Нейтрон - Neutron

Эта статья о субатомной частице. Для использования в других целях см. Нейтрон (значения).

Не путать с Нейрон или же Нейтрино.

Нейтрон

В кварк содержание нейтрона. Назначение цвета отдельных кварков произвольно, но все три цвета должны присутствовать. Силы между кварками опосредуются глюоны.
Классификация	Барион
Сочинение	1 вверх кварк, 2 вниз кварки
Статистика	Фермионный
Взаимодействия	Сила тяжести, слабый, сильный, электромагнитный
Символ	п , п^0 , N^0
Античастица	Антинейтрон
Теоретически	Эрнест Резерфорд[1] (1920)
Обнаруженный	Джеймс Чедвик[2] (1932)
Масса	1.67492749804(95)×10^−27 кг[3] 939.56542052(54) МэВ /c^2[3] 1.00866491588(49) ты[4]
Средняя продолжительность жизни	881,5 (15) с (свободный )
Электрический заряд	0 е (−2±8)×10^−22 е (экспериментальные пределы)[5]
Электрический дипольный момент	< 2.9×10^−26 е⋅см (экспериментальный верхний предел)
Электрическая поляризуемость	1.16(15)×10^−3 FM^3
Магнитный момент	−0.96623650(23)×10^−26  J ·Т^−1[4] −1.04187563(25)×10^−3 μB[4] −1.91304273(45) μN[4]
Магнитная поляризуемость	3.7(20)×10^−4 FM^3
Вращение	1/2
Изоспин	−1/2
Паритет	+1
Сжатый	я (Jп) = 1/2(1/2^+)

В нейтрон это субатомная частица, символ
п
или же
п⁰
, который имеет нейтральный (не положительный или отрицательный) заряд и масса немного больше, чем у протон. Протоны и нейтроны составляют ядра из атомы. Поскольку протоны и нейтроны ведут себя в ядре одинаково, и каждый из них имеет массу примерно 1 атомная единица массы, они оба называются нуклоны.^[6] Их свойства и взаимодействия описываются ядерная физика.

В химические свойства атома в основном определяются конфигурацией электроны которые вращаются вокруг тяжелого ядра атома. Конфигурация электронов определяется зарядом ядра, задаваемым числом протонов, или атомный номер. Нейтроны не влияют на электронную конфигурацию, но влияют на сумму атомного номера и количества нейтронов, или число нейтронов, - масса ядра.

Атомы химический элемент которые различаются только числом нейтронов, называются изотопы. Например, углерод, с атомным номером 6, имеет обильный изотоп углерод-12 с 6 нейтронами и редким изотопом углерод-13 с 7 нейтронами. Некоторые элементы встречаются в природе только с одним стабильный изотоп, Такие как фтор. Другие элементы встречаются со многими стабильными изотопами, такими как банка с десятью стабильными изотопами.

Свойства атомного ядра зависят как от атомного, так и от нейтронного числа. Благодаря своему положительному заряду протоны в ядре отталкиваются дальнодействующими электромагнитная сила, но гораздо сильнее, но ближнего действия, ядерная сила связывает нуклоны вместе. Нейтроны необходимы для стабильности ядер, за исключением однопротонного водород ядро. Нейтроны в большом количестве производятся в ядерное деление и слияние. Они вносят основной вклад в нуклеосинтез химических элементов внутри звезды через деление, синтез и захват нейтронов процессы.

Нейтрон необходим для производства ядерной энергии. В десятилетие после нейтрон был открыт к Джеймс Чедвик в 1932 г.,^[7] нейтроны использовались, чтобы вызвать множество различных типов ядерные трансмутации. С открытием ядерное деление в 1938 г.,^[8] быстро стало понятно, что если в результате деления образуются нейтроны, каждый из этих нейтронов может вызвать дальнейшие события деления в каскаде, известном как ядерная цепная реакция.^[9] Эти события и открытия привели к появлению первых самодостаточных ядерный реактор (Чикаго Пайл-1, 1942) и первая ядерное оружие (Троица, 1945).

Свободные нейтроны, хотя и не ионизируют непосредственно атомы, вызывают ионизирующего излучения. Как таковые, они могут представлять биологическую опасность в зависимости от дозы.^[9] На Земле существует небольшой естественный «нейтронный фоновый» поток свободных нейтронов, вызванный космический луч душ, а также естественной радиоактивностью спонтанно делящихся элементов в земной коры.^[10] Преданный источники нейтронов подобно нейтронные генераторы, исследовательские реакторы и источники отслаивания производить свободные нейтроны для использования в облучение И в рассеяние нейтронов эксперименты.

Описание

An атомное ядро образован рядом протонов, Z (в атомный номер ), и количество нейтронов, N (в число нейтронов ), связанных между собой ядерная сила. Атомный номер определяет химические свойства атома, а число нейтронов определяет изотоп или же нуклид.^[9] Часто используются термины изотоп и нуклид. синонимично, но они относятся к химическим и ядерным свойствам соответственно. Изотопы - это нуклиды с одинаковым атомным номером, но разным числом нейтронов. Нуклиды с одинаковым числом нейтронов, но разным атомным номером называются изотоны. В атомное массовое число, А, равна сумме атомного и нейтронного номеров. Нуклиды с одинаковыми атомными массовыми числами, но разными атомными и нейтронными числами называются изобары.

Ядро наиболее распространенных изотоп из атом водорода (с химический символ ¹H) - одиночный протон. Ядра тяжелых изотопов водорода дейтерий (D или ²Рука тритий (T или ³H) содержат один протон, связанный с одним и двумя нейтронами соответственно. Все другие типы атомных ядер состоят из двух или более протонов и различного количества нейтронов. Самый распространенный нуклид обычного химического элемента вести, ²⁰⁸Например, Pb имеет 82 протона и 126 нейтронов. В таблица нуклидов включает все известные нуклиды. Несмотря на то, что это не химический элемент, нейтрон включен в эту таблицу.^[11]

Свободный нейтрон имеет массу 939 565 413,3. эВ / c², или же 1.674927471×10⁻²⁷ кг, или же 1.00866491588 ты.^[4] Нейтрон имеет средний квадрат радиус около 0.8×10⁻¹⁵ м, или 0,8FM,^[12] и это спин-½ фермион.^[13] У нейтрона нет измеримого электрического заряда. Обладая положительным электрическим зарядом, протон находится под непосредственным влиянием электрические поля, тогда как нейтрон не подвержен действию электрических полей. Нейтрон имеет магнитный момент, однако, нейтрон подвержен влиянию магнитные поля. Магнитный момент нейтрона имеет отрицательное значение, поскольку его ориентация противоположна спину нейтрона.^[14]

Свободный нейтрон нестабилен, разлагающийся к протону, электрону и антинейтрино с средняя продолжительность жизни чуть менее 15 минут (879.6±0,8 с).^[15] Этот радиоактивный распад, известный как бета-распад, возможно, потому что масса нейтрона немного больше массы протона. Свободный протон стабилен. Нейтроны или протоны, связанные в ядре, могут быть стабильными или нестабильными, однако, в зависимости от нуклид. Бета-распад, при котором нейтроны распадаются на протоны или наоборот, регулируется слабая сила, и это требует испускания или поглощения электронов и нейтрино или их античастиц.

Деление ядра, вызванное поглощением нейтрона ураном-235. Тяжелые нуклиды распадаются на более легкие компоненты и дополнительные нейтроны.

Протоны и нейтроны ведут себя почти одинаково под действием ядерной силы внутри ядра. Концепция чего-либо изоспин, в котором протон и нейтрон рассматриваются как два квантовых состояния одной и той же частицы, используется для моделирования взаимодействия нуклонов ядерными или слабыми силами. Из-за силы ядерной силы на малых расстояниях энергия связи нуклонов более чем на семь порядков превышает электромагнитную энергию, связывающую электроны в атомах. Ядерные реакции (Такие как ядерное деление ) поэтому имеют плотность энергии это более чем в десять миллионов раз больше, чем химические реакции. Из-за эквивалентность массы и энергии, энергии связи ядер уменьшают массу ядер. В конечном счете, способность ядерных сил накапливать энергию, возникающую в результате электромагнитного отталкивания ядерных компонентов, является основой большей части энергии, которая делает возможными ядерные реакторы или бомбы. При делении ядра поглощение нейтрона тяжелым нуклидом (например, уран-235 ) приводит к тому, что нуклид становится нестабильным и распадается на легкие нуклиды и дополнительные нейтроны. Затем положительно заряженные легкие нуклиды отталкиваются, высвобождая электромагнитный потенциальная энергия.

Нейтрон классифицируется как адрон, потому что это композитная частица сделано из кварки. Нейтрон также классифицируется как барион, потому что он состоит из трех валентные кварки.^[16] Конечный размер нейтрона и его магнитный момент указывают на то, что нейтрон является составной, скорее, чем элементарный, частица. Нейтрон содержит два вниз кварки с зарядом -¹⁄₃ е и один вверх кварк с зарядом +²⁄₃ е.

Как и протоны, кварки нейтрона удерживаются вместе сильная сила при посредничестве глюоны.^[17] Ядерная сила возникает из вторичные эффекты более фундаментальной сильной силы.

Открытие

Основная статья: Открытие нейтрона

История открытия нейтрона и его свойств занимает центральное место в выдающихся достижениях в атомной физике, произошедших в первой половине 20-го века, что в конечном итоге привело к созданию атомной бомбы в 1945 году. В модели Резерфорда 1911 года атом состоял из небольшое положительно заряженное массивное ядро, окруженное гораздо большим облаком отрицательно заряженных электронов. В 1920 году Резерфорд предположил, что ядро ​​состоит из положительных протонов и нейтрально заряженных частиц, предположил, что это протон и электрон, каким-то образом связанные.^[18] Предполагалось, что электроны находятся внутри ядра, потому что было известно, что бета-излучение состоял из электронов, вылетевших из ядра.^[18] Резерфорд назвал эти незаряженные частицы нейтроны, посредством латинский болеть за нейтралис (средний) и Греческий суффикс -на (суффикс, используемый в названиях субатомных частиц, т.е. электрон и протон).^[19][20] Ссылки на слово нейтрон в связи с атомом можно найти в литературе еще в 1899 году.^[21]

На протяжении 1920-х годов физики предполагали, что ядро ​​атома состоит из протонов и «ядерных электронов».^[22][23] но были очевидные проблемы. Было сложно согласовать протон-электронную модель ядер с Соотношение неопределенностей Гейзенберга квантовой механики.^[24][25] В Парадокс Клейна,^[26] обнаружен Оскар Кляйн в 1928 году представил дальнейшие квантово-механические возражения против идеи электрона, заключенного в ядре.^[24] Наблюдаемые свойства атомов и молекул не соответствовали ядерному спину, ожидаемому из протон-электронной гипотезы. И протоны, и электроны несут собственный спин 1/2час. Изотопы одного и того же вида (т.е. имеющие одинаковое количество протонов) могут иметь как целочисленный, так и дробный спин, то есть спин нейтрона также должен быть дробным (½час). Однако нет способа расположить спины электрона и протона (предполагается, что они соединяются с образованием нейтрона), чтобы получить дробный спин нейтрона.

