Капиллярная конденсация - Capillary condensation

Рисунок 1: Пример пористой структуры с капиллярной конденсацией.

Капиллярная конденсация это "процесс, посредством которого многослойный адсорбция из пара [фазы] в пористая среда переходит к точке, в которой поровые пространства заполняются конденсированной жидкостью из пара [фазы] ».^[1] Уникальным аспектом капиллярной конденсации является то, что конденсация пара происходит ниже давление насыщенного пара, П_сидел, чистой жидкости.^[2] Такой результат связан с увеличением количества ван дер Ваальс взаимодействия между молекулами паровой фазы внутри замкнутого пространства капилляра. Как только произойдет конденсация, мениск немедленно образуется на границе раздела жидкость-пар, что позволяет равновесие ниже давление насыщенного пара. Формирование мениска зависит от поверхностное натяжение жидкости и формы капилляра, как показано Уравнение Юнга-Лапласа. Как и в случае любой границы раздела жидкость-пар, включающей мениск, Уравнение Кельвина обеспечивает соотношение для разницы между равновесным давлением пара и давлением насыщенного пара.^[3][4][5][6] Капилляр не обязательно должен иметь трубчатую замкнутую форму, но может быть любым замкнутым пространством по отношению к его окружению.

Капиллярная конденсация - важный фактор как в естественных, так и в синтетических пористых структурах. В этих структурах ученые используют концепцию капиллярной конденсации для определения распределения пор по размерам и площадь поверхности через изотермы адсорбции.^[3][4][5][6] Синтетические приложения, такие как спекание^[7] материалов также сильно зависят от эффекта перемычки в результате капиллярной конденсации. В отличие от преимуществ капиллярной конденсации, она также может вызвать множество проблем в приложениях в области материаловедения, таких как атомно-силовая микроскопия^[8] и микроэлектромеханические системы.^[9]

Уравнение Кельвина

В Уравнение Кельвина может использоваться для описания явления капиллярной конденсации из-за наличия изогнутого мениск.^[2]

${displaystyle ln {frac {P_{v}}{P_{sat}}}=-{frac {2Hgamma V_{l}}{RT}} }$

Где...

${displaystyle P_{v}}$ = равновесие давление газа

${displaystyle P_{sat}}$ = насыщенность давление газа

${displaystyle H}$ = среднее кривизна из мениск

${displaystyle gamma }$ = жидкость / пар поверхностное натяжение

${displaystyle V_{l}}$ = жидкость молярный объем

${displaystyle R}$ = постоянная идеального газа

${displaystyle T}$ = температура

Это уравнение, показанное выше, управляет всеми равновесными системами, включающими мениск и дает математическое обоснование того факта, что конденсация данного вида происходит ниже уровня насыщения давление газа (П_v сидел) внутри капилляра. В основе Уравнение Кельвина - это разница давлений между жидкой и паровой фазами, которая отличается от традиционных фазовые диаграммы где фазовое равновесие происходит при одном давлении, известном как P_сидел, для данной температуры. Это падение давления (${displaystyle scriptstyle Delta P}$) происходит исключительно из-за жидкости / пара поверхностное натяжение и кривизна из мениск, как описано в Уравнение Юнга-Лапласа.^[2]

${displaystyle Delta P=2Hgamma }$

в Уравнение Кельвина, насыщенность давление газа, поверхностное натяжение, и молярный объем все свойства, присущие видам в состоянии равновесия, считаются константами по отношению к системе. Температура также постоянна в Уравнение Кельвина поскольку это функция насыщенности давление газа и наоборот. Следовательно, переменные, которые больше всего определяют капиллярную конденсацию, - это равновесные давление газа и среднее кривизна из мениск.

Зависимость P_v/П_сидел

Отношение равновесия давление газа к давление насыщенного пара можно рассматривать как родственник влажность измерение для атмосферы. Как P_v/П_сидел увеличивается, пар будет продолжать конденсировать внутри данного капилляра. Если P_v/П_сидел уменьшается, жидкость начнет испариться в атмосферу в виде молекул пара.^[2] На рисунке ниже показаны четыре разные системы, в которых P_v/П_сидел увеличивается слева направо.

фигура 2: Четыре различных капиллярных системы с увеличением P_v от А до D.

Система А → P_v= 0, в системе пар отсутствует

Система B → P_v= P₁сиделпроисходит капиллярная конденсация и жидкость / пар равновесие достигается

Система C → P_v= P₂сидел, П₁2, в качестве давление газа увеличена конденсация продолжается, чтобы удовлетворить Уравнение Кельвина

Система D → P_v= P_{Максимум}сидел, давление газа увеличивается до максимально допустимого значения, и поры заполняются полностью

Этот рисунок используется для демонстрации концепции, согласно которой за счет увеличения давление газа в данной системе будет происходить больше конденсации. В пористая среда, капиллярная конденсация будет всегда, если P_v≠0.

