Диэлектрик - Dielectric

Не путать с Диэлектрическая постоянная или же Диалектика.

Поляризованный диэлектрический материал

А диэлектрик (или же диэлектрический материал) является электрический изолятор который может быть поляризован приложенным электрическое поле. Когда диэлектрический материал помещается в электрическое поле, электрические заряды не проходят через материал, как в электрический проводник но лишь незначительно отклоняются от своих средних положений равновесия, вызывая диэлектрическая поляризация. Из-за диэлектрика поляризация, положительные заряды смещаются в направлении поля, а отрицательные заряды смещаются в направлении, противоположном полю (например, если поле движется по положительной оси x, отрицательные заряды будут смещаться по отрицательной оси x) . Это создает внутреннее электрическое поле, которое уменьшает общее поле внутри самого диэлектрика.^[1] Если диэлектрик состоит из слабо связанных молекул, эти молекулы не только поляризуются, но и переориентируются, так что их оси симметрии выровняйте по полю.^[1]

Изучение диэлектрических свойств касается накопления и рассеяния электрической и магнитной энергии в материалах.^[2][3][4] Диэлектрики важны для объяснения различных явлений в электроника, оптика, физика твердого тела, и биофизика клетки.

Терминология

Хотя термин изолятор подразумевает низкий электрическая проводимость, диэлектрик обычно означает материалы с высоким поляризуемость. Последнее выражается числом, называемым относительная диэлектрическая проницаемость. Термин изолятор обычно используется для обозначения электрического препятствия, а термин диэлектрик используется для обозначения энергия накопительная способность материала (посредством поляризации). Типичным примером диэлектрика является электроизоляционный материал между металлическими пластинами конденсатор. Поляризация диэлектрика приложенным электрическим полем увеличивает поверхностный заряд конденсатора для данной напряженности электрического поля.^[1]

Период, термин диэлектрик был придуман Уильям Уэвелл (из диа - + электрический) в ответ на запрос от Майкл Фарадей.^[5][6] А идеальный диэлектрик - материал с нулевой электропроводностью (ср. идеальный дирижер бесконечная электропроводность),^[7] таким образом демонстрируя только ток смещения; поэтому он хранит и возвращает электрическую энергию, как если бы это был идеальный конденсатор.

Электрическая восприимчивость

Основные статьи: Электрическая восприимчивость и Разрешающая способность

В электрическая восприимчивость χ_е диэлектрического материала является мерой того, насколько легко поляризует в ответ на электрическое поле. Это, в свою очередь, определяет электрическую диэлектрическая проницаемость материала и, таким образом, влияет на многие другие явления в этой среде из-за емкости конденсаторы к скорость света.

Он определяется как константа пропорциональности (которая может быть тензор ), связывающего электрическое поле E к наведенному диэлектрику плотность поляризации п такой, что

${displaystyle mathbf {P} =varepsilon _{0}chi _{e}mathbf {E} ,}$

куда ε₀ это электрическая проницаемость свободного пространства.

Восприимчивость среды связана с ее относительной диэлектрической проницаемостью. ε_р к

${displaystyle chi _{e} =varepsilon _{r}-1.}$

Итак, в случае вакуума

${displaystyle chi _{e} =0.}$

В электрическое перемещение D связана с плотностью поляризации п к

${displaystyle mathbf {D} = varepsilon _{0}mathbf {E} +mathbf {P} = varepsilon _{0}left(1+chi _{e}ight)mathbf {E} = varepsilon _{0}varepsilon _{r}mathbf {E} .}$

Дисперсия и причинность

В общем, материал не может поляризоваться мгновенно в ответ на приложенное поле. Более общая формулировка как функция времени:

${displaystyle mathbf {P} (t)=varepsilon _{0}int _{-infty }^{t}chi _{e}left(t-t'ight)mathbf {E} left(t'ight),dt'.}$

То есть поляризация свертка электрического поля в предыдущие моменты времени с зависимой от времени восприимчивостью, определяемой χ_е(Δт). Верхний предел этого интеграла можно продолжить до бесконечности, если определить χ_е(Δт) = 0 за Δт < 0. Мгновенный ответ соответствует Дельта-функция Дирака восприимчивость χ_е(Δт) = χ_еδ(Δт).

