Рамановское рассеяние - Raman scattering

«Эффект Рамана» перенаправляется сюда. Для фильма 2008 года см. Раман (фильм).

Рамановское рассеяние или Рамановский эффект /ˈрɑːмən/ это неупругое рассеяние из фотоны материей, что означает обмен энергией и изменение направления света. Обычно это связано с тем, что молекула получает энергию колебаний, когда падающие фотоны от видимого лазера смещаются в сторону более низкой энергии. Это называется нормальным стоксовым рамановским рассеянием. Этот эффект используется химиками и физиками для получения информации о материалах для различных целей, выполняя различные формы Рамановская спектроскопия. Многие другие варианты рамановской спектроскопии позволяют вращательная энергия быть исследованным (если используются пробы газа) и электронные уровни энергии можно изучить если используется источник рентгеновского излучения в дополнение к другим возможностям. Известны более сложные методы с использованием импульсных лазеров, множественных лазерных лучей и так далее.

Свет имеет определенную вероятность рассеивания материалом. Когда фотоны разбросанный, большинство из них упруго рассыпанный (Рэлеевское рассеяние ), так что рассеянные фотоны имеют одинаковую энергию (частота, длина волны и цвет) как падающие фотоны, но в другом направлении. Рэлеевское рассеяние обычно имеет интенсивность в диапазоне от 0,1% до 0,01% относительно интенсивности источника излучения. Еще меньшая часть рассеянных фотонов (примерно 1 из 10 миллионов) может быть рассеяна. неэластично, с рассеянными фотонами, имеющими энергию, отличную (обычно более низкую) от энергии падающих фотонов - это фотоны, рассеянные комбинационным рассеиванием.^[1] Потому что сохранение энергии, материал либо набирает, либо теряет энергию.

Рэлеевское рассеяние было открыто и объяснено в XIX веке. Рамановский эффект назван в честь индийского ученого. К. В. Раман, который открыл его в 1928 году с помощью своего ученика К. С. Кришнан. Раман был удостоен Нобелевской премии по физике в 1930 году за свое открытие. Эффект был предсказан теоретически Адольф Смекаль в 1923 г.

История

Явление упругого рассеяния света, называемое рэлеевским рассеянием, при котором свет сохраняет свою энергию, было описано в XIX веке. Интенсивность рэлеевского рассеяния составляет около 10⁻³ до 10⁻⁴ по сравнению с интенсивностью возбуждающего источника.^[2] В 1908 г. появилась другая форма упругого рассеяния, названная Рассеяние Ми был открыт.

Неупругое рассеяние света было предсказано Адольф Смекаль в 1923 г.^[3] а в более древней немецкоязычной литературе он упоминается как Смекал-Раман-Эффект.^[4] В 1922 г. индийский физик К. В. Раман опубликовал свою работу «Молекулярная дифракция света», первая из серии исследований с его сотрудниками, которые в конечном итоге привели к открытию (28 февраля 1928 г.) радиационного эффекта, носящего его имя. Об эффекте Рамана впервые сообщили Раман и его коллега. К. С. Кришнан,^[5] и независимо Григорий Ландсберг и Леонид Мандельштам, в Москва 21 февраля 1928 г. (на неделю раньше, чем Раман и Кришнан). В бывшем Советском Союзе вклад Рамана всегда оспаривался; поэтому в русскоязычной научной литературе этот эффект обычно называют «комбинационным рассеянием» или «комбинаторным рассеянием». Раман получил Нобелевскую премию в 1930 году за работу по рассеянию света.^[6]

В 1998 году эффект Рамана был обозначен как Национальная историческая химическая достопримечательность посредством Американское химическое общество в знак признания его значимости как инструмента для анализа состава жидкостей, газов и твердых тел.^[7]

Приборы

Основная статья: Рамановская спектроскопия § Аппаратура

Ранний рамановский спектр бензол опубликовано Раманом и Кришнаном.^[8]

