Поток кубита - Flux qubit

В квантовые вычисления, более конкретно в сверхпроводящие квантовые вычисления, поток кубитов (также известный как постоянные текущие кубиты) представляют собой петли микрометрового размера из сверхпроводящего металла, которые прерываются рядом Джозефсоновские переходы. Эти устройства функционируют как квантовые биты. Потоковый кубит был впервые предложен Терри П. Орландо и др. в Массачусетском технологическом институте в 1999 году и вскоре после этого был изготовлен.^[1] Во время изготовления параметры джозефсоновского перехода рассчитываются таким образом, что постоянный ток будет непрерывно течь при приложении внешнего магнитного потока. Только целое число кванты потока могут проникать в сверхпроводящее кольцо, в результате чего по часовой стрелке или против часовой стрелки мезоскопический сверхтоки (обычно 300 нА^[2]) в контуре для компенсации (экранирования или усиления) нецелочисленного внешнего смещения потока. Когда приложенный поток через область петли близок к полуцелому числу квантов потока, два наименьших значения энергии собственные состояния петли будет квантовая суперпозиция двух собственных состояний с самой низкой энергией различаются только относительной квантовой фазой между составляющими состояниями направления тока. Собственные состояния с более высокой энергией соответствуют гораздо большим (макроскопический ) постоянные токи, которые индуцируют дополнительный квант потока в кубитовой петле, таким образом, энергетически хорошо отделены от двух нижних собственных состояний. Это разделение, известное как критерий «нелинейности кубита», позволяет выполнять операции только с двумя низшими собственными состояниями, эффективно создавая двухуровневая система. Обычно два самых низких собственных состояния служат в качестве вычислительной основы для логический кубит.

SEM изображение 4-контактного магнитного кубита, изготовленного в Лондонском Королевском Холлоуэйском университете.

Вычислительные операции выполняются путем импульсного воздействия на кубит микроволновая печь частотное излучение, имеющее энергию, сравнимую с энергией промежутка между энергией двух базисных состояний, аналогично RF-SQUID. Правильно подобранная длительность и сила импульса могут поместить кубит в квантовая суперпозиция двух базисных состояний, в то время как последующие импульсы могут управлять взвешиванием вероятности того, что кубит будет измерен в любом из двух базовых состояний, таким образом выполняя вычислительную операцию.

Изготовление

Потоковые кубиты изготавливаются с использованием технологий, аналогичных тем, которые используются для микроэлектроника. Обычно устройства изготавливаются на кремниевых или сапфировых пластинах с использованием электронно-лучевая литография и процессы испарения тонких металлических пленок. Создавать Джозефсоновские переходы, техника, известная как теневое испарение обычно используется; это включает испарение исходного металла поочередно под двумя углами через литографическую маску в резисте электронного луча. Это приводит к двум перекрывающимся слоям сверхпроводящего металла, между которыми располагается тонкий слой изолятора (обычно оксид алюминия ) депонируется.^[3]

Группа доктора Щербаковой сообщила об использовании ниобия в качестве контактов для своих потоковых кубитов. Ниобий часто используется в качестве контакта и наносится путем распыления и оптической литографии для нанесения рисунка на контакты. Затем можно использовать луч аргона для уменьшения оксидного слоя, который образуется поверх контактов. В процессе травления образец необходимо охладить, чтобы контакты ниобия не оплавились. На этом этапе алюминиевые слои могут быть нанесены поверх чистых поверхностей ниобия. Затем алюминий наносится в два этапа под чередующимися углами на ниобиевые контакты. Между двумя слоями алюминия образуется оксидный слой, чтобы создать Al / AlO_Икс/ Узел Джозефсона.^[3] В стандартных потоковых кубитах 3 или 4 джозефсоновских перехода будут расположены вокруг контура.

Резонаторы могут быть изготовлены для измерения показаний кубита потока с помощью аналогичных методов. Резонатор может быть изготовлен методами электронно-лучевой литографии и CF₄ реактивное ионное травление тонких пленок ниобия или аналогичного металла. Затем резонатор может быть связан с потоковым кубитом путем изготовления потокового кубита на конце резонатора.^[4]

Параметры Flux Qubit

Потоковый кубит отличается от других известных типов сверхпроводящий кубит такой как зарядить кубит или же фазовый кубит за счет энергии связи и энергии заряда его контактов. В режиме зарядового кубита энергия заряда переходов преобладает над энергией связи. В кубите Flux ситуация обратная, и энергия связи доминирует. Обычно для потокового кубита энергия связи в 10-100 раз больше, чем энергия заряда, что позволяет куперовским парам непрерывно обтекать контур, а не туннелировать дискретно через переходы, как зарядовый кубит.