В линейной системе удобнее брать преобразование Фурье и запишите это отношение как функцию частоты. Из-за теорема свертки, интеграл становится простым произведением,

${displaystyle mathbf {P} (omega )=varepsilon _{0}chi _{e}(omega )mathbf {E} (omega ).}$

Восприимчивость (или, что то же самое, диэлектрическая проницаемость) зависит от частоты. Изменение восприимчивости по частоте характеризует разброс свойства материала.

Более того, тот факт, что поляризация может зависеть только от электрического поля в предыдущие моменты времени (т.е. χ_е(Δт) = 0 за Δт < 0), как следствие причинность, навязывает Ограничения Крамерса – Кронига на действительную и мнимую части восприимчивости χ_е(ω).

Диэлектрическая поляризация

Базовая модель атома

Взаимодействие электрического поля с атомом в рамках классической диэлектрической модели.

В классическом подходе к диэлектрической модели материал состоит из атомов. Каждый атом состоит из облака отрицательного заряда (электронов), связанного с положительным точечным зарядом в его центре и окружающего его. В присутствии электрического поля облако зарядов искажается, как показано в правом верхнем углу рисунка.

Это можно свести к простому диполь с использованием принцип суперпозиции. Диполь характеризуется своим дипольный момент, векторная величина, показанная на рисунке синей стрелкой, обозначенной M. Именно связь между электрическим полем и дипольным моментом определяет поведение диэлектрика. (Обратите внимание, что дипольный момент указывает в том же направлении, что и электрическое поле на рисунке. Это не всегда так и является большим упрощением, но верно для многих материалов.)

Когда электрическое поле снимается, атом возвращается в исходное состояние. Время, необходимое для этого, называется так называемым расслабление время; экспоненциальный спад.

В этом суть модели в физике. Теперь поведение диэлектрика зависит от ситуации. Чем сложнее ситуация, тем богаче должна быть модель для точного описания поведения. Важные вопросы:

• Электрическое поле постоянно или меняется со временем? С какой скоростью?
• Зависит ли ответ от направления приложенного поля (изотропия материала)?
• Ответ везде одинаковый (однородность материала)?
• Нужно ли учитывать какие-либо границы или интерфейсы?
• Это ответ линейный относительно поля, или есть нелинейности ?

Связь между электрическим полем E и дипольный момент M приводит к поведению диэлектрика, которое для данного материала может быть охарактеризовано функцией F определяется уравнением:

${displaystyle mathbf {M} =mathbf {F} (mathbf {E} )}$.

Когда и тип электрического поля, и тип материала определены, выбирается простейшая функция. F который правильно предсказывает интересующие явления. Примеры явлений, которые можно смоделировать, включают:

• Показатель преломления
• Дисперсия групповой скорости
• Двулучепреломление
• Самофокусировка
• Гармоническая генерация

Диполярная поляризация

Диполярная поляризация - это поляризация, которая либо присуща полярные молекулы (ориентационная поляризация), либо может индуцироваться в любой молекуле, в которой возможно асимметричное искажение ядер (искажение поляризации). Ориентационная поляризация возникает из-за постоянного диполя, например, возникающего из-за угла 104,45 ° между асимметричными связями между атомами кислорода и водорода в молекуле воды, который сохраняет поляризацию в отсутствие внешнего электрического поля. Сборка этих диполей образует макроскопическую поляризацию.

При приложении внешнего электрического поля расстояние между зарядами внутри каждого постоянного диполя, которое связано с химическая связь, остается постоянной по ориентационной поляризации; однако само направление поляризации вращается. Это вращение происходит в масштабе времени, который зависит от крутящий момент и окружающие местные вязкость молекул. Поскольку вращение не является мгновенным, диполярные поляризации теряют реакцию на электрические поля на самых высоких частотах. Молекула в жидкости вращается примерно на 1 радиан за пикосекунду, таким образом, эта потеря происходит примерно на 10¹¹ Гц (в микроволновом диапазоне). Задержка реакции на изменение электрического поля вызывает трение и тепло.

