Инерциальная система отсчета - Inertial frame of reference

Для использования в других целях см. Обрамление.

Часть серии по
Классическая механика

В классическая физика и специальная теория относительности, инерциальная система отсчета это точка зрения что не проходит ускорение. В инерциальной системе отсчета физический объект с нуля равнодействующая сила действуя на него, движется с постоянной скоростью (которая может быть нулевой) - или, что то же самое, это система отсчета, в которой Первый закон движения Ньютона держит.[1][нужен лучший источник ] Инерциальная система отсчета может быть определена в аналитический термины как система отсчета, описывающая время и пространство однородно, изотропно, и независимо от времени.[2] Концептуально физика системы в инерциальной системе отсчета не имеет причин, внешних по отношению к системе.[3] Инерциальную систему отсчета также можно назвать инерциальная система отсчета, инерциальная система отсчета, Система отсчета Галилея, или же инерциальное пространство.[4]

Все инерциальные системы отсчета находятся в состоянии постоянного, прямолинейный движение по отношению друг к другу; ан акселерометр движение с любым из них обнаружит нулевое ускорение. Измерения в одной инерциальной системе отсчета можно преобразовать в измерения в другой простой трансформацией ( Преобразование Галилея в ньютоновской физике и Преобразование Лоренца в специальной теории относительности). В общая теория относительности, в любой области, достаточно малой для кривизны пространства-времени и приливные силы[5] чтобы пренебречь, можно найти набор инерциальных систем отсчета, которые приблизительно описывают эту область.[6][7]

В неинерциальная система отсчета В классической физике и специальной теории относительности физика системы меняется в зависимости от ускорения этой системы отсчета относительно инерциальной системы отсчета, и обычные физические силы должны дополняться фиктивные силы.[8][9] Напротив, системы в общей теории относительности не имеют внешних причин из-за принципа геодезическое движение.[10] В классической физике, например, мяч, падающий на землю, не летит точно вниз, потому что земной шар вращается, что означает, что система отсчета наблюдателя на Земле не инерциальна. Физика должна учитывать Эффект Кориолиса - в данном случае рассматривается как сила - для предсказания горизонтального движения. Другой пример такой фиктивной силы, связанной с вращающимися системами отсчета, - это центробежный эффект, или центробежная сила.

Вступление

Движение тела можно описать только относительно чего-то еще - других тел, наблюдателей или набора пространственно-временных координат. Они называются системы отсчета. Если координаты выбраны неправильно, законы движения могут быть более сложными, чем необходимо. Например, предположим, что свободное тело, на которое не действуют внешние силы, в какой-то момент находится в состоянии покоя. Во многих системах координат он начнет двигаться в следующий момент, даже если на него нет сил. Однако всегда можно выбрать систему отсчета, в которой он останется неподвижным. Точно так же, если пространство не описывается единообразно или время независимо, система координат могла бы описывать простой полет свободного тела в пространстве как сложный зигзаг в своей системе координат. Действительно, можно дать интуитивное резюме инерциальных систем отсчета: в инерциальной системе отсчета законы механики принимают свою простейшую форму.[2]

В инерциальной системе отсчета Первый закон Ньютона, то закон инерции, удовлетворяется: любое свободное движение имеет постоянную величину и направление.[2] Второй закон Ньютона для частица принимает форму:

с F чистая сила (a вектор ), м масса частицы и а то ускорение частицы (также вектора), которая будет измеряться наблюдателем, покоящимся в кадре. Сила F это векторная сумма всех "реальных" сил на частицу, таких как электромагнитная, гравитационная, ядерная и так далее. Напротив, второй закон Ньютона в вращающаяся система отсчета, вращающийся с угловой скоростью Ω вокруг оси принимает вид:

что выглядит так же, как в инерциальной системе отсчета, но теперь сила F′ Является результатом не только F, но и дополнительные термины (абзац, следующий за этим уравнением, представляет основные моменты без подробной математики):

где угловой поворот рамки выражается вектором Ω указывающий в направлении оси вращения, и с величиной, равной угловой скорости вращения Ω, символ × обозначает векторное произведение, вектор ИксB находит тело и вектор vB это скорость движения тела согласно вращающемуся наблюдателю (отличается от скорости, наблюдаемой инерционным наблюдателем).

Дополнительные члены в силе F′ Являются «фиктивными» силами для этого фрейма, причины которых являются внешними по отношению к системе в фрейме. Первый дополнительный член - это Сила Кориолиса, второй центробежная сила, а третий - Сила Эйлера. Все эти термины обладают следующими свойствами: они исчезают, когда Ω = 0; то есть они равны нулю для инерциальной системы отсчета (которая, естественно, не вращается); они принимают различную величину и направление в каждой вращающейся рамке, в зависимости от ее конкретного значения Ω; они повсеместны во вращающейся системе отсчета (влияют на каждую частицу, независимо от обстоятельств); и они не имеют очевидного источника в идентифицируемых физических источниках, в частности, иметь значение. Кроме того, фиктивные силы не исчезают с расстоянием (в отличие, например, от ядерные силы или же электрические силы ). Например, центробежная сила, которая, кажется, исходит от оси вращения во вращающейся раме, увеличивается с расстоянием от оси.

