Замедленное время - Retarded time - Wikipedia

В электромагнетизм, электромагнитные волны в вакуум путешествовать в скорость света c, в соответствии с Уравнения Максвелла. В замедленное время это время, когда поле начало распространяться от точки, где оно было излучено, к наблюдателю. Термин «отсталый» используется в этом контексте (и в литературе) в смысле задержки распространения.

Отсталые и продвинутые времена

Векторы положения р и р' используется в расчете.

Расчет запаздывающего времени т_р или же т′ не более чем простой "скорость-расстояние-время «расчет для электромагнитных полей.

Если электромагнитное поле излучается на вектор положения р′ (в пределах распределения заряда источника), и наблюдатель в позиции р измеряет электромагнитное поле во время т, время задержки для того, чтобы поле переместилось от распределения заряда к наблюдателю, составляет |р − р′|/c, поэтому вычитая эту задержку из времени наблюдателя т дает время, когда поле фактически начал размножаться - запаздывающее время, т′.^[1][2]

${\displaystyle t'=t-{\frac {|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}{c}}}$

который может быть преобразован в

${\displaystyle c={\frac {|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}{t-t'}}}$

показывая, как позиции и время соответствуют источнику и наблюдателю.

Еще одна связанная концепция - это продвинутое время т_а, который принимает ту же математическую форму, что и выше, но со знаком «+» вместо «-»:

${\displaystyle t_{a}=t+{\frac {|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}{c}}}$

и называется так, потому что это время, когда поле будет продвигаться с настоящего времени т. Соответствующие запаздывающим и опережающим временам отсталые и развитые потенциалы.^[3]

Отсталое положение

Запаздывающее положение может быть получено из текущего положения частицы путем вычитания расстояния, которое она прошла за промежуток времени от запаздывающего времени до текущего времени. Для инерционной частицы это положение может быть получено путем решения этого уравнения:

${\displaystyle \mathbf {r} -\mathbf {r'} =\mathbf {r} -\mathbf {r_{c}} +{\frac {|\mathbf {r} -\mathbf {r'} |}{c}}\mathbf {v} }$

Где р_c - текущее положение распределения заряда источника и v его скорость.

Заявление

Возможно, это удивительно - электромагнитные поля и силы, действующие на заряды, зависят от их истории, а не от их взаимного разделения.^[4] Расчет электромагнитных полей в настоящее время включает интегралы от плотность заряда ρ (р', т_р) и плотность тока J(р', т_р) с использованием запаздывающих времен и положений источника. Количество заметно в электродинамика, электромагнитное излучение теории, а в Теория поглотителя Уиллера – Фейнмана, поскольку история распределения заряда влияет на поля в более позднее время.

Смотрите также

• Измерение антенны
• Электромагнитный четырехпотенциальный
• Уравнения Ефименко
• Потенциал Льенара – Вихерта
• Световая коррекция

Рекомендации

1. Электромагнетизм (2-е издание), И.С. Грант, У. Р. Филлипс, Manchester Physics, John Wiley & Sons, 2008 г., ISBN  978-0471-927129
2. Введение в электродинамику (3-е издание), Д.Дж. Гриффитс, Pearson Education, Дорлинг Киндерсли, 2007 г., ISBN  81-7758-293-3
3. Энциклопедия физики Макгроу Хилла (2-е издание), СиБи Паркер, 1994, ISBN  0-07-051400-3
4. Классическая механика, T.W.B. Киббл, European Physics Series, McGraw-Hill (Великобритания), 1973, ISBN  007-084018-0