Специальная теория относительности - Special relativity

Историю и мотивацию см. История специальной теории относительности.

Альберт Эйнштейн около 1905-го года его "Аннус Мирабилис документы "были опубликованы. Среди них Zur Elektrodynamik bewegter Körper, документ основания специальной теории относительности.

В физика, то специальная теория относительности, или же специальная теория относительности короче говоря, это научная теория взаимосвязи между пространство и время. В Альберт Эйнштейн оригинальной трактовки, теория основана на двух постулаты:^[1][2]

1. Законы физики инвариантный (то есть идентичны) во всех инерциальные системы отсчета (то есть системы отсчета без ускорение ).
2. В скорость света в вакуум одинаково для всех наблюдателей, независимо от движения источника света или наблюдателя.

Происхождение и значение

Специальная теория относительности была первоначально предложена Альбертом Эйнштейном в статье, опубликованной 26 сентября 1905 года под названием «К электродинамике движущихся тел. ".^{[стр. 1]} Несовместимость Ньютоновская механика с Уравнения Максвелла из электромагнетизм и экспериментально Майкельсон-Морли нулевой результат (и последующие аналогичные эксперименты) продемонстрировали, что исторически выдвинутая гипотеза светоносный эфир не существует. Это привело к разработке Эйнштейном специальной теории относительности, которая корректирует механику для обработки ситуаций, включающих все движения, особенно те, которые происходят со скоростью, близкой к скорости света (известной как релятивистские скорости). Сегодня доказано, что специальная теория относительности является наиболее точной моделью движения с любой скоростью, когда гравитационные и квантовые эффекты незначительны.^[3][4] Даже в этом случае ньютоновская модель все еще действительна как простое и точное приближение при малых скоростях (относительно скорости света), например, при повседневных движениях на Земле.

Специальная теория относительности имеет широкий спектр следствий, подтвержденных экспериментально.^[5] Они включают относительность одновременности, сокращение длины, замедление времени, релятивистская формула сложения скоростей, релятивистский эффект Доплера, релятивистская масса, универсальное ограничение скорости, эквивалентность массы и энергии, скорость причинности и Прецессия Томаса.^[1][2] Он, например, заменил традиционное понятие абсолютного всемирного времени понятием времени, которое зависит от системы отсчета и пространственный позиция. Вместо инвариантного временного интервала между двумя событиями существует инвариантный пространственно-временной интервал. В сочетании с другими законами физики два постулата специальной теории относительности предсказывают эквивалентность масса и энергия, как выражено в эквивалентность массы и энергии формула ${\displaystyle E=mc^{2}}$, куда ${\displaystyle c}$ это скорость света в вакууме.^[6][7] Это также объясняет, как связаны явления электричества и магнетизма.^[1][2]

Отличительной чертой специальной теории относительности является замена Галилеевы преобразования механики Ньютона с Преобразования Лоренца. Время и пространство не могут быть определены отдельно друг от друга (как считалось ранее). Скорее, пространство и время переплетаются в единый континуум, известный как "пространство-время". События, которые происходят в одно и то же время для одного наблюдателя, могут происходить в разное время для другого.

Пока Эйнштейн не разработал общая теория относительности, вводя искривленное пространство-время для включения гравитации, фраза «специальная теория относительности» не использовалась. Иногда используется перевод как «ограниченная теория относительности»; «особый» на самом деле означает «особый случай».^{[стр. 2][стр. 3][стр. 4][примечание 1]} Некоторые работы Альберта Эйнштейна в области специальной теории относительности построены на более ранних работах Хендрик Лоренц и Анри Пуанкаре. Теория стала практически завершенной в 1907 году.^[4]

Эта теория "особенная" в том смысле, что она применима только в особый случай где пространство-время "плоское", то есть искривление пространства-времени, описанный тензор энергии-импульса и вызывая сила тяжести, незначительно.^{[8][заметка 2]} Чтобы правильно учесть гравитацию, Эйнштейн сформулировал общую теорию относительности в 1915 году. Специальная теория относительности, вопреки некоторым историческим описаниям, действительно учитывает ускорения а также ускорение системы отсчета.^[9][10]

Как только Галилея относительность теперь принято как приближение специальной теории относительности, которая действительна для малых скоростей, специальная теория относительности считается приближением общей теории относительности, которая действительна для слабых гравитационные поля, то есть на достаточно малом масштабе (например, для приливные силы ) и в условиях свободное падение. Однако общая теория относительности включает неевклидова геометрия чтобы представить гравитационные эффекты как геометрическую кривизну пространства-времени. Специальная теория относительности ограничена плоским пространством-временем, известным как Пространство Минковского. Пока Вселенную можно смоделировать как псевдориманово многообразие, лоренц-инвариантная система отсчета, подчиняющаяся специальной теории относительности, может быть определена для достаточно малой окрестности каждой точки в этой искривленное пространство-время.

Галилео Галилей уже постулировал, что не существует абсолютного и четко определенного состояния покоя (нет привилегированные опорные кадры ), принцип теперь называется Принцип относительности Галилея. Эйнштейн расширил этот принцип, чтобы он учитывал постоянную скорость света,^[11] явление, которое наблюдалось в эксперименте Майкельсона – Морли. Он также постулировал, что это справедливо для всех законы физики, включая как законы механики, так и электродинамика.^[12]

Традиционный подход "двух постулатов" к специальной теории относительности

Размышления такого типа прояснили мне еще очень давно, вскоре после 1900 года, то есть вскоре после новаторской работы Планка, что ни механика, ни электродинамика не могут (за исключением предельных случаев) претендовать на точную достоверность. Постепенно я отчаялся от возможности открыть истинные законы с помощью конструктивных усилий, основанных на известных фактах. Чем дольше и отчаяннее я пытался, тем больше я приходил к убеждению, что только открытие универсального формального принципа может привести нас к гарантированным результатам ... Как же тогда можно было найти такой универсальный принцип?

— Альберт Эйнштейн: Автобиографические заметки^{[стр. 5]}

Эйнштейн выделил два фундаментальных положения, которые казались наиболее убедительными, независимо от точной справедливости (тогда) известных законов механики или электродинамики. Эти положения заключались в постоянстве скорости света в вакууме и независимости физических законов (особенно постоянстве скорости света) от выбора инерциальной системы. В своем первоначальном изложении специальной теории относительности в 1905 году он выразил эти постулаты следующим образом:^{[стр. 1]}

• Принцип относительности - законы, по которым состояния физических систем претерпевают изменения, не затрагиваются, независимо от того, относятся ли эти изменения состояния к одной или другой из двух систем, находящихся в равномерном поступательном движении относительно друг друга.^{[стр. 1]}
• Принцип инвариантной скорости света - «... свет всегда распространяется в пустом пространстве с определенной скоростью [скоростью] c которое не зависит от состояния движения излучающего тела »(из предисловия).^{[стр. 1]} То есть свет в вакууме распространяется со скоростью c (фиксированная константа, не зависящая от направления) по крайней мере в одной системе инерциальных координат («стационарная система»), независимо от состояния движения источника света.

Постоянство скорости света было мотивировано Теория электромагнетизма Максвелла и отсутствие доказательств светоносный эфир. Существуют противоречивые данные о том, в какой степени на Эйнштейна повлиял нулевой результат Эксперимент Майкельсона-Морли.^[13][14] В любом случае, нулевой результат эксперимента Майкельсона – Морли помог широко распространенному и быстрому принятию идеи о постоянстве скорости света.

Вывод специальной теории относительности зависит не только от этих двух явных постулатов, но и от нескольких неявных предположений (сделано почти во всех теориях физики ), в том числе изотропия и однородность пространства и независимости измерительных стержней и часов от их прошлой истории.^{[стр. 6]}

После первоначального представления Эйнштейном специальной теории относительности в 1905 году было предложено множество различных наборов постулатов в различных альтернативных выводах.^[15] Однако наиболее распространенным набором постулатов остается постулат, использованный Эйнштейном в его оригинальной статье. Более математическое изложение принципа относительности, сделанное позже Эйнштейном, которое вводит понятие простоты, не упомянутое выше:

Специальный принцип относительности: Если система координат K выбрана так, чтобы по отношению к ней выполнялись физические законы в их простейшей форме, то одно и тоже законы остаются в силе по отношению к любой другой системе координат K ′, движущейся равномерно относительно K.^[16]

Анри Пуанкаре обеспечил математическую основу теории относительности, доказав, что Преобразования Лоренца являются частью его Группа Пуанкаре преобразований симметрии. Позднее Эйнштейн вывел эти преобразования из своих аксиом.

Во многих статьях Эйнштейна представлены выводы преобразования Лоренца, основанные на этих двух принципах.^{[стр. 7]}

Принцип относительности

Основная статья: Принцип относительности

Системы отсчета и относительное движение

Рисунок 2-1. Заполненная система движется относительно незаправленной системы с постоянной скоростью. v только вдоль Икс- ось с точки зрения наблюдателя, неподвижного в незаштрихованной системе. Посредством принцип относительности, наблюдатель, неподвижный в системе со штрихом, будет рассматривать аналогичную конструкцию, за исключением того, что скорость, которую они регистрируют, будет -v. Изменение скорости распространения взаимодействия от бесконечности в нерелятивистской механике до конечного значения потребует модификации уравнений преобразования, отображающих события в одной системе отсчета в другую.

Справочные кадры играют решающую роль в теории относительности. Термин «система отсчета», используемый здесь, представляет собой перспективу наблюдения в пространстве, которое не претерпевает каких-либо изменений в движении (ускорении), из которого можно измерить положение по 3 пространственным осям (то есть в состоянии покоя или с постоянной скоростью). Кроме того, опорный кадр имеет возможность определять измерение времени событий с помощью «часы» (любая ссылка устройства с равномерной периодичностью).

An мероприятие - это событие, которому можно присвоить единственный уникальный момент и местоположение в пространстве относительно системы отсчета: это «точка» в пространство-время. Поскольку скорость света в теории относительности постоянна, независимо от системы отсчета, импульсы света могут использоваться для однозначного измерения расстояний и отсчета времени, когда произошли события, по часам, даже если свету требуется время, чтобы достичь часов после того, как событие произошло. .

Например, взрыв фейерверк можно рассматривать как «событие». Мы можем полностью определить событие по его четырем пространственно-временным координатам: время возникновения и его трехмерное пространственное положение определяют точку отсчета. Назовем эту систему отсчета S.

В теории относительности мы часто хотим вычислить координаты события из разных систем отсчета. Уравнения, связывающие измерения, сделанные в разных системах отсчета, называются уравнения преобразования.

Стандартная конфигурация

Чтобы понять, как координаты пространства-времени измеряются наблюдателями в разных системы отсчета сравнивать друг с другом, полезно работать с упрощенной настройкой с кадрами в стандартная комплектация.^[17]:107 С осторожностью это позволяет упростить математику без потери общности сделанных выводов. На Рис. 2‑1 два Галилеевы системы отсчета (то есть обычные кадры с 3 интервалами) отображаются в относительном движении. Кадр S принадлежит первому наблюдателю O, а кадр S ′ (произносится как «S prime» или «S dash») принадлежит второму наблюдателю O ′.

• В Икс, у, z Оси кадра S ориентированы параллельно соответствующим штрихованным осям кадра S '.
• Рамка S 'движется, для простоты, в одном направлении: Икс-направление кадра S с постоянной скоростью v как измерено в кадре S.
• Истоки систем отсчета S и S ′ совпадают, когда время т = 0 для кадра S и т′ = 0 для шкалы S ′.

Поскольку в теории относительности не существует абсолютной системы отсчета, понятие «движение» строго не существует, поскольку все может перемещаться относительно какой-либо другой системы отсчета. Вместо этого любые два кадра, которые движутся с одинаковой скоростью в одном направлении, называются сопутствующий. Следовательно, S и S' не сопутствующий.

Отсутствие абсолютной системы отсчета

В принцип относительности, в котором говорится, что физические законы имеют одинаковую форму в каждом инерциальная система отсчета, датируется Галилео, и был включен в ньютоновскую физику. Однако в конце 19 века существование электромагнитные волны побудили некоторых физиков предположить, что Вселенная заполнена веществом, которое они назвали "эфир ", который, как они постулировали, будет действовать как среда, через которую распространяются эти волны или колебания (во многих отношениях аналогично тому, как звук распространяется по воздуху). Эфир считался абсолютная система отсчета относительно которого могут быть измерены все скорости, и может считаться фиксированным и неподвижным относительно Земли или какой-либо другой фиксированной точки отсчета. Эфир должен был быть достаточно эластичным, чтобы поддерживать электромагнитные волны, в то время как эти волны могли взаимодействовать с веществом, но не оказывать сопротивления телам, проходящим через него (его единственное свойство заключалось в том, что он позволял электромагнитным волнам распространяться). Результаты различных экспериментов, в том числе Эксперимент Майкельсона-Морли в 1887 году (впоследствии подтвержденный более точными и новаторскими экспериментами), привел к специальной теории относительности, показав, что эфира не существует.^[18] Эйнштейн решил отказаться от понятия эфира и абсолютного состояния покоя. В теории относительности любая система отсчета, движущаяся с равномерным движением, будет соблюдать те же законы физики. В частности, скорость света в вакууме всегда измеряется как cдаже при измерении несколькими системами, движущимися с разными (но постоянными) скоростями.

Относительность без второго постулата

Только исходя из принципа относительности, без предположения о постоянстве скорости света (т.е. с использованием изотропии пространства и симметрии, подразумеваемых принципом специальной теории относительности) это можно показать что преобразования пространства-времени между инерциальными системами отсчета являются либо евклидовыми, либо галилеевыми, либо лоренцевыми. Тогда в лоренцевом случае можно получить релятивистское интервальное сохранение и некоторую конечную предельную скорость. Эксперименты предполагают, что эта скорость равна скорости света в вакууме.^{[стр. 8][19]}

Лоренц-инвариантность как сущность специальной теории относительности

Основная статья: Преобразование Лоренца

Альтернативные подходы к специальной теории относительности

Основная статья: Вывод преобразований Лоренца.