Все наблюдатели сходятся во мнении о реальных силах, F; только неинерциальным наблюдателям нужны фиктивные силы. Законы физики в инерциальной системе отсчета проще, потому что нет ненужных сил.

Во времена Ньютона фиксированные звезды были вызваны в качестве системы отсчета, предположительно в состоянии покоя относительно абсолютное пространство. В системах отсчета, которые либо покоились относительно неподвижных звезд, либо были единообразно перемещены относительно этих звезд, Законы движения Ньютона должны были провести. Напротив, в кадрах, ускоряющихся относительно неподвижных звезд, причем важным случаем является вращение кадров относительно неподвижных звезд, законы движения не выполнялись в их простейшей форме, и их нужно было дополнить добавлением фиктивные силы, например, Сила Кориолиса и центробежная сила. Ньютон разработал два эксперимента, чтобы продемонстрировать, как эти силы могут быть обнаружены, и тем самым показать наблюдателю, что они не находятся в инерциальной системе отсчета: пример натяжения нити, соединяющей две сферы вращаются об их центре тяжести, и пример кривизны поверхности воды в вращающийся ковш. В обоих случаях применение Второй закон Ньютона не будет работать для вращающегося наблюдателя без привлечения центробежных сил и сил Кориолиса для учета их наблюдений (натяжение в случае сфер; параболическая поверхность воды в случае вращающегося ведра).

Как мы теперь знаем, неподвижные звезды не неподвижны. Те, кто проживают в Млечный Путь повернуться с галактикой, выставляя правильные движения. Те, что находятся за пределами нашей галактики (например, туманности, которые когда-то ошибочно принимали за звезды), также участвуют в собственном движении, отчасти из-за расширение вселенной, а частично из-за пекулярные скорости.[11] В Галактика Андромеды на курс столкновения с Млечным путем на скорости 117 км / с.[12] Концепция инерциальных систем отсчета больше не привязана ни к неподвижным звездам, ни к абсолютному пространству. Скорее, идентификация инерциальной системы отсчета основана на простоте законов физики в этой системе отсчета. В частности, их идентифицирующим свойством является отсутствие фиктивных сил.[13]

На практике, хотя и не является обязательным требованием, использование системы отсчета, основанной на неподвижных звездах, как если бы это была инерциальная система отсчета, вносит очень небольшое расхождение. Например, центробежное ускорение Земли из-за ее вращения вокруг Солнца примерно в тридцать миллионов раз больше, чем у Солнца вокруг центра Галактики.[14]

Чтобы проиллюстрировать это дальше, рассмотрим вопрос: «Вращается ли наша Вселенная?» Чтобы ответить, мы могли бы попытаться объяснить форму Млечный Путь галактика по законам физики,[15] хотя другие наблюдения могут быть более определенными, т. е. дают больше расхождения или менее погрешность измерения, как и анизотропия микроволновое фоновое излучение или же Нуклеосинтез Большого взрыва.[16][17] Плоскостность Млечного Пути зависит от скорости его вращения в инерциальной системе отсчета. Если мы приписываем его кажущуюся скорость вращения полностью вращению в инерциальной системе отсчета, предсказывается иная «плоскостность», чем если бы мы предположили, что часть этого вращения на самом деле происходит из-за вращения Вселенной и не должна быть включена во вращение галактики. сам. На основе законов физики создается модель, в которой одним параметром является скорость вращения Вселенной. Если законы физики более точно согласуются с наблюдениями в модели с вращением, чем без него, мы склонны выбирать наиболее подходящее значение для вращения с учетом всех других соответствующих экспериментальных наблюдений. Если ни одно значение параметра вращения не является успешным и теория выходит за рамки ошибки наблюдения, рассматривается изменение физического закона, например, темная материя призван объяснить кривая вращения галактики. Пока что наблюдения показывают, что любое вращение Вселенной происходит очень медленно, не быстрее, чем раз в 60 · 10.12 лет (10−13 рад / год),[18] и продолжаются споры о том, есть ли любой вращение. Однако, если бы вращение было обнаружено, интерпретацию наблюдений в системе, привязанной к Вселенной, пришлось бы скорректировать с учетом фиктивных сил, присущих такому вращению в классической физике и специальной теории относительности, или интерпретировать как кривизну пространства-времени и движение материи вдоль геодезические в общей теории относительности.

Когда квант эффекты важны, существуют дополнительные концептуальные сложности, которые возникают в квантовые системы отсчета.

Фон

Набор рамок, в которых законы физики просты

Согласно первому постулату специальная теория относительности все физические законы принимают свою простейшую форму в инерциальной системе отсчета, и существует несколько инерциальных систем, связанных между собой единым перевод: [19]

Специальный принцип относительности: если система координат K выбрана так, что по отношению к ней законы физики выполняются в их простейшей форме, те же самые законы сохраняются и по отношению к любой другой системе координат K ', движущейся с равномерным перемещением относительно К.

