Сила Кориолиса - Coriolis force - Wikipedia

«Эффект Кориолиса» перенаправляется сюда. О психофизическом эффекте восприятия см. Эффект Кориолиса (восприятие). Короткометражный фильм 1994 года см. Эффект Кориолиса (фильм).

В инерциальной системе отсчета (верхняя часть рисунка) черный шар движется по прямой. Однако наблюдатель (красная точка), который находится во вращающейся / неинерциальной системе отсчета (нижняя часть изображения), видит, что объект движется по кривой траектории из-за кориолисовых и центробежных сил, присутствующих в этом кадре.

В физика, то Сила Кориолиса является инерционная или фиктивная сила^[1] действует на объекты, которые движутся внутри точка зрения вращающийся относительно инерциальной системы отсчета. В системе отсчета с по часовой стрелке вращения, сила действует слева от движения объекта. В случае вращения против часовой стрелки (или против часовой стрелки) сила действует вправо. Прогиб объекта из-за силы Кориолиса называется Эффект Кориолиса. Хотя это и было признано ранее другими, математическое выражение для силы Кориолиса появилось в статье 1835 года французского ученого. Гаспар-Гюстав де Кориолис, в связи с теорией водяные колеса.^[2] В начале 20 века термин Сила Кориолиса начали использоваться в связи с метеорология.

Законы движения Ньютона описать движение объекта в инерциальная (неускоряющая) система отсчета. Когда законы Ньютона преобразуются во вращающуюся систему отсчета, Кориолиса и центробежный появляются ускорения. Применительно к массивным объектам соответствующие силы пропорциональны массы их. Сила Кориолиса пропорциональна скорости вращения, а центробежная сила пропорциональна квадрату скорости вращения. Сила Кориолиса действует в направлении, перпендикулярном оси вращения и скорости тела во вращающейся системе координат, и пропорциональна скорости объекта во вращающейся системе координат (точнее, составляющей его скорости, перпендикулярной оси вращения). вращения). Центробежная сила действует наружу в радиальном направлении и пропорциональна расстоянию от тела до оси вращающейся рамы. Эти дополнительные силы называются силами инерции, фиктивные силы или же псевдосилы.^[3] Учет вращения путем добавления этих фиктивных сил, законы движения Ньютона могут быть применены к вращающейся системе, как если бы это была инерционная система. Это поправочные коэффициенты, которые не требуются в невращающейся системе.^[4]

В популярном (нетехническом) использовании термина «эффект Кориолиса» подразумеваемая вращающаяся система отсчета почти всегда земной шар. Поскольку Земля вращается, наблюдателям, связанным с Землей, необходимо учитывать силу Кориолиса, чтобы правильно анализировать движение объектов. Земля совершает один оборот за каждый дневной / ночной цикл, поэтому для движений обычных объектов сила Кориолиса обычно довольно мала по сравнению с другими силами; его эффекты обычно становятся заметными только для движений, происходящих на больших расстояниях и в течение продолжительных периодов времени, таких как крупномасштабное движение воздуха в атмосфере или воды в океане; или там, где важна высокая точность, например, дальнобойная артиллерия или траектории ракет. Такие движения ограничиваются поверхностью Земли, поэтому обычно важна только горизонтальная составляющая силы Кориолиса. Эта сила заставляет движущиеся объекты на поверхности Земли отклоняться вправо (относительно направления движения) в Северное полушарие и слева в Южное полушарие. Эффект горизонтального отклонения больше около полюса, поскольку эффективная скорость вращения вокруг локальной вертикальной оси там наибольшая и уменьшается до нуля в точке экватор.^[5] Вместо того, чтобы течь непосредственно из областей высокого давления в области низкого давления, как это было бы в невращающейся системе, ветры и течения имеют тенденцию течь вправо от этого направления к северу от экватор (против часовой стрелки) и слева от этого направления к югу от него (по часовой стрелке). Этот эффект отвечает за вращение и, следовательно, образование циклоны (видеть Эффекты Кориолиса в метеорологии ).

Для интуитивного объяснения происхождения силы Кориолиса рассмотрим объект, который вынужден следовать за поверхностью Земли и движется на север в северном полушарии. Если смотреть из космоса, кажется, что объект движется не строго на север, а движется на восток (он вращается вправо вместе с поверхностью Земли). Чем дальше на север он движется, тем меньше «диаметр его параллели» (минимальное расстояние от точки поверхности до оси вращения, которая находится в плоскости, ортогональной оси), и, следовательно, тем медленнее движение его поверхности на восток. . По мере того, как объект движется на север, в более высокие широты, он имеет тенденцию поддерживать скорость на восток, с которой он начал (вместо того, чтобы замедляться, чтобы соответствовать уменьшенной скорости на восток местных объектов на поверхности Земли), поэтому он поворачивает на восток (т.е. справа от первоначального движения).^[6][7]

Хотя это не очевидно из этого примера, в котором рассматривается движение на север, горизонтальное отклонение происходит одинаково для объектов, движущихся на восток или запад (или в любом другом направлении).^[8] Однако теория о том, что этот эффект определяет вращение сливаемой воды в обычной домашней ванне, раковине или унитазе, неоднократно опровергалась современными учеными; сила ничтожно мала по сравнению со многими другими влияниями на вращение.^[9][10][11]

История

Изображение из Cursus seu Mundus Mathematicus (1674) из C.F.M. Дешалес, показывая, как пушечное ядро ​​должно отклоняться вправо от своей цели на вращающейся Земле, потому что мяч движется вправо быстрее, чем башня.

Изображение из Cursus seu Mundus Mathematicus (1674) из C.F.M. Дешалес, показывающий, как мяч должен упасть с башни на вращающейся Земле. Мяч выпущен из F. Вершина башни движется быстрее, чем ее основание, поэтому, пока мяч падает, основание башни перемещается в я, но мяч, который движется на восток со скоростью вершины башни, обгоняет основание башни и приземляется дальше на восток на L.

Итальянский ученый Джованни Баттиста Риччоли и его помощник Франческо Мария Гримальди описал эффект в связи с артиллерией в 1651 г. Альмагестум Новум, написав, что вращение Земли должно привести к тому, что пушечное ядро, выпущенное на север, отклонится на восток.^[12] В 1674 г. Клод Франсуа Миллиет Дешалес описанный в его Cursus seu Mundus Mathematicus как вращение Земли должно вызывать отклонение траекторий как падающих тел, так и снарядов, направленных к одному из полюсов планеты. Риччоли, Гримальди и Дешалес описали этот эффект как часть аргумента против гелиоцентрической системы Коперника. Другими словами, они утверждали, что вращение Земли должно создавать эффект, и поэтому неспособность обнаружить эффект свидетельствовала о неподвижности Земли.^[13] Уравнение ускорения Кориолиса было выведено Эйлером в 1749 г.^[14][15] и эффект описан в приливные уравнения из Пьер-Симон Лаплас в 1778 г.^[16]

Гаспар-Гюстав Кориолис опубликовал работу в 1835 году о выходе энергии машин с вращающимися частями, таких как водяные колеса.^[17] В этой статье рассматривались дополнительные силы, обнаруживаемые во вращающейся системе отсчета. Кориолис разделил эти дополнительные силы на две категории. Вторая категория содержала силу, возникающую из перекрестное произведение из угловая скорость из система координат и проекция частицы скорость в самолет перпендикуляр к системе ось вращения. Кориолис назвал эту силу «сложной центробежной силой» из-за ее аналогии с центробежная сила уже рассматривается в первой категории.^[18][19] Эффект был известен в начале 20 века как "ускорение Кориолиса »,^[20] и к 1920 году как «сила Кориолиса».^[21]

В 1856 г. Уильям Феррел предложил существование циркуляционная ячейка в средних широтах, когда воздух отклоняется силой Кориолиса, чтобы создать преобладающие западные ветры.^[22]

Понимание кинематики того, как именно вращение Земли влияет на воздушный поток, сначала было частичным.^[23] В конце XIX века в полной мере крупномасштабное взаимодействие сила градиента давления и отклоняющая сила, которая в конце концов заставляет воздушные массы двигаться изобары был понят.^[24]

Формула

Смотрите также: Фиктивная сила

В Ньютоновская механика, уравнение движения объекта в инерциальной системе отсчета имеет вид

${\displaystyle {\boldsymbol {F}}=m{\boldsymbol {a}}}$

куда ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}}$ - векторная сумма физических сил, действующих на объект, ${\displaystyle m}$ масса объекта, а ${\displaystyle {\boldsymbol {a}}}$ - ускорение объекта относительно инерциальной системы отсчета.