Эйнштейн последовательно основывал вывод лоренц-инвариантности (существенное ядро ​​специальной теории относительности) всего на двух основных принципах теории относительности и инвариантности скорости света. Он написал:

Фундаментальное понимание специальной теории относительности заключается в следующем: предположения об относительности и инвариантности скорости света совместимы, если постулируются отношения нового типа («преобразование Лоренца») для преобразования координат и времени событий ... Универсальный принцип специальной теории относительности содержится в постулате: законы физики инвариантны относительно преобразований Лоренца (для перехода от одной инерциальной системы к любой другой произвольно выбранной инерциальной системе). Это ограничивающий принцип естественных законов ...^{[стр. 5]}

Таким образом, многие современные трактовки специальной теории относительности основывают ее на единственном постулате универсальной лоренцевой ковариантности или, что то же самое, на единственном постулате Пространство-время Минковского.^{[стр. 9][стр. 10]}

Вместо того, чтобы рассматривать универсальную ковариацию Лоренца как производный принцип, в данной статье она рассматривается как фундаментальный постулат специальной теории относительности. Традиционный двухпостулатный подход к специальной теории относительности представлен в бесчисленных университетских учебниках и популярных презентациях.^[20] Учебники, начинающиеся с единственного постулата пространства-времени Минковского, включают учебники Тейлора и Уиллера.^[21] и Каллаханом.^[22] Такого же подхода придерживаются статьи в Википедии. Пространство-время и Диаграмма Минковского.

Преобразование Лоренца и его обратное

Определить мероприятие иметь пространственно-временные координаты (т,Икс,у,z) в системе S и (т′,Икс′,у′,z′) в системе отсчета, движущейся со скоростью v относительно этой системы координат, S′. Тогда Преобразование Лоренца указывает, что эти координаты связаны следующим образом:

${\displaystyle {\begin{aligned}t'&=\gamma \ (t-vx/c^{2})\\x'&=\gamma \ (x-vt)\\y'&=y\\z'&=z,\end{aligned}}}$

куда

${\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}}$

это Фактор Лоренца и c это скорость света в вакууме, а скорость v из S', относительно S, параллельно Икс-ось. Для простоты у и z координаты не изменяются; только Икс и т координаты преобразуются. Эти преобразования Лоренца образуют однопараметрическая группа из линейные отображения, этот параметр вызывается быстрота.

Решение четырех приведенных выше уравнений преобразования для координат без штриха приводит к обратному преобразованию Лоренца:

${\displaystyle {\begin{aligned}t&=\gamma (t'+vx'/c^{2})\\x&=\gamma (x'+vt')\\y&=y'\\z&=z'.\end{aligned}}}$

Обеспечение этого обратный Преобразование Лоренца, совпадающее с преобразованием Лоренца из системы со штрихом в систему без штриха, показывает, что система отсчета без штриха движется со скоростью v ′ = −v, как измерено в грунтованной рамке.

В этом нет ничего особенного Икс-ось. Преобразование может применяться к у- или же z-оси или в любом направлении, параллельном движению (которые деформируются γ фактор) и перпендикулярно; посмотреть статью Преобразование Лоренца для подробностей.

Величина, инвариантная относительно Преобразования Лоренца известен как Скаляр Лоренца.

Запись преобразования Лоренца и его обратного в терминах разностей координат, где одно событие имеет координаты (Икс₁, т₁) и (Икс′₁, т′₁), у другого события есть координаты (Икс₂, т₂) и (Икс′₂, т′₂), а различия определяются как

Уравнение 1:    ${\displaystyle \Delta x'=x'_{2}-x'_{1}\ ,\ \Delta t'=t'_{2}-t'_{1}\ .}$

Уравнение 2:    ${\displaystyle \Delta x=x_{2}-x_{1}\ ,\ \ \Delta t=t_{2}-t_{1}\ .}$

мы получили

Уравнение 3:    ${\displaystyle \Delta x'=\gamma \ (\Delta x-v\,\Delta t)\ ,\ \ }$ ${\displaystyle \Delta t'=\gamma \ \left(\Delta t-v\ \Delta x/c^{2}\right)\ .}$

Уравнение 4:    ${\displaystyle \Delta x=\gamma \ (\Delta x'+v\,\Delta t')\ ,\ }$ ${\displaystyle \Delta t=\gamma \ \left(\Delta t'+v\ \Delta x'/c^{2}\right)\ .}$

Если мы возьмем дифференциалы вместо различий, мы получим

Уравнение 5:    ${\displaystyle dx'=\gamma \ (dx-v\,dt)\ ,\ \ }$ ${\displaystyle dt'=\gamma \ \left(dt-v\ dx/c^{2}\right)\ .}$

Уравнение 6:    ${\displaystyle dx=\gamma \ (dx'+v\,dt')\ ,\ }$ ${\displaystyle dt=\gamma \ \left(dt'+v\ dx'/c^{2}\right)\ .}$

Графическое представление преобразования Лоренца.

Рисунок 3-1. Рисование диаграммы пространства-времени Минковского для иллюстрации преобразования Лоренца.

Диаграммы пространства-времени (Диаграммы Минковского ) являются чрезвычайно полезным помощником для визуализации преобразования координат между различными опорными кадрами. Хотя выполнить точные вычисления с их помощью не так просто, как с прямым вызовом преобразований Лоренца, их главная сила - это их способность обеспечивать интуитивное понимание результатов релятивистского сценария.^[19]

Чтобы нарисовать пространственно-временную диаграмму, начните с рассмотрения двух галилеевых опорных систем, S и S ', в стандартной конфигурации, как показано на рис. 2‑1.^{[19][23]:155–199}

Рис. 3‑1a. Нарисуйте ${\displaystyle x}$ и ${\displaystyle t}$ оси рамы S. ${\displaystyle x}$ ось горизонтальна, а ${\displaystyle t}$ (фактически ${\displaystyle ct}$) ось вертикальна, что противоречит обычным правилам кинематики. В ${\displaystyle ct}$ ось масштабируется с коэффициентом ${\displaystyle c}$ так что обе оси имеют общие единицы длины. На показанной диаграмме линии сетки разнесены на единицу расстояния. Диагональные линии 45 ° представляют мировые линии двух фотонов, проходящих через начало координат во время ${\displaystyle t=0.}$ Наклон этих мировых линий равен 1, потому что фотоны перемещаются на одну единицу в пространстве за единицу времени. Два события, ${\displaystyle {\text{A}}}$ и ${\displaystyle {\text{B}},}$ были нанесены на этот график, чтобы их координаты можно было сравнить в S и S 'кадрах.

Рис. 3‑1b. Нарисуйте ${\displaystyle x'}$ и ${\displaystyle ct'}$ оси рамы S '. В ${\displaystyle ct'}$ ось представляет собой мировую линию начала системы координат S ', измеренную в кадре S. На этом рисунке ${\displaystyle v=c/2.}$ Оба ${\displaystyle ct'}$ и ${\displaystyle x'}$ оси отклонены от незаштрихованных осей на угол ${\displaystyle \alpha =\tan ^{-1}(\beta ),}$ куда ${\displaystyle \beta =v/c.}$ Оси с грунтовкой и без нее имеют общее происхождение, потому что фреймы S и S 'были настроены в стандартной конфигурации, так что ${\displaystyle t=0}$ когда ${\displaystyle t'=0.}$

Рис. 3‑1c. Единицы в осях с грунтовкой имеют другой масштаб, чем единицы на осях без грунтовки. Из преобразований Лоренца видим, что ${\displaystyle (x',ct')}$ координаты ${\displaystyle (0,1)}$ в системе координат со штрихом преобразовать к ${\displaystyle (\beta \gamma ,\gamma )}$ в системе координат без штриха. Так же, ${\displaystyle (x',ct')}$ координаты ${\displaystyle (1,0)}$ в системе координат со штрихом преобразовать к ${\displaystyle (\gamma ,\beta \gamma )}$ в незаправленной системе. Нарисуйте линии сетки параллельно ${\displaystyle ct'}$ ось через точки ${\displaystyle (k\gamma ,k\beta \gamma )}$ как измерено в кадре без грунтовки, где ${\displaystyle k}$ целое число. Аналогичным образом проведите линии сетки параллельно ${\displaystyle x'}$ ось через ${\displaystyle (k\beta \gamma ,k\gamma )}$ как измерено в кадре без грунтовки. Используя теорему Пифагора, мы видим, что расстояние между ${\displaystyle ct'}$ единиц равно ${\displaystyle {\sqrt {(1+\beta ^{2})/(1-\beta ^{2})}}}$ раз интервал между ${\displaystyle ct}$ единиц, как измерено в кадре S. Это отношение всегда больше 1, и в конечном итоге оно приближается к бесконечности при ${\displaystyle \beta \rightarrow 1.}$

Рис. 3‑1d. Поскольку скорость света является инвариантом, мировые линии двух фотонов, проходящих через начало координат во время ${\displaystyle t'=0}$ по-прежнему строить как диагональные линии 45 ° Штрихованные координаты ${\displaystyle {\text{A}}}$ и ${\displaystyle {\text{B}}}$ связаны с координатами без штриха преобразованиями Лоренца и мог можно приблизительно измерить по графику (при условии, что он построен достаточно точно), но реальное достоинство диаграммы Минковского заключается в том, что она дает нам геометрическое представление сценария. Например, на этом рисунке мы наблюдаем, что два разнесенных по времени события, которые имели разные координаты x в незаштрихованном кадре, теперь находятся в одной и той же позиции в пространстве.

В то время как рамка без штриховки нарисована с осями пространства и времени, которые пересекаются под прямым углом, рамка с штрихом нарисована с осями, которые встречаются под острыми или тупыми углами. Эта асимметрия возникает из-за неизбежных искажений в том, как координаты пространства-времени отображаются на Декартова плоскость, но кадры фактически эквивалентны.

Последствия преобразования Лоренца

Смотрите также: Парадокс близнецов и Релятивистская механика

Следствия специальной теории относительности могут быть получены из Преобразование Лоренца уравнения.^[24] Эти преобразования и, следовательно, специальная теория относительности приводят к физическим предсказаниям, отличным от предсказаний ньютоновской механики для всех относительных скоростей, и наиболее ярко проявляются, когда относительные скорости становятся сопоставимыми со скоростью света. Скорость света настолько превышает скорость света, с которой сталкивается большинство людей, что некоторые из эффектов, предсказываемых теорией относительности, изначально очевидны. нелогичный.

Инвариантный интервал

В теории относительности Галилея длина (${\displaystyle \Delta r}$)^{[заметка 3]} и временное разделение между двумя событиями (${\displaystyle \Delta t}$) являются независимыми инвариантами, значения которых не меняются при наблюдении из разных систем отсчета.^{[примечание 4][примечание 5]}

Однако в специальной теории относительности переплетение пространственных и временных координат порождает понятие инвариантный интервал, обозначенный как ${\displaystyle \Delta s^{2}}$:

${\displaystyle \Delta s^{2}\;{\overset {def}{=}}\;c^{2}\Delta t^{2}-(\Delta x^{2}+\Delta y^{2}+\Delta z^{2})}$^{[примечание 6]}

Переплетение пространства и времени отменяет неявно предполагаемые концепции абсолютной одновременности и синхронизации в несовместимых фреймах.

Форма ${\displaystyle \Delta s^{2},}$ будучи разница квадрата промежутка времени и квадрата пространственного расстояния, демонстрирует фундаментальное несоответствие между евклидовым и пространственно-временным расстояниями.^{[примечание 7]} Инвариантность этого интервала - свойство Общее Преобразование Лоренца (также называемое преобразованием Преобразование Пуанкаре ), что делает его изометрия пространства-времени. Общее преобразование Лоренца расширяет стандартное преобразование Лоренца (которое имеет дело с переносами без вращения, т. Е. Лоренц усиливает, в x-направлении) со всеми другими переводы, размышления, и вращения между любой декартовой инерциальной системой отсчета.^[28]:33–34

При анализе упрощенных сценариев, таких как пространственно-временные диаграммы, часто используется форма инвариантного интервала пониженной размерности:

${\displaystyle \Delta s^{2}\,=\,c^{2}\Delta t^{2}-\Delta x^{2}}$

Продемонстрировать, что интервал инвариантен, просто для случая уменьшенной размерности и с фреймами в стандартной конфигурации:^[19]

${\displaystyle c^{2}\Delta t^{2}-\Delta x^{2}}$ ${\displaystyle =c^{2}\gamma ^{2}\left(\Delta t'+{\dfrac {v\Delta x'}{c^{2}}}\right)^{2}-\gamma ^{2}\ (\Delta x'+v\Delta t')^{2}}$

${\displaystyle =\gamma ^{2}\left(c^{2}\Delta t'^{\,2}+2v\Delta x'\Delta t'+{\dfrac {v^{2}\Delta x'^{\,2}}{c^{2}}}\right)-}$ ${\displaystyle \gamma ^{2}\ (\Delta x'^{\,2}+2v\Delta x'\Delta t'+v^{2}\Delta t'^{\,2})}$

${\displaystyle =\gamma ^{2}c^{2}\Delta t'^{\,2}-\gamma ^{2}v^{2}\Delta t'^{\,2}-\gamma ^{2}\Delta x'^{\,2}+\gamma ^{2}{\dfrac {v^{2}\Delta x'^{\,2}}{c^{2}}}}$ ${\displaystyle =\gamma ^{2}c^{2}\Delta t'^{\,2}\left(1-{\dfrac {v^{2}}{c^{2}}}\right)-\gamma ^{2}\Delta x'^{\,2}\left(1-{\dfrac {v^{2}}{c^{2}}}\right)}$

${\displaystyle =c^{2}\Delta t'^{\,2}-\Delta x'^{\,2}}$

Значение ${\displaystyle \Delta s^{2}}$ следовательно, не зависит от кадра, в котором он измеряется.

Учитывая физическое значение ${\displaystyle \Delta s^{2}}$, следует отметить три случая:^{[19][29]:25–39}

• Δs² > 0: В этом случае два события разделены больше временем, чем пространством, и поэтому говорят, что они подобный времени разделены. Отсюда следует, что ${\displaystyle |\Delta x/\Delta t|<c,}$ и с учетом преобразования Лоренца ${\displaystyle \Delta x'=\gamma \ (\Delta x-v\,\Delta t),}$ очевидно, что существует ${\displaystyle v}$ меньше, чем ${\displaystyle c}$ для которого ${\displaystyle \Delta x'=0}$ (особенно, ${\displaystyle v=\Delta x/\Delta t}$). Другими словами, учитывая два события, разделенных по времени, можно найти кадр, в котором эти два события происходят в одном и том же месте. В этом кадре разделение во времени, ${\displaystyle \Delta s/c,}$ называется подходящее время.
• Δs² < 0: В этом случае два события разделены большим пространством, чем временем, и поэтому говорят, что они космический разделены. Отсюда следует, что ${\displaystyle |\Delta x/\Delta t|>c,}$ и с учетом преобразования Лоренца ${\displaystyle \Delta t'=\gamma \ (\Delta t-v\Delta x/c^{2}),}$ существует ${\displaystyle v}$ меньше, чем ${\displaystyle c}$ для которого ${\displaystyle \Delta t'=0}$ (особенно, ${\displaystyle v=c^{2}\Delta t/\Delta x}$). Другими словами, учитывая два пространственно разделенных события, можно найти кадр, в котором эти два события происходят одновременно. В этом кадре разделение в пространстве, ${\displaystyle {\sqrt {-\Delta s^{2}}},}$ называется правильное расстояние, или же подходящая длина. Для значений ${\displaystyle v}$ больше и меньше чем ${\displaystyle c^{2}\Delta t/\Delta x,}$ знак ${\displaystyle \Delta t'}$ изменяется, что означает, что временной порядок разделенных пространством событий меняется в зависимости от кадра, в котором события просматриваются. Однако временной порядок разделенных временем событий абсолютен, поскольку единственный способ ${\displaystyle v}$ может быть больше, чем ${\displaystyle c^{2}\Delta t/\Delta x}$ было бы если ${\displaystyle v>c.}$
• Δs² = 0: В этом случае два события называются легкий разделены. Отсюда следует, что ${\displaystyle |\Delta x/\Delta t|=c,}$ и это соотношение не зависит от кадра из-за инвариантности ${\displaystyle s^{2}.}$ Отсюда мы видим, что скорость света равна ${\displaystyle c}$ в каждой инерциальной системе отсчета. Другими словами, исходя из предположения об универсальной лоренцевой ковариантности, постоянная скорость света является производным результатом, а не постулатом, как в формулировке двух постулатов специальной теории.

