Каон - Kaon - Wikipedia

Для использования в других целях см. Каон (значения).

Не путать с Kan.

Каон

Сочинение	K^+ : ты s K^0 : d s и s d K^− : s ты
Статистика	Бозонный
Взаимодействия	Сильный, слабый, электромагнитный, гравитационный
Символ	K^+ , K^0 , K^−
Обнаружил	1947
Типы	4
Масса	K^± : 493.677±0.013 МэВ /c^2 K^0 : 497.648±0,022 МэВ /c^2
Электрический заряд	K^± : ±1 е K^0 : 0 е
Вращение	0
Странность	K^+ : +1 K^0 : ±1 K^− : -1

Распад каона (
K⁺
) на три пионы  (2 
π⁺
, 1 
π⁻
) - это процесс, в котором задействованы оба слабый и сильные взаимодействия.

Слабые взаимодействия : The странный антикварк  (
s
) каона превращается в вверх антикварк  (
ты
) излучением
W⁺
бозон; то
W⁺
бозон впоследствии распадается на вниз антикварк   (
d
) и вверх кварк  (
ты
).

Сильные взаимодействия: Восходящий кварк (
ты
) испускает глюон  (
г
), который распадается на нижний кварк (
d
) и антикварк вниз (
d
).

В физика элементарных частиц, а Каон (/ˈkeɪ.ɒп/), также называемый K-мезон и обозначен
K
,^[а] любой из группы из четырех мезоны отличился квантовое число называется странность. в кварковая модель они понимаются как связанные состояния из странный кварк (или антикварк) и вверх или вниз антикварк (или кварк).

Каоны оказались обширным источником информации о природе фундаментальные взаимодействия с момента их открытия в космические лучи в 1947 году. Они сыграли важную роль в создании основ Стандартная модель физики элементарных частиц, таких как кварковая модель из адроны и теория кварковое перемешивание (последнее было признано Нобелевская премия по физике в 2008). Каоны сыграли выдающуюся роль в нашем понимании фундаментальных законы сохранения: Нарушение CP явление, порождающее наблюдаемую асимметрию материи и антивещества Вселенной, было обнаружено в системе каонов в 1964 г. (что было признано Нобелевской премией 1980 г.). Более того, прямое CP-нарушение было обнаружено в распадах каонов в начале 2000-х гг. NA48 эксперимент в ЦЕРН и эксперимент КТэВ при Фермилаб.

Основные свойства

Четыре каона:

1. 
   K⁻
   , отрицательно заряженный (содержащий странный кварк и вверх антикварк ) имеет массу 493.677±0,013 МэВ и средняя продолжительность жизни (1.2380±0.0020)×10⁻⁸ s.
2. 
   K⁺
   (античастица из вышеприведенного) положительно заряженный (содержащий вверх кварк и странный антикварк ) должен (по CPT-инвариантность ) имеют массу и время жизни, равные массе и времени жизни
   K⁻
   . Экспериментально разница масс составляет 0.032±0,090 МэВ, согласуется с нулем; разница во времени жизни (0.11±0.09)×10⁻⁸ s, также соответствует нулю.
3. 
   K⁰
   , нейтрально заряженный (содержащий вниз кварк и странный антикварк ) имеет массу 497.648±0,022 МэВ. Это средний квадрат радиус заряда из −0.076±0.01 FM².
4. 
   K⁰
   , нейтрально заряженный (античастица, указанная выше) (содержащий странный кварк и вниз антикварк ) имеет такую ​​же массу.

Поскольку кварковая модель показывает, присвоения, что каоны образуют два дублета изоспин; то есть они принадлежат фундаментальное представление из SU (2) называется 2. Один дублет странности +1 содержит
K⁺
и
K⁰
. Античастицы образуют другой дублет (странности −1).

