Матрица Кабиббо – Кобаяши – Маскавы - Cabibbo–Kobayashi–Maskawa matrix

в Стандартная модель из физика элементарных частиц, то Матрица Кабиббо – Кобаяши – Маскавы, Матрица СКМ, матрица смешения кварков, или же Матрица КМ это унитарная матрица который содержит информацию о силе вкус -меняется слабое взаимодействие. Технически это указывает на несоответствие квантовые состояния из кварки когда они свободно размножаются и когда они принимают участие в слабые взаимодействия. Это важно для понимания Нарушение CP. Эта матрица была введена для трех поколений кварков Макото Кобаяши и Тосихидэ Маскава, добавив один поколение к матрице, ранее введенной Никола Кабиббо. Эта матрица также является расширением Механизм GIM, который включает только два из трех текущих семейств кварков.

Матрица

Предшественник: Cabibbo matrix

Угол Кабиббо представляет собой вращение векторного пространства массовых собственных состояний, образованного массовыми собственными состояниями. ${\displaystyle \scriptstyle {|d\rangle ,\ |s\rangle }}$ в векторное пространство слабых собственных состояний, образованное слабыми собственными состояниями ${\displaystyle \scriptstyle {|d^{\prime }\rangle ,\ |s^{\prime }\rangle }}$. θ_C = 13.02°.

В 1963 г. Никола Кабиббо представил Кабиббо угол (θ_c) для сохранения универсальности слабое взаимодействие.^[1] Cabibbo был вдохновлен предыдущими работами Мюррей Гелл-Манн и Морис Леви,^[2] на эффективно вращаемые нестандартные и странные векторные и осевые слабые токи, на которые он ссылается.^[3]

В свете современных знаний (кварки еще не были теоретически рассмотрены) угол Кабиббо связан с относительной вероятностью того, что вниз и странные кварки распадаться на до кварков (|V_уд|² и |V_нас|² соответственно). Говоря языком физики элементарных частиц, объект, который связывается с верхним кварком посредством слабого взаимодействия с заряженным током, является суперпозицией кварков нижнего типа, здесь обозначается как d ′.^[4] Математически это:

${\displaystyle d^{\prime }=V_{ud}d+V_{us}s,}$

или используя угол Cabibbo:

${\displaystyle d^{\prime }=\cos \theta _{\mathrm {c} }d+\sin \theta _{\mathrm {c} }s.}$

Используя текущие принятые значения для |V_уд| и |V_нас| (см. ниже) угол Кабиббо можно рассчитать с помощью

${\displaystyle \tan \theta _{\mathrm {c} }={\frac {|V_{us}|}{|V_{ud}|}}={\frac {0.22534}{0.97427}}\Rightarrow \theta _{\mathrm {c} }=~13.02^{\circ }.}$

Когда в 1974 году был открыт очарованный кварк, было замечено, что нижний и странный кварк может распадаться либо на верхний, либо на очарованный кварк, что привело к двум системам уравнений:

${\displaystyle d^{\prime }=V_{ud}d+V_{us}s;}$

${\displaystyle s^{\prime }=V_{cd}d+V_{cs}s,}$

или используя угол Cabibbo:

${\displaystyle d^{\prime }=\cos {\theta _{\mathrm {c} }}d+\sin {\theta _{\mathrm {c} }}s;}$

${\displaystyle s^{\prime }=-\sin {\theta _{\mathrm {c} }}d+\cos {\theta _{\mathrm {c} }}s.}$

Это также можно записать в матричная запись в качестве:

${\displaystyle {\begin{bmatrix}d^{\prime }\\s^{\prime }\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}V_{ud}&V_{us}\\V_{cd}&V_{cs}\\\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}d\\s\end{bmatrix}},}$

или используя угол Cabibbo

${\displaystyle {\begin{bmatrix}d^{\prime }\\s^{\prime }\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}\cos {\theta _{\mathrm {c} }}&\sin {\theta _{\mathrm {c} }}\\-\sin {\theta _{\mathrm {c} }}&\cos {\theta _{\mathrm {c} }}\\\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}d\\s\end{bmatrix}},}$

где различные |V_ij|² представляют вероятность того, что кварк j аромат распадается на кварк я вкус. Это 2 × 2 матрица вращения называется матрицей Кабиббо.

Графическое изображение шести мод распада кварков с увеличением массы слева направо.