В 1931 г. Вальтер Боте и Герберт Беккер обнаружил, что если альфа-частица излучение от полоний упал на бериллий, бор, или же литий возникло необычно проникающее излучение. На излучение не влияло электрическое поле, поэтому Боте и Беккер предположили, что оно было гамма-излучение.^[27][28] В следующем году Ирен Жолио-Кюри и Фредерик Жолио-Кюри в Париже показали, что если это «гамма-излучение» попадет на парафин, или любой другой водород -содержащее соединение, оно выбрасывает протоны очень высокой энергии.^[29] Ни Резерфорд, ни Джеймс Чедвик на Кавендишская лаборатория в Кембридж убедились в интерпретации гамма-лучей.^[30] Чедвик быстро провел серию экспериментов, которые показали, что новое излучение состоит из незаряженных частиц с массой примерно такой же, как и у протона.^[7][31][32] Эти частицы были нейтронами. Чедвик выиграл 1935 год. Нобелевская премия по физике за это открытие.^[2]

Модели, изображающие уровни энергии ядра и электронов в атомах водорода, гелия, лития и неона. На самом деле диаметр ядра примерно в 100 000 раз меньше диаметра атома.

Модели атомного ядра, состоящего из протонов и нейтронов, были быстро разработаны Вернер Гейзенберг^[33][34][35] и другие.^[36][37] Протон-нейтронная модель объяснила загадку ядерных спинов. Происхождение бета-излучения было объяснено Энрико Ферми в 1934 г. процесс бета-распада, в котором нейтрон распадается на протон за создание электрон и (пока не открытое) нейтрино.^[38] В 1935 году Чедвик и его докторант Морис Голдхабер сообщил о первом точном измерении массы нейтрона.^[39][40]

К 1934 году Ферми бомбардировал более тяжелые элементы нейтронами, чтобы вызвать радиоактивность в элементах с большим атомным номером. В 1938 году Ферми получил Нобелевскую премию по физике «за демонстрацию существования новых радиоактивных элементов, образующихся при нейтронном облучении, а также за связанное с ним открытие ядерные реакции вызвано медленными нейтронами ".^[41] В 1938 г. Отто Хан, Лиз Мейтнер, и Фриц Штрассманн обнаруженный ядерное деление, или фракционирование ядер урана на легкие элементы под действием нейтронной бомбардировки.^[42][43][44] В 1945 году Хан получил 1944 г. Нобелевская премия по химии «За открытие деления тяжелых ядер атомов».^[45][46][47] Открытие ядерного деления приведет к развитию ядерной энергетики и атомной бомбы к концу Второй мировой войны.

Бета-распад и стабильность ядра

Поскольку взаимодействующие протоны имеют взаимное электромагнитное отталкивание это сильнее их привлекательности ядерное взаимодействие, нейтроны являются необходимой составляющей любого атомного ядра, содержащего более одного протона (см. дипротон и нейтронно-протонное отношение ).^[48] Нейтроны связываются с протонами и друг с другом в ядре через ядерная сила, эффективно уменьшая силы отталкивания между протонами и стабилизируя ядро.

Нейтроны и протоны, связанные в ядре, образуют квантово-механическую систему, в которой каждый нуклон связан в определенном иерархическом квантовом состоянии. Протоны могут распадаться на нейтроны или наоборот внутри ядра. Этот процесс, называемый бета-распад, требует испускания электрона или позитрон и связанный нейтрино. Эти испускаемые частицы уносят избыток энергии, когда нуклон падает из одного квантового состояния в состояние с более низкой энергией, в то время как протон (или нейтрон) превращается в нейтрон (или протон). Такие процессы распада могут происходить только в том случае, если это разрешено основными законами сохранения энергии и квантово-механическими ограничениями. От этих ограничений зависит стабильность ядер.

Смотрите также: Долина стабильности, Стабильные изобары бета-распада, и Эмиссия нейтронов

Распад свободного нейтрона

Основная статья: Распад свободного нейтрона

Вне ядра свободные нейтроны нестабильны и имеют средняя продолжительность жизни из 879.6±0,8 с (около 14 минут 40 секунд); Следовательно период полураспада для этого процесса (который отличается от среднего времени жизни в раз пер (2) = 0.693) является 610.1±0,7 с (около 10 минут 10 секунд).^[49][50] Этот распад возможен только потому, что масса протона меньше массы нейтрона. По эквивалентности массы и энергии, когда нейтрон распадается на протон таким образом, он достигает более низкого энергетического состояния. Бета-распад нейтрона, описанный выше, можно обозначить радиоактивный распад:^[51]

п⁰
→
п⁺
+
е⁻
+
ν
_е

куда
п⁺
,
е⁻
, и
ν
_е обозначают протон, электрон и электронный антинейтрино соответственно. для свободного нейтрона энергия распада для этого процесса (исходя из масс нейтрона, протона и электрона) составляет 0,782343 МэВ. Максимальная энергия бета-распада электрона (в процессе, в котором нейтрино получает исчезающе малую кинетическую энергию) была измерена и составила 0,782 ± 0,013 МэВ.^[52] Последнее число недостаточно точно измерить, чтобы определить сравнительно крошечную массу покоя нейтрино (которая теоретически должна быть вычтена из максимальной кинетической энергии электрона), так как масса нейтрино ограничивается многими другими методами.

Небольшая часть (примерно один из 1000) свободных нейтронов распадается с теми же продуктами, но с добавлением дополнительной частицы в виде испускаемого гамма-луча:

п⁰
→
п⁺
+
е⁻
+
ν
_е +
γ

Этот гамма-луч можно рассматривать как «внутренний тормозное излучение "который возникает из-за электромагнитного взаимодействия испускаемой бета-частицы с протоном. Образование внутреннего тормозного гамма-излучения также является второстепенным признаком бета-распада связанных нейтронов (как обсуждается ниже).

А схематический из ядро атома указание
β⁻
излучение, испускание быстрого электрона из ядра (сопутствующий антинейтрино опущен). В модели ядра Резерфорда красные сферы были протонами с положительным зарядом, а синие сферы - протонами, прочно связанными с электроном без общего заряда.
В вставка показывает бета-распад свободного нейтрона в его современном понимании; в этом процессе создаются электрон и антинейтрино.

Очень небольшая часть нейтронных распадов (около четырех на миллион) - это так называемые «двухчастичные (нейтронные) распады», в которых протон, электрон и антинейтрино образуются как обычно, но электрон не может получить необходимые 13,6 эВ. энергия, чтобы покинуть протон ( энергия ионизации из водород ), и поэтому просто остается привязанным к нему как нейтральный атом водорода (одно из «двух тел»). В этом типе распада свободного нейтрона почти весь нейтрон энергия распада уносится антинейтрино (другим «телом»). (Атом водорода отскакивает со скоростью примерно (энергия распада) / (энергия покоя водорода), умноженная на скорость света, или 250 км / с.)

Превращение свободного протона в нейтрон (плюс позитрон и нейтрино) энергетически невозможно, поскольку свободный нейтрон имеет большую массу, чем свободный протон. Но столкновение протона с электроном или нейтрино при высоких энергиях может привести к образованию нейтрона.

Связанный нейтронный распад

Основная статья: Атомное ядро

В то время как свободный нейтрон имеет период полураспада около 10,2 мин, большинство нейтронов в ядрах стабильны. Согласно модель ядерной оболочки, протоны и нейтроны нуклид площадь квантово-механическая система организованы в отдельные уровни энергии с уникальным квантовые числа. Для распада нейтрона образовавшемуся протону требуется доступное состояние с меньшей энергией, чем исходное состояние нейтрона. В стабильных ядрах все возможные состояния с более низкой энергией заполнены, что означает, что каждое из них занято двумя протонами с вращение вверх и вниз. В Принцип исключения Паули поэтому запрещает распад нейтрона на протон в стабильных ядрах. Ситуация аналогична электронам в атоме, где электроны имеют различные атомные орбитали и предотвращаются от распада в более низкие энергетические состояния с испусканием фотон, по принципу исключения.

Нейтроны в нестабильных ядрах могут распадаться бета-распад как описано выше. В этом случае для протона, образовавшегося в результате распада, доступно энергетически разрешенное квантовое состояние. Одним из примеров этого распада является углерод-14 (6 протонов, 8 нейтронов), который распадается на азот-14 (7 протонов, 7 нейтронов) с периодом полураспада около 5730 лет.

Внутри ядра протон может превратиться в нейтрон через обратный бета-распад, если для нейтрона доступно энергетически разрешенное квантовое состояние. Это преобразование происходит при испускании позитрона и электронного нейтрино:

п⁺
→
п⁰
+
е⁺
+
ν
_е

Превращение протона в нейтрон внутри ядра также возможно через захват электронов:

п⁺
+
е⁻
→
п⁰
+
ν
_е

Захват позитронов нейтронами в ядрах, содержащих избыток нейтронов, также возможен, но он затруднен, поскольку позитроны отталкиваются положительным ядром и быстро уничтожать когда они сталкиваются с электронами.

Конкуренция типов бета-распада

Три конкурирующих типа бета-распада иллюстрируются одним изотопом медь-64 (29 протонов, 35 нейтронов), период полураспада которого составляет около 12,7 часов. У этого изотопа один неспаренный протон и один неспаренный нейтрон, поэтому либо протон, либо нейтрон могут распадаться. Этот конкретный нуклид почти с одинаковой вероятностью подвергнется распаду протона (по позитронное излучение, 18% или на захват электронов, 43%) или распад нейтрона (эмиссией электронов, 39%).

