Дисковый лазер - Disk laser

Рисунок 1. Дисковый лазер с оптической накачкой (активное зеркало).

А дисковый лазер или же активное зеркало (Рис.1) представляет собой тип диодной накачки твердотельный лазер характеризуется теплоотводом и выходом лазера, которые реализованы на противоположных сторонах тонкого слоя активная среда усиления.[1] Несмотря на свое название, дисковые лазеры не обязательно должны быть круглыми; другие формы также были опробованы. Толщина диска значительно меньше диаметра лазерного луча.

Концепция дискового лазера обеспечивает очень высокую среднюю и пиковую мощность.[2] из-за его большой площади, приводящей к умеренной плотности мощности на активном материале.

Активные зеркала и дисковые лазеры

Рис 2. Конфигурация дискового лазера (активного зеркала), представленная в 1992 г. SPIE конференция.[3]

Изначально дисковые лазеры назывались активные зеркала, поскольку получить средний дискового лазера по сути является оптическим зеркало с коэффициент отражения больше единицы. Активное зеркало представляет собой тонкий двухпроходный диск в форме диска. оптический усилитель.

Первые активные зеркала были разработаны в Лаборатория лазерной энергетики (Соединенные Штаты).[4]Затем концепция развивалась в различных исследовательских группах, в частности, в Штутгартский университет (Германия)[5] для Yb: легированные очки.

в дисковый лазер, радиатор не обязательно должен быть прозрачным, поэтому он может быть чрезвычайно эффективным даже при больших поперечных размерах. устройства (рис.1). Увеличение размеров позволяет масштабирование мощности до многих киловатт без существенной модификации конструкции.[6]

Предел масштабирования мощности дисковых лазеров

Рис 3. Прыгающий луч ASE в дисковом лазере

Мощность таких лазеров ограничена не только доступной мощностью накачки, но и перегревом, усиленное спонтанное излучение (ASE) и фон потеря в оба конца.[7]Чтобы избежать перегрева, размер следует увеличивать с масштабированием мощности. Затем, чтобы избежать больших потерь из-за экспоненциальный рост из ASE, коэффициент поперечного срабатывания не может быть большим, для этого необходимо уменьшить коэффициент усиления ; это усиление определяется отражательной способностью выходного ответвителя и толщиной . В прибыль туда и обратно должен оставаться больше, чем потеря в оба конца (разница определяет оптическую энергию, которая выводится из лазерного резонатора при каждом обходе). , в данном потеря в оба конца , требует увеличения толщины Тогда при каком-то критическом размере диск становится слишком толстым и его нельзя прокачивать выше порог без перегрева.

Некоторые особенности масштабирования мощности можно выявить на простой модели. быть интенсивность насыщения,[7][8]среды, быть отношением частот, быть тепловая нагрузка параметр. ключевой параметропределяет максимальную мощность дискового лазера. соответствующую оптимальную толщину можно оценить с помощьюСоответствующий оптимальный размер.Примерно потеря в оба конца должен масштабироваться обратно пропорционально корню кубическому из требуемой мощности.

Дополнительной проблемой является эффективная подача энергии насоса. При низком коэффициенте усиления в оба конца поглощение насоса за один проход также невелико. Следовательно, для эффективной работы требуется рециркуляция энергии насоса. (См. Дополнительное зеркало M в левой части рисунка 2.) Для масштабирование мощности, среда должна быть оптически тонкий, при этом требуется много проходов энергии накачки; боковая подача энергии насоса[8]также может быть возможным решением.

Масштабирование дисковых лазеров с помощью самовоспроизведения

Тонкие дисковые твердотельные лазеры с диодной накачкой могут масштабироваться с помощью поперечной синхронизации мод в резонаторах Тальбота.[9] Замечательная особенность масштабирования Тальбота заключается в том, что Число Френеля из фазовая синхронизация массива элементов лазерных лучей за счет самовоспроизведения определяется выражением:[10]

Крышка Anti-ASE

Рис. 4. Дисковый лазер без покрытия и с нелегированным колпачком.[11]

