Теория динамо - Dynamo theory

Эта статья посвящена предложенной теории источника магнитного поля Земли. Для объяснения работы механического динамо см. Динамо.

Иллюстрация динамо-механизма, создающего магнитное поле Земли: конвекция потоки жидкого металла во внешнем ядре Земли, вызванные тепловым потоком из внутреннего ядра, организованные в рулоны Сила Кориолиса, создают циркулирующие электрические токи, которые создают магнитное поле.^[1]

В физика, то теория динамо предлагает механизм, с помощью которого небесное тело, такое как земной шар или звезда генерирует магнитное поле. Теория динамо описывает процесс, посредством которого вращающийся, конвекция, и электрически проводящая жидкость может поддерживать магнитное поле более астрономический шкалы времени. Считается, что динамо-машина является источником Магнитное поле Земли и магнитные поля Меркурия и Планеты-гиганты.

История теории

Когда Уильям Гилберт опубликовано де Магнет в 1600 году он пришел к выводу, что Земля является магнитной, и предложил первую гипотезу происхождения этого магнетизма: постоянный магнетизм, подобный тому, что обнаружен в магнит. В 1919 г. Джозеф Лармор предложил, чтобы динамо может генерировать поле.^[2][3] Однако даже после того, как он выдвинул свою гипотезу, некоторые выдающиеся ученые предложили альтернативные объяснения. Эйнштейн считал, что может быть асимметрия между обвинениями электрон и протон таким образом Магнитное поле Земли будет производить вся Земля. В Нобелевская премия победитель Патрик Блэкетт провели серию экспериментов, ищущих фундаментальную связь между угловой момент и магнитный момент, но не нашел.^[4][5]

Уолтер М. Эльзассер, который считается «отцом» принятой в настоящее время теории динамо как объяснения магнетизма Земли, предположил, что это магнитное поле является результатом электрических токов, индуцированных в жидком внешнем ядре Земли. Он раскрыл историю магнитного поля Земли, первооткрывателя исследования магнитной ориентации минералов в горных породах.

Чтобы поддерживать магнитное поле против омический распада (который произошел бы для поля диполя через 20 000 лет), внешнее ядро ​​должно быть конвектирующим. В конвекция вероятно, некоторая комбинация тепловой и композиционной конвекции. Мантия контролирует скорость отвода тепла от ядра. Источники тепла включают гравитационную энергию, выделяемую при сжатии ядра, гравитационную энергию, выделяемую при отклонении легких элементов (вероятно, сера, кислород, или же кремний ) на внутренней границе ядра по мере его роста, скрытая теплота кристаллизации на внутренней границе ядра и радиоактивность калий, уран и торий.^[6]

На заре 21-го века численное моделирование магнитного поля Земли не было успешно продемонстрировано, но, похоже, стало возможным. Первоначальные модели сосредоточены на генерации поля за счет конвекции во внешнем жидком ядре планеты. Можно было продемонстрировать генерацию сильного поля, подобного Земле, когда модель предполагала однородную температуру поверхности ядра и исключительно высокую вязкость жидкости ядра. Расчеты, которые включали более реалистичные значения параметров, дали магнитные поля, которые были менее похожи на земные, но также указали путь для уточнения модели, которая в конечном итоге может привести к точной аналитической модели. Незначительные изменения температуры поверхности ядра, в диапазоне нескольких милликельвинов, приводят к значительному увеличению конвективного потока и создают более реалистичные магнитные поля.^[7][8]

Формальное определение

Теория динамо описывает процесс, посредством которого вращающаяся, конвекционная и электропроводящая жидкость действует для поддержания магнитного поля. Эта теория используется для объяснения наличия аномально долгоживущих магнитных полей в астрофизических телах. Проводящая жидкость в геодинамо - это жидкое железо во внешнем ядре, а в солнечное динамо ионизированный газ на тахоклин. Теория динамо астрофизических тел использует магнитогидродинамический уравнения, чтобы исследовать, как жидкость может непрерывно регенерировать магнитное поле.^[9]

Когда-то считалось, что диполь, который включает большую часть Магнитное поле Земли и смещен по оси вращения на 11,3 градуса, был вызван постоянной намагниченностью материалов в земле. Это означает, что теория динамо первоначально использовалась для объяснения магнитного поля Солнца во взаимосвязи с магнитным полем Земли. Однако эта гипотеза, первоначально предложенная Джозеф Лармор в 1919 г. был модифицирован благодаря обширным исследованиям магнитных светская вариация, палеомагнетизм (включая изменение полярности ), сейсмологии и обилия элементов в Солнечной системе. Также применение теорий Карл Фридрих Гаусс Магнитные наблюдения показали, что магнитное поле Земли имело внутреннее, а не внешнее происхождение.