Распад нейтрона по физике элементарных частиц

В Диаграмма Фейнмана для бета-распада нейтрона на протон, электрон и электронный антинейтрино через средний тяжелый W-бозон

В теоретических рамках Стандартная модель для физики элементарных частиц нейтрон состоит из двух нижних кварков и верхнего кварка. Единственно возможный режим распада нейтрона, который сохраняет барионное число для одного из кварков нейтрона изменять вкус через слабое взаимодействие. Распад одного из нижних кварков нейтрона в более легкий верхний кварк может быть достигнут путем испускания W-бозон. Посредством этого процесса, описываемого Стандартной моделью бета-распада, нейтрон распадается на протон (который содержит один нижний и два верхних кварка), электрон и электронный антинейтрино.

Ведущий порядок Диаграмма Фейнмана за
β⁺
распад протона на нейтрон, позитрон и электронное нейтрино через промежуточный
W⁺
бозон.

Распад протона на нейтрон происходит аналогичным образом через электрослабую силу. Распад одного из верхних кварков протона на нижний кварк может быть осуществлен путем испускания W-бозона. Протон распадается на нейтрон, позитрон и электронное нейтрино. Эта реакция может происходить только внутри атомного ядра, которое имеет квантовое состояние с более низкой энергией, доступной для созданного нейтрона.

Внутренние свойства

Масса

Масса нейтрона не может быть напрямую определена масс-спектрометрии поскольку у него нет электрического заряда. Однако поскольку массы протона и дейтрон может быть измерена с помощью масс-спектрометра, масса нейтрона может быть вычислена путем вычитания массы протона из массы дейтрона, с разницей в массе нейтрона плюс энергия связи дейтерия (выражается как положительная излучаемая энергия). Последнюю можно непосредственно измерить, измерив энергию (${displaystyle B_{d}}$) сингла 0,7822 МэВ гамма-фотон излучается, когда дейтрон образуется протоном, захватывающим нейтрон (это экзотермический процесс и происходит с нейтронами с нулевой энергией). Малая кинетическая энергия отдачи (${displaystyle E_{rd}}$) дейтрона (около 0,06% от полной энергии) также необходимо учитывать.

${displaystyle m_{n}=m_{d}-m_{p}+B_{d}-E_{rd}}$

Энергия гамма-излучения может быть измерена с высокой точностью методами дифракции рентгеновских лучей, как это было впервые сделано Беллом и Эллиотом в 1948 году. Лучшие современные (1986) значения массы нейтрона с помощью этого метода предоставлены Грином и др. .^[53] Это дает массу нейтрона:

м_{нейтрон}= 1.008644904(14) ты

Значение массы нейтрона в МэВ известно менее точно из-за меньшей точности известного преобразования ты до МэВ:^[54]

м_{нейтрон}= 939.56563(28) МэВ /c².

Другой метод определения массы нейтрона начинается с бета-распада нейтрона, когда измеряются импульсы образовавшихся протона и электрона.

Электрический заряд

Полный электрический заряд нейтрона равен 0 е. Это нулевое значение было проверено экспериментально, и существующий экспериментальный предел для заряда нейтрона составляет −2(8)×10⁻²² е,^[5] или же −3(13)×10⁻⁴¹ C. Это значение согласуется с нулем, учитывая экспериментальные неопределенности (указаны в скобках). Для сравнения: заряд протона равен +1 е.

Магнитный момент

Основная статья: Магнитный момент нейтрона

Несмотря на то, что нейтрон является нейтральной частицей, магнитный момент нейтрона не равен нулю. На нейтрон не действуют электрические поля, но на него действуют магнитные поля. Магнитный момент нейтрона указывает на его кварковую субструктуру и распределение внутреннего заряда.^[55]Значение магнитного момента нейтрона было впервые непосредственно измерено Луис Альварес и Феликс Блох в Беркли, Калифорния, в 1940 г.^[56] Альварес и Блох определили магнитный момент нейтрона как μ_п= −1.93(2) μ_N, куда μ_N это ядерный магнетон.

в кварковая модель за адроны, нейтрон состоит из одного кварка вверх (заряд +2/3е) и два нижних кварка (заряд −1/3е).^[55] Магнитный момент нейтрона можно смоделировать как сумму магнитных моментов составляющих кварков.^[57] Расчет предполагает, что кварки ведут себя как точечные дираковские частицы, каждая из которых имеет свой магнитный момент. Упрощенно, магнитный момент нейтрона можно рассматривать как результат векторной суммы трех магнитных моментов кварков плюс орбитальные магнитные моменты, вызванные движением трех заряженных кварков внутри нейтрона.

В одном из первых успехов Стандартной модели в 1964 году Мирза А. Очень прошу, Бенджамин В. Ли, и Авраам Паис теоретически рассчитанное отношение магнитных моментов протона к нейтрону составило −3/2, что с точностью до 3% согласуется с экспериментальным значением.^[58][59][60] Измеренное значение этого отношения: −1.45989805(34).^[4] Противоречие квантово-механический основу этого расчета с Принцип исключения Паули, привело к открытию цветной заряд для кварков Оскар В. Гринберг в 1964 г.^[58]

Вышеупомянутый подход сравнивает нейтроны с протонами, позволяя вычесть сложное поведение кварков между моделями и просто исследуя, каковы будут эффекты различных зарядов кварков (или типа кварков). Таких вычислений достаточно, чтобы показать, что внутренняя часть нейтронов очень похожа на внутреннюю часть протонов, за исключением разницы в составе кварков с нижним кварком в нейтроне, заменяющим верхний кварк в протоне.

Магнитный момент нейтрона можно грубо вычислить, если предположить, что нерелятивистский, квантовая механика волновая функция за барионы состоит из трех кварков. Прямой расчет дает довольно точные оценки магнитных моментов нейтронов, протонов и других барионов.^[57] Для нейтрона конечным результатом этого расчета является то, что магнитный момент нейтрона определяется выражением μ_п= 4/3 μ_d − 1/3 μ_ты, куда μ_d и μ_ты - магнитные моменты для нижнего и верхнего кварков соответственно. Этот результат объединяет собственные магнитные моменты кварков с их орбитальными магнитными моментами и предполагает, что три кварка находятся в конкретном доминирующем квантовом состоянии.

Барион	Магнитный момент кварковой модели	Вычислено (${displaystyle mu _{mathrm {N} }}$)	Наблюдаемый (${displaystyle mu _{mathrm {N} }}$)
п	4/3 μты − 1/3 μd	2.79	2.793
п	4/3 μd − 1/3 μты	−1.86	−1.913

Результаты этого расчета обнадеживают, но массы верхних или нижних кварков были приняты равными 1/3 массы нуклона.^[57] На самом деле массы кварков составляют всего около 1% от массы нуклона.^[61] Несоответствие проистекает из сложности Стандартной модели для нуклонов, в которой большая часть их массы происходит от глюон поля, виртуальные частицы и связанная с ними энергия, которые являются важными аспектами сильная сила.^[61][62] Более того, сложная система кварков и глюонов, составляющих нейтрон, требует релятивистского подхода.^[63] Магнитный момент нуклона был успешно вычислен численно из первые принципы, однако, с учетом всех упомянутых эффектов и с использованием более реалистичных значений масс кварков. Расчет дал результаты, вполне согласующиеся с результатами измерения, но потребовал значительных вычислительных ресурсов.^[64][65]

Вращение

Нейтрон - частица со спином 1/2, т. Е. фермион с собственным угловым моментом 1/2 час, куда час это приведенная постоянная Планка. В течение многих лет после открытия нейтрона его точный спин был неоднозначным. Хотя предполагалось, что это спин 1/2 Частица Дирака возможность того, что нейтрон был частицей со спином 3/2, сохранялась. Взаимодействие магнитного момента нейтрона с внешним магнитным полем было использовано, чтобы окончательно определить спин нейтрона.^[66] В 1949 году Хьюз и Берги измерили нейтроны, отраженные от ферромагнитного зеркала, и обнаружили, что угловое распределение отражений соответствует спину 1/2.^[67] В 1954 году Шервуд, Стивенсон и Бернштейн использовали нейтроны в Эксперимент Штерна-Герлаха который использовал магнитное поле для разделения состояний спина нейтрона. Они зарегистрировали два таких спиновых состояния, соответствующих частице со спином 1/2.^[66][68]

Как фермион, нейтрон подвержен воздействию Принцип исключения Паули; два нейтрона не могут иметь одинаковые квантовые числа. Это источник давление вырождения что делает нейтронные звезды возможный.

Смотрите также: Дельта-барион

Структура и геометрия распределения заряда

В статье, опубликованной в 2007 году с независимым от модели анализом, сделан вывод о том, что нейтрон имеет отрицательно заряженную внешность, положительно заряженную середину и отрицательное ядро.^[69] В упрощенном классическом представлении отрицательная «кожа» нейтрона помогает ему притягиваться к протонам, с которыми он взаимодействует в ядре. (Однако основное притяжение между нейтронами и протонами происходит через ядерная сила, который не требует электрического заряда.)

Упрощенный классический взгляд на распределение заряда нейтрона также «объясняет» тот факт, что магнитный диполь нейтрона направлен в противоположном направлении от вектора его спинового момента импульса (по сравнению с протоном). По сути, это придает нейтрону магнитный момент, который напоминает отрицательно заряженную частицу. Классически это может быть согласовано с нейтральным нейтроном, состоящим из распределения заряда, в котором отрицательные части нейтрона имеют больший средний радиус распределения и, следовательно, вносят больший вклад в магнитный дипольный момент частицы, чем положительные части, которые являются , в среднем, ближе к ядру.