Схема установки для дисперсионной рамановской спектроскопии с обратным рассеянием на 180 °.^[9]

Современная рамановская спектроскопия почти всегда включает использование лазеры как захватывающий источник света. Поскольку лазеры стали доступны только спустя более трех десятилетий после открытия эффекта, Раман и Кришнан использовали ртутная лампа и фотопластинки для записи спектров.^[10] Для получения ранних спектров потребовались часы или даже дни из-за слабых источников света, плохой чувствительности детекторов и слабых сечений комбинационного рассеяния большинства материалов. Самые распространенные современные детекторы: устройства с зарядовой связью (ПЗС-матрицы). Фотодиодные матрицы и фотоэлектронные умножители были обычным явлением до появления ПЗС-матриц.^[11]

Теория

Нижеследующее посвящено теории нормального (нерезонансного, спонтанного, колебательного) комбинационного рассеяния света дискретными молекулами. Рентгеновская рамановская спектроскопия концептуально подобен, но включает возбуждение электронных, а не колебательных уровней энергии.

Молекулярные колебания

Основная статья: Молекулярная вибрация

Рамановское рассеяние обычно дает информацию о колебаниях внутри молекулы. В случае газов также можно получить информацию о вращательной энергии.^[12] Для твердых тел фонон также могут наблюдаться режимы.^[13] Основы инфракрасное поглощение в отношении молекулярных колебаний применимы к комбинационному рассеянию, хотя правила отбора другие.

Степени свободы

Основная статья: Степени свободы (физика и химия)

Для любой данной молекулы существует всего 3N степени свободы, где N - количество атомы. Это число возникает из-за способности каждого атома в молекуле двигаться в трех измерениях.^[14] Говоря о молекулах, обычно рассматривают движение молекулы в целом. Следовательно, 3N степени свободы делятся на молекулярные трансляционные, вращающийся, и колебательное движение. Три степени свободы соответствуют поступательному движению молекулы в целом (по каждому из трех пространственных измерений). Точно так же три степени свободы соответствуют вращению молекулы вокруг ${\displaystyle x}$, ${\displaystyle y}$, и ${\displaystyle z}$-акси. Линейные молекулы имеют только два поворота, потому что вращения вдоль оси связи не изменяют положения атомов в молекуле. Остальные степени свободы соответствуют колебательным модам молекул. Эти режимы включают в себя растягивающие и изгибающие движения химические связи молекулы. Для линейной молекулы количество колебательных мод равно 3N-5, тогда как для нелинейной молекулы количество колебательных мод равно 3N-6.^[14]

Колебательная энергия

Основная статья: Квантовый гармонический осциллятор

Известно, что энергия молекулярных колебаний квантована и может быть смоделирована с использованием квантовый гармонический осциллятор (QHO) приближение или Расширение Данхэма когда важен ангармонизм. Уровни колебательной энергии согласно QHO равны

${\displaystyle E_{n}=h\left(n+{1 \over 2}\right)\nu =h\left(n+{1 \over 2}\right){1 \over {2\pi }}{\sqrt {k \over m}}\!}$,

где п квантовое число. Поскольку правила отбора для комбинационного рассеяния света и инфракрасного поглощения обычно диктуют, что наблюдаются только фундаментальные колебания, инфракрасное возбуждение или стоксовское рамановское возбуждение приводит к изменению энергии ${\displaystyle E=h\nu ={h \over {2\pi }}{\sqrt {k \over m}}}$