Матрица СКМ

В 1973 году, заметив, что CP-нарушение невозможно объяснить в рамках модели из четырех кварков, Кобаяси и Маскава обобщили матрицу Кабиббо в матрицу Кабиббо – Кобаяши – Маскава (или матрицу CKM), чтобы отслеживать слабые распады трех поколений кварков:^[5]

${\displaystyle {\begin{bmatrix}d^{\prime }\\s^{\prime }\\b^{\prime }\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}V_{ud}&V_{us}&V_{ub}\\V_{cd}&V_{cs}&V_{cb}\\V_{td}&V_{ts}&V_{tb}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}d\\s\\b\end{bmatrix}}.}$

Слева находится слабое взаимодействие дублетные партнеры кварков нижнего типа, а справа - матрица CKM вместе с вектором массовых собственных состояний кварков нижнего типа. Матрица СКМ описывает вероятность перехода из одного кварка я к другому кварку j. Эти переходы пропорциональны |V_ij|².

По состоянию на 2010 год лучшее определение величины элементов матрицы СКМ составили:^[6]

${\displaystyle {\begin{bmatrix}|V_{ud}|&|V_{us}|&|V_{ub}|\\|V_{cd}|&|V_{cs}|&|V_{cb}|\\|V_{td}|&|V_{ts}|&|V_{tb}|\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}0.97427\pm 0.00015&0.22534\pm 0.00065&0.00351_{-0.00014}^{+0.00015}\\0.22520\pm 0.00065&0.97344\pm 0.00016&0.0412_{-0.0005}^{+0.0011}\\0.00867_{-0.00031}^{+0.00029}&0.0404_{-0.0005}^{+0.0011}&0.999146_{-0.000046}^{+0.000021}\end{bmatrix}}.}$

Выбор использования кварков нижнего типа в определении является соглашением и не представляет физически предпочтительную асимметрию между кварками верхнего и нижнего типов. Также справедливы и другие соглашения, такие как определение матрицы в терминах партнеров по слабому взаимодействию массовых собственных состояний кварков верхнего типа, u ′, c ′ и t ′, с точки зрения ты, c, ит. Поскольку матрица CKM унитарна, ее обратная матрица совпадает с ее сопряженным транспонированием.

Общая конструкция корпуса

Чтобы обобщить матрицу, подсчитайте количество физически важных параметров в этой матрице, V которые появляются в экспериментах. Если есть N поколения кварков (2N ароматы ) тогда

• An N × N унитарная матрица (то есть матрица V такой, что VV^† = я, куда V^† является сопряженным транспонированием V и я является единичной матрицей) требует N² реальные параметры подлежат уточнению.
• 2N - 1 из этих параметров не является физически значимым, потому что одна фаза может быть поглощена каждым кварковым полем (как массовых собственных состояний, так и слабых собственных состояний), но матрица не зависит от общей фазы. Следовательно, общее количество свободных переменных, не зависящее от выбора фаз базисных векторов, равно N² − (2N − 1) = (N − 1)².
  • Из этих, 1/2N(N - 1) - это углы вращения, называемые кварковыми углы смешивания.
  • Остальные 1/2(N − 1)(N - 2) сложные фазы, которые вызывают Нарушение CP.

N = 2

По делу N = 2, есть только один параметр, который представляет собой угол смешивания между двумя поколениями кварков. Исторически это была первая версия матрицы CKM, когда было известно только два поколения. Это называется Угол кабиббо после его изобретателя Никола Кабиббо.

N = 3

Для Стандартная модель дело (N = 3) имеется три угла смешения и одна комплексная фаза, нарушающая СР.^[7]

Наблюдения и прогнозы

Идея Кабиббо возникла из потребности объяснить два наблюдаемых явления:

1. переходы ты ↔ d, е ↔ ν_е, и μ ↔ ν_μ имели схожие амплитуды.
2. переходы с изменением странности ΔS = 1 имели амплитуду, равную 1/4 от переходов с ΔS = 0.

Решение Кабиббо состояло в постулировании слабой универсальности для решения первой проблемы наряду с углом смешивания θ_c, теперь называется Кабиббо угол, между d и s кварки для разрешения второго.

Для двух поколений кварков не существует фаз, нарушающих CP, как показывает подсчет в предыдущем разделе. Поскольку нарушения КП были замечены в нейтральном Каон распадается уже в 1964 г., появление Стандартная модель вскоре после этого был явный сигнал о существовании третьего поколения кварков, как указали в 1973 году Кобаяси и Маскава. Открытие нижний кварк в Фермилаб (к Леон Ледерман группа) в 1976 г. немедленно приступила к поиску пропавшего кварка третьего поколения, верхний кварк.