Электрический дипольный момент

Основная статья: Электрический дипольный момент нейтрона

В Стандартная модель физики элементарных частиц предсказывает крошечное разделение положительного и отрицательного заряда внутри нейтрона, что приводит к постоянному электрический дипольный момент.^[70] Однако предсказанное значение намного ниже текущей чувствительности экспериментов. Из нескольких нерешенные головоломки в физике элементарных частиц, ясно, что Стандартная модель не является окончательным и полным описанием всех частиц и их взаимодействий. Новые теории идут за пределами стандартной модели обычно приводят к гораздо большим предсказаниям электрического дипольного момента нейтрона. В настоящее время проводится как минимум четыре эксперимента, в которых впервые пытаются измерить конечный электрический дипольный момент нейтрона, в том числе:

• Криогенный нейтронный EDM эксперимент создается в Institut Laue – Langevin^[71]
• Строящийся эксперимент nEDM на новом источнике УХН в г. Институт Пауля Шеррера^[72]
• эксперимент nEDM планируется в Источник нейтронов расщепления^[73][74]
• Эксперимент nEDM строится на Institut Laue – Langevin^[75]

Антинейтрон

Основная статья: Антинейтрон

Антинейтрон - это античастица нейтрона. Это было обнаружено Брюс Корк в 1956 году, через год после антипротон был открыт. CPT-симметрия накладывает сильные ограничения на относительные свойства частиц и античастиц, поэтому изучение антинейтронов обеспечивает строгие проверки CPT-симметрии. Дробная разница масс нейтрона и антинейтрона равна (9±6)×10⁻⁵. Так как разница всего около двух Стандартное отклонение от нуля, это не дает убедительных доказательств нарушения CPT.^[49]

Нейтронные соединения

Динейтроны и тетранейтроны

Основные статьи: Динейтрон и Тетранейтрон

Существование стабильных кластеров из 4 нейтронов, или тетранейтроны гипотеза была выдвинута группой под руководством Франсиско-Мигеля Маркеса из Лаборатории ядерной физики CNRS на основе наблюдений за распадом бериллий -14 ядер. Это особенно интересно, потому что современная теория предполагает, что эти кластеры не должны быть стабильными.

В феврале 2016 г. японский физик Сусуму Шимура из Токийский университет и соавторы сообщили, что впервые наблюдали предполагаемые тетранейтроны экспериментально.^[76] Физики-ядерщики всего мира говорят, что это открытие, если оно будет подтверждено, станет важной вехой в области ядерной физики и, безусловно, углубит наше понимание ядерных сил.^[77][78]

В динейтрон это еще одна гипотетическая частица. В 2012, Артемис Спироу из Университета штата Мичиган и его коллеги сообщили, что они впервые наблюдали эмиссию динейтрона при распаде ¹⁶Быть. О динейтронном характере свидетельствует малый угол вылета между двумя нейтронами. Авторы измерили энергию разделения двух нейтронов, равную 1,35 (10) МэВ, что хорошо согласуется с расчетами оболочечной модели с использованием стандартных взаимодействий для этой области масс.^[79]

Нейтрониевые и нейтронные звезды

Основные статьи: Нейтроний и Нейтронная звезда

Считается, что при чрезвычайно высоких давлениях и температурах нуклоны и электроны коллапсируют в объемную нейтронную материю, называемую нейтроний. Предполагается, что это произойдет в нейтронные звезды.

Чрезвычайное давление внутри нейтронной звезды может деформировать нейтроны до кубической симметрии, позволяя более плотно упаковывать нейтроны.^[80]

Обнаружение

Основная статья: Обнаружение нейтронов

Распространенные средства обнаружения заряжен частица ища след ионизации (например, в камера тумана ) не работает для нейтронов напрямую. Нейтроны, которые упруго рассеиваются на атомах, могут образовывать ионизационный трек, который можно обнаружить, но эксперименты не так просты; Чаще используются другие средства обнаружения нейтронов, заключающиеся в их взаимодействии с атомными ядрами. Поэтому обычно используемые методы обнаружения нейтронов можно разделить на категории в соответствии с используемыми ядерными процессами, в основном захват нейтронов или же упругое рассеяние.^[81]

Обнаружение нейтронов путем захвата нейтронов

Обычный метод обнаружения нейтронов включает преобразование энергии, выделяемой из захват нейтронов реакции на электрические сигналы. Некоторые нуклиды обладают высокой степенью захвата нейтронов. поперечное сечение, которая представляет собой вероятность поглощения нейтрона. При захвате нейтронов составное ядро ​​испускает более легко обнаруживаемое излучение, например альфа-частицу, которая затем обнаруживается. Нуклиды ³
Он
, ⁶
Ли
, ¹⁰
B
, ²³³
U
, ²³⁵
U
, ²³⁷
Np
, и ²³⁹
Пу
полезны для этого.

Обнаружение нейтронов упругим рассеянием

Нейтроны могут упруго рассеиваться от ядер, вызывая отдачу пораженного ядра. Кинематически нейтрон может передать больше энергии легкому ядру, такому как водород или гелий, чем более тяжелому ядру. Детекторы, основанные на упругом рассеянии, называются детекторами быстрых нейтронов. Ядра отдачи могут ионизировать и возбуждать другие атомы посредством столкновений. Полученный таким образом заряд и / или сцинтилляционный свет можно собрать для получения детектируемого сигнала. Основная проблема при обнаружении быстрых нейтронов - отличить такие сигналы от ошибочных сигналов, создаваемых гамма-излучением в том же детекторе. Такие методы, как распознавание формы импульса, могут использоваться для различения нейтронных сигналов от сигналов гамма-излучения, хотя были разработаны некоторые детекторы на основе неорганических сцинтилляторов. ^[82][83] селективное обнаружение нейтронов в полях смешанного излучения без каких-либо дополнительных методов.

Детекторы быстрых нейтронов имеют то преимущество, что не требуют замедлителя и, следовательно, способны измерять энергию нейтрона, время прибытия и, в некоторых случаях, направление падения.

Источники и производство

Основные статьи: Источник нейтронов, Генератор нейтронов, и Исследовательский реактор

Свободные нейтроны нестабильны, хотя у них самый длительный период полураспада из всех нестабильных субатомных частиц на несколько порядков. Однако их период полураспада составляет всего около 10 минут, поэтому их можно получить только из источников, которые производят их непрерывно.

Естественный нейтронный фон. Небольшой естественный фоновый поток свободных нейтронов существует повсюду на Земле. В атмосфере и в глубине океана «нейтронный фон» обусловлен мюоны произведено космический луч взаимодействие с атмосферой. Эти высокоэнергетические мюоны способны проникать на значительные глубины в воду и почву. Там, при поражении атомных ядер, среди других реакций они вызывают реакции расщепления, в которых нейтрон высвобождается из ядра. В земной коре вторым источником являются нейтроны, образующиеся в основном в результате спонтанного деления урана и тория, присутствующих в минералах земной коры. Нейтронный фон недостаточно силен, чтобы представлять биологическую опасность, но он важен для детекторов частиц с очень высоким разрешением, которые ищут очень редкие события, такие как (предполагаемые) взаимодействия, которые могут быть вызваны частицами темная материя.^[10] Недавние исследования показали, что даже грозы могут производить нейтроны с энергией до нескольких десятков МэВ.^[84] Недавние исследования показали, что флюенс этих нейтронов находится в пределах 10⁻⁹ и 10⁻¹³ за мс и за м² в зависимости от высоты обнаружения. Энергия большинства этих нейтронов, даже при начальной энергии 20 МэВ, уменьшается до диапазона кэВ в течение 1 мс.^[85]

Еще более сильное нейтронное фоновое излучение создается на поверхности Марса, где атмосфера достаточно толстая, чтобы генерировать нейтроны в результате образования мюонов космических лучей и расщепления нейтронов, но недостаточно толстая, чтобы обеспечить значительную защиту от образовавшихся нейтронов. Эти нейтроны не только создают опасность нейтронного излучения на поверхности Марса из-за прямого нисходящего нейтронного излучения, но также могут создавать значительную опасность из-за отражения нейтронов от поверхности Марса, что приведет к возникновению отраженного нейтронного излучения, проникающего вверх в марсианский корабль или среду обитания от этаж.^[86]

Источники нейтронов для исследования. К ним относятся определенные типы радиоактивный распад (спонтанное деление и нейтронное излучение ), а из некоторых ядерные реакции. Удобные ядерные реакции включают в себя реакции на столе, такие как естественная альфа- и гамма-бомбардировка определенных нуклидов, часто бериллия или дейтерия, и индуцированные ядерное деление, например, в ядерных реакторах. Кроме того, высокоэнергетические ядерные реакции (такие как ливни космической радиации или столкновения ускорителей) также производят нейтроны в результате распада ядер-мишеней. Маленький (настольный) ускорители частиц оптимизированные для производства свободных нейтронов таким образом, называются нейтронные генераторы.

На практике наиболее часто используемые небольшие лабораторные источники нейтронов используют радиоактивный распад для производства нейтронов. Один отметил нейтроны, производящие радиоизотоп, калифорний -252 распада (период полураспада 2,65 года) на спонтанное деление 3% времени с образованием 3,7 нейтронов за одно деление, и используется в качестве источника нейтронов от этого процесса. Ядерная реакция источники (состоящие из двух материалов), работающие на радиоизотопах, используют альфа-распад источник плюс бериллиевая мишень или источник высокоэнергетического гамма-излучения от источника, который подвергается бета-распад с последующим гамма-распад, который производит фотонейтроны по взаимодействию высокоэнергетических гамма-луч с обычным стабильным бериллием, либо с дейтерий в тяжелая вода. Популярный источник последнего типа радиоактивен сурьма-124 плюс бериллий, система с периодом полураспада 60,9 дней, которую можно построить из природной сурьмы (которая составляет 42,8% стабильной сурьмы-123), активировав ее нейтронами в ядерном реакторе, а затем транспортируя туда, где необходим источник нейтронов. .^[87]

Institut Laue – Langevin (ILL) в Гренобле, Франция - крупный центр нейтронных исследований.

Реакторы ядерного деления естественно производить свободные нейтроны; их роль - поддерживать производство энергии цепная реакция. Интенсивный нейтронное излучение также может быть использован для производства различных радиоизотопов в процессе нейтронная активация, который является разновидностью захват нейтронов.