Энергетический диапазон колебаний находится в диапазоне примерно от 5 до 3500 см.⁻¹. Доля молекул, занимающих данную колебательную моду при данной температуре, определяется Распределение Больцмана. Молекула может быть возбуждена до более высокой колебательной моды посредством прямого поглощения фотона соответствующей энергии, которая находится в терагерцовом или инфракрасном диапазоне. Это составляет основу инфракрасной спектроскопии. В качестве альтернативы такое же колебательное возбуждение может быть вызвано процессом неупругого рассеяния. Это называется стоксовым комбинационным рассеянием света по аналогии с Стоксов сдвиг в флуоресценция обнаружен Джордж Стоукс в 1852 г., со световым излучением на большая длина волны (теперь известно, что соответствует более низкой энергии), чем поглощенный падающий свет. Концептуально аналогичные эффекты могут быть вызваны нейтроны или электроны а не свет.^[15] Увеличение энергии фотона, которое оставляет молекулу в более низком состоянии колебательной энергии, называется антистоксовым рассеянием.

Рамановское рассеяние

Рамановское рассеяние рассматривается как включающее виртуальный электронный уровень энергии что соответствует энергии возбуждающих лазерных фотонов. Поглощение фотона переводит молекулу в мнимое состояние, а повторное излучение приводит к комбинационному или рэлеевскому рассеянию. Во всех трех случаях конечное состояние имеет ту же электронную энергию, что и исходное, но имеет более высокую колебательную энергию в случае стоксова комбинационного рассеяния света, более низкую в случае антистоксова комбинационного рассеяния или такую ​​же энергию в случае рэлеевского рассеяния. Обычно это рассматривается в терминах волновых чисел, где ${\displaystyle {\tilde {\nu }}_{0}}$ - волновое число лазера и ${\displaystyle {\tilde {\nu }}_{M}}$ - волновое число колебательного перехода. Таким образом, стоксово рассеяние дает волновое число ${\displaystyle {\tilde {\nu }}_{0}-{\tilde {\nu }}_{M}}$ в то время как ${\textstyle {\tilde {\nu }}_{0}+{\tilde {\nu }}_{M}}$ дано для антистоксов. Когда энергия возбуждающего лазера соответствует реальному электронному возбуждению молекулы, тогда резонансный рамановский эффект возникает, но это выходит за рамки данной статьи.

Модель, основанная на классической физике, может учитывать комбинационное рассеяние и предсказывать увеличение интенсивности, которое масштабируется в четвертой степени частоты света. Рассеяние света молекулой связано с колебаниями индуцированного электрического диполя. Компонент осциллирующего электрического поля электромагнитного излучения может вызвать индуцированный диполь в молекуле, который следует за переменным электрическим полем, которое модулируется молекулярными колебаниями. Поэтому колебания на частоте внешнего поля наблюдаются вместе с частоты биений в результате внешнего поля и колебаний нормальной моды.^[10][2]

Различные возможности рассеяния света: рэлеевское рассеяние (без обмена энергией: падающие и рассеянные фотоны имеют одинаковую энергию), рамановское рассеяние Стокса (атом или молекула поглощают энергию: рассеянный фотон имеет меньшую энергию, чем падающий фотон) и антистоксово комбинационное рассеяние рассеяние (атом или молекула теряет энергию: рассеянный фотон имеет больше энергии, чем падающий фотон)

Спектр рассеянных фотонов называется Рамановский спектр. Он показывает интенсивность рассеянного света как функцию его разности частот. Δν к падающим фотонам, что чаще называется рамановским сдвигом. Расположение соответствующих стоксовых и антистоксовых пиков формирует симметричный узор вокруг рэлеевского пика.Δν = 0 линия. Сдвиги частот симметричны, потому что они соответствуют разности энергий между одними и теми же верхними и нижними резонансными состояниями. Тем не менее, интенсивность пар элементов обычно будет разной. Они зависят от населенностей начальных состояний материала, которые, в свою очередь, зависят от температуры. В термодинамическое равновесие, нижнее состояние будет более заселенным, чем верхнее. Следовательно, скорость переходов из более населенного нижнего состояния в верхнее (стоксовы переходы) будет выше, чем в обратном направлении (антистоксовы переходы). Соответственно, пики стоксова рассеяния сильнее пиков антистоксова рассеяния. Их соотношение зависит от температуры, поэтому их можно использовать для ее измерения:

${\displaystyle {\frac {I_{\text{Stokes}}}{I_{\text{anti-Stokes}}}}={\frac {({\tilde {\nu }}_{0}-{\tilde {\nu }}_{M})^{4}}{({\tilde {\nu }}_{0}+{\tilde {\nu }}_{M})^{4}}}\exp \left({\frac {hc\,{\tilde {\nu }}_{M}}{k_{B}T}}\right)}$

Правила отбора

В отличие от ИК-спектроскопии, где для возникновения колебательного возбуждения требуется изменение дипольного момента, комбинационное рассеяние света требует изменения поляризуемости. Рамановский переход из одного состояния в другое допускается, только если молекулярная поляризуемость этих состояний различна. Для вибрации это означает, что производная поляризуемости по нормальной координате, связанной с вибрацией, не равна нулю: ${\displaystyle {\frac {\partial \alpha }{\partial Q}}\neq 0}$. В общем, нормальный режим является Рамановским, если он преобразуется с такой же симметрией квадратичных форм. ${\displaystyle (x^{2},y^{2},z^{2},xy,xz,yz)}$, что можно проверить из таблица символов точечной группы молекулы. Как и в случае с ИК-спектроскопией, только фундаментальные возбуждения (${\displaystyle \Delta \nu =\pm 1}$) разрешены согласно QHO. Однако во многих случаях наблюдаются обертоны. В правило взаимного исключения, который утверждает, что колебательные моды не могут быть активными одновременно в ИК-диапазоне и комбинационном рассеивании, применяется к определенным молекулам.

В конкретных правилах выбора указано, что допустимые поворотные переходы ${\displaystyle \Delta J=\pm 2}$, где ${\displaystyle J}$ - вращательное состояние. Как правило, это относится только к молекулам в газовой фазе, где ширина линии комбинационного рассеяния достаточно мала для разрешения вращательных переходов.

Правило выбора, относящееся только к упорядоченным твердым материалам, гласит, что только фононы с нулевым фазовым углом могут наблюдаться с помощью ИК и комбинационного рассеяния света, за исключением удержание фононов проявляется.^[13]

Симметрия и поляризация

Основная статья: Коэффициент деполяризации

Мониторинг поляризации рассеянных фотонов полезен для понимания связи между молекулярная симметрия и Рамановская активность, которая может помочь в определении пиков в рамановских спектрах.^[16] Свет, поляризованный в одном направлении, дает доступ только к некоторым рамановским активным модам, но вращение поляризации дает доступ к другим модам. Каждая мода разделена в соответствии с ее симметрией.^[17]

Симметрия колебательной моды выводится из коэффициент деполяризации ρ, которое представляет собой отношение комбинационного рассеяния света с поляризацией, ортогональной падающему лазеру, и комбинационного рассеяния света с той же поляризацией, что и падающий лазер: ${\displaystyle \rho ={\frac {I_{r}}{I_{u}}}}$ Вот ${\displaystyle I_{r}}$ - интенсивность комбинационного рассеяния света при повороте анализатора на 90 градусов по отношению к оси поляризации падающего света, и ${\displaystyle I_{u}}$ интенсивность комбинационного рассеяния света, когда анализатор выровнен с поляризацией падающего лазера.^[18] Когда поляризованный свет взаимодействует с молекулой, он искажает молекулу, что вызывает равный и противоположный эффект в плоской волне, заставляя ее вращаться из-за разницы между ориентацией молекулы и углом поляризации световой волны. Если ${\displaystyle \rho \geq {\frac {3}{4}}}$, то колебания на этой частоте равны деполяризованный; это означает, что они не полностью симметричны.^[19][18]

Вынужденное комбинационное рассеяние света и рамановское усиление

Основная статья: Спектроскопия вынужденного комбинационного рассеяния

Описанный выше процесс комбинационного рассеяния света происходит спонтанно; то есть через случайные промежутки времени один из многих поступающих фотонов рассеивается материалом. Таким образом, этот процесс называется спонтанное комбинационное рассеяние.

