Твердотельный ядерный магнитный резонанс - Solid-state nuclear magnetic resonance

Твердотельный 900 МГц (21,1 Тл^[1]) ЯМР-спектрометр в Канадской национальной лаборатории ЯМР в сверхвысоких полях для твердых тел.

Твердотельный ЯМР (ssNMR) спектроскопия - это особый вид ядерный магнитный резонанс (ЯМР) спектроскопия, характеризующаяся наличием анизотропных (зависимых от направления) взаимодействий. По сравнению с более распространенной спектроскопией ЯМР в растворе, ssNMR обычно требует дополнительного оборудования для мощного радиочастотного облучения и вращения под магическим углом.

Вступление

Базовые концепты

Резонансная частота ядерное вращение зависит от силы магнитное поле на ядре, которое может быть изменено электронным облаком или близостью другого спина. В общем, эти локальные поля зависят от ориентации. В средах с нулевой или низкой подвижностью (например, кристаллические порошки, стекла, большие мембранные везикулы, молекулярные агрегаты) анизотропные локальные поля или взаимодействия имеют существенное влияние на поведение ядерных спинов. Напротив, в классическом эксперименте ЯМР в жидком состоянии Броуновское движение усредняет анизотропные взаимодействия до нуля, и поэтому они не отражаются в спектре ЯМР.

Примеры анизотропных ядерных взаимодействий

В твердотельном ЯМР обычно встречаются два зависимых от направления взаимодействия: анизотропия химического сдвига (CSA), индуцированная электронным облаком вокруг ядра и диполярная связь к другим ядерным спинам. Существует больше таких взаимодействий, в частности, квадрупольное взаимодействие ядер со спиновым квантовым числом> 1/2 и дипольное взаимодействие со спинами электронов. Анизотропный J-муфта обычно слишком мала, чтобы ее можно было обнаружить. В грамм-тензор представляет собой анизотропное взаимодействие в электронный спиновой резонанс. Математически все эти взаимодействия можно описать с помощью одного и того же формализма.

Экспериментальный фон

Анизотропные взаимодействия изменяют локальные поля и ядерные вращение уровни энергии (и, следовательно, резонансная частота) ядер в молекуле, и часто вносят вклад в уширение линий в спектрах ЯМР. Тем не менее, существует ряд ситуаций, когда их присутствие либо невозможно избежать, либо даже особенно желательно, поскольку они кодируют структурные параметры, такие как информация об ориентации, на представляющих интерес химических связях.

Условия высокого разрешения в твердых телах (в широком смысле) могут быть установлены с помощью вращение под магическим углом (MAS), макроскопическая ориентация образца, комбинация обоих этих методов и различные радиочастота (RF) схемы облучения. В то время как последний позволяет разделить взаимодействия в пространстве спинов, другие облегчают усреднение взаимодействий в реальном пространстве. Кроме того, эффекты уширения линий из-за микроскопических неоднородностей могут быть уменьшены соответствующими методами подготовки образцов.

В условиях вращения под магическим углом изотропные взаимодействия могут сообщать о локальной структуре, например по изотропному химическому сдвигу. Кроме того, разъединенные взаимодействия могут быть выборочно повторно введены («воссоединение») и использованы, например, для контролируемой дефазировки или передачи поляризации для получения ряда структурных параметров, таких как межъядерные расстояния.

Ширина линий твердотельного ЯМР

Остаточная ширина линии (полная ширина на половине максимума) ¹³Ядра C в условиях МАС при частоте вращения 5–15 кГц и сильном ¹Разделение H с помощью радиочастотного излучения обычно составляет порядка 0,3–2 частей на миллион. Однако даже при частотах МАС 20 кГц и выше нелинейные группы одних и тех же ядер (т. Е. Не на прямой), связанные посредством гомоядерных диполярных взаимодействий, могут быть подавлены только частично, что приводит к ¹Ширина линии H ЯМР 0,5 ppm и выше, что значительно больше, чем в оптимальном состояние решения Условия ЯМР. Другие взаимодействия, такие как квадрупольное взаимодействие, могут привести к ширине линии в тысячи ppm из-за силы взаимодействия. Квадрупольное уширение первого порядка в значительной степени подавляется достаточно быстрой МАС, но квадрупольное уширение второго порядка имеет другую угловую зависимость и не может быть устранено вращением только на один угол. Способы достижения формы линий без уширения, вызванного анизотропией, для квадрупольных ядер включают вращение под двумя углами одновременно (DOR, DOuble angle Rotation), последовательно (DAS ), или путем перефокусировки квадрупольного взаимодействия второго порядка с помощью двумерного эксперимента, такого как MQMAS или STMAS.