— Альберт Эйнштейн: Основы общей теории относительности, Раздел A, §1

Эта простота проявляется в том, что инерциальные системы отсчета имеют автономную физику без необходимости во внешних причинах, в то время как физика в неинерциальных системах отсчета имеет внешние причины.[3] Принцип простоты можно использовать как в ньютоновской физике, так и в специальной теории относительности; см. Нагеля[20] а также Благоевич.[21]

Законы механики Ньютона не всегда выполняются в их простейшей форме ... Если, например, наблюдатель помещен на диск, вращающийся относительно земли, он / она почувствует «силу», толкающую его / ее к периферии. диска, что не вызвано каким-либо взаимодействием с другими телами. Здесь ускорение является следствием не обычной силы, а так называемой силы инерции. Законы Ньютона в своей простейшей форме выполняются только в семействе систем отсчета, называемых инерциальными системами отсчета. Этот факт представляет собой суть принципа относительности Галилея:
Законы механики имеют одинаковую форму во всех инерциальных системах отсчета.

— Милутин Благоевич: Гравитация и калибровочные симметрии, п. 4

На практике эквивалентность инерциальных систем отсчета означает, что ученые, находящиеся внутри равномерно движущегося ящика, не могут определить свою абсолютную скорость никаким экспериментом. В противном случае различия установили бы абсолютную стандартную систему отсчета.[22][23] Согласно этому определению, дополненные постоянством скорости света, инерциальные системы отсчета преобразуются между собой по Группа Пуанкаре преобразований симметрии, из которых Преобразования Лоренца являются подгруппой.[24] В механике Ньютона, которую можно рассматривать как предельный случай специальной теории относительности, в которой скорость света бесконечна, инерциальные системы отсчета связаны соотношением Галилейская группа симметрий.

Абсолютное пространство

Основная статья: Абсолютное пространство и время

Ньютон постулировал абсолютное пространство, хорошо аппроксимированное системой отсчета, стационарной относительно фиксированные звезды. Тогда инерциальная система отсчета была единообразно перемещенной относительно абсолютного пространства. Однако некоторые ученые (которых Мах назвал «релятивистами»)[25]), даже во времена Ньютона, считал, что абсолютное пространство является дефектом формулировки и его следует заменить.

Действительно, выражение инерциальная система отсчета (Немецкий: Инерциальная система) был придуман Людвиг Ланге в 1885 году, чтобы заменить определения Ньютона «абсолютное пространство и время» более Рабочее определение.[26][27] Как переведено Иро, Ланге предложил следующее определение:[28]

Система отсчета, в которой точка массы, брошенная из одной и той же точки в трех разных (не копланарных) направлениях, следует по прямолинейным траекториям каждый раз, когда ее бросают, называется инерциальной системой отсчета.

Обсуждение предложения Ланге можно найти в Mach.[25]

Несостоятельность понятия «абсолютное пространство» в механике Ньютона объясняется Благоевичем:[29]

  • Существование абсолютного пространства противоречит внутренней логике классической механики, поскольку, согласно принципу относительности Галилея, ни одна из инерциальных систем не может быть выделена.
  • Абсолютное пространство не объясняет силы инерции, поскольку они связаны с ускорением по отношению к любой из систем инерции.
  • Абсолютное пространство действует на физические объекты, вызывая их сопротивление ускорению, но на него нельзя воздействовать.
— Милутин Благоевич: Гравитация и калибровочные симметрии, п. 5

Полезность операционных определений получила гораздо большее развитие в специальной теории относительности.[30] Некоторая историческая справка, включая определение Ланге, предоставлена ​​DiSalle, который вкратце говорит:[31]

Исходный вопрос: "относительно какой системы отсчета действуют законы движения?" оказывается неправильно поставленным. Ведь законы движения по сути определяют класс систем отсчета и (в принципе) процедуру их построения.

— Роберт ДиСалле Пространство и время: инерциальные системы отсчета

Инерциальная система отсчета Ньютона

Рисунок 1: Две системы отсчета, движущиеся с относительной скоростью . Рамка S ' имеет произвольный, но фиксированный поворот относительно системы отсчета S. Они оба инерциальные системы отсчета при условии, что тело, не подверженное действию сил, движется по прямой линии. Если это движение видно в одном кадре, оно также будет отображаться в другом.

В области механики Ньютона инерционный система отсчета, или инерциальная система отсчета, - это система, в которой Первый закон движения Ньютона действует.[32] Тем не менее принцип специальной теории относительности обобщает понятие инерциальной системы отсчета, чтобы включить все физические законы, а не только первый закон Ньютона.

Ньютон считал, что первый закон применим в любой системе отсчета, которая находится в равномерном движении относительно неподвижных звезд;[33] то есть ни вращение, ни ускорение относительно звезд.[34] Сегодня понятие "абсолютное пространство "заброшен, а инерциальная система отсчета в области классическая механика определяется как:[35][36]

Инерциальная система отсчета - это система, в которой частица, не подверженная действию сил, движется по прямой линии с постоянной скоростью.