Преобразование этого уравнения в систему отсчета, вращающуюся вокруг фиксированной оси через начало координат с помощью угловая скорость ${\displaystyle {\boldsymbol {\omega }}}$ при переменной скорости вращения уравнение принимает вид

${\displaystyle {\boldsymbol {F}}-m{\frac {\operatorname {d} {\boldsymbol {\omega }}}{\operatorname {d} t}}\times {\boldsymbol {r'}}-2m{\boldsymbol {\omega }}\times {\boldsymbol {v'}}-m{\boldsymbol {\omega }}\times ({\boldsymbol {\omega }}\times {\boldsymbol {r'}})}$ ${\displaystyle =m{\boldsymbol {a'}}}$

куда

${\displaystyle {\boldsymbol {F}}}$ - векторная сумма физических сил, действующих на объект

${\displaystyle {\boldsymbol {\omega }}}$ это угловая скорость, вращающейся системы отсчета относительно инерциальной системы отсчета

${\displaystyle {\boldsymbol {v'}}}$ - скорость относительно вращающейся системы отсчета

${\displaystyle {\boldsymbol {r'}}}$ вектор положения объекта относительно вращающейся системы отсчета

${\displaystyle {\boldsymbol {a'}}}$ - ускорение относительно вращающейся системы отсчета

Вымышленные силы, как они воспринимаются вращающейся рамой, действуют как дополнительные силы, которые способствуют кажущемуся ускорению, как и реальные внешние силы.^[25][26] Члены уравнения с фиктивными силами таковы, если читать слева направо:^[27]

• Сила Эйлера ${\displaystyle -m{\frac {\operatorname {d} {\boldsymbol {\omega }}}{\operatorname {d} t}}\times {\boldsymbol {r'}}}$
• Сила Кориолиса ${\displaystyle -2m({\boldsymbol {\omega }}\times {\boldsymbol {v'}})}$
• центробежная сила ${\displaystyle -m{\boldsymbol {\omega }}\times ({\boldsymbol {\omega }}\times {\boldsymbol {r'}})}$

Обратите внимание, что сила Эйлера и центробежная сила зависят от вектора положения. ${\displaystyle {\boldsymbol {r'}}}$ объекта, а сила Кориолиса зависит от скорости объекта ${\displaystyle {\boldsymbol {v'}}}$ как измерено во вращающейся системе отсчета. Как и ожидалось, для невращающегося инерциальная система отсчета ${\displaystyle ({\boldsymbol {\omega }}=0)}$ сила Кориолиса и все другие фиктивные силы исчезают.^[28] Силы также исчезают при нулевой массе ${\displaystyle (m=0)}$.

Поскольку сила Кориолиса пропорциональна перекрестное произведение двух векторов, он перпендикулярен обоим векторам, в данном случае скорости объекта и вектору вращения кадра. Отсюда следует, что:

• если скорость параллельна оси вращения, сила Кориолиса равна нулю. (Например, на Земле такая ситуация возникает для тела на экваторе, движущегося на север или юг относительно поверхности Земли.)
• если скорость направлена ​​прямо внутрь оси, сила Кориолиса направлена ​​в направлении местного вращения. (Например, на Земле такая ситуация возникает для тела на экваторе, падающего вниз, как на иллюстрации Дешалеса выше, где падающий шар движется дальше на восток, чем башня.)
• если скорость направлена ​​прямо наружу от оси, сила Кориолиса направлена ​​против направления местного вращения. (В примере с башней мяч, запущенный вверх, будет двигаться на запад.)
• если скорость в направлении вращения, сила Кориолиса направлена ​​наружу от оси. (Например, на Земле такая ситуация возникает для тела на экваторе, движущегося на восток относительно поверхности Земли. Оно будет двигаться вверх, как видит наблюдатель на поверхности. Этот эффект (см. Эффект Этвёша ниже) обсуждался Галилео Галилей в работе 1632 г. и Риччоли в 1651 г.^[29])
• если скорость направлена ​​против направления вращения, сила Кориолиса направлена ​​внутрь оси. (На Земле такая ситуация имеет место для тела на экваторе, движущегося на запад, которое отклоняется вниз, как это видит наблюдатель.)

Шкалы длины и число Россби

Дальнейшая информация: Число Россби

Масштаб времени, пространства и скорости важен для определения важности силы Кориолиса. Важна ли ротация в системе, можно определить по ее Число Россби, которая является отношением скорости, Uсистемы к продукту Параметр Кориолиса,${\displaystyle f=2\omega \sin \varphi \,}$, а масштаб длины L, движения:

${\displaystyle Ro={\frac {U}{fL}}.}$

Число Россби - это отношение сил инерции к силам Кориолиса. Маленькое число Россби указывает на то, что на систему сильно влияют силы Кориолиса, а большое число Россби указывает на систему, в которой преобладают силы инерции. Например, в торнадо число Россби велико, в системах низкого давления оно низкое, а в океанических системах оно составляет около 1. В результате в торнадо сила Кориолиса незначительна, а баланс находится между давлением и центробежными силами. . В системах низкого давления центробежная сила незначительна, и баланс находится между силами Кориолиса и силами давления. В Мировом океане все три силы сопоставимы.^[30]

Атмосферная система движется на U = 10 м / с (22 миль / ч) на пространственном расстоянии L = 1000 км (621 миля), имеет число Россби приблизительно 0,1.

Бейсбольный питчер может бросать мяч со скоростью U = 45 м / с (100 миль в час) на расстояние L = 18,3 м (60 футов). Число Россби в этом случае будет 32000.

Бейсболистам все равно, в каком полушарии они играют. Однако неуправляемая ракета подчиняется точно такой же физике, что и бейсбольный мяч, но может лететь достаточно далеко и находиться в воздухе достаточно долго, чтобы испытать действие силы Кориолиса. Снаряды дальнего действия в северном полушарии приземлялись рядом, но справа от того места, куда они были нацелены, пока это не было отмечено. (Те, кто был запущен в Южном полушарии, приземлились слева.) Фактически, именно этот эффект впервые привлек внимание самого Кориолиса.^[31][32][33]

Простые случаи

Подброшенный шар на вращающейся карусели

Карусель вращается против часовой стрелки. Левая панель: бросающий подбрасывает мяч в 12:00 и летит по прямой к центру карусели. Во время движения метатель вращается против часовой стрелки. Правая панель: Движение мяча с точки зрения бросающего, который теперь остается в 12:00, потому что с его точки зрения нет вращения.

На рисунке показан мяч, подбрасываемый с 12:00 по направлению к центру вращающейся против часовой стрелки карусели. Слева неподвижный наблюдатель видит мяч над каруселью, и мяч движется по прямой к центру, в то время как бросающий мяч вращается с каруселью против часовой стрелки. Справа наблюдатель видит мяч, вращающийся вместе с каруселью, поэтому игрок, бросающий мяч, кажется, остается в 12:00. На рисунке показано, как можно построить траекторию шара, видимую вращающимся наблюдателем.

Слева две стрелки указывают положение мяча относительно игрока, выполняющего бросок. Одна из этих стрелок направлена ​​от метателя к центру карусели (обеспечивая линию обзора метателя мяча), а другая указывает от центра карусели к мячу. (Эта стрелка становится короче по мере приближения шара к центру.) Смещенная версия двух стрелок показана пунктирной.

Справа показана та же пара пунктирных стрелок, но теперь они жестко повернуты, так что стрелка, соответствующая линии взгляда метателя мяча по направлению к центру карусели, совмещена с 12:00 часами. Другая стрелка пары указывает положение мяча относительно центра карусели, обеспечивая положение мяча, как его видит вращающийся наблюдатель. Следуя этой процедуре для нескольких положений, устанавливается траектория во вращающейся системе отсчета, как показано изогнутым путем на правой панели.

Мяч летит в воздухе, и на него не действует чистая сила. Для неподвижного наблюдателя мяч движется по прямолинейной траектории, поэтому нет никаких проблем с квадратом этой траектории с нулевой чистой силой. Однако вращающийся наблюдатель видит изогнутый дорожка. Кинематика настаивает на том, что сила (толкая к верно мгновенного направления движения для против часовой стрелки вращение) должен присутствовать, чтобы вызвать эту кривизну, поэтому вращающийся наблюдатель вынужден вызывать комбинацию центробежных сил и сил Кориолиса, чтобы обеспечить результирующую силу, необходимую для создания искривленной траектории.