Анизотропные взаимодействия в ЯМР в растворе

С точки зрения ЯМР в растворе, может быть желательно ограничить усреднение по движению диполярных взаимодействий средами выравнивания. Результирующий остаточные диполярные связи (RDC) обычно имеют величину всего несколько Гц, но не нарушают условия высокого разрешения и предоставляют большой объем информации, в частности, об ориентации молекулярных доменов относительно друг друга.

Диполярное усечение

Диполярная связь между двумя ядрами обратно пропорциональна кубу их расстояния. Достаточно медленная передача поляризации, опосредованная дипольным взаимодействием между двумя удаленными спинами одного и того же типа, например ¹³C, резко замедляется из-за сильной связи с третьим таким ядром поблизости. Этот обычно нежелательный эффект обычно называют диполярным усечением. Это было одним из основных препятствий в эффективном извлечении межъядерных расстояний, которые имеют решающее значение в структурном анализе биомолекулярной структуры. Однако с помощью схем мечения изотопов или последовательностей радиочастотных импульсов стало возможным обойти эту проблему несколькими способами. Другой способ обойти диполярное усечение - изучение редких ядер, таких как ¹³C при их низком естественном изотопном содержании с использованием MAS ЯМР с помощью DNP, где вероятность мешающего третьего спина поблизости почти в 100 раз ниже.^[2]

Ядерные спиновые взаимодействия в твердой фазе

Химическая защита

Химическая защита - это локальное свойство каждого ядерного участка в молекуле или соединении, которое пропорционально приложенному внешнему магнитному полю.

В частности, внешнее магнитное поле индуцирует токи электронов на молекулярных орбиталях. Эти индуцированные токи создают локальные магнитные поля, которые приводят к характерным изменениям частоты ядерного резонанса. Эти изменения можно предсказать на основе молекулярной структуры с помощью эмпирических правил или квантово-химических расчетов.

При достаточно быстром вращение под магическим углом, или в ЯМР-состоянии раствора, направленно-зависимый характер химическая защита усредняется по времени до нуля, оставляя только изотропные химический сдвиг.

J-муфта

В J-муфта или косвенная ядерная спин-спиновая связь (иногда также называемая «скалярной» связью, несмотря на то, что J - тензорная величина) описывает взаимодействие ядерных спинов через химические связи.

Диполярная связь

Основная статья: Магнитное диполь-дипольное взаимодействие

Векторы, важные для диполярной связи

Ядерные спины демонстрируют магнитный дипольный момент, генерирующее магнитное поле, которое взаимодействует с дипольными моментами других ядер (диполярная связь ). Величина взаимодействия зависит от вида спина, межъядерного расстояния. р, а ориентация относительно внешнего магнитного поля B, вектора, соединяющего два ядерных спина (см. рисунок). Максимальная дипольная связь определяется константой дипольной связи d,

${\displaystyle d={\frac {\hbar \mu _{0}}{4\pi }}{\frac {\gamma _{1}\gamma _{2}}{r^{3}}}}$,

где γ₁ и γ₂ являются гиромагнитные отношения ядер. В сильном магнитном поле дипольная связь зависит от угла θ между межъядерным вектором и внешним магнитным полем B (см. рисунок) согласно

${\displaystyle D\propto 3\cos ^{2}\theta -1}$.

D становится нулевым для ${\displaystyle \theta =\arccos {\sqrt {1/3}}=\arctan {\sqrt {2}}}$ = 54,7 °. Следовательно, два ядра с дипольным вектором связи под углом θ_м = 54,7 ° к сильному внешнему магнитному полю имеют нулевую дипольную связь. θ_м называется магический угол. Один из способов удаления диполярных связей, по крайней мере, относительно слабых, - это вращение под магическим углом.