Следовательно, по отношению к инерциальной системе отсчета объект или тело ускоряет только когда физический сила применяется, и (после Первый закон движения Ньютона ), в отсутствие чистой силы тело на отдых останется в покое, а движущееся тело будет продолжать двигаться равномерно, то есть по прямой линии и с постоянным скорость. Ньютоновские инерциальные системы отсчета преобразуются друг в друга согласно Галилева группа симметрий.

Если это правило интерпретируется как говорящее, что прямолинейное движение является показателем нулевой чистой силы, правило не определяет инерциальные системы отсчета, потому что прямолинейное движение может наблюдаться в различных кадрах. Если правило интерпретируется как определение инерциальной системы отсчета, то мы должны иметь возможность определить, когда применяется нулевая чистая сила. Проблема была резюмирована Эйнштейном:[37]

Слабость принципа инерции заключается в том, что он включает аргумент по кругу: масса движется без ускорения, если она находится достаточно далеко от других тел; мы знаем, что оно достаточно далеко от других тел, только по тому факту, что оно движется без ускорения.

— Альберт Эйнштейн: Смысл теории относительности, п. 58

Есть несколько подходов к этому вопросу. Один из подходов состоит в том, чтобы утверждать, что все реальные силы убывают с расстоянием от их источников известным образом, поэтому нам нужно только убедиться, что тело находится достаточно далеко от всех источников, чтобы гарантировать отсутствие силы.[38] Возможная проблема с этим подходом - это исторически сложившееся представление о том, что далекая Вселенная может влиять на материю (Принцип маха ). Другой подход - выявить все реальные источники реальных сил и учесть их. Возможная проблема с этим подходом состоит в том, что мы можем что-то упустить или неправильно учесть их влияние, возможно, опять же из-за принципа Маха и неполного понимания Вселенной. Третий подход - посмотреть на то, как силы трансформируются, когда мы сдвигаем системы отсчета. Фиктивные силы, возникающие из-за ускорения системы отсчета, исчезают в инерциальных системах отсчета и в общих случаях имеют сложные правила преобразования. На основе универсальности физического закона и запроса систем, в которых законы выражаются наиболее просто, инерционные системы отсчета отличаются отсутствием таких фиктивных сил.

Ньютон сам провозгласил принцип относительности в одном из своих следствий законов движения:[39][40]

Движения тел, включенных в данное пространство, одинаковы между собой, независимо от того, находится ли это пространство в покое или движется равномерно вперед по прямой линии.

— Исаак Ньютон: Начала, Следствие V, с. 88 в переводе Эндрю Мотта

Этот принцип отличается от особый принцип двумя способами: во-первых, он ограничен механикой, а во-вторых, не упоминает о простоте. Он разделяет особый принцип неизменности формы описания среди взаимно переводимых систем отсчета.[41] Роль фиктивных сил в классификации систем отсчета рассматривается ниже.

Отделение неинерциальной системы отсчета от инерциальной

Теория

Основная статья: Фиктивная сила
Смотрите также: Неинерциальный каркас, Вращающиеся сферы, и Аргумент ведра
Рисунок 2: Две сферы, связанные веревкой и вращающиеся с угловой скоростью ω. Из-за вращения струна, связывающая сферы вместе, испытывает натяжение.
Рисунок 3: Покомпонентное изображение вращающихся сфер в инерциальной системе отсчета, показывающее центростремительные силы на сферах, создаваемые натяжением связывающей нити.

Инерциальные и неинерциальные системы отсчета можно различить по отсутствию или наличию фиктивные силы, как объяснено вкратце.[8][9]

Эффект от этого нахождения в неинерциальной системе отсчета состоит в том, чтобы потребовать от наблюдателя ввести фиктивную силу в свои вычисления….

— Сидни Боровиц и Лоуренс Борнштейн в Современный взгляд на элементарную физику, п. 138

Наличие фиктивных сил указывает на то, что физические законы не являются простейшими законами из имеющихся, поэтому с точки зрения специальный принцип относительности, кадр, в котором присутствуют фиктивные силы, не является инерционным:[42]

Уравнения движения в неинерциальной системе отличаются от уравнений в инерциальной системе дополнительными членами, называемыми силами инерции. Это позволяет нам экспериментально обнаружить неинерциальный характер системы.

— В. И. Арнольд: Математические методы классической механики Издание второе, стр. 129

Тела в неинерциальные системы отсчета подлежат так называемым фиктивный силы (псевдосилы); то есть, силы что в результате ускорения система отсчета сам по себе, а не от какой-либо физической силы, действующей на тело. Примеры фиктивных сил: центробежная сила и Сила Кориолиса в вращающиеся системы отсчета.