Свойства каонов

Имя частицы	Частицы символ	Античастица символ	Кварк содержание	Масса покоя (МэВ /c^2)	яг	JпC	S	C	B '	Средняя продолжительность жизни (s )	Обычно распадается на (> 5% распадов)
Каон[1]	K^+	K^−	ты s	493.677±0.016	​^1⁄2	0^−	1	0	0	(1.2380±0.0021)×10^−8	μ^+ + ν μ или π^+ + π^0 или π^+ + π^+ + π^− или π^0 + е^+ + ν е
Каон[2]	K^0	K^0	d s	497.611±0.013	​^1⁄2	0^−	1	0	0	[§]	[§]
K-Short[3]	K^0 S	Я	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$[†]	497.611±0.013[‡]	​^1⁄2	0^−	^[*]	0	0	(8.954±0.004)×10^−11	π^+ + π^− или π^0 + π^0
K-Long[4]	K^0 L	Я	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$[†]	497.611±0.013[‡]	​^1⁄2	0^−	^[*]	0	0	(5.116±0.021)×10^−8	π^± + е^∓ + ν е или π^± + μ^∓ + ν μ или π^0 + π^0 + π^0 или π^+ + π^0 + π^−

Кварковая структура каона (K⁺).

^[*] Увидеть Примечания к нейтральным каонам в статье Список мезонов, и смешивание нейтральных каонов, ниже.
^[§]^ Сильный собственное состояние. Нет определенного срока службы (см. смешивание нейтральных каонов ).
^[†]^ Слабый собственное состояние. Макияж отсутствует мелкий CP – нарушающий срок (см. смешивание нейтральных каонов ).
^[‡]^ Масса
K⁰
_L и
K⁰
_S даны как
K⁰
. Однако известно, что относительно малая разница между массами
K⁰
_L и
K⁰
_S в порядке 3.5×10⁻⁶ эВ /c² существуют.^[4]

Хотя
K⁰
и его античастица
K⁰
обычно производятся через сильная сила они разлагаются слабо. Таким образом, после создания их лучше рассматривать как суперпозицию двух слабых собственные состояния которые имеют совершенно разные сроки жизни:

• В длинная-живой нейтральный каон называется
  K
  _L ("K-long"), распадается в основном на три пионы, и имеет средний срок службы 5.18×10⁻⁸ s.

• В короткая-живой нейтральный каон называется
  K
  _S ("K-short"), распадается в основном на два пиона и имеет среднее время жизни 8.958×10⁻¹¹ s.
  

  Кварковая структура антикаона (K⁻).

(См. Обсуждение смешивание нейтральных каонов ниже.)

Экспериментальное наблюдение, сделанное в 1964 году, что K-длинные молекулы редко распадаются на два пиона, было открытием Нарушение CP (см. ниже).

Основные режимы распада для
K⁺
:

Кварковая структура нейтрального каона (K⁰).

Результаты	Режим	Коэффициент разветвления
μ^+ ν μ	лептонный	63.55±0.11%
π^+ π^0	адронный	20.66±0.08%
π^+ π^+ π^−	адронный	5.59±0.04%
π^+ π^0 π^0	адронный	1.761±0.022%
π^0 е^+ ν е	полулептонный	5.07±0.04%
π^0 μ^+ ν μ	полулептонный	3.353±0.034%

Режимы распада для
K⁻
являются зарядовыми конъюгатами указанных выше.

Странность

Основная статья: Странность

Открытие адронов с внутренним квантовым числом "странность" знаменует собой начало самой захватывающей эпохи в физике элементарных частиц, которая даже сейчас, пятьдесят лет спустя, еще не пришла к своему заключению ... в целом эксперименты стимулировали развитие, и эти важные открытия пришел неожиданно или даже вопреки ожиданиям теоретиков. - И. Биджи и А. Санда, Нарушение CP, (ISBN  0-521-44349-0)

В 1947 г. Г. Д. Рочестер и Клиффорд Чарльз Батлер из Манчестерский университет опубликовал два камера тумана фотографии космический луч -индуцированные события, одно из которых показывает распад нейтральной частицы на два заряженных пиона, а второе - распад заряженной частицы на заряженный пион и нечто нейтральное. Расчетная масса новых частиц была очень приблизительной, около половины массы протона. Новые примеры этих «V-частиц» появлялись медленно.

Первый прорыв был достигнут на Калтех, где была поднята камера Вильсона Mount Wilson, для большего воздействия космических лучей. В 1950 г. сообщалось о 30 заряженных и 4 нейтральных V-частицах. Вдохновленные этим, в течение следующих нескольких лет были проведены многочисленные наблюдения на вершинах гор, и к 1953 году была принята следующая терминология: «L-мезон» означал мюон или пион. «К-мезон» означал частицу, промежуточную по массе между пионом и нуклон. "Гиперон "означало любую частицу тяжелее нуклона.