С другой стороны, вынужденное комбинационное рассеяние может иметь место, когда некоторые стоксовы фотоны были ранее сгенерированы спонтанным комбинационным рассеянием (и каким-то образом вынуждены оставаться в материале) или при преднамеренной инжекции стоксовых фотонов («сигнальный свет») вместе с исходным светом («свет накачки»). В этом случае общая скорость комбинационного рассеяния увеличивается по сравнению со спонтанным комбинационным рассеянием: фотоны накачки быстрее преобразуются в дополнительные стоксовы фотоны. Чем больше фотонов Стокса уже присутствует, тем быстрее их добавляется. Фактически, это усиливает свет Стокса в присутствии света накачки, который используется в Рамановские усилители и Рамановские лазеры.

Вынужденное комбинационное рассеяние света - это нелинейно-оптический эффект. Его можно описать с помощью третьего порядка нелинейная восприимчивость ${\displaystyle \chi ^{(3)}}$.^{[нужна цитата ]}

Требование пространственной когерентности

Предположим, что расстояние между двумя точками A и B возбуждающего луча равно Икс. Как правило, поскольку частота возбуждения не равна частоте рассеянного комбинационного рассеяния, соответствующие относительные длины волн λ и λ ' не равны. Таким образом, фазовый сдвиг Θ = 2πИкс(1 / λ - 1 / λ ') появляется. Для Θ = π, амплитуды рассеяния противоположны, так что пучок комбинационного рассеяния остается слабым.

• Пересечение лучей может ограничить путь Икс.

Чтобы получить большую амплитуду, можно использовать несколько приемов:

• В оптически анизотропном кристалле световой луч может иметь две моды распространения с разными поляризациями и разными показателями преломления. Если энергия может передаваться между этими модами посредством квадрупольного (рамановского) резонанса, фазы остаются когерентными на всем пути, передача энергии может быть большой. Это Оптическая параметрическая генерация.^{[нужна цитата ]}
• Свет может быть пульсирующим, поэтому биения не появляются. В импульсном вынужденном комбинационном рассеянии света (ISRS),^{[20][21][22][23]} длина импульсов должна быть короче всех соответствующих постоянных времени.^[24] Интерференция рамановского и падающего света слишком коротка, чтобы допускать биения, так что в лучших условиях это приводит к смещению частоты, примерно обратно пропорциональному кубу длительности импульса.

В лабораториях необходимо использовать фемтосекундные лазерные импульсы, потому что ISRS становится очень слабым, если импульсы слишком длинные. Таким образом, ISRS нельзя наблюдать с помощью наносекундных импульсов, создающих обычный некогерентный по времени свет.^{[нужна цитата ]}

Обратный Рамановский эффект

Обратный эффект комбинационного рассеяния света - это форма рамановского рассеяния, впервые отмеченная У. Дж. Джонсом и Б.П. Стоичев. В некоторых случаях стоксово рассеяние может превосходить антистоксово рассеяние; в этих случаях наблюдается, что континуум (при выходе из материала) имеет линию поглощения (провал в интенсивности) на ν_L+ ν_M. Это явление называется обратный рамановский эффект; применение явления упоминается как обратный Рамановская спектроскопия, а запись континуума называется обратный рамановский спектр.

В исходном описании обратного рамановского эффекта^[25] авторы обсуждают как поглощение из континуума более высоких частот, так и поглощение из континуума более низких частот. Они отмечают, что поглощение из континуума более низких частот не будет наблюдаться, если частота комбинационного рассеяния материала является колебательной по происхождению и если материал находится в тепловое равновесие.

