Кварцевые микровесы - Quartz crystal microbalance

А кварцевые микровесы (QCM) (также известный как кварцевые микровесы (QMB), иногда также как кварцевые наноразмеры (QCN)) измеряет изменение массы на единицу площади путем измерения изменения частота из Кристалл кварца резонатор. В резонанс нарушается добавлением или удалением небольшой массы из-за роста / распада оксида или осаждения пленки на поверхности акустического резонатора. QCM можно использовать в вакууме, в газе. фаза («датчик газа», первое использование описано Кингом^[1]) и совсем недавно в жидких средах. Это полезно для контроля скорости осаждения в осаждение тонкой пленки системы под вакуумом. В жидкости он очень эффективен при определении близость молекул (белки, в частности) на поверхности, функционализированные сайтами распознавания. Более крупные объекты, такие как вирусы или же полимеры также исследуются. QCM также использовался для исследования взаимодействия между биомолекулами. Частотные измерения легко выполняются с высокой точностью (обсуждается ниже); следовательно, можно легко измерить массовую плотность до уровня ниже 1 мкг / см.². Помимо измерения частоты, рассеяние Фактор (эквивалентный ширине полосы резонанса) часто измеряется для облегчения анализа. Коэффициент рассеяния - это обратная добротность резонанса Q⁻¹ = ш / ж_р (Смотри ниже); это количественно оценивает демпфирование в системе и связана с вязкоупругий характеристики.

Общий

Кварцевый является одним из членов семьи кристаллы которые испытывают пьезоэлектрический эффект. Пьезоэлектрический эффект нашел применение в источниках большой мощности, датчиках, исполнительных механизмах, стандартах частоты, двигателях и т. Д., А также в отношениях между применяемыми Напряжение и механическая деформация хорошо известна; это позволяет исследовать акустический резонанс электрическими средствами. Подача переменного тока на кристалл кварца вызовет колебания. При наличии переменного тока между электродами правильно ограненного кристалла постоянная поперечная волна генерируется. В Добротность, которое представляет собой отношение частоты и пропускная способность, может достигать 10⁶. Такой узкий резонанс приводит к очень стабильным генераторам и высокой точности определения резонансной частоты. QCM использует эту простоту и точность для измерения. Обычное оборудование обеспечивает разрешение до 1 Гц на кристаллах с основной гармоникой. резонансная частота в диапазоне 4-6 МГц. Типичная установка для QCM содержит трубки водяного охлаждения, удерживающий блок, оборудование для измерения частоты через проходной канал микроточки, источник колебаний и устройство измерения и записи.

Частота колебаний кристалла кварца частично зависит от толщины кристалла. Во время нормальной работы все другие влияющие переменные остаются постоянными; таким образом, изменение толщины напрямую коррелирует с изменением частоты. По мере осаждения массы на поверхности кристалла толщина увеличивается; следовательно, частота колебаний уменьшается от начального значения. С некоторыми упрощающими допущениями это изменение частоты может быть количественно определено и точно коррелировано с изменением массы с помощью Уравнение Зауэрбрея.^[2] Другие методы измерения свойств тонких пленок включают: эллипсометрия, поверхностный плазмонный резонанс (SPR) спектроскопия, Многопараметрический поверхностный плазмонный резонанс и двойная поляризационная интерферометрия.

Гравиметрический и негравиметрический QCM

Классическим применением кварцевых резонаторов является микрогравиметрия.^{[3][4][5][6][7]} Многие коммерческие инструменты, некоторые из которых называются мониторы толщины, доступны. Эти устройства используют Отношение Sauerbrey.^[2] Для тонких пленок резонансная частота обычно обратно пропорциональна общей толщине пластины. Последняя увеличивается при нанесении пленки на поверхность кристалла. Монослой легко достигается чувствительность. Однако, когда толщина пленки увеличивается, начинают действовать вязкоупругие эффекты.^[8] В конце 1980-х было признано, что QCM также может работать в жидкостях, если будут приняты надлежащие меры для преодоления последствий большого демпфирования.^[9][10] Опять же, вязкоупругие эффекты сильно влияют на резонансные свойства.

Сегодня микровзвешивание - одно из нескольких применений QCM.^[11]Измерения вязкость и более общие вязкоупругие свойства также имеют большое значение. «Негравиметрический» QCM ни в коем случае не является альтернативой традиционному QCM. Многие исследователи, использующие кварцевые резонаторы не для гравиметрии, продолжали называть кварцевый резонатор «QCM». Фактически, термин «весы» имеет смысл даже для негравиметрических приложений, если его понимать в смысле сила баланс. В резонансе сила, действующая на кристалл со стороны образца, уравновешивается силой, возникающей из градиента сдвига внутри кристалла. В этом суть приближения малых нагрузок.

Меры QCM инертная масса, и, следовательно, работая на высокой резонансной частоте, его можно сделать очень чувствительным к небольшим изменениям этой инерции, когда материал добавляется (или удаляется) с его поверхности. Для сравнения, чувствительность измерения гравитационной массы ограничена силой гравитационного поля Земли. Обычно мы думаем о весах как о способе измерения (или сравнения) гравитационной массы, измеряемой силой, которую Земля оказывает на взвешиваемое тело. Несколько экспериментов продемонстрировали прямую связь между QCM и Система СИ путем сравнения прослеживаемых (гравитационная масса) взвешиваний с измерениями QCM^[12].

Кристаллический α-кварц - безусловно, самый важный материал для резонаторов сдвига по толщине. Лангасит (Ла₃Ga₅SiO₁₄, «LGS») и ортофосфат галлия (GaPO₄) исследуются как альтернатива кварцу, в основном (но не только) для использования при высоких температурах.^[13][14] Такие устройства также называются «QCM», даже если они не сделаны из кварца (и могут или не могут использоваться для гравиметрии).

Датчики на основе поверхностных акустических волн

QCM является членом более широкого класса измерительных приборов, основанных на акустических волнах на поверхности. Инструменты, использующие схожие принципы работы, - это горизонтальный сдвиг. поверхностная акустическая волна (SH-SAW) устройства,^[15][16] Волна любви устройства^[17] и крутильный резонаторы.^[18][19] В устройствах на основе поверхностных акустических волн используется тот факт, что коэффициент отражения акустической волны на поверхности кристалла зависит от сопротивление (отношение напряжения к скорости) соседней среды. (Некоторые акустические датчики температуры или давления используют тот факт, что скорость звука внутри кристалла зависит от температуры, давления или изгиба. Эти датчики не используют поверхностные эффекты.) В контексте измерения на основе поверхностных акустических волн QCM также называют «резонатором объемных акустических волн (BAW-резонатор)» или «резонатором сдвига по толщине». Картина смещения ненагруженного резонатора ОАВ представляет собой стоячую поперечную волну с противоузлы на поверхности кристалла. Это делает анализ особенно простым и прозрачным.

Инструментальная

Кристаллы резонатора

Фотография типичных кварцевых кристаллических резонаторов, используемых для QCM, металлизированных золотыми электродами (слева: передний электрод, справа: задний электрод) путем осаждения из паровой фазы.

Когда был впервые разработан QCM, природный кварц собирали, отбирали по его качеству, а затем разрезали на лаборатория. Однако большинство современных кристаллов выращивают с использованием затравочные кристаллы. Затравочный кристалл служит точкой крепления и шаблоном для роста кристаллов. Выращенные кристаллы затем разрезаются и полируются в диски толщиной с волос, которые поддерживают резонанс сдвига по толщине в диапазоне 1–30 МГц. Отрезки, ориентированные на «AT» или «SC» (обсуждаемые ниже), широко используются в приложениях.^[20]

Электромеханическая муфта

QCM состоит из тонкой пьезоэлектрической пластины с электродами, напыленными на обе стороны. Из-за пьезоэффекта переменное напряжение на электродах вызывает деформацию сдвига и наоборот. Электромеханическая муфта обеспечивает простой способ обнаружения акустического резонанса электрическими средствами. В противном случае это не имеет большого значения. Однако электромеханическая связь может иметь небольшое влияние на резонансную частоту через пьезоэлектрическое усиление. Этот эффект можно использовать для восприятия,^[21] но обычно его избегают. Важно иметь электрические и диэлектрик граничные условия хорошо под контролем. Один из вариантов - заземление переднего электрода (электрода, контактирующего с образцом). Иногда по той же причине используется π-сеть.^[22] Π-сеть - это набор резисторы, что почти короткое замыкание два электрода. Это делает устройство менее восприимчивым к электрическим помехам.

