Орбитальный угловой момент света - Orbital angular momentum of light

В орбитальный угловой момент света (OAM) является составной частью угловой момент светового луча которое зависит от пространственного распределения поля, а не от поляризация. Его можно дополнительно разделить на внутренний и внешний OAM. Внутренний OAM представляет собой не зависящий от источника угловой момент светового луча, который может быть связан с спиральный или скрученный волновой фронт. Внешний OAM - это угловой момент, зависящий от начала координат, который можно получить как перекрестное произведение положения светового луча (центр луча) и его общего линейный импульс.

Вступление

В разных столбцах показаны спиральные структуры пучка, фазовые фронты и соответствующие распределения интенсивности.

Луч света несет линейный импульс , а значит, и внешний угловой момент . Этот внешний угловой момент зависит от выбора начала отсчета координировать система. Если выбрать начало координат на оси пучка, а пучок цилиндрически симметричен (по крайней мере, в его распределении по импульсам), внешний угловой момент исчезнет. Внешний угловой момент - это форма OAM, потому что он не связан с поляризация и зависит от пространственного распределения оптическое поле (E).

Более интересным примером OAM является внутренний OAM, появляющийся, когда параксиальный световой луч находится в так называемом "спиральный режим". Винтовые формы электромагнитное поле характеризуются волновой фронт который имеет форму спираль, с оптический вихрь в центре на оси балки (см. рисунок). Спиральные моды характеризуются целым числом , положительным или отрицательным. Если , режим не является спиральным, и волновые фронты представляют собой несколько несвязанных поверхностей, например, последовательность параллельных плоскостей (отсюда и название «плоская волна»). Если , рукоятка определяется знаком , то волновой фронт имеет форму единой винтовой поверхности с длиной шага, равной длина волны . Если , волновой фронт состоит из отчетливые, но переплетенные спирали, причем длина шага каждой поверхности спирали равна , и руку, даваемую знаком . Целое число также так называемый "топологический заряд" из оптический вихрь. Световые лучи, которые находятся в спиральном режиме, несут ненулевой OAM.

На рисунке справа в первом столбце показана форма волнового фронта пучка. Второй столбец - это оптическая фаза распределение в поперечном сечении балки, показанное ложными цветами. Третий столбец - это свет интенсивность распределение в поперечном сечении пучка (с темным ядром вихря в центре).

Например, любой Режим Лагерра-Гаусса с номером режима вращения имеет такой винтовой волновой фронт.[1]

Математические выражения для орбитального углового момента света

Классическое выражение орбитального углового момента в параксиальном пределе[сомнительный – обсуждать] следующее:[2]

куда и являются электрическое поле и векторный потенциал, соответственно, это диэлектрическая проницаемость вакуума и мы используем единицы СИ. В Символы с надстрочным индексом обозначают декартовы компоненты соответствующих векторов.

Для монохроматической волны это выражение можно преобразовать в следующее:[3]

Это выражение обычно не обращается в нуль, когда волна не является цилиндрически симметричной. В частности, в квантовой теории отдельные фотоны могут иметь следующие значения OAM:

Соответствующие волновые функции (собственные функции оператора OAM) имеют следующее общее выражение:

куда - цилиндрическая координата. Как упоминалось во введении, это выражение соответствует волнам, имеющим спиральный волновой фронт (см. Рисунок выше) с оптическим вихрем в центре на оси луча.

Производство состояний OAM

Состояния орбитального углового момента с происходят естественно. Состояния OAM произвольного могут быть созданы искусственно с помощью различных инструментов, таких как использование спиральные фазовые пластины, пространственные модуляторы света и q-пластины.