Обратите внимание, однако, что конкретные значения углов нет предсказание стандартной модели: это открытые, нефиксированные параметры. В настоящее время нет общепринятой теории, объясняющей, почему измеренные значения такие, какие они есть.

Слабая универсальность

Ограничения унитарности CKM-матрицы на диагональные члены можно записать как

${\displaystyle \sum _{k}|V_{ik}|^{2}=\sum _{i}|V_{ik}|^{2}=1}$

для всех поколений я. Это означает, что сумма всех взаимодействий любого из кварков восходящего типа со всеми кварками нижнего типа одинакова для всех поколений. Это отношение называется слабая универсальность и был впервые отмечен Никола Кабиббо в 1967. Теоретически это является следствием того факта, что все дублеты SU (2) с одинаковой силой соединяются с векторные бозоны слабых взаимодействий. Он постоянно подвергался экспериментальным испытаниям.

Треугольники унитарности

Остальные ограничения унитарности CKM-матрицы можно записать в виде

${\displaystyle \sum _{k}V_{ik}V_{jk}^{*}=0.}$

Для любых фиксированных и разных я и j, это ограничение на три комплексных числа, по одному для каждого k, что говорит о том, что эти числа образуют стороны треугольника в комплексная плоскость. Есть шесть вариантов я и j (три независимых), а значит, шесть таких треугольников, каждый из которых называется унитарный треугольник. Их формы могут быть самыми разными, но все они имеют одинаковую площадь, которая может быть связана с Нарушение CP фаза. Область исчезает для определенных параметров в Стандартной модели, для которых не было бы Нарушение CP. Ориентация треугольников зависит от фаз кварковых полей.

Популярной величиной, равной удвоенной площади треугольника унитарности, является величина Инвариант Ярлскога,

${\displaystyle J=c_{12}c_{13}^{2}c_{23}s_{12}s_{13}s_{23}\sin \delta \approx 3\cdot 10^{-5}.}$

Для греческих индексов, обозначающих верхние кварки, а латинские - нижние кварки, 4-тензор ${\displaystyle (\alpha ,\beta ;i,j)\equiv \operatorname {Im} (V_{\alpha i}V_{\beta j}V_{\alpha j}^{*}V_{\beta i}^{*})}$ дважды антисимметричен,

${\displaystyle (\beta ,\alpha ;i,j)=-(\alpha ,\beta ;i,j)=(\alpha ,\beta ;j,i).}$

С точностью до антисимметрии он имеет только 9 = 3 × 3 отличные от нуля компоненты, которые, что примечательно, из унитарности V, можно показать как все одинаковы по величине, то есть,

${\displaystyle (\alpha ,\beta ;i,j)=J~{\begin{bmatrix}0&1&-1\\-1&0&1\\1&-1&0\end{bmatrix}}_{\alpha \beta }\otimes {\begin{bmatrix}0&1&-1\\-1&0&1\\1&-1&0\end{bmatrix}}_{ij},}$

так что

${\displaystyle J=(u,c;s,b)=(u,c;d,s)=(u,c;b,d)=(c,t;s,b)=(c,t;d,s)=(c,t;b,d)=(t,u;s,b)=(t,u;b,d)=(t,u;d,s).}$

Поскольку три стороны треугольников открыты для прямого эксперимента, как и три угла, класс тестов Стандартной модели состоит в том, чтобы проверить, закрывается ли треугольник. Это цель современной серии экспериментов, проводимых японской BELLE и американский БаБар эксперименты, а также на LHCb в ЦЕРНе, Швейцария.

Параметризация

Для полного определения матрицы CKM требуются четыре независимых параметра. Было предложено множество параметризаций, и ниже показаны три наиболее распространенных.

Параметры КМ

В исходной параметризации Кобаяси и Маскавы использовались три угла (θ₁, θ₂, θ₃ ) и фазовый угол, нарушающий CP (δ ).^[5] θ₁ - угол Кабиббо. Косинусы и синусы углов θ_k обозначаются c_k и s_k, за к = 1, 2, 3 соответственно.