Зависимость от кривизны

В Уравнение Кельвина указывает, что как P_v/П_сидел увеличивается внутри капилляра, радиус кривизны также увеличится, создавая более плоский интерфейс. (Примечание: Это не означает, что больший радиус кривизны приводит к большей конденсации пара. См. Обсуждение угла смачивания ниже.) Рисунок 2 выше демонстрирует эту зависимость в простой ситуации, когда радиус капилляра увеличивается по направлению к отверстию капилляра, и, таким образом, конденсация пара происходит плавно в диапазоне от давление пара. В параллельной ситуации, когда радиус капилляра постоянен по всей его высоте, конденсация пара будет происходить намного быстрее, достигая равновесного радиуса кривизны (радиуса Кельвина) как можно быстрее.^[2] Эта зависимость от геометрии поры и кривизна может привести к гистерезис и совершенно разные равновесия жидкость / пар в очень малых диапазонах давления.

Также стоит отметить, что разная геометрия пор приводит к разным типам кривизна. В научных исследованиях капиллярной конденсации полусферический мениск Ситуация (возникающая в результате идеально цилиндрической поры) наиболее часто исследуется из-за ее простоты.^[5] Цилиндрический мениски также являются полезными системами, поскольку обычно возникают в результате царапин, порезов и капилляров щелевого типа на поверхности. Многие другие типы кривизна возможны и уравнения для кривизна из мениски легко доступны в многочисленных источниках.^[5][10] Для полусферических и цилиндрических мениски показаны ниже.

Общее уравнение кривизны:

${displaystyle H={frac {1}{2}}({frac {1}{R_{1}}}+{frac {1}{R_{2}}})}$

Цилиндр: ${displaystyle R_{1}=r}$ ${displaystyle R_{2}=infty }$

${displaystyle H={frac {1}{2r}}}$

Полушарие: ${displaystyle R_{1}=r}$ ${displaystyle R_{2}=r}$

${displaystyle H={frac {1}{r}}}$

Зависимость от угла смачивания

Рисунок 3: Рисунок, демонстрирующий значение краевого угла внутри капилляра, а также радиуса кривизны мениска.

Угол контакта, или же угол смачивания, является очень важным параметром в реальных системах, где идеально смачивание (${displaystyle heta }$ = 0^о) почти никогда не достигается. В Уравнение Юнга приводит доводы в пользу угол контакта участие в капиллярной конденсации. Уравнение Юнга объясняет, что поверхностное натяжение между жидкой и паровой фазами масштабируется до косинуса угол контакта. Как показано на рисунке справа, угол контакта между конденсированной жидкостью и внутренней стенкой капилляра может сильно повлиять на радиус кривизны. По этой причине, угол контакта неразрывно связан с членом кривизны Уравнение Кельвина. Поскольку угол контакта увеличивается, радиус кривизны также увеличится. Это означает, что система с идеальным смачивание будет показывать большее количество жидкости в порах, чем система с несовершенным смачивание (${displaystyle heta }$ > 0^о). Также в системах, где ${displaystyle heta }$ = 0^о радиус кривизны равен радиусу капилляра.^[2] Из-за этих осложнений, вызванных угол контакта, научные исследования часто предполагают ${displaystyle heta }$ = 0^о.^[3][4][5][6]

Неравномерные поровые эффекты

Нечетная геометрия пор

И в естественных, и в синтетических пористых структурах геометрия пор и капилляров почти никогда не бывает идеально цилиндрической. Часто пористые среды содержат сети капилляров, похожие на губку.^[11] Поскольку геометрия пор влияет на форму и кривизну равновесного мениска, уравнение Кельвина может быть представлено по-разному каждый раз, когда мениск изменяется вдоль «змеевидного» капилляра. Это очень быстро усложняет анализ с помощью уравнения Кельвина. Исследования изотермы адсорбции с использованием капиллярной конденсации по-прежнему являются основным методом определения размера и формы пор.^[11] Благодаря достижениям в синтетических технологиях и инструментах, теперь доступны очень хорошо упорядоченные пористые структуры, которые позволяют обойти проблему нечетной геометрии пор в инженерных системах.^[3]

Гистерезис

Неоднородная геометрия пор часто приводит к различиям в путях адсорбции и десорбции в капилляре. Это отклонение в двух случаях называется гистерезисом и характерно для многих процессов, зависящих от траектории. Например, если радиус капилляра резко увеличивается, то капиллярная конденсация (адсорбция) прекращается до тех пор, пока не будет достигнуто равновесное давление пара, которое удовлетворяет большему радиусу поры. Однако во время испарения (десорбции) жидкость будет оставаться заполненной до большего радиуса поры до тех пор, пока не будет достигнуто равновесное давление пара, которое удовлетворяет меньшему радиусу поры. Полученный график зависимости адсорбированного объема от относительной влажности дает «петлю» гистерезиса.^[2] Эта петля наблюдается во всех процессах с гистерезисом и дает прямое значение термину «зависимый от пути». Концепция гистерезиса была косвенно объяснена в разделе кривизны этой статьи; однако здесь мы говорим об одном капилляре, а не о распределении случайных размеров пор.