Распад был чрезвычайно медленным; типичное время жизни порядка 10⁻¹⁰ s. Однако производство в пион -протон реакция протекает намного быстрее, с временной шкалой 10⁻²³ s. Проблема этого несоответствия была решена Авраам Паис кто постулировал новое квантовое число, названное "странность "который сохраняется в сильные взаимодействия но нарушен слабые взаимодействия. Странные частицы появляются в изобилии из-за «ассоциированного образования» странной и антизанораздельной частицы вместе. Вскоре было показано, что это не может быть мультипликативное квантовое число, потому что это позволило бы реакции, которых никогда не было в новом синхротроны которые были введены в эксплуатацию в Брукхейвенская национальная лаборатория в 1953 г. и в Лаборатория Лоуренса Беркли в 1955 г.

Нарушение четности

Было обнаружено два разных распада заряженных странных мезонов:

Θ^+	→	π^+ + π^0
τ^+	→	π^+ + π^+ + π^−

Внутренняя четность пиона равна P = −1, а четность - мультипликативное квантовое число. Следовательно, два конечных состояния имеют разные паритет (P = +1 и P = −1 соответственно). Считалось, что начальные состояния также должны иметь разную четность и, следовательно, быть двумя разными частицами. Однако при все более точных измерениях не было обнаружено никакой разницы между массой и временем жизни каждой, соответственно, что указывает на то, что это одна и та же частица. Это было известно как τ – θ загадка. Это разрешилось только открытием нарушение четности в слабые взаимодействия. Поскольку мезоны распадаются в результате слабого взаимодействия, четность не сохраняется, и два распада фактически являются распадами одной и той же частицы,^[5] теперь называется
K⁺
.

СР-нарушение в колебаниях нейтральных мезонов

Изначально считалось, что хотя паритет было нарушено, Симметрия CP (зарядовая четность) был сохранен. Чтобы понять открытие Нарушение CP, необходимо понимать смешивание нейтральных каонов; это явление не требует CP-нарушения, но это тот контекст, в котором впервые было обнаружено CP-нарушение.

Смешивание нейтральных каонов

Два разных нейтральных K-мезона, несущие разную странность, могут переходить друг в друга через слабые взаимодействия, поскольку эти взаимодействия не сохраняют странности. Странный кварк в анти-
K⁰
превращается в нижний кварк, последовательно поглощая два W-бозоны противоположного заряда. Падший антикварк в анти-
K⁰
превращается в странный антикварк, испуская их.

Поскольку нейтральные каоны несут в себе странность, они не могут быть собственными античастицами. Тогда должно быть два разных нейтральных каона, различающихся на две единицы странности. Тогда встал вопрос, как установить присутствие этих двух мезонов. В решении использовалось явление, называемое колебания нейтральной частицы, с помощью которого эти два вида мезонов могут превращаться друг в друга посредством слабых взаимодействий, которые заставляют их распадаться на пионы (см. рисунок рядом).

Эти колебания были впервые исследованы Мюррей Гелл-Манн и Авраам Паис все вместе. Они рассмотрели CP-инвариантную временную эволюцию состояний с противоположной странностью. В матричных обозначениях можно написать

${\displaystyle \psi (t)=U(t)\psi (0)={\rm {e}}^{iHt}{\begin{pmatrix}a\\b\end{pmatrix}},\qquad H={\begin{pmatrix}M&\Delta \\\Delta &M\end{pmatrix}},}$

где ψ это квантовое состояние системы, заданной амплитудами нахождения в каждой из двух базовые состояния (которые а и б вовремя т = 0). Диагональные элементы (M) из Гамильтониан из за сильное взаимодействие физика, сохраняющая странности. Два диагональных элемента должны быть равны, поскольку частица и античастица имеют равные массы в отсутствие слабых взаимодействий. Недиагональные элементы, которые смешивают частицы противоположной странности, обусловлены слабые взаимодействия; CP-симметрия требует, чтобы они были настоящими.