${\displaystyle {\begin{bmatrix}c_{1}&-s_{1}c_{3}&-s_{1}s_{3}\\s_{1}c_{2}&c_{1}c_{2}c_{3}-s_{2}s_{3}e^{i\delta }&c_{1}c_{2}s_{3}+s_{2}c_{3}e^{i\delta }\\s_{1}s_{2}&c_{1}s_{2}c_{3}+c_{2}s_{3}e^{i\delta }&c_{1}s_{2}s_{3}-c_{2}c_{3}e^{i\delta }\end{bmatrix}}.}$

«Стандартные» параметры

«Стандартная» параметризация матрицы CKM использует три Углы Эйлера ( θ₁₂, θ₂₃, θ₁₃ ) и одна CP-нарушающая фаза (δ₁₃ ).^[8] θ₁₂ - угол Кабиббо. Связи между поколениями кварков j и k исчезнуть, если θ_jk = 0 . Обозначаются косинусы и синусы углов. c_jk и s_jk, соответственно.

${\displaystyle {\begin{aligned}&{\begin{bmatrix}1&0&0\\0&c_{23}&s_{23}\\0&-s_{23}&c_{23}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}c_{13}&0&s_{13}e^{-i\delta _{13}}\\0&1&0\\-s_{13}e^{i\delta _{13}}&0&c_{13}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}c_{12}&s_{12}&0\\-s_{12}&c_{12}&0\\0&0&1\end{bmatrix}}\\&={\begin{bmatrix}c_{12}c_{13}&s_{12}c_{13}&s_{13}e^{-i\delta _{13}}\\-s_{12}c_{23}-c_{12}s_{23}s_{13}e^{i\delta _{13}}&c_{12}c_{23}-s_{12}s_{23}s_{13}e^{i\delta _{13}}&s_{23}c_{13}\\s_{12}s_{23}-c_{12}c_{23}s_{13}e^{i\delta _{13}}&-c_{12}s_{23}-s_{12}c_{23}s_{13}e^{i\delta _{13}}&c_{23}c_{13}\end{bmatrix}}.\end{aligned}}}$

Наиболее известные в настоящее время значения стандартных параметров:^[9]

θ₁₂ = 13.04±0.05°, θ₁₃ = 0.201±0.011°, θ₂₃ = 2.38±0.06° и δ₁₃ = 1.20±0.08 радианы.

Параметры Wolfenstein

Третья параметризация матрицы CKM была введена Линкольн Вольфенштейн с четырьмя параметрами λ, А, ρ, и η.^[10] Четыре параметра Wolfenstein обладают тем свойством, что все они имеют порядок 1 и относятся к «стандартной» параметризации:

λ = s₁₂

А λ² = s₂₃

А λ³ ( ρ − яη ) = s₁₃ е^−яδ

Параметризация Wolfenstein матрицы CKM является приближением стандартной параметризации. Заказать λ³, это:

${\displaystyle {\begin{bmatrix}1-{\tfrac {1}{2}}\lambda ^{2}&\lambda &A\lambda ^{3}(\rho -i\eta )\\-\lambda &1-{\tfrac {1}{2}}\lambda ^{2}&A\lambda ^{2}\\A\lambda ^{3}(1-\rho -i\eta )&-A\lambda ^{2}&1\end{bmatrix}}+O(\lambda ^{4}).}$

CP-нарушение может быть определено путем измерения ρ − яη.

Используя значения из предыдущего раздела для матрицы CKM, наилучшее определение параметров Wolfenstein:^[11]

λ = 0.2257+0.0009
−0.0010,     А = 0.814+0.021
−0.022,     ρ = 0.135+0.031
−0.016, и η = 0.349+0.015
−0.017 .

Нобелевская премия

В 2008 году Кобаяси и Маскава разделили половину Нобелевская премия по физике «За открытие происхождения нарушенной симметрии, которая предсказывает существование по крайней мере трех семейств кварков в природе».^[12] Сообщалось, что некоторые физики испытывали горькие переживания по поводу того факта, что комитет по присуждению Нобелевской премии не наградил работу ученого. Cabibbo, чья предыдущая работа была тесно связана с работами Кобаяси и Маскавы.^[13] На вопрос о реакции на приз Кабиббо предпочел воздержаться от комментариев.^[14]

Смотрите также

• Формулировка стандартной модели и Нарушения CP
• Квантовая хромодинамика, вкус и сильная проблема CP
• Угол Вайнберга, аналогичный угол для Z и смешивания фотонов
• Матрица Понтекорво – Маки – Накагавы – Сакаты, эквивалентная матрица смешивания для нейтрино
• Формула Коиде