При приложении внешнего электрического поля при инфракрасный частоты или меньше, молекулы изгибаются и растягиваются под действием поля, и дипольный момент молекулы изменяется. Частота молекулярных колебаний примерно обратно пропорциональна времени, необходимому для изгиба молекул, и эта поляризация искажения исчезает выше инфракрасного.

Ионная поляризация

Ионная поляризация - это поляризация, вызванная относительными смещениями между положительным и отрицательным ионы в ионные кристаллы (Например, NaCl ).

Если кристалл или молекула состоит из атомов более чем одного типа, распределение зарядов вокруг атома в кристалле или молекуле склоняется к положительному или отрицательному. В результате, когда колебания решетки или молекулярные колебания вызывают относительные смещения атомов, центры положительных и отрицательных зарядов также смещаются. На расположение этих центров влияет симметрия смещений. Когда центры не совпадают, в молекулах или кристаллах возникает поляризация. Эта поляризация называется ионная поляризация.

Ионная поляризация вызывает сегнетоэлектрический эффект а также диполярная поляризация. Сегнетоэлектрический переход, который вызывается совмещением ориентаций постоянных диполей вдоль определенного направления, называется фазовый переход порядок-беспорядок. Переход, вызванный ионной поляризацией в кристаллах, называется фазовый переход смещения.

В камерах

Ионная поляризация позволяет производить в клетках богатые энергией соединения ( протонный насос в митохондрии ) и на плазматическая мембрана, создание потенциал покоя, энергетически невыгодный транспорт ионов и межклеточная связь ( Na + / K + -АТФаза ).

Все клетки в тканях тела животных электрически поляризованы - другими словами, они поддерживают разность напряжений между клетками. плазматическая мембрана, известный как мембранный потенциал. Эта электрическая поляризация является результатом сложного взаимодействия между ионные транспортеры и ионные каналы.

В нейронах типы ионных каналов в мембране обычно различаются в разных частях клетки, что дает дендриты, аксон, и Тело клетки разные электрические свойства. В результате некоторые части мембраны нейрона могут быть возбудимыми (способны генерировать потенциалы действия), а другие - нет.

Диэлектрическая дисперсия

В физике диэлектрическая дисперсия - зависимость диэлектрической проницаемости диэлектрического материала от частоты приложенного электрического поля. Поскольку существует задержка между изменениями поляризации и изменениями электрического поля, диэлектрическая проницаемость диэлектрика является сложной функцией частоты электрического поля. Диэлектрическая дисперсия очень важна для приложений диэлектрических материалов и для анализа систем поляризации.

Это один из примеров общего явления, известного как материальная дисперсия: частотно-зависимый отклик среды для распространения волн.

Когда частота становится выше:

1. дипольная поляризация больше не может следовать за колебаниями электрического поля в микроволновая печь регион около 10¹⁰ Гц;
2. ионная поляризация и поляризация молекулярного искажения больше не могут отслеживать электрическое поле за пределами инфракрасный или дальняя инфракрасная область около 10¹³ Гц,;
3. электронная поляризация теряет отклик в ультрафиолетовой области около 10¹⁵ Гц.

В области частот выше ультрафиолета диэлектрическая проницаемость приближается к постоянной ε₀ в каждом веществе, где ε₀ - диэлектрическая проницаемость свободного пространства. Поскольку диэлектрическая проницаемость указывает на силу связи между электрическим полем и поляризацией, если процесс поляризации теряет свой отклик, диэлектрическая проницаемость уменьшается.

Диэлектрическая релаксация

Диэлектрическая релаксация это мгновенная задержка (или отставание) в диэлектрическая постоянная материала. Обычно это вызвано задержкой молекулярной поляризации относительно изменяющегося электрического поля в диэлектрической среде (например, внутри конденсаторов или между двумя большими проведение поверхностей). Диэлектрическую релаксацию в изменяющихся электрических полях можно рассматривать как аналог гистерезис в изменении магнитные поля (например, в индуктор или же трансформатор ядра ). Расслабление в целом - это задержка или запаздывание реакции на линейная система, и поэтому диэлектрическая релаксация измеряется относительно ожидаемых линейных стационарных (равновесных) значений диэлектрической проницаемости. Промежуток времени между электрическим полем и поляризацией подразумевает необратимую деградацию Свободная энергия Гиббса.

