Биконический бугорок - Biconic cusp

Биконические бугры

В биконический бугорок был одним из первых методов моделирования удержание плазмы.[1] Их изучали в Курантский институт в Нью-Йорк к Гарольд Град в конце 1950-х - начале 1960-х гг.

Описание

В магнитные поля в этой системе были сделаны электромагниты размещены близко друг к другу. Это теоретическая конструкция, использованная для моделирования того, как содержать плазма. Поля образовывались двумя витками проволоки, обращенными друг к другу. Эти электромагниты полюса были обращены друг к другу, а в центре нулевая точка в магнитном поле. Это также было названо полем нулевой точки. Эти устройства были теоретически исследованы доктором. Гарольд Град в Нью-Йоркском университете Курантский институт в конце 1950-х - начале 1960-х гг.[2][3][4] Поскольку поля были плоско-симметричными, эту плазменную систему было легко смоделировать.

Поведение частиц

Моделирование этих геометрий показало существование трех классов частиц.[5] Первый класс двигался взад и вперед подальше от нулевая точка. Эти частицы будут отражаться близко к полюсам электромагнитов и плоскому выступу в центре. Это отражение было связано с магнитное зеркало эффект.[6][7] Это очень стабильные частицы, но их движение со временем меняется, поскольку они излучают энергию. Эти радиационные потери возникли в результате ускорения или замедления поля и могут быть рассчитаны с использованием формула лармора.[8] Вторая частица приблизилась к нулевая точка в центре. Поскольку частицы проходили через места без магнитное поле, их движения могли быть прямыми, с бесконечным гирорадиус. Это прямое движение заставляло частицу двигаться через поля более беспорядочно. Третий класс частиц был переходным между этими типами. Биконические бугорки были недавно возрождены из-за их схожей геометрии с Polywell термоядерный реактор.[9]

Рекомендации

  1. ^ Содержание в плазменной системе с выступом, доктор Гарольд Град, NYO-9496
  2. ^ Дж. Беровиц, Х. Град и Х. Рубин, в материалах второй Международной конференции Организации Объединенных Наций по использованию атомной энергии в мирных целях, Женева, 1958 г., том 31, стр. 177
  3. ^ Град, Х. Теория геометрий с выступами, I. Общий обзор, NYO-7969, Inst. Математика. Наук, Нью-Йорк, 1 декабря 1957 г.
  4. ^ Берковиц Дж. Теория геометрий с выступами. II. Потери частиц, NYO-2530, Inst. Математика. Sci., Нью-Йорк, 6 января 1959 г.
  5. ^ Ван Нортон Р. (1961). Движение заряженной частицы вблизи точки нулевого поля. Нью-Йорк: Нью-Йоркский университет: Институт математических наук Куранта.
  6. ^ М. П. Шривастава и П. К. Бхат (1969). Движение заряженной частицы в полях гелиотрона и биконического возврата. Journal of Plasma Physics, 3, pp 255-267. DOI: 10.1017 / S0022377800004359.
  7. ^ Чен Ф. Введение в физику плазмы и управляемый термоядерный синтез (Пленум, Нью-Йорк, 1984), т. 1. С. 30–34. ISBN  978-0-306-41332-2
  8. ^ Дж. Лармор, «О динамической теории электрической и светоносной среды», Philosophical Transactions of the Royal Society 190, (1897), стр. 205–300 (третья и последняя в серии статей с таким же названием)
  9. ^ Низкое бета-ограничение в Polywell, смоделированное с помощью традиционных теорий точки возврата, Physics of Plasma 18.112501 (2011)

дальнейшее чтение

Моделирование биконических бугров