Магнитный момент электрона - Electron magnetic moment - Wikipedia

«Электронный спин» перенаправляется сюда. Смотрите также Электронный спиновой резонанс и Спин (физика).

В атомная физика, то магнитный момент электрона, а точнее магнитный дипольный момент электрона, это магнитный момент из электрон вызвано его внутренними свойствами вращение и электрический заряд. Величина магнитного момента электрона приблизительно равна −9.284764×10⁻²⁴ J /Т. Магнитный момент электрона измерен с точностью до 7,6 частей на 10¹³.^[1]

Магнитный момент электрона

Электрон - это заряженная частица с зарядом −1е, куда е в этом контексте единица элементарного заряда. Его угловой момент происходит от двух типов вращения: вращение и орбитальное движение. Из классическая электродинамика, вращающийся электрически заряженный тело создает магнитный диполь с магнитные полюса равной величины, но противоположной полярность. Эта аналогия верна, поскольку электрон действительно ведет себя как крошечный стержневой магнит. Одним из следствий этого является то, что внешний магнитное поле оказывает крутящий момент на электроне магнитный момент в зависимости от его ориентации по отношению к полю.

Если представить электрон как классический заряженная частица вращающийся вокруг оси с угловой момент L, его магнитный дипольный момент μ дан кем-то:

${\displaystyle {\boldsymbol {\mu }}={\frac {-e}{~2\,m_{\text{e}}~}}\,\mathbf {L} \,,}$

куда м_е это электрон масса покоя. Обратите внимание, что угловой момент L в этом уравнении может быть спиновый угловой момент, орбитальный угловой момент или полный угловой момент. Оказывается, классический результат отклоняется пропорциональным фактором для спиновый магнитный момент. В результате классический результат исправляется умножением его на безразмерный поправочный коэффициент грамм, известный как грамм-фактор:

${\displaystyle {\boldsymbol {\mu }}=g\,{\frac {(-e)}{~2\,m_{\text{e}}~}}\,\mathbf {L} \,.}$

Магнитный момент обычно выражают через приведенная постоянная Планка час и Магнетон Бора μ_B:

${\displaystyle {\boldsymbol {\mu }}=-g\,\mu _{\text{B}}\,{\frac {~\mathbf {L} ~}{\hbar }}\,.}$

Поскольку магнитный момент квантован в единицах μ_B, соответственно угловой момент квантуется в единицах час.

Формальное определение

Однако классические понятия, такие как центр заряда и масса, трудно уточнить для квантовой элементарной частицы. На практике определение, используемое экспериментаторами, происходит от форм-факторы ${\displaystyle F_{i}(q^{2})}$ появляющийся в матричном элементе

${\displaystyle \langle p_{f}|j^{\mu }|p_{i}\rangle ={\bar {u}}(p_{f})\left\{F_{1}(q^{2})\gamma ^{\mu }+{\frac {~i\sigma ^{\mu \nu }~}{~2\,m_{\rm {e}}~}}q_{\nu }F_{2}(q^{2})+i\epsilon ^{\mu \nu \rho \sigma }\sigma _{\rho \sigma }q_{\nu }F_{3}(q^{2})+{\frac {1}{~2\,m_{\rm {e}}~}}\left(q^{\mu }-{\frac {q^{2}}{2m}}\gamma ^{\mu }\right)\gamma _{5}F_{4}(q^{2})\right\}u(p_{i})}$

оператора электромагнитного тока между двумя состояниями на оболочке. Здесь ${\displaystyle u(p_{i})}$ и ${\displaystyle {\bar {u}}(p_{f})}$ являются 4-спинорным раствором Уравнение Дирака нормализовано так, чтобы ${\displaystyle {\bar {u}}u=2m_{\rm {e}}}$, и ${\displaystyle q^{\mu }=p_{f}^{\mu }-p_{i}^{\mu }}$ - передача импульса от тока электрону. В ${\displaystyle q^{2}=0}$ фактор формы ${\displaystyle F_{1}(0)=-e}$ - заряд электрона, ${\displaystyle \mu =[\,F_{1}(0)+F_{2}(0)\,]/[\,2\,m_{\rm {e}}\,]}$ - его статический магнитный дипольный момент, а ${\displaystyle -F_{3}(0)/[\,2\,m_{\rm {e}}\,]}$ дает формальное определение электрический дипольный момент электрона. Остальной форм-фактор ${\displaystyle F_{4}(q^{2})}$ если бы не ноль, было бы анапольный момент.