Спиральные волновые пластины, сделанные из пластика или стекла, представляют собой пластины, толщина материала которых увеличивается по спирали, чтобы запечатлеть градиент фазы на проходящем через нее свету. Для заданной длины волны состояние OAM заданного требует, чтобы высота ступеньки - высота между самой тонкой и самой толстой частями пластины - задавалась формулой куда целое число. Хотя волновые пластины сами по себе эффективны, их производство относительно дорогое, и, как правило, их нельзя настраивать на разные длины волн света.[4]

Другой способ изменить фазу света - использовать дифракционную решетку. Для В таком состоянии дифракционная решетка будет состоять из параллельных линий. Однако для В таком состоянии будет дислокация «вилка», и количество линий над дислокацией будет на единицу больше, чем внизу. Состояние OAM с можно создать, увеличивая разницу в количестве линий выше и ниже дислокации.[5] Как и в случае спиральных волновых пластин, эти дифракционные решетки закреплены на , но не ограничены определенной длиной волны.

Пространственный модулятор света работает аналогично дифракционным решеткам, но может управляться компьютером для динамической генерации широкого диапазона состояний OAM.

Последние достижения

Теоретическая работа предполагает, что ряд оптически различных хромофоры способны поддерживать экситонное состояние, симметрия которого такова, что в процессе релаксации экситона непосредственно создается мода излучения с ненулевым топологическим зарядом.[6]

Совсем недавно,[когда? ] то геометрическая фаза концепция была принята для поколения OAM. Геометрическая фаза модулируется для совпадения с фактором пространственной фазовой зависимости, т. Е. несущей волны OAM. Таким образом, геометрическая фаза вводится с помощью анизотропных рассеивателей. Например, метаматериал, состоящий из распределенных линейных поляризаторов вращательно-симметричным образом, генерирует OAM порядка 1.[7] Для генерации волны OAM более высокого порядка проектируются наноантенны, которые могут создавать эффект спин-орбитальной связи, а затем размещаются так, чтобы формировать метаповерхность с разными топологическими зарядами.[8] Следовательно, прошедшая волна несет OAM, и ее порядок в два раза превышает значение топологического заряда. Обычно эффективность преобразования невысока для метаповерхности передаточного типа. Альтернативным решением для достижения высокого коэффициента пропускания является использование дополнительной (инвертированной Бабине) метаповерхности.[9] С другой стороны, намного проще достичь высокой эффективности преобразования, даже 100% эффективности в метаповерхности отражающего типа, такой как составная метаповерхность PEC-PMC.[10]

Возможное использование в телекоммуникациях

Основная статья: Мультиплексирование орбитального углового момента

Исследования OAM показали, что световые волны могут переносить беспрецедентные объемы данных через оптические волокна. Согласно предварительным испытаниям, потоки данных, движущиеся вдоль луча света, разделенного на 8 различных круговых полярностей, продемонстрировали способность передавать до 2,5 терабит данных (что эквивалентно 66 DVD или 320 гигабайты ) в секунду.[11] Дальнейшие исследования мультиплексирования OAM в диапазоне радиочастот и миллиметровых длин волн показали в ходе предварительных испытаний возможность передавать 32 гигабита данных в секунду по воздуху.[12] Продолжается обсуждение того, добавит ли это какую-либо мощность поверх других схем, таких как MIMO.

Измерение орбитального углового момента света

Определение спиновый угловой момент (SAM) света прост - SAM связан с состоянием поляризации света: AM на фотон находится в луче с левой и правой круговой поляризацией соответственно. Таким образом, SAM может быть измерен путем преобразования круговой поляризации света в p- или s-поляризованное состояние с помощью волновой пластины, а затем с использованием поляризационного светоделителя, который будет передавать или отражать состояние света.[4]

Однако разработка простого и надежного метода измерения орбитального углового момента (OAM) света остается важной проблемой в области манипулирования светом. OAM (на фотон) возникает из амплитудного поперечного сечения луча и, следовательно, не зависит от спинового углового момента: в то время как SAM имеет только два ортогональных состояния, OAM описывается состоянием, которое может принимать любое целое значение N.[13] Поскольку состояние OAM света неограниченно, любое целое значение л ортогонален (не зависит) от всех остальных. Если делитель луча может разделить два состояния SAM, ни одно устройство не может разделить N (если больше 2) режимов OAM, и, очевидно, идеальное обнаружение всех N потенциальных состояний требуется, чтобы окончательно решить проблему измерения OAM. Тем не менее, некоторые методы были исследованы для измерения OAM.