В физика, диэлектрическая релаксация относится к релаксационной реакции диэлектрической среды на внешнее колебательное электрическое поле. Эту релаксацию часто описывают с помощью диэлектрической проницаемости как функции частота, которое для идеальных систем можно описать уравнением Дебая. С другой стороны, искажение, связанное с ионной и электронной поляризацией, показывает поведение резонанс или же осциллятор тип. Характер процесса искажения зависит от структуры, состава и окружения образца.

Дебай релаксация

Дебай релаксация представляет собой диэлектрическую релаксационную реакцию идеальной невзаимодействующей совокупности диполей на переменное внешнее электрическое поле. Обычно выражается в комплексной диэлектрической проницаемости ε среды в зависимости от поля угловая частота ω:

${displaystyle {hat {varepsilon }}(omega )=varepsilon _{infty }+{frac {Delta varepsilon }{1+iomega au }},}$

куда ε_∞ - диэлектрическая проницаемость на высокочастотном пределе, Δε = ε_s − ε_∞ куда ε_s - статическая низкочастотная диэлектрическая проницаемость, а τ это характеристика время отдыха среды. Разделение на настоящую часть ${displaystyle varepsilon '}$ и мнимая часть ${displaystyle varepsilon ''}$ комплексной диэлектрической проницаемости дает:^[8]

${displaystyle {egin{aligned}varepsilon '&=varepsilon _{infty }+{frac {varepsilon _{s}-varepsilon _{infty }}{1+omega ^{2} au ^{2}}}[3pt]varepsilon ''&={frac {(varepsilon _{s}-varepsilon _{infty })omega au }{1+omega ^{2} au ^{2}}}end{aligned}}}$

Диэлектрические потери также представлены тангенсом угла потерь:

${displaystyle an(delta )={frac {varepsilon ''}{varepsilon '}}={frac {left(varepsilon _{s}-varepsilon _{infty }ight)omega au }{varepsilon _{s}+varepsilon _{infty }omega ^{2} au ^{2}}}}$

Эта модель релаксации была введена и названа в честь физика Питер Дебай (1913).^[9] Это характерно для динамической поляризации с одним временем релаксации.

Варианты уравнения Дебая.

Уравнение Коула – Коула

Это уравнение используется, когда пик диэлектрических потерь демонстрирует симметричное уширение.

Уравнение Коула – Дэвидсона

Это уравнение используется, когда пик диэлектрических потерь демонстрирует асимметричное уширение.

Гавриляк – Негами релаксация

Это уравнение учитывает как симметричное, так и асимметричное уширение.

Функция Кольрауша – Вильямса – Уоттса

Преобразование Фурье растянутая экспоненциальная функция.

Закон Кюри – фон Швайдлера

Это показывает реакцию диэлектриков на приложенное поле постоянного тока, чтобы вести себя согласно степенному закону, который может быть выражен как интеграл по взвешенным экспоненциальным функциям.

Параэлектричество

Смотрите также: Сегнетоэлектричество

Параэлектричество - это способность многих материалов (в частности, керамика ) поляризоваться под воздействием электрическое поле. В отличие от сегнетоэлектричество, это может произойти, даже если нет постоянного электрический диполь который существует в материале, и удаление полей приводит к поляризация в материале возвращается к нулю.^[10] Механизмы, вызывающие параэлектрический поведение - это искажение индивидуального ионы (смещение электронного облака от ядра) и поляризация молекул или комбинаций ионов или дефектов.

Параэлектричество может возникать в кристалл фазы, в которых электрические диполи не выровнены и, следовательно, имеют потенциал выравнивания во внешнем электрическое поле и ослабить его.

Примером параэлектрического материала с высокой диэлектрической проницаемостью является титанат стронция.

В LiNbO₃ кристалл сегнетоэлектрик ниже 1430 K, а выше этой температуры переходит в неупорядоченную параэлектрическую фазу. Точно так же и другие перовскиты также проявляют параэлектричество при высоких температурах.

Параэлектричество исследовалось как возможный механизм охлаждения; поляризация параэлектрика путем приложения электрического поля под адиабатический процесс Условия повышают температуру, а удаление поля понижает температуру.^[11] Тепловой насос, который работает за счет поляризации параэлектрика, позволяя ему вернуться к температуре окружающей среды (рассеивая дополнительное тепло), вводя его в контакт с охлаждаемым объектом и, наконец, деполяризуя его, приведет к охлаждению.