Было показано, что гистерезис капиллярной конденсации сводится к минимуму при более высоких температурах.^[12]

Учет малых радиусов капилляров

Рисунок 4: Рисунок, поясняющий термин «статистическая толщина пленки» в контексте очень малых радиусов капилляров.

Капиллярную конденсацию в порах с r <10 нм часто сложно описать уравнением Кельвина. Это связано с тем, что уравнение Кельвина недооценивает размер радиуса поры при работе в нанометровом масштабе. Чтобы учесть эту недооценку, часто использовалась идея статистической толщины пленки t.^[3][4][5][6] Идея основана на том факте, что очень маленький слой адсорбированной жидкости покрывает поверхность капилляра до того, как образуется мениск, и, таким образом, является частью расчетного радиуса поры. Рисунок слева поясняет статистическую толщину пленки в зависимости от радиуса кривизны мениска. Этот слой адсорбированной пленки присутствует всегда; однако при больших радиусах пор этот член становится настолько малым по сравнению с радиусом кривизны, что им можно пренебречь. Однако при очень малых радиусах пор толщина пленки становится важным фактором для точного определения радиуса поры.

Капиллярная адгезия

Переходные эффекты

Рисунок 5: Рисунок, демонстрирующий перемычку между двумя сферами из-за капиллярной конденсации.

Исходя из предположения, что две смачиваемые поверхности будут склеиваться, например дно стеклянной чашки на мокрой столешнице поможет объяснить идею того, как капиллярная конденсация заставляет две поверхности мост вместе. Если посмотреть на уравнение Кельвина, где в игру вступает относительная влажность, конденсация, которая происходит ниже P_сидел вызовет слипание.^[2] Однако чаще всего игнорируется тот факт, что сила сцепления зависит только от радиуса частицы (по крайней мере, для смачиваемых сферических частиц) и, следовательно, не зависит от относительного давления пара или влажности в очень широких пределах.^[2] Это является следствием того факта, что поверхности частиц не являются гладкими в молекулярном масштабе, поэтому конденсация происходит только в разбросанных точках фактических контактов между двумя сферами.^[2] Однако экспериментально видно, что капиллярная конденсация играет большую роль в соединении или сцеплении множества поверхностей или частиц вместе. Это может быть важно при адгезии пыли и порошков. Важно отметить разницу между перекрытием и адгезией. Хотя оба являются следствием капиллярной конденсации, адгезия подразумевает, что две частицы или поверхности не смогут разделиться без приложения большой силы или полной интеграции, как в спекание; Перемычка подразумевает образование мениска, который приводит две поверхности или частицы в контакт друг с другом без прямой интеграции или потери индивидуальности.

Реальные приложения и проблемы

Атомно-силовая микроскопия

Основная статья: Атомно-силовая микроскопия

Рисунок 6: Мениск образование между AFM наконечник и подложка

Капиллярная конденсация мосты две поверхности вместе, с образованием мениск, как указано выше. В случае атомно-силовая микроскопия (АСМ) между наконечником и поверхностью может образовываться капиллярный мостик из воды, особенно в случаях гидрофильной поверхности во влажной среде, когда АСМ работает в контактный режим. Пока были проведены исследования по формированию мениск между зондом и образцом нельзя сделать никаких конкретных выводов относительно оптимальной высоты от образца, на которой зонд может быть без мениск формирование. Были проведены научные исследования взаимосвязи между относительной влажностью и геометрией мениск создается капиллярной конденсацией. Одно конкретное исследование, проведенное Уиксом,^[8] проиллюстрировано, что с повышением относительной влажности происходит значительное увеличение размера мениск. В этом исследовании также говорится, что нет мениск образование наблюдается при относительной влажности менее 70%, хотя в этом заключении есть неопределенность из-за пределов разрешения.

Формирование мениска - основа Dip-Pen Нанолитография техника.