Как же тогда отделить «фиктивные» силы от «реальных»? Без этого разделения трудно применить ньютоновское определение инерциальной системы отсчета. Например, рассмотрим неподвижный объект в инерциальной системе отсчета. В состоянии покоя чистая сила не применяется. Но в кадре, вращающемся вокруг фиксированной оси, объект кажется движущимся по кругу и подвергается центростремительной силе (которая складывается из силы Кориолиса и центробежной силы). Как мы можем решить, что вращающаяся рамка является неинерциальной? Есть два подхода к этому разрешению: один подход заключается в поиске происхождения фиктивных сил (силы Кориолиса и центробежной силы). Мы обнаружим, что у этих сил нет источников, нет связанных силовые носители, нет исходящих тел.[43] Второй подход - посмотреть на различные системы координат. Для любой инерциальной системы отсчета сила Кориолиса и центробежная сила исчезают, поэтому применение принципа специальной теории относительности идентифицирует эти системы отсчета, в которых исчезают силы, как имеющие одинаковые и простейшие физические законы, и, следовательно, правило, что вращающаяся система не является инерциальный каркас.

Ньютон сам исследовал эту проблему, используя вращающиеся сферы, как показано на рисунках 2 и 3. Он указал, что, если сферы не вращаются, натяжение связывающей нити измеряется как ноль в каждой системе отсчета.[44] Если кажется, что сферы вращаются только (то есть мы наблюдаем за неподвижными сферами с вращающейся рамы), нулевое натяжение в струне учитывается, наблюдая, что центростремительная сила создается комбинацией центробежной силы и силы Кориолиса, поэтому нет напряжение необходимо. Если сферы действительно вращаются, наблюдаемое натяжение в точности равно центростремительной силе, необходимой для кругового движения. Таким образом, измерение натяжения струны идентифицирует инерциальную систему отсчета: это та, где натяжение струны обеспечивает точно центростремительную силу, требуемую движением, как оно наблюдается в этой системе отсчета, а не другое значение. То есть инерциальная система отсчета - это та, в которой исчезают фиктивные силы.

Так обстоит дело с фиктивными силами из-за вращения. Однако для линейное ускорение Ньютон выразил общую идею необнаружимости прямолинейных ускорений:[40]

Если тела, как бы они ни двигались между собой, толкаются в направлении параллельных линий равными ускоряющими силами, они будут продолжать двигаться между собой таким же образом, как если бы их не толкали никакие такие силы.

— Исаак Ньютон: Начала Следствие VI, с. 89, в переводе Эндрю Мотта

Этот принцип обобщает понятие инерциальной системы отсчета. Например, наблюдатель, находящийся в свободно падающем лифте, будет утверждать, что он сам является действительной инерциальной системой отсчета, даже если он ускоряется под действием силы тяжести, при условии, что он ничего не знает ни о чем за пределами лифта. Итак, строго говоря, инерциальная система отсчета - понятие относительное. Имея это в виду, мы можем определить инерциальные системы отсчета вместе как набор систем, которые являются неподвижными или движутся с постоянной скоростью относительно друг друга, так что одна инерциальная система отсчета определяется как элемент этого набора.

Чтобы применить эти идеи, все, что наблюдается в кадре, должно подвергаться базовому, общему ускорению, разделяемому самим кадром. Эта ситуация применима, например, к примеру с лифтом, где все объекты подвергаются одинаковому гравитационному ускорению, а сам лифт ускоряется с одинаковой скоростью.

Приложения

Инерциальные навигационные системы использовал группу гироскопы и акселерометры для определения ускорений относительно инерционного пространства. После того, как гироскоп вращается в определенной ориентации в инерциальном пространстве, закон сохранения углового момента требует, чтобы он сохранял эту ориентацию до тех пор, пока к нему не применяются внешние силы.[45]:59 Три ортогональных гироскопа устанавливают инерциальную систему отсчета, а ускорители измеряют ускорение относительно этой системы координат. Затем ускорения вместе с часами можно использовать для расчета изменения положения. Таким образом, инерциальная навигация - это форма счисление который не требует внешнего входа и поэтому не может быть заблокирован каким-либо внешним или внутренним источником сигнала.[46]

А гирокомпас, используемый для плавания морских судов, находит геометрический север. Он делает это не за счет измерения магнитного поля Земли, а за счет использования инерциального пространства в качестве ориентира. Внешний корпус гирокомпаса удерживается таким образом, чтобы он оставался выровненным по местной линии отвеса.Когда колесо гироскопа внутри устройства гирокомпаса вращается, то способ подвески колеса гироскопа заставляет колесо гироскопа постепенно выравнивать свою ось вращения с осью Земли. Выравнивание с земной осью - единственное направление, для которого ось вращения гироскопа может быть неподвижной по отношению к Земле и не требуется изменять направление относительно инерциального пространства. После раскрутки гирокомпас может достичь направления совмещения с земной осью всего за четверть часа.[47]

Ньютоновская механика

Основная статья: Законы движения Ньютона

Классические теории, использующие Преобразование Галилея постулируйте эквивалентность всех инерциальных систем отсчета. Некоторые теории могут даже постулировать существование привилегированный фрейм который обеспечивает абсолютное пространство и абсолютное время. Преобразование Галилея преобразует координаты из одной инерциальной системы отсчета, , другому, , простым сложением или вычитанием координат:

куда р0 и т0 представляют сдвиги в происхождении пространства и времени, и v - относительная скорость двух инерциальных систем отсчета. При преобразованиях Галилея время т2 − т1 между двумя событиями одинаков для всех систем отсчета и расстояние между двумя одновременными событиями (или, что то же самое, длина любого объекта, |р2 − р1|) тоже то же самое.