Спиновый магнитный дипольный момент

В спиновый магнитный момент присущ электрону.^[2] это

${\displaystyle {\boldsymbol {\mu }}_{\text{s}}=-g_{\rm {s}}\,\mu _{\text{B}}\,{\frac {~\mathbf {S} ~}{\hbar }}\,.}$

Здесь S - спиновый угловой момент электрона. Вращение грамм-фактор примерно два: ${\displaystyle g_{\rm {s}}\approx 2}$. Магнитный момент электрона примерно вдвое больше, чем он должен быть в классической механике. Множитель два означает, что электрон оказывается в два раза более эффективным в создании магнитного момента, чем соответствующее классическое заряженное тело.

Спиновый магнитный дипольный момент составляет примерно один μ_B потому что ${\displaystyle g_{\rm {s}}\approx 2}$ а электрон - спиновый¹⁄₂ частица (S = ​^час⁄₂):

${\displaystyle \mu _{\rm {s}}\approx 2\,{\frac {e\hbar }{~2\,m_{\text{e}}\,c~}}{\frac {\,\left({\frac {\hbar }{2}}\right)\,}{\hbar }}=\mu _{\text{B}}\,.}$^{[сомнительный ]}

В z составляющая магнитного момента электрона равна

${\displaystyle ({\boldsymbol {\mu }}_{\text{s}})_{z}=-g_{\text{s}}\,\mu _{\text{B}}\,m_{\text{s}}\,,}$

куда м_s это квантовое число спина. Обратите внимание, что μ это отрицательный постоянная, умноженная на вращение, поэтому магнитный момент антипараллельный к спиновому угловому моменту.

Вращение g-фактор грамм_s = 2 исходит из Уравнение Дирака, фундаментальное уравнение, связывающее спин электрона с его электромагнитными свойствами. Сведение уравнения Дирака для электрона в магнитном поле к его нерелятивистскому пределу приводит к уравнению Шредингера с поправочным членом, который учитывает взаимодействие собственного магнитного момента электрона с магнитным полем, дающим правильную энергию.

Для спина электрона наиболее точное значение спина грамм-фактор было экспериментально установлено, что имеет значение

2.00231930436182(52) .^[3]

Обратите внимание, что это всего лишь на две тысячные больше, чем значение из уравнения Дирака. Небольшая поправка известна как аномальный магнитный дипольный момент электрона; он возникает из-за взаимодействия электрона с виртуальными фотонами в квантовая электродинамика. Фактически, один знаменитый триумф квантовая электродинамика Теория - это точное предсказание g-фактора электрона. Наиболее точное значение магнитного момента электрона

−9.284764620(57)×10⁻²⁴ Дж / Т .^[4]

Орбитальный магнитный дипольный момент

Вращение электрона вокруг оси через другой объект, например ядро, порождает орбитальный магнитный дипольный момент. Предположим, что угловой момент орбитального движения равен L. Тогда орбитальный магнитный дипольный момент равен

${\displaystyle {\boldsymbol {\mu }}_{L}=-g_{\text{L}}\,\mu _{\text{B}}\,{\frac {~\mathbf {L} ~}{\hbar }}\,.}$

Здесь грамм_L электронная орбиталь грамм-фактор и μ_B это Магнетон Бора. Значение грамм_L в точности равно единице, согласно квантово-механическому аргументу, аналогичному выводу классическое гиромагнитное отношение.

Полный магнитный дипольный момент

Общая магнитный дипольный момент возникающий из спинового и орбитального угловых моментов электрона, связан с полным угловым моментом J аналогичным уравнением:

${\displaystyle {\boldsymbol {\mu }}_{\text{J}}=-g_{\text{J}}\,\mu _{\text{B}}\,{\frac {~\mathbf {J} ~}{\hbar }}\,.}$

В грамм-фактор грамм_J известен как G-фактор Ланде, что может быть связано с грамм_L и грамм_S квантовой механикой. Видеть G-фактор Ланде для подробностей.

Пример: атом водорода

Для водород атом, электрон занимая атомная орбиталь Ψ_{п, ℓ, м} , то магнитный дипольный момент дан кем-то

${\displaystyle \mu _{\text{L}}=-g_{\text{L}}{\frac {\mu _{\text{B}}}{\hbar }}\langle \Psi _{n,\ell ,m}|L|\Psi _{n,\ell ,m}\rangle =-\mu _{\text{B}}{\sqrt {\ell (\ell +1)}}.}$

Здесь L орбитальный угловой момент, п, ℓ, и м являются главный, азимутальный, и магнитный квантовые числа соответственно. z составляющая орбитального магнитного дипольного момента для электрона с магнитное квантовое число м_ℓ дан кем-то