Подсчет спиральных полос

Балки, несущие ОУМ, имеют спиральную фазовую структуру. Влияние такого луча на однородную плоскую волну позволяет получить информацию о фазе входящего луча посредством анализа наблюдаемых спиральных полос. В интерферометре Маха – Зендера спирально-фазированный пучок источника заставляют интерферировать с опорным пучком плоских волн по коллинеарной траектории. Интерференционные полосы будут наблюдаться в плоскости перетяжки луча и / или в диапазоне Рэлея. Поскольку путь коллинеарен, эти полосы являются чистым следствием относительной фазовой структуры исходного луча. Каждая полоса в шаблоне соответствует одному шагу: подсчета полос достаточно, чтобы определить значение л.

Дифракционные голографические фильтры

Сгенерированные компьютером голограммы могут использоваться для генерации лучей, содержащих фазовые сингулярности, и теперь они стали стандартным инструментом для генерации лучей, несущих OAM. Этот метод генерации может быть обратным: голограмма, соединенная с одномодовым волокном с заданной входной апертурой, становится фильтром для OAM. Этот подход широко используется для обнаружения ОУМ на однофотонном уровне.

Фаза этих оптических элементов представляет собой суперпозицию нескольких голограмм-вилок, несущих топологические заряды, выбранные в наборе значений, подлежащих демультиплексированию. Положение каналов в дальней зоне может контролироваться путем умножения вклада каждой голограммы вилки на соответствующую несущую пространственную частоту.[14]

Другие методы

Другие методы измерения OAM света включают вращательный эффект Доплера, системы, основанные на интерферометре с призмой Дове,[15] измерение спина захваченных частиц, изучение эффектов дифракции на отверстиях и оптических преобразований.[16][17] Последние используют дифракционные оптические элементы, чтобы развернуть угловые фазовые диаграммы мод OAM в фазовые диаграммы плоских волн, которые впоследствии могут быть разрешены в пространстве Фурье. Разрешающую способность таких схем можно улучшить с помощью спиральных преобразований, которые расширяют фазовый диапазон выходных полосовых мод на количество спиралей в ширине входного луча.[18]

Квантово-информационные приложения

Состояния OAM могут быть созданы в последовательный суперпозиции и они могут быть запутанный, который является неотъемлемым элементом схем для квантовая информация протоколы. Эти состояния могут быть созданы с помощью параметрическое преобразование с понижением частоты и корреляции, измеренные с помощью пространственных модуляторов света (SLM).[19]

Использование qudits (с d уровней, в отличие от кубит 2 уровня) было показано, что повышает надежность квантовое распределение ключей схемы. Состояния OAM обеспечивают подходящую физическую реализацию такой системы и эксперимент, подтверждающий принцип действия (с 7 режимами OAM от к ) был продемонстрирован.[20]

Радиоастрономия

В 2019 году письмо, опубликованное в Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества представили доказательства того, что радиосигналы OAM были получены из окрестностей M87 * черная дыра находится на расстоянии более 50 миллионов световых лет, что позволяет предположить, что информация об оптическом угловом моменте может распространяться на астрономические расстояния.[21]