Чтобы уменьшить влияние ASE, был предложен колпачок для защиты от ASE, состоящий из нелегированного материала на поверхности дискового лазера.[12][13] Такой колпачок позволяет спонтанно испускаемым фотонам выходить из активного слоя и предотвращает их резонанс в полости. Лучи не могут отражаться (рис. 3), как на непокрытом диске. Это может позволить на порядок увеличить максимальную мощность, достижимую дисковым лазером.[11] В обоих случаях должно подавляться обратное отражение УСИ от краев диска. Это можно сделать с помощью поглощающих слоев, показанных зеленым на рисунке 4. При работе на максимальной мощности значительная часть энергии уходит в ASE; поэтому поглощающие слои также должны быть снабжены радиаторами, которые на рисунке не показаны.

Рис. 5. Верхняя граница потерь при которой выходная мощность однодискового лазера все еще возможно. Пунктирная линия соответствует открытому диску; толстая сплошная кривая - корпус с нелегированной крышкой.[11]

Ключевой параметр для лазерных материалов

Оценка максимальной мощности, достижимой при заданных потерях , очень чувствителен к . Оценка верхней границы , при котором желаемая выходная мощность достижимо надежно. Эта оценка построена в зависимости от нормированной мощности. на рисунке 5. Здесь - выходная мощность лазера, а размерная шкала мощности; это связано с ключевым параметром . Толстая пунктирная линия представляет оценку для непокрытого диска. Толстой сплошной линией показано то же самое для диска с нелегированной крышкой. Тонкая сплошная линия - качественная оценка без коэффициентов. Кружки соответствуют экспериментальным данным для достигнутой мощности и соответствующим оценкам фоновых потерь. . Ожидается, что все будущие эксперименты и численное моделирование и оценки дадут значения , которые находятся под красной пунктирной линией на рисунке 5 для непокрытых дисков и под синей кривой для дисков с защитной крышкой от ASE. Это можно интерпретировать как закон масштабирования для дисковых лазеров.[14]

Вблизи указанных кривых эффективность дискового лазера невысока; большая часть мощности накачки идет на ASE и поглощается краями устройства. В этих случаях распределение доступной энергии накачки между несколькими дисками может значительно улучшить характеристики лазеров. Действительно, в некоторых лазерах сообщалось об использовании нескольких элементов, объединенных в одном резонаторе.

Импульсный режим

Аналогичные законы масштабирования имеют место для импульсного режима. В квазинепрерывная волна максимальную среднюю мощность можно оценить, масштабируя интенсивность насыщения с коэффициент заполнения насоса, и произведение продолжительности насоса на частоту повторения. При коротких импульсах требуется более подробный анализ.[15]При умеренных значениях частоты следования (скажем, выше 1 Гц) максимальная энергия выходных импульсов примерно обратно пропорциональна кубу фоновых потерь ; нелегированный колпачок может обеспечить дополнительный порядок величины средней выходной мощности при условии, что этот колпачок не вносит вклада в фоновые потери. При низкой частоте следования (и в режиме одиночных импульсов) и достаточной мощности накачки отсутствует общий предел энергии, но требуемый размер устройства быстро растет с увеличением необходимой энергии импульса, устанавливая практический предел энергии; по оценкам, от нескольких джоулей до нескольких тысяч джоулей можно извлечь в оптическом импульсе из одного активного элемента, в зависимости от уровня фоновых внутренних потерь сигнала в диске.[16]