${\displaystyle ({\boldsymbol {\mu }}_{\text{L}})_{z}=-\mu _{\text{B}}m_{\ell }.}$

Электронный спин в теориях Паули и Дирака

Основные статьи: Уравнение Паули и Уравнение Дирака

Отсюда заряд электрона равен е <0 . Необходимость введения полуцелого вращение восходит экспериментально к результатам Эксперимент Штерна-Герлаха. Пучок атомов проходит через сильное неоднородное магнитное поле, которое затем распадается на N частей в зависимости от собственного углового момента атомов. Было установлено, что для серебро атомов, пучок был разделен на две части - поэтому основное состояние не могло быть целым, потому что даже если бы собственный угловой момент атомов был бы как можно меньше, 1, пучок был бы разделен на 3 части, соответствующие атомам с L_z = -1, 0 и +1. Вывод состоит в том, что чистый собственный угловой момент атомов серебра равен¹⁄₂. Паули создал теорию, которая объяснила это расщепление путем введения двухкомпонентной волновой функции и соответствующего поправочного члена в Гамильтониан, представляющий собой полуклассический соединение этого волновая функция приложенному магнитному полю, а именно:

${\displaystyle H={\frac {1}{2m}}\left[{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\right]^{2}+e\phi .}$

Здесь А это магнитный векторный потенциал и ϕ то электрический потенциал, оба представляют электромагнитное поле, и σ = (σ_Икс, σ_у, σ_z) являются Матрицы Паули. При возведении в квадрат первого члена обнаруживается остаточное взаимодействие с магнитным полем, а также обычный классический гамильтониан заряженной частицы, взаимодействующей с приложенным полем:

${\displaystyle H={\frac {1}{2m}}\left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)^{2}+e\phi -{\frac {e\hbar }{2mc}}{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \mathbf {B} .}$

Этот гамильтониан теперь представляет собой матрицу 2 × 2, поэтому основанное на нем уравнение Шредингера должно использовать двухкомпонентную волновую функцию. Паули представил сигма-матрицы 2 × 2 как чистые феноменология - Дирак теперь имел теоретический аргумент это означало, что вращение каким-то образом было следствием включения относительность в квантовая механика. О введении внешнего электромагнитного 4-потенциальный в уравнение Дирака аналогичным способом, известным как минимальное сцепление, он принимает вид (в натуральные единицы час = c = 1)

${\displaystyle \left[-i\gamma ^{\mu }\left(\partial _{\mu }+ieA_{\mu }\right)+m\right]\psi =0\,}$

куда ${\displaystyle \scriptstyle \gamma ^{\mu }}$ являются гамма-матрицы (известный как Матрицы Дирака ) и я это мнимая единица. Второе применение Оператор Дирака теперь будет воспроизводить член Паули точно так же, как и раньше, потому что пространственные матрицы Дирака, умноженные на я, имеют те же свойства возведения в квадрат и коммутацию, что и матрицы Паули. Более того, ценность гиромагнитное отношение электрона, стоящего перед новым членом Паули, объясняется из первых принципов. Это было крупным достижением уравнения Дирака, которое вселило в физиков большую веру в его правильность. Теорию Паули можно рассматривать как низкоэнергетический предел теории Дирака следующим образом. Сначала уравнение записывается в виде связанных уравнений для 2-спиноров с восстановленными единицами:

${\displaystyle {\begin{pmatrix}(mc^{2}-E+e\phi )&c\sigma \cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\\-c{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)&\left(mc^{2}+E-e\phi \right)\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}\psi _{+}\\\psi _{-}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}0\\0\end{pmatrix}}.}$

так

${\displaystyle {\begin{aligned}(E-e\phi )\psi _{+}-c{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\psi _{-}&=mc^{2}\psi _{+}\\-(E-e\phi )\psi _{-}+c{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\psi _{+}&=mc^{2}\psi _{-}\end{aligned}}}$

Предполагая, что поле слабое, а движение электрона нерелятивистское, мы имеем полную энергию электрона, примерно равную его энергия отдыха, а импульс, уменьшающийся до классического значения,

${\displaystyle {\begin{aligned}E-e\phi &\approx mc^{2}\\p&\approx mv\end{aligned}}}$

и поэтому второе уравнение можно записать

${\displaystyle \psi _{-}\approx {\frac {1}{2mc}}{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\psi _{+}}$

что в порядке^v⁄_c - таким образом, при типичных энергиях и скоростях нижние компоненты Спинор Дирака в стандартном представлении значительно подавлены по сравнению с верхними компонентами. Подстановка этого выражения в первое уравнение дает после некоторой перестановки