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Сигман, Энтони Э. (1986). Лазеры. Книги университетских наук. стр.1283. ISBN  978-0-935702-11-8.
  2. ^ Белинфанте, Ф. Дж. (1940). «О токе и плотности электрического заряда, энергии, импульсе и моменте количества движения произвольных полей». Physica. 7 (5): 449–474. Bibcode:1940Phy ..... 7..449B. CiteSeerX  10.1.1.205.8093. Дои:10.1016 / S0031-8914 (40) 90091-X.
  3. ^ Хамблет Дж. (1943). "Sur le moment d'impulsion d'une onde electromagnetique". Physica. 10 (7): 585–603. Bibcode:1943Phy .... 10..585H. Дои:10.1016 / S0031-8914 (43) 90626-3.
  4. ^ а б Beijersbergen, M.W .; Coerwinkel, R.P.C .; Kristensen, M .; Woerdman, J.P. (Декабрь 1994 г.). «Лазерные лучи со спиральным волновым фронтом, полученные со спиральной фазовой пластиной». Оптика Коммуникации. 112 (5–6): 321–327. Bibcode:1994OptCo.112..321B. Дои:10.1016/0030-4018(94)90638-6.
  5. ^ Баженов, В.Ю .; Соскин, M.S .; Васнецов, М. (Май 1992 г.). «Винтовые дислокации в световых волновых фронтах». Журнал современной оптики. 39 (5): 985–990. Bibcode:1992JMOp ... 39..985B. Дои:10.1080/09500349214551011.
  6. ^ Уильямс, доктор медицины; Coles, M.M .; Bradshaw, D.S .; Эндрюс, Д. (Март 2014 г.). «Прямая генерация оптических вихрей» (PDF). Физический обзор A. 89 (3): 033837. Bibcode:2014PhRvA..89c3837W. Дои:10.1103 / PhysRevA.89.033837.
  7. ^ Канг, Мин; Чен, Цзин; Ван, Си-Линь; Ван, Хуэй-Тянь (2012-03-06). «Закрученное векторное поле из неоднородного и анизотропного метаматериала». Журнал Оптического общества Америки B. 29 (4): 572–576. Bibcode:2012JOSAB..29..572K. Дои:10.1364 / JOSAB.29.000572.
  8. ^ Бушар, Фредерик; Леон, Исраэль Де; Шульц, Себастьян А .; Апхэм, Джереми; Карими, Ибрагим; Бойд, Роберт В. (11 сентября 2014 г.). "Оптическое преобразование спинового момента в орбитальный угловой момент в ультратонких метаповерхностях с произвольными топологическими зарядами". Appl. Phys. Латыш. 105 (10): 101905. arXiv:1407.5491. Bibcode:2014ApPhL.105j1905B. Дои:10.1063/1.4895620. S2CID  39733399.
  9. ^ Chen, Menglin L.N .; Цзян, Ли Цзюнь; Ша, Вэй Э. И. (8 ноября 2016 г.). «Ультратонкая дополнительная метаповерхность для генерации орбитального углового момента на сверхвысоких частотах». IEEE Trans. Антенны Propag. 00 (1): 396–400. arXiv:1611.02814. Bibcode:2017ITAP ... 65..396C. Дои:10.1109 / TAP.2016.2626722.
  10. ^ Chen, Menglin L.N .; Цзян, Ли Цзюнь; Ша, Вэй Э. И. (11 февраля 2016 г.). «Искусственный идеальный электрический проводник-идеальный магнитный проводник с анизотропной метаповерхностью для создания орбитального углового момента микроволн с почти идеальной эффективностью преобразования». J. Appl. Phys. 119 (6): 064506. arXiv:1602.04557. Bibcode:2016JAP ... 119f4506C. Дои:10.1063/1.4941696. S2CID  119208338.
  11. ^ "'Twisted Light "передает 2,5 терабит данных в секунду". BBC. 25 июня 2012 г.. Получено 25 июн 2012.
  12. ^ Ян, Ян (16 сентября 2014 г.). «Высокопроизводительная связь миллиметрового диапазона с мультиплексированием орбитального углового момента». Nature Communications. 5: 4876. Bibcode:2014 НатКо ... 5.4876Y. Дои:10.1038 / ncomms5876. ЧВК  4175588. PMID  25224763.
  13. ^ Пэджетт, [ред .:] Л. Аллен, Стивен М. Барнетт, Майлз Дж. (2003). Оптический угловой момент. Бристоль [u.a.]: Institute of Physics Publ. ISBN  978-0-7503-0901-1.