Экспериментальный ядерные термоядерные реакторы производить свободные нейтроны как отходы. Однако именно эти нейтроны обладают большей частью энергии, и преобразование этой энергии в полезную форму оказалось сложной инженерной задачей. В термоядерных реакторах, генерирующих нейтроны, вероятно, образуются радиоактивные отходы, но отходы состоят из активируемых нейтронами более легких изотопов, которые имеют относительно короткие (50–100 лет) периоды распада по сравнению с типичным периодом полураспада в 10 000 лет.^[88] для отходов деления, который является длительным, главным образом, из-за длительного периода полураспада альфа-излучающих трансурановых актинидов.^[89]

Нейтронные пучки и модификация пучков после производства

Свободные нейтронные пучки получаются из источники нейтронов к нейтронный транспорт. Чтобы получить доступ к интенсивным источникам нейтронов, исследователи должны обратиться в специализированный нейтронная установка который управляет исследовательский реактор или раскол источник.

Отсутствие у нейтрона полного электрического заряда затрудняет управление им или их ускорение. Заряженные частицы могут ускоряться, замедляться или отклоняться электрический или же магнитные поля. Эти методы мало влияют на нейтроны. Однако некоторые эффекты могут быть достигнуты при использовании неоднородных магнитных полей из-за магнитный момент нейтрона. Нейтронами можно управлять с помощью методов, которые включают: На модерации, отражение, и выбор скорости. Тепловые нейтроны может быть поляризован передачей через магнитный материалы способом, аналогичным Эффект Фарадея за фотоны. Холодные нейтроны с длинами волн 6–7 ангстрем могут быть получены в пучках с высокой степенью поляризации при использовании магнитные зеркала и намагниченные интерференционные фильтры.^[90]

Приложения

Нейтрон играет важную роль во многих ядерных реакциях. Например, захват нейтронов часто приводит к нейтронная активация, побуждая радиоактивность. В частности, знание нейтронов и их поведения сыграло важную роль в разработке ядерные реакторы и ядерное оружие. В расщепление таких элементов, как уран-235 и плутоний-239 вызвано поглощением ими нейтронов.

Холодный, тепловой, и горячей нейтронное излучение обычно используется в рассеяние нейтронов объекты, где излучение используется аналогично Рентгеновские лучи для анализа конденсированное вещество. Нейтроны дополняют последние по атомным контрастам за счет разного рассеяния. поперечные сечения; чувствительность к магнетизму; диапазон энергий для неупругой нейтронной спектроскопии; и глубокое проникновение в материю.

Разработка «нейтронных линз», основанных на полном внутреннем отражении внутри полых стеклянных капиллярных трубок или на отражении от алюминиевых пластин с углублениями, стимулировала продолжающиеся исследования в области нейтронной микроскопии и нейтронной / гамма-томографии.^[91][92][93]

Основное применение нейтронов - возбуждение запаздывающих и быстрых гамма излучение из элементов в материалы. Это составляет основу нейтронно-активационный анализ (NAA) и оперативный гамма-нейтронный активационный анализ (PGNAA). NAA чаще всего используется для анализа небольших образцов материалов в ядерный реактор в то время как PGNAA чаще всего используется для анализа подземных пород вокруг просверлить отверстия и промышленные сыпучие материалы на конвейерных лентах.

Еще одно применение нейтронных излучателей - обнаружение легких ядер, в частности водорода, содержащегося в молекулах воды. Когда быстрый нейтрон сталкивается с легким ядром, он теряет большую часть своей энергии. Измеряя скорость, с которой медленные нейтроны возвращаются к зонду после отражения от ядер водорода, нейтронный зонд может определять содержание воды в почве.

Лечебные методы лечения

Основные статьи: Быстрая нейтронная терапия и Нейтронно-захватная терапия рака

Поскольку нейтронное излучение проникающее и ионизирующее, оно может быть использовано для лечения. Однако нейтронное излучение может иметь нежелательный побочный эффект, поскольку пораженный участок остается радиоактивным. Нейтронная томография поэтому не является жизнеспособным медицинским приложением.

В терапии быстрыми нейтронами для лечения рака используются нейтроны высокой энергии, обычно превышающие 20 МэВ. Радиационная терапия рака основан на биологической реакции клеток на ионизирующее излучение. Если излучение доставляется небольшими сеансами для повреждения раковых участков, нормальные ткани успевают восстановиться, а опухолевые клетки часто не могут.^[94] Нейтронное излучение может доставлять энергию в злокачественную область со скоростью, на порядок превышающей гамма-излучение.^[95]

Пучки нейтронов низкой энергии используются в борозахватная терапия лечить рак. При терапии с захватом бора пациенту дают лекарство, которое содержит бор и который предпочтительно накапливается в опухоли, на которую она направлена. Затем опухоль бомбардируется нейтронами очень низкой энергии (хотя часто более высокой, чем тепловая энергия), которые захватываются бор-10 изотоп в боре, который создает возбужденное состояние бора-11, который затем распадается с образованием литий-7 и альфа-частица которые обладают достаточной энергией, чтобы убить злокачественную клетку, но недостаточным радиусом действия, чтобы повредить соседние клетки. Чтобы такую ​​терапию можно было применить для лечения рака, необходим источник нейтронов с интенсивностью порядка миллиарда (10⁹) нейтронов в секунду на см² является предпочтительным. Такие потоки требуют исследовательского ядерного реактора.

Защита

Воздействие свободных нейтронов может быть опасным, поскольку взаимодействие нейтронов с молекулами в организме может нарушить молекулы и атомы, а также может вызывать реакции, вызывающие другие формы радиация (например, протоны). Применяются обычные меры радиационной защиты: избегать облучения, держаться как можно дальше от источника и сводить время воздействия к минимуму. Однако следует подумать о том, как защитить себя от воздействия нейтронов. Для других видов излучения, например, альфа-частицы, бета-частицы, или же гамма излучение материал с высоким атомным номером и высокой плотностью обеспечивает хорошую защиту; часто, вести используется. Однако этот подход не будет работать с нейтронами, поскольку поглощение нейтронов не увеличивается напрямую с атомным номером, как это происходит с альфа-, бета- и гамма-излучением. Вместо этого нужно посмотреть на конкретные взаимодействия нейтронов с веществом (см. Раздел об обнаружении выше). Например, водород -богатые материалы часто используются для защиты от нейтронов, так как обычный водород и рассеивает, и замедляет нейтроны. Это часто означает, что простые бетонные блоки или даже наполненные парафином пластиковые блоки обеспечивают лучшую защиту от нейтронов, чем гораздо более плотные материалы. После замедления нейтроны могут быть поглощены изотопом, который имеет высокое сродство к медленным нейтронам, не вызывая вторичного захватывающего излучения, такого как литий-6.

Богатый водородом обычная вода влияет на поглощение нейтронов в ядерное деление реакторы: Обычно нейтроны настолько сильно поглощаются обычной водой, что требуется обогащение топлива делящимся изотопом.^{[требуется разъяснение ]} В дейтерий в тяжелая вода имеет гораздо меньшее сродство к поглощению нейтронов, чем протий (нормальный легкий водород). Следовательно, дейтерий используется в КАНДУ реакторы типа, чтобы замедлить (умеренный ) скорость нейтрона, чтобы увеличить вероятность ядерное деление в сравнении с захват нейтронов.

Температура нейтронов

Основная статья: Температура нейтронов

Тепловые нейтроны

Тепловые нейтроны находятся свободные нейтроны чьи энергии имеют Распределение Максвелла – Больцмана с kT =0.0253 эВ (4.0×10⁻²¹ J) при комнатной температуре. Это дает характеристическую (не среднюю и не среднюю) скорость 2,2 км / с. Название «термический» происходит от того, что их энергия - это энергия газа или материала комнатной температуры, через которые они проникают. (видеть кинетическая теория для энергий и скоростей молекул). После ряда столкновений (часто в диапазоне 10–20) с ядрами нейтроны попадают на этот энергетический уровень при условии, что они не поглощаются.

Во многих веществах реакции тепловых нейтронов имеют гораздо большее эффективное сечение, чем реакции с участием более быстрых нейтронов, и поэтому тепловые нейтроны могут легче поглощаться (т. Е. С большей вероятностью) любым атомные ядра что они сталкиваются, создавая более тяжелый - и часто неустойчивый – изотоп из химический элемент как результат.

Наиболее реакторы деления использовать замедлитель нейтронов замедлить, или термализовать нейтроны, испускаемые ядерное деление так что они легче захватываются, вызывая дальнейшее деление. Другие, называемые быстрый заводчик реакторы, напрямую используют нейтроны энергии деления.

Холодные нейтроны

Холодные нейтроны тепловые нейтроны, уравновешенные в очень холодном веществе, таком как жидкость дейтерий. Такой холодный источник помещается в замедлитель исследовательского реактора или источника скола. Холодные нейтроны особенно ценны для рассеяние нейтронов эксперименты.^{[нужна цитата ]}

Источник холодных нейтронов, дающий нейтроны примерно с температурой жидкого водорода

Ультрахолодные нейтроны

Ультрахолодные нейтроны образуются в результате неупругого рассеяния холодных нейтронов в веществах с низким сечением поглощения нейтронов при температуре в несколько кельвинов, таких как твердое тело дейтерий^[96] или сверхтекучая гелий.^[97] Альтернативный метод производства - это механическое замедление холодных нейтронов с использованием доплеровского сдвига.^[98][99]

Энергия деления нейтронов

Основная статья: Ядерное деление

А быстрый нейтрон свободный нейтрон с уровнем кинетической энергии, близким к 1 МэВ (1.6×10⁻¹³ J), следовательно, скорость ~14000 км / с (~ 5% скорости света). Они названы энергия деления или же быстрый нейтронами, чтобы отличить их от тепловых нейтронов более низкой энергии и нейтронов высокой энергии, образующихся в космических ливнях или ускорителях. Быстрые нейтроны производятся ядерными процессами, такими как ядерное деление. Нейтроны, образующиеся при делении, как отмечалось выше, имеют Распределение Максвелла – Больцмана кинетических энергий от 0 до ~ 14 МэВ, средняя энергия 2 МэВ (для ²³⁵Нейтронов деления U), а Режим всего 0,75 МэВ, что означает, что более половины из них не квалифицируются как быстрые (и, таким образом, почти не имеют шансов инициировать деление в плодородные материалы, Такие как ²³⁸U и ²³²Th).

Быстрые нейтроны можно превратить в тепловые нейтроны с помощью процесса, называемого замедлением. Это делается с помощью замедлитель нейтронов. В реакторах обычно тяжелая вода, легкая вода, или же графит используются для смягчения нейтронов.