Генерация суперконтинуума

Для высокоинтенсивных лазеров непрерывного действия (CW) можно использовать вынужденное комбинационное рассеяние для получения широкой полосы пропускания. суперконтинуум. Этот процесс также можно рассматривать как частный случай четырехволновое смешение, в котором частоты двух падающих фотонов равны, а излучаемые спектры находятся в двух полосах, отделенных от падающего света фонон энергии. Первоначальный спектр комбинационного рассеяния создается спонтанным излучением и впоследствии усиливается. При высоких уровнях накачки в длинных волокнах спектры комбинационного рассеяния более высокого порядка можно генерировать, используя спектр комбинационного рассеяния в качестве новой отправной точки, тем самым создавая цепочку новых спектров с уменьшающейся амплитудой. Недостаток собственного шума из-за начального самопроизвольного процесса может быть преодолен путем заполнения спектра в начале или даже использования петли обратной связи, как в резонаторе, для стабилизации процесса. Поскольку эта технология легко вписывается в быстро развивающиеся волоконный лазер поле и существует потребность в поперечных когерентных источниках света высокой интенсивности (например, широкополосная связь, приложения для получения изображений), рамановское усиление и генерация спектра могут широко использоваться в ближайшем будущем.^{[нужна цитата ]}

Приложения

Основная статья: Рамановская спектроскопия § Приложения

Рамановская спектроскопия использует эффект Рамана для анализа веществ. Спектр рамановского рассеяния света зависит от присутствующих молекулярных компонентов и их состояния, что позволяет использовать спектр для идентификации и анализа материалов. Рамановская спектроскопия используется для анализа широкого спектра материалов, включая газы, жидкости и твердые тела. Сложные материалы, такие как биологические организмы и ткани человека^[26] также могут быть проанализированы с помощью рамановской спектроскопии.

Для твердых материалов комбинационное рассеяние используется как инструмент для обнаружения высокочастотных фононов и магнон возбуждения.

Раман лидар используется в физике атмосферы для измерения коэффициента атмосферной экстинкции и вертикального распределения водяного пара.

Стимулированные рамановские переходы также широко используются для управления уровнями энергии захваченного иона и, следовательно, кубит состояния.

Рамановская спектроскопия может использоваться для определения силовая постоянная и длина облигации для молекул, не имеющих инфракрасного спектр поглощения.

Рамановское усиление используется в оптические усилители.

Эффект Рамана также участвует в создании внешнего вида голубого неба (см. Рэлеевское рассеяние: «Рэлеевское рассеяние молекулярного азота и кислорода в атмосфере включает упругое рассеяние, а также неупругий вклад вращательного комбинационного рассеяния света в воздухе»).

Рамановская спектроскопия использовалась для получения химического изображения небольших молекул, таких как нуклеиновых кислот, в биологических системах по вибрационной метке.^[27]

Смотрите также

• Рассеяние Бриллюэна
• Когерентная антистоксовая рамановская спектроскопия (ЛЕГКОВЫЕ АВТОМОБИЛИ)
• Когерентная микроскопия комбинационного рассеяния (CRS)
• Коэффициент деполяризации
• Волоконный усилитель
• Список методов анализа поверхности
• Национальный день науки (Индия)
• Нелинейная оптика
• Рамановский лазер
• Рамановская спектроскопия
• Резонансная рамановская спектроскопия (RR)
• Рассеяние
• Рамановская спектроскопия с усилением поверхности (SERS)