Возможность настройки

Перестраиваемые диэлектрики изоляторы, способность которых накапливать электрический заряд изменяется при приложении напряжения.^[12][13]

В общем, титанат стронция (SrTiO
₃) используется для устройств, работающих при низких температурах, а титанат бария-стронция (Ба
_1-хSr
_ИксTiO
₃) заменители приборов комнатной температуры. Другие потенциальные материалы включают микроволновые диэлектрики и композиты из углеродных нанотрубок (УНТ).^[12][14][15]

В 2013 г. многолистовые слои титаната стронция, чередующиеся с отдельными слоями оксид стронция произвел диэлектрик, способный работать на частоте до 125 ГГц. Материал создан через молекулярно-лучевая эпитаксия. У этих двух кристаллов несовпадение расстояния между кристаллами, что создает напряжение в слое титаната стронция, что делает его менее стабильным и настраиваемым.^[12]

Такие системы как Ба
_1-хSr
_ИксTiO
₃ имеют переход параэлектрик – сегнетоэлектрик чуть ниже температуры окружающей среды, что обеспечивает высокую настраиваемость. Такие пленки несут значительные потери из-за дефектов.

Приложения

Конденсаторы

Основная статья: Конденсатор

Разделение зарядов в конденсаторе с параллельными пластинами вызывает внутреннее электрическое поле. Диэлектрик (оранжевый) уменьшает поле и увеличивает емкость.

Конденсаторы промышленного производства обычно используют твердый диэлектрический материал с высокой диэлектрической проницаемостью в качестве промежуточной среды между накопленными положительными и отрицательными зарядами. Этот материал часто называют в техническом контексте конденсатор диэлектрик.^[16]

Наиболее очевидным преимуществом использования такого диэлектрического материала является то, что он предотвращает прямой электрический контакт проводящих пластин, на которых хранятся заряды. Однако более важно то, что высокая диэлектрическая проницаемость позволяет хранить больший заряд при заданном напряжении. В этом можно убедиться, рассматривая случай линейного диэлектрика с проницаемостью ε и толщина d между двумя проводящими пластинами с однородной плотностью заряда σ_ε. В этом случае плотность заряда определяется выражением

${displaystyle sigma _{varepsilon }=varepsilon {frac {V}{d}}}$

и емкость на единицу площади на

${displaystyle c={frac {sigma _{varepsilon }}{V}}={frac {varepsilon }{d}}}$

Отсюда легко видно, что больший ε приводит к большему накопленному заряду и, следовательно, большей емкости.

Диэлектрические материалы, используемые для конденсаторов, также выбираются таким образом, чтобы они были устойчивы к ионизация. Это позволяет конденсатору работать при более высоких напряжениях до того, как изолирующий диэлектрик ионизируется и пропускает нежелательный ток.

Диэлектрический резонатор

Основная статья: Диэлектрический резонатор

А генератор с диэлектрическим резонатором (DRO) - это электронный компонент, показывающий резонанс поляризационного отклика для узкого диапазона частот, обычно в микроволновом диапазоне. Он состоит из керамической "шайбы", которая имеет большую диэлектрическую проницаемость и низкую коэффициент рассеяния. Такие резонаторы часто используются для задания частоты в цепи генератора. Неэкранированный диэлектрический резонатор можно использовать в качестве антенна с диэлектрическим резонатором (ДРА).

Тонкие пленки BST

С 2002 по 2004 гг. Армейская исследовательская лаборатория (ARL) провели исследования по технологии тонких пленок. Титанат бария-стронция (BST), тонкая сегнетоэлектрическая пленка, был исследован для изготовления радиочастотных и микроволновых компонентов, таких как генераторы, управляемые напряжением, настраиваемые фильтры и фазовращатели.^[17]

Исследование было частью усилий по обеспечению армии высоконастраиваемыми, совместимыми с микроволновым излучением материалами для устройств с широкополосной перестройкой электрического поля, которые стабильно работают при экстремальных температурах.^[18] Эта работа улучшила возможность настройки объемного титаната бария-стронция, который является тонкопленочным активатором для электронных компонентов.^[19]