Затухание сдвиговых волн в жидкостях и газах

Большинство датчиков на акустических волнах используют поперечные (поперечные) волны. Сдвиговые волны быстро затухают в жидких и газообразных средах. Компрессионные (продольные) волны будет излучаться в объем и потенциально отражаться обратно в кристалл от противоположной стенки ячейки.^[23][24] Таких отражений можно избежать с помощью поперечных волн. Диапазон проникновения сдвиговой волны 5 МГц в воду составляет 250 нм. Эта конечная глубина проникновения делает QCM специфичным для поверхности. Кроме того, жидкости и газы имеют довольно малый сдвигово-акустический импеданс и, следовательно, лишь слабо гасят колебания. Исключительно высокая добротность акустических резонаторов связана с их слабой связью с окружающей средой.

Режимы работы

Экономичные способы управления QCM используют схемы генератора.^[25][26] Цепи осциллятора также широко используются в приложениях управления временем и частотой, где генератор служит часами. Другие режимы работы - анализ импеданса,^[27] QCM-I и кольцо вниз,^[28][29] QCM-D. При анализе импеданса электрическая проводимость как функция частоты возбуждения определяется с помощью сетевой анализатор. Подгоняя резонансную кривую к кривой проводимости, можно получить частоту и ширину полосы резонанса в качестве подгоночных параметров. В режиме «кольцо вниз» измеряется напряжение между электродами после того, как напряжение возбуждения было внезапно отключено. Резонатор излучает затухающий синусоидальная волна, где параметры резонанса извлекаются из периода колебаний и скорости затухания.

Анализ импеданса основан на кривой электропроводности. Центральными параметрами измерения являются резонансная частота f_res и пропускная способность w.

Ring-down дает эквивалентную информацию при измерениях во временной области. Фактор рассеяния D равно Q⁻¹.

Улавливание энергии

Электроды на передней и задней части кристалла обычно имеют форму замочной скважины, что делает резонатор толще в центре, чем на краю. Масса электродов ограничивает поле смещения центром кристаллического диска с помощью механизма, называемого захватом энергии.^[30] Амплитуда колебаний сдвига по толщине наибольшая в центре диска. Это означает, что максимальная чувствительность к массе также находится в центре, причем эта чувствительность плавно снижается до нуля сразу за периметром самого маленького электрода.^[31]. Следовательно, массовая чувствительность очень неоднородна по поверхности кристалла, и эта неоднородность является функцией распределения массы металлических электродов (или, в случае неплоских резонаторов, самой толщины кристалла кварца). Захват энергии превращает кристалл в акустическую линзу, и волна фокусируется в центр кристалла. Захват энергии необходим, чтобы можно было установить кристалл на краю без чрезмерного демпфирования. Захват энергии слегка искажает плоские волновые фронты. Отклонение от режима плоского сдвига по толщине влечет за собой изгибный вклад в картину смещения. Волны изгиба излучают волны сжатия в прилегающую среду, что является проблемой при работе кристалла в жидкой среде.

Обертоны

Плоские резонаторы могут работать в нескольких обертоны, как правило, индексируется количеством узловых плоскостей, параллельных поверхности кристалла. Только странно гармоники могут возбуждаться электрически, потому что только они вызывают заряды противоположного знака на двух поверхностях кристалла. Обертоны следует отличать от ангармонических боковых полос (паразитных мод), узловые плоскости которых перпендикулярны плоскости резонатора. Наилучшее согласие между теорией и экспериментом достигается с плоскими оптически полированными кристаллами для порядков обертона между п = 5 и п = 13. На низких гармониках захват энергии недостаточен, в то время как на высоких гармониках ангармонические боковые полосы мешают основному резонансу.

Амплитуда движения

В амплитуда бокового смещения редко превышает нанометр. В частности, у одного есть

${\displaystyle u_{0}={\frac {4}{\left(n\pi \right)^{2}}}dQU_{\mathrm {el} }}$

с ты₀ амплитуда бокового смещения, п порядок обертонов, d коэффициент пьезоэлектрической деформации, Q фактор качества, и U_эль амплитуда электрического привода. Коэффициент пьезоэлектрической деформации определяется как d = 3.1·10^‑12 м / В для кристаллов кварца АТ-среза. Из-за малой амплитуды стресс и напряжение обычно пропорциональны друг другу. QCM работает в диапазоне линейной акустики.

Воздействие температуры и стресса

Резонансная частота акустических резонаторов зависит от температуры, давления и напряжения изгиба. Связь между температурой и частотой сводится к минимуму за счет использования специальных кристаллов. Широко распространенный срез кварца с температурной компенсацией - АТ-срез. При работе QCM очень важен тщательный контроль температуры и стресса.

Кристаллы AT-среза представляют собой срезы по оси Y, повернутые по отдельности, в которых верхняя и нижняя половина кристалла движутся в противоположных направлениях (вибрация сдвига по толщине).^[32][33] во время колебания. Хрусталь АТ-огранки легко изготовить. Однако у него есть ограничения при высоких и низких температурах, так как он легко разрушается внутренними напряжениями, вызванными температурными градиентами в этих крайних значениях температуры (относительно комнатной температуры, ~ 25 ° C). Эти точки внутреннего напряжения вызывают нежелательные частотные сдвиги в кристалле, снижающие его точность. Связь между температурой и частотой равна кубический. Кубическая связь имеет точка перегиба близкая к комнатной температуре. Как следствие, кварцевый кристалл АТ-огранки наиболее эффективен при работе при комнатной температуре или около нее. Для применений с температурой выше комнатной часто полезно водяное охлаждение.

Кристаллы с компенсацией напряжения (SC) доступны с двойным вращением среза, что минимизирует изменения частоты из-за температурных градиентов, когда система работает при высоких температурах, и снижает зависимость от водяного охлаждения.^[34] Кристаллы SC-огранки имеют точку перегиба ~ 92 ° C. Помимо высокой температуры точки перегиба, они также имеют более гладкую кубическую форму и меньше подвержены отклонениям температуры от точки перегиба. Однако из-за более сложного производственного процесса они более дороги и не имеют широкого коммерческого доступа.

Электрохимический QCM

Основная статья: Электрохимические кварцевые микровесы

QCM можно комбинировать с другими приборами для анализа поверхности. В электрохимический QCM (EQCM) особенно продвинут.^[35][36][37] Используя EQCM, можно определить отношение массы, осажденной на поверхности электрода во время электрохимической реакции, к общему заряду, прошедшему через электрод. Это соотношение называется КПД по току.

Количественная оценка диссипативных процессов

Для продвинутых QCM, таких как QCM-I и QCM-D, как резонансная частота, так и ж_р, и пропускная способность, ш, доступны для анализа. Последний количественно определяет процессы, которые забирают энергию из колебаний. Они могут включать демпфирование держателем и омический потери внутри электрода или кристалла. В литературе некоторые параметры кроме ш сами используются для количественной оценки пропускной способности. Q-фактор (коэффициент качества) определяется выражением Q = ж_р/ш. «Коэффициент рассеяния», D, является обратной величиной добротности: D = Q⁻¹ = ш/ж_р. Полуширина полосы Γ равна Γ =ш/ 2. Использование Γ мотивировано сложной формулировкой уравнений движения кристалла. А сложный резонансная частота определяется как ж_р^* = ж_р + iΓ, где мнимая часть, Γ, - половина ширины полосы на половине высоты. Используя сложные обозначения, можно трактовать сдвиги частоты Δж, и ширину полосы пропускания ΔΓ в рамках той же системы (сложных) уравнений.