Спекание

Основная статья: Спекание

Рисунок 7: Профиль капиллярной конденсации, показывающий внезапное увеличение адсорбированного объема из-за однородного радиуса капилляра (пунктирная линия) среди распределения пор и нормального распределения радиусов капилляра (сплошной путь)

Спекание это обычная практика, широко используемая как для металлов, так и для керамика материалы. Спекание является прямым применением капиллярной конденсации из-за адгезионных эффектов пыли и порошков. Это приложение можно увидеть прямо в золь-гель синтез тонких пленок.^[7] В золь-гель это коллоид раствор, который наносится на подложку, обычно методом окунания. После размещения на субстрате применяется источник тепла для испарения всей нежелательной жидкости. Пока жидкость испаряется, частицы, которые когда-то были в растворе, слипаются друг с другом, образуя тонкую пленку.

МЭМС

Основная статья: Микроэлектромеханические системы

Микроэлектромеханические системы (МЭМС) используются в ряде различных приложений и становятся все более распространенными в наноразмерных приложениях. Однако из-за своего небольшого размера у них возникают проблемы с прикол, вызванные капиллярной конденсацией среди других сил. Интенсивные исследования в области Микроэлектромеханические системы был сосредоточен на поиске способов уменьшить прикол в изготовлении Микроэлектромеханические системы и когда они используются. Шринивасан и другие. провел исследование в 1998 году, посвященное применению различных типов Самособирающиеся монослои (SAM) на поверхности Микроэлектромеханические системы в надежде сократить прикол или вообще избавиться от него.^[9] Они обнаружили, что использование покрытий OTS (октадецилтрихлорсилан) снижает оба типа прикол.

Распределение пор по размеру

Поры разного размера заполняются при разных значениях давления, причем сначала заполняются более мелкие.^[2] Эта разница в скорости заполнения может быть выгодным применением капиллярной конденсации. Многие материалы имеют разный размер пор, и керамика является одной из наиболее часто встречающихся. В материалах с разными размерами пор кривые могут быть построены аналогично рисунку 7. Подробный анализ формы этих изотерм выполняется с использованием Уравнение Кельвина. Это позволяет определить распределение пор по размерам.^[2] Хотя это относительно простой метод анализа изотерм, более глубокий анализ изотерм выполняется с помощью ДЕРЖАТЬ ПАРИ метод. Другой метод определения распределения пор по размерам заключается в использовании процедуры, известной как порозиметрия с инжекцией ртути. При этом используется объем ртути, поглощаемый твердым телом при увеличении давления, для создания тех же изотерм, упомянутых выше. Область применения, где размер пор является предпочтительным, относится к добыче нефти.^[13] При извлечении нефти из крошечных пор полезно нагнетать в поры газ и воду. Затем газ займет пространство, где когда-то была нефть, мобилизуя нефть, а затем вода вытеснит часть нефти, заставляя ее покинуть поры.^[13]

Смотрите также

• Адсорбция
• Атомно-силовая микроскопия
• Теория ставок
• Капиллярность
• Кривизна
• Капиллярные мостики
• Расклинивающее давление
• Уравнение Кельвина
• Самособирающиеся монослои
• Спекание
• Микроэлектромеханические системы
• Мениск (жидкость)
• Золь-гель
• Коллоидный
• Керамика

внешняя ссылка

• Практическое руководство по изотермам адсорбции на неоднородных поверхностях.
• Вывод Ленгмюра / СТАВКА

Рекомендации

1. Шрамм, Л. Язык коллоидов и интерфейсной науки 1993, Профессиональный справочник ACS, ACS: Вашингтон, округ Колумбия.
2. Хантер, Р.Дж. Основы коллоидной науки 2-е издание, Oxford University Press, 2001.
3. Казанова, Ф. и другие. Нанотехнологии 2008, Vol. 19, 315709.
4. Крук, М. и другие. Langmuir 1997, 13, 6267-6273.
5. Мияхара, М. и другие. Langmuir 2000, 16, 4293-4299.
6. Моришиге, К. и другие. Langmuir 2006, 22, 4165-4169.
7. Кумагаи, М; Мессинг, Г.Л. Варенье. Керамический Soc. 1985, 68, 500-505.
8. Weeks, B.L .; Vaughn, M. W .; ДеЙорео, Дж. Дж. Langmuir, 2005, 21, 8096-8098.
9. Srinivasan, U .; Хьюстон, М. Р .; Howe, R.T .; Мабудян, Р. Журнал микроэлектромеханических систем, 1998, 7, 252-260.
10. Практическое руководство по изотермам адсорбции на неоднородных поверхностях. Марчевский, А. М., 2002.
11. Vidalest, A.M .; Faccio, R.J .; Зграблич, Г. J. Phys. Конденс. Иметь значение 1995, 7, 3835-3843.
12. Берджесс, К. Г. В. и другие. Pure Appl. Chem. 1989, 61, 1845-1852.
13. Tehrani, D. H .; Данеш, А .; Сохраби, М .; Хендерсон, Г. Повышение нефтеотдачи пластов путем закачки газа с чередованием воды (WAG) SPE, 2001.