В исследовательской работе 2004 года исследователи ARL исследовали, как небольшие концентрации акцепторных примесей могут резко изменить свойства сегнетоэлектрических материалов, таких как BST.^[20]

Исследователи «легировали» тонкие пленки BST магнием, анализируя «структуру, микроструктуру, морфологию поверхности и качество состава пленки / подложки». Пленки BST, легированные магнием, показали «улучшенные диэлектрические свойства, низкий ток утечки и хорошую настраиваемость», что позволяет использовать их в настраиваемых микроволновых устройствах.^[17]

Некоторые практические диэлектрики

Диэлектрические материалы могут быть твердыми, жидкостями или газами. (Высота вакуум также может быть полезным,^[21] почти без потерь диэлектрик, хотя его относительный диэлектрическая постоянная только единство.)

Твердые диэлектрики, возможно, являются наиболее часто используемыми диэлектриками в электротехнике, а многие твердые тела являются очень хорошими изоляторами. Некоторые примеры включают фарфор, стекло, и большинство пластмассы. Воздуха, азот и гексафторид серы три наиболее часто используемых газообразные диэлектрики.

• Промышленные покрытия Такие как Парилен обеспечивают диэлектрический барьер между подложкой и окружающей средой.
• Минеральное масло широко используется в электрических трансформаторы в качестве жидкого диэлектрика и для охлаждения. Диэлектрические жидкости с более высокими значениями диэлектрической проницаемости, например электрические. касторовое масло, часто используются в высокое напряжение конденсаторы для предотвращения коронный разряд и увеличить емкость.
• Поскольку диэлектрики сопротивляются току электричества, поверхность диэлектрика может удерживать застрявший избыточные электрические заряды. Это может произойти случайно при трении диэлектрика ( трибоэлектрический эффект ). Это может быть полезно, например, Генератор Ван де Граафа или же электрофор, или это может быть потенциально разрушительным, как в случае электростатический разряд.
• Специально обработанные диэлектрики, называемые электреты (что не следует путать с сегнетоэлектрики ), может сохранять избыточный внутренний заряд или «замораживать» поляризацию. Электреты обладают полупостоянным электрическим полем и являются электростатическим эквивалентом магнитов. Электреты находят множество практических применений в быту и промышленности.
• Некоторые диэлектрики могут создавать разность потенциалов при механическом воздействии. стресс, или (что эквивалентно) изменить физическую форму, если к материалу приложено внешнее напряжение. Это свойство называется пьезоэлектричество. Пьезоэлектрические материалы - еще один класс очень полезных диэлектриков.
• Некоторые ионные кристаллы и полимер диэлектрики обладают спонтанным дипольным моментом, который может быть обращен внешним приложенным электрическим полем. Такое поведение называется сегнетоэлектрический эффект. Эти материалы аналогичны способу ферромагнитные материалы вести себя во внешнем магнитном поле.Сегнетоэлектрические материалы часто имеют очень высокую диэлектрическую проницаемость, что делает их весьма полезными для конденсаторов.

Смотрите также

• Классификация материалов по диэлектрической проницаемости
• Парамагнетизм
• Соотношение Клаузиуса-Моссотти
• Диэлектрическое поглощение
• Диэлектрические потери
• Диэлектрическая прочность
• Диэлектрическая спектроскопия
• Диэлектрик EIA Class 1
• Диэлектрик EIA Class 2
• Диэлектрик High-k
• Низкокалорийный диэлектрик
• утечка
• Функция линейного отклика
• Метаматериал
• RC задержка
• Вращательное броуновское движение
• Закон Пашена - изменение диэлектрической прочности газа в зависимости от давления
• Сепаратор (электричество)