Квадруполярное взаимодействие

Ядра со спиновым квантовым числом> 1/2 имеют несферическое распределение заряда. Это известно как квадрупольное ядро. Несферическое распределение заряда может взаимодействовать с градиентом электрического поля, вызванным некоторой формой несимметрии (например, в атоме с тригональной связью электроны находятся вокруг него в плоскости, но не выше или ниже его), чтобы вызвать изменение энергии уровень в дополнение к Эффект Зеемана. Квадрупольное взаимодействие является самым большим взаимодействием в ЯМР, кроме зеемановского, и они могут даже стать сопоставимыми по размеру. Квадрупольное взаимодействие настолько велико, что, в отличие от большинства других взаимодействий, его нельзя рассматривать только в первом порядке. Это означает, что у вас есть взаимодействия первого и второго порядка, которые можно рассматривать отдельно. Взаимодействие первого порядка имеет угловую зависимость по отношению к магнитному полю ${\displaystyle (3\cos ^{2}\theta -1)/2}$ (P₂ Полином Лежандра ), это означает, что вращение образца вокруг оси, образующей угол 54,7 ° с внешним полем, усредняет взаимодействие первого порядка за один период вращения (другие локальные взаимодействия, включая химический сдвиг, парамагнитное взаимодействие и J-взаимодействие, также имеют эту угловую зависимость). Однако квадрупольное взаимодействие второго порядка зависит от P₄ Полином Лежандра, имеющий нулевые точки при 30,6 ° и 70,1 °. Этим можно воспользоваться, используя либо DOR (вращение с двойным углом), когда вы вращаетесь под двумя углами одновременно, либо DAS (двойное вращение под углом) где вы быстро переключаетесь между двумя углами. Для таких экспериментов было разработано специализированное оборудование (зонд). Революционный прорыв - это Лючио Фридман ЯМР с множественным квантовым вращением под магическим углом (MQMAS) в 1995 году стал рутинным методом получения твердотельных ЯМР-спектров высокого разрешения квадрупольных ядер.^[3][4] Метод, аналогичный MQMAS, - это ЯМР с вращением под магическим углом трансмиссии (STMAS), предложенный Чжехонг Ганом в 2000 году.

Другие взаимодействия

Парамагнитные вещества подлежат Смена рыцаря.

История

Смотрите также: ядерный магнитный резонанс или же ЯМР-спектроскопия статьи, посвященные открытиям в области ЯМР и ЯМР-спектроскопии в целом.

История открытий явлений ЯМР и развития твердотельной ЯМР-спектроскопии:

Перселл, Торри и Паунд: «ядерная индукция» на ¹H в парафине 1945 г., примерно в то же время Блох и другие. на ¹H в воде.

Современная твердотельная ЯМР-спектроскопия

Методы и приемы

Базовый пример

Последовательность импульсов CP

Основная последовательность РЧ-импульсов и строительный блок многих экспериментов твердотельного ЯМР начинается с кросс-поляризация (CP) (Пайнс, Гибби и Во, 1973 ). Его можно использовать для усиления сигнала ядер с низким гиромагнитным отношением (например, ¹³C, ¹⁵N) за счет передачи намагниченности от ядер с высоким гиромагнитным отношением (например, ¹H), или как метод спектрального редактирования (например, направленный ¹⁵N →¹³C CP в спектроскопии белков). Чтобы установить передачу намагниченности, РЧ-импульсы, подаваемые на два частотных канала, должны удовлетворять условию Гартмана-Хана (Хартманн и Хан 1962 г. ), то есть частоты нутации в обоих радиочастотных полях должны быть одинаковыми. Экспериментальная оптимизация этого условия является одной из рутинных задач при проведении (твердотельного) ЯМР-эксперимента.

CP является основным строительным блоком большинства импульсных последовательностей в твердотельной ЯМР-спектроскопии. Учитывая его важность, последовательность импульсов, использующая прямое возбуждение ¹H-спиновая поляризация с последующим переносом CP и детектированием сигнала ¹³C, ¹⁵N или подобные ядра, сам часто упоминается как CP эксперимент, или вместе с MAS, как CP-MAS (Шефер и Стейскал, 1976 г. ) ошибка harv: цель отсутствует: CITEREFSchaeferStejskal1976 (помощь). Это типичная отправная точка исследования с использованием твердотельной ЯМР-спектроскопии.

Развязка

Взаимодействия со спинами должны быть удалены (развязанный ) для увеличения разрешения спектров ЯМР и выделения спиновых систем.

Метод, который может существенно уменьшить или устранить анизотропию химического сдвига и относительно слабые диполярные связи, - это вращение образца (Наиболее часто вращение под магическим углом, но также вращение под магическим углом ).