Отбитый мяч

Карусель с высоты птичьего полета. Карусель вращается по часовой стрелке. Показаны две точки обзора: камера в центре вращения, вращающаяся вместе с каруселью (левая панель), и точка зрения инерционного (неподвижного) наблюдателя (правая панель). Оба наблюдателя в любой момент времени соглашаются, насколько далеко мяч находится от центра карусели, но не относительно его ориентации. Временные интервалы составляют 1/10 времени от запуска до отскока.

На рисунке изображена более сложная ситуация, когда подброшенный мяч на поворотной платформе отскакивает от края карусели, а затем возвращается к подбрасывающему мячу, который ловит мяч. Влияние силы Кориолиса на его траекторию снова показано двумя наблюдателями: наблюдателем (называемым «камерой»), который вращается вместе с каруселью, и инерционным наблюдателем. На рисунке показан вид с высоты птичьего полета, основанный на одинаковой скорости мяча на прямом и обратном пути. Внутри каждого круга нанесенные точки показывают одни и те же моменты времени. На левой панели, с точки зрения камеры в центре вращения, тоссер (смайлик) и направляющая находятся в фиксированных местах, и мяч делает очень значительную дугу на своем пути к направляющей и принимает более прямой маршрут на обратном пути. С точки зрения бросающего мяч, кажется, что мяч возвращается быстрее, чем уходил (потому что метатель вращается в сторону мяча при обратном полете).

На карусели, вместо того, чтобы бросать мяч прямо в перила, чтобы отскочить назад, подбрасывающий должен бросить мяч вправо от мишени, и тогда камере кажется, что мяч непрерывно движется влево от своего направления движения, чтобы ударить рельс (оставили потому что карусель вращается по часовой стрелке). Кажется, что мяч движется влево от направления движения как по внутренней, так и по обратной траекториям. Изогнутая траектория требует, чтобы наблюдатель распознал направленную влево чистую силу, действующую на мяч. (Эта сила является «фиктивной», потому что она исчезает для неподвижного наблюдателя, как будет обсуждаться вкратце.) Для некоторых углов запуска траектория имеет участки, где траектория приблизительно радиальна, и сила Кориолиса в первую очередь отвечает за кажущееся отклонение шар (центробежная сила является радиальной от центра вращения и вызывает небольшое отклонение этих сегментов). Однако, когда путь отклоняется от радиального, центробежная сила вносит значительный вклад в отклонение.

Путь мяча в воздухе прямой для наблюдателей, стоящих на земле (правая панель). На правой панели (неподвижный наблюдатель) бросок мяча (смайлик) находится в положении «12 часов», а направляющая, от которой отскакивает мяч, находится в положении 1 (1). С точки зрения инерционного зрителя позиции один (1), два (2), три (3) занимают последовательно. В позиции 2 мяч ударяется о направляющую, а в позиции 3 мяч возвращается в бросок. Прямолинейные траектории следуют, потому что мяч находится в свободном полете, поэтому этот наблюдатель требует, чтобы чистая сила не применялась.

Прикладывается к Земле

Сила, влияющая на движение воздуха, «скользящего» по поверхности Земли, является горизонтальной составляющей члена Кориолиса.

${\displaystyle -2\,{\boldsymbol {\Omega \times v}}}$

Эта составляющая ортогональна скорости над земной поверхностью и задается выражением

${\displaystyle \omega \,v\ 2\,\sin \phi }$

куда

${\displaystyle \omega }$ скорость вращения Земли

${\displaystyle \phi }$ - широта, положительная в северном полушарии и отрицательная в южном полушарии

В северном полушарии, где знак положительный, эта сила / ускорение, если смотреть сверху, находится справа от направления движения, в южном полушарии, где знак отрицательный, эта сила / ускорение находится слева от направления движения. движение

Вращающаяся сфера

Система координат на широте φ с Икс-ось восток, у-ось север и z- ось вверх (то есть радиально наружу от центра сферы).

Считайте место с широтой φ на сфере, вращающейся вокруг оси север-юг.^[34] Локальная система координат устанавливается с Икс оси горизонтально на восток, у ось горизонтально на север и z ось вертикально вверх. Вектор вращения, скорость движения и ускорение Кориолиса, выраженные в этой локальной системе координат (перечисление компонентов в порядке восток (е), север (п) и вверх (ты)) находятся:

${\displaystyle {\boldsymbol {\Omega }}=\omega {\begin{pmatrix}0\\\cos \varphi \\\sin \varphi \end{pmatrix}}\ ,}$     ${\displaystyle {\boldsymbol {v}}={\begin{pmatrix}v_{e}\\v_{n}\\v_{u}\end{pmatrix}}\ ,}$

${\displaystyle {\boldsymbol {a}}_{C}=-2{\boldsymbol {\Omega \times v}}=2\,\omega \,{\begin{pmatrix}v_{n}\sin \varphi -v_{u}\cos \varphi \\-v_{e}\sin \varphi \\v_{e}\cos \varphi \end{pmatrix}}\ .}$

При рассмотрении динамики атмосферы или океана вертикальная скорость мала, а вертикальная составляющая ускорения Кориолиса мала по сравнению с ускорением свободного падения. Для таких случаев имеют значение только горизонтальные (восточная и северная) составляющие. Ограничение вышеперечисленного на горизонтальную плоскость (установка v_ты = 0):

${\displaystyle {\boldsymbol {v}}={\begin{pmatrix}v_{e}\\v_{n}\end{pmatrix}}\ ,}$     ${\displaystyle {\boldsymbol {a}}_{c}={\begin{pmatrix}v_{n}\\-v_{e}\end{pmatrix}}\ f\ ,}$

куда ${\displaystyle f=2\omega \sin \varphi \,}$ называется параметром Кориолиса.

Установив v_п = 0, сразу видно, что (для положительных значений φ и ω) движение на восток приводит к ускорению на юге. Точно так же установка v_е = 0, видно, что движение на север приводит к ускорению на восток. Как правило, при наблюдении по горизонтали, если смотреть вдоль направления движения, вызывающего ускорение, ускорение всегда поворачивается на 90 ° вправо и одинакового размера независимо от горизонтальной ориентации.

В качестве другого случая рассмотрим установку экваториального движения φ = 0 °. В этом случае, Ω параллельно северу или п-ось и:

${\displaystyle {\boldsymbol {\Omega }}=\omega {\begin{pmatrix}0\\1\\0\end{pmatrix}}\ ,}$     ${\displaystyle {\boldsymbol {v}}={\begin{pmatrix}v_{e}\\v_{n}\\v_{u}\end{pmatrix}}\ ,}$  ${\displaystyle {\boldsymbol {a}}_{C}=-2{\boldsymbol {\Omega \times v}}=2\,\omega \,{\begin{pmatrix}-v_{u}\\0\\v_{e}\end{pmatrix}}\ .}$

Соответственно, движение на восток (то есть в том же направлении, что и вращение сферы) обеспечивает восходящее ускорение, известное как Эффект Этвёша, а движение вверх вызывает ускорение на западе.

Дополнительные примеры в этой статье см. пушка на поворотном столе и брошенный мяч. В других статьях см. вращающиеся сферы, видимое движение неподвижных объектов, и карусель.

Метеорология

Этот система низкого давления над Исландия вращается против часовой стрелки из-за баланса между силой Кориолиса и силой градиента давления.

Схематическое изображение обтекания низкийзона давления в Северном полушарии. Число Россби невелико, поэтому центробежная сила практически ничтожна. Сила градиента давления представлена ​​синими стрелками, кориолисово ускорение (всегда перпендикулярно скорости) красными стрелками.

Схематическое изображение инерционных кругов воздушных масс в отсутствие других сил, рассчитанных для скорости ветра приблизительно от 50 до 70 м / с (от 110 до 160 миль в час).