Для работы динамо-машины необходимы три условия:

• Электропроводящая текучая среда
• Кинетическая энергия, обеспечиваемая вращением планеты
• Внутренний источник энергии для конвективных движений в жидкости.^[10]

В случае с Землей магнитное поле создается и постоянно поддерживается конвекцией жидкого железа во внешнем ядре. Необходимым условием индукции поля является вращающаяся жидкость. Вращение внешнего сердечника обеспечивается Эффект Кориолиса вызвано вращением Земли. Сила Кориолиса имеет тенденцию организовывать движения жидкости и электрические токи в столбцы (см. Также Колонны Тейлора ) совмещен с осью вращения. Индукция или создание магнитного поля описывается уравнение индукции:

${\displaystyle {\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}=\eta \nabla ^{2}\mathbf {B} +\nabla \times (\mathbf {u} \times \mathbf {B} )}$

куда ты скорость, B магнитное поле, т время, и ${\displaystyle \eta =1/(\sigma \mu )}$ это коэффициент магнитной диффузии с ${\displaystyle \sigma }$ электропроводность и ${\displaystyle \mu }$ проницаемость. Отношение второго члена в правой части к первому дает магнитное число Рейнольдса, безразмерное отношение адвекции магнитного поля к диффузии.

Приливное отопление, поддерживающее динамо-машину

Приливные силы между небесными телами вызывают трение, которое нагревает их внутренности. Это называется приливным нагревом, и оно помогает поддерживать внутреннее состояние в жидком состоянии. Для производства динамо-машины требуется внутренняя жидкость, которая может проводить электричество. Энцелад Сатурна и Ио Юпитера обладают достаточным приливным нагревом, чтобы сжижать свои внутренние ядра, но они не могут создать динамо-машину, потому что не могут проводить электричество.^[11][12] У Меркурия, несмотря на свой небольшой размер, есть магнитное поле, потому что у него есть проводящее жидкое ядро, созданное его составом из железа и трением, возникающим в результате его сильно эллиптической орбиты.^[13] Предполагается, что у Луны когда-то было магнитное поле, основанное на данных, полученных от намагниченных лунных горных пород, из-за ее кратковременного более близкого расстояния к Земле, вызывающего приливный нагрев.^[14] Орбита и вращение планеты помогают создать жидкое ядро ​​и дополняют кинетическую энергию, которая поддерживает действие динамо.

Кинематическая теория динамо

В кинематической теории динамо поле скорости предписано, а не является динамической переменной. Этот метод не может обеспечить изменение во времени поведения полностью нелинейного хаотического динамо, но полезен при изучении того, как напряженность магнитного поля изменяется в зависимости от структуры и скорости потока.

С помощью Уравнения Максвелла одновременно с завитком Закон Ома, можно вывести то, что по сути является линейным уравнением собственных значений для магнитных полей (B), что можно сделать, если предположить, что магнитное поле не зависит от поля скорости. Приходит критический магнитное число Рейнольдса выше которого сила потока достаточна для усиления наложенного магнитного поля, а ниже которого она затухает.

Наиболее функциональная особенность кинематической теории динамо состоит в том, что ее можно использовать для проверки того, способно ли поле скоростей к действию динамо. Применяя определенное поле скорости к небольшому магнитному полю, можно определить путем наблюдения, имеет ли магнитное поле тенденцию к увеличению или нет в ответ на приложенный поток. Если магнитное поле действительно растет, то система либо способна к действию динамо, либо является динамо, но если магнитное поле не растет, то это просто называется нединамо.

В мембранная парадигма это способ взглянуть на черные дыры что позволяет выразить материал вблизи их поверхностей на языке теории динамо.