Термоядерные нейтроны

Скорость реакции синтеза быстро увеличивается с температурой до максимума, а затем постепенно снижается. Скорость D – T достигает пика при более низкой температуре (около 70 кэВ, или 800 миллионов кельвинов) и при более высоком значении, чем другие реакции, обычно рассматриваемые для энергии термоядерного синтеза.

Дальнейшая информация: Ядерный синтез § Критерии и кандидаты земных реакций

D – T (дейтерий –тритий ) слияние - это реакция синтеза который производит самые энергичные нейтроны, с 14,1МэВ из кинетическая энергия и путешествуя на 17% скорость света. D – T-синтез также является самой простой реакцией синтеза для воспламенения, достигающей почти пиковых скоростей, даже когда ядра дейтерия и трития имеют кинетическую энергию в тысячную раз меньше, чем 14,1 МэВ, которые будут произведены.

Нейтроны с энергией 14,1 МэВ имеют примерно в 10 раз больше энергии, чем нейтроны деления, и очень эффективны при делении даже не-делящийся тяжелые ядра, и эти деления с высокой энергией производят в среднем больше нейтронов, чем деления нейтронами с меньшей энергией. Это делает D – T термоядерные источники нейтронов, такие как предложенные токамак силовые реакторы, полезные для трансмутация трансурановых отходов. Нейтроны с энергией 14,1 МэВ могут также производить нейтроны за счет выбивая их из ядер.

С другой стороны, эти нейтроны очень высоких энергий с меньшей вероятностью просто быть захваченным, не вызывая деления или скалывания. Поэтому, конструкция ядерного оружия широко использует D – T-синтез нейтронов с энергией 14,1 МэВ для вызвать большее расщепление. Нейтроны термоядерного синтеза могут вызывать деление в обычно неделящихся материалах, таких как обедненный уран (уран-238), и эти материалы были использованы в рубашках термоядерное оружие. Нейтроны термоядерного синтеза также могут вызывать деление веществ, которые непригодны или которые трудно превратить в бомбы первичного деления, таких как плутоний реакторного качества. Таким образом, этот физический факт вызывает беспокойство в отношении обычных материалов, не относящихся к оружию. распространение ядерного оружия обсуждения и соглашения.

Другие реакции синтеза производят гораздо менее энергичные нейтроны. D – D синтез производит нейтрон с энергией 2,45 МэВ и гелий-3 в половине случаев и производит тритий и протон, но без нейтрона в остальное время. D–³Он синтез не производит нейтронов.

Нейтроны промежуточных энергий

Трансмутационный поток в легководный реактор, который представляет собой реактор теплового спектра

Нейтрон энергии деления, который замедлился, но еще не достиг тепловой энергии, называется эпитепловым нейтроном.

Поперечные сечения для обоих захватывать и деление реакции часто имеют несколько резонанс пики при определенных энергиях в эпитепловом диапазоне энергий. реактор на быстрых нейтронах, где большинство нейтронов поглощается до замедления до этого диапазона, или в хорошомодерируется тепловой реактор, где надтепловые нейтроны взаимодействуют в основном с ядрами замедлителя, а не с ними делящийся или же плодородный актинид Однако в реакторе с частичным замедлителем с большим количеством взаимодействий надтепловых нейтронов с ядрами тяжелых металлов есть больше возможностей для преходящий изменения в реактивность это может затруднить управление реактором.

Отношение реакций захвата к реакциям деления также хуже (больше захватов без деления) в большинстве случаев. ядерное топливо Такие как плутоний-239, что делает реакторы с надтепловым спектром, использующие эти виды топлива, менее желательными, поскольку улавливает не только один нейтрон, но и обычно приводит к нуклид это не делящийся с тепловыми или надтепловыми нейтронами, хотя расщепляющийся с быстрыми нейтронами. Исключение составляет уран-233 из ториевый цикл, который имеет хорошие отношения захвата-деления при всех энергиях нейтронов.

Нейтроны высоких энергий

Нейтроны высоких энергий обладают гораздо большей энергией, чем нейтроны энергии деления, и генерируются как вторичные частицы посредством ускорители частиц или в атмосфере от космические лучи. Эти нейтроны высоких энергий чрезвычайно эффективны при ионизация и с гораздо большей вероятностью вызовет клетка смерть чем Рентгеновские лучи или протоны.^[100][101]

Смотрите также

• Ионизирующего излучения
• Изотоп
• Список частиц
• Магнитный момент нейтрона
• Нейтронное излучение и Шкала излучения Зиверта
• Нейтроний
• Ядерная реакция
• Нуклеосинтез
  • Нуклеосинтез нейтронного захвата
  • R-процесс
  • S-процесс
• Тепловой реактор

Источники нейтронов

• Генератор нейтронов
• Источник нейтронов

Процессы с участием нейтронов

• Нейтронная бомба
• Нейтронная дифракция
• Нейтронный поток
• Нейтронный транспорт
• Космогенное датирование радионуклидов