Гетероядерная развязка с помощью радиочастотного облучения отделяет спиновые взаимодействия наблюдаемых ядер с другими типами ядер, в первую очередь ¹ЧАС. Гомоядерная развязка с помощью специально разработанных последовательностей радиочастотных импульсов или быстрого MAS развязывает спиновые взаимодействия ядер, которые идентичны обнаруживаемым.

Воссоединение

Хотя уширенные линии часто нежелательны, диполярные связи между атомами в кристаллической решетке также могут предоставить очень полезную информацию. Диполярное взаимодействие зависит от расстояния, поэтому их можно использовать для расчета межатомных расстояний в молекулах, меченных изотопами.

Поскольку большинство диполярных взаимодействий сводятся к нулю при вращении образца, необходимы эксперименты по воссоединению с синхронизированным вращением радиочастотным излучением, чтобы повторно ввести желаемые диполярные взаимодействия, чтобы их можно было измерить. Классическим примером воссоединения является эксперимент с вращательным эхо-двойным резонансом (REDOR).^[5]что также может быть основой ЯМР кристаллографический изучать.

Протоны в твердотельном ЯМР

В отличие от традиционных подходов, особенно в белковом ЯМР, в котором широкие линии, связанные с протонами, эффективно относят это ядро ​​к смешиванию намагниченности, недавние разработки оборудования (очень быстрая MAS) и уменьшение диполярных взаимодействий за счет дейтерирования сделали протоны столь же универсальными, как и они. находятся в растворе ЯМР. Это включает спектральную дисперсию в многомерных экспериментах.^[6] а также конструктивно ценные ограничения и параметры, важные для изучения динамики материалов.^[7]

Релаксация и спиновая диффузия

На исследования твердых тел с помощью экспериментов по релаксации ЯМР влияют следующие общие наблюдения. Экспериментальное затухание продольной намагниченности следует по экспоненциальному закону, если полностью доминирует спин-диффузионный механизм; тогда единственное время релаксации характеризует все ядра, даже те, которые не являются химически или структурно эквивалентными. Механизм спиновой диффузии типичен для систем с ядрами, испытывающими сильные диполярные взаимодействия (протоны, ядра фтора или фосфора при относительно небольших концентрациях парамагнитных центров) при относительно медленных MAS. Для других ядер со слабой диполярной связью при высокой концентрации парамагнитных центров релаксация может быть неэкспоненциальной вслед за растянутой экспоненциальной функцией exp (- (τ / T1)^β) или exp (- (τ / T2)^β). Для парамагнитных твердых тел значение β 0,5 соответствует релаксации через прямые дипольные взаимодействия электронов и ядер без спиновой диффузии, а промежуточные значения между 0,5 и 1,0 можно отнести к механизму, ограниченному диффузией.

Приложения

Биология

Мембранные белки и амилоид фибриллы, последние относятся к Болезнь Альцгеймера и болезнь Паркинсона, являются двумя примерами приложений, в которых твердотельная ЯМР-спектроскопия дополняет ЯМР-спектроскопия в растворе и методы дифракции пучка (например, рентгеновская кристаллография, электронная микроскопия). Выяснение структуры белков методом твердотельного ЯМР традиционно основывалось на вторичных химических сдвигах и пространственных контактах между гетероядрами. В настоящее время парамагнитные контактные сдвиги^[8] и удельные протон-протонные расстояния^[9] также используются для ограничения расстояния с более высоким разрешением и дальнего действия.

Химия и материаловедение

Спектроскопия ЯМР твердого тела служит инструментом анализа в органической и неорганической химии, где используется как ценный инструмент для характеристики химического состава, супрамолекулярной структуры, локальных движений, кинетики и термодинамики, с особой способностью связывать наблюдаемое поведение с конкретными сайты в молекуле.

Объектами исследований ssNMR в материаловедении являются неорганические / органические агрегаты в кристаллическом и аморфном состояниях, композитные материалы, гетерогенные системы, включая жидкие или газовые компоненты, суспензии и молекулярные агрегаты с размерами в наномасштабе.