Двигательное сопротивление резонатора, р₁, также используется как мера рассеяния. р₁ - выходной параметр некоторых инструментов, основанных на усовершенствованных схемах генераторов. р₁ обычно не строго пропорционален полосе пропускания (хотя должен соответствовать схеме BvD; см. ниже). Также в абсолютном выражении р₁ - будучи электрической величиной, а не частотой - более серьезно зависит от калибровка проблемы, чем пропускная способность.^[38]

Эквивалентные схемы

Моделирование акустических резонаторов часто происходит с эквивалентными электрические схемы.^[39] Эквивалентные схемы алгебраически эквивалентно механика сплошной среды описание^[40] и к описанию с точки зрения акустической отражательной способности.^[41] Они обеспечивают графическое представление свойств резонатора и их сдвигов при нагружении. Эти изображения - не просто мультфильмы. Это инструменты для прогнозирования сдвига параметров резонанса в ответ на добавление нагрузки.

Эквивалентные схемы построены на электромеханической аналогия. Точно так же, как ток через сеть резисторов можно предсказать по их расположению и приложенному напряжению, смещение сети механических элементов можно предсказать из топология сети и приложенной силы. Электромеханическая аналогия отображает силы на напряжения и скорости на токи. Соотношение силы и скорости называется "механическое сопротивление ". Примечание. Здесь скорость означает производную от смещения по времени, а не скорость звука. Существует также электроакустическая аналогия, в рамках которой напряжения (а не силы) отображаются на напряжения. В акустике силы нормируются на площадь. Соотношение напряжения и скорости нельзя называть "акустический импеданс "(по аналогии с механическим сопротивлением), потому что этот термин уже используется для свойства материала Z_ac = ρc с ρ плотность и c скорость звука). Соотношение напряжения и скорости на поверхности кристалла называется импедансом нагрузки, Z_L. Синонимичными терминами являются «поверхностный импеданс» и «акустическая нагрузка».^[26] Импеданс нагрузки обычно не равен постоянной материала. Z_ac = ρc = (граммρ)^1/2. Только для распространяющихся плоских волн значения Z_L и Z_ac одинаковый.

Электромеханическая аналогия предусматривает механические эквиваленты резистора, индуктивность, а емкость, которые являются приборная панель (количественно коэффициент трения, ξ_п), точечная масса (количественно выраженная массой, м_п), а весна (количественно жесткость пружины, κ_п). Для приборной панели импеданс по определению равен Z_м=F / (dты/ дт) = ξ_м с F сила и (dты/ дт) скорость). Для точечной массы, совершающей колебательное движение ты(т) = ты₀ ехр (iωт) у нас есть Z_м = iωм_п. Весна подчиняется Z_м = κ_п/ (iω). Пьезоэлектрическая связь изображена как трансформатор. Он характеризуется параметром φ. Если для обычных трансформаторов φ безразмерен (отношение витков), то в случае электромеханической связи он имеет размерный заряд / длину. Трансформатор действует как преобразователь импеданса в том смысле, что механический импеданс, Z_м, выглядит как электрическое сопротивление, Z_эль, через электрические порты. Z_эль дан кем-то Z_эль = φ² Z_м. Для плоских пьезоэлектрических кристаллов φ принимает значение φ = Ae/d_q, куда А эффективная площадь, е - коэффициент пьезоэлектрического напряжения^[27] (е = 9.65·10⁻² См² для кварца АТ-огранки) и d_q толщина пластины. Трансформатор часто явно не изображается. Скорее, механические элементы прямо изображаются как электрические элементы (конденсатор заменяет пружину и т. Д.).

При применении электромеханической аналогии есть ловушка, связанная с тем, как строятся сети. Когда пружина натягивает приборную панель, обычно два элемента рисуются последовательно. Однако, применяя электромеханическую аналогию, два элемента должны быть размещены параллельно. Для двух параллельных электрических элементов токи складываются. Поскольку скорости (= токи) складываются при размещении пружины за приборной панелью, эта сборка должна быть представлена ​​параллельной сетью.

Эквивалентная схема Баттерворта-ван-Дайка (BvD). C₀ - электрическая (параллельная) емкость между электродами. L₁ - подвижная индуктивность (пропорциональная массе). C₁ - подвижная емкость (обратно пропорциональна жесткости) и р₁ - это сопротивление движению (количественное определение диссипативных потерь). А - эффективная площадь кристалла, Z_L - полное сопротивление нагрузки, а φ преобразует электрический импеданс в механический.

На рисунке справа показана эквивалентная схема Баттерворта-Ван Дайка (BvD). Акустические свойства кристалла представлены подвижной индуктивностью, L₁, двигательная емкость, C₁, а двигательное сопротивление р₁. Z_L сопротивление нагрузки. Обратите внимание, что нагрузка, Z_L, невозможно определить из одного измерения. Это выводится из сравнения загруженного и ненагруженного состояний. Некоторые авторы используют схему BvD без нагрузки Z_L. Эту схему также называют «четырехэлементной сетью». Ценности L₁, C₁, и р₁ затем измените их значение при наличии нагрузки (их нет, если элемент Z_L явно включен).

Приближение малых нагрузок

Схема BvD прогнозирует параметры резонанса. Можно показать, что следующее простое соотношение выполняется до тех пор, пока сдвиг частоты намного меньше самой частоты:^[5]

${\displaystyle {\frac {\Delta f^{*}}{f_{f}}}={\frac {i}{\pi Z_{q}}}Z_{L}}$

ж_ж это частота фундаментальный. Z_q акустический импеданс материала. Для кварца АТ-огранки его значение составляет Z_q = 8.8·10⁶ кг м⁻² s⁻¹.

Приближение малых нагрузок является центральным для интерпретации данных QCM. Это справедливо для произвольных образцов и может применяться в среднем смысле.^{[nb 1][42]} Предположим, что образец представляет собой сложный материал, такой как культура клеток, куча песка, пена, набор сфер или пузырьки, или капелька. Если среднее отношение напряжения к скорости образца на поверхности кристалла (импеданс нагрузки, Z_L) можно так или иначе рассчитать,^[43] количественный анализ эксперимента QCM находится в пределах досягаемости. В противном случае интерпретация должна оставаться качественной.

Пределы приближения малой нагрузки заметны либо при большом сдвиге частоты, либо при обертонной зависимости Δж и Δ (ш/ 2) подробно анализируется с целью определения вязкоупругих свойств образца. Более общее соотношение:

${\displaystyle Z_{L}=-iZ_{q}\tan \left(\pi {\frac {\Delta f}{f_{f}}}\right)}$

Это уравнение скрытый в Δж^*, и должны решаться численно. Также существуют приближенные решения, которые выходят за рамки приближения малой нагрузки. Приближение малой нагрузки - это решение первого порядка анализ возмущений.^[44]

Определение импеданса нагрузки неявно предполагает, что напряжение и скорость пропорциональны и, следовательно, соотношение не зависит от скорости. Это предположение оправдано при эксплуатации кристалла в жидкостях и на воздухе. Тогда сохраняются законы линейной акустики. Однако, когда кристалл находится в контакте с шероховатой поверхностью, напряжение может легко стать нелинейная функция деформации (и скорости), потому что напряжение передается через конечное число относительно небольших несущих неровностей. Напряжение в точках контакта велико, и возникают такие явления, как скольжение, частичное скольжение, текучесть и т. Д. Это часть нелинейной акустики. Имеется обобщение уравнения малой нагрузки для решения этой проблемы. Если напряжение σ (т), периодичен по времени и синхронен с колебаниями кристалла.