Рекомендации

1. Диэлектрик. Британская энциклопедия: «Диэлектрик, изолирующий материал или очень плохой проводник электрического тока. Когда диэлектрики помещены в электрическое поле, в них практически не протекает ток, потому что, в отличие от металлов, они не имеют слабосвязанных или свободных электронов, которые могут дрейфовать через материал ".
2. Артур Р. фон Хиппель в своей основополагающей работе Диэлектрические материалы и применение, заявил: "Диэлектрики... это не узкий класс так называемых изоляторов, а широкий простор неметаллы рассматриваются с точки зрения их взаимодействия с электрическими, магнитными или электромагнитными полями. Таким образом, мы имеем дело с газами, а также с жидкостями и твердыми телами, а также с накоплением электрической и магнитной энергии, а также с ее рассеянием »(стр. 1) (Technology Press of MIT и John Wiley, NY, 1954).
3. Thoms, E .; Sippel, P .; и другие. (2017). «Диэлектрические исследования смесей ионных жидкостей». Sci. Представитель. 7 (1): 7463. arXiv:1703.05625. Bibcode:2017НатСР ... 7.7463Т. Дои:10.1038 / s41598-017-07982-3. ЧВК  5547043. PMID  28785071.
4. Белкин, А .; Безрядин, А .; Hendren, L .; Хублер, А. (2017). «Восстановление наноконденсаторов из оксида алюминия после пробоя высокого и низкого напряжения». Sci. Представитель. 7 (1): 932. Bibcode:2017НатСР ... 7..932Б. Дои:10.1038 / s41598-017-01007-9. ЧВК  5430567. PMID  28428625.
5. Дейнтит, Дж. (1994). Биографическая энциклопедия ученых. CRC Press. п. 943. ISBN  978-0-7503-0287-6.
6. Джеймс, Фрэнк А.Дж.Л., редактор. Переписка Майкла Фарадея, том 3, 1841–1848 гг., "Письмо Уильяма Уэвелла Фарадею 1798 г., стр. 442". Архивировано из оригинал на 2016-12-23. Получено 2012-05-18. Институт инженеров-электриков, Лондон, Великобритания, 1996 г. ISBN  0-86341-250-5
7. Микроволновая техника - Р. С. Рао (проф.). Получено 2013-11-08.
8. Као, Кван Чи (2004). Диэлектрические явления в твердых телах. Лондон: Elsevier Academic Press. С. 92–93. ISBN  978-0-12-396561-5.
9. Дебай, П. (1913), Ver. Втор. Phys. Гезелл. 15, 777; переиздано в 1954 году в сборнике статей Питера Дж. У. Дебай. Interscience, Нью-Йорк
10. Чан, Ю. и др. (1997) Физическая керамика, Джон Уайли и сыновья, Нью-Йорк
11. Kuhn, U .; Люти, Ф. (1965). «Параэлектрический нагрев и охлаждение ОН-диполями в галогенидах щелочных металлов». Твердотельные коммуникации. 3 (2): 31. Bibcode:1965SSCom ... 3 ... 31K. Дои:10.1016/0038-1098(65)90060-8.
12. Ли, Че-Хуэй; Орлофф, Натан Д .; Бирол, Туран; Чжу, Е; Гоян, Вероника; Рокас, Эдуард; Хайслмайер, Райан; Влахос, Эфтихия; Манди, Джулия А .; Куркутис, Лена Ф .; Не, Юэфэн; Biegalski, Michael D .; Чжан, Цзиншу; Бернхаген, Маргитта; Бенедек, Николь А .; Ким, Йонгсам; Брок, Джоэл Д .; Uecker, Reinhard; Xi, X. X .; Гопалан, Венкатраман; Нужный, Дмитрий; Камба, Станислав; Мюллер, Дэвид А .; Такеучи, Ичиро; Бут, Джеймс С.; Фенни, Крейг Дж .; Шлом, Даррелл Г. (2013). «Самокорректирующийся кристалл может привести к следующему поколению передовых коммуникаций». Природа. 502 (7472): 532–6. Bibcode:2013Натура.502..532L. Дои:10.1038 / природа12582. PMID  24132232. S2CID  4457286.