  14. ^ Руффато, Джанлука; Массари, Микеле; Романато, Филиппо (20 апреля 2016 г.). «Дифракционная оптика для комбинированного демультиплексирования оптических вихрей с пространственным разделением и модовым разделением: проектирование, изготовление и оптические характеристики». Научные отчеты. 6 (1): 24760. Bibcode:2016НатСР ... 624760Р. Дои:10.1038 / srep24760. ЧВК  4837364. PMID  27094324.
  15. ^ Чжан, Ухун; Ци, Цяньцянь; Чжоу, Цзе; Чен, Лисян (14 апреля 2014 г.). «Имитация вращения Фарадея для сортировки орбитального углового момента света». Письма с физическими проверками. 112 (15): 153601. Bibcode:2014PhRvL.112o3601Z. Дои:10.1103 / PhysRevLett.112.153601. PMID  24785038.
  16. ^ Berkhout, Gregorius C.G .; Лавери, Мартин П. Дж .; Курсьяль, Йоханнес; Beijersbergen, Marco W .; Паджетт, Майлз Дж. (4 октября 2010 г.). «Эффективная сортировка состояний орбитального углового момента света». Письма с физическими проверками. 105 (15): 153601. Bibcode:2010PhRvL.105o3601B. Дои:10.1103 / PhysRevLett.105.153601. PMID  21230900.
  17. ^ Руффато, Джанлука; Массари, Микеле; Паризи, Джузеппе; Романато, Филиппо (3 апреля 2017 г.). «Испытание мультиплексирования и демультиплексирования с разделением мод в свободном пространстве с использованием оптики дифракционного преобразования». Оптика Экспресс. 25 (7): 7859–7868. arXiv:1612.06215. Bibcode:2017OExpr..25.7859R. Дои:10.1364 / OE.25.007859. PMID  28380904. S2CID  46850221.
  18. ^ Вэнь, Юаньхуэй; Хреммос, Иоаннис; Чен, Юйцзе; Чжу, Цзянбо; Чжан, Яньфэн; Ю, Сиюань (11 мая 2018 г.). "Преобразование спирали для высокого разрешения и эффективной сортировки мод оптических вихрей". Письма с физическими проверками. 120 (19): 193904. arXiv:1801.08320. Bibcode:2018PhRvL.120s3904W. Дои:10.1103 / PhysRevLett.120.193904. PMID  29799240. S2CID  44135155.
  19. ^ Джек, B .; Yao, A. M .; Leach, J .; Romero, J .; Franke-Arnold, S .; Ирландия, D.G .; Barnett, S.M .; Пэджетт, М. Дж. (30 апреля 2010 г.). «Запутывание произвольных суперпозиций мод в двумерных пространствах состояний орбитального углового момента» (PDF). Физический обзор A. 81 (4): 043844. Bibcode:2010PhRvA..81d3844J. Дои:10.1103 / PhysRevA.81.043844.
  20. ^ Мирхоссейни, Мохаммад; Magaña-Loaiza, Omar S .; О'Салливан, Малкольм Н .; Роденбург, Брэндон; Малик, Мехул; Лавери, Мартин П. Дж .; Пэджетт, Майлз Дж .; Gauthier, Daniel J .; Бойд, Роберт В. (20 марта 2015 г.). «Высокомерная квантовая криптография с искаженным светом». Новый журнал физики. 17 (3): 033033. arXiv:1402.7113. Bibcode:2015NJPh ... 17c3033M. Дои:10.1088/1367-2630/17/3/033033. S2CID  5300819.
  21. ^ Тамбурини, Фабрицио; Тиде, Бо; Делла Валле, Массимо (февраль 2020 г.). «Измерение вращения черной дыры M87 по наблюдаемому искривленному свету». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества: письма. 492 (1): L22 – L27. arXiv:1904.07923. Bibcode:2020МНРАС.492Л..22Т. Дои:10.1093 / mnrasl / slz176.

внешняя ссылка

  • Форбитех
  • Allen, L .; Барнетт, Стивен М. и Пэджетт, Майлз Дж. (2003). Оптический угловой момент. Бристоль: Институт физики. ISBN  978-0-7503-0901-1..
  • Торрес, Хуан П. и Торнер, Луис (2011). Закрученные фотоны: применение света с орбитальным угловым моментом. Бристоль: Wiley-VCH. ISBN  978-3-527-40907-5..
  • Эндрюс, Дэвид Л. и Бабикер, Мохамед (2012). Угловой момент света. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. п. 448. ISBN  9781107006348.