Специальная теория относительности

Основные статьи: Специальная теория относительности и Введение в специальную теорию относительности

Эйнштейна специальная теория относительности, как и механика Ньютона, постулирует эквивалентность всех инерциальных систем отсчета. Однако, поскольку специальная теория относительности утверждает, что скорость света в свободное место является инвариантный, преобразование между инерциальными системами отсчета есть Преобразование Лоренца, не Преобразование Галилея который используется в механике Ньютона. Неизменность скорости света приводит к противоречивым явлениям, таким как замедление времени и сокращение длины, а относительность одновременности, которые были тщательно проверены экспериментально.[48] Преобразование Лоренца сводится к преобразованию Галилея, когда скорость света приближается к бесконечности или когда относительная скорость между кадрами приближается к нулю.[49]

Общая теория относительности

Основные статьи: Общая теория относительности и Введение в общую теорию относительности
Смотрите также: Принцип эквивалентности и Эксперимент Этвёша

Общая теория относительности основана на принципе эквивалентности:[50][51]

Наблюдатели не могут провести эксперимент, чтобы определить, возникает ли ускорение из-за силы тяжести или потому, что их система отсчета ускоряется.

— Дуглас К. Джанколи, Физика для ученых и инженеров с современной физикой, п. 155.

Эта идея была представлена ​​в статье Эйнштейна 1907 года «Принцип относительности и гравитации» и позже развита в 1911 году.[52] Поддержка этого принципа находится в Эксперимент Этвёша, который определяет, одинаково ли отношение инерционной массы к гравитационной для всех тел, независимо от размера или состава. На сегодняшний день не было обнаружено различий в нескольких частях из 1011.[53] Для некоторых обсуждений тонкостей эксперимента Этвёша, таких как локальное распределение массы вокруг экспериментальной площадки (включая шутку о массе самого Этвёша), см. Франклин.[54]

Эйнштейна общая теория изменяет различие между номинально «инерционным» и «неинерционным» эффектами, заменяя «плоский» специальной теорией относительности Пространство Минковского с метрикой, которая дает ненулевую кривизну. В ОТО принцип инерции заменен принципом геодезическое движение, при этом объекты движутся в соответствии с кривизной пространства-времени. Вследствие этой кривизны в общей теории относительности не предусмотрено, что инерционные объекты, движущиеся с определенной скоростью относительно друг друга, будут продолжать это делать. Это явление геодезическое отклонение означает, что инерциальные системы отсчета не существуют глобально, как в ньютоновской механике и специальной теории относительности.

Однако общая теория сводится к специальной теории для достаточно малых областей пространства-времени, где эффекты кривизны становятся менее важными и могут вернуться в игру более ранние аргументы в пользу инерциальной системы отсчета.[55][56] Следовательно, современная специальная теория относительности теперь иногда описывается только как «локальная теория».[57] «Местный» может охватывать, например, всю галактику Млечный Путь: астроном Карл Шварцшильд наблюдал движение пар звезд, вращающихся вокруг друг друга. Он обнаружил, что две орбиты звезд такой системы лежат в одной плоскости, а перигелий орбит двух звезд остается направленным в одном направлении по отношению к Солнечной системе. Шварцшильд указывал, что это всегда было видно: направление движения угловой момент всех наблюдаемых двойных звездных систем остается фиксированным относительно направления углового момента Солнечной системы. Эти наблюдения позволили ему сделать вывод, что инерциальные системы отсчета внутри галактики не вращаются относительно друг друга, и что пространство Млечного Пути приблизительно галилеевское или минковское.[58]