${\displaystyle {\frac {\Delta f}{f_{f}}}={\frac {1}{\pi Z_{q}}}\,{\frac {2}{\omega u_{0}}}\left\langle \sigma \left(t\right)\cos \left(\omega t\right)\right\rangle _{t}}$

${\displaystyle {\frac {\Delta (w/2)}{f_{f}}}={\frac {1}{\pi Z_{q}}}\,{\frac {2}{\omega u_{0}}}\left\langle \sigma \left(t\right)\sin \left(\omega t\right)\right\rangle _{t}}$

Угловые скобки обозначают среднее по времени, а σ (т) - (малое) напряжение, оказываемое внешней поверхностью. Функция σ (t) может быть или не быть гармонической. Всегда можно проверить нелинейное поведение, проверив зависимость параметров резонанса от управляющего напряжения. Если линейная акустика верна, то зависимости от уровня привода нет. Обратите внимание, однако, что кристаллы кварца имеют внутреннюю зависимость от уровня возбуждения, которую не следует путать с нелинейными взаимодействиями между кристаллом и образцом.

Вязкоупругое моделирование

Предположения

Для ряда экспериментальных конфигураций существуют явные выражения, связывающие сдвиги частоты и полосы пропускания со свойствами образца.^{[45][46][47][48]} Допущения, лежащие в основе уравнений, следующие:

• Резонатор и все покровные слои однородны по бокам и бесконечны.
• Искажение кристалла дает поперечная плоская волна с волновой вектор перпендикулярно нормали к поверхности (режим сдвига по толщине). Нет волн сжатия^[22][23] ни изгибных вкладов в картину смещения.^[49] В плоскости резонатора узловых линий нет.
• Все напряжения пропорциональны деформации. Линейная вязкоупругость сохраняется.^[50]
• Пьезоэлектрической жесткостью можно пренебречь.

Полубесконечная вязкоупругая среда

Для полубесконечной среды^[51][52][53]

${\displaystyle {\frac {\Delta f^{*}}{f_{f}}}={\frac {i}{\pi Z_{q}}}\,{\frac {\sigma }{\dot {u}}}={\frac {i}{\pi Z_{q}}}Z_{\mathrm {ac} }={\frac {i}{\pi Z_{q}}}{\sqrt {\rho i\omega \eta }}}$

${\displaystyle ={\frac {1}{\pi Z_{q}}}\,{\frac {-1+i}{\sqrt {2}}}{\sqrt {\rho \omega \left(\eta ^{\prime }-i\eta ^{\prime \prime }\right)}}={\frac {i}{\pi Z_{q}}}{\sqrt {\rho \left(G^{\prime }+iG^{\prime \prime }\right)}}}$

η ’и η’ ’являются настоящий и мнимая часть вязкости соответственно. Z_ac = ρc =(грамм ρ)^1/2 - акустический импеданс среды. ρ - плотность, c, скорость звука и грамм = i ωη - модуль сдвига.За Ньютоновские жидкости (η ’= const, η’ ’= 0), Δж и Δ (ш/ 2) равны и противоположны. Они масштабируются как квадратный корень из порядка обертонов, п^1/2. Для вязкоупругих жидкостей (η ’= η (ω), η’ ’≠ 0) комплексная вязкость может быть получена как

${\displaystyle \eta ^{\prime }=-{\frac {\pi Z_{q}^{2}}{\rho _{\mathrm {Liq} }\,f}}\,{\frac {\Delta f\Delta \left(w/2\right)}{f_{f}^{2}}}}$

${\displaystyle \eta ^{\prime \prime }={\frac {1}{2}}{\frac {\pi Z_{q}^{2}}{\rho _{\mathrm {Liq} }\,f}}\,{\frac {\left(\left(\Delta \left(w/2\right)\right)^{2}-\Delta f^{2}\right)}{f_{f}^{2}}}}$

Важно отметить, что QCM исследует только область, близкую к поверхности кристалла. Сдвиговая волна быстро затухает в жидкости. В воде глубина проникновения составляет около 250 нм на частоте 5 МГц. Шероховатость поверхности, нанопузырьки на поверхности, волны скольжения и сжатия могут мешать измерению вязкости. Кроме того, вязкость, определенная на частотах МГц, иногда отличается от вязкости на низких частотах. В этом отношении крутильные резонаторы^[19] (с частотой около 100 кГц) более близки к применению, чем резонаторы сдвига по толщине.

Инерционная нагрузка (уравнение Зауэрбрея)

Основная статья: Уравнение Зауэрбрея

Сдвиг частоты, вызванный тонким образцом, жестко связанным с кристаллом (например, тонкой пленкой), описывается Уравнение Зауэрбрея. Стресс регулируется инерция, откуда следует σ = -ω²ты₀м_F, куда ты₀ - амплитуда колебаний и м_F - (средняя) масса на единицу площади. Подставляя этот результат в приближение малых нагрузок, мы получаем

${\displaystyle {\frac {\Delta f^{*}}{f_{f}}}\approx {\frac {i}{\pi Z_{q}}}{\frac {-\omega ^{2}u_{0}m_{\%\mathrm {F} }}{i\omega u_{0}}}=-{\frac {2\,f}{Z_{q}}}m_{\mathrm {F} }}$

Если плотность пленки известна, из массы на единицу площади можно перевести м_F, к толщине, d_F. Полученная таким образом толщина также называется Толщина Sauerbrey чтобы показать, что он был получен путем применения уравнения Зауэрбри к сдвигу частоты. Сдвиг в полосе пропускания равен нулю, если выполняется уравнение Зауэрбри. Таким образом, проверка ширины полосы равносильна проверке применимости уравнения Зауэрбрея.

Уравнение Зауэрбрея было впервые выведено Гюнтер Зауэрбрей в 1959 г. и коррелирует изменение частоты колебаний пьезоэлектрического кристалла с нанесенной на него массой. Одновременно он разработал метод измерения резонансной частоты и ее изменений, используя кристалл в качестве компонента, определяющего частоту в цепи генератора. Его метод по-прежнему используется в качестве основного инструмента в экспериментах с микровесами на кристалле кварца для преобразования частоты в массу.

Поскольку пленка рассматривается как увеличение толщины, уравнение Зауэрбрея применимо только к системам, в которых (а) осажденная масса имеет те же акустические свойства, что и кристалл, и (б) изменение частоты небольшое (Δж / ж < 0.05).

Если изменение частоты больше 5%, то есть Δж / ж > 0,05, для определения изменения массы необходимо использовать метод Z-соответствия.^[8][53] Формула для метода Z-соответствия:

${\displaystyle \tan \left({\frac {\pi \Delta f}{f_{f}}}\right)={\frac {-Z_{\mathrm {F} }}{Z_{q}}}\tan \left(k_{\mathrm {F} }d_{\mathrm {F} }\right)}$

k_F - волновой вектор внутри пленки и d_F его толщина. Вставка k_F = 2 · π ·ж / c_F = 2 · π ·ж· Ρ_F / Z_F а также d_F = м_F / ρ_F дает

${\displaystyle \Delta f=-{\frac {f_{f}}{\pi }}\left(\arctan {\frac {Z_{\mathrm {F} }}{Z_{q}}}\tan \left({\frac {2\pi f}{Z_{\mathrm {F} }}}m_{\mathrm {F} }\right)\right)}$

Вязкоупругая пленка

Для вязкоупругой пленки частотный сдвиг равен

${\displaystyle {\frac {\Delta f^{*}}{f_{f}}}={\frac {-1}{\pi Z_{q}}}Z_{\mathrm {F} }\tan \left(k_{\mathrm {F} }d_{\mathrm {F} }\right)}$

Здесь Z_F - акустический импеданс пленки (Z_F = ρ_Fc_F = (ρ_Fграмм_ж)^1/2) = (ρ_F/J_ж)^1/2), k_F - волновой вектор и d_F толщина пленки. J_ж - вязкоупругая податливость пленки, ρ_F это плотность.