Относительность одновременности

Смотрите также: Относительность одновременности и Лестничный парадокс

Рисунок 4-1. Три события (A, B, C) одновременны в системе отсчета некоторого наблюдателя. О. В системе отсчета, движущейся на v = 0.3c, как измерено О, события происходят в порядке C, B, A. В системе отсчета, движущейся на v = −0.5c относительно О, события происходят в порядке A, B, C. Белые линии, линии одновременности, переходите из прошлого в будущее в соответствующих кадрах (зеленые оси координат), выделяя события, находящиеся на нем. Они являются локусом всех событий, происходящих одновременно в соответствующем кадре. Серая область - это световой конус относительно начала всех рассматриваемых кадров.

Рассмотрим два события, происходящие в двух разных местах, которые происходят одновременно в системе отсчета одного инерциального наблюдателя. Они могут возникать неодновременно в системе отсчета другого инерциального наблюдателя (отсутствие абсолютная одновременность ).

Из Уравнение 3 (прямое преобразование Лоренца в терминах разностей координат)

${\displaystyle \Delta t'=\gamma \left(\Delta t-{\frac {v\,\Delta x}{c^{2}}}\right)}$

Ясно, что два события, одновременные в кадре S (удовлетворение Δт = 0), не обязательно одновременны в другой инерциальной системе отсчета S′ (Удовлетворяющий Δт′ = 0). Только если эти события дополнительно совмещены в кадре S (удовлетворение ΔИкс = 0), будут ли они одновременно в другом кадре S′.

В Эффект Саньяка can be considered a manifestation of the relativity of simultaneity.^[30] Since relativity of simultaneity is a first order effect in ${\displaystyle v}$,^[19] instruments based on the Sagnac effect for their operation, such as ring laser gyroscopes и fiber optic gyroscopes, are capable of extreme levels of sensitivity.^{[p 14]}

Time dilation

Смотрите также: Time dilation

The time lapse between two events is not invariant from one observer to another, but is dependent on the relative speeds of the observers' reference frames (e.g., the twin paradox which concerns a twin who flies off in a spaceship traveling near the speed of light and returns to discover that the non-traveling twin sibling has aged much more, the paradox being that at constant velocity we are unable to discern which twin is non-traveling and which twin travels).

Suppose a Часы is at rest in the unprimed system S. The location of the clock on two different ticks is then characterized by ΔИкс = 0. To find the relation between the times between these ticks as measured in both systems, Equation 3 can be used to find:

${\displaystyle \Delta t'=\gamma \,\Delta t}$ for events satisfying ${\displaystyle \Delta x=0\ .}$

This shows that the time (Δт′) between the two ticks as seen in the frame in which the clock is moving (S′), is longer than the time (Δт) between these ticks as measured in the rest frame of the clock (S). Time dilation explains a number of physical phenomena; for example, the lifetime of high speed muons created by the collision of cosmic rays with particles in the Earth's outer atmosphere and moving towards the surface is greater than the lifetime of slowly moving muons, created and decaying in a laboratory.^[31]

Length contraction

Смотрите также: Lorentz contraction

The dimensions (e.g., length) of an object as measured by one observer may be smaller than the results of measurements of the same object made by another observer (e.g., the ladder paradox involves a long ladder traveling near the speed of light and being contained within a smaller garage).

Similarly, suppose a measuring rod is at rest and aligned along the Икс-axis in the unprimed system S. In this system, the length of this rod is written as ΔИкс. To measure the length of this rod in the system S′, in which the rod is moving, the distances Икс′ to the end points of the rod must be measured simultaneously in that system S′. In other words, the measurement is characterized by Δт′ = 0, which can be combined with Equation 3 to find the relation between the lengths ΔИкс and ΔИкс′:

${\displaystyle \Delta x'={\frac {\Delta x}{\gamma }}}$ for events satisfying ${\displaystyle \Delta t'=0\ .}$

This shows that the length (ΔИкс′) of the rod as measured in the frame in which it is moving (S′), is shorter than its length (ΔИкс) in its own rest frame (S).

Time dilation and length contraction are not merely appearances. Time dilation is explicitly related to our way of measuring time intervals between events which occur at the same place in a given coordinate system (called "co-local" events). These time intervals (which can be, and are, actually measured experimentally by relevant observers) are different in another coordinate system moving with respect to the first, unless the events, in addition to being co-local, are also simultaneous. Similarly, length contraction relates to our measured distances between separated but simultaneous events in a given coordinate system of choice. If these events are not co-local, but are separated by distance (space), they will нет occur at the same spatial distance from each other when seen from another moving coordinate system.

Lorentz transformation of velocities

Смотрите также: Velocity-addition formula

Consider two frames S и S′ in standard configuration. A particle in S moves in the x direction with velocity vector ${\displaystyle \mathbf {u} .}$ What is its velocity ${\displaystyle \mathbf {u'} }$ in frame S′ ?

We can write

Eq. 7:    ${\displaystyle \mathbf {|u|} =u=dx/dt\ .}$

Eq. 8:    ${\displaystyle \mathbf {|u'|} =u'=dx'/dt'\ .}$

Substituting expressions for ${\displaystyle dx'}$ и ${\displaystyle dt'}$ из Equation 5 в Equation 8, followed by straightforward mathematical manipulations and back-substitution from Equation 7 yields the Lorentz transformation of the speed ${\displaystyle u}$ к ${\displaystyle u'}$:

Eq. 9:    ${\displaystyle u'={\frac {dx'}{dt'}}={\frac {\gamma (dx-vdt)}{\gamma \left(dt-{\frac {vdx}{c^{2}}}\right)}}=}$ ${\displaystyle {\frac {{\frac {dx}{dt}}-v}{1-\left({\frac {v}{c^{2}}}\right)\left({\frac {dx}{dt}}\right)}}={\frac {u-v}{1-uv/c^{2}}}.}$

The inverse relation is obtained by interchanging the primed and unprimed symbols and replacing ${\displaystyle v}$ с ${\displaystyle -v\ .}$

Eq. 10:    ${\displaystyle u={\frac {u'+v}{1+u'v/c^{2}}}.}$

За ${\displaystyle \mathbf {u} }$ not aligned along the x-axis, we write:^[12]:47–49

Eq. 11:    ${\displaystyle \mathbf {u} =(u_{1},\ u_{2},\ u_{3})=}$ ${\displaystyle (dx/dt,\ dy/dt,\ dz/dt)\ .}$

Eq. 12:    ${\displaystyle \mathbf {u'} =(u_{1}',\ u_{2}',\ u_{3}')=}$ ${\displaystyle (dx'/dt',\ dy'/dt',\ dz'/dt')\ .}$

The forward and inverse transformations for this case are:

Eq. 13:    ${\displaystyle u_{1}'={\frac {u_{1}-v}{1-u_{1}v/c^{2}}}\ ,}$   ${\displaystyle u_{2}'={\frac {u_{2}}{\gamma \left(1-u_{1}v/c^{2}\right)}}\ ,}$   ${\displaystyle u_{3}'={\frac {u_{3}}{\gamma \left(1-u_{1}v/c^{2}\right)}}\ .}$

Eq. 14:    ${\displaystyle u_{1}={\frac {u_{1}'+v}{1+u_{1}'v/c^{2}}}\ ,}$   ${\displaystyle u_{2}={\frac {u_{2}'}{\gamma \left(1+u_{1}'v/c^{2}\right)}}\ ,}$   ${\displaystyle u_{3}={\frac {u_{3}'}{\gamma \left(1+u_{1}'v/c^{2}\right)}}\ .}$

Equation 10 и Equation 14 can be interpreted as giving the resultant ${\displaystyle \mathbf {u} }$ of the two velocities ${\displaystyle \mathbf {v} }$ и ${\displaystyle \mathbf {u'} ,}$ and they replace the formula ${\displaystyle \mathbf {u=u'+v} }$ which is valid in Galilean relativity. Interpreted in such a fashion, they are commonly referred to as the relativistic velocity addition (or composition) formulas, valid for the three axes of S и S′ being aligned with each other (although not necessarily in standard configuration).^[12]:47–49

We note the following points:

• If an object (e.g., a фотон ) were moving at the speed of light in one frame (i.e., ты = ±c или же u′ = ±c), then it would also be moving at the speed of light in any other frame, moving at |v| < c.
• The resultant speed of two velocities with magnitude less than c is always a velocity with magnitude less than c.
• If both |ты| and |v| (and then also |u′| and |v′|) are small with respect to the speed of light (that is, e.g., |ты/c| ≪ 1), then the intuitive Galilean transformations are recovered from the transformation equations for special relativity
• Attaching a frame to a photon (riding a light beam like Einstein considers) requires special treatment of the transformations.

There is nothing special about the Икс direction in the standard configuration. The above formalism applies to any direction; and three orthogonal directions allow dealing with all directions in space by decomposing the velocity vectors to their components in these directions. Видеть Velocity-addition formula for details.

Thomas rotation

Смотрите также: Thomas rotation

Figure 4-2. Thomas–Wigner rotation

The composition of two non-collinear Lorentz boosts (i.e., two non-collinear Lorentz transformations, neither of which involve rotation) results in a Lorentz transformation that is not a pure boost but is the composition of a boost and a rotation.

Thomas rotation results from the relativity of simultaneity. In Fig. 4‑2a, a rod of length ${\displaystyle L}$ in its rest frame (i.e., having a proper length из ${\displaystyle L}$) rises vertically along the y‑axis in the ground frame.

In Fig. 4‑2b, the same rod is observed from the frame of a rocket moving at speed ${\displaystyle v}$ to the right. If we imagine two clocks situated at the left and right ends of the rod that are synchronized in the frame of the rod, relativity of simultaneity causes the observer in the rocket frame to observe (not видеть ) the clock at the right end of the rod as being advanced in time by ${\displaystyle Lv/c^{2},}$ and the rod is correspondingly observed as tilted.^[29]:98–99

Unlike second-order relativistic effects such as length contraction or time dilation, this effect becomes quite significant even at fairly low velocities. For example, this can be seen in the spin of moving particles, куда Thomas precession is a relativistic correction that applies to the spin of an elementary particle or the rotation of a macroscopic гироскоп, relating the angular velocity of the spin of a particle following a curvilinear orbit to the angular velocity of the orbital motion.^{[29]:169–174}

Thomas rotation provides the resolution to the well-known "meter stick and hole paradox".^{[p 15][29]:98–99}

Causality and prohibition of motion faster than light

Смотрите также: Causality (physics) и Tachyonic antitelephone

Figure 4-3. Light cone

In Fig. 4‑3, the time interval between the events A (the "cause") and B (the "effect") is 'time-like'; that is, there is a frame of reference in which events A and B occur at the same location in space, separated only by occurring at different times. If A precedes B in that frame, then A precedes B in all frames accessible by a Lorentz transformation. It is possible for matter (or information) to travel (below light speed) from the location of A, starting at the time of A, to the location of B, arriving at the time of B, so there can be a causal relationship (with A the cause and B the effect).

The interval AC in the diagram is 'space-like'; that is, there is a frame of reference in which events A and C occur simultaneously, separated only in space. There are also frames in which A precedes C (as shown) and frames in which C precedes A. However, there are no frames accessible by a Lorentz transformation, in which events A and C occur at the same location. If it were possible for a cause-and-effect relationship to exist between events A and C, then paradoxes of causality would result.

For example, if signals could be sent faster than light, then signals could be sent into the sender's past (observer B in the diagrams).^{[32][p 16]} A variety of causal paradoxes could then be constructed.

Figure 4-4. Causality violation by the use of fictitious
"instantaneous communicators"

Consider the spacetime diagrams in Fig. 4‑4. A and B stand alongside a railroad track, when a high speed train passes by, with C riding in the last car of the train and D riding in the leading car. The world lines of A and B are vertical (ct), distinguishing the stationary position of these observers on the ground, while the world lines of C and D are tilted forwards (ct′), reflecting the rapid motion of the observers C and D stationary in their train, as observed from the ground.

1. Fig. 4‑4a. The event of "B passing a message to D", as the leading car passes by, is at the origin of D's frame. D sends the message along the train to C in the rear car, using a fictitious "instantaneous communicator". The worldline of this message is the fat red arrow along the ${\displaystyle -x'}$ axis, which is a line of simultaneity in the primed frames of C and D. In the (unprimed) ground frame the signal arrives earlier than it was sent.
2. Fig. 4‑4b. The event of "C passing the message to A", who is standing by the railroad tracks, is at the origin of their frames. Now A sends the message along the tracks to B via an "instantaneous communicator". The worldline of this message is the blue fat arrow, along the ${\displaystyle +x}$ axis, which is a line of simultaneity for the frames of A and B. As seen from the spacetime diagram, B will receive the message before having sent it out, a violation of causality.^[33]

It is not necessary for signals to be instantaneous to violate causality. Even if the signal from D to C were slightly shallower than the ${\displaystyle x'}$ axis (and the signal from A to B slightly steeper than the ${\displaystyle x}$ axis), it would still be possible for B to receive his message before he had sent it. By increasing the speed of the train to near light speeds, the ${\displaystyle ct'}$ и ${\displaystyle x'}$ axes can be squeezed very close to the dashed line representing the speed of light. With this modified setup, it can be demonstrated that even signals only slightly faster than the speed of light will result in causality violation.^[34]

Следовательно, если причинность is to be preserved, one of the consequences of special relativity is that no information signal or material object can travel faster than light in vacuum.