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ «Тонкие дисковые лазеры». Энциклопедия лазерной физики и техники.
  2. ^ "Все новости в обзоре | Institut für Strahlwerkzeuge | Штутгартский университет".
  3. ^ К. Уэда; Н. Уэхара (1993). Чанг, Ю.С. (ред.). «Твердотельные лазеры с лазерной диодной накачкой для гравитационно-волновой антенны».. Труды SPIE. Лазеры со стабилизацией частоты и их применение. 1837: 336–345. Bibcode:1993СПИ.1837..336У. Дои:10.1117/12.143686.[постоянная мертвая ссылка ]
  4. ^ А.Абате; Л.Лунд; Д. Браун; С. Джейкобс; С.Рефермат; Дж. Келли; М.Гэвин; Дж. Вальдбиллиг; О. Льюис (1981). «Активное зеркало: большой апертур, средняя частота повторения Nd: стеклянный усилитель». Прикладная оптика. 1837 (2): 351–361. Bibcode:1981ApOpt..20..351A. Дои:10.1364 / AO.20.000351. PMID  20309114.
  5. ^ А. Гизен; Х. Хюгель; А. Восс; К. Виттиг; У. Браух; Х. Оповер (1994). «Масштабируемая концепция мощных твердотельных лазеров с диодной накачкой». Прикладная физика B. 58 (5): 365–372. Bibcode:1994АпФБ..58..365Г. Дои:10.1007 / BF01081875.
  6. ^ К. Стивен; K.Contag; М.Ларионов; А.Гизен; Х. Хюгель (2000). «Тонкий дисковый лазер непрерывного действия мощностью 1 кВт». IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics. 6 (4): 650–657. Bibcode:2000IJSTQ ... 6..650S. Дои:10.1109/2944.883380. ISSN  1077–260X. Регистрационный номер NSPEC 6779337.
  7. ^ а б Д. Кузнецов; Дж. Ф. Биссон; Дж. Донг; К. Уэда (2006). "Предел поверхностных потерь масштабирования мощности тонкого диска лазера". JOSA B. 23 (6): 1074–1082. Bibcode:2006JOSAB..23.1074K. Дои:10.1364 / JOSAB.23.001074. S2CID  59505769.; [1][постоянная мертвая ссылка ]
  8. ^ а б Д.Кузнецов; Дж. Ф. Биссон; К. Такаичи; К.Уэда (2005). «Одномодовый твердотельный лазер с коротким широким нестабильным резонатором». JOSA B. 22 (8): 1605–1619. Bibcode:2005JOSAB..22.1605K. Дои:10.1364 / JOSAB.22.001605.
  9. ^ Окулов, А Ю (1993). «Масштабирование твердотельных лазеров с диодной матрицей с накачкой посредством самовоспроизведения». Опт. Comm. 99 (5–6): 350–354. Дои:10.1016/0030-4018(93)90342-3.
  10. ^ Окулов, А Ю (1990). «Двумерные периодические структуры в нелинейном резонаторе». JOSA B. 7 (6): 1045–1050. Дои:10.1364 / JOSAB.7.001045.
  11. ^ а б c Д.Кузнецов; Дж. Ф. Биссон (2008). «Роль нелегированного колпачка в масштабировании лазеров на тонких дисках». JOSA B. 25 (3): 338–345. Bibcode:2008JOSAB..25..338K. Дои:10.1364 / JOSAB.25.000338. S2CID  55659195.
  12. ^ Стивен А. Пейн; Уильям Ф. Крупке; Раймонд Дж. Бич; Стивен Б. Саттон; Эрик К. Хонеа; Камилла Бибо; Ховард Пауэл (2002). «Масштабируемый лазер на тонких дисках высокой средней мощности». Патент США. 6347109. Архивировано из оригинал на 16.01.2009.
  13. ^ Бич, Раймонд Дж .; Honea, Eric C .; Бибо, Камилла; Пейн, Стивен А .; Пауэлл, Ховард; Крупке, Уильям Ф .; Саттон, Стивен Б. (2002). «Масштабируемый лазер на тонких дисках высокой средней мощности». Патент США. 6347109.
  14. ^ Д.Кузнецов; Ж.-Ф. Биссон, К. Уэда (2009). «Законы масштабирования дисковых лазеров» (PDF). Оптические материалы. 31 (5): 754–759. Bibcode:2009OptMa..31..754K. CiteSeerX  10.1.1.694.3844. Дои:10.1016 / j.optmat.2008.03.017.
  15. ^ Д.Кузнецов (2008). «Хранение энергии в дисковых лазерных материалах». Письма об исследованиях по физике. 2008: 1–5. Bibcode:2008RLPhy2008E..17K. Дои:10.1155/2008/717414. Архивировано из оригинал на 2013-01-25.
  16. ^ Дж. Спайзер (2009). «Масштабирование лазеров на тонких дисках - влияние усиленного спонтанного излучения». JOSA B. 26 (1): 26–35. Bibcode:2008JOSAB..26 ... 26S. Дои:10.1364 / JOSAB.26.000026.