Джозефсоновские соединения

Чтобы сверхпроводящая схема функционировала как кубит, необходим нелинейный элемент. Если в цепи есть гармонический осциллятор, например, в LC-цепь, уровни энергии вырождены. Это запрещает формирование вычислительного пространства с двумя кубитами, потому что любое микроволновое излучение, которое применяется для управления основным состоянием и первым возбужденным состоянием для выполнения операций с кубитами, также будет возбуждать состояния с более высокой энергией. Джозефсоновские переходы - единственный электронный элемент, который является нелинейным, а также недиссипативным при низких температурах. Это требования к квантовым интегральным схемам, делающие переход Джозефсона существенным в конструкции потоковых кубитов.^[5] Понимание физики перехода Джозефсона улучшит понимание того, как работают потоковые кубиты.

По сути, джозефсоновские переходы состоят из двух частей тонкой сверхпроводящей пленки, разделенных слоем изолятора. В случае прекращения потока джозефсоновские переходы изготавливаются с помощью процесса, описанного выше. Волновые функции сверхпроводящих компонентов перекрываются, и такая конструкция позволяет туннелировать электроны, что создает разность фаз между волновыми функциями по обе стороны от изолирующего барьера.^[5] Эта разность фаз, эквивалентная ${displaystyle phi =phi _{2}-phi _{1}}$, куда ${displaystyle phi _{1},phi _{2}}$ соответствуют волновым функциям по обе стороны от туннельного барьера. Для этой разности фаз следующие Отношения Джозефсона были установлены:

${displaystyle I_{J}=I_{o}sinphi }$ ^[6] & ${displaystyle V=(phi _{0}/2pi )*(dphi /dt)}$^[6]

Здесь, ${displaystyle I_{J}}$ - ток Джозефсона и ${displaystyle phi _{O}}$ - квант потока. Дифференцируя текущее уравнение и используя замену, можно получить член индуктивности Джозефсона ${displaystyle L_{J}}$:

${displaystyle L_{J}=(phi _{0})/2pi I_{0}cosphi _{0}}$^[6]

Из этих уравнений можно видеть, что член джозефсоновской индуктивности нелинейен по отношению к члену косинуса в знаменателе; из-за этого расстояния между уровнями энергии больше не вырождены, ограничивая динамику системы двумя состояниями кубита. Из-за нелинейности джозефсоновского перехода операции с использованием микроволн могут выполняться с двумя состояниями собственных значений с наименьшей энергией (два состояния кубита) без возбуждения состояний с более высокой энергией. Ранее это называлось критерием «нелинейности кубита». Таким образом, джозефсоновские контакты являются неотъемлемым элементом потоковых кубитов и сверхпроводящих цепей в целом.

Связь

Связь между двумя или более кубитами необходима для реализации многих кубитов. ворота. Двумя основными механизмами связи являются прямая индуктивная связь и связь через микроволновый резонатор. При прямом взаимодействии циркулирующие токи кубитов индуктивно влияют друг на друга - ток по часовой стрелке в одном кубите индуцирует ток против часовой стрелки в другом. в Матрицы Паули формализм σ_zσ_z термин появляется в Гамильтониан, необходимое для управляемые ворота НЕ выполнение.^[7] Прямая связь может быть дополнительно усилена за счет кинетическая индуктивность, если кубитовые петли делятся на одну границу, так что токи будут проходить через одну и ту же сверхпроводящую линию. Вставка Джозефсоновский переход на этой соединительной линии добавится член индуктивности Джозефсона и еще больше увеличит связь. Чтобы реализовать переключаемую связь в механизме прямой связи, как требуется для реализации затвора конечной длительности, может использоваться промежуточный контур связи. Управляющий магнитный поток, приложенный к контуру ответвителя, включает и выключает связь, как реализовано, например, в Системы D-Wave машины. Во втором способе соединения используется промежуточный микроволновая печь резонатор, обычно реализуемый в копланарный волновод геометрия. Путем настройки энергетического разделения кубитов в соответствии с резонатором фазы петлевых токов синхронизируются, и σ_Иксσ_Икс реализована муфта. Настройка кубитов на резонанс и выход из него (например, путем изменения их магнитного потока смещения) контролирует продолжительность работы затвора.

Зачитать

Как и все квантовые биты, потоковые кубиты требуют подключенного к ним подходящего чувствительного зонда, чтобы измерить его состояние после выполнения вычислений. Такие квантовые зонды должны вызывать как можно меньшее обратное воздействие на кубит во время измерения. В идеале они должны быть разъединены во время вычислений, а затем включены на короткое время во время считывания. Считывающие датчики для потоковых кубитов работают, взаимодействуя с одной из макроскопических переменных кубита, такой как циркулирующий ток, поток внутри контура или макроскопическая фаза сверхпроводника. Это взаимодействие затем изменяет некоторые параметры считывающего датчика, которые можно измерить с помощью обычной малошумящей электроники. Считывающий зонд, как правило, является технологическим аспектом, который разделяет исследования различных университетских групп, работающих над потоковыми кубитами.