Облачные образования на известном снимке Земли с Аполлона-17 делают похожую циркуляцию видимой

Возможно, наиболее важное влияние эффекта Кориолиса проявляется в крупномасштабной динамике океанов и атмосферы. В метеорологии и океанография, удобно постулировать вращающуюся систему отсчета, в которой Земля неподвижна. В соответствии с этим предварительным постулатом центробежный и силы Кориолиса. Их относительная важность определяется применимыми Числа Россби. Торнадо имеют высокие числа Россби, поэтому, хотя центробежные силы, связанные с торнадо, весьма значительны, силы Кориолиса, связанные с торнадо, для практических целей пренебрежимо малы.^[35]

Поскольку поверхностные океанические течения вызываются движением ветра по поверхности воды, сила Кориолиса также влияет на движение океанских течений и циклоны также. Многие из крупнейших течений океана циркулируют вокруг теплых областей с высоким давлением, называемых круговороты. Хотя циркуляция не такая значительная, как в воздухе, отклонение, вызванное эффектом Кориолиса, создает спиралевидный узор в этих круговоротах. Спиральный ветер помогает сформироваться урагану. Чем сильнее сила эффекта Кориолиса, тем быстрее вращается ветер и набирает дополнительную энергию, увеличивая силу урагана.^[36]

Воздух в системах высокого давления вращается в таком направлении, что сила Кориолиса направлена ​​радиально внутрь и почти уравновешивается направленным наружу радиальным градиентом давления. В результате воздух движется по часовой стрелке вокруг высокого давления в Северном полушарии и против часовой стрелки в Южном полушарии. Воздух вокруг низкого давления вращается в противоположном направлении, так что сила Кориолиса направлена ​​радиально наружу и почти уравновешивает внутреннюю радиальную градиент давления.^[37]

Обтекание зоны низкого давления

Основная статья: Зона низкого давления

Если в атмосфере образуется область с низким давлением, воздух имеет тенденцию течь к ней, но отклоняется перпендикулярно своей скорости силой Кориолиса. Затем может установиться система равновесия, создавая круговое движение или циклонический поток. Поскольку число Россби низкое, баланс сил в основном находится между сила градиента давления действующая в направлении области низкого давления, и сила Кориолиса, действующая вдали от центра низкого давления.

Вместо того, чтобы течь вниз по градиенту, крупномасштабные движения в атмосфере и океане, как правило, происходят перпендикулярно градиенту давления. Это известно как геострофический поток.^[38] На невращающейся планете жидкость будет течь по максимально прямой линии, быстро устраняя градиенты давления. Таким образом, геострофический баланс сильно отличается от случая «инерционных движений» (см. Ниже), что объясняет, почему циклоны на средних широтах на порядок больше, чем могли бы быть инерционные круговые потоки.

Этот образец отклонения и направление движения называется Закон покупателя. В атмосфере модель течения называется циклон. В Северном полушарии направление движения вокруг области низкого давления - против часовой стрелки. В Южном полушарии направление движения - по часовой стрелке, потому что динамика вращения там является зеркальным отражением.^[39] На больших высотах воздух, распространяющийся наружу, вращается в противоположном направлении.^[40] Циклоны редко образуются вдоль экватора из-за слабого эффекта Кориолиса, присутствующего в этой области.^[41]

Инерционные круги

Воздушная или водная масса движется со скоростью ${\displaystyle v\,}$ подверженный только силе Кориолиса, движется по круговой траектории, называемой «инерционным кругом». Поскольку сила направлена ​​под прямым углом к ​​движению частицы, она движется с постоянной скоростью по окружности, радиус которой ${\displaystyle R}$ дан кем-то:

${\displaystyle R={\frac {v}{f}}\,}$

куда ${\displaystyle f}$ - параметр Кориолиса ${\displaystyle 2\Omega \sin \varphi }$, введенный выше (где ${\displaystyle \varphi }$ это широта). Таким образом, время, необходимое для того, чтобы масса совершила полный круг, составляет ${\displaystyle 2\pi /f}$. Параметр Кориолиса обычно имеет среднеширотное значение около 10⁻⁴ s⁻¹; следовательно, для типичной атмосферной скорости 10 м / с (22 мили в час) радиус составляет 100 км (62 мили) с периодом около 17 часов. Для океанского течения с типичной скоростью 10 см / с (0,22 мили в час) радиус инерциальной окружности составляет 1 км (0,6 мили). Эти инерционные круги расположены по часовой стрелке в северном полушарии (где траектории изогнуты вправо) и против часовой стрелки в южном полушарии.

Если вращающаяся система представляет собой параболический поворотный стол, то ${\displaystyle f}$ постоянна, а траектории - точные окружности. На вращающейся планете, ${\displaystyle f}$ изменяется в зависимости от широты, и траектории частиц не образуют точных кругов. Поскольку параметр ${\displaystyle f}$ изменяется как синус широты, радиус колебаний, связанных с данной скоростью, наименьший на полюсах (широта = ± 90 °) и увеличивается к экватору.^[42]

Другие земные эффекты

Эффект Кориолиса сильно влияет на крупномасштабные океанические и атмосферная циркуляция, что приводит к формированию надежных функций, таких как струи и западные пограничные течения. Такие особенности есть в геострофический баланс, что означает, что Кориолиса и градиент давления силы уравновешивают друг друга. Ускорение Кориолиса также отвечает за распространение многих типов волн в океане и атмосфере, включая Россби волны и Волны Кельвина. Это также способствует так называемому Экман динамики в океане, и в установлении крупномасштабной структуры океанских потоков, называемой Баланс Свердрупа.

Эффект Этвёша

Основная статья: Эффект Этвёша

Практическое влияние «эффекта Кориолиса» в основном вызвано составляющей горизонтального ускорения, создаваемой горизонтальным движением.

Есть и другие составляющие эффекта Кориолиса. Объекты, перемещающиеся на запад, отклоняются вниз, а объекты, перемещающиеся на восток, отклоняются вверх.^[43] Это известно как Эффект Этвёша. Этот аспект эффекта Кориолиса наиболее силен вблизи экватора. Сила, создаваемая эффектом Этвёша, аналогична горизонтальной составляющей, но гораздо более высокие вертикальные силы из-за гравитации и давления предполагают, что она не важна для гидростатическое равновесие. Однако в атмосфере ветры связаны с небольшими отклонениями давления от гидростатического равновесия. В тропической атмосфере порядок величины отклонений давления настолько мал, что вклад эффекта Этвёша в отклонения давления значительный.^[44]

Кроме того, движущиеся вверх объекты (т.е., наружу) или вниз (т.е., in) отклоняются на запад или восток соответственно. Этот эффект также наиболее силен вблизи экватора. Поскольку вертикальное движение обычно ограничено по протяженности и продолжительности, размер эффекта меньше, и для его обнаружения требуются точные инструменты. Например, идеализированные исследования численного моделирования показывают, что этот эффект может напрямую влиять на крупномасштабное тропическое поле ветра примерно на 10% при длительном (2 недели или более) нагревании или охлаждении в атмосфере.^[45][46] Более того, в случае больших изменений импульса, например, при запуске космического корабля на орбиту, эффект становится значительным. Самый быстрый и наиболее экономичный путь к орбите - это запуск с экватора, который поворачивает в направлении прямо на восток.

Интуитивный пример

Представьте себе поезд, проезжающий через без трения железнодорожная ветка вдоль экватор. Предположим, что в движении он движется с необходимой скоростью, чтобы совершить кругосветное путешествие за один день (465 м / с).^[47] Эффект Кориолиса можно рассматривать в трех случаях: когда поезд движется на запад, когда он находится в состоянии покоя и когда он движется на восток. В каждом случае эффект Кориолиса может быть рассчитан из вращающаяся система отсчета на земной шар сначала, а затем сверяется с фиксированным инерциальная система отсчета. На изображении ниже показаны три случая с точки зрения наблюдателя в покое в (близкой) инерциальной системе отсчета из фиксированной точки над Северным полюсом вдоль земного шара. ось вращения; поезд обозначается несколькими красными пикселями, зафиксированными слева на крайнем левом изображении, движущимися на остальных ${\displaystyle (1{\text{day}}\;{\overset {\land }{=}}\;8{\text{s}}):}$

1. Поезд движется на запад: в этом случае он движется против направления вращения. Следовательно, на вращающейся системе координат Земли член Кориолиса направлен внутрь по направлению к оси вращения (вниз). Эта дополнительная сила, направленная вниз, должна сделать поезд тяжелее при движении в этом направлении.

• If one looks at this train from the fixed non-rotating frame on top of the center of the Earth, at that speed it remains stationary as the Earth spins beneath it. Hence, the only force acting on it is сила тяжести and the reaction from the track. This force is greater (by 0.34%)^[47] than the force that the passengers and the train experience when at rest (rotating along with Earth). This difference is what the Coriolis effect accounts for in the rotating frame of reference.

2. The train comes to a stop: From the point of view on the Earth's rotating frame, the velocity of the train is zero, thus the Coriolis force is also zero and the train and its passengers recuperate their usual weight.