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Филдс, Дуглас Э. (весна 2020 г.). «Лекция 25: Галилея и специальная теория относительности» (PDF). PHYC 2310: Физика на основе вычислений III. Университет Нью-Мексико. п. 8. Получено 7 ноября 2020.
  2. ^ а б c Ландау, Л. Д .; Лифшиц, Э. М. (1960). Механика. Pergamon Press. С. 4–6.
  3. ^ а б Ферраро, Рафаэль (2007), Пространство-время Эйнштейна: введение в специальную и общую теорию относительности, Springer Science & Business Media, стр. 209–210, Bibcode:2007esti.book ..... F, ISBN  9780387699462
  4. ^ Пуэбе, Жан-Лоран (2009). Механика жидкости. п. 62. ISBN  978-1-84821-065-3.
  5. ^ Ченг, Та-Пей (2013). Физика Эйнштейна: атомы, кванты и теория относительности - выводы, объяснения и оценки (иллюстрированный ред.). ОУП Оксфорд. п. 219. ISBN  978-0-19-966991-2. Отрывок страницы 219
  6. ^ Альберт Эйнштейн (2001) [Перепечатка издания 1920 года в переводе Р. К. Лоусона]. Относительность: специальная и общая теория (3-е изд.). Courier Dover Publications. п. 71. ISBN  0-486-41714-X.
  7. ^ Доменико Джулини (2005). Специальная теория относительности. Издательство Оксфордского университета. п. 19. ISBN  0-19-856746-4.
  8. ^ а б Милтон А. Ротман (1989). Открытие естественных законов: экспериментальная основа физики. Courier Dover Publications. п.23. ISBN  0-486-26178-6. справочные законы физики.
  9. ^ а б Сидней Боровиц; Лоуренс А. Борнштейн (1968). Современный взгляд на элементарную физику. Макгроу-Хилл. п.138. КАК В  B000GQB02A.
  10. ^ Гилсон, Джеймс Г. (1 сентября 2004 г.), Принцип Маха II, arXiv:физика / 0409010, Bibcode:2004физика ... 9010G
  11. ^ Амедео Бальби (2008). Музыка Большого Взрыва. Springer. п. 59. ISBN  978-3-540-78726-6.
  12. ^ Авраам Лоеб; Марк Дж. Рид; Андреас Брунталер; Хейно Фальке (2005). «Ограничения на собственное движение Галактики Андромеды, основанные на выживании ее спутника M33» (PDF). Астрофизический журнал. 633 (2): 894–898. arXiv:astro-ph / 0506609. Bibcode:2005ApJ ... 633..894L. Дои:10.1086/491644. S2CID  17099715.
  13. ^ Джон Дж. Стачел (2002). Эйнштейн от «Б» до «Я». Springer. С. 235–236. ISBN  0-8176-4143-2.
  14. ^ Питер Грано; Нил Грано (2006). В тисках далекой вселенной. World Scientific. п. 147. ISBN  981-256-754-2.
  15. ^ Хеннинг Генз (2001). Ничто. Da Capo Press. п. 275. ISBN  0-7382-0610-5.
  16. ^ Дж. Гарсио-Беллидо (2005). «Парадигма инфляции». В Дж. М. Т. Томпсоне (ред.). Достижения в астрономии. Imperial College Press. п. 32, §9. ISBN  1-86094-577-5.
  17. ^ Влодзимеж Годловски; Марек Шидловски (2003). «Темная энергия и глобальное вращение Вселенной». Общая теория относительности и гравитации. 35 (12): 2171–2187. arXiv:astro-ph / 0303248. Bibcode:2003GReGr..35.2171G. Дои:10.1023 / А: 1027301723533. S2CID  118988129.
  18. ^ Берч, П. (29 июля 1982 г.). "Вселенная вращается?". Природа. 298 (5873): 451–454. Дои:10.1038 / 298451a0. S2CID  4343095.
  19. ^ Эйнштейн, А.; Лоренц, Х.А.; Минковский, Х.; Вейль, Х. (1952). Принцип относительности: сборник оригинальных воспоминаний по специальной и общей теории относительности. Courier Dover Publications. п. 111. ISBN  0-486-60081-5.
  20. ^ Эрнест Нагель (1979). Структура науки. Hackett Publishing. п. 212. ISBN  0-915144-71-9.
  21. ^ Милутин Благоевич (2002). Гравитация и калибровочные симметрии. CRC Press. п. 4. ISBN  0-7503-0767-6.
  22. ^ Альберт Эйнштейн (1920). Относительность: специальная и общая теория. Х. Холт и компания. п.17. Принцип относительности.
  23. ^ Ричард Филлипс Фейнман (1998). Шесть непростых работ: относительность Эйнштейна, симметрия и пространство-время. Основные книги. п. 73. ISBN  0-201-32842-9.
  24. ^ Армин Вахтер; Хеннинг Хёбер (2006). Сборник теоретической физики. Birkhäuser. п. 98. ISBN  0-387-25799-3.
  25. ^ а б Эрнст Мах (1915). Наука механики. Издательство Open Court Publishing Co. с.38. вращающийся шар Маха шнур ИЛИ струна ИЛИ стержень.
  26. ^ Ланге, Людвиг (1885). "Über die wissenschaftliche Fassung des Galileischen Beharrungsgesetzes". Philosophische Studien. 2.
  27. ^ Джулиан Б. Барбур (2001). Открытие динамики (Перепечатка 1989 г. Абсолютное или относительное движение? ред.). Издательство Оксфордского университета. С. 645–646. ISBN  0-19-513202-5.
  28. ^ Л. Ланге (1885 г.), цитируемый Максом фон Лауэ в его книге (1921 г.) Die Relativitätstheorie, п. 34, и переведено Харальд Иро (2002). Современный подход к классической механике. World Scientific. п. 169. ISBN  981-238-213-5.
  29. ^ Милутин Благоевич (2002). Гравитация и калибровочные симметрии. CRC Press. п. 5. ISBN  0-7503-0767-6.