${\displaystyle \left(E-mc^{2}\right)\psi _{+}={\frac {1}{2m}}\left[{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\right]^{2}\psi _{+}+e\phi \psi _{+}}$

Оператор слева представляет энергию частицы, уменьшенную на ее энергию покоя, которая является просто классической энергией, поэтому мы восстановим теорию Паули, если отождествим его 2-спинор с верхними компонентами спинора Дирака в нерелятивистском приближении. Дальнейшее приближение дает Уравнение Шредингера как предел теории Паули. Таким образом, уравнение Шредингера можно рассматривать как далеко нерелятивистское приближение уравнения Дирака, когда можно пренебречь спином и работать только при низких энергиях и скоростях. Это также было большим триумфом для нового уравнения, поскольку в нем прослеживалась таинственная я что появляется в нем, и необходимость сложной волновой функции, возвращаясь к геометрии пространства-времени через алгебру Дирака. Это также подчеркивает, почему уравнение Шредингера, хотя на первый взгляд имеет форму уравнения диффузии, на самом деле представляет собой распространение волн.

Следует особо подчеркнуть, что такое разделение спинора Дирака на большую и малую компоненты явно зависит от низкоэнергетического приближения. Весь спинор Дирака представляет собой несводимый целиком, а компоненты, которыми мы только что пренебрегли, чтобы прийти к теории Паули, принесут новые явления в релятивистский режим - антивещество и идея создания и уничтожения частиц.

В общем случае (если некоторая линейная функция электромагнитного поля не обращается в нуль тождественно), три из четырех компонентов спинорной функции в уравнении Дирака могут быть алгебраически исключены, давая эквивалентное уравнение в частных производных четвертого порядка только для одной компоненты . Кроме того, этот оставшийся компонент можно сделать реальным с помощью калибровочного преобразования.^[5]

Измерение

Существование аномальный магнитный момент электрона был обнаружен экспериментально магнитный резонанс метод. Это позволяет определить сверхтонкое расщепление уровней энергии электронной оболочки в атомах протий и дейтерий с использованием измеренной резонансной частоты для нескольких переходов.^[6][7]

В магнитный момент электрона был измерен с помощью одноэлектронного кванта циклотрон и квантовое неразрушение спектроскопия. Частота вращения электрона определяется величиной грамм-фактор.

${\displaystyle \nu _{s}={\frac {g}{2}}\nu _{c}}$

${\displaystyle {\frac {g}{2}}={\frac {{\bar {\nu }}_{c}+{\bar {\nu }}_{a}}{{\bar {\nu }}_{c}}}}$

Смотрите также

• Электронное осаждение
• Магнетон Бора
• Ядерный магнитный момент
• Магнитный момент нейтрона
• Магнитный момент протона
• Аномальный магнитный дипольный момент
• Электрический дипольный момент электрона
• Тонкая структура
• Сверхтонкая структура

Рекомендации

1. Б. Одом, Д. Ханнеке, Б. Д’Урсо, Г. Габриэльсе (2006). «Новое измерение магнитного момента электрона с помощью одноэлектронного квантового циклотрона». Phys. Rev. Lett. 97 (3): 030801. Bibcode:2006PhRvL..97c0801O. Дои:10.1103 / Physrevlett.97.030801. PMID  16907490.
2. Махаджан, А .; Рангвала, А. (1989). Электричество и магнетизм. п. 419. ISBN  9780074602256.
3. «Магнитный момент электрона». Национальный институт стандартов и технологий. Физика. Министерство торговли США.
4. "μ_Эм". Национальный институт стандартов и технологий. Физика. Министерство торговли США.
5. Ахметели, Андрей (2011). «Одна действительная функция вместо спинорной функции Дирака». Журнал математической физики. 52 (8): 082303. arXiv:1008.4828. Дои:10.1063/1.3624336. S2CID  119331138. Архивировано из оригинал 18 июля 2012 г.. Получено 26 апреля 2012.
6. Foley, H.M .; Кущ, Поликарп (15 февраля 1948 г.). «Собственный момент электрона». Физический обзор. 73 (4): 412. Дои:10.1103 / PhysRev.73.412.
7. Кущ, Поликарп; Фоли, Х. (1 августа 1948 г.). «Магнитный момент электрона». Физический обзор. 74 (3): 207–11. Дои:10.1103 / PhysRev.74.250. PMID  17820251.

Библиография

• Сергей Вонсовский (1975). Магнетизм элементарных частиц. Издательство "Мир".
• Син-Итиро Томонага (1997). История спина. Издательство Чикагского университета.