Как спонтанное нарушение топологической суперсимметрии

Кинематическое динамо можно также рассматривать как явление спонтанного нарушения топологической суперсимметрии соответствующего стохастического дифференциального уравнения, связанного с потоком фоновой материи.^[15] В суперсимметричная теория стохастики, эта суперсимметрия является неотъемлемым свойством всех стохастических дифференциальных уравнений, ее смысл заключается в сохранении непрерывности фазового пространства модели непрерывными потоками времени, а ее самопроизвольный распад является стохастическим обобщением концепции детерминированный хаос.^[16] Другими словами, кинематическое динамо - это проявление хаотичности основного течения фоновой материи.

Нелинейная теория динамо

Кинематическое приближение становится недействительным, когда магнитное поле становится достаточно сильным, чтобы влиять на движения жидкости. В этом случае на поле скорости влияет Сила Лоренца, и поэтому уравнение индукции больше не является линейным по магнитному полю. В большинстве случаев это приводит к гашению амплитуды динамо. Такие динамо-машины иногда называют гидромагнитные динамо.^[17]Практически все динамо-машины в астрофизике и геофизике - это гидромагнитные динамо.

Основная идея теории состоит в том, что любое небольшое магнитное поле, существующее во внешнем ядре, создает токи в движущейся жидкости из-за силы Лоренца. Эти токи создают дополнительное магнитное поле из-за Закон Ампера. При движении жидкости токи переносятся таким образом, что магнитное поле становится сильнее (до тех пор, пока ${\displaystyle \mathbf {u} \cdot (\mathbf {J} \times \mathbf {B} )}$ отрицательный^[18]). Таким образом, «затравочное» магнитное поле может становиться все сильнее и сильнее, пока не достигнет некоторого значения, связанного с существующими немагнитными силами.

Численные модели используются для моделирования полностью нелинейных динамо. Используются следующие уравнения:

• Уравнение индукции, представленное выше.
• Уравнения Максвелла для пренебрежимо малого электрического поля:

${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =0}$

${\displaystyle \nabla \times \mathbf {B} =\mu _{0}\mathbf {J} }$

• В уравнение неразрывности за сохранение массы, для чего Приближение Буссинеска часто используется:

${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {u} =0,}$

• В Уравнение Навье-Стокса для сохранения импульс, опять же в том же приближении, с магнитной силой и силой гравитации в качестве внешних сил:

${\displaystyle {\frac {D\mathbf {u} }{Dt}}=-{\frac {1}{\rho _{0}}}\nabla p+\nu \nabla ^{2}\mathbf {u} +\rho '\mathbf {g} +2\mathbf {\Omega } \times \mathbf {u} +\mathbf {\Omega } \times \mathbf {\Omega } \times \mathbf {R} +{\frac {1}{\rho _{0}}}\mathbf {J} \times \mathbf {B} ,}$

куда ${\displaystyle \nu }$ кинематический вязкость, ${\displaystyle \rho _{0}}$- средняя плотность и ${\displaystyle \rho '}$ - возмущение относительной плотности, обеспечивающее плавучесть (для тепловой конвекции ${\displaystyle \rho '=\alpha \Delta T}$ куда ${\displaystyle \alpha }$ является коэффициент температурного расширения ), ${\displaystyle \Omega }$ это скорость вращения Земли, и ${\displaystyle \mathbf {J} }$ - плотность электрического тока.

• Уравнение переноса, обычно тепла (иногда концентрации легких элементов):

${\displaystyle {\frac {\partial T}{\partial t}}=\kappa \nabla ^{2}T+\epsilon }$

куда Т это температура, ${\displaystyle \kappa =k/\rho c_{p}}$ - коэффициент температуропроводности с k теплопроводность, ${\displaystyle c_{p}}$ теплоемкость, и ${\displaystyle \rho }$ плотность, и ${\displaystyle \epsilon }$ является дополнительным источником тепла. Часто давление - это динамическое давление с удаленными гидростатическим давлением и центростремительным потенциалом.

Затем эти уравнения безразмерны, вводятся безразмерные параметры,

${\displaystyle Ra={\frac {g\alpha TD^{3}}{\nu \kappa }},E={\frac {\nu }{\Omega D^{2}}},Pr={\frac {\nu }{\kappa }},Pm={\frac {\nu }{\eta }}}$

куда Ра это Число Рэлея, E в Число Экмана, Pr и Вечера в Прандтль и магнитное число Прандтля. Масштабирование магнитного поля часто бывает Число Эльзассера единицы ${\displaystyle B=(\rho \Omega /\sigma )^{1/2}}$.