использованная литература

1. Харрис и Бертолуччи (1989). Симметрия и спектроскопия. Dover Publications. ISBN  978-0-486-66144-5.
2. Keresztury, Габор (2002). "Рамановская спектроскопия: теория". Справочник по колебательной спектроскопии. 1. Чичестер: Вайли. ISBN  0471988472.
3. Смекаль, А. (1923). "Zur Quantentheorie der Dispersion". Naturwissenschaften. 11 (43): 873–875. Bibcode:1923NW ..... 11..873S. Дои:10.1007 / BF01576902. S2CID  20086350.
4. Природа (19 декабря 1931 г.). "Рецензия на книгу 1931 г. Der Smekal-Raman-Effekt". Природа. 128 (3242): 1026. Дои:10.1038 / 1281026c0. S2CID  4125108.
5. Раман, К. В. (1928). «Новое излучение». Индийский журнал физики. 2: 387–398. HDL:10821/377.
6. Сингх Р. (2002). "К. В. Раман и открытие эффекта Рамана". Физика в перспективе. 4 (4): 399–420. Bibcode:2002ФП ..... 4..399С. Дои:10.1007 / с000160200002. S2CID  121785335.
7. "К. В. Раман: Эффект Рамана". Американское химическое общество. Архивировано из оригинал 12 января 2013 г.. Получено 6 июн 2012.
8. К. С. Кришнан; Раман, К. В. (1928). «Отрицательное поглощение излучения». Природа. 122 (3062): 12–13. Дои:10.1038 / 122012b0. ISSN  1476-4687. S2CID  4071281.
9. Томас Шмид; Петра Дариз (2019). "Рамановское микроскопическое изображение остатков связующего в исторических строительных растворах показывает условия обработки". Наследие. 2 (2): 1662–1683. Дои:10.3390 / Наследие2020102. ISSN  2571-9408.
10. Лонг, Дерек А. (2002). Рамановский эффект. John Wiley & Sons, Ltd. Дои:10.1002/0470845767. ISBN  978-0471490289.
11. Маккрири, Ричард Л. (2000). Рамановская спектроскопия для химического анализа. Нью-Йорк: Джон Вили и сыновья. ISBN  0471231878. OCLC  58463983.
12. Вебер, Альфонс (2002). «Рамановская спектроскопия газов». Справочник по колебательной спектроскопии. 1. Чичестер: Вайли. ISBN  0471988472.
13. Эмбалл, Нил Дж. (2002). «Рамановская спектроскопия конденсированной фазы». Справочник по колебательной спектроскопии. 1. Чичестер: Вайли. ISBN  0471988472.
14. Кейт Дж. Лэйдлер и Джон Х. Мейзер, Физическая химия (Бенджамин / Каммингс, 1982), стр. 646-7. ISBN  0-8053-5682-7
15. Криванек, О.Л .; Dellby, N .; Hachtel, J. A .; Idrobo, J. -C .; Hotz, M. T .; Плоткин-Свинг, Б .; Bacon, N.J .; Bleloch, A. L .; Корбин, Дж. Дж. (1 августа 2019 г.). «Прогресс в области EELS сверхвысокого энергетического разрешения». Ультрамикроскопия. 75 лет со дня рождения Кристиана Коллиекса, 85 лет со дня рождения Арчи Хоуи и 75 лет со дня рождения Ханнеса Лихте / PICO 2019 - Пятая конференция по проблемам электронной микроскопии с коррекцией аберраций. 203: 60–67. Дои:10.1016 / j.ultramic.2018.12.006. ISSN  0304-3991. OSTI  1530104. PMID  30577954.
16. Ито, Юки; Хасэгава, Такеши (2 мая 2012 г.). «Поляризационная зависимость комбинационного рассеяния света от тонкой пленки, включающая оптическую анизотропию, теоретизированная для анализа молекулярной ориентации». Журнал физической химии A. 116 (23): 5560–5570. Bibcode:2012JPCA..116.5560I. Дои:10.1021 / jp301070a. PMID  22551093.
