  3. ^ а б c d е ж Масиас-Ромеро, Карлос; Дидье, Мари Э. П .; Журден, Паскаль; Марке, Пьер; Магистретти, Пьер; Tarun, Orly B .; Зубковы, Виталий; Раденович, Александра; Рок, Сильви (15.12.2014). «Высокопроизводительная визуализация второй гармоники для биологических приложений без этикеток» (PDF). Оптика Экспресс. 22 (25): 31102. Дои:10.1364 / oe.22.031102. PMID  25607059.
  4. ^ а б c d Ченг, Ли-Чунг; Чанг, Цзя-Юань; Линь, Чун-Ю; Чо, Кенг-Чи; Йен, Вэй-Чунг; Чанг, Нань-Шань; Сюй, Крис; Дун, Чэнь Юань; Чен, Шин-Джен (2012-04-09). «Широкопольная многофотонная микроскопия на основе пространственно-временной фокусировки для быстрого оптического сечения». Оптика Экспресс. 20 (8): 8939–48. Дои:10.1364 / oe.20.008939. PMID  22513605.
  5. ^ а б c d Орон, Дан; Тал, Эран; Зильберберг, Ярон (2005-03-07). «Безсканирующая микроскопия с глубинным разрешением». Оптика Экспресс. 13 (5): 1468–76. Дои:10.1364 / опекс.13.001468. PMID  19495022.
  6. ^ Шен, Ю. Р. (1989-02-09). «Свойства поверхности, исследованные с помощью генерации второй гармоники и суммарной частоты». Природа. 337 (6207): 519–525. Дои:10.1038 / 337519a0. S2CID  4233043.
  7. ^ Dadap, J. I .; Ху, X. F .; Russell, M .; Ekerdt, J. G .; Lowell, J. K .; Даунер, М. К. (1995-12-01). «Анализ генерации второй гармоники с помощью неусиленных ультракоротких лазерных импульсов с высокой частотой повторения на границах раздела Si (001)». IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics. 1 (4): 1145–1155. Дои:10.1109/2944.488693. ISSN  1077–260X.
  8. ^ Macias-Romero, C .; Зубковы, В .; Wang, S .; Роке, С. (01.04.2016). «Широкопольная многофотонная микроскопия со средней частотой повторения снижает фотоповреждение живых клеток». Биомедицинская оптика Экспресс. 7 (4): 1458–1467. Дои:10.1364 / boe.7.001458. ISSN  2156-7085. ЧВК  4929654. PMID  27446668.
  9. ^ Harzic, R. Le; Riemann, I .; König, K .; Wüllner, C .; Деницкий, К. (2007-12-01). «Влияние облучения фемтосекундным лазерным импульсом на жизнеспособность клеток при 1035, 517 и 345 нм». Журнал прикладной физики. 102 (11): 114701. Дои:10.1063/1.2818107. ISSN  0021-8979.
  10. ^ Чой, Хиджин; Yew, Elijah Y. S .; Халлакоглу, Бертан; Фантини, Серджио; Шеппард, Колин Дж. Р .; Итак, Питер Т.С. (01.07.2013). «Улучшение осевого разрешения и контраста в широкоугольной двухфотонной микроскопии с временной фокусировкой и структурированным световым освещением». Биомедицинская оптика Экспресс. 4 (7): 995–1005. Дои:10.1364 / boe.4.000995. ЧВК  3704103. PMID  23847726.
  11. ^ Yew, Elijah Y. S .; Чхве, Хиджин; Ким, Тэкеун; Итак, Питер Т.С. (01.01.2011). «Широкопольная двухфотонная микроскопия с временной фокусировкой и подавлением фона HiLo». В Периасамии - Аммаси; Кениг, Карстен; Итак, Питер Т. С. (ред.). Многофотонная микроскопия в биомедицинских науках XI. 7903. С. 79031O – 79031O – 6. Дои:10.1117/12.876068. HDL:1721.1/120979. S2CID  120466973.
  12. ^ а б Папагиакуму, Эйрини; Бег, Орельен; Лешем, Бен; Шварц, Осип; Стелл, Брэндон М .; Брэдли, Джонатан; Орон, Дан; Эмилиани, Валентина (17.02.2013). «Функциональное структурированное многофотонное возбуждение глубоко внутри рассеивающей ткани» (PDF). Природа Фотоника. 7 (4): 274–278. Дои:10.1038 / nphoton.2013.9. ISSN  1749-4885.
  13. ^ а б Эскобет-Монтальбан, Адриа; Спесывцев Роман; Чен, Минчжоу; Сабер, Вардия Афшар; Эндрюс, Мелисса; Херрингтон, К. Саймон; Мазилу, Михаил; Дхолакия, Кишан (2018-10-01). «Широкопольное многофотонное изображение через рассеивающую среду без коррекции». Достижения науки. 4 (10): eaau1338. arXiv:1712.07415. Дои:10.1126 / sciadv.aau1338. ISSN  2375-2548. ЧВК  6184782. PMID  30333995.