Во многих случаях ЯМР является уникальным методом измерения пористости, особенно для пористых систем, содержащих частично заполненные поры, или для двухфазных систем. ssNMR - один из наиболее эффективных методов исследования границ раздела на молекулярном уровне.^[10]

Сохранение искусства

ЯМР также можно применить для сохранения произведений искусства. Различные уровни солей и влажности могут быть обнаружены с помощью твердотельного ЯМР. Однако размеры выборки, полученные из произведений искусства, чтобы пройти через эти большие проводящие магниты, обычно превышают допустимые уровни. В односторонних методах ЯМР используются портативные магниты, которые прикладывают к интересующему объекту, минуя необходимость отбора проб. Таким образом, односторонние методы ЯМР оказались полезными в мире консервации произведений искусства.^[11]

Рекомендации

1. «Национальная установка сверхвысокого поля ЯМР для твердых тел». Получено 2014-09-22.
2. Меркер, Катарина; Пингрет, Морган; Моуэска, Жан-Мари; Гаспарутто, Дидье; Хедигер, Сабина; Де Паэпе, Гаэль (4 ноября 2015 г.). «Новый инструмент для кристаллографии ЯМР: полное определение 13C / 15N органических молекул при естественном изотопном изотопе с использованием твердотельного ЯМР с усилением DNP». Журнал Американского химического общества. 137 (43): 13796–13799. Дои:10.1021 / jacs.5b09964. ISSN  0002-7863. PMID  26485326.
3. Фридман Лючио; Харвуд Джон С (1995). «Изотропные спектры полуцелых квадрупольных спинов из двумерного ЯМР с вращением под магическим углом». Варенье. Chem. Soc. 117 (19): 5367–5368. Дои:10.1021 / ja00124a023.
4. Massiot D .; Touzo B .; Trumeau D .; Coutures J. P .; Virlet J .; Флориан П .; Грандинетти П. Дж. (1996). «Двумерные последовательности изотропной реконструкции с вращением под магическим углом для квадрупольных ядер». Твердотельный ЯМР. 6 (1): 73–83. Дои:10.1016/0926-2040(95)01210-9. PMID  8925268.
5. Gullion T .; Шефер Дж. (1989). «ЯМР с двойным резонансом и вращательным эхом». J. Magn. Резон. 81 (2): 196–200. Дои:10.1016 / j.jmr.2011.09.003. PMID  22152360.
6. Linser R .; Финк У .; Рейф Б. (2008). «Протон-обнаруженные стратегии назначения на основе скалярной связи в твердотельной ЯМР-спектроскопии MAS применительно к пердейтерированным белкам». J. Magn. Резон. 193 (1): 89–93. Bibcode:2008JMagR.193 ... 89L. Дои:10.1016 / j.jmr.2008.04.021. HDL:11858 / 00-001M-0000-0018-EE69-A. PMID  18462963.
7. Schanda, P .; Meier, B.H .; Эрнст, М. (2010). «Количественный анализ динамики основной цепи белка в микрокристаллическом убиквитине с помощью твердотельной ЯМР-спектроскопии». Варенье. Chem. Soc. 132 (45): 15957–15967. Дои:10.1021 / ja100726a. PMID  20977205.
8. Knight M. J .; Уэббер А.Л .; Пелл А. Дж .; Guerry P .; и другие. (2011). «Быстрое определение резонанса и кратное определение супероксиддисмутазы человека с помощью твердотельной MAS-ЯМР-спектроскопии высокого разрешения с детектированием протонов». Энгью. Chem. Int. Эд. 50 (49): 11697–11701. Дои:10.1002 / anie.201106340. PMID  21998020.
9. Linser R .; Bardiaux B .; Higman V .; Финк У .; и другие. (2011). "Расчет структуры из однозначных дальнодействующих амидных и метиловых 1H-1H-ограничителей расстояния для микрокристаллического белка с помощью твердотельной ЯМР-спектроскопии MAS". Варенье. Chem. Soc. 133 (15): 5905–5912. CiteSeerX  10.1.1.586.1249. Дои:10.1021 / ja110222h. PMID  21434634.
10. А. Маркетти; Дж. Чен; Z. Pang; С. Ли; Д. Линг; Ф. Дэн; X. Kong (2017). «Понимание поверхностной и межфазной химии функциональных наноматериалов с помощью твердотельного ЯМР». Современные материалы. 29 (14): 1605895. Дои:10.1002 / adma.201605895. PMID  28247966.
11. Дель Федерико, Элеонора; Сентено, Сильвия А; Кехлет, Синди; Карриер, Пенелопа; Стокман, Дениз; Ершов, Алексей (2009). «Односторонний ЯМР применяется для сохранения произведений искусства». Аналитическая и биоаналитическая химия. 396 (1): 213–220. Дои:10.1007 / s00216-009-3128-7. PMID  19787343.