Следствие матрицы ЧАС быть реальным - это то, что вероятности двух состояний будут вечно колебаться взад и вперед. Однако, если бы какая-либо часть матрицы была мнимой, что запрещено законом CP-симметрия, то часть комбинации со временем уменьшится. Уменьшающаяся часть может быть либо одной составляющей (а) или другой (б) или их смесь.

Смешивание

Собственные состояния получаются путем диагонализации этой матрицы. Это дает новые собственные векторы, которые мы можем назвать K₁ что является суммой двух состояний противоположной странности, и K₂, в чем разница. Эти два являются собственными состояниями CP с противоположными собственными значениями; K₁ имеет CP = +1, и K₂ имеет CP = −1 Так как двухпионное конечное состояние также имеет CP = +1, только K₁ может распадаться таким образом. В K₂ должен распасться на три пиона. Поскольку масса K₂ всего лишь немного больше суммы масс трех пионов, этот распад происходит очень медленно, примерно в 600 раз медленнее, чем распад K₁ на два пиона. Эти два разных режима распада наблюдались Леон Ледерман и его коллеги в 1956 году, установив существование двух слабый собственные состояния (государства с определенными время жизни под распадами через слабая сила ) нейтральных каонов.

Эти два слабых собственных состояния называются
K
_L (K-длинный) и
K
_S (K-короткий). CP-симметрия, что предполагалось в то время, означает, что
K
_S = K₁ и
K
_L = K₂.

Колебание

Основная статья: Колебания нейтральной частицы

Первоначально чистый пучок
K⁰
превратится в свою античастицу,
K⁰
при распространении, которая снова превратится в исходную частицу,
K⁰
, и так далее. Это называется колебанием частиц. О наблюдении слабого распада в лептоны, было обнаружено, что
K⁰
всегда распадалась на позитрон, тогда как античастица
K⁰
распался на электрон. Предыдущий анализ показал связь между скоростью образования электронов и позитронов из источников чистого
K⁰
и его античастица
K⁰
. Анализ временной зависимости этого полулептонный распад показал явление колебания и позволил выделить расщепление массы между
K
_S и
K
_L. Поскольку это происходит из-за слабого взаимодействия, оно очень мало, 10⁻¹⁵ умноженное на массу каждого состояния, а именно ∆M_K= M (K_L) −M (K_S)=3.484(6)×10⁻¹² МэВ.^[6]

Регенерация

Пучок нейтральных каонов распадается в полете, так что короткоживущие
K
_S исчезает, оставляя луч чистого долгожителя
K
_L. Если этот луч выстрелить в материю, то
K⁰
и его античастица
K⁰
по-разному взаимодействуют с ядрами. В
K⁰
претерпевает квази-упругое рассеяние с участием нуклоны, а его античастица может создавать гипероны. Из-за различного взаимодействия двух компонентов, квантовая когерентность между двумя частицами теряется. Выходящий пучок тогда содержит различные линейные суперпозиции
K⁰
и
K⁰
. Такая суперпозиция представляет собой смесь
K
_L и
K
_S; то
K
_S восстанавливается путем прохождения нейтрального каонного луча через материю. Регенерацию наблюдали Оресте Пиччони и его сотрудники в Национальная лаборатория Лоуренса Беркли. Вскоре после этого Роберт Адэр и его коллеги сообщили
K
_S возрождение, тем самым открывая новую главу в этой истории.

Нарушение CP

Пытаясь проверить результаты Адаира, Дж. Кристенсон, Джеймс Кронин, Вал Фитч и Рене Турлай из Университет Принстона обнаружил распад
K
_L на два пиона (CP = +1) в эксперимент 1964 г. на Синхротрон с переменным градиентом на Брукхейвенская лаборатория.^[7] Как объяснено в предыдущий раздел, это требовало, чтобы предполагаемые начальное и конечное состояния имели разные значения CP, и поэтому сразу предложил Нарушение CP. Альтернативные объяснения, такие как нелинейная квантовая механика и появление новой ненаблюдаемой частицы, вскоре были исключены, и CP-нарушение оставалось единственной возможностью. Кронин и Fitch получили Нобелевская премия по физике за это открытие в 1980 году.