Группа профессора Муиджа в Делфт в Нидерландах,^[2] вместе с соавторами он был пионером в технологии потоковых кубитов и был первым, кто придумал, предложил и реализовал потоковые кубиты в том виде, в каком они известны сегодня. Схема считывания Делфта основана на КАЛЬМАР цикл, который индуктивно связан с кубитом, состояние кубита влияет на критический ток СКВИДа. Затем критический ток может быть считан с помощью линейно нарастающих измерительных токов через СКВИД. Недавно группа использовала плазменную частоту СКВИДа в качестве считываемой переменной.

Группа доктора Ильичева в г. IPHT Jena в Германии^[8] используют методы измерения импеданса, основанные на том, что поток кубита влияет на резонансные свойства высококачественной цепи резервуара, которая, как и группа Делфта, также индуктивно связана с кубитом. В этой схеме магнитная восприимчивость кубита, которая определяется его состоянием, изменяет фазовый угол между током и напряжением, когда небольшой сигнал переменного тока проходит в контур резервуара.

Группа проф. Петрашова в г. Ройал Холлоуэй ^[9] используют Андреевский интерферометр зонд для считывания потоковых кубитов.^[10][11] Это считывание использует влияние фазы сверхпроводника на свойства проводимости нормального металла. Кусок нормального металла соединяется на обоих концах с любой стороной кубита с помощью сверхпроводящих проводов, фаза на кубите, которая определяется его состоянием, переводится в нормальный металл, сопротивление которого затем считывается с помощью измерения низкого шумового сопротивления.

Группа доктора Джергера использует резонаторы, связанные с потоковым кубитом. Каждый резонатор предназначен только для одного кубита, и все резонаторы можно измерить с помощью одной линии передачи. Состояние потокового кубита изменяет резонансную частоту резонатора из-за дисперсионного сдвига, который воспринимается резонатором из-за связи с потоковым кубитом. Затем резонансная частота измеряется линией передачи для каждого резонатора в цепи. Затем состояние потокового кубита определяется измеренным сдвигом резонансной частоты.^[4]

Рекомендации

1. Орландо, Т. П .; Mooij, J. E .; Тиан, Линь; Van Der Wal, Caspar H .; Левитов, Л. С .; Ллойд, Сет; Мазо, Дж. Дж. (1999). «Сверхпроводящий кубит постоянного тока». Физический обзор B. 60 (22): 15398–15413. arXiv:cond-mat / 9908283. Bibcode:1999PhRvB..6015398O. Дои:10.1103 / PhysRevB.60.15398.
2. Делфтский университет - Веб-сайт Flux Qubit В архиве 2008-03-01 в Archive.today
3. Щербакова А В (13 января 2015 г.). «Изготовление и измерения гибридных Nb / Al джозефсоновских переходов и потоковых кубитов с π-сдвигами». Наука и технологии сверхпроводников. 28.
4. Jerger, M .; Poletto, S .; Macha, P .; Hübner, U .; Лукашенко А .; Il extquotesingleichev, E .; Устинов, А. В. (ноябрь 2011 г.). «Считывание массива кубитов по одной линии передачи». EPL (Еврофизические письма). 96 (4): 40012. Дои:10.1209/0295-5075/96/40012. ISSN  0295-5075.
5. Деворет, М. и Валрафф, Андреас и Мартинис, Дж. М. (2004). Сверхпроводящие кубиты: краткий обзор.
6. Мартинис, Джон и Осборн, Кевин. Сверхпроводящие кубиты и физика джозефсоновских юнктинов. Лез Уш, 2004 год.
7. Nielsen, Michael A .; Чуанг, Исаак Л. (2000). Квантовые вычисления и квантовая информация. Издательство Кембриджского университета. ISBN  0-521-63235-8.
8. Йенский университет - Веб-сайт Flux Qubit В архиве 14 февраля 2007 г. Wayback Machine
9. Лондонский королевский университет Холлоуэй - Веб-сайт Flux Qubit
10. Checkley, C .; Ягалло, А .; Шайхайдаров, Р .; Nicholls, J. T .; Петрашов, В. Т. (06.04.2011). "Андреевские интерферометры в сильном радиочастотном поле". Журнал физики: конденсированное вещество. 23 (13): 135301. arXiv:1003.2785. Bibcode:2011JPCM ... 23m5301C. Дои:10.1088/0953-8984/23/13/135301. ISSN  0953-8984. PMID  21403240.
11. Петрашов, В. Т .; Chua, K. G .; Маршалл, К. М .; Шайхайдаров Р.Ш .; Николлс, Дж. Т. (27 сентября 2005 г.). "Андреевский зонд постоянных токовых состояний в сверхпроводящих квантовых цепях". Письма с физическими проверками. 95 (14): 147001. arXiv:cond-mat / 0503061. Bibcode:2005ПхРвЛ..95н7001П. Дои:10.1103 / PhysRevLett.95.147001. ISSN  0031-9007. PMID  16241686.

• Devoret, Michel H .; Мартинис, Джон М. (2005). «Реализация кубитов на сверхпроводящих интегральных схемах». Экспериментальные аспекты квантовых вычислений: 163–203. Дои:10.1007/0-387-27732-3_12. ISBN  978-0-387-23045-0.