17. Илиев, М.N .; Абрашев, М. В .; Laverdiere, J .; Jandi, S .; и другие. (16 февраля 2006 г.). "Рамановские спектры, зависящие от искажения, и смешение мод в RMnO₃ перовскиты (R = La, Pr, Nd, Sm, Eu, Gd, Tb, Dy, Ho, Y) ». Физический обзор B. 73 (6): 064302. Bibcode:2006PhRvB..73f4302I. Дои:10.1103 / Physrevb.73.064302. S2CID  117290748.
18. Banwell, Colin N .; Маккэш, Элейн М. (1994). Основы молекулярной спектроскопии (4-е изд.). Макгроу – Хилл. С. 117–8. ISBN  978-0-07-707976-5.
19. «Что такое поляризованная рамановская спектроскопия? - HORIBA». www.horiba.com.
20. Weiner, A.M .; Wiederrecht, Gary P .; Нельсон, Кейт А.; Лиэрд, Д. Э. (1991). «Фемтосекундная многоимпульсная импульсная спектроскопия вынужденного комбинационного рассеяния света». Журнал Оптического общества Америки B. 8 (6): 1264. Bibcode:1991JOSAB ... 8.1264 Вт. Дои:10.1364 / JOSAB.8.001264.
21. Дхар, Лиза; Роджерс, Джон А .; Нельсон, Кейт А. (1994). «Разрешенная во времени колебательная спектроскопия в импульсном пределе». Химические обзоры. 94 (1): 157–193. Дои:10.1021 / cr00025a006.
22. Кослофф, Ронни; Хаммерик, Одри Делл; Таннор, Дэвид (1992). «Возбуждение без сноса: радиационное возбуждение вибрации поверхности земли с помощью импульсного вынужденного комбинационного рассеяния света с контролем повреждений». Письма с физическими проверками. 69 (15): 2172–2175. Bibcode:1992ПхРвЛ..69.2172К. Дои:10.1103 / PhysRevLett.69.2172. PMID  10046417. S2CID  206323493.
23. Ферингер, Питер; Шерер, Норберт Ф. (1995). "Переходное решеточное оптическое гетеродинное обнаружение импульсного вынужденного комбинационного рассеяния света в простых жидкостях". Журнал физической химии. 99 (9): 2684–2695. Дои:10.1021 / j100009a027.
24. Лэмб, Г. Л. (1971). «Аналитические описания распространения ультракоротких оптических импульсов в резонансной среде». Обзоры современной физики. 43 (2): 99–124. Bibcode:1971РвМП ... 43 ... 99л. Дои:10.1103 / RevModPhys.43.99.
25. Jones, W. J .; Стойчев, Б. П. (30 ноября 1964 г.). «Обратные рамановские спектры: индуцированное поглощение на оптических частотах». Письма с физическими проверками. 13 (22): 657–659. Дои:10.1103 / PhysRevLett.13.657. ISSN  0031-9007.
26. «Безболезненное лазерное устройство может определить ранние признаки болезни». Новости BBC. 27 сентября 2010 г.
27. Вэй, Лу; Ху, Фанхао; Чен, Чжисин; Шен, Ихуэй; Чжан, Луюань; Мин, Вэй (16 августа 2016 г.). "Биоортогональная химическая визуализация живых клеток: микроскопия вибрационных зондов с помощью стимулированного комбинационного рассеяния". Отчеты о химических исследованиях. 49 (8): 1494–1502. Дои:10.1021 / acs.accounts.6b00210. ISSN  0001-4842. ЧВК  5704954. PMID  27486796.

дальнейшее чтение

• Клингширн, Клаус Ф. (2012). Полупроводниковая оптика. Тексты для выпускников по физике (4-е изд.). Springer. С. 285–288. ISBN  978-364228362-8.

внешние ссылки

• Эффект Рамана - Классическая теория
• Разъяснение из раздела Гиперфизика в астрономии gsu.edu
• Рамановская спектроскопия - Учебное пособие на Kosi.com
• Проф. Р. В. Вуд демонстрирует новый «эффект комбинационного рассеяния» в физике (Scientific American, Декабрь 1930 г.)
• Краткое описание спонтанного комбинационного рассеяния света
• Эффект Рамана: отпечатки пальцев Вселенной