Оказывается, хотя
K
_L и
K
_S находятся слабый собственные состояния (потому что у них есть определенные время жизни для распада за счет слабого взаимодействия) они равны не совсем CP собственные состояния. Вместо этого при малых ε (и с точностью до нормализации)

K
_L = K₂ + εK₁

и аналогично для
K
_S. Таким образом, иногда
K
_L распадается как K₁ с участием CP = +1, и аналогично
K
_S может распасться с CP = -1. Это известно как косвенное нарушение CP, Нарушение CP из-за смешения
K⁰
и его античастица. Также есть прямое нарушение CP эффект, при котором CP-нарушение происходит во время самого распада. Оба присутствуют, потому что и смешивание, и распад возникают в результате одного и того же взаимодействия с W-бозон и, таким образом, нарушение CP предсказывается Матрица СКМ. Прямое CP-нарушение было обнаружено в распадах каонов в начале 2000-х гг. NA48 и КТэВ эксперименты в ЦЕРН и Фермилаб.^{[нужна цитата ]}

Смотрите также

• Адроны, мезоны, гипероны и аромат
• Странный кварк и кварковая модель
• Четность (физика), зарядовое сопряжение, симметрия обращения времени, CPT-инвариантность и Нарушение CP
• Колебания нейтрино
• Колебания нейтральной частицы

Сноски

1. До 1960-х годов положительно заряженный каон раньше назывался τ⁺ или θ⁺, поскольку считалось, что это две разные частицы. Увидеть § Нарушение четности.

использованная литература

1. Beringer, J .; и другие. (2012). "Списки частиц -
   K^±
   " (PDF).
2. Танабаши, М .; и другие. (2018). "Списки частиц -
   K⁰
   " (PDF).
3. Beringer, J .; и другие. (2012). "Списки частиц -
   K⁰
   _S" (PDF).
4. Beringer, J .; и другие. (2012). "Списки частиц -
   K⁰
   _L" (PDF).
5. Ли, Т.; Ян, К. (1 октября 1956 г.). «Вопрос сохранения паритета в слабых взаимодействиях». Физический обзор. 104 (1): 254. Bibcode:1956ПхРв..104..254Л. Дои:10.1103 / PhysRev.104.254. Один из выходов из затруднения - предположить, что четность не сохраняется строго, так что
   Θ⁺
   и
   τ⁺
   представляют собой два разных режима распада одной и той же частицы, которая обязательно имеет одно значение массы и одно время жизни.
6. С. Аоки и др., Обзор FLAG 2019, European Physical Journal C 80 (2020) 113, https://inspirehep.net/literature/1721393
7. Christenson, J. H .; Cronin, J. W .; Fitch, V. L .; Турлай, Р. (27 июля 1964 г.). "Свидетельства 2π-распада K₂⁰ Мезон ». Письма с физическими проверками. 13 (4): 138–140. Bibcode:1964ПхРвЛ..13..138С. Дои:10.1103 / Physrevlett.13.138.

Список используемой литературы

• Amsler, C .; Дозер, М .; Антонелли, М .; Asner, D .; Бабу, К .; Baer, ​​H .; и другие. (Группа данных по частицам ) (2008). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF). Письма по физике B. 667 (1): 1–1340. Bibcode:2008ФЛБ..667 .... 1А. Дои:10.1016 / j.physletb.2008.07.018.

• Eidelman, S .; Hayes, K.G .; Olive, K.A .; Агилар-Бенитес, М .; Amsler, C .; Asner, D .; и другие. (Группа данных о частицах ) (2004). «Обзор физики элементарных частиц». Письма по физике B. 592 (1): 1. arXiv:astro-ph / 0406663. Bibcode:2004ФЛБ..592 .... 1П. Дои:10.1016 / j.physletb.2004.06.001.

• Кварковая модель, автор: J.J.J. Kokkedee^{[требуется полная цитата ]}

• Соцци, М. (2008). Дискретные симметрии и нарушение CP. Oxford University Press. ISBN  978-0-19-929666-8.

• Bigi, I. I .; Санда, А. (2000). Нарушение CP. Издательство Кембриджского университета. ISBN  0-521-44349-0.

• Гриффитс, Д. Дж. (1987). Введение в элементарные частицы. Джон Уайли и сыновья. ISBN  0-471-60386-4.