Рекомендуемая литература для начинающих

• Твердотельный ЯМР высокого разрешения квадрупольных ядер Учебное пособие по ENC Grandinetti
• Законы Дэвид Д., Ханс-, Биттер Маркус Л., Ершов Алексей (2002). «Спектроскопические методы твердотельного ЯМР в химии». Angewandte Chemie International Edition. 41 (17): 3096–3129. Дои:10.1002 / 1521-3773 (20020902) 41:17 <3096 :: AID-ANIE3096> 3.0.CO; 2-X. PMID  12207374.
• Левитт, Малькольм Х., Спиновая динамика: основы ядерного магнитного резонанса, Wiley, Chichester, United Kingdom, 2001. (основы ЯМР, включая твердые тела)
• Дуэр, Мелинда Дж., Введение в твердотельную ЯМР-спектроскопию, Blackwell, Oxford, 2004. (Некоторые подробные примеры спектроскопии ssNMR)

Расширенные чтения

Книги и основные обзорные статьи

• Макдермотт, А, Структура и динамика мембранных белков с помощью твердотельного ЯМР с вращением под магическим углом Ежегодный обзор биофизики, т. 38, 2009 г.
• Меринг, М., Принципы ЯМР высокого разрешения в твердых телах, 2-е изд., Springer, Heidelberg, 1983.
• Слихтер, К. П., Принципы магнитного резонанса, 3-е изд., Springer, Heidelberg, 1990.
• Герштейн, Б.С. и Дыбовски, К., Переходные методы в ЯМР твердых тел, Academic Press, Сан-Диего, 1985.
• Шмидт-Рор, К. и Списс, Х.-В., Многомерный твердотельный ЯМР и полимеры, Academic Press, Сан-Диего, 1994.
• Дыбовски К. и Лихтер Р. Л., Методы ЯМР-спектроскопии, Марсель Деккер, Нью-Йорк, 1987.
• Рамамурти, А., ЯМР-спектроскопия твердых биологических веществ, Тейлор и Фрэнсис, Нью-Йорк, 2006.
• Бахмутов Владимир. I. Твердотельный ЯМР в материаловедении: принципы и приложения; CRC Press, 2012. Издание: 1-е. ISBN  978-1439869635; ISBN  1439869634
• Бахмутов Владимир. I. Спектроскопия ЯМР в жидкостях и твердых телах. CRC Press, 2015. Издание: 1-е. ISBN  978-1482262704, ISBN  1482262703.

Общий

Ссылки на книги и исследовательские статьи

• Эндрю Э. Р .; Bradbury A .; Идс Р. Г. (1959). «Устранение диполярного уширения спектров ядерного магнитного резонанса твердых тел вращением образца». Природа. 183 (4678): 1802–1803. Bibcode:1959Натура.183.1802А. Дои:10.1038 / 1831802a0.
• Эрнст, Боденхаузен, Вокаун: Принципы ядерного магнитного резонанса в одном и двух измерениях
• Hartmann, S.R .; Хан, Э. (1962). «Двойной ядерный резонанс во вращающейся системе отсчета». Phys. Rev. 128 (5): 2042–2053. Bibcode:1962ПхРв..128.2042Г. Дои:10.1103 / Physrev.128.2042.
• Pines, A .; Gibby, M. G .; Во, Дж. С. (15 июля 1973 г.). «Протонно-усиленный ЯМР разбавленных спинов в твердых телах» (PDF). Журнал химической физики. 59 (2): 569–590. Дои:10.1063/1.1680061.
• Перселл, Торри и Паунд (1945).
• Schaefer J .; Стейскал Э. О. (1976). «Ядерный магнитный резонанс углерода-13 полимеров, вращающихся под магическим углом». Журнал Американского химического общества. 98 (4): 1031–1032. Дои:10.1021 / ja00420a036.
• Gullion T .; Шефер Дж. (1989). "Вращательное эхо, ЯМР двойного резонанса". J. Magn. Резон. 81: 196.
• Маккензи, К.Дж., Смит, М.Е. «Многоядерный твердотельный ЯМР неорганических материалов», Pergamon Materials Series Volume 6, Elsevier, Oxford 2002.

внешняя ссылка

• SSNMRBLOG Литературный блог по твердотельному ЯМР, созданный группой профессора Роба Шурко по твердотельному ЯМР в Виндзорском университете
• www.ssnmr.org Конференция Rocky Mountain по твердотельному ЯМР
• http://mrsej.ksu.ru Магнитный резонанс в твердых телах. Электронный журнал