• From the fixed inertial frame of reference above Earth, the train now rotates along with the rest of the Earth. 0.34% of the force of gravity provides the центростремительная сила needed to achieve the circular motion on that frame of reference. The remaining force, as measured by a scale, makes the train and passengers "lighter" than in the previous case.

3. The train travels east. In this case, because it moves in the direction of Earth's rotating frame, the Coriolis term is directed outward from the axis of rotation (up). This upward force makes the train seem lighter still than when at rest.

Graph of the force experienced by a 10-kilogram object as a function of its speed moving along Earth's equator (as measured within the rotating frame). (Positive force in the graph is directed upward. Positive speed is directed eastward and negative speed is directed westward).

• From the fixed inertial frame of reference above Earth, the train travelling east now rotates at twice the rate as when it was at rest—so the amount of centripetal force needed to cause that circular path increases leaving less force from gravity to act on the track. This is what the Coriolis term accounts for on the previous paragraph.
• As a final check one can imagine a frame of reference rotating along with the train. Such frame would be rotating at twice the angular velocity as Earth's rotating frame. Результирующий центробежная сила component for that imaginary frame would be greater. Since the train and its passengers are at rest, that would be the only component in that frame explaining again why the train and the passengers are lighter than in the previous two cases.

This also explains why high speed projectiles that travel west are deflected down, and those that travel east are deflected up. This vertical component of the Coriolis effect is called the Eötvös effect.^[48]

The above example can be used to explain why the Eötvös effect starts diminishing when an object is travelling westward as its tangential speed increases above Earth's rotation (465 m/s). If the westward train in the above example increases speed, part of the force of gravity that pushes against the track accounts for the centripetal force needed to keep it in circular motion on the inertial frame. Once the train doubles its westward speed at 930 m/s that centripetal force becomes equal to the force the train experiences when it stops. From the inertial frame, in both cases it rotates at the same speed but in the opposite directions. Thus, the force is the same cancelling completely the Eötvös effect. Any object that moves westward at a speed above 930 m/s experiences an upward force instead. In the figure, the Eötvös effect is illustrated for a 10 kilogram object on the train at different speeds. The parabolic shape is because the центростремительная сила is proportional to the square of the tangential speed. On the inertial frame, the bottom of the parabola is centered at the origin. The offset is because this argument uses the Earth's rotating frame of reference. The graph shows that the Eötvös effect is not symmetrical, and that the resulting downward force experienced by an object that travels west at high velocity is less than the resulting upward force when it travels east at the same speed.

Draining in bathtubs and toilets

Contrary to popular misconception, bathtubs, toilets, and other water receptacles do not drain in opposite directions in the Northern and Southern Hemispheres. This is because the magnitude of the Coriolis force is negligible at this scale.^{[49][50][51][52]} Forces determined by the initial conditions of the water (e.g. the geometry of the drain, the geometry of the receptacle, pre-existing momentum of the water, etc.) are likely to be orders of magnitude greater than the Coriolis force and hence will determine the direction of water rotation, if any. For example, identical toilets flushed in both hemispheres drain in the same direction, and this direction is determined mostly by the shape of the toilet bowl.

In 1962, Prof. Ascher Shapiro performed an experiment at MIT to test the Coriolis force on a large basin of water, 2 metres across, with a small wooden cross above the plug hole to display the direction of rotation, covering it and waiting for at least 24 hours for the water to settle. Under these precise laboratory conditions, he demonstrated the effect and consistent counterclockwise rotation. Consistent clockwise rotation in the southern hemisphere was confirmed in 1965 by Dr Lloyd Trefethen at the University of Sydney. See the article "Bath-Tub Vortex" by Shapiro in the journal Nature (15 December 1962, vol. 196, p. 1080–1081) and the follow-up article "The Bath-Tub Vortex in the Southern Hemisphere" by Dr Trefethen in the same journal (4 September 1965, vol.207, p. 1084-1085).

Shapiro: "Both schools of thought are in some sense correct. For the everyday observations of the kitchen sink and bath-tub variety, the direction of the vortex seems to vary in an unpredictable manner with the date, the time of day, and the particular household of the experimenter. But under well-controlled conditions of experimentation, the observer looking downward at a drain in the northern hemisphere will always see a counter-clockwise vortex, while one in the southern hemisphere will always see a clockwise vortex. In a properly designed experiment, the vortex is produced by Coriolis forces, which are counter-clockwise in the northern hemisphere."

Trefethen: "Clockwise rotation was observed in all five of the later tests that had settling times of 18 h or more."

Although there are many YouTube videos showing the common situation where the effect is not visible, versions of the delicate original experiment which verify the effect are rare.

The Coriolis force still affects the direction of the flow of water, but only minutely. Only if the water is so still that the effective rotation rate of the Earth is faster than that of the water relative to its container, and if externally applied torques (such as might be caused by flow over an uneven bottom surface) are small enough, the Coriolis effect may indeed determine the direction of the vortex. Without such careful preparation, the Coriolis effect is likely to be much smaller than various other influences on drain direction^[53] such as any residual rotation of the water^[54] and the geometry of the container.^[55] Despite this, the idea that toilets and bathtubs drain differently in the Northern and Southern Hemispheres has been popularized by several television programs and films, including План побега, Свадебные Крашеры, Симпсоны эпизод "Барт против Австралии ", От полюса к полюсу,^[56][57] и Секретные материалы эпизод "Die Hand Die Verletzt ".^[58] Several science broadcasts and publications, including at least one college-level physics textbook, have also stated this.^[59][60]

The formation of a spiral vortex over the plug hole may be explained by the conservation of угловой момент: The radius of rotation decreases as water approaches the plug hole, so the rate of rotation increases, for the same reason that an ice skater's rate of spin increases as they pull their arms in. Any rotation around the plug hole that is initially present accelerates as water moves inward.

A letter to the editor by Richard Hake in the American Journal of Physics explained how simpler versions of the experiments of Shapiro and Trefethen can be carried out on a merry-go-round.^[61]

Ballistic trajectories

The Coriolis force is important in внешняя баллистика for calculating the trajectories of very long-range артиллерия снаряды. The most famous historical example was the Парижский пистолет, used by the Germans during Первая Мировая Война to bombard Париж from a range of about 120 km (75 mi). The Coriolis force minutely changes the trajectory of a bullet, affecting accuracy at extremely long distances. It is adjusted for by accurate long-distance shooters, such as snipers. At the latitude of Сакраменто, California, a 1,000 yd (910 m) northward shot would be deflected 2.8 in (71 mm) to the right. There is also a vertical component, explained in the Eötvös effect section above, which causes westward shots to hit low, and eastward shots to hit high.^[62][63]

The effects of the Coriolis force on ballistic trajectories should not be confused with the curvature of the paths of missiles, satellites, and similar objects when the paths are plotted on two-dimensional (flat) maps, such as the Проекция Меркатора. The projections of the three-dimensional curved surface of the Earth to a two-dimensional surface (the map) necessarily results in distorted features. The apparent curvature of the path is a consequence of the sphericity of the Earth and would occur even in a non-rotating frame.^[64]

Visualization of the Coriolis effect

Fluid assuming a parabolic shape as it is rotating

Object moving frictionlessly over the surface of a very shallow parabolic dish. The object has been released in such a way that it follows an elliptical trajectory.
Оставили: The inertial point of view.
Правильно: The co-rotating point of view.

The forces at play in the case of a curved surface.
красный: gravity
Зеленый: the нормальная сила
Синий: the net resultant центростремительная сила.

To demonstrate the Coriolis effect, a parabolic turntable can be used.On a flat turntable, the inertia of a co-rotating object forces it off the edge. However, if the turntable surface has the correct параболоид (parabolic bowl) shape (see the figure) and rotates at the corresponding rate, the force components shown in the figure make the component of gravity tangential to the bowl surface exactly equal to the centripetal force necessary to keep the object rotating at its velocity and radius of curvature (assuming no friction). (Видеть наклонный поворот.) This carefully contoured surface allows the Coriolis force to be displayed in isolation.^[65][66]

Discs cut from cylinders of сухой лед can be used as pucks, moving around almost frictionlessly over the surface of the parabolic turntable, allowing effects of Coriolis on dynamic phenomena to show themselves. To get a view of the motions as seen from the reference frame rotating with the turntable, a video camera is attached to the turntable so as to co-rotate with the turntable, with results as shown in the figure. In the left panel of the figure, which is the viewpoint of a stationary observer, the gravitational force in the inertial frame pulling the object toward the center (bottom ) of the dish is proportional to the distance of the object from the center. A centripetal force of this form causes the elliptical motion. In the right panel, which shows the viewpoint of the rotating frame, the inward gravitational force in the rotating frame (the same force as in the inertial frame) is balanced by the outward centrifugal force (present only in the rotating frame). With these two forces balanced, in the rotating frame the only unbalanced force is Coriolis (also present only in the rotating frame), and the motion is an inertial circle. Analysis and observation of circular motion in the rotating frame is a simplification compared with analysis and observation of elliptical motion in the inertial frame.