This is not to say that все faster than light speeds are impossible. Various trivial situations can be described where some "things" (not actual matter or energy) move faster than light.^[35] For example, the location where the beam of a search light hits the bottom of a cloud can move faster than light when the search light is turned rapidly (although this does not violate causality or any other relativistic phenomenon).^[36][37]

Optical effects

Dragging effects

Основная статья: Fizeau experiment

Figure 5-1. Highly simplified diagram of Fizeau's 1851 experiment.

In 1850, Hippolyte Fizeau и Léon Foucault independently established that light travels more slowly in water than in air, thus validating a prediction of Fresnel's wave theory of light and invalidating the corresponding prediction of Newton's corpuscular theory.^[38] The speed of light was measured in still water. What would be the speed of light in flowing water?

In 1851, Fizeau conducted an experiment to answer this question, a simplified representation of which is illustrated in Fig. 5‑1. A beam of light is divided by a beam splitter, and the split beams are passed in opposite directions through a tube of flowing water. They are recombined to form interference fringes, indicating a difference in optical path length, that an observer can view. The experiment demonstrated that dragging of the light by the flowing water caused displacement of the fringes, showing that the motion of the water had affected the speed of the light.

According to the theories prevailing at the time, light traveling through a moving medium would be a simple sum of its speed через the medium plus the speed из the medium. Contrary to expectation, Fizeau found that although light appeared to be dragged by the water, the magnitude of the dragging was much lower than expected. Если ${\displaystyle u'=c/n}$ is the speed of light in still water, and ${\displaystyle v}$ is the speed of the water, and ${\displaystyle u_{\pm }}$ is the water-bourne speed of light in the lab frame with the flow of water adding to or subtracting from the speed of light, then

${\displaystyle u_{\pm }={\frac {c}{n}}\pm v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}\right)\ .}$

Fizeau's results, although consistent with Fresnel's earlier hypothesis of partial aether dragging, were extremely disconcerting to physicists of the time. Among other things, the presence of an index of refraction term meant that, since ${\displaystyle n}$ depends on wavelength, the aether must be capable of sustaining different motions at the same time.^{[примечание 8]} A variety of theoretical explanations were proposed to explain Fresnel's dragging coefficient that were completely at odds with each other. Even before the Michelson–Morley experiment, Fizeau's experimental results were among a number of observations that created a critical situation in explaining the optics of moving bodies.^[39]

From the point of view of special relativity, Fizeau's result is nothing but an approximation to Equation 10, the relativistic formula for composition of velocities.^[28]

${\displaystyle u_{\pm }={\frac {u'\pm v}{1\pm u'v/c^{2}}}=}$ ${\displaystyle {\frac {c/n\pm v}{1\pm v/cn}}\approx }$ ${\displaystyle c\left({\frac {1}{n}}\pm {\frac {v}{c}}\right)\left(1\mp {\frac {v}{cn}}\right)\approx }$ ${\displaystyle {\frac {c}{n}}\pm v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}\right)}$

Relativistic aberration of light

Основные статьи: Aberration of light и Light-time correction

Figure 5-2. Illustration of stellar aberration

Because of the finite speed of light, if the relative motions of a source and receiver include a transverse component, then the direction from which light arrives at the receiver will be displaced from the geometric position in space of the source relative to the receiver. The classical calculation of the displacement takes two forms and makes different predictions depending on whether the receiver, the source, or both are in motion with respect to the medium. (1) If the receiver is in motion, the displacement would be the consequence of the aberration of light. The incident angle of the beam relative to the receiver would be calculable from the vector sum of the receiver's motions and the velocity of the incident light.^[40] (2) If the source is in motion, the displacement would be the consequence of light-time correction. The displacement of the apparent position of the source from its geometric position would be the result of the source's motion during the time that its light takes to reach the receiver.^[41]

The classical explanation failed experimental test. Since the aberration angle depends on the relationship between the velocity of the receiver and the speed of the incident light, passage of the incident light through a refractive medium should change the aberration angle. In 1810, Arago used this expected phenomenon in a failed attempt to measure the speed of light,^[42] and in 1870, George Airy tested the hypothesis using a water-filled telescope, finding that, against expectation, the measured aberration was identical to the aberration measured with an air-filled telescope.^[43] A "cumbrous" attempt to explain these results used the hypothesis of partial aether-drag,^[44] but was incompatible with the results of the Michelson–Morley experiment, which apparently demanded полный aether-drag.^[45]

Assuming inertial frames, the relativistic expression for the aberration of light is applicable to both the receiver moving and source moving cases. A variety of trigonometrically equivalent formulas have been published. Expressed in terms of the variables in Fig. 5‑2, these include^[28]:57–60

${\displaystyle \cos \theta '={\frac {\cos \theta +v/c}{1+(v/c)\cos \theta }}}$   ИЛИ ЖЕ   ${\displaystyle \sin \theta '={\frac {\sin \theta }{\gamma [1+(v/c)\cos \theta ]}}}$   ИЛИ ЖЕ   ${\displaystyle \tan {\frac {\theta '}{2}}=\left({\frac {c-v}{c+v}}\right)^{1/2}\tan {\frac {\theta }{2}}}$

Relativistic Doppler effect

Основная статья: Relativistic Doppler effect

Relativistic longitudinal Doppler effect

The classical Doppler effect depends on whether the source, receiver, or both are in motion with respect to the medium. The relativistic Doppler effect is independent of any medium. Nevertheless, relativistic Doppler shift for the longitudinal case, with source and receiver moving directly towards or away from each other, can be derived as if it were the classical phenomenon, but modified by the addition of a time dilation term, and that is the treatment described here.^[46][47]

Assume the receiver and the source are moving прочь from each other with a relative speed ${\displaystyle v\,}$ as measured by an observer on the receiver or the source (The sign convention adopted here is that ${\displaystyle v\,}$ является отрицательный if the receiver and the source are moving к each other). Assume that the source is stationary in the medium. потом

${\displaystyle f_{r}=(1-v/c_{s})f_{s}}$

куда ${\displaystyle c_{s}}$ is the speed of sound.

For light, and with the receiver moving at relativistic speeds, clocks on the receiver are time dilated relative to clocks at the source. The receiver will measure the received frequency to be

${\displaystyle f_{r}=\gamma (1-\beta )f_{s}}$ ${\displaystyle ={\sqrt {\frac {1-\beta }{1+\beta }}}\,f_{s}.}$

куда

${\displaystyle \beta =v/c}$ и

${\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-\beta ^{2}}}}}$ это Фактор Лоренца.

An identical expression for relativistic Doppler shift is obtained when performing the analysis in the reference frame of the приемник with a moving source.^[48][19]

Transverse Doppler effect

Figure 5-3. Transverse Doppler effect for two scenarios: (a) receiver moving in a circle around the source; (b) source moving in a circle around the receiver.

The transverse Doppler effect is one of the main novel predictions of the special theory of relativity.

Classically, one might expect that if source and receiver are moving transversely with respect to each other with no longitudinal component to their relative motions, that there should be no Doppler shift in the light arriving at the receiver.

Special relativity predicts otherwise. Fig. 5‑3 illustrates two common variants of this scenario. Both variants can be analyzed using simple time dilation arguments.^[19] In Fig. 5‑3a, the receiver observes light from the source as being blueshifted by a factor of ${\displaystyle \gamma }$. In Fig. 5‑3b, the light is redshifted by the same factor.

Measurement versus visual appearance

Time dilation and length contraction are not optical illusions, but genuine effects. Measurements of these effects are not an artifact of Doppler shift, nor are they the result of neglecting to take into account the time it takes light to travel from an event to an observer.

Scientists make a fundamental distinction between измерение или же наблюдение on the one hand, versus visual appearance, or what one видит. The measured shape of an object is a hypothetical snapshot of all of the object's points as they exist at a single moment in time. The visual appearance of an object, however, is affected by the varying lengths of time that light takes to travel from different points on the object to one's eye.

Figure 5-4. Comparison of the measured length contraction of a cube versus its visual appearance.

For many years, the distinction between the two had not been generally appreciated, and it had generally been thought that a length contracted object passing by an observer would in fact actually be видимый as length contracted. In 1959, James Terrell and Roger Penrose independently pointed out that differential time lag effects in signals reaching the observer from the different parts of a moving object result in a fast moving object's visual appearance being quite different from its measured shape. For example, a receding object would appear contracted, an approaching object would appear elongated, and a passing object would have a skew appearance that has been likened to a rotation.^{[p 19][p 20][49][50]} A sphere in motion retains the appearance of a sphere, although images on the surface of the sphere will appear distorted.^[51]

Figure 5-5. Галактика M87 streams out a black-hole-powered jet of electrons and other sub-atomic particles traveling at nearly the speed of light.

Fig. 5‑4 illustrates a cube viewed from a distance of four times the length of its sides. At high speeds, the sides of the cube that are perpendicular to the direction of motion appear hyperbolic in shape. The cube is actually not rotated. Rather, light from the rear of the cube takes longer to reach one's eyes compared with light from the front, during which time the cube has moved to the right. This illusion has come to be known as Terrell rotation или Terrell–Penrose effect.^{[примечание 9]}

Another example where visual appearance is at odds with measurement comes from the observation of apparent superluminal motion в различных radio galaxies, BL Lac objects, quasars, and other astronomical objects that eject relativistic-speed jets of matter at narrow angles with respect to the viewer. An apparent optical illusion results giving the appearance of faster than light travel.^[52][53][54] In Fig. 5‑5, galaxy M87 streams out a high-speed jet of subatomic particles almost directly towards us, but Penrose–Terrell rotation causes the jet to appear to be moving laterally in the same manner that the appearance of the cube in Fig. 5‑4 has been stretched out.^[55]

Динамика

Раздел Consequences derived from the Lorentz transformation dealt strictly with kinematics, the study of the motion of points, bodies, and systems of bodies without considering the forces that caused the motion. This section discusses masses, forces, energy and so forth, and as such requires consideration of physical effects beyond those encompassed by the Lorentz transformation itself.

Equivalence of mass and energy

Основная статья: Mass–energy equivalence

As an object's speed approaches the speed of light from an observer's point of view, its relativistic mass increases thereby making it more and more difficult to accelerate it from within the observer's frame of reference.

The energy content of an object at rest with mass м равно mc². Conservation of energy implies that, in any reaction, a decrease of the sum of the masses of particles must be accompanied by an increase in kinetic energies of the particles after the reaction. Similarly, the mass of an object can be increased by taking in kinetic energies.

In addition to the papers referenced above—which give derivations of the Lorentz transformation and describe the foundations of special relativity—Einstein also wrote at least four papers giving эвристический arguments for the equivalence (and transmutability) of mass and energy, for E = mc².

Mass–energy equivalence is a consequence of special relativity. The energy and momentum, which are separate in Newtonian mechanics, form a four-vector in relativity, and this relates the time component (the energy) to the space components (the momentum) in a non-trivial way. For an object at rest, the energy–momentum four-vector is (E/c, 0, 0, 0): it has a time component which is the energy, and three space components which are zero. By changing frames with a Lorentz transformation in the x direction with a small value of the velocity v, the energy momentum four-vector becomes (E/c, Ev/c², 0, 0). The momentum is equal to the energy multiplied by the velocity divided by c². As such, the Newtonian mass of an object, which is the ratio of the momentum to the velocity for slow velocities, is equal to E/c².

The energy and momentum are properties of matter and radiation, and it is impossible to deduce that they form a four-vector just from the two basic postulates of special relativity by themselves, because these don't talk about matter or radiation, they only talk about space and time. The derivation therefore requires some additional physical reasoning. In his 1905 paper, Einstein used the additional principles that Newtonian mechanics should hold for slow velocities, so that there is one energy scalar and one three-vector momentum at slow velocities, and that the conservation law for energy and momentum is exactly true in relativity. Furthermore, he assumed that the energy of light is transformed by the same Doppler-shift factor as its frequency, which he had previously shown to be true based on Maxwell's equations.^{[p 1]} The first of Einstein's papers on this subject was "Does the Inertia of a Body Depend upon its Energy Content?" in 1905.^{[p 21]} Хотя аргумент Эйнштейна в этой статье почти повсеместно признается физиками как правильный и даже самоочевидный, многие авторы на протяжении многих лет полагали, что это неверно.^[56] Другие авторы предполагают, что этот аргумент был просто неубедительным, потому что он опирался на некоторые неявные предположения.^[57]

Эйнштейн признал наличие разногласий по поводу своего вывода в своей обзорной статье 1907 года по специальной теории относительности. Там он отмечает, что полагаться на уравнения Максвелла для эвристического аргумента масса – энергия проблематично. Аргументация в его статье 1905 года может быть проведена с использованием излучения любых безмассовых частиц, но уравнения Максвелла неявно используются, чтобы сделать очевидным, что излучение света, в частности, может быть достигнуто только путем выполнения работы. Чтобы излучить электромагнитные волны, все, что вам нужно сделать, это встряхнуть заряженную частицу, и она явно выполняет работу, так что излучение имеет энергию.^{[стр. 22][примечание 10]}

Как далеко можно уехать от Земли?

Смотрите также: Космические путешествия с постоянным ускорением

Поскольку человек не может путешествовать быстрее света, можно сделать вывод, что человек никогда не сможет путешествовать дальше от Земли, чем на 40 световых лет, если путешественник будет активен в возрасте от 20 до 60 лет. Можно легко подумать, что путешественник никогда не сможет достигают большего, чем очень немногие солнечные системы, существующие в пределах 20–40 световых лет от Земли. Но это было бы ошибочным выводом. Из-за замедления времени гипотетический космический корабль может путешествовать на тысячи световых лет в течение 40 лет активности пилота. Если бы можно было построить космический корабль, ускоряющийся с постоянным 1грамм через год он будет двигаться почти со скоростью света, видимой с Земли. Это описывается:

${\displaystyle v(t)={\frac {at}{\sqrt {1+{\frac {a^{2}t^{2}}{c^{2}}}}}}}$

куда v(т) - скорость в момент времени т, а это ускорение 1грамм и т это время, измеренное людьми на Земле.^{[стр. 23]} Таким образом, через год ускорения до 9,81 м / с², космический корабль будет лететь на v = 0.77c относительно Земли. Замедление времени увеличит продолжительность жизни путешественника, как видно из системы отсчета Земли, до 2,7 лет, но продолжительность его жизни, измеренная часами, путешествующими с ним, не изменится. Во время своего путешествия люди на Земле проведут больше времени, чем он. Пятилетний полет туда и обратно займет 6,5 земных лет и преодолеет расстояние более 6 световых лет. 20-летний полет туда и обратно (5 лет ускорения, 5 лет замедления, дважды каждое) вернет его обратно на Землю, пройдя 335 земных лет и расстояние в 331 световой год.^[58] Полное 40-летнее путешествие за 1 год.грамм появится на Земле и просуществует 58 000 лет и покроет расстояние 55 000 световых лет. 40-летнее путешествие на 1.1грамм займет 148 000 земных лет и покроет около 140 000 световых лет. Путешествие в один конец 28 лет (14 лет ускорения, 14 лет замедления по часам космонавта) за 1грамм ускорение может достигнуть 2 000 000 световых лет до Галактики Андромеды.^[58] Это же замедление времени является причиной того, что мюон движется близко к c наблюдается, чтобы путешествовать намного дальше, чем c раз его период полураспада (в состоянии покоя).^[59]

Относительность и объединяющий электромагнетизм

Основные статьи: Классический электромагнетизм и специальная теория относительности и Ковариантная формулировка классического электромагнетизма

Теоретические исследования в классический электромагнетизм привел к открытию распространения волн. Уравнения, обобщающие электромагнитные эффекты, показали, что конечная скорость распространения E и B поля требовали определенного поведения заряженных частиц. Общее исследование движущихся зарядов формирует Потенциал Льенара – Вихерта, что является шагом к специальной теории относительности.

