Оператор Дирака - Dirac operator

В математика и квантовая механика, а Оператор Дирака это дифференциальный оператор это формальный квадратный корень, или наполовину повторять, оператора второго порядка, такого как Лапласиан. Первоначальный случай, касающийся Поль Дирак формально факторизовать оператор для Пространство Минковского, чтобы получить форму квантовой теории, совместимую с специальная теория относительности; чтобы получить соответствующий лапласиан как произведение операторов первого порядка, он ввел спиноры.

Формальное определение

В общем, пусть D - дифференциальный оператор первого порядка, действующий на векторный набор V через Риманово многообразие M. Если

${\displaystyle D^{2}=\Delta ,\,}$

где ∆ - лапласиан V, тогда D называется Оператор Дирака.

В физика высоких энергий, это требование часто ослабляется: только часть второго порядка D² должен равняться лапласиану.

Примеры

Пример 1

D = −я ∂_Икс является оператором Дирака на касательный пучок по линии.

Пример 2

Рассмотрим простую связку, имеющую важное значение для физики: конфигурационное пространство частицы со спином 1/2 ограничен плоскостью, которая также является базовым многообразием. Он представлен волновой функцией ψ : р² → C²

${\displaystyle \psi (x,y)={\begin{bmatrix}\chi (x,y)\\\eta (x,y)\end{bmatrix}}}$

куда Икс и у - обычные координатные функции на р². χ определяет амплитуда вероятности чтобы частица находилась в состоянии со спином вверх, и аналогично для η. Так называемой оператор спина Дирака тогда можно написать

${\displaystyle D=-i\sigma _{x}\partial _{x}-i\sigma _{y}\partial _{y},}$

куда σ_я являются Матрицы Паули. Обратите внимание, что антикоммутационные соотношения для матриц Паули делают доказательство указанного выше определяющего свойства тривиальным. Эти отношения определяют понятие Алгебра Клиффорда.

Решения уравнения Дирака для спинорных полей часто называют гармонические спиноры.^[1]

Пример 3

Оператор Дирака Фейнмана описывает распространение свободного фермион в трех измерениях и элегантно написано

${\displaystyle D=\gamma ^{\mu }\partial _{\mu }\ \equiv \partial \!\!\!/,}$

с использованием Обозначение фейнмана слэш. Во вводных учебниках к квантовая теория поля, это появится в форме

${\displaystyle D=c{\vec {\alpha }}\cdot (-i\hbar \nabla _{x})+mc^{2}\beta }$

куда ${\displaystyle {\vec {\alpha }}=(\alpha _{1},\alpha _{2},\alpha _{3})}$ недиагональные Матрицы Дирака ${\displaystyle \alpha _{i}=\beta \gamma _{i}}$, с ${\displaystyle \beta =\gamma _{0}}$ а остальные константы равны ${\displaystyle c}$ в скорость света, ${\displaystyle \hbar }$ существование Постоянная Планка, и ${\displaystyle m}$ в масса фермиона (например, электрон ). Он действует на четырехкомпонентную волновую функцию ${\displaystyle \psi (x)\in L^{2}(\mathbb {R} ^{3},\mathbb {C} ^{4})}$, то Соболевское пространство гладких, интегрируемых с квадратом функций. Его можно расширить до самосопряженного оператора в этой области. Квадрат в данном случае не лапласиан, а вместо этого ${\displaystyle D^{2}=\Delta +m^{2}}$ (после установки ${\displaystyle \hbar =c=1.}$)

Пример 4

Другой оператор Дирака возникает в Клиффорд анализ. В евклидовом п-пространство это

${\displaystyle D=\sum _{j=1}^{n}e_{j}{\frac {\partial }{\partial x_{j}}}}$

куда {е_j: j = 1, ..., п} является ортонормированным основанием для евклидовой п-пространство и р^п считается вложенным в Алгебра Клиффорда.

Это частный случай Оператор Атьи – Зингера – Дирака действуя на участках спинорный пучок.

Пример 5

Для спиновый коллектор, M, оператор Атьи – Зингера – Дирака локально определяется следующим образом: Для Икс ∈ M и е₁(Икс), ..., е_j(Икс) локальный ортонормированный базис касательного пространства M в Икс, оператор Атьи – Зингера – Дирака равен

${\displaystyle D=\sum _{j=1}^{n}e_{j}(x){\tilde {\Gamma }}_{e_{j}(x)},}$

куда ${\displaystyle {\tilde {\Gamma }}}$ это спин-соединение, снятие Леви-Чивита связь на M к спинорный пучок над M. Квадрат в этом случае не лапласиан, а вместо этого ${\displaystyle D^{2}=\Delta +R/4}$ куда ${\displaystyle R}$ это скалярная кривизна связи.^[2]

Обобщения

В анализе Клиффорда оператор D : C^∞(р^k ⊗ р^п, S) → C^∞(р^k ⊗ р^п, C^k ⊗ S) действуя на спинорные функции, определяемые

${\displaystyle f(x_{1},\ldots ,x_{k})\mapsto {\begin{pmatrix}\partial _{\underline {x_{1}}}f\\\partial _{\underline {x_{2}}}f\\\ldots \\\partial _{\underline {x_{k}}}f\\\end{pmatrix}}}$

иногда называют оператором Дирака в k Переменные Клиффорда. В обозначениях S пространство спиноров, ${\displaystyle x_{i}=(x_{i1},x_{i2},\ldots ,x_{in})}$ находятся п-мерные переменные и ${\displaystyle \partial _{\underline {x_{i}}}=\sum _{j}e_{j}\cdot \partial _{x_{ij}}}$ - оператор Дирака в я-я переменная. Это обычное обобщение оператора Дирака (k = 1) и Оператор Dolbeault (п = 2, k произвольный). Это инвариантный дифференциальный оператор, инвариантная относительно действия группы SL (k) × Вращение (п). В разрешающая способность из D известно только в некоторых частных случаях.

Смотрите также

• AKNS иерархия
• Уравнение Дирака
• Алгебра Клиффорда
• Клиффорд анализ
• Связь
• Оператор Dolbeault
• Тепловое ядро
• Связка спиноров

Рекомендации

1. «Спинорная структура», Энциклопедия математики, EMS Press, 2001 [1994]
2. Юрген Йост, (2002) "Риманова геометрия и геометрический анализ (3-е издание)", Springer. См. Раздел 3.4, стр. 142 и сл.

• Фридрих, Томас (2000), Операторы Дирака в римановой геометрии, Американское математическое общество, ISBN  978-0-8218-2055-1
• Colombo, F., I .; Сабадини, И. (2004), Анализ систем Дирака и вычислительная алгебра, Birkhauser Verlag AG, ISBN  978-3-7643-4255-5