Модель Китинга - Keating model
 | Эта статья поднимает множество проблем. Пожалуйста помоги Улучши это или обсудите эти вопросы на страница обсуждения. (Узнайте, как и когда удалить эти сообщения-шаблоны) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)
|
В физика, The Китинг Модель это модель этот физик-теоретик Патрик Н. Китинг введен в 1966 году для описания силы наведены на соседние атомы когда один атом движется в твердом теле.
Этот термин чаще всего применяется к силам на первом и втором ближайших соседних атомах, которые возникают, когда атом перемещается в тетраэдрически скрепленный твердые вещества, такие как алмаз, кремний, германий, и ряд других ковалентных кристаллы с алмаз или цинковая обманка конструкции.
Кристаллические твердые тела обычно состоят из упорядоченного массива взаимосвязанных атомов, образованных повторением ячейка в трех измерениях и бывают двух крайних типов - ионные кристаллы и ковалентные кристаллы. Другие промежуточные: частично ионные и частично ковалентные. Ионные кристаллы состоят из совершенно разных ионов, таких как Na+ и Cl− в поваренной соли, например, в то время как ковалентные кристаллы, такие как алмаз, состоят из атомов, которые разделяют электроны в Ковалентная связь.
В любом случае силы притяжения и отталкивания препятствуют перемещению атома / иона или их набора из их положений равновесия, что придает твердым телам их жесткость против напряжений сжатия, растяжения и сдвига. Природа и сила этих сил важны для научного понимания твердых тел, поскольку они определяют то, как твердое тело реагирует на эти напряжения (упругие постоянные), скорость звуковых волн в нем, его инфракрасное поглощение и многие другие свойства.
Описание
Модель Китинга является результатом общего метода, предложенного для обеспечения того, чтобы упругая энергия деформации удовлетворяет требованию инвариантности относительно простого вращение кристалла, без деформация. Это формализм реакции соседних и близких атомов, когда один или несколько атомов движутся в кристаллах с ковалентными связями. Это также специфическая параметризация этого отклика для алмаза, кремния и германия. (см. статью, указанную в разделе «Дополнительная литература»).
Общий метод применим для малых смещений атомов ко всем кристаллическим структурам.[1][2] Он был расширен П. Н. Китингом для включения ангармонических эффектов (и расчета упругих постоянных третьего порядка),[3] и многие другие исследователи расширили его, включив силы между ковалентными связями и увеличив их другими способами.
Ключевой документ, который представил модель, был одним из 50 самых влиятельных статей за столетие публикаций Physical Review. [1] ). Эта модель использовалась и используется многими учеными для расчета упругих постоянных, динамики решетки, ленточная структура, деформации дислокаций, конфигурации атомов на поверхностях и границах раздела и другие цели для широкого диапазона твердых тел, включая аморфные (то есть некристаллические) материалы.
Рекомендации
- ^ Китинг, П. Н. (1966-12-09). «Связь макроскопической и микроскопической теории упругости кристаллов. I. Примитивные кристаллы». Физический обзор. Американское физическое общество (APS). 152 (2): 774–779. Дои:10.1103 / Physrev.152.774. ISSN 0031-899X.
- ^ Китинг, П. Н. (1968-05-15). «Связь макроскопической и микроскопической теории упругости кристаллов. II. Непримитивные кристаллы». Физический обзор. Американское физическое общество (APS). 169 (3): 758–766. Дои:10.1103 / Physrev.169.758. ISSN 0031-899X.
- ^ Китинг, П. Н. (1966-09-16). "Теория упругих постоянных третьего порядка алмазоподобных кристаллов". Физический обзор. Американское физическое общество (APS). 149 (2): 674–678. Дои:10.1103 / Physrev.149.674. ISSN 0031-899X.
дальнейшее чтение
- Китинг, П. Н. (1966-05-13). «Влияние требований инвариантности на энергию упругой деформации кристаллов применительно к структуре алмаза». Физический обзор. Американское физическое общество (APS). 145 (2): 637–645. Дои:10.1103 / Physrev.145.637. ISSN 0031-899X.