Because this reference frame rotates several times a minute rather than only once a day like the Earth, the Coriolis acceleration produced is many times larger and so easier to observe on small time and spatial scales than is the Coriolis acceleration caused by the rotation of the Earth.

In a manner of speaking, the Earth is analogous to such a turntable.^[67] The rotation has caused the planet to settle on a spheroid shape, such that the normal force, the gravitational force and the centrifugal force exactly balance each other on a "horizontal" surface. (Видеть экваториальная выпуклость.)

The Coriolis effect caused by the rotation of the Earth can be seen indirectly through the motion of a Маятник Фуко.

Coriolis effects in other areas

Coriolis flow meter

A practical application of the Coriolis effect is the mass flow meter, an instrument that measures the массовый расход и плотность of a fluid flowing through a tube. The operating principle involves inducing a vibration of the tube through which the fluid passes. The vibration, though not completely circular, provides the rotating reference frame that gives rise to the Coriolis effect. While specific methods vary according to the design of the flow meter, sensors monitor and analyze changes in frequency, phase shift, and amplitude of the vibrating flow tubes. The changes observed represent the mass flow rate and density of the fluid.^[68]

Молекулярная физика

In polyatomic molecules, the molecule motion can be described by a rigid body rotation and internal vibration of atoms about their equilibrium position. As a result of the vibrations of the atoms, the atoms are in motion relative to the rotating coordinate system of the molecule. Coriolis effects are therefore present, and make the atoms move in a direction perpendicular to the original oscillations. This leads to a mixing in molecular spectra between the rotational and vibrational уровни, from which Coriolis coupling constants can be determined.^[69]

Гироскопическая прецессия

When an external torque is applied to a spinning gyroscope along an axis that is at right angles to the spin axis, the rim velocity that is associated with the spin becomes radially directed in relation to the external torque axis. This causes a Torque Induced force to act on the rim in such a way as to tilt the gyroscope at right angles to the direction that the external torque would have tilted it. This tendency has the effect of keeping spinning bodies in their rotational frame.

Полет насекомых

Flies (Двукрылые ) and some moths (Чешуекрылые ) exploit the Coriolis effect in flight with specialized appendages and organs that relay information about the угловая скорость их тел.

Coriolis forces resulting from linear motion of these appendages are detected within the rotating frame of reference of the insects' bodies. In the case of flies, their specialized appendages are dumbbell shaped organs located just behind their wings called "halteres ".^[70]

The fly's halteres oscillate in a plane at the same beat frequency as the main wings so that any body rotation results in lateral deviation of the halteres from their plane of motion.^[71]

In moths, their antennae are known to be responsible for the зондирование of Coriolis forces in the similar manner as with the halteres in flies.^[72] In both flies and moths, a collection of mechanosensors at the base of the appendage are sensitive to deviations at the beat frequency, correlating to rotation in the pitch and roll planes, and at twice the beat frequency, correlating to rotation in the рыскание самолет.^[73][72]

Lagrangian point stability

In astronomy, Лагранжевые точки are five positions in the orbital plane of two large orbiting bodies where a small object affected only by gravity can maintain a stable position relative to the two large bodies. The first three Lagrangian points (L₁, L₂, L₃) lie along the line connecting the two large bodies, while the last two points (L₄ and L₅) each form an equilateral triangle with the two large bodies. L₄ and L₅ points, although they correspond to maxima of the эффективный потенциал in the coordinate frame that rotates with the two large bodies, are stable due to the Coriolis effect.^[74] The stability can result in orbits around just L₄ or L₅, известный как tadpole orbits, куда трояны можно найти. It can also result in orbits that encircle L₃, L₄, и я₅, известный как horseshoe orbits.

Смотрите также

• Физический портал

• Аналитическая механика
• Прикладная механика
• Классическая механика
• Динамика (физика)
• Вращение Земли
• Экваториальная волна Россби
• Формулы Френе – Серре
• Гироскоп
• Кинетика (физика)
• Механика движения плоских частиц
• Реактивная центробежная сила
• Secondary flow
• Статика
• Равномерное круговое движение
• Водоворот