13. Lee, C.H .; Орлов, Н. Д .; Birol, T .; Zhu, Y .; Goian, V .; Rocas, E .; Haislmaier, R .; Vlahos, E .; Mundy, J. A .; Куркутис, Л. Ф .; Nie, Y .; Biegalski, M.D .; Zhang, J .; Bernhagen, M .; Бенедек, Н. А .; Kim, Y .; Brock, J.D .; Uecker, R .; Xi, X. X .; Гопалан, В .; Нужный, Д .; Kamba, S .; Мюллер, Д. А .; Takeuchi, I .; Бут, Дж. С .; Fennie, C.J .; Шлом, Д. Г. (2013). «Использование размерности и устранение дефектов для создания перестраиваемых микроволновых диэлектриков». Природа. 502 (7472): 532–536. Bibcode:2013Натура.502..532L. Дои:10.1038 / природа12582. HDL:2117/21213. PMID  24132232. S2CID  4457286.
14. Kong, L.B .; Li, S .; Zhang, T.S .; Zhai, J.W .; Boey, F.Y.C .; Ма, Дж. (30 ноября 2010 г.). «Электрически перестраиваемые диэлектрические материалы и стратегии улучшения их характеристик». Прогресс в материаловедении. 55 (8): 840–893. Дои:10.1016 / j.pmatsci.2010.04.004.
15. Giere, A .; Zheng, Y .; Maune, H .; Сазегар, М .; Paul, F .; Чжоу, X .; Binder, J. R .; Muller, S .; Якоби, Р. (2008). «Перестраиваемые диэлектрики для микроволновых приложений». 2008 17-й Международный симпозиум IEEE по применению сегнетоэлектриков. п. 1. Дои:10.1109 / ISAF.2008.4693753. ISBN  978-1-4244-2744-4. S2CID  15835472.
16. Мюссиг, Ханс-Иоахим. Полупроводниковый конденсатор с оксидом празеодима в качестве диэлектрика, Патент США 7,113,388 опубликовано 06.11.2003, выпущено 18.10.2004, передано IHP GmbH - Innovations for High Performance Microelectronics / Institute Fur Innovative Mikroelektronik
17. Cole, M. W .; Гейер, Р. Г. (2004). «Новые тонкие пленки BST, легированные перестраиваемым акцептором, для высококачественных перестраиваемых микроволновых устройств». Revista Mexicana de Fisica. 50 (3): 232. Bibcode:2004RMxF ... 50..232C.
18. Наир, К. М .; Го, Руян; Bhalla, Amar S .; Hirano, S.-I .; Суворов, Д. (2012-04-11). Разработки в диэлектрических материалах и электронных устройствах: материалы 106-го ежегодного собрания Американского керамического общества, Индианаполис, Индиана, США, 2004 г.. Джон Вили и сыновья. ISBN  9781118408193.
19. Наир, К. М .; Bhalla, Amar S .; Hirano, S.-I .; Суворов, Д .; Шварц, Роберт В .; Чжу, Вэй (11 апреля 2012 г.). Керамические материалы и многослойные электронные устройства. Джон Вили и сыновья. ISBN  9781118406762.
20. Cole, M.W .; Хаббард, С .; Ngo, E .; Эрвин, М .; Wood, M .; Гейер, Р. Г. (июль 2002 г.). «Соотношения структура-свойство в чистых и легированных акцепторами тонких пленках Ba1-xSrxTiO3 для перестраиваемых микроволновых устройств». Журнал прикладной физики. 92 (1): 475–483. Bibcode:2002JAP .... 92..475C. Дои:10.1063/1.1484231. ISSN  0021-8979.
21. Лион, Дэвид (2013). «Зависимость диэлектрической прочности нано-вакуумных зазоров от размера зазора». IEEE Transactions по диэлектрикам и электроизоляции. 20 (4): 1467–1471. Дои:10.1109 / TDEI.2013.6571470. S2CID  709782.

дальнейшее чтение

• Джексон, Джон Дэвид (10 августа 1998 г.). Классическая электродинамика (3-е изд.). Джон Уайли и сыновья. ISBN  978-0-471-30932-1. 808 или 832 страницы.

• Скайф, Брендан (3 сентября 1998 г.). Принципы диэлектриков (монографии по физике и химии материалов) (2-е изд.). Oxford University Press. ISBN  978-0198565574.

внешняя ссылка

• Электромагнетизм - Глава из онлайн-учебника
• Диэлектрическая сфера в электрическом поле.
• Учебный пакет DoITPoMS "Диэлектрические материалы"
• Тексты в Википедии:
  • "Диэлектрик ". Энциклопедия Американа. 1920.
  • "Диэлектрик ". Британская энциклопедия (11-е изд.). 1911 г.