Преобразование Лоренца электрическое поле движущегося заряда в систему отсчета неподвижного наблюдателя приводит к появлению математического термина, обычно называемого магнитное поле. И наоборот, магнитный поле, создаваемое движущимся зарядом, исчезает и становится чисто электростатический поле в сопутствующей системе отсчета. Уравнения Максвелла таким образом, они просто эмпирически соответствуют специальным релятивистским эффектам в классической модели Вселенной. Поскольку электрическое и магнитное поля зависят от системы отсчета и, таким образом, взаимосвязаны, говорят о электромагнитный поля. Специальная теория относительности предоставляет правила преобразования того, как электромагнитное поле в одной инерциальной системе отсчета появляется в другой инерциальной системе отсчета.

Уравнения Максвелла в трехмерной форме уже согласуются с физическим содержанием специальной теории относительности, хотя ими легче манипулировать в явно ковариантный форме, то есть на языке тензор исчисление.^[60]

Теории относительности и квантовая механика

Специальный относительность может быть объединена с квантовая механика формировать релятивистская квантовая механика и квантовая электродинамика. Как Общее относительность и квантовая механика может быть объединена одна из нерешенных проблем физики; квантовая гравитация и "теория всего ", которые требуют объединения, включая общую теорию относительности, являются активными и продолжающимися областями теоретических исследований.

Рано Атомная модель Бора – Зоммерфельда. объяснил тонкая структура из щелочной металл атомов, используя как специальную теорию относительности, так и предварительные знания о квантовая механика времени.^[61]

В 1928 г. Поль Дирак построил влиятельный релятивистское волновое уравнение, теперь известный как Уравнение Дирака в его честь,^{[стр. 24]} это полностью совместимо как со специальной теорией относительности, так и с последней версией квантовой теории, существовавшей после 1926 года. Это уравнение описывает не только собственный угловой момент электронов, называемый вращение, это также привело к предсказанию античастица электрона ( позитрон ),^{[стр. 24][стр. 25]} и тонкая структура можно полностью объяснить только с помощью специальной теории относительности. Это был первый фундамент релятивистская квантовая механика.

С другой стороны, существование античастиц приводит к выводу, что релятивистской квантовой механики недостаточно для более точной и полной теории взаимодействий частиц. Вместо этого теория частиц, интерпретируемая как квантованные поля, называлась квантовая теория поля, становится необходимым; в котором частицы могут быть создан и уничтожен во всем пространстве и времени.

Положение дел

Основные статьи: Тесты специальной теории относительности и Критика теории относительности

Специальная теория относительности в ее Пространство-время Минковского является точным только тогда, когда абсолютная величина из гравитационный потенциал намного меньше чем c² в интересующем регионе.^[62] В сильном гравитационном поле нужно использовать общая теория относительности. Общая теория относительности становится специальной теорией относительности на пределе слабого поля. В очень маленьких масштабах, например, в Планковская длина и ниже необходимо учитывать квантовые эффекты, приводящие к квантовая гравитация. Однако на макроскопических масштабах и в отсутствие сильных гравитационных полей специальная теория относительности экспериментально проверена с чрезвычайно высокой степенью точности (10⁻²⁰)^[63]и, таким образом, принят физическим сообществом. Экспериментальные результаты, которые кажутся противоречащими этому, не воспроизводятся и, таким образом, широко считается, что они вызваны экспериментальными ошибками.

Специальная теория относительности математически самосогласована и является органической частью всех современных физических теорий, в первую очередь квантовая теория поля, теория струн, и общая теория относительности (в предельном случае пренебрежимо малых гравитационных полей).

Механика Ньютона математически следует из специальной теории относительности при малых скоростях (по сравнению со скоростью света) - таким образом, механику Ньютона можно рассматривать как специальную теорию относительности медленно движущихся тел. Видеть классическая механика для более подробного обсуждения.

Несколько экспериментов, предшествовавших работе Эйнштейна 1905 года, теперь интерпретируются как свидетельство теории относительности. Известно, что Эйнштейн знал об эксперименте Физо до 1905 года.^[64] историки пришли к выводу, что Эйнштейн, по крайней мере, знал об эксперименте Майкельсона-Морли еще в 1899 году, несмотря на заявления, сделанные им в более поздние годы, о том, что он не сыграл никакой роли в развитии его теории.^[14]

• В Физо эксперимент (1851, повторено Майкельсоном и Морли в 1886 году) измерил скорость света в движущихся средах, и результаты согласуются с релятивистским сложением коллинеарных скоростей.
• Известный Эксперимент Майкельсона-Морли (1881, 1887) дала дальнейшую поддержку постулата, что определение абсолютной опорную скорости была не достижимо. Здесь следует отметить, что, вопреки многим альтернативным утверждениям, он мало говорит об инвариантности скорости света относительно скорости источника и наблюдателя, поскольку и источник, и наблюдатель все время движутся вместе с одной и той же скоростью.
• В Траутон – Благородный эксперимент (1903) показали, что крутящий момент на конденсаторе не зависит от положения и инерциальной системы отсчета.
• В Эксперименты Рэлея и Брейса (1902, 1904) показали, что сокращение длины не приводит к двойному лучепреломлению для движущегося вместе наблюдателя в соответствии с принципом относительности.

Ускорители элементарных частиц регулярно ускорять и измерять свойства частиц, движущихся со скоростью, близкой к скорости света, где их поведение полностью согласуется с теорией относительности и несовместимо с более ранними Ньютоновская механика. Эти машины просто не работали бы, если бы они не были спроектированы в соответствии с релятивистскими принципами. Кроме того, было проведено значительное количество современных экспериментов для проверки специальной теории относительности. Некоторые примеры:

• Тесты релятивистской энергии и импульса - проверка предельной скорости частиц
• Эксперимент Айвса – Стилвелла - тестирование релятивистского эффекта Доплера и замедления времени
• Экспериментальная проверка замедления времени - релятивистские эффекты на период полураспада быстро движущейся частицы
• Кеннеди-Торндайк эксперимент - замедление времени в соответствии с преобразованиями Лоренца
• Эксперимент Хьюза-Древера - проверка изотропии пространства и массы
• Современные поиски нарушения Лоренца - различные современные тесты
• Эксперименты для тестирования теория эмиссии продемонстрировал, что скорость света не зависит от скорости излучателя.
• Эксперименты по проверке гипотеза сопротивления эфира - нет «препятствий потоку эфира».

Техническое обсуждение пространства-времени

Основная статья: Пространство Минковского

Геометрия пространства-времени

Сравнение плоского евклидова пространства и пространства Минковского

Смотрите также: линейный элемент

Рисунок 10-1. Ортогональность и вращение систем координат по сравнению между оставили: Евклидово пространство через циркулярный угол φ, верно: в Пространство-время Минковского через гиперболический угол φ (красные линии помечены c обозначить мировые линии светового сигнала вектор ортогонален самому себе, если он лежит на этой линии).^[65]

Специальная теория относительности использует «плоское» 4-мерное пространство Минковского - пример пространство-время. Пространство-время Минковского очень похоже на стандартное трехмерное пространство. Евклидово пространство, но есть существенная разница во времени.

В трехмерном пространстве дифференциал расстояния (линейный элемент) ds определяется

${\displaystyle ds^{2}=d\mathbf {x} \cdot d\mathbf {x} =dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}+dx_{3}^{2},}$

куда dИкс = (dx₁, dx₂, dx₃) являются дифференциалами трех пространственных измерений. В геометрии Минковского есть дополнительное измерение с координатой Икс⁰ полученный из времени, так что дифференциал расстояний удовлетворяет

${\displaystyle ds^{2}=-dX_{0}^{2}+dX_{1}^{2}+dX_{2}^{2}+dX_{3}^{2},}$

куда dИкс = (dX₀, dX₁, dX₂, dX₃) являются дифференциалами четырех измерений пространства-времени. Это предполагает глубокое теоретическое понимание: специальная теория относительности - это просто вращательная симметрия нашего пространства-времени, аналогично вращательной симметрии евклидова пространства (см. рис. 10‑1).^[66] Так же, как евклидово пространство использует Евклидова метрика, поэтому пространство-время использует Метрика Минковского. В принципе, специальную теорию относительности можно сформулировать как инвариантность любого пространственно-временного интервала (это 4-мерное расстояние между любыми двумя событиями) при просмотре с любая инерциальная система отсчета. Все уравнения и эффекты специальной теории относительности могут быть выведены из этой вращательной симметрии ( Группа Пуанкаре ) пространства-времени Минковского.

Фактическая форма ds выше, зависит от метрики и вариантов выбора Икс⁰ координату.Чтобы временная координата выглядела как пространственная, ее можно рассматривать как воображаемый: Икс₀ = ИКТ (это называется Вращение фитиля ).В соответствии с Миснер, Торн и Уиллер (1971, §2.3), в конечном итоге более глубокое понимание как специальной, так и общей теории относительности придет из изучения метрики Минковского (описанной ниже) и принятия Икс⁰ = ct, а не "замаскированная" евклидова метрика, использующая ИКТ в качестве временной координаты.

Некоторые авторы используют Икс⁰ = т, с факторами c в другом месте для компенсации; например, пространственные координаты делятся на c или факторы c^±2 входят в метрический тензор.^[67]Эти многочисленные условные обозначения можно заменить, используя натуральные единицы куда c = 1. Тогда пространство и время имеют эквивалентные единицы, и никакие факторы c появляются где угодно.

3D пространство-время

Рисунок 10-2. Трехмерный двойной конус.

Если мы уменьшим пространственные измерения до 2, чтобы мы могли представить физику в трехмерном пространстве

${\displaystyle ds^{2}=dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}-c^{2}dt^{2},}$

мы видим, что ноль геодезические лежат вдоль двойного конуса (см. Рис. 10‑2), определяемого уравнением;

${\displaystyle ds^{2}=0=dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}-c^{2}dt^{2}}$

или просто

${\displaystyle dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}=c^{2}dt^{2},}$

что является уравнением окружности радиусаc dt.

4D пространство-время

Если мы расширим это до трех пространственных измерений, нулевые геодезические будут 4-мерным конусом:

${\displaystyle ds^{2}=0=dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}+dx_{3}^{2}-c^{2}dt^{2}}$

так

${\displaystyle dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}+dx_{3}^{2}=c^{2}dt^{2}.}$

Рисунок 10-3. Концентрические сферы, иллюстрирующие в 3-м пространстве нулевые геодезические 4-мерного конуса в пространстве-времени.

Как показано на Рис. 10‑3, нулевые геодезические можно визуализировать как набор непрерывных концентрических сфер с радиусами =c dt.

Этот нулевой двойной конус представляет собой «линию обзора» точки в пространстве. То есть, когда мы смотрим на звезды и скажем: «Свету той звезды, которую я получаю, - X лет», мы смотрим вниз по этому лучу зрения: нулевая геодезическая. Смотрим на событие на расстоянии ${\displaystyle d={\sqrt {x_{1}^{2}+x_{2}^{2}+x_{3}^{2}}}}$ прочь и время Округ Колумбия в прошлом. По этой причине нулевой двойной конус также известен как «световой конус». (Точка в нижнем левом углу рис. 10‑2 представляет звезду, начало координат представляет наблюдателя, а линия представляет собой нулевую геодезическую «линию обзора».)

Конус в -т область - это информация, которую точка "получает", а конус в +т Раздел - это информация, которую точка "отправляет".

Геометрию пространства Минковского можно изобразить с помощью Диаграммы Минковского, которые также полезны для понимания многих мысленные эксперименты в специальной теории относительности.

Обратите внимание, что в 4-м пространстве-времени концепция центр массы становится более сложным, см. Центр масс (релятивистский).

Физика в пространстве-времени

Преобразования физических величин между системами отсчета

Выше преобразование Лоренца для временной координаты и трех пространственных координат показывает, что они взаимосвязаны. Это верно в более общем смысле: определенные пары «времениподобных» и «пространственноподобных» величин естественно объединяются на равных основаниях при одном и том же преобразовании Лоренца.

Преобразование Лоренца в стандартной конфигурации выше, то есть для увеличения Икс-направление, может быть преобразовано в матричную форму следующим образом:

${\displaystyle {\begin{pmatrix}ct'\\x'\\y'\\z'\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\gamma &-\beta \gamma &0&0\\-\beta \gamma &\gamma &0&0\\0&0&1&0\\0&0&0&1\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}ct\\x\\y\\z\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\gamma ct-\gamma \beta x\\\gamma x-\beta \gamma ct\\y\\z\end{pmatrix}}.}$

В механике Ньютона величины, которые имеют величину и направление, математически описываются как трехмерные векторы в евклидовом пространстве, и, как правило, они параметризованы временем. В специальной теории относительности это понятие расширяется путем добавления соответствующей времениподобной величины к пространственноподобной векторной величине, и мы получаем 4d-векторы, или "четыре вектора "в пространстве-времени Минковского. Компоненты векторов записываются с использованием обозначение тензорного индекса, так как это дает множество преимуществ. Из обозначений ясно, что уравнения явно ковариантный под Группа Пуанкаре, минуя утомительные вычисления, чтобы проверить этот факт. При построении таких уравнений мы часто обнаруживаем, что уравнения, которые ранее считались несвязанными, на самом деле тесно связаны, являясь частью одного и того же тензорного уравнения. Признание других физических величин тензорами упрощает их законы преобразования. Повсюду верхние индексы (верхние индексы) являются контравариантными индексами, а не показателями степени, за исключением случаев, когда они указывают на квадрат (это должно быть ясно из контекста), а нижние индексы (индексы) являются ковариантными индексами. Для простоты и согласованности с предыдущими уравнениями будут использоваться декартовы координаты.