Рекомендации

1. Эрнест Резерфорд. Chemed.chem.purdue.edu. Проверено 16 августа 2012.
2. Нобелевская премия по физике 1935 г.. Nobelprize.org. Проверено 16 августа 2012.
3. «Рекомендуемые значения CODATA на 2018 г.» https://physics.nist.gov/cuu/Constants/index.html
4. Mohr, P.J .; Тейлор, Б. и Ньюэлл, Д. (2014), «Рекомендуемые значения фундаментальных физических констант, рекомендованные CODATA за 2014 г.» (Веб-версия 7.0). База данных была разработана Дж. Бейкером, М. Дума и С. Коточиговой. (2014). Национальный институт стандартов и технологий, Гейтерсбург, Мэриленд 20899.
5. Olive, K.A .; (Группа данных по частицам); и другие. (2014). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF). Китайская физика C. 38 (9): 1–708. arXiv:1412.1408. Bibcode:2014ЧФК..38i0001O. Дои:10.1088/1674-1137/38/9/090001. PMID  10020536.
6. Thomas, A.W .; Weise, W. (2001), Строение нуклона., Wiley-WCH, Берлин, ISBN  978-3-527-40297-7
7. Чедвик, Джеймс (1932). «Возможное существование нейтрона». Природа. 129 (3252): 312. Bibcode:1932Натура. 129Q.312C. Дои:10.1038 / 129312a0. S2CID  4076465.
8. Хан О. и Штрассманн Ф. (1939). "Об обнаружении и характеристиках щелочноземельных металлов, образующихся при облучении урана нейтронами". Die Naturwissenschaften. 27 (1): 11–15. Bibcode:1939NW ..... 27 ... 11H. Дои:10.1007 / BF01488241. S2CID  5920336.
9. Гласстон, Самуэль; Долан, Филип Дж., Ред. (1977), Последствия ядерного оружия (3-е изд.), Департамент США по оборонным и энергетическим исследованиям и разработкам, Типография правительства США, ISBN  978-1-60322-016-3
10. Carson, M.J .; и другие. (2004). «Нейтронный фон в крупномасштабных детекторах ксенона для поиска темной материи». Физика астрономических частиц. 21 (6): 667–687. arXiv:hep-ex / 0404042. Bibcode:2004APh .... 21..667C. Дои:10.1016 / j.astropartphys.2004.05.001. S2CID  17887096.
11. Нудат 2. Nndc.bnl.gov. Проверено 4 декабря 2010.
12. Повх, Б .; Rith, K .; Scholz, C .; Цетше, Ф. (2002). Частицы и ядра: введение в физические концепции. Берлин: Springer-Verlag. п. 73. ISBN  978-3-540-43823-6.
13. Basdevant, J.-L .; Rich, J .; Спиро, М. (2005). Основы ядерной физики. Springer. п. 155. ISBN  978-0-387-01672-6.
14. Типлер, Пол Аллен; Ллевеллин, Ральф А. (2002). Современная физика (4-е изд.). Macmillan. п. 310. ISBN  978-0-7167-4345-3.
15. Ошибка цитирования: указанная ссылка https://pdglive.lbl.gov/DataBlock.action?node=S017T был вызван, но не определен (см. страница помощи).
16. Адаир, Р. (1989). Великий замысел: частицы, поля и творение. Oxford University Press. п. 214. Bibcode:1988gdpf.book ..... A.
17. Cottingham, W.N .; Гринвуд, Д.А. (1986). Введение в ядерную физику. Издательство Кембриджского университета. ISBN  9780521657334.
18. Резерфорд, Э. (1920). «Ядерная конституция атомов». Труды Королевского общества А. 97 (686): 374–400. Bibcode:1920RSPSA..97..374R. Дои:10.1098 / RSPA.1920.0040.
19. Паули, Вольфганг; Германн, А .; Meyenn, K.v; Вайскопфф, В. Ф. (1985). "Das Jahr 1932 Die Entdeckung des Neutrons". Вольфганг Паули. Источники по истории математики и физических наук. 6. С. 105–144. Дои:10.1007/978-3-540-78801-0_3. ISBN  978-3-540-13609-5.
20. Хендри, Джон, изд. (1984). Кембриджская физика в тридцатые годы. Бристоль: Адам Хильгер. ISBN  978-0852747612.
21. Перо, Н. (1960). «История нейтронов и ядер. Часть 1». Современная физика. 1 (3): 191–203. Bibcode:1960ConPh ... 1..191F. Дои:10.1080/00107516008202611.
22. Браун, Лори М. (1978). «Идея нейтрино». Физика сегодня. 31 (9): 23–28. Bibcode:1978ФТ .... 31и..23Б. Дои:10.1063/1.2995181.
23. Фридлендер Г., Кеннеди Дж. У. и Миллер Дж. М. (1964) Ядерная и радиохимия (2-е издание), Wiley, стр. 22–23 и 38–39.
24. Стювер, Роджер Х. (1985). «Нильс Бор и ядерная физика». На французском языке A.P .; Кеннеди, П.Дж. (ред.). Нильс Бор: столетний том. Издательство Гарвардского университета. стр.197–220. ISBN  978-0674624160.
25. Паис, Авраам (1986). Внутренняя граница. Оксфорд: Издательство Оксфордского университета. п.299. ISBN  978-0198519973.
26. Кляйн, О. (1929). "Die Reflexion von Elektronen an einem Potentialsprung nach der relativistischen Dynamik von Dirac". Zeitschrift für Physik. 53 (3–4): 157–165. Bibcode:1929ZPhy ... 53..157K. Дои:10.1007 / BF01339716. S2CID  121771000.
27. Bothe, W .; Беккер, Х. (1930). "Künstliche Erregung von Kern-γ-Strahlen" [Искусственное возбуждение ядерного γ-излучения]. Zeitschrift für Physik. 66 (5–6): 289–306. Bibcode:1930ZPhy ... 66..289B. Дои:10.1007 / BF01390908. S2CID  122888356.
28. Becker, H .; Боте, W. (1932). «Die in Bor und Beryllium erregten γ-Strahlen» [Γ-лучи, возбужденные в боре и бериллии]. Zeitschrift für Physik. 76 (7–8): 421–438. Bibcode:1932ZPhy ... 76..421B. Дои:10.1007 / BF01336726. S2CID  121188471.
29. Жолио-Кюри, Ирен и Жолио, Фредерик (1932). "Emission de protons de grande vitesse par les hydrogénées sous l'influence des Rayons γ très pénétrants" [Эмиссия высокоскоростных протонов гидрогенизированными веществами под действием очень проникающих γ-лучей]. Comptes Rendus. 194: 273.
30. Браун, Эндрю (1997). Нейтрон и бомба: биография сэра Джеймса Чедвика. Oxford University Press. ISBN  978-0-19-853992-6.
31. «На волне физики: Резерфорд снова в Кембридже, 1919–1937». Ядерный мир Резерфорда. Американский институт физики. 2011–2014 гг.. Получено 19 августа 2014.
32. Чедвик, Дж. (1933). "Бейкерская лекция. Нейтрон". Труды Королевского общества А. 142 (846): 1–25. Bibcode:1933РСПСА.142 .... 1С. Дои:10.1098 / rspa.1933.0152.
33. Гейзенберг, В. (1932). "Über den Bau der Atomkerne. I". Zeitschrift für Physik. 77 (1–2): 1–11. Bibcode:1932ZPhy ... 77 .... 1H. Дои:10.1007 / BF01342433. S2CID  186218053.
34. Гейзенберг, В. (1932). "Über den Bau der Atomkerne. II". Zeitschrift für Physik. 78 (3–4): 156–164. Bibcode:1932ZPhy ... 78..156H. Дои:10.1007 / BF01337585. S2CID  186221789.
35. Гейзенберг, В. (1933). "Über den Bau der Atomkerne. III". Zeitschrift für Physik. 80 (9–10): 587–596. Bibcode:1933ZPhy ... 80..587H. Дои:10.1007 / BF01335696. S2CID  126422047.
36. Иваненко, Д. (1932). «Нейтронная гипотеза». Природа. 129 (3265): 798. Bibcode:1932 г.Натура.129..798I. Дои:10.1038 / 129798d0. S2CID  4096734.
37. Миллер А.И. (1995) Ранняя квантовая электродинамика: справочник, Издательство Кембриджского университета, Кембридж, ISBN  0521568919С. 84–88.
38. Уилсон, Фред Л. (1968). "Теория бета-распада Ферми". Американский журнал физики. 36 (12): 1150–1160. Bibcode:1968AmJPh..36.1150 Вт. Дои:10.1119/1.1974382.
39. Chadwick, J .; Гольдхабер, М. (1934). «Ядерный фотоэффект: разрушение дипломатии гамма-лучами». Природа. 134 (3381): 237–238. Bibcode:1934Натура.134..237C. Дои:10.1038 / 134237a0. S2CID  4137231.
40. Chadwick, J .; Гольдхабер, М. (1935). «Ядерный фотоэлектрический эффект». Труды Лондонского королевского общества A. 151 (873): 479–493. Bibcode:1935RSPSA.151..479C. Дои:10.1098 / rspa.1935.0162.
41. Купер, Дэн (1999). Энрико Ферми: и революции в современной физике. Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. ISBN  978-0-19-511762-2. OCLC  39508200.
42. Хан, О. (1958). «Открытие деления». Scientific American. 198 (2): 76–84. Bibcode:1958SciAm.198b..76H. Дои:10.1038 / scientificamerican0258-76.
43. Райф, Патрисия (1999). Лиз Мейтнер и рассвет ядерного века. Базель, Швейцария: Birkhäuser. ISBN  978-0-8176-3732-3.
44. Hahn, O .; Штрассманн, Ф. (10 февраля 1939 г.). «Доказательство образования активных изотопов бария из урана и тория, облученных нейтронами; доказательство существования более активных фрагментов, полученных при делении урана». Die Naturwissenschaften. 27 (6): 89–95. Bibcode:1939NW ..... 27 ... 89H. Дои:10.1007 / BF01488988. S2CID  33512939.
45. "Нобелевская премия по химии 1944 г.". Нобелевский фонд. Получено 2007-12-17.
46. Бернштейн, Джереми (2001). Урановый клуб Гитлера: секретные записи в Farm Hall. Нью-Йорк: Коперник. п.281. ISBN  978-0-387-95089-1.
47. «Нобелевская премия по химии 1944 года: презентационная речь». Нобелевский фонд. Получено 2008-01-03.
48. Открытие нейтронов сэром Джеймсом Чедвиком. ANS Nuclear Cafe. Проверено 16 августа 2012.
49. Накамура, К. (2010). «Обзор физики элементарных частиц». Журнал физики G. 37 (7A): 1–708. Bibcode:2010JPhG ... 37g5021N. Дои:10.1088 / 0954-3899 / 37 / 7A / 075021. PMID  10020536. PDF с частичным обновлением 2011 г. для издания 2012 г. Точное значение среднего срока службы все еще остается неопределенным из-за противоречивых результатов экспериментов. Группа данных о частицах сообщает значения с интервалом до шести секунд (более четырех стандартных отклонений), комментируя, что «наши обзоры 2006, 2008 и 2010 годов остались прежними. 885,7 ± 0,8 с; но мы отметили, что в свете SEREBROV 05 наше значение следует рассматривать как подозрительное до тех пор, пока дальнейшие эксперименты не прояснят ситуацию. Со времени нашего обзора 2010 г., PICHLMAIER 10 получил средний срок службы 880,7 ± 1,8 с, что ближе к значению SEREBROV 05, чем наше среднее значение. А SEREBROV 10B [...] утверждает, что их значения должны быть снижены примерно на 6 с, что приведет их в соответствие с двумя более низкими значениями. Однако эти переоценки не получили восторженного отклика со стороны экспериментаторам; и в любом случае Группе данных по частицам придется ждать опубликованных изменений (этими экспериментаторами) опубликованных значений. На данный момент мы не можем придумать ничего лучше, чем усреднить семь лучших, но несовместимых измерения, получив 881,5 ± 1,5 с. Обратите внимание, что ошибка включает масштабный коэффициент 2,7. Это скачок на 4,2 старых (и 2,8 новых) стандартных отклонения. Такое положение дел особенно неприятно, потому что так важна ценность. Мы снова призываем экспериментаторов прояснить это ".
50. Танабаши, М. (2018). «Обзор физики элементарных частиц». Физический обзор D. 54 (1): 1653. Дои:10.1103 / Physrevd.54.1. PMID  10020536.
51. Таблица сводных данных по группам частиц по барионам. lbl.gov (2007). Проверено 16 августа 2012.