  30. ^ СМП Вудхаус (2003). Специальная теория относительности. Лондон: Спрингер. п. 58. ISBN  1-85233-426-6.
  31. ^ Роберт ДиСалле (лето 2002 г.). «Пространство и время: инерциальные системы отсчета». В Эдварде Н. Залта (ред.). Стэнфордская энциклопедия философии.
  32. ^ К. Мёллер (1976). Теория относительности (Второе изд.). Оксфорд, Великобритания: Издательство Оксфордского университета. п. 1. ISBN  0-19-560539-X. OCLC  220221617.
  33. ^ Вопрос "равномерно относительно чего?" Ньютон ответил: «относительно абсолютное пространство ". На практике" абсолютное пространство "считалось фиксированные звезды. Для обсуждения роли неподвижных звезд см. Хеннинг Генз (2001). Ничто: наука о пустом пространстве. Da Capo Press. п. 150. ISBN  0-7382-0610-5.
  34. ^ Роберт Резник; Дэвид Халлидей; Кеннет С. Крейн (2001). Физика (5-е изд.). Вайли. Том 1, Глава 3. ISBN  0-471-32057-9. физика резник.
  35. ^ Р. Г. Таквале (1980). Введение в классическую механику. Нью-Дели: Тата МакГроу-Хилл. п. 70. ISBN  0-07-096617-6.
  36. ^ СМП Вудхаус (2003). Специальная теория относительности. Лондон / Берлин: Springer. п. 6. ISBN  1-85233-426-6.
  37. ^ Эйнштейн (1950). Смысл теории относительности. Издательство Принстонского университета. п. 58.
  38. ^ Уильям Герайнт Воан Россер (1991). Введение в специальную теорию относительности. CRC Press. п. 3. ISBN  0-85066-838-7.
  39. ^ Ричард Филлипс Фейнман (1998). Шесть непростых работ: относительность Эйнштейна, симметрия и пространство-время. Основные книги. п. 50. ISBN  0-201-32842-9.
  40. ^ а б Увидеть Начала на линии в Эндрю Мотт Перевод
  41. ^ Однако в системе Ньютона преобразование Галилея связывает эти системы отсчета, а в специальной теории относительности Преобразование Лоренца связывает их. Две трансформации согласуются по скорости перевода намного меньше, чем скорость света.
  42. ^ В. И. Арнольд (1989). Математические методы классической механики. Springer. п. 129. ISBN  978-0-387-96890-2.
  43. ^ Например, нет тела, обеспечивающего гравитационное или электрическое притяжение.
  44. ^ То есть универсальность законов физики требует, чтобы все видели одно и то же напряжение. Например, не может случиться так, что струна порвется при чрезмерном натяжении в одной системе отсчета и останется неповрежденной в другой системе отсчета только потому, что мы решили смотреть на струну из другой системы отсчета.
  45. ^ Чатфилд, Аверил Б. (1997). Основы высокоточной инерциальной навигации, Том 174. AIAA. ISBN  9781600864278.
  46. ^ Kennie, T.J.M .; Петри, Г., ред. (1993). Технологии инженерных изысканий (ПБК. ред.). Хобокен: Тейлор и Фрэнсис. п. 95. ISBN  9780203860748.
  47. ^ "Гироскоп пилотирует корабли и самолеты". Жизнь: 80–83. 15 марта 1943 г.
  48. ^ Скиннер, Рэй (2014). Относительность для ученых и инженеров (перепечатано под ред.). Курьерская корпорация. п. 27. ISBN  978-0-486-79367-2. Отрывок страницы 27
  49. ^ Л. Д. Ландау; Л. М. Лифшиц (1975). Классическая теория полей (4-е пересмотренное английское издание). Pergamon Press. С. 273–274. ISBN  978-0-7506-2768-9.
  50. ^ Дэвид Морин (2008). Введение в классическую механику. Издательство Кембриджского университета. п.649. ISBN  978-0-521-87622-3. азимутальное ускорение Морена.
  51. ^ Дуглас К. Джанколи (2007). Физика для ученых и инженеров с современной физикой. Пирсон Прентис Холл. п. 155. ISBN  978-0-13-149508-1.
  52. ^ А. Эйнштейн »,О влиянии гравитации на распространение света ", Annalen der Physik, т. 35, (1911): 898–908.
  53. ^ Национальный исследовательский совет (США) (1986). Физика в девяностые годы: обзор. Национальная академия прессы. п. 15. ISBN  0-309-03579-1.
  54. ^ Аллан Франклин (2007). Нет простых ответов: наука и поиск знаний. Университет Питтсбурга Press. п. 66. ISBN  978-0-8229-5968-7.
  55. ^ Грин, Герберт С. (2000). Теория информации и квантовая физика: физические основы понимания сознательного процесса. Springer. п. 154. ISBN  354066517X. Отрывок страницы 154
  56. ^ Bandyopadhyay, Nikhilendu (2000). Теория специальной теории относительности. Академические издательства. п. 116. ISBN  8186358528. Отрывок страницы 116
  57. ^ Liddle, Andrew R .; Лит, Дэвид Х. (2000). Космологическая инфляция и крупномасштабная структура. Издательство Кембриджского университета. п. 329. ISBN  0-521-57598-2. Выписка со страницы 329
  58. ^ В тени революции относительности Раздел 3: Работа Карла Шварцшильда (PDF-файл 2,2 МБ)

дальнейшее чтение

Вращение Вселенной

внешняя ссылка