Простейшим примером четырехвектора является положение события в пространстве-времени, которое составляет времениподобный компонент. ct и пространственноподобный компонент Икс = (Икс, у, z), в контравариантный позиция четыре вектора с компонентами:

${\displaystyle X^{\nu }=(X^{0},X^{1},X^{2},X^{3})=(ct,x,y,z)=(ct,\mathbf {x} ).}$

где мы определяем Икс⁰ = ct так что временная координата имеет такое же измерение расстояния, как и другие пространственные измерения; так что пространство и время рассматриваются одинаково.^[68][69][70] Теперь преобразование контравариантных компонент 4-вектора позиции можно компактно записать как:

${\displaystyle X^{\mu '}=\Lambda ^{\mu '}{}_{\nu }X^{\nu }}$

где есть подразумеваемое суммирование на ${\displaystyle \nu }$ от 0 до 3, и ${\displaystyle \Lambda ^{\mu '}{}_{\nu }}$ это матрица.

В более общем смысле, все контравариантные компоненты четырехвекторный ${\displaystyle T^{\nu }}$ преобразовать из одного кадра в другой кадр Преобразование Лоренца:

${\displaystyle T^{\mu '}=\Lambda ^{\mu '}{}_{\nu }T^{\nu }}$

Примеры других 4-векторов включают четырехскоростной ${\displaystyle U^{\mu },}$ определяется как производная 4-вектора положения относительно подходящее время:

${\displaystyle U^{\mu }={\frac {dX^{\mu }}{d\tau }}=\gamma (v)(c,v_{x},v_{y},v_{z})=\gamma (v)(c,\mathbf {v} ).}$

где фактор Лоренца:

${\displaystyle \gamma (v)={\frac {1}{\sqrt {1-\left({\frac {v}{c}}\right)^{2}}}}\qquad v^{2}=v_{x}^{2}+v_{y}^{2}+v_{z}^{2}.}$

В релятивистская энергия ${\displaystyle E=\gamma (v)mc^{2}}$ и релятивистский импульс ${\displaystyle \mathbf {p} =\gamma (v)m\mathbf {v} }$ объекта - соответственно времениподобные и пространственноподобные компоненты контравариантный четыре импульса вектор:

${\displaystyle P^{\mu }=mU^{\mu }=m\gamma (v)(c,v_{x},v_{y},v_{z})=\left({\frac {E}{c}},p_{x},p_{y},p_{z}\right)=\left({\frac {E}{c}},\mathbf {p} \right).}$

куда м это инвариантная масса.

В четырехскоростной - производная по собственному времени 4-скорости:

${\displaystyle A^{\mu }={\frac {dU^{\mu }}{d\tau }}.}$

Правила трансформации для три-мерные скорости и ускорения очень неудобны; даже выше, в стандартной конфигурации уравнения скорости довольно сложны из-за их нелинейности. С другой стороны, трансформация четыре-скорость и четыре-ускорение проще с помощью матрицы преобразования Лоренца.

В четырехступенчатый из скалярное поле φ преобразуется ковариантно, а не контравариантно:

${\displaystyle {\begin{pmatrix}{\frac {1}{c}}{\frac {\partial \phi }{\partial t'}}&{\frac {\partial \phi }{\partial x'}}&{\frac {\partial \phi }{\partial y'}}&{\frac {\partial \phi }{\partial z'}}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}{\frac {1}{c}}{\frac {\partial \phi }{\partial t}}&{\frac {\partial \phi }{\partial x}}&{\frac {\partial \phi }{\partial y}}&{\frac {\partial \phi }{\partial z}}\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}\gamma &+\beta \gamma &0&0\\+\beta \gamma &\gamma &0&0\\0&0&1&0\\0&0&0&1\end{pmatrix}}.}$

который является транспонированием:

${\displaystyle (\partial _{\mu '}\phi )=\Lambda _{\mu '}{}^{\nu }(\partial _{\nu }\phi )\qquad \partial _{\mu }\equiv {\frac {\partial }{\partial x^{\mu }}}.}$

только в декартовых координатах. Это ковариантная производная который преобразуется в явную ковариацию, в декартовых координатах это происходит с уменьшением до частных производных, но не в других координатах.

В более общем плане coкомпоненты варианта 4-векторного преобразования в соответствии с обратный Преобразование Лоренца:

${\displaystyle T_{\mu '}=\Lambda _{\mu '}{}^{\nu }T_{\nu },}$

куда ${\displaystyle \Lambda _{\mu '}{}^{\nu }}$ обратная матрица ${\displaystyle \Lambda ^{\mu '}{}_{\nu }}$.

Постулаты специальной теории относительности ограничивают точную форму, которую принимают матрицы преобразования Лоренца.

В более общем смысле, большинство физических величин лучше всего описывать как (компоненты) тензоры. Поэтому для перехода от одного кадра к другому мы используем хорошо известный тензорный закон преобразования^[71]

${\displaystyle T_{\theta '\iota '\cdots \kappa '}^{\alpha '\beta '\cdots \zeta '}=\Lambda ^{\alpha '}{}_{\mu }\Lambda ^{\beta '}{}_{\nu }\cdots \Lambda ^{\zeta '}{}_{\rho }\Lambda _{\theta '}{}^{\sigma }\Lambda _{\iota '}{}^{\upsilon }\cdots \Lambda _{\kappa '}{}^{\phi }T_{\sigma \upsilon \cdots \phi }^{\mu \nu \cdots \rho }}$

куда ${\displaystyle \Lambda _{\chi '}{}^{\psi }}$ обратная матрица ${\displaystyle \Lambda ^{\chi '}{}_{\psi }}$. Все тензоры преобразуются по этому правилу.

Пример четырехмерного второго порядка антисимметричный тензор это релятивистский угловой момент, состоящий из шести компонентов: три классические угловой момент, а остальные три связаны с повышением центра масс системы. Производная релятивистского углового момента по собственному времени - это релятивистский момент, также второго порядка антисимметричный тензор.

В тензор электромагнитного поля - еще один антисимметричный тензорное поле, с шестью компонентами: три для электрическое поле и еще три для магнитное поле. Также есть тензор энергии-импульса для электромагнитного поля, а именно электромагнитный тензор энергии-напряжения.

Метрическая

В метрический тензор позволяет определить внутренний продукт двух векторов, что, в свою очередь, позволяет присвоить вектору величину. Учитывая четырехмерную природу пространства-времени, Метрика Минковского η имеет компоненты (действительные с правильно выбранными координатами), которые могут быть расположены в 4 × 4 матрица:

${\displaystyle \eta _{\alpha \beta }={\begin{pmatrix}-1&0&0&0\\0&1&0&0\\0&0&1&0\\0&0&0&1\end{pmatrix}}}$

что равно его обратной, ${\displaystyle \eta ^{\alpha \beta }}$, в тех кадрах. Мы используем обозначения, как указано выше, разные авторы используют разные условные обозначения - см. Метрика Минковского альтернативные знаки.

В Группа Пуанкаре - наиболее общая группа преобразований, сохраняющая метрику Минковского:

${\displaystyle \eta _{\alpha \beta }=\eta _{\mu '\nu '}\Lambda ^{\mu '}{}_{\alpha }\Lambda ^{\nu '}{}_{\beta }}$

и это физическая симметрия, лежащая в основе специальной теории относительности.

Показатель можно использовать для повышение и понижение показателей по векторам и тензорам. Инварианты могут быть построены с использованием метрики, внутреннего произведения 4-вектора Т с другим 4-векторным S является:

${\displaystyle T^{\alpha }S_{\alpha }=T^{\alpha }\eta _{\alpha \beta }S^{\beta }=T_{\alpha }\eta ^{\alpha \beta }S_{\beta }={\text{invariant scalar}}}$

Инвариантность означает, что она принимает одно и то же значение во всех инерциальных системах отсчета, потому что это скаляр (тензор 0 ранга), и поэтому в его тривиальном преобразовании не появляется Λ. Величина 4-вектора Т положительный квадратный корень из внутреннего продукта с самим собой:

${\displaystyle |\mathbf {T} |={\sqrt {T^{\alpha }T_{\alpha }}}}$

Эту идею можно распространить на тензоры более высокого порядка, для тензора второго порядка мы можем сформировать инварианты:

${\displaystyle T^{\alpha }{}_{\alpha },T^{\alpha }{}_{\beta }T^{\beta }{}_{\alpha },T^{\alpha }{}_{\beta }T^{\beta }{}_{\gamma }T^{\gamma }{}_{\alpha }={\text{invariant scalars}},}$

аналогично для тензоров высших порядков. Инвариантные выражения, особенно скалярные произведения 4-векторов на самих себя, предоставляют уравнения, которые полезны для вычислений, потому что не нужно выполнять преобразования Лоренца для определения инвариантов.

Релятивистская кинематика и инвариантность

Координатные дифференциалы также преобразуются контрвариантно:

${\displaystyle dX^{\mu '}=\Lambda ^{\mu '}{}_{\nu }dX^{\nu }}$

так что квадрат длины дифференциала четырехвектора положения dX^μ построен с использованием

${\displaystyle d\mathbf {X} ^{2}=dX^{\mu }\,dX_{\mu }=\eta _{\mu \nu }\,dX^{\mu }\,dX^{\nu }=-(cdt)^{2}+(dx)^{2}+(dy)^{2}+(dz)^{2}\,}$

инвариант. Обратите внимание, что когда линейный элемент dИкс² отрицательно, что √−dИкс² это дифференциал подходящее время, в то время когда dИкс² положительный, √dИкс² дифференциал правильное расстояние.

4-скоростной U^μ имеет инвариантный вид:

${\displaystyle {\mathbf {U} }^{2}=\eta _{\nu \mu }U^{\nu }U^{\mu }=-c^{2}\,,}$

что означает, что все четыре вектора скорости имеют величину c. Это выражение того факта, что в теории относительности не бывает координатного покоя: по крайней мере, вы всегда движетесь вперед во времени. Дифференцируя указанное выше уравнение на τ производит:

${\displaystyle 2\eta _{\mu \nu }A^{\mu }U^{\nu }=0.}$

Итак, в специальной теории относительности четырехвектор ускорения и четырехвектор скорости ортогональны.

Релятивистская динамика и инвариантность

Инвариантная величина импульс 4-вектор генерирует соотношение энергия-импульс:

${\displaystyle \mathbf {P} ^{2}=\eta ^{\mu \nu }P_{\mu }P_{\nu }=-\left({\frac {E}{c}}\right)^{2}+p^{2}.}$

Мы можем выяснить, что это за инвариант, сначала аргументируя это тем, что, поскольку он является скаляром, не имеет значения, в какой системе отсчета мы его вычисляем, а затем преобразовав его в систему отсчета, в которой полный импульс равен нулю.

${\displaystyle \mathbf {P} ^{2}=-\left({\frac {E_{\mathrm {rest} }}{c}}\right)^{2}=-(mc)^{2}.}$

Мы видим, что энергия покоя - независимый инвариант. Энергию покоя можно вычислить даже для движущихся частиц и систем путем перевода в систему отсчета, в которой импульс равен нулю.

Энергия покоя связана с массой согласно знаменитому уравнению, обсужденному выше:

${\displaystyle E_{\mathrm {rest} }=mc^{2}.}$

Масса систем, измеренная в их системе координат центра импульса (где полный импульс равен нулю), определяется полной энергией системы в этой системе отсчета. Он может не совпадать с суммой масс отдельных систем, измеренных в других кадрах.

Использовать Третий закон движения Ньютона, обе силы должны быть определены как скорость изменения количества движения относительно одной и той же временной координаты. То есть для этого требуется трехмерная сила, определенная выше. К сожалению, в 4D нет тензора, который содержит среди своих компонентов компоненты трехмерного вектора силы.

Если частица не движется на c, можно преобразовать трехмерную силу из системы координат, движущейся вместе с частицей, в систему координат наблюдателя. Это дает 4-вектор, называемый четыре силы. Это скорость изменения указанного выше импульса энергии. четырехвекторный относительно надлежащего времени. Ковариантная версия четырехсиловой системы:

${\displaystyle F_{\nu }={\frac {dP_{\nu }}{d\tau }}=mA_{\nu }}$

В кадре покоя объекта временная составляющая четырех сил равна нулю, если только "инвариантная масса "объекта изменяется (для этого требуется незамкнутая система, в которой энергия / масса напрямую добавляются или удаляются из объекта), и в этом случае это отрицательное значение скорости изменения массы, умноженное на c. В целом, однако, компоненты четырех сил не равны компонентам трех сил, потому что три силы определяются скоростью изменения количества движения относительно координатного времени, то есть дп/dt в то время как четыре силы определяются скоростью изменения количества движения относительно собственного времени, то есть дп/dτ.

В сплошной среде 3D плотность силы сочетается с плотность мощности сформировать ковариантный 4-вектор. Пространственная часть - результат деления силы, действующей на маленькую ячейку (в 3-м пространстве), на объем этой ячейки. Компонент времени равен -1 /c умноженное на мощность, передаваемую в эту ячейку, деленную на ее объем. Это будет использовано ниже в разделе по электромагнетизму.