52. Основные идеи и концепции ядерной физики: вводный подход, третье издание; К. Хейде Тейлор и Фрэнсис 2004. Печать ISBN  978-0-7503-0980-6, 978-1-4200-5494-1. Дои:10.1201/9781420054941. полный текст
53. Грин, GL; и другие. (1986). «Новое определение энергии связи дейтрона и массы нейтрона». Письма с физическими проверками. 56 (8): 819–822. Bibcode:1986ПхРвЛ..56..819Г. Дои:10.1103 / PhysRevLett.56.819. PMID  10033294.
54. Бирн, Дж. Нейтроны, ядра и вещество, Dover Publications, Mineola, Нью-Йорк, 2011 г., ISBN  0486482383, стр. 18–19
55. Gell, Y .; Лихтенберг, Д. (1969). «Кварковая модель и магнитные моменты протона и нейтрона». Il Nuovo Cimento A. Серия 10. 61 (1): 27–40. Bibcode:1969NCimA..61 ... 27G. Дои:10.1007 / BF02760010. S2CID  123822660.
56. Альварес, Л.В.; Блох, Ф. (1940). «Количественное определение магнитного момента нейтрона в абсолютных ядерных магнетонах». Физический обзор. 57 (2): 111–122. Bibcode:1940PhRv ... 57..111A. Дои:10.1103 / Physrev.57.111.
57. Перкинс, Дональд Х. (1982). Введение в физику высоких энергий. Эддисон Уэсли, Рединг, Массачусетс. стр.201–202. ISBN  978-0-201-05757-7.
58. Гринберг, О. (2009), «Степень свободы цветного заряда в физике элементарных частиц», Сборник квантовой физики, Springer Berlin Heidelberg, стр. 109–111, arXiv:0805.0289, Дои:10.1007/978-3-540-70626-7_32, ISBN  978-3-540-70622-9, S2CID  17512393
59. Beg, M.A.B .; Lee, B.W .; Пайс, А. (1964). «SU (6) и электромагнитные взаимодействия». Письма с физическими проверками. 13 (16): 514–517, опечатка 650. Bibcode:1964ПхРвЛ..13..514Б. Дои:10.1103 / Physrevlett.13.514.
60. Сакита, Б. (1964). «Электромагнитные свойства барионов в супермультиплетной схеме элементарных частиц». Письма с физическими проверками. 13 (21): 643–646. Bibcode:1964ПхРвЛ..13..643С. Дои:10.1103 / Physrevlett.13.643.
61. Чо, Адриан (2 апреля 2010 г.). «Наконец прибита масса обычного кварка». Наука. Американская ассоциация развития науки. Получено 27 сентября 2014.
62. Вильчек, Ф. (2003). «Происхождение массы» (PDF). Ежегодник физики Массачусетского технологического института: 24–35. Получено 8 мая, 2015.
63. Цзи, Сяндун (1995). «КХД-анализ массовой структуры нуклона». Письма с физическими проверками. 74 (7): 1071–1074. arXiv:hep-ph / 9410274. Bibcode:1995PhRvL..74.1071J. Дои:10.1103 / PhysRevLett.74.1071. PMID  10058927. S2CID  15148740.
64. Martinelli, G .; Parisi, G .; Petronzio, R .; Рапуано, Ф. (1982). «Магнитные моменты протона и нейтрона в решеточной КХД» (PDF). Письма по физике B. 116 (6): 434–436. Bibcode:1982ФЛБ..116..434М. Дои:10.1016/0370-2693(82)90162-9.
65. Кинкейд, Кэти (2 февраля 2015 г.). «Определение магнитных моментов ядерной материи». Phys.org. Получено 8 мая, 2015.
66. Дж. Бирн (2011). Нейтроны, ядра и материя: исследование физики медленных нейтронов. Минеола, Нью-Йорк: Dover Publications. С. 28–31. ISBN  978-0486482385.
67. Hughes, D.J .; Burgy, M.T. (1949). «Отражение и поляризация нейтронов намагниченными зеркалами» (PDF). Физический обзор. 76 (9): 1413–1414. Bibcode:1949PhRv ... 76.1413H. Дои:10.1103 / PhysRev.76.1413.
68. Sherwood, J.E .; Stephenson, T.E .; Бернштейн, С. (1954). «Эксперимент Штерна-Герлаха на поляризованных нейтронах». Физический обзор. 96 (6): 1546–1548. Bibcode:1954ПхРв ... 96.1546С. Дои:10.1103 / PhysRev.96.1546.
69. Миллер, Г.А. (2007). «Плотности заряда нейтрона и протона». Письма с физическими проверками. 99 (11): 112001. arXiv:0705.2409. Bibcode:2007PhRvL..99k2001M. Дои:10.1103 / PhysRevLett.99.112001. PMID  17930428. S2CID  119120565.
70. "Грушевидные частицы исследуют тайну Большого взрыва" (Пресс-релиз). Университет Сассекса. 20 февраля 2006 г.. Получено 2009-12-14.
71. Криогенный эксперимент по поиску ЭДМ нейтрона В архиве 2012-02-16 в Wayback Machine. Hepwww.rl.ac.uk. Проверено 16 августа 2012.
72. Поиск электрического дипольного момента нейтрона: nEDM. Nedm.web.psi.ch (12 сентября 2001 г.). Проверено 16 августа 2012.
73. Общедоступная страница эксперимента US nEDM ORNL. Проверено 8 февраля 2017.
74. SNS Neutron EDM Experiment В архиве 2011-02-10 на Wayback Machine. P25ext.lanl.gov. Проверено 16 августа 2012.
75. Измерение электрического дипольного момента нейтрона.. Nrd.pnpi.spb.ru. Проверено 16 августа 2012.
76. Кисамори, К .; и другие. (2016). «Кандидат в резонансное состояние тетранейтрона, заселенное реакцией He4 (He8, Be8)». Письма с физическими проверками. 116 (5): 052501. Bibcode:2016PhRvL.116e2501K. Дои:10.1103 / PhysRevLett.116.052501. PMID  26894705.
77. «Физики находят признаки четырехнейтронного ядра». 2016-02-24.
78. Орр, Найджел (03.02.2016). "Может ли танго четырех нейтронов?". Физика. 9: 14. Bibcode:2016PhyOJ ... 9 ... 14O. Дои:10.1103 / Физика.9.14.
79. Spyrou, A .; и другие. (2012). "Первое наблюдение за распадом динейтрона в основном состоянии: 16Be". Письма с физическими проверками. 108 (10): 102501. Bibcode:2012PhRvL.108j2501S. Дои:10.1103 / PhysRevLett.108.102501. PMID  22463404.
80. Льянес-Эстрада, Фелипе Дж .; Морено Наварро, Гаспар (2012). «Кубические нейтроны». Буквы A по современной физике. 27 (6): 1250033–1–1250033–7. arXiv:1108.1859. Bibcode:2012MPLA ... 2750033L. Дои:10.1142 / S0217732312500332. S2CID  118407306.
81. Кнолль, Гленн Ф. (1979). "Глава 14". Обнаружение и измерение радиации. Джон Вили и сыновья. ISBN  978-0471495451.
82. Ghosh, P .; W. Fu; М. Дж. Харрисон; П. К. Дойл; Н. С. Эдвардс; Дж. А. Робертс; Д. С. МакГрегор (2018). «Высокоэффективный детектор быстрых нейтронов с малым еренковским микропроцессором для годоскопа TREAT». Ядерные приборы и методы в физике: A. 904: 100–106. Bibcode:2018NIMPA.904..100G. Дои:10.1016 / j.nima.2018.07.035.
83. Ghosh, P .; Д. М. Николс; W. Fu; Дж. А. Робертс; Д. С. МакГрегор (2020). "Подавление гамма-излучения микрослоистым детектором быстрых нейтронов, связанным с SiPM". Симпозиум IEEE по ядерной науке и конференция по медицинской визуализации (NSS / MIC) 2019 г.: 1–3. Дои:10.1109 / NSS / MIC42101.2019.9059869. ISBN  978-1-7281-4164-0. S2CID  204877955.
84. Köhn, C .; Эберт, У. (2015). «Расчет пучков позитронов, нейтронов и протонов, связанных с земными гамма-вспышками» (PDF). Журнал геофизических исследований: атмосферы. 23 (4): 1620–1635. Bibcode:2015JGRD..120.1620K. Дои:10.1002 / 2014JD022229.
85. Köhn, C .; Диниз, Г .; Хараке, Мухсин (2017). «Механизмы производства лептонов, фотонов и адронов и их возможная обратная связь, близкая к лидерам молний». Журнал геофизических исследований: атмосферы. 122 (2): 1365–1383. Bibcode:2017JGRD..122.1365K. Дои:10.1002 / 2016JD025445. ЧВК  5349290. PMID  28357174.
86. Clowdsley, MS; Уилсон, JW; Ким, MH; Singleterry, RC; Трипати, РК; Хайнбокель, JH; Бадави, Ф. Ф.; Шинн, JL (2001). «Нейтронная среда на поверхности Марса» (PDF). Physica Medica. 17 (Приложение 1): 94–96. PMID  11770546. Архивировано из оригинал (PDF) 25 февраля 2005 г.
87. Бирн, Дж. Нейтроны, ядра и вещество, Dover Publications, Mineola, Нью-Йорк, 2011 г., ISBN  0486482383С. 32–33.
88. «Учебное пособие по изотопам и радиоактивности».
89. Наука / Природа | Вопросы и ответы: Ядерный термоядерный реактор. BBC News (06.02.2006). Проверено 4 декабря 2010.
90. Бирн, Дж. Нейтроны, ядра и вещество, Dover Publications, Mineola, Нью-Йорк, 2011 г., ISBN  0486482383, п. 453.
91. Кумахов, М.А .; Шаров, В.А. (1992). «Нейтронная линза». Природа. 357 (6377): 390–391. Bibcode:1992Натура 357..390K. Дои:10.1038 / 357390a0. S2CID  37062511.
92. Physorg.com, «Новый способ« видеть »:« нейтронный микроскоп »». Physorg.com (30 июля 2004 г.). Проверено 16 августа 2012.
93. «НАСА разрабатывает самородок для поиска жизни в космосе». NASA.gov (30 ноября 2007 г.). Проверено 16 августа 2012.
94. Холл EJ (2000). Радиобиология для радиолога. Липпинкотт Уильямс и Уилкинс; 5-е издание
95. Джонс Х.Э. и Каннингем-младший (1978). Физика радиологии. Чарльз Томас 3-е издание
96. Б. Лаусс (май 2012 г.). «Пуск мощного источника ультрахолодных нейтронов в Институте Пауля Шеррера». Сверхтонкое взаимодействие. 211 (1): 21–25. arXiv:1202.6003. Bibcode:2012HyInt.211 ... 21л. Дои:10.1007 / s10751-012-0578-7. S2CID  119164071.
97. Р. Голуб и Дж. М. Пендлбери (1977). «Взаимодействие ультрахолодных нейтронов (УХН) с жидким гелием и сверхтепловым источником УХН». Phys. Lett. А. 62 (5): 337–339. Bibcode:1977ФЛА ... 62..337Г. Дои:10.1016/0375-9601(77)90434-0.
98. А. Штейерл; Х. Нагель; F.-X. Шрайбер; К.-А. Штайнхаузер; Р. Гелер; В. Глэзер; П. Аджерон; J. M. Astruc; В. Дрексель; Дж. Жерве и В. Мампе (1986). «Новый источник холодных и ультрахолодных нейтронов». Phys. Lett. А. 116 (7): 347–352. Bibcode:1986ФЛА..116..347С. Дои:10.1016/0375-9601(86)90587-6.
99. Стефан Дёге; Юрген Хингерл и Кристоф Моркель (февраль 2020 г.). "Измеренные спектры скорости и плотности нейтронов в портах для пучка ультрахолодных нейтронов PF2 в Институте Лауэ – Ланжевена". Nucl. Instrum. Meth. А. 953: 163112. arXiv:2001.04538. Bibcode:2020NIMPA.95363112D. Дои:10.1016 / j.nima.2019.163112. S2CID  209942845.
100. Фриман, Тами (23 мая 2008 г.). «Обращение ко вторичным нейтронам». Интернет по медицинской физике. Архивировано из оригинал на 2010-12-20. Получено 2011-02-08.
101. Heilbronn, L .; Накамура, Т; Ивата, Y; Куросава, Т; Ивасе, Н; Таунсенд, LW (2005). «Развернуть + Обзор производства вторичных нейтронов, связанных с защитой в космосе». Дозиметрия радиационной защиты. 116 (1–4): 140–143. Дои:10.1093 / rpd / nci033. PMID  16604615.

дальнейшее чтение

• Джеймс Бирн, Нейтроны, ядра и материя: исследование физики медленных нейтронов. Минеола, Нью-Йорк: Dover Publications, 2011. ISBN  0486482383.
• Авраам Паис, Внутренняя граница, Оксфорд: Издательство Оксфордского университета, 1986. ISBN  0198519974.
• Син-Итиро Томонага, История вращения, Издательство Чикагского университета, 1997 г.
• Хервиг Шоппер, Слабые взаимодействия и бета-распад ядра, Издательство, North Holland Pub. Co., 1966.
• Аннотированная библиография по нейтронам из цифровой библиотеки по ядерным вопросам Алсос