Преобразование энергии между магнитной и кинематической энергией

Скалярное произведение приведенной выше формы уравнения Навье-Стокса с ${\displaystyle \rho _{0}\mathbf {u} }$ дает скорость увеличения плотности кинетической энергии, ${\displaystyle (1/2)\rho _{0}u^{2}}$, слева. Последний член в правой части тогда ${\displaystyle \mathbf {u} \cdot (\mathbf {J} \times \mathbf {B} )}$, локальный вклад в кинетическую энергию за счет Сила Лоренца.

Скалярное произведение уравнения индукции с ${\displaystyle (1/\mu _{0})\mathbf {B} }$ дает скорость увеличения плотности магнитной энергии, ${\displaystyle (1/2\mu _{0})B^{2}}$, слева. Последний член в правой части тогда ${\displaystyle (1/\mu _{0})\mathbf {B} \cdot \left(\nabla \times (\mathbf {u} \times \mathbf {B} )\right)}$. Поскольку уравнение интегрировано по объему, этот член имеет вид эквивалент до граничного члена (и при двойном использовании скалярное тройное произведение личность) ${\displaystyle -\mathbf {u} \cdot \left((1/\mu _{0})(\nabla \times \mathbf {B} )\times \mathbf {B} )\right)=-\mathbf {u} \cdot (\mathbf {J} \times \mathbf {B} )}$ (где использовалось одно из уравнений Максвелла). Это локальный вклад в магнитную энергию из-за движения жидкости.

Таким образом, термин ${\displaystyle -\mathbf {u} \cdot (\mathbf {J} \times \mathbf {B} )}$ - скорость преобразования кинетической энергии в магнитную. Оно должно быть неотрицательным по крайней мере в части объема, чтобы динамо-машина создавала магнитное поле.^[18]

Из диаграммы выше не ясно, почему этот член должен быть положительным. Простой аргумент может быть основан на рассмотрении чистых эффектов. Чтобы создать магнитное поле, чистый электрический ток должен обернуться вокруг оси вращения планеты. В этом случае, чтобы член был положительным, чистый поток проводящего вещества должен быть направлен к оси вращения. На диаграмме показан только чистый поток от полюсов к экватору. Однако сохранение массы требует дополнительного потока от экватора к полюсам. Если бы этот поток был вдоль оси вращения, это означает, что циркуляция будет завершена потоком от показанных к оси вращения, производя желаемый эффект.

Порядок величины магнитного поля, создаваемого динамо Земли

Вышеприведенная формула для скорости преобразования кинетической энергии в магнитную эквивалентна скорости работы, совершаемой силой ${\displaystyle \mathbf {J} \times \mathbf {B} }$ на внешнем ядре вещества, скорость которого ${\displaystyle \mathbf {u} }$. Эта работа является результатом немагнитных сил, действующих на жидкость.

Из них гравитационная сила и центробежная сила находятся консервативный и поэтому не имеют общего вклада в движение жидкости в замкнутых контурах. Число Экмана (определенное выше), которое представляет собой соотношение между двумя оставшимися силами, а именно вязкостью и силой Кориолиса, очень мало внутри внешнего ядра Земли, потому что его вязкость мала (1,2-1,5 × 10⁻² паскаль-секунда ^[19]) за счет своей ликвидности.

Таким образом, основной усредненный по времени вклад в работу вносит сила Кориолиса, размер которой составляет ${\displaystyle -2\rho \,\mathbf {\Omega } \times \mathbf {u} }$, хотя это количество и ${\displaystyle \mathbf {J} \times \mathbf {B} }$ связаны лишь косвенно и в целом не равны локально (таким образом, они влияют друг на друга, но не в одном месте и в одном и том же месте).

Плотность тока J сам по себе является результатом магнитного поля согласно Закон Ома. Опять же, из-за движения материи и потока тока, это не обязательно поле в одном и том же месте и времени. Однако эти соотношения все еще можно использовать для определения порядков величин, о которых идет речь.

По порядку величины ${\displaystyle J\,B\sim \rho \,\Omega \,u}$ и ${\displaystyle J\sim \sigma uB}$, давая ${\displaystyle \sigma \,u\,B^{2}\sim \rho \,\Omega \,u}$, или же:

${\displaystyle B\sim {\sqrt {\frac {\rho \,\Omega }{\sigma }}}}$

Точное соотношение между обеими сторонами - это квадратный корень из Число Эльзассера.