Примечания

1. Frautschi, Steven C.; Olenick, Richard P.; Apostol, Tom M.; Goodstein, David L. (2007). The Mechanical Universe: Mechanics and Heat, Advanced Edition (иллюстрированный ред.). Издательство Кембриджского университета. п. 208. ISBN  978-0-521-71590-4. Extract of page 208
2. Persson, Anders (1 July 1998). "Как мы понимаем силу Кориолиса?". Бюллетень Американского метеорологического общества. 79 (7): 1373–1386. Bibcode:1998БАМС ... 79.1373П. Дои:10.1175 / 1520-0477 (1998) 079 <1373: HDWUTC> 2.0.CO; 2. ISSN  0003-0007.
3. Bhatia, V.B. (1997). Classical Mechanics: With introduction to Nonlinear Oscillations and Chaos. Narosa Publishing House. п. 201. ISBN  978-81-7319-105-3.
4. The fact that inertial and not inertial frames of reference raise to different expressions of the Newton's laws is the first hint of the crise of the non-relativistic physics: in non-inertial frames, where the metrics is non-Euclidean and not flat, (spatial) curvilinear coordinates must forcedly be used and fictitious forces like the Центробежная сила and Coriolis force originate from the Christoffel symbols, so from the (purely spatial) curvature: ${\displaystyle {\ddot {x}}^{j}+\Gamma ^{j}{}_{lk}{\dot {x}}^{l}{\dot {x}}^{k}=F^{j}}$, куда ${\displaystyle F^{j}}$ are the contravariant components of the force per unit mass, and ${\displaystyle \Gamma ^{j}{}_{lk}}$ являются Символы Кристоффеля of the second kind, see, for instance: David, Kay, Тензорное исчисление (1988) McGraw-Hill Book Company ISBN  0-07-033484-6, Section 11.4 or: Adler, R., Bazin, M., & Schiffer, M. Introduction to General Relativity (New York, 1965). In any case this generalized "Newton's second law" must wait the общая теория относительности to extend metrics to spacetime to finally obtain the good time and space metric changes and the tensor nature of the Newton's law through the force-power density tensor, that is derived from the covariant divergence of the energy-momentum stress tensor.
5. "Coriolis Effect: Because the Earth turns – Teacher's guide" (PDF). Project ATMOSPHERE. Американское метеорологическое общество. Архивировано из оригинал (PDF) 14 апреля 2015 г.. Получено 10 апреля 2015.
6. Beckers, Benoit (2013). Solar Energy at Urban Scale. Джон Вили и сыновья. п. 116. ISBN  978-1-118-61436-5. Отрывок страницы 116
7. Toossi, Reza (2009). Energy and the Environment: Resources, Technologies, and Impacts. Verve Publishers. п. 48. ISBN  978-1-4276-1867-2. Extract of page 48
8. "MIT: Flow in rotating environments" (PDF).
9. Shakur, Asif (2014). "Debunking Coriolis Force Myths". Учитель физики. 52 (8): 464–465. Bibcode:2014PhTea..52..464S. Дои:10.1119/1.4897580.
10. "Can somebody finally settle this question: Does water flowing down a drainspin in different directions depending on which hemisphere you're in? And ifso, why?". Scientific American.
11. "Coriolis Force Effect on Drains". Snopes.com.
12. Graney, Christopher M. (2011). "Coriolis effect, two centuries before Coriolis". Физика сегодня. 64 (8): 8. Bibcode:2011PhT....64h...8G. Дои:10.1063/PT.3.1195.
13. Graney, Christopher (24 November 2016). "The Coriolis Effect Further Described in the Seventeenth Century". Физика сегодня. 70 (7): 12–13. arXiv:1611.07912. Bibcode:2017PhT....70g..12G. Дои:10.1063/PT.3.3610.
14. Truesdell, Clifford. Essays in the History of Mechanics. Springer Science & Business Media, 2012., p. 225
15. Persson, A. "The Coriolis Effect: Four centuries of conflict between common sense and mathematics, Part I: A history to 1885." History of Meteorology 2 (2005): 1–24.
16. Cartwright, David Edgar (2000). Tides: A Scientific History. Издательство Кембриджского университета. п. 74. ISBN  9780521797467.
17. G-G Coriolis (1835). "Sur les équations du mouvement relatif des systèmes de corps". Журнал де l'École Royale Polytechnique. 15: 144–154.
18. Dugas, René and J. R. Maddox (1988). A History of Mechanics. Courier Dover Publications: p. 374. ISBN  0-486-65632-2
19. Bartholomew Price (1862). A Treatise on Infinitesimal Calculus : Vol. IV. The dynamics of material systems. Oxford : University Press. С. 418–420.
20. Arthur Gordon Webster (1912). The Dynamics of Particles and of Rigid, Elastic, and Fluid Bodies. Б. Г. Тойбнер. п.320. ISBN  978-1-113-14861-2.
21. Edwin b. Wilson (1920). James McKeen Cattell (ed.). "Space, Время, and Gravitation". Ежемесячный научный журнал. 10: 226.
22. William Ferrel (November 1856). "An Essay on the Winds and the Currents of the Ocean" (PDF). Nashville Journal of Medicine and Surgery. xi (4): 7–19. Архивировано из оригинал (PDF) on 11 October 2013. Retrieved on 1 January 2009.
23. Anders O. Persson. "The Coriolis Effect:Four centuries of conflict between common sense and mathematics, Part I: A history to 1885" (PDF). Swedish Meteorological and Hydrological Institute. Архивировано из оригинал (PDF) 11 апреля 2014 г.. Получено 26 февраля 2006.
24. Gerkema, Theo; Gostiaux, Louis (2012). "A brief history of the Coriolis force". Новости Europhysics. 43 (2): 16. Bibcode:2012ENews..43b..14G. Дои:10.1051/epn/2012202.
25. Mark P Silverman (2002). A universe of atoms, an atom in the universe (2-е изд.). Springer. п. 249. ISBN  978-0-387-95437-0.
26. Taylor (2005). п. 329.
27. Cornelius Lanczos (1986). Вариационные принципы механики (Reprint of Fourth Edition of 1970 ed.). Dover Publications. Chapter 4, §5. ISBN  978-0-486-65067-8.
28. Morton Tavel (2002). Contemporary Physics and the Limits of Knowledge. Издательство Рутгерского университета. п. 93. ISBN  978-0-8135-3077-2. Noninertial forces, like centrifugal and Coriolis forces, can be eliminated by jumping into a reference frame that moves with constant velocity, the frame that Newton called inertial.
29. Graney, Christopher M. (2015). Setting Aside All Authority: Giovanni Battista Riccioli and the Science Against Copernicus in the Age of Galileo. Нотр-Дам, Индиана: Университет Нотр-Дам Press. С. 115–125. ISBN  9780268029883.
30. Lakshmi H. Kantha; Carol Anne Clayson (2000). Numerical Models of Oceans and Oceanic Processes. Академическая пресса. п. 103. ISBN  978-0-12-434068-8.
31. Stephen D. Butz (2002). Science of Earth Systems. Томсон Делмар Обучение. п. 305. ISBN  978-0-7668-3391-3.
32. James R. Holton (2004). Введение в динамическую метеорологию. Академическая пресса. п. 18. ISBN  978-0-12-354015-7.
33. Carlucci, Donald E.; Jacobson, Sidney S. (2007). Ballistics: Theory and Design of Guns and Ammunition. CRC Press. С. 224–226. ISBN  978-1-4200-6618-0.
34. William Menke; Dallas Abbott (1990). Geophysical Theory. Издательство Колумбийского университета. С. 124–126. ISBN  978-0-231-06792-8.
35. James R. Holton (2004). Введение в динамическую метеорологию. Берлингтон, Массачусетс: Elsevier Academic Press. п. 64. ISBN  978-0-12-354015-7.
36. Brinney, Amanda. "Coriolis Effect – An Overview of the Coriolis Effect". About.com.
37. Society, National Geographic (17 August 2011). "Coriolis effect". Национальное географическое общество. Получено 17 января 2018.
38. Roger Graham Barry; Richard J. Chorley (2003). Atmosphere, Weather and Climate. Рутледж. п. 115. ISBN  978-0-415-27171-4.
39. Nelson, Stephen (Fall 2014). "Tropical Cyclones (Hurricanes)". Wind Systems: Low Pressure Centers. Тулейнский университет. Получено 24 декабря 2016.
40. Cloud Spirals and Outflow in Tropical Storm Katrina из Обсерватория Земли (НАСА )
41. Пенуэль, К. Брэдли; Statler, Matt (29 December 2010). Encyclopedia of Disaster Relief. Публикации SAGE. п. 326. ISBN  9781452266398.
42. Джон Маршалл; R. Alan Plumb (2007). п. 98. Амстердам: Elsevier Academic Press. ISBN  978-0-12-558691-7.
43. Lowrie, William (1997). Основы геофизики (иллюстрированный ред.). Издательство Кембриджского университета. п. 45. ISBN  978-0-521-46728-5. Extract of page 45
44. Ong, H.; Roundy, P.E. (2020). "Nontraditional hypsometric equation". Q. J. R. Meteorol. Soc. 146 (727): 700–706. Bibcode:2020QJRMS.146..700O. Дои:10.1002/qj.3703.
45. Hayashi, M.; Itoh, H. (2012). "The Importance of the Nontraditional Coriolis Terms in Large-Scale Motions in the Tropics Forced by Prescribed Cumulus Heating". J. Atmos. Наука. 69 (9): 2699–2716. Bibcode:2012JAtS...69.2699H. Дои:10.1175/JAS-D-11-0334.1.
46. Ong, H.; Roundy, P.E. (2019). "Linear effects of nontraditional Coriolis terms on intertropical convergence zone forced large‐scale flow". Q. J. R. Meteorol. Soc. 145 (723): 2445–2453. arXiv:2005.12946. Bibcode:2019QJRMS.145.2445O. Дои:10.1002/qj.3572. S2CID  191167018.
47. Persson, Anders. "The Coriolis Effect – a conflict between common sense and mathematics" (PDF). Норрчёпинг, Швеция: The Swedish Meteorological and Hydrological Institute: 8. Archived from оригинал (PDF) 6 сентября 2005 г.. Получено 6 сентября 2015.
48. Lowrie, William (2011). A Student's Guide to Geophysical Equations. Издательство Кембриджского университета. п. 141. ISBN  978-1-139-49924-8. Получено 25 февраля 2020.
49. "Bad Coriolis". Получено 21 декабря 2016.
50. "Смыть чушь". Получено 21 декабря 2016.
51. "Does the rotation of the Earth affect toilets and baseball games?". 20 июля 2009 г.. Получено 21 декабря 2016.
52. "Can somebody finally settle this question: Does water flowing down a drain spin in different directions depending on which hemisphere you're in? And if so, why?". Получено 21 декабря 2016.
53. Larry D. Kirkpatrick; Gregory E. Francis (2006). Physics: A World View. Cengage Learning. С. 168–9. ISBN  978-0-495-01088-3.
54. Y. A. Stepanyants; G. H. Yeoh (2008). "Stationary bathtub vortices and a critical regime of liquid discharge" (PDF). Журнал гидромеханики. 604 (1): 77–98. Bibcode:2008JFM...604...77S. Дои:10.1017/S0022112008001080.
55. Creative Media Applications (2004). A Student's Guide to Earth Science: Words and terms. Издательская группа «Гринвуд». п. 22. ISBN  978-0-313-32902-9.
56. Plait, Philip C. (2002). Bad Astronomy: Misconceptions and Misuses Revealed, from Astrology to the Moon Landing "Hoax" (иллюстрированный ред.). Вайли. п. 22,26. ISBN  978-0-471-40976-2.
57. Palin, Michael (1992). От поляка к полюсу с Майклом Пэйлином (иллюстрированный ред.). BBC Books. п. 201. ISBN  978-0-563-36283-8.
58. Emery, C. Eugene, Jr. (May 1, 1995). "Секретные материалы coriolis error leaves viewers wondering". Скептический вопрошатель
59. Fraser, Alistair. "Bad Coriolis". Bad Meteorology. Pennsylvania State College of Earth and Mineral Science. Получено 17 января 2011.
60. Типлер, Пол (1998). Physics for Engineers and Scientists (4-е изд.). W.H.Freeman, Worth Publishers. п. 128. ISBN  978-1-57259-616-0. ...on a smaller scale, the coriolis effect causes water draining out a bathtub to rotate anticlockwise in the northern hemisphere...
61. [1]
62. The claim is made that in the Falklands in WW I, the British failed to correct their sights for the southern hemisphere, and so missed their targets. John Edensor Littlewood (1953). Сборник математиков. Methuen And Company Limited. п.51. John Robert Taylor (2005). Классическая механика. Книги университетских наук. п. 364; Problem 9.28. ISBN  978-1-891389-22-1. For set up of the calculations, see Carlucci & Jacobson (2007), p. 225
63. "Do Snipers Compensate for the Earth's Rotation?". Вашингтонская газета. 25 июня 2010 г.. Получено 16 июля 2018.
64. Klinger, Barry A.; Haine, Thomas W. N. (2019). "Deep Meridional Overturning". Ocean Circulation in Three Dimensions. Thermohaline Overturning. Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-0521768436. Получено 19 августа 2019.
65. When a container of fluid is rotating on a turntable, the surface of the fluid naturally assumes the correct параболический форма. This fact may be exploited to make a parabolic turntable by using a fluid that sets after several hours, such as a synthetic смола. For a video of the Coriolis effect on such a parabolic surface, see Geophysical fluid dynamics lab demonstration В архиве 20 November 2005 at the Wayback Machine John Marshall, Massachusetts Institute of Technology.
66. For a java applet of the Coriolis effect on such a parabolic surface, see Brian Fiedler В архиве 21 марта 2006 г. Wayback Machine School of Meteorology at the University of Oklahoma.
67. Джон Маршалл; R. Alan Plumb (2007). Atmosphere, Ocean, and Climate Dynamics: An Introductory Text. Академическая пресса. п. 101. ISBN  978-0-12-558691-7.
68. Омега Инжиниринг. "Mass Flowmeters".
69. califano, S (1976). Колебательные состояния. Вайли. С. 226–227. ISBN  978-0471129967.
70. Fraenkel, G .; Pringle, W.S. (21 May 1938). "Halteres of Flies as Gyroscopic Organs of Equilibrium". Природа. 141 (3577): 919–920. Bibcode:1938Natur.141..919F. Дои:10.1038/141919a0. S2CID  4100772.
71. Dickinson, M. (1999). "Haltere-mediated equilibrium reflexes of the fruit fly, Drosophila melanogaster". Фил. Пер. R. Soc. Лондон. 354 (1385): 903–916. Дои:10.1098 / rstb.1999.0442. ЧВК  1692594. PMID  10382224.
72. Sane S., Dieudonné, A., Willis, M., Daniel, T. (February 2007). "Antennal mechanosensors mediate flight control in moths" (PDF). Наука. 315 (5813): 863–866. Bibcode:2007Sci...315..863S. CiteSeerX  10.1.1.205.7318. Дои:10.1126 / science.1133598. PMID  17290001. S2CID  2429129. Архивировано из оригинал (PDF) 22 июня 2007 г.. Получено 1 декабря 2017.
73. Fox, J; Daniel, T (2008). "A neural basis for gyroscopic force measurement in the halteres of Holorusia". Журнал сравнительной физиологии. 194 (10): 887–897. Дои:10.1007/s00359-008-0361-z. PMID  18751714. S2CID  15260624.
74. Спон, Тилман; Breuer, Doris; Johnson, Torrence (2014). Энциклопедия Солнечной системы. Эльзевир. п. 60. ISBN  978-0124160347.