Смотрите также

• Физический портал

Люди: Хендрик Лоренц | Анри Пуанкаре | Альберт Эйнштейн | Макс Планк | Герман Минковски | Макс фон Лауэ | Арнольд Зоммерфельд | Макс Борн | Густав Херглотц | Ричард К. Толмен

Относительность: Теория относительности | История специальной теории относительности | Принцип относительности | Двойная специальная теория относительности | Общая теория относительности | Точка зрения | Инерциальная система отсчета | Преобразования Лоренца | Бонди k-исчисление | Синхронизация Эйнштейна | Аргумент Ритдейка – Патнэма | Специальная теория относительности (альтернативные формулировки) | Критика теории относительности | Спор о приоритете относительности

Физика: Мысленные эксперименты Эйнштейна | Ньютоновская механика | пространство-время | скорость света | одновременность | центр масс (релятивистский) | физическая космология | Эффект Допплера | релятивистские уравнения Эйлера | Гипотеза сопротивления эфира | Теория эфира Лоренца | Проблема с подвижным магнитом и проводником | Форма волны | Релятивистская теплопроводность | Релятивистский диск | Прецессия Томаса | Родилась жесткость | Родившиеся координаты

Математика: Вывод преобразований Лоренца. | Пространство Минковского | четырехвекторный | мировая линия | световой конус | Группа Лоренца | Группа Пуанкаре | геометрия | тензоры | расщепленное комплексное число | Относительность в формализме APS

Философия: актуализм | условность | формализм

Парадоксы: Парадокс близнецов | Парадокс Эренфеста | Лестничный парадокс | Парадокс космического корабля Белла | Парадокс скоростной композиции | Парадокс маяка

Основные источники

1. Альберт Эйнштейн (1905) "Zur Elektrodynamik bewegter Körper ", Annalen der Physik 17: 891; английский перевод К электродинамике движущихся тел. к Джордж Баркер Джеффри и Уилфрид Перретт (1923); Другой английский перевод К электродинамике движущихся тел. к Мег Над Саха (1920).
2. «Наука и здравый смысл», П. В. Бриджмен, Ежемесячный научный журнал, Vol. 79, № 1 (июль 1954 г.), стр. 32–39.
3. Электромагнитная масса и импульс вращающегося электрона, G. Breit, Proceedings of the National Academy of Sciences, Vol. 12, с.451, 1926 г.
4. Кинематика электрона с осью. Фил. Mag. 3: 1-22. Л. Х. Томас.]
5. Эйнштейн, Автобиографические заметки, 1949.
6. Эйнштейн, «Основные идеи и методы теории относительности», 1920 г.
7. Эйнштейн, О принципе относительности и сделанных из него выводах, 1907 г .; «Принцип относительности и его последствия в современной физике», 1910 г .; «Теория относительности», 1911 г .; Рукопись по специальной теории относительности, 1912 г .; Теория относительности, 1913 г .; Эйнштейн, теория относительности, специальная и общая теория, 1916; Основные идеи теории относительности, 1916 г .; Что такое теория относительности ?, 1919; Принцип относительности (Принстонские лекции), 1921; Физика и реальность, 1936; Теория относительности, 1949.
8. Яаков Фридман (2004). Физические приложения однородных шаров. Успехи математической физики. 40. С. 1–21. ISBN  978-0-8176-3339-4.
9. Дас, А. (1993) Специальная теория относительности, математическое изложение, Спрингер, ISBN  0-387-94042-1.
10. Schutz, J. (1997) Независимые аксиомы для пространства-времени Минковского, Addison Wesley Longman Limited, ISBN  0-582-31760-6.
11. Лоренц, Х.А. (1902 г.). «Вращение плоскости поляризации в движущихся средах» (PDF). Институт Гюйгенса - Королевская Нидерландская академия искусств и наук (KNAW). 4: 669–678. Bibcode:1901КНАБ .... 4..669Л. Получено 15 ноября 2018.
12. Лоренц, Х.А. (1904). «Электромагнитные явления в системе, движущейся со скоростью, меньшей скорости света» (PDF). Институт Гюйгенса - Королевская Нидерландская академия искусств и наук (KNAW). 6: 809–831. Bibcode:1903КНАБ .... 6..809Л. Получено 15 ноября 2018.
13. Лоренц, Хендрик (1895). «Исследование колебаний, возбуждаемых колеблющимися ионами». Попытка теории электрических и оптических явлений в движущихся телах (Versuch einer Theorie der electrischen und optischen Erscheinungen in bewegten Körpern). Лейден: Э. Дж. Брилл. (подраздел § 31).
14. Линь, Ши-Чун; Джаллоренци, Томас Г. (1979). «Анализ чувствительности оптоволоконного кольцевого интерферометра с эффектом Саньяка». Прикладная оптика. 18 (6): 915–931. Bibcode:1979ApOpt..18..915L. Дои:10.1364 / AO.18.000915. PMID  20208844. S2CID  5343180.
15. Шоу, Р. (1962). «Парадокс сокращения длины». Американский журнал физики. 30 (1): 72. Bibcode:1962AmJPh..30 ... 72С. Дои:10.1119/1.1941907. S2CID  119855914.
16. Г. А. Бенфорд; Д. Л. Бук и В. А. Ньюкомб (1970). "Тахионный Антителефон". Физический обзор D. 2 (2): 263–265. Bibcode:1970ПхРвД ... 2..263Б. Дои:10.1103 / PhysRevD.2.263. S2CID  121124132.
17. Зееман, Питер (1914). «Коэффициент Френеля для разноцветного света. (Часть первая)». Proc. Кон. Акад. Van Weten. 17: 445–451. Bibcode:1914KNAB ... 17..445Z.
18. Зееман, Питер (1915). «Коэффициент Френеля для света разного цвета. (Часть вторая)». Proc. Кон. Акад. Van Weten. 18: 398–408. Bibcode:1915KNAB ... 18..398Z.
19. Террелл, Джеймс (15 ноября 1959). «Невидимость лоренцевского сокращения». Физический обзор. 116 (4): 1041–1045. Bibcode:1959ПхРв..116.1041Т. Дои:10.1103 / PhysRev.116.1041.
20. Пенроуз, Роджер (24 октября 2008 г.). «Видимая форма релятивистски движущейся сферы». Математические труды Кембриджского философского общества. 55 (1): 137–139. Bibcode:1959PCPS ... 55..137P. Дои:10.1017 / S0305004100033776.
21. Зависит ли инерция тела от его энергоемкости? А. Эйнштейн, Annalen der Physik. 18: 639, 1905 (английский перевод У. Перретта и Дж. Б. Джеффри)
22. Об инерции энергии, требуемой принципом относительности, А. Эйнштейн, Annalen der Physik 23 (1907): 371–384
23. Баглио, Жюльен (26 мая 2007 г.). «Ускорение в специальной теории относительности: что означает« равномерно ускоренное движение »?» (PDF). Физический факультет, ENS Cachan. Получено 22 января 2016.
24. P.A.M. Дирак (1930). «Теория электронов и протонов». Труды Королевского общества. A126 (801): 360–365. Bibcode:1930RSPSA.126..360D. Дои:10.1098 / rspa.1930.0013. JSTOR  95359.
25. CD. Андерсон (1933). «Положительный электрон». Phys. Rev. 43 (6): 491–494. Bibcode:1933ПхРв ... 43..491А. Дои:10.1103 / PhysRev.43.491.

Рекомендации

1. Гриффитс, Дэвид Дж. (2013). «Электродинамика и теория относительности». Введение в электродинамику (4-е изд.). Пирсон. Глава 12. ISBN  978-0-321-85656-2.
2. Джексон, Джон Д. (1999). «Специальная теория относительности». Классическая электродинамика (3-е изд.). John Wiley & Sons, Inc. Глава 11. ISBN  0-471-30932-X.
3. Гольдштейн, Герберт (1980). «Глава 7: Специальная теория относительности в классической механике». Классическая механика (2-е изд.). Издательство Эддисон-Уэсли. ISBN  0-201-02918-9.
4. Ланцош, Корнелиус (1970). «Глава IX: Релятивистская механика». Вариационные принципы механики (4-е изд.). Dover Publications. ISBN  978-0-486-65067-8.
5. Том Робертс и Зигмар Шлейф (октябрь 2007 г.). "Что является экспериментальной основой специальной теории относительности?". Часто задаваемые вопросы по Usenet Physics. Получено 2008-09-17.
6. Альберт Эйнштейн (2001). Относительность: специальная и общая теория (Перепечатка перевода 1920 года под ред. Роберта У. Лоусона). Рутледж. п. 48. ISBN  978-0-415-25384-0.
7. Ричард Филлипс Фейнман (1998). Шесть непростых частей: относительность Эйнштейна, симметрия и пространство-время (Reprint of 1995 ed.). Basic Books. п. 68. ISBN  978-0-201-32842-4.
8. Sean Carroll, Lecture Notes on General Relativity, ch. 1, "Special relativity and flat spacetime," http://ned.ipac.caltech.edu/level5/March01/Carroll3/Carroll1.html
9. Koks, Don (2006). Explorations in Mathematical Physics: The Concepts Behind an Elegant Language (иллюстрированный ред.). Springer Science & Business Media. п. 234. ISBN  978-0-387-32793-8. Extract of page 234
10. Steane, Andrew M. (2012). Relativity Made Relatively Easy (иллюстрированный ред.). OUP Oxford. п. 226. ISBN  978-0-19-966286-9. Extract of page 226
11. Edwin F. Taylor & John Archibald Wheeler (1992). Spacetime Physics: Introduction to Special Relativity. W. H. Freeman. ISBN  978-0-7167-2327-1.
12. Rindler, Wolfgang (1977). Essential Relativity: Special, General, and Cosmological (иллюстрированный ред.). Springer Science & Business Media. п. §1,11 p. 7. ISBN  978-3-540-07970-5.
13. Michael Polanyi (1974) Personal Knowledge: Towards a Post-Critical Philosophy, ISBN  0-226-67288-3, footnote page 10–11: Einstein reports, via Dr N Balzas in response to Polanyi's query, that "The Michelson–Morley experiment had no role in the foundation of the theory." and "..the theory of relativity was not founded to explain its outcome at all." [1]
14. Jeroen van Dongen (2009). "On the role of the Michelson–Morley experiment: Einstein in Chicago". Archive for History of Exact Sciences. 63 (6): 655–663. arXiv:0908.1545. Bibcode:2009arXiv0908.1545V. Дои:10.1007/s00407-009-0050-5. S2CID  119220040.
15. For a survey of such derivations, see Lucas and Hodgson, Spacetime and Electromagnetism, 1990
16. Einstein, A., Lorentz, H. A., Minkowski, H., & Weyl, H. (1952). The Principle of Relativity: a collection of original memoirs on the special and general theory of relativity. Courier Dover Publications. п. 111. ISBN  978-0-486-60081-9.
17. Collier, Peter (2017). A Most Incomprehensible Thing: Notes Towards a Very Gentle Introduction to the Mathematics of Relativity (3-е изд.). Incomprehensible Books. ISBN  9780957389465.
18. Staley, Richard (2009), "Albert Michelson, the Velocity of Light, and the Ether Drift", Einstein's generation. The origins of the relativity revolution, Chicago: University of Chicago Press, ISBN  0-226-77057-5
19. David Morin (2007) Introduction to Classical Mechanics, Cambridge University Press, Cambridge, chapter 11, Appendix I, ISBN  1-139-46837-5.
20. Miller, D. J. (2010). "A constructive approach to the special theory of relativity". Американский журнал физики. 78 (6): 633–638. arXiv:0907.0902. Bibcode:2010AmJPh..78..633M. Дои:10.1119/1.3298908. S2CID  20444859.
21. Taylor, Edwin; Wheeler, John Archibald (1992). Spacetime Physics (2-е изд.). W.H. Freeman & Co. ISBN  978-0-7167-2327-1.
22. Callahan, James J. (2011). The Geometry of Spacetime: An Introduction to Special and General Relativity. Нью-Йорк: Спрингер. ISBN  9781441931429.
23. Mermin, N. David (1968). Space and Time in Special Relativity. Макгроу-Хилл. ISBN  978-0881334203.
24. Robert Resnick (1968). Introduction to special relativity. Вайли. pp. 62–63. ISBN  9780471717249.
25. Miller, Arthur I. (1998). Albert Einstein's Special Theory of Relativity: Emergence (1905) and Early Interpretation (1905–1911). Mew York: Springer-Verlag. ISBN  978-0-387-94870-6.
26. Bernstein, Jeremy (2006). Secrets of the Old One: Einstein, 1905. Copernicus Books (imprint of Springer Science + Business Media). ISBN  978-0387-26005-1.
27. Darrigol, Olivier (2005). "The Genesis of the Theory of Relativity" (PDF). Séminaire Poincaré. 1: 1–22. Bibcode:2006eins.book....1D. Получено 15 ноября 2018.
28. Rindler, Wolfgang (1977). Essential Relativity (2-е изд.). New York: Springer-Verlag. ISBN  978-0-387-10090-6.
29. Taylor, Edwin F.; Wheeler, John Archibald (1966). Spacetime Physics (1-е изд.). San Francisco: W. H. Freeman and Company.
30. Ashby, Neil (2003). "Relativity in the Global Positioning System". Living Reviews in Relativity. 6 (1): 1. Bibcode:2003LRR.....6....1A. Дои:10.12942/lrr-2003-1. PMC  5253894. PMID  28163638.
31. Daniel Kleppner & David Kolenkow (1973). An Introduction to Mechanics. стр.468–70. ISBN  978-0-07-035048-9.
32. Tolman, Richard C. (1917). The Theory of the Relativity of Motion. Беркли: Калифорнийский университет Press. п. 54.
33. Takeuchi, Tatsu. "Special Relativity Lecture Notes – Section 10". Virginia Tech. Получено 31 октября 2018.
34. Morin, David (2017). Special Relativity for the Enthusiastic Beginner. CreateSpace Independent Publishing Platform. pp. 90–92. ISBN  9781542323512.
35. Gibbs, Philip. "Is Faster-Than-Light Travel or Communication Possible?". Physics FAQ. Department of Mathematics, University of California, Riverside. Получено 31 октября 2018.
36. Ginsburg, David (1989). Applications of Electrodynamics in Theoretical Physics and Astrophysics (иллюстрированный ред.). CRC Press. п. 206. Bibcode:1989aetp.book.....G. ISBN  978-2-88124-719-4. Extract of page 206
37. Wesley C. Salmon (2006). Four Decades of Scientific Explanation. University of Pittsburgh. п. 107. ISBN  978-0-8229-5926-7., Section 3.7 page 107
38. Lauginie, P. (2004). "Measuring Speed of Light: Why? Speed of what?" (PDF). Proceedings of the Fifth International Conference for History of Science in Science Education. Архивировано из оригинал (PDF) on 4 July 2015. Получено 3 июля 2015.
39. Stachel, J. (2005). "Fresnel's (dragging) coefficient as a challenge to 19th century optics of moving bodies". In Kox, A.J.; Eisenstaedt, J (eds.). The universe of general relativity. Boston: Birkhäuser. С. 1–13. ISBN  978-0-8176-4380-5. Получено 17 апреля 2012.
40. Richard A. Mould (2001). Basic Relativity (2-е изд.). Springer. п. 8. ISBN  978-0-387-95210-9.
41. Seidelmann, P. Kenneth, ed. (1992). Explanatory Supplement to the Astronomical Almanac. ill Valley, Calif.: University Science Books. п. 393. ISBN  978-0-935702-68-2.
42. Ferraro, Rafael; Sforza, Daniel M. (2005). "European Physical Society logo Arago (1810): the first experimental result against the ether". European Journal of Physics. 26 (1): 195–204. arXiv:physics/0412055. Bibcode:2005EJPh...26..195F. Дои:10.1088/0143-0807/26/1/020. S2CID  119528074.
43. Dolan, Graham. "Airy's Water Telescope (1870)". The Royal Observatory Greenwich. Получено 20 ноября 2018.
44. Hollis, H. P. (1937). "Airy's water telescope". Обсерватория. 60: 103–107. Bibcode:1937Obs....60..103H. Получено 20 ноября 2018.
45. Janssen, Michel; Stachel, John (2004). "The Optics and Electrodynamics of Moving Bodies" (PDF). In Stachel, John (ed.). Going Critical. Springer. ISBN  978-1-4020-1308-9.
46. Sher, D. (1968). "The Relativistic Doppler Effect". Journal of the Royal Astronomical Society of Canada. 62: 105–111. Получено 11 октября 2018.
47. Gill, T. P. (1965). The Doppler Effect. London: Logos Press Limited. pp. 6–9. ПР  5947329M.
48. Feynman, Richard P.; Leighton, Robert B.; Sands, Matthew (February 1977). "Relativistic Effects in Radiation". The Feynman Lectures on Physics: Volume 1. Reading, Massachusetts: Addison-Wesley. pp. 34–7 f. ISBN  9780201021165. LCCN  2010938208.
49. Cook, Helen. "Relativistic Distortion". Mathematics Department, University of British Columbia. Получено 12 апреля 2017.
50. Signell, Peter. "Appearances at Relativistic Speeds" (PDF). Project PHYSNET. Michigan State University, East Lansing, MI. Архивировано из оригинал (PDF) on 13 April 2017. Получено 12 апреля 2017.
51. Kraus, Ute. "The Ball is Round". Space Time Travel: Relativity visualized. Institut für Physik Universität Hildesheim. Архивировано из оригинал on 12 May 2017. Получено 16 апреля 2017.
52. Zensus, J. Anton; Pearson, Timothy J. (1987). Superluminal Radio Sources (1-е изд.). Cambridge, New York: Cambridge University Press. п. 3. ISBN  9780521345606.
53. Chase, Scott I. "Apparent Superluminal Velocity of Galaxies". The Original Usenet Physics FAQ. Department of Mathematics, University of California, Riverside. Получено 12 апреля 2017.
54. Richmond, Michael. ""Superluminal" motions in astronomical sources". Physics 200 Lecture Notes. School of Physics and Astronomy, Rochester Institute of Technology. Архивировано из оригинал on 16 February 2017. Получено 20 апреля 2017.
55. Keel, Bill. "Jets, Superluminal Motion, and Gamma-Ray Bursts". Galaxies and the Universe - WWW Course Notes. Department of Physics and Astronomy, University of Alabama. Архивировано из оригинал on 1 March 2017. Получено 29 апреля 2017.
56. Max Jammer (1997). Concepts of Mass in Classical and Modern Physics. Courier Dover Publications. pp. 177–178. ISBN  978-0-486-29998-3.
57. John J. Stachel (2002). Einstein from B к Z. Springer. п. 221. ISBN  978-0-8176-4143-6.
58. Philip Gibbs & Don Koks. "The Relativistic Rocket". Получено 30 августа 2012.
59. The special theory of relativity shows that time and space are affected by motion В архиве 2012-10-21 at the Wayback Machine. Library.thinkquest.org. Retrieved on 2013-04-24.
60. E. J. Post (1962). Formal Structure of Electromagnetics: General Covariance and Electromagnetics. Dover Publications Inc. ISBN  978-0-486-65427-0.
61. R. Resnick; R. Eisberg (1985). Quantum Physics of Atoms, Molecules, Solids, Nuclei and Particles (2-е изд.). Джон Вили и сыновья. стр.114–116. ISBN  978-0-471-87373-0.
62. Øyvind Grøn & Sigbjørn Hervik (2007). Einstein's general theory of relativity: with modern applications in cosmology. Springer. п. 195. ISBN  978-0-387-69199-2. Extract of page 195 (with units where c=1)
63. The number of works is vast, see as example:
    Sidney Coleman; Sheldon L. Glashow (1997). "Cosmic Ray and Neutrino Tests of Special Relativity". Physics Letters B. 405 (3–4): 249–252. arXiv:hep-ph/9703240. Bibcode:1997PhLB..405..249C. Дои:10.1016/S0370-2693(97)00638-2. S2CID  17286330.
    An overview can be found on this page
64. John D. Norton, John D. (2004). "Einstein's Investigations of Galilean Covariant Electrodynamics prior to 1905". Archive for History of Exact Sciences. 59 (1): 45–105. Bibcode:2004AHES...59...45N. Дои:10.1007/s00407-004-0085-6. S2CID  17459755.
65. J.A. Wheeler; C. Misner; K.S. Thorne (1973). Gravitation. W.H. Freeman & Co. p. 58. ISBN  978-0-7167-0344-0.
66. J.R. Forshaw; A.G. Smith (2009). Dynamics and Relativity. Вайли. п. 247. ISBN  978-0-470-01460-8.
67. R. Penrose (2007). The Road to Reality. Vintage books. ISBN  978-0-679-77631-4.
68. Jean-Bernard Zuber & Claude Itzykson, Quantum Field Theory, pg 5, ISBN  0-07-032071-3
69. Charles W. Misner, Kip S. Thorne & John A. Wheeler, Gravitation, pg 51, ISBN  0-7167-0344-0
70. George Sterman, An Introduction to Quantum Field Theory, pg 4 , ISBN  0-521-31132-2
71. Sean M. Carroll (2004). Spacetime and Geometry: An Introduction to General Relativity. Addison Wesley. п. 22. ISBN  978-0-8053-8732-2.