Полюса касательная (k_F d_F = π / 2) определяют резонансы пленки.^[54][55] При пленочном резонансе d_F = λ / 4. Согласие между экспериментом и теорией часто бывает плохим вблизи пленочного резонанса. Как правило, QCM хорошо работает только при толщине пленки, намного меньшей четверти длины волны звука (что соответствует нескольким микрометрам, в зависимости от мягкости пленки и порядка обертонов).

Обратите внимание, что свойства пленки, определяемые с помощью QCM, полностью определяются двумя параметрами, а именно ее акустическим импедансом, Z_F = ρ_Fc_F и его масса на единицу площади, м_F = d_F/ ρ_F. Волновое число k_F = ω /c_F не является алгебраически независимым от Z_F и м_F. Если плотность пленки не известна независимо, QCM может измерять только массу на единицу площади, но не саму геометрическую толщину.

Вязкоупругая пленка в жидкости

Для пленки, погруженной в жидкую среду, сдвиг частоты равен^[56][57]

${\displaystyle {\frac {\Delta f^{*}}{f_{f}}}={\frac {-Z_{\mathrm {F} }}{\pi Z_{q}}}{\frac {Z_{\mathrm {F} }\tan \left(k_{\mathrm {F} }d_{\mathrm {F} }\right)-iZ_{\mathrm {Liq} }}{Z_{\mathrm {F} }+iZ_{\mathrm {Liq} }\tan \left(k_{\mathrm {F} }d_{\mathrm {F} }\right)}}}$

Индексы F и Liq обозначают пленку и жидкость. Здесь эталонное состояние - кристалл, погруженный в жидкость (но не покрытый пленкой). Для тонких пленок можно Тейлор-расширит приведенное выше уравнение в первом порядке по d_F, уступая

${\displaystyle {\frac {\Delta f^{*}}{f_{f}}}={\frac {-m_{\mathrm {F} }}{\pi Z_{q}}}\left(1-{\frac {Z_{\mathrm {Liq} }^{2}}{Z_{\mathrm {F} }^{2}}}\right)={\frac {-m_{\mathrm {F} }}{\pi Z_{q}}}\left(1-J_{\mathrm {F} }{\frac {Z_{\mathrm {Liq} }^{2}}{\rho _{\mathrm {F} }}}\right)}$

За исключением члена в скобках, это уравнение эквивалентно уравнению Зауэрбрея. Термин в скобках представляет собой поправку на вязкоупругость, касающуюся того факта, что в жидкостях мягкие слои приводят к меньшей толщине Sauerbrey, чем жесткие слои.

Вывод вязкоупругих постоянных

Сдвиг частоты зависит от акустического импеданса материала; последнее, в свою очередь, зависит от вязкоупругих свойств материала. Следовательно, в принципе, можно получить комплексный модуль сдвига (или, что то же самое, комплексную вязкость). Однако следует помнить о некоторых предостережениях:

• Сами вязкоупругие параметры обычно зависят от частоты (и, следовательно, от порядка обертонов).
• Часто бывает трудно разделить эффекты инерции и вязкоупругости. Если толщина пленки не известна независимо, трудно получить уникальные результаты подгонки.
• Электродные эффекты могут иметь значение.
• Для пленок в воздухе приближение малых нагрузок должно быть заменено соответствующими результатами теории возмущений, если только пленки не очень мягкие.

Для тонких пленок в жидкостях есть приблизительный аналитический результат, связывающий упругую податливость пленки, J_F’К отношению Δ (w / 2); и Δж. Податливость при сдвиге является обратной величиной модуля сдвига, грамм. В пределе тонких пленок отношение Δ (w / 2) и –Δж не зависит от толщины пленки. Это внутреннее свойство фильма. Надо^[58]

${\displaystyle {\frac {\Delta \left(\omega /2\right)}{-\Delta f}}\approx \eta \omega J_{F}^{\,\prime }}$

Для тонких пленок в воздухе аналогичный аналитический результат^[59]

${\displaystyle \Delta \left(\omega /2\right)={\frac {8}{3\rho _{\mathrm {F} }Z_{q}}}f_{f}^{\,4}m_{\mathrm {F} }^{3}n^{3}\pi ^{2}J^{\prime \prime }}$

Здесь J’’ - податливость при вязком сдвиге.

Интерпретация толщины Sauerbrey

Правильная интерпретация частотного сдвига из экспериментов QCM в жидкостях является проблемой. Практики часто просто применяют уравнение Зауэрбрея к своим данным и называют полученную поверхностную массу (массу на единицу площади) "Зауэрбрейская масса "и соответствующая толщина" толщина Sauerbrey ". Несмотря на то, что толщина Sauerbrey, безусловно, может служить для сравнения различных экспериментов, ее нельзя наивно отождествлять с геометрической толщиной. Следует принять во внимание следующие соображения:

a) QCM всегда измеряет поверхностную плотность массы, а не геометрическую толщину. Для преобразования поверхностной массовой плотности в толщину обычно требуется физическая плотность в качестве независимого ввода.

б) Трудно сделать вывод о поправочном коэффициенте вязкоупругости из данных QCM. Однако, если поправочный коэффициент значительно отличается от единицы, можно ожидать, что он влияет на полосу пропускания Δ (w / 2), а также зависит от порядка обертонов. Если, наоборот, такие эффекты отсутствуют (Δ (ш/ 2) «Δж, Толщина Sauerbrey одинакова для всех порядков обертонов) можно предположить, что (1-Z_Liq²/Z_F²)≈1.

в) Сложные образцы часто бывают неоднородными по латерали.

г) Сложные образцы часто имеют нечеткие интерфейсы. «Пушистая» граница раздела часто приводит к поправке на вязкоупругость и, как следствие, к ненулевому Δ (ш/ 2), а также зависящую от обертона массу Sauerbrey. В отсутствие таких эффектов можно сделать вывод, что внешняя граница раздела пленки резкая.

e) Когда поправка на вязкоупругость, как обсуждается в (b), незначительна, это никоим образом не означает, что пленка не набухает из-за растворитель. Это означает лишь то, что (набухшая) пленка намного жестче окружающей жидкости. Данные QCM, полученные только на влажном образце, не позволяют сделать вывод о степени набухания. Степень набухания может быть определена путем сравнения толщины во влажном и сухом состоянии. Степень набухания также определяется путем сравнения акустической толщины (в смысле Зауэрбрея) ​​с оптической толщиной, определенной, например, с помощью спектроскопии поверхностного плазмонного резонанса (ППР) или эллипсометрии. Растворитель, содержащийся в пленке, обычно вносит вклад в акустическую толщину (потому что он участвует в движении), тогда как он не влияет на оптическую толщину (поскольку электронная поляризуемость молекулы растворителя не меняется, когда она находится внутри пленки). Разница в сухой и влажной массе показана с помощью QCM-D и МП-СПР например, при адсорбции белка на наноцеллюлозе^[60][61] и в других мягких материалах.^[62]

Точечные контакты

Уравнения, касающиеся вязкоупругих свойств, предполагают системы плоских слоев. Сдвиг частоты также индуцируется, когда кристалл контактирует с дискретными объектами через небольшие несущие неровности. Такие контакты часто встречаются с шероховатыми поверхностями. Предполагается, что отношение напряжения к скорости может быть заменено средним отношением напряжения к скорости, где среднее напряжение - это просто поперечная сила, деленная на активную площадь кристалла.