Обратите внимание, что направление магнитного поля не может быть выведено из этого приближения (по крайней мере, не его знак), поскольку оно выглядит в квадрате, и, действительно, иногда перевернутый, хотя в целом он лежит на той же оси, что и ${\displaystyle \mathbf {\Omega } }$.

Для внешнего ядра Земли, ρ примерно 10⁴ кг / м³,^[19] Ω= 2π / день = 7.3x10⁻⁵ секунды и σ примерно 10⁷Ω⁻¹м⁻¹.^[20]Это дает 2.7x10⁻⁴ Тесла.

Магнитное поле магнитный диполь имеет обратную кубическую зависимость от расстояния, поэтому его порядок величины на поверхности земли можно аппроксимировать, умножив полученный выше результат на (р_{внешнее ядро}/р_{земной шар})³ = (2890/6370)³ = 0,093, что дает 2,5х10⁻⁵ Тесла, недалеко от измеренного значения 3х10⁻⁵ Тесла в экватор.

Численные модели

Визуальное представление модели Глатцмайера до разворота диполя

В широком смысле модели геодинамо пытаются создать магнитные поля, согласующиеся с данными наблюдений, при определенных условиях и уравнениях, как упоминалось в разделах выше. Реализация магнитогидродинамический Уравнения успешно имели особое значение, потому что они подтолкнули модели динамо к самосогласованности. Хотя модели геодинамо особенно распространены, модели динамо не обязательно ограничиваются геодинамо; Также представляют интерес модели солнечного и общего динамо. Изучение моделей динамо полезно в области геофизики, так как с его помощью можно определить, как различные механизмы формируют магнитные поля, подобные тем, которые создаются астрофизическими телами, такими как Земля, и как они заставляют магнитные поля проявлять определенные особенности, такие как изменение полярности.

Уравнения, используемые в численных моделях динамо, очень сложны. В течение десятилетий теоретики были ограничены двумерным кинематическая динамо описанные выше модели, в которых движение жидкости выбирается заранее и рассчитывается влияние на магнитное поле. Прогресс от линейных к нелинейным трехмерным моделям динамо в значительной степени сдерживался поиском решений уравнений магнитогидродинамики, которые устраняют необходимость во многих предположениях, сделанных в кинематических моделях, и допускают самосогласованность.

Визуальное представление модели Глатцмайера во время разворота диполя

Первый самосогласованный Модели динамо, которые определяют как движение жидкости, так и магнитное поле, были разработаны двумя группами в 1995 году, одна в Японии.^[21] и один в Соединенных Штатах.^[22][23] Последний был создан в качестве модели для геодинамо и получил значительное внимание, поскольку успешно воспроизводил некоторые характеристики поля Земли.^[18] После этого прорыва произошел большой скачок в разработке разумных трехмерных моделей динамо.^[18]

Хотя сейчас существует множество самосогласованных моделей, между ними есть существенные различия как в результатах, которые они дают, так и в способах их разработки.^[18] Учитывая сложность разработки модели геодинамо, есть много мест, где могут возникнуть расхождения, например, при принятии предположений, касающихся механизмов, обеспечивающих энергию для динамо, при выборе значений параметров, используемых в уравнениях, или при нормализации уравнений. Несмотря на множество различий, которые могут возникнуть, у большинства моделей есть общие черты, такие как четкие осевые диполи. Во многих из этих моделей такие явления, как светская вариация и инверсия геомагнитной полярности также были успешно воссозданы.^[18]

Наблюдения

Визуальное представление модели Глатцмайера после переворота диполя

Многие наблюдения можно сделать с помощью моделей динамо. Модели можно использовать для оценки того, как магнитные поля меняются со временем, и их можно сравнить с наблюдаемыми. палеомагнитный данные, чтобы найти сходство между моделью и Землей. Однако из-за неопределенности палеомагнитных наблюдений сравнения могут быть не совсем достоверными или полезными.^[18] Упрощенные модели геодинамо показали взаимосвязь между динамо-числом (определяемым разница в скорости вращения во внешнем ядре и зеркально-асимметричной конвекции (например, когда конвекция благоприятствует одному направлению на севере, а другому - на юге) и инверсии магнитных полюсов, а также обнаружил сходство между геодинамо и динамо Солнца.^[18] Во многих моделях кажется, что магнитные поля имеют несколько случайные величины, которые следуют нормальной тенденции, которая в среднем равна нулю.^[18] В дополнение к этим наблюдениям, общие наблюдения о механизмах, приводящих в действие геодинамо, могут быть сделаны на основе того, насколько точно модель отражает фактические данные, собранные с Земли.

