Ираст - Yrast - Wikipedia

Ираст (/ˈɪræsт/ IRR-аст, Шведский:[ˈY̌ːrast]) - технический термин в ядерная физика это относится к состоянию ядро с минимумом энергия (когда он наименее взволнован) для данного угловой момент. Год это Шведский прилагательное, имеющее тот же корень, что и английский кружиться. Ираст является превосходной степенью год и может быть переведен самый бурный, хотя буквально означает «самый головокружительный» или «самый сбитый с толку». Уровни yrast жизненно важны для понимания реакций, таких как смещение центра тяжелый ион столкновения, которые приводят к высокоспиновым состояниям.[1]

Yrare является сравнением год и используется для обозначения второго с наименьшей энергией состояния данного углового момента.

Фон

Неустойчивое ядро ​​может распадаться несколькими способами: оно может выбросить нейтрон, протон, альфа-частица, или другой фрагмент; он может испускать гамма-луч; это может пройти бета-распад. Из-за относительной силы фундаментальные взаимодействия связанные с этими процессами ( сильное взаимодействие, электромагнетизм, а слабое взаимодействие соответственно), они обычно происходят с частотами в таком порядке. Теоретически ядро ​​имеет очень маленькую вероятность испускать гамма-излучение, даже если оно может испустить нейтрон, а бета-распад происходит редко, если только оба других пути маловероятны.

Однако в некоторых случаях прогнозы, основанные на этой модели, недооценивают общее количество энергии, высвобождаемой в форме гамма-лучей; то есть ядра, кажется, имеют более чем достаточно энергии для выброса нейтронов, но вместо этого распадаются за счет гамма-излучения. Это несоответствие находится по энергии углового момента ядра,[2] и документация и расчет yrast уровни для данной системы могут использоваться для анализа такой ситуации.

Энергия, запасенная в угловом моменте атомного ядра, также может быть ответственна за испускание более крупных, чем ожидалось, частиц, таких как альфа-частицы, над одиночными. нуклоны, потому что они могут более эффективно уносить угловой момент. Однако это не единственная причина, по которой предпочтительно испускаются альфа-частицы; Другая причина просто в том, что альфа-частицы (ядра He-4) сами по себе энергетически очень стабильны.[3]

Изомеры Yrast

Иногда между двумя состояниями yrast существует большой разрыв. Например, ядро 95Pd имеет состояние 21/2, которое находится ниже самых низких состояний 19/2, 17/2 и 15/2. Этому состоянию не хватает энергии, чтобы претерпеть сильные распад частиц, и из-за большой разности спинов гамма-распад из состояния 21/2 в состояние 13/2 ниже очень маловероятен. Более вероятным вариантом распада является бета-распад, который образует изомер с необычно длинным период полураспада 14 секунд.[4]

Исключительный пример - состояние J = 9 тантал-180, которое является очень низколежащим yrast-состоянием всего на 77 кэВ выше основного состояния. Основное состояние имеет J = 1, что слишком велико для возникновения гамма-распада. Альфа- и бета-распад также подавляются настолько сильно, что образующийся изомер, тантал-180м, эффективно стабильна для всех практических целей и никогда не наблюдалась распада. Тантал-180m - единственный известный в настоящее время изомер yrast, стабильный по наблюдениям.

Некоторые сверхтяжелые изотопы (например, Copernicium -285) имеют более долгоживущие изомеры с периодом полураспада порядка минут. Это могут быть ирасты, но для этих нуклидов часто бывает трудно определить точный угловой момент и энергию.

Рекомендации

  1. ^ Гровер, Дж. Робб (май 1967 г.). "Расчеты модели оболочки ядерных возбужденных состояний с минимальной энергией и очень большим угловым моментом". Phys. Rev. 157 (4): 832–847. Bibcode:1967ПхРв..157..832Г. Дои:10.1103 / PhysRev.157.832.
  2. ^ Гровер, Дж. Робб; Гровер, Дж. (Июль 1967 г.). «Эффекты углового момента при девозбуждении осколков деления гамма-излучением». Phys. Rev. 159 (4): 980–984. Bibcode:1967ПхРв..159..980Т. Дои:10.1103 / PhysRev.159.980.
  3. ^ Гровер, Дж. Робб; Гилат, Джейкоб (май 1967). «Эмиссия альфа-частиц из ядер с большим угловым моментом». Phys. Rev. 157 (4): 823–831. Bibcode:1967ПхРв..157..823Г. Дои:10.1103 / PhysRev.157.823.
  4. ^ Н. Маргинян; и другие. (Июнь 2003 г.). "Изомеры Yrast в 95Ag, 95Pd и 94Pd ". Phys. Ред. C. 67 (6): 061301. Bibcode:2003ПхРвЦ..67ф1301М. Дои:10.1103 / PhysRevC.67.061301.