Часто внешний объект настолько тяжелый, что не участвует в МГц колебаниях кристалла из-за инерции. Затем он остается на месте в лабораторной раме. Когда поверхность кристалла смещается вбок, контакт оказывает на поверхность кристалла возвращающую силу. Напряжение пропорционально плотности контактов, N_S, а их средняя жесткость пружины κ_S. Жесткость пружины может быть сложной (κ_S^* = κ_S’+ Iκ_S’’), Где мнимая часть количественно определяет отвод энергии от колебаний кристалла (например, из-за вязкоупругих эффектов). Для такой ситуации приближение малых нагрузок предсказывает

${\displaystyle {\frac {\Delta f^{*}}{f_{f}}}={\frac {N_{S}}{\pi Z_{q}}}{\frac {\kappa _{S}^{*}}{\omega }}}$

QCM позволяет проводить неразрушающий контроль жесткости на сдвиг контактов с множеством неровностей.

Смотрите также

• Уравнение Зауэрбрея
• Константа Зауэрбрея
• Слой Sauerbrey
• Весы
• Пьезоэлектричество
• Монитор толщины тонкой пленки
• Кварцевые микровесы с контролем рассеяния (QCM-D)
• Колебательные микровесы с коническим элементом (TEOM)

Примечания

1. Неоднородные образцы, как правило, приводят к рассеянию акустических волн, которое не улавливается простым вычислением среднего напряжения.