Современное моделирование

Сложность моделирования динамо настолько велика, что модели геодинамо ограничены нынешней мощностью суперкомпьютеров, особенно потому, что вычисление Экман и Рэлей Количество внешнего ядра чрезвычайно сложно и требует огромного количества вычислений.

После прорыва самосогласования в 1995 г. было предложено множество улучшений в моделировании динамо. Одно из предложений при изучении сложных изменений магнитного поля заключается в применении спектральные методы для упрощения вычислений.^[24] В конечном счете, до тех пор, пока не будет достигнута значительная мощность компьютеров, методы расчета реалистичных моделей динамо должны быть сделаны более эффективными, поэтому усовершенствование методов расчета модели имеет большое значение для развития численного моделирования динамо.

Смотрите также

• Теорема антидинамо
• Вращающееся магнитное поле
• Светская вариация

Рекомендации

Примечания

1. «Как ядро ​​Земли генерирует магнитное поле?». Часто задаваемые вопросы о USGS. Геологическая служба США. Архивировано из оригинал 18 января 2015 г.. Получено 21 октября 2013.
2. Лармор, Дж. (1919). «Как могло вращающееся тело, такое как Солнце, стать магнитом?». Отчеты Британской ассоциации. 87: 159–160.
3. Лармор, Дж. (1919). «Возможное вращательное происхождение магнитных полей Солнца и Земли». Электрический обзор. 85: 412ff. Перепечатано в Инженерное дело, т. 108, страницы 461ff (3 октября 1919 г.).
4. Най, Мэри Джо (1 марта 1999 г.). «Соблазны теории, стратегии доказательства: П. М. С. Блэкетт и земной магнетизм, 1947–52». Британский журнал истории науки. 32 (1): 69–92. Дои:10.1017 / S0007087498003495.
5. Merrill, McElhinny & McFadden 1996, стр. 17 утверждают, что в 1905 году, вскоре после составления его специальная теория относительности бумага, Альберт Эйнштейн описал происхождение Магнитное поле Земли как одна из больших нерешенных проблем, стоящих перед современными физики. Однако они не сообщают подробностей о том, где он сделал это заявление.
6. Сандерс, Роберт (2003-12-10). «Радиоактивный калий может быть основным источником тепла в ядре Земли». Новости Калифорнийского университета в Беркли. Получено 2007-02-28.
7. Сакураба, Атару; Пол Х. Робертс (4 октября 2009 г.). «Создание сильного магнитного поля с использованием равномерного теплового потока на поверхности сердечника». Природа Геонауки. 2 (11): 802–805. Bibcode:2009NatGe ... 2..802S. Дои:10.1038 / ngeo643.
8. Баффет, Брюс (2009). «Геодинамо: вопрос границ». Природа Геонауки. 2 (11): 741–742. Bibcode:2009NatGe ... 2..741B. Дои:10.1038 / ngeo673.
9. Бранденбург, Аксель (2007). «Теория гидромагнитного динамо». Scholarpedia. Получено 7 октября, 2016.
10. Э. Палле (2010). Земля как далекая планета: розеттский камень для поиска земноподобных миров (Библиотека астрономии и астрофизики). Берлин: Springer. С. 316–317. ISBN  978-1-4419-1683-9. Получено 17 июля 2010.
11. Штайгервальд, Билл (6 октября 2010 г.). «Ледяная луна Сатурна может сохранять океаны жидкими при колебаниях». НАСА. Получено 14 августа, 2012.
12. Кассис, Никки (19 марта 2012 г.). "Геологическая карта спутника Юпитера Ио детализирует потустороннюю вулканическую поверхность". Научный центр астрогеологии. Получено 14 августа, 2012.^{[постоянная мертвая ссылка ]}