Рекомендации

1. Кабиббо, Н. (1963). «Унитарная симметрия и лептонные распады». Письма с физическими проверками. 10 (12): 531–533. Bibcode:1963ПхРвЛ..10..531С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.10.531.
2. Гелл-Манн, М.; Леви М. (1960). «Осевой векторный ток в бета-распаде». Il Nuovo Cimento. 16 (4): 705–726. Bibcode:1960NCim ... 16..705G. Дои:10.1007 / BF02859738. S2CID  122945049.
3. Майани, Л. (2009). "Sul Premio Nobel Per La Fisica 2008" (PDF). Il Nuovo Saggiatore. 25 (1–2): 78. Архивировано с оригинал (PDF) 22 июля 2011 г.. Получено 30 ноября 2010.
4. Хьюз, И. (1991). «Глава 11.1 - Смешивание Кабиббо». Элементарные частицы (3-е изд.). Издательство Кембриджского университета. С. 242–243. ISBN  978-0-521-40402-0.
5. Кобаяши, М .; Маскава, Т. (1973). "CP-нарушение в перенормируемой теории слабого взаимодействия". Успехи теоретической физики. 49 (2): 652–657. Bibcode:1973PThPh..49..652K. Дои:10.1143 / PTP.49.652.
6. Beringer, J .; Arguin, J.-F .; Barnett, R.M .; Copic, K .; Dahl, O .; Жених, D.E .; и другие. (2012). "Обзор физики элементарных частиц: матрица кваркового смешения CKM" (PDF). Физический обзор D. 80 (1): 1–1526 [162]. Bibcode:2012ПхРвД..86а0001Б. Дои:10.1103 / PhysRevD.86.010001.
7. Баэз, Дж. К. (4 апреля 2011 г.). «Нейтрино и таинственная матрица Понтекорво-Маки-Накагава-Саката». Получено 13 февраля 2016. Фактически, Матрица Понтекорво – Маки – Накагавы – Сакаты фактически влияет на поведение всех лептонов, а не только нейтрино. Более того, аналогичный прием работает и с кварками, но тогда матрица U называется матрицей Кабиббо – Кобаяши – Маскавы.
8. Chau, L.L .; Кеунг, W.-Y. (1984). «Комментарии к параметризации матрицы Кобаяси-Маскавы». Письма с физическими проверками. 53 (19): 1802–1805. Bibcode:1984ПхРвЛ..53.1802С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.53.1802.
9. Значения, полученные из значений параметров Wolfenstein в 2008 г. Обзор физики элементарных частиц.
10. Вольфенштейн, Л. (1983). «Параметризация матрицы Кобаяси-Маскавы». Письма с физическими проверками. 51 (21): 1945–1947. Bibcode:1983ПхРвЛ..51.1945Вт. Дои:10.1103 / PhysRevLett.51.1945.
11. Amsler, C .; Дозер, М .; Антонелли, М .; Asner, D.M .; Babu, K.S .; Baer, ​​H .; и другие. (Группа данных по частицам) (2008). "Обзор физики частиц: матрица кваркового смешения CKM" (PDF). Письма по физике B. 667 (1): 1–1340. Bibcode:2008ФЛБ..667 .... 1А. Дои:10.1016 / j.physletb.2008.07.018.
12. «Нобелевская премия по физике 2008 г.» (Пресс-релиз). Нобелевский фонд. 7 октября 2008 г.. Получено 24 ноября 2009.
13. Джеймисон, В. (7 октября 2008 г.). "Ключевой исследователь Нобелевской премии по физике". Новый ученый. Получено 24 ноября 2009.
14. "Нобель, l'amarezza dei fisici italiani". Corriere della Sera (на итальянском). 7 октября 2008 г.. Получено 24 ноября 2009.

Дополнительная литература и внешние ссылки

• Д. Дж. Гриффитс (2008). Введение в элементарные частицы (2-е изд.). Джон Уайли и сыновья. ISBN  978-3-527-40601-2.

• Б. Повх; и другие. (1995). Частицы и ядра: введение в физические концепции. Springer. ISBN  978-3-540-20168-7.

• И. Биджи, А. Санда (2000). Нарушение CP. Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-0-521-44349-4.

• "Группа данных по частицам: матрица кваркового смешения CKM" (PDF).

• «Группа данных по частицам: CP-нарушение в распадах мезонов» (PDF).

• «Эксперимент Бабара». в SLAC, Калифорния и "эксперимент BELLE". в KEK, Япония.