Рекомендации

1. Кинг-младший, Уильям Х. (август 1964 г.). «Пьезоэлектрический сорбционный детектор». Аналитическая химия. 36 (9): 1735–1739. Дои:10.1021 / ac60215a012.
2. Зауэрбрей, Гюнтер Ханс (Апрель 1959 г.) [1959-02-21]. "Verwendung von Schwingquarzen zur Wägung dünner Schichten und zur Mikrowägung" (PDF). Zeitschrift für Physik (на немецком). Springer-Verlag. 155 (2): 206–222. Bibcode:1959ZPhy..155..206S. Дои:10.1007 / BF01337937. ISSN  0044-3328. S2CID  122855173. В архиве (PDF) из оригинала на 26.02.2019. Получено 2019-02-26. (NB. Это было частично представлено на Physikertagung в Гейдельберге в октябре 1957 г.)
3. Лу, Чи-Шун; Чандерна, Элвин Уоррен, ред. (1984). Применение пьезоэлектрических кварцевых микровесов. Методы и явления. 7 (1-е изд.). Амстердам: Эльзевир. С. 1–393. Дои:10.1016 / B978-0-444-42277-4.50007-7. ISBN  978-0-444-42277-4. ISSN  0377-9025.
4. Арнау Вивес, Антонио, изд. (2004). Пьезоэлектрические преобразователи и их применение (1-е изд.). Гейдельберг: Springer-Verlag. ISBN  3-540-20998-0. Получено 2019-03-01.
5. Йоханнсманн, Дитхельм (2015) [2014]. Микровесы на кристаллах кварца в исследованиях мягкой материи - основы и моделирование. Мягкая и биологическая материя (1-е изд.). Гейдельберг: Springer International Publishing. Дои:10.1007/978-3-319-07836-6. ISBN  978-3-319-07835-9. ISSN  2213-1736.
6. Решетка, Джей У. (2000). "Массивы микросенсоров акустических волн для измерения паров". Химические обзоры. 100 (7): 627–648. Дои:10.1021 / cr980094j. PMID  11749298.
7. Стейнем, Клаудиа; Яншофф, Андреас; Вольфбайс, Отто С., ред. (2007). Пьезоэлектрические датчики. Серия Springer по химическим сенсорам и биосенсорам. 5. Гейдельберг: Springer-Verlag. Дои:10.1007 / b100347. ISBN  978-3-540-36567-9. ISSN  1612-7617. LCCN  2006935375. Получено 2019-03-01.
8. Лу, Чи-Шун; Льюис, Оуэн (ноябрь 1972 г.). «Исследование определения толщины пленки колебательными кварцевыми резонаторами с большой массовой нагрузкой». Журнал прикладной физики. 43 (11): 4385–4390. Bibcode:1972JAP .... 43.4385L. Дои:10.1063/1.1660931.
9. Брукенштейн, Стэнли; Шей, Майкл (октябрь 1985). «Экспериментальные аспекты использования кварцевых микровесов в растворе». Electrochimica Acta. 30 (10): 1295–1300. Дои:10.1016/0013-4686(85)85005-2.
10. Уорд, Майкл Д .; Баттри, Дэниел А. (31 августа 1990 г.). "Детектирование межфазной массы на месте с помощью пьезоэлектрических преобразователей". Наука. 249 (4972): 1000–1007. Bibcode:1990Sci ... 249,1000 Вт. Дои:10.1126 / science.249.4972.1000. PMID  17789608. S2CID  44656826.
11. Йоханнсманн, Дитхельм (2008). «Вязкоупругие, механические и диэлектрические измерения сложных образцов с помощью микровесов из кристалла кварца». Физическая химия Химическая физика. 10 (31): 4516–4534. Bibcode:2008PCCP ... 10.4516J. Дои:10.1039 / b803960g. PMID  18665301.
12. Мюллер, Р. Белый, W (1968). «Прямая гравиметрическая калибровка кварцевых микровесов». Обзор научных инструментов. 39 (3): 291–295. Bibcode:1968РНКИ ... 39..291М. Дои:10.1063/1.1683352.
13. Фритце, Хольгер; Таллер, Гарри Л. (2005-02-05) [ноябрь 2000]. «Лангасит для применения в области высокотемпературных объемных акустических волн». Письма по прикладной физике. 78 (7): 976–. Bibcode:2001АпФЛ..78..976Ф. Дои:10.1063/1.1345797.
14. Элам, Джеффри В .; Пеллин, Майкл Дж. (16 апреля 2005 г.). «Датчики GaPO4 для гравиметрического мониторинга во время осаждения атомных слоев при высоких температурах». Аналитическая химия. 77 (11): 3531–3535. Дои:10.1021 / ac050349a. PMID  15924385.
15. Мартин, Фабрис; Ньютон, Майкл I .; Макхейл, Глен; Мелзак, Кэтрин А .; Гизели, Электра (2004-01-15). «Система импульсных сдвиговых горизонтально-поверхностных акустических волн (SH-SAW) для жидкостных датчиков» (PDF). Биосенсоры и биоэлектроника. 19 (6): 627–632. Дои:10.1016 / S0956-5663 (03) 00257-4. PMID  14683647.
16. Гуляев Юрий Васильевич (Июль 1998 г.). «Обзор сдвиговых поверхностных акустических волн в твердых телах». Транзакции IEEE по ультразвуку, сегнетоэлектрикам и контролю частоты. 45 (4): 935–938. Дои:10.1109/58.710563. ISSN  0885-3010. PMID  18244248. S2CID  10133625.
17. Гизели, Электра; Годдард, Николас Дж .; Лоу, Кристофер «Крис» Робин; Стивенсон, Адриан К. (январь 1992 г.). «Пластинчатый биосенсор Love с полимерным слоем». Датчики и исполнительные механизмы B: химические [де ]. 6 (1–3): 131–137. Дои:10.1016 / 0925-4005 (92) 80044-X.
18. МакСкимин, Герберт Дж. (1952). «Измерение динамической сдвиговой вязкости и жесткости вязких жидкостей с помощью бегущих крутильных волн». Журнал Акустического общества Америки. 24 (4): 355–. Bibcode:1952 ASAJ ... 24..355M. Дои:10.1121/1.1906904.
19. Стокич, Теодор М .; Radtke, Douglas R .; Уайт, Кристофер С .; Шраг, Джон Л. (1998-06-04) [февраль 1994]. «Прибор для точного измерения вязкоупругих свойств разбавленных макромолекулярных растворов с низкой вязкостью на частотах от 20 до 500 кГц». Журнал реологии. 38 (4): 1195–. Bibcode:1994JRheo..38.1195S. Дои:10.1122/1.550608.
20. «Базовая технология кварцевых резонаторов». Fortiming Corporation. 2008 [2001]. В архиве из оригинала на 2018-08-27. Получено 2019-03-03.
21. Чжан, Чао; Ветелино, Джон Ф. (01.06.2003). «Химические сенсоры на основе электрически чувствительных кварцевых резонаторов». Датчики и исполнительные механизмы B: химические [де ]. 91 (1–3): 320–325. Дои:10.1016 / S0925-4005 (03) 00094-7.
22. Стандарт IEC 60444-1
23. Линь, Цзюйюань; Уорд, Майкл Д. (февраль 1995 г.). «Роль продольных волн в приложениях микровесов кристаллов кварца в жидкостях». Аналитическая химия. 67 (4): 685–693. Дои:10.1021 / ac00100a001.
24. Эггерс, Фридер «Фредерико»; Функ, Теодор (1987). «Метод измерения импеданса поперечной волны в диапазоне МГц для жидких образцов объемом приблизительно 1 мл». Журнал физики E: научные инструменты. 20 (5): 523–. Bibcode:1987JPhE ... 20..523E. Дои:10.1088/0022-3735/20/5/011.
25. Горовиц, Пол; Хилл, Уинфилд (1989). Искусство электроники (2-е изд.). Нью-Йорк: Издательство Кембриджского университета. ISBN  0-521-37095-7. OCLC  19125711.
26. Арнау Вивес, Антонио; Согорб, Томас; Хименес, Иоланда (21.06.2002) [апрель 2002]. «Схема непрерывного последовательного динамического мониторинга резонансной частоты и динамического сопротивления кварцевых резонаторов путем параллельной компенсации емкости». Обзор научных инструментов. 73 (7): 2724–. Bibcode:2002RScI ... 73.2724A. Дои:10.1063/1.1484254. S2CID  109041806.
27. Бек, Ральф; Питтерманн, Удо; Вайль, Конрад Георг (Ноябрь 1988 г.). «Анализ импеданса кварцевых генераторов, контактирующих с жидкостью с одной стороны». Berichte der Bunsen-Gesellschaft für Physikalische Chemie [де ]. 92 (11): 1363–1368. Дои:10.1002 / bbpc.198800327.
28. Родаль, Майкл; Касемо, Бенгт Герберт (1998-06-04) [май 1996]. «Простая установка для одновременного измерения резонансной частоты и абсолютного коэффициента рассеяния кварцевых микровесов». Обзор научных инструментов. 67 (9): 3238–3241. Bibcode:1996RScI ... 67.3238R. Дои:10.1063/1.1147494.
29. Ситтель, Карл; Роуз младший, принц граф; Бейли, Эмерсон Д. (1954). «Метод определения вязкоупругих свойств разбавленных полимерных растворов на звуковых частотах». Журнал прикладной физики. 25 (10): 1312–1320. Bibcode:1954JAP .... 25.1312S. Дои:10.1063/1.1721552.
30. Внизу, Вирджил Элдон (1982). «Введение в конструкцию кварцевых кристаллов». Нью-Йорк: Ван Ностранд Рейнхольд.
31. Камсон, Питер; Сеа, Мартин (1990). «Радиальная / полярная зависимость массовой чувствительности микровесов на кристалле кварца как на электродах, так и вне их». Измерительная наука и технология. 1 (7): 544–555. Bibcode:1990MeScT ... 1..544C. Дои:10.1088/0957-0233/1/7/002.
32. "Кому нужны устройства Crystal?". Корпорация Epson Toyocom. 2007-03-22. Архивировано из оригинал на 2007-07-18. Получено 2007-05-30.
33. "Что вы имеете в виду под огранкой кристалла?". Часто задаваемые вопросы о кристаллах кварца. International Crystal Manufacturing Co., Inc. (ICM). 2007. Архивировано с оригинал на 2016-03-03. Получено 2007-05-30.
34. Баллато, Артур; Лукашек, Теодор Дж .; Эрнисс, Эррол Питер (1979). Транзакции IEEE по акустике и ультразвуку. 26: 163–. Отсутствует или пусто | название = (помощь) (NB. Возможное смешение источников? Хотя все три автора и журнал существуют (и они публиковались где-то в этом журнале), существование этой конкретной статьи необходимо проверить, поскольку ее пока не удалось найти в онлайн-репозиториях.)
35. Шумахер, Рольф (апрель 1990). «Кварцевые микровесы: новый подход к исследованию на месте межфазных явлений на стыке твердое тело / жидкость [новые аналитические методы (40)]». Angewandte Chemie International Edition на английском языке (Ревиввв). 29 (4): 329–. Дои:10.1002 / anie.199003293.