13. «Удивительное ядро ​​Меркурия и любопытные ландшафты». МЕССЕНДЖЕР. Научный институт Карнеги. 21 марта 2012 г.. Получено 14 августа, 2012.
14. Стивенс, Тим (9 ноября 2011 г.). «Древняя лунная динамо-машина может объяснить намагниченные лунные камни». Калифорнийский университет. Получено 14 августа, 2012.
15. Овчинников, И.В .; Энслин, Т.А. (апрель 2016 г.). «Кинематическое динамо, нарушение суперсимметрии и хаос». Физический обзор D. 93 (8): 085023. arXiv:1512.01651. Bibcode:2016ПхРвД..93х5023О. Дои:10.1103 / PhysRevD.93.085023. S2CID  59367815.
16. Овчинников, И. (Март 2016 г.). «Введение в суперсимметричную теорию стохастика». Энтропия. 18 (4): 108. arXiv:1511.03393. Bibcode:2016Entrp..18..108O. Дои:10.3390 / e18040108. S2CID  2388285.
17. Паркер, Юджин Н. (сентябрь 1955 г.). «Модели гидромагнитных динамо». Астрофизический журнал. 122: 293–314. Bibcode:1955ApJ ... 122..293P. Дои:10.1086/146087.
18. Коно, Масару; Робертс, Пол Х. (2002). «Последние модели геодинамо и наблюдения за геомагнитным полем». Обзоры геофизики. 40 (4): 1–53. Bibcode:2002RvGeo..40.1013K. Дои:10.1029 / 2000RG000102.
19. де Вийс, Г. А., Кресс, Г., Вочадло, Л., Добсон, Д., Алфе, Д., Гиллан, М. Дж., и Прайс, Г. Д. (1998). Вязкость жидкого железа в физических условиях ядра Земли. Природа, 392 (6678), 805.
20. Охта, К., Куваяма, Ю., Хиросе, К., Симидзу, К., и Охиси, Ю. (2016). Экспериментальное определение удельного электросопротивления железа в условиях ядра Земли. Природа, 534 (7605), 95. Ссылка на резюме
21. Кагеяма, Акира; Сато, Тэцуя (1 января 1995 г.). «Компьютерное моделирование магнитогидродинамического динамо. II». Физика плазмы. 2 (5): 1421–1431. Bibcode:1995ФПЛ .... 2,14 21К. Дои:10.1063/1.871485.
22. Glatzmaier, Gary A .; Робертс, Пол Х. (1995). «Трехмерное самосогласованное компьютерное моделирование разворота геомагнитного поля». Природа. 377 (6546): 203–209. Bibcode:1995Натура 377..203G. Дои:10.1038 / 377203a0. S2CID  4265765.
23. Glatzmaier, G; Робертс, Пол Х. (1995). «Трехмерное конвективное динамо-решение с вращающимся и конечно проводящим внутренним ядром и мантией». Физика Земли и планетных недр. 91 (1–3): 63–75. Bibcode:1995PEPI ... 91 ... 63G. Дои:10.1016/0031-9201(95)03049-3.
24. Эйвери, Маргарет С .; Констебль, Екатерина Г .; Дэвис, Кристофер Дж .; Габбинс, Дэвид (2019-01-01). «Спектральные методы анализа энергетических балансов в моделировании геодинамо» (PDF). Физика Земли и планетных недр. 286: 127–137. Bibcode:2019PEPI..286..127A. Дои:10.1016 / j.pepi.2018.10.002. ISSN  0031-9201.

• Деморест, Пол (21 мая 2001 г.). «Теория динамо и магнитное поле Земли (курсовая работа)» (PDF). Архивировано из оригинал (PDF) 21 февраля 2007 г.. Получено 14 октября 2011.
• Фитцпатрик, Ричард (18 мая 2002 г.). "Теория МГД Динамо". Физика плазмы. Техасский университет в Остине. Получено 14 октября 2011.
• Меррилл, Рональд Т .; МакЭлхинни, Майкл В .; Макфадден, Филип Л. (1996). Магнитное поле Земли: палеомагнетизм, ядро ​​и глубокая мантия. Академическая пресса. ISBN  978-0-12-491246-5.
• Стерн, Дэвид П. «Глава 12: Динамо-процесс». Великий Магнит, Земля. Получено 14 октября 2011.
• Стерн, Дэвид П. «Глава 13: Динамо в ядре Земли». Великий Магнит, Земля. Получено 14 октября 2011.