Примечания

1. Einstein himself, in The Foundations of the General Theory of Relativity, Ann. Phys. 49 (1916), writes "The word 'special' is meant to intimate that the principle is restricted to the case ...". See p. 111 of The Principle of Relativity, A. Einstein, H. A. Lorentz, H. Weyl, H. Minkowski, Dover reprint of 1923 translation by Methuen and Company.]
2. Wald, General Relativity, p. 60: "... the special theory of relativity asserts that spacetime is the manifold ℝ⁴ with a flat metric of Lorentz signature defined on it. Conversely, the entire content of special relativity ... is contained in this statement ..."
3. In a spacetime setting, the длина of a rigid object is the spatial distance between the ends of the object measured at the same time.
4. Результаты Эксперимент Майкельсона-Морли вел George Francis FitzGerald и Хендрик Лоренц independently to propose the phenomenon of сокращение длины. Lorentz believed that length contraction represented a physical contraction of the atoms making up an object. He envisioned no fundamental change in the nature of space and time.^[25]:62–68
   Lorentz expected that length contraction would result in compressive strains in an object that should result in measurable effects. Such effects would include optical effects in transparent media, such as optical rotation^{[p 11]} and induction of double refraction,^{[p 12]} and the induction of torques on charged condensers moving at an angle with respect to the aether.^{[p 12]} Lorentz was perplexed by experiments such as the Trouton–Noble experiment и experiments of Rayleigh and Brace which failed to validate his theoretical expectations.^[25]
5. For mathematical consistency, Lorentz proposed a new time variable, the "local time", called that because it depended on the position of a moving body, following the relation ${\displaystyle t'=t-vx/c^{2}}$.^{[p 13]} Lorentz considered local time not to be "real"; rather, it represented an ad hoc change of variable.^[26]:51,80
   Impressed by Lorentz's "most ingenious idea", Poincaré saw more in local time than a mere mathematical trick. It represented the actual time that would be shown on a moving observer's clocks. On the other hand, Poincaré did not consider this measured time to be the "true time" that would be exhibited by clocks at rest in the aether. Poincaré made no attempt to redefine the concepts of space and time. To Poincaré, Lorentz transformation described the apparent states of the field for a moving observer. True states remained those defined with respect to the ether.^[27]
6. This concept is counterintuitive at least for the fact that, in contrast to usual concepts of расстояние, it may assume отрицательный values (is not positive definite for non-coinciding events), and that the square-denotation is misleading. Этот negative square lead to, now not broadly used, concepts of imaginary time. It is immediate that the negative of ${\displaystyle \Delta s^{2}}$ is also an invariant, generated by a variant of the metric signature пространства-времени.
7. The invariance of Δs² under standard Lorentz transformation in analogous to the invariance of squared distances Δr² under rotations in Euclidean space. Although space and time have an equal footing in relativity, the minus sign in front of the spatial terms marks space and time as being of essentially different character. They are not the same. Because it treats time differently than it treats the 3 spatial dimensions, Пространство Минковского differs from four-dimensional Euclidean space.
8. The refractive index dependence of the presumed partial aether-drag was eventually confirmed by Pieter Zeeman in 1914–1915, long after special relativity had been accepted by the mainstream. Using a scaled-up version of Michelson's apparatus connected directly to Амстердам 's main water conduit, Zeeman was able to perform extended measurements using monochromatic light ranging from violet (4358 Å) through red (6870 Å).^{[p 17][p 18]}
9. Even though it has been many decades since Terrell and Penrose published their observations, popular writings continue to conflate measurement versus appearance. For example, Michio Kaku wrote in Einstein's Cosmos (W. W. Norton & Company, 2004. p. 65): "... imagine that the speed of light is only 20 miles per hour. If a car were to go down the street, it might look compressed in the direction of motion, being squeezed like an accordion down to perhaps 1 inch in length."
10. In a letter to Carl Seelig in 1955, Einstein wrote "I had already previously found that Maxwell's theory did not account for the micro-structure of radiation and could therefore have no general validity.", Einstein letter to Carl Seelig, 1955.

дальнейшее чтение

Учебники

• Einstein, Albert (1920). Relativity: The Special and General Theory.
• Einstein, Albert (1996). The Meaning of Relativity. Fine Communications. ISBN  1-56731-136-9
• Logunov, Anatoly A. (2005). Henri Poincaré and the Relativity Theory (transl. from Russian by G. Pontocorvo and V. O. Soloviev, edited by V. A. Petrov). Nauka, Moscow.
• Charles Misner, Kip Thorne, и John Archibald Wheeler (1971) Gravitation. W. H. Freeman & Co. ISBN  0-7167-0334-3
• Post, E.J., 1997 (1962) Formal Structure of Electromagnetics: General Covariance and Electromagnetics. Dover Publications.
• Wolfgang Rindler (1991). Introduction to Special Relativity (2nd ed.), Oxford University Press. ISBN  978-0-19-853952-0; ISBN  0-19-853952-5
• Harvey R. Brown (2005). Physical relativity: space–time structure from a dynamical perspective, Oxford University Press, ISBN  0-19-927583-1; ISBN  978-0-19-927583-0
• Qadir, Asghar (1989). Relativity: An Introduction to the Special Theory. Сингапур: World Scientific Publications. п. 128. Bibcode:1989rist.book.....Q. ISBN  978-9971-5-0612-4.
• French, A. P. (1968). Special Relativity (M.I.T. Introductory Physics) (1-е изд.). W. W. Norton & Company. ISBN  978-0393097931.
• Silberstein, Ludwik (1914). The Theory of Relativity.
• Lawrence Sklar (1977). Space, Time and Spacetime. Калифорнийский университет Press. ISBN  978-0-520-03174-6.
• Lawrence Sklar (1992). Philosophy of Physics. Westview Press. ISBN  978-0-8133-0625-4.
• Sergey Stepanov (2018). Relativistic World. Де Грюйтер. ISBN  9783110515879.
• Taylor, Edwin, and John Archibald Wheeler (1992). Spacetime Physics (2-е изд.). W. H. Freeman & Co. ISBN  0-7167-2327-1.
• Tipler, Paul, and Llewellyn, Ralph (2002). Modern Physics (4-е изд.). W. H. Freeman & Co. ISBN  0-7167-4345-0.

журнальные статьи

• Alvager, T.; Farley, F. J. M.; Kjellman, J.; Wallin, L.; и другие. (1964). "Test of the Second Postulate of Special Relativity in the GeV region". Physics Letters. 12 (3): 260–262. Bibcode:1964PhL....12..260A. Дои:10.1016/0031-9163(64)91095-9.
• Darrigol, Olivier (2004). "The Mystery of the Poincaré–Einstein Connection". Исида. 95 (4): 614–26. Дои:10.1086/430652. PMID  16011297. S2CID  26997100.
• Wolf, Peter; Petit, Gerard (1997). "Satellite test of Special Relativity using the Global Positioning System". Physical Review A. 56 (6): 4405–09. Bibcode:1997PhRvA..56.4405W. Дои:10.1103/PhysRevA.56.4405.
• Special Relativity Scholarpedia
• Rindler, Wolfgang (2011). "Special relativity: Kinematics". Scholarpedia. 6 (2): 8520. Bibcode:2011SchpJ...6.8520R. Дои:10.4249/scholarpedia.8520.

внешняя ссылка

Оригинальные работы

• Zur Elektrodynamik bewegter Körper Einstein's original work in German, Annalen der Physik, Берн 1905
• К электродинамике движущихся тел. English Translation as published in the 1923 book The Principle of Relativity.

Специальная теория относительности для широкой аудитории (математические знания не требуются)

• Einstein Light An award -winning, non-technical introduction (film clips and demonstrations) supported by dozens of pages of further explanations and animations, at levels with or without mathematics.
• Einstein Online Introduction to relativity theory, from the Max Planck Institute for Gravitational Physics.
• Audio: Cain/Gay (2006) – Astronomy Cast. Einstein's Theory of Special Relativity

Объяснение специальной теории относительности (с использованием простой или более сложной математики)

• Bondi K-Calculus – A simple introduction to the special theory of relativity.
• Greg Egan's Фонды.
• The Hogg Notes on Special Relativity A good introduction to special relativity at the undergraduate level, using calculus.
• Relativity Calculator: Special Relativity – An algebraic and integral calculus derivation for E = mc².
• MathPages – Reflections on Relativity A complete online book on relativity with an extensive bibliography.
• Special Relativity An introduction to special relativity at the undergraduate level.
• Relativity: the Special and General Theory в Проект Гутенберг, к Альберт Эйнштейн
• Special Relativity Lecture Notes is a standard introduction to special relativity containing illustrative explanations based on drawings and spacetime diagrams from Virginia Polytechnic Institute and State University.
• Understanding Special Relativity The theory of special relativity in an easily understandable way.
• An Introduction to the Special Theory of Relativity (1964) by Robert Katz, "an introduction ... that is accessible to any student who has had an introduction to general physics and some slight acquaintance with the calculus" (130 pp; pdf format).
• Lecture Notes on Special Relativity by J D Cresser Department of Physics Macquarie University.
• SpecialRelativity.net – An overview with visualizations and minimal mathematics.

Визуализация

• Raytracing Special Relativity Software visualizing several scenarios under the influence of special relativity.
• Real Time Relativity The Australian National University. Relativistic visual effects experienced through an interactive program.
• Spacetime travel A variety of visualizations of relativistic effects, from relativistic motion to black holes.
• Through Einstein's Eyes The Australian National University. Relativistic visual effects explained with movies and images.
• Warp Special Relativity Simulator A computer program to show the effects of traveling close to the speed of light.
• Animation clip на YouTube visualizing the Lorentz transformation.
• Original interactive FLASH Animations from John de Pillis illustrating Lorentz and Galilean frames, Train and Tunnel Paradox, the Twin Paradox, Wave Propagation, Clock Synchronization, etc.
• скорость света An OpenGL-based program developed to illustrate the effects of special relativity on the appearance of moving objects.
• Анимация showing the stars near Earth, as seen from a spacecraft accelerating rapidly to light speed.