36. Брукенштейн, Стэнли; Шей, Майкл (1985-06-25). «Исследование in situ механизма формирования монослоя адсорбированного кислорода на золотом электроде». Журнал электроаналитической химии и межфазной электрохимии. 188 (1–2): 131–136. Дои:10.1016 / S0022-0728 (85) 80057-7.
37. Buttry, Daniel A .; Уорд, Майкл Д. (сентябрь 1992 г.). «Измерение межфазных процессов на поверхности электродов с помощью электрохимических микровесов из кристаллов кварца». Химические обзоры. 92 (6): 1335–1379. Дои:10.1021 / cr00014a006.
38. Йоханнсманн, Дитхельм (2007). «Исследования вязкоупругости с помощью QCM». В Steinem, Клаудиа; Яншофф, Андреас; Вольфбайс, Отто С. (ред.). Пьезоэлектрические датчики. Серия Springer по химическим сенсорам и биосенсорам. 5 (1-е изд.). Берлин / Гейдельберг: Springer-Verlag (опубликовано 08.09.2006). С. 49–109. Дои:10.1007/5346_024. ISBN  978-3-540-36567-9. ISSN  1612-7617. LCCN  2006935375. Получено 2019-03-01.
39. Терстон, Роберт Н. (1984-07-02) [1974-12-18]. «Глава 36». В Трусделл III, Клиффорд Эмброуз; Белл III, Джеймс Ф. (ред.). Механика твердого тела - волны в упругих и вязкоупругих телах (теория и эксперимент). IV (новая переработанная ред.). Гейдельберг: Springer-Verlag. С. 257–. ISBN  0-38713163-9. Получено 2019-03-01. (NB. Первоначально опубликовано как том VIa / 4 Энциклопедия физики [де ].)
40. Рид, Кристофер «Крис» Э .; Канадзава, К. Кейджи; Кауфманн, Джеймс Х. (1990) [декабрь 1989]. «Физическое описание вязкоупругого нагруженного кварцевого резонатора АТ-среза». Журнал прикладной физики. 68 (5): 1993–. Bibcode:1990JAP .... 68.1993R. Дои:10.1063/1.346548.
41. Йоханнсманн, Дитхельм; Матхауэр, Клеменс; Вегнер, Герхард; Knoll, Вольфганг (1992-09-15) [1992-04-01]. «Вязкоупругие свойства тонких пленок, исследованных с помощью кварцевого резонатора». Физический обзор B. 46 (12): 7808–7815. Bibcode:1992PhRvB..46.7808J. Дои:10.1103 / PhysRevB.46.7808. PMID  10002521.
42. Лащич, Александр; Йоханнсманн, Дитхельм (1999-03-22) [декабрь 1998]. «Высокочастотные трибологические исследования на поверхности кварцевого резонатора». Журнал прикладной физики. 85 (7): 3759–. Bibcode:1999JAP .... 85.3759L. Дои:10.1063/1.369745.
43. Йоханнсманн, Дитхельм; Ревякин, Илья; Рохас, Елена; Гальего, Марта (28 октября 2008 г.). «Влияние неоднородности образца на интерпретацию данных QCM: сравнение комбинированных измерений микровесов / атомно-силовой микроскопии кристаллов кварца с моделированием методом конечных элементов». Аналитическая химия. 80 (23): 8891–8899. Дои:10.1021 / ac8013115. PMID  18954085.
44. Йоханнсманн, Дитхельм (2001-06-07) [январь 2001]. «Вывод сдвиговой податливости тонких пленок на кварцевых резонаторах из сравнения частотных сдвигов на различных гармониках: анализ возмущений». Журнал прикладной физики. 89 (11): 6356–. Bibcode:2001JAP .... 89.6356J. Дои:10.1063/1.1358317.
45. Накамото, Такамичи; Мориидзуми, Тоёсака (1990-03-17) [1989-12-16]. "Теория кварцевых микровесов на основе эквивалентной схемы Мэйсона". Японский журнал прикладной физики, часть 1. 29 (5): 963–969. Bibcode:1990JaJAP..29..963N. Дои:10.1143 / JJAP.29.963.
46. Bandey, Helen L .; Мартин, Стивен Дж .; Черносек, Ричард В .; Хиллман, А.Роберт (1999-04-28). «Моделирование отклика резонаторов толщинно-сдвиговых мод при различных условиях нагружения». Аналитическая химия. 71 (11): 2205–2214. Дои:10.1021 / ac981272b. PMID  21662758.
47. Лаклам, Рольф; Белинг, Карстен; Гауптманн, Питер (1999-05-21). «Роль массового накопления и вязкоупругих свойств пленки для отклика химических датчиков на основе акустических волн». Аналитическая химия. 71 (13): 2488–2496. Дои:10.1021 / ac981245l. PMID  21662792.
48. Бенеш, Эвальд (февраль 1984). «Усовершенствованная техника микровесов кристаллов кварца». Журнал прикладной физики. 56 (3): 608–. Bibcode:1984JAP .... 56..608B. Дои:10.1063/1.333990.
49. Фридт, Жан-Мишель; Чой, Кан-Хун; Francis, Laurent A .; Кампителли, Эндрю (2002-02-25) [2002-01-22]. "Одновременные измерения с помощью атомно-силового микроскопа и микровесов на кристаллах кварца: взаимодействия и поле смещения микровесов из кристаллов кварца". Японский журнал прикладной физики, часть 1. 41 (6A): 3974–3977. Bibcode:2002JaJAP..41.3974F. Дои:10.1143 / JJAP.41.3974.
50. Боровиков, В. В .; Диалнян, Р. А .; Шмытько И. М. (1987). Советская физико-техническая физика. Американский институт физики. 32: 325–. ISSN  0038-5662. OCLC  1911544. Отсутствует или пусто | название = (помощь) (NB. В. В. Боровиков переводит на В. В. Боровиков кириллицей.)
51. Мейсон, Уоррен Перри (1950) [февраль 1948]. Пьезоэлектрические кристаллы и их применение в ультразвуке. Серия Bell Telephone Laboratories (1-е изд.). Нью-Йорк: D. Van Nostrand Company, Inc. OCLC  608479473. ковчег: / 13960 / t4xh07b19. Получено 2019-03-01.
52. Канадзава, К. Кейджи; Гордон II, Джозеф Г. (1985). «Частота колебаний кварцевого резонатора при контакте с жидкостью». Analytica Chimica Acta. Elsevier B.V. 175: 99–105. Дои:10.1016 / S0003-2670 (00) 82721-X.
53. Боровиков А.П. (январь 1976 г.). «Измерение вязкости сред с помощью сдвиговых колебаний плоских пьезорезонаторов». Инструменты и экспериментальные методы. 19 (1): 223–224. Получено 2019-02-28.
54. Гранстафф, Виктория Эдвардс; Мартин, Стивен Дж. (1994) [октябрь 1993]. «Характеристика кварцевого резонатора со сдвиговой модой по толщине с несколькими непьезоэлектрическими слоями». Журнал прикладной физики. 75 (3): 1319–. Bibcode:1994JAP .... 75.1319G. Дои:10.1063/1.356410.
55. Мартин, Стивен Дж .; Гранстафф, Виктория Эдвардс; Фрай, Грегори С. (октябрь 1991 г.). «Характеристика кварцевых микровесов с одновременной загрузкой массы и жидкости». Аналитическая химия. 63 (20): 2272–2281. Дои:10.1021 / ac00020a015.
56. Домак, Арно; Прукер, Освальд; Рюэ, Юрген; Йоханнсманн, Дитхельм (1 июля 1997 г.). «Набухание полимерной щетки при исследовании кварцевым резонатором». Физический обзор E. 56 (1): 680–. Bibcode:1997PhRvE..56..680D. Дои:10.1103 / PhysRevE.56.680. S2CID  53957834.
57. Воинова, Марина В .; Родаль, Майкл; Джонсон, Матс; Касемо, Бенгт Герберт (1999) [1998-05-21]. "Вязкоупругий акустический отклик слоистых полимерных пленок на границах раздела жидкость-твердое тело: подход механики сплошной среды". Physica Scripta. 59 (5): 391–. arXiv:cond-mat / 9805266. Bibcode:1999ФИЗ ... 59..391В. Дои:10.1238 / Physica.Regular.059a00391. S2CID  19033882.
58. Ду, Биньянг; Йоханнсманн, Дитхельм (2004). "Работа микровесов кристалла кварца в жидкостях: определение упругой податливости пленки из отношения сдвига полосы пропускания и сдвига частоты". Langmuir. 20 (7): 2809–2812. Дои:10.1021 / la035965l. PMID  15835157.
59. Йоханнсманн, Дитхельм (26 февраля 1999 г.). «Вязкоупругий анализ тонких органических пленок на кварцевых резонаторах». Макромолекулярная химия и физика. 200 (3): 501–. Дои:10.1002 / (SICI) 1521-3935 (19990301) 200: 3 <501 :: AID-MACP501> 3.0.CO; 2-W.
60. Вуорилуото, Майя; Орельма, Ханнес; Йоханссон, Лина-Сиско; Чжу, Баолей; Поутанен, Микко; Вальтер, Андреас; Лайне, Янне; Рохас, Орландо Дж. (10 декабря 2015 г.). «Влияние молекулярной архитектуры случайных и блочных сополимеров ПДМАЭМА – ПОЭГМА на их адсорбцию на регенерированных и анионных наноцеллюлозах и свидетельства оттока межфазной воды». Журнал физической химии B. 119 (49): 15275–15286. Дои:10.1021 / acs.jpcb.5b07628. PMID  26560798.
61. Мохан, Тамилсельван; Нигельхель, Катрин; Зарт, Синтия Саломау Пинту; Каргл, Руперт; Кёстлер, Стефан; Рибич, Фолькер; Хайнце, Томас; Спирк, Стефан; Стана-Кляйнчек, Карин (10 ноября 2014 г.). «Запуск адсорбции белка на специально подобранных катионных поверхностях целлюлозы». Биомакромолекулы. 15 (11): 3931–3941. Дои:10.1021 / bm500997s. PMID  25233035.
62. Эмильссон, Густав; Schoch, Rafael L .; Феуз, Лоран; Хёк, Фредрик; Лим, Родерик Ю. Х.; Далин, Андреас Б. (2015-04-15). «Сильно растянутые устойчивые к протеинам кисти из поли (этиленгликоля), полученные методом Grafting-To». Прикладные материалы и интерфейсы ACS. 7 (14): 7505–7515. Дои:10.1021 / acsami.5b01590. PMID  25812004.

дальнейшее чтение

• Кварцевые микровесы с контролем рассеивания
• Что такое QCM? на Wayback Machine (архивировано 29 июня 2007 г.)
• Кварцевые микровесы на Wayback Machine (архивировано 14 августа 2009 г.)
• Кварцевые микровесы для вакуумных приложений (HV и UHV) для контроля роста тонких пленок в Archive.today (архивировано 3 февраля 2013 г.)
• Учебник по моделированию поведения QCM в Archive.today (архивировано 6 января 2013 г.)
• Принципы QCM-I с анализом импеданса и контролем рассеяния (QCM-D)

внешняя ссылка

• QCM мини-FAQ