Рекомендации

дальнейшее чтение

Physics and meteorology

• Riccioli, G. B., 1651: Almagestum Novum, Bologna, pp. 425–427
  (Оригинальная книга [in Latin], scanned images of complete pages.)
• Coriolis, G. G., 1832: "Mémoire sur le principe des forces vives dans les mouvements relatifs des machines." Journal de l'école Polytechnique, Vol 13, pp. 268–302.
  (Оригинальная статья [in French], PDF file, 1.6 MB, scanned images of complete pages.)
• Coriolis, G. G., 1835: "Mémoire sur les équations du mouvement relatif des systèmes de corps." Journal de l'école Polytechnique, Vol 15, pp. 142–154
  (Оригинальная статья [in French] PDF file, 400 KB, scanned images of complete pages.)
• Gill, A. E. Atmosphere-Ocean dynamics, Academic Press, 1982.
• Robert Ehrlich (1990). Turning the World Inside Out and 174 Other Simple Physics Demonstrations. Издательство Принстонского университета. п.Rolling a ball on a rotating turntable; п. 80 ff. ISBN  978-0-691-02395-3.
• Durran, D. R., 1993: Is the Coriolis force really responsible for the inertial oscillation?, Бык. Амер. Метеор. Soc., 74, pp. 2179–2184; Corrigenda. Bulletin of the American Meteorological Society, 75, p. 261
• Durran, D. R., and S. K. Domonkos, 1996: An apparatus for demonstrating the inertial oscillation, Bulletin of the American Meteorological Society, 77, pp. 557–559.
• Marion, Jerry B. 1970, Classical Dynamics of Particles and Systems, Academic Press.
• Persson, A., 1998 [2] How do we Understand the Coriolis Force? Bulletin of the American Meteorological Society 79, pp. 1373–1385.
• Symon, Keith. 1971, Механика, Addison–Wesley
• Akira Kageyama & Mamoru Hyodo: Eulerian derivation of the Coriolis force
• James F. Price: A Coriolis tutorial Woods Hole Oceanographic Institute (2003)
• McDonald, James E. (May 1952). "The Coriolis Effect" (PDF). Scientific American. 186 (5): 72–78. Bibcode:1952SciAm.186e..72M. Дои:10.1038/scientificamerican0552-72. Получено 4 января 2016. Everything that moves over the surface of the Earth – water, air, animals, machines and projectiles – sidles to the right in the Northern Hemisphere and to the left in the Southern. Elementary, non-mathematical; but well written.

Исторический

• Grattan-Guinness, I., Ed., 1994: Сопутствующая энциклопедия истории и философии математических наук. Тт. I и II. Routledge, 1840 pp.
  1997: The Fontana History of the Mathematical Sciences. Fontana, 817 pp. 710 pp.
• Khrgian, A., 1970: Meteorology: A Historical Survey. Vol. 1. Keter Press, 387 pp.
• Kuhn, T. S., 1977: Energy conservation as an example of simultaneous discovery. The Essential Tension, Selected Studies in Scientific Tradition and Change, University of Chicago Press, 66–104.
• Kutzbach, G., 1979: The Thermal Theory of Cyclones. A History of Meteorological Thought in the Nineteenth Century. Амер. Метеор. Soc., 254 pp.

внешняя ссылка

• The definition of the Coriolis effect from the Glossary of Meteorology
• The Coriolis Effect — a conflict between common sense and mathematics PDF-file. 20 страниц. A general discussion by Anders Persson of various aspects of the coriolis effect, including Foucault's Pendulum and Taylor columns.
• The coriolis effect in meteorology PDF-file. 5 страниц. A detailed explanation by Mats Rosengren of how the gravitational force and the rotation of the Earth affect the atmospheric motion over the Earth surface. 2 figures
• 10 Coriolis Effect Videos and Games - from the About.com Weather Page
• Coriolis Force – from ScienceWorld
• Coriolis Effect and Drains Статья с веб-сайта NEWTON, размещенного Аргоннская национальная лаборатория.
• Каталог кориолисовых видеороликов
• Эффект Кориолиса: графическая анимация, визуальная анимация Земли с точным объяснением
• Введение в гидродинамику Обучающий фильм SPINLab объясняет эффект Кориолиса с помощью лабораторных экспериментов
• Сливают ли ванны против часовой стрелки в Северном полушарии? пользователя Сесил Адамс.
• Плохой Кориолис. Статья, раскрывающая дезинформацию об эффекте Кориолиса. Автор: Алистер Б. Фрейзер, заслуженный профессор метеорологии в Государственный университет Пенсильвании
• Эффект Кориолиса: довольно простое объяснение, объяснение для непрофессионала
• Наблюдайте за анимацией эффекта Кориолиса над поверхностью Земли.
• Анимационный клип показаны сцены с точки зрения как инерциальной, так и вращающейся системы отсчета, визуализируя Кориолисовы и центробежные силы.
• Винсент Маллетт Сила Кориолиса @ INWIT
• Примечания НАСА
• Интерактивный фонтан Кориолиса позволяет управлять скоростью вращения, скоростью капли и системой отсчета для изучения эффекта Кориолиса.
• Вращающиеся системы координат, преобразование из инерциальных систем