Изотопы тория - Isotopes of thorium - Wikipedia

Основные изотопы торий  (₉₀Чт)

Изотоп Разлагаться изобилие период полураспада (т1/2) Режим продукт ^227Чт след 18,68 г α ^223Ра ^228Чт след 1,9116 года α ^224Ра ^229Чт след 7917 л[1] α ^225Ра ^230Чт 0.02% 75400 г α ^226Ра ^231Чт след 25,5 часов β^− ^231Па ^232Чт 99.98% 1.405×10^10 у α ^228Ра ^234Чт след 24,1 дня β^− ^234Па
Стандартный атомный вес Аr, стандарт(Чт)	232.0377(4)[2]
Посмотреть разговаривать редактировать

Торий (₉₀Th) имеет семь встречающихся в природе изотопы но ни один из них не стабилен. Один изотоп, ²³²Этот относительно стабильный, с периодом полураспада 1,405 × 10¹⁰ лет, значительно дольше, чем возраст Земли, и даже немного дольше общепринятого возраст вселенной. Этот изотоп составляет почти весь природный торий, поэтому торий считался мононуклидный. Однако в 2013 г. ИЮПАК реклассифицировал торий как бинуклидный из-за большого количества ²³⁰Чё в глубокой морской воде. Торий имеет характерный земной изотопный состав, поэтому можно указать стандартный атомный вес.

Тридцать один радиоизотопы были охарактеризованы, причем наиболее стабильным ²³²Чт, ²³⁰Th с периодом полураспада 75380 лет, ²²⁹Th с периодом полураспада 7917 лет,^[1] и ²²⁸Че с периодом полураспада 1,92 года. Все остальные радиоактивный изотопы имеют период полураспада менее тридцати дней, а у большинства изотопов период полураспада составляет менее десяти минут. Один изотоп, ²²⁹Че, есть ядерный изомер (или метастабильное состояние) с чрезвычайно низкой энергией возбуждения,^[3] недавно измеренное значение составляло 8,28 ± 0,17 эВ.^[4] Было предложено провести лазерную спектроскопию ²²⁹Ядра Th и использовать низкоэнергетический переход для развития ядерные часы чрезвычайно высокой точности.^[5][6]

Известные изотопы тория варьируются в массовое число с 208^[7] к 238.

Список изотопов

Нуклид [n 1]	Исторический имя	Z	N	Изотопная масса (Да ) [n 2][n 3]	Период полураспада [n 4]	Разлагаться Режим [n 5]	Дочь изотоп [n 6]	Вращение и паритет [n 7][n 8]	Природное изобилие (мольная доля)
		Энергия возбуждения							Нормальная пропорция	Диапазон вариации
^208Чт[7]		90	118	208.01791(4)	1,7 (+ 1,7-0,6) мс	α	^204Ра	0+
^209Чт[8]		90	119	209.01772(11)	7 (5) мс [3.8(+69−15)]	α	^205Ра	5/2−#
^210Чт		90	120	210.015075(27)	17 (11) мс [9 (+ 17−4) мс]	α	^206Ра	0+
						β^+ (редкий)	^210Ac
^211Чт		90	121	211.01493(8)	48 (20) мс [0,04 (+ 3−1) с]	α	^207Ра	5/2−#
						β^+ (редкий)	^211Ac
^212Чт		90	122	212.01298(2)	36 (15) мс [30 (+ 20-10) мс]	α (99,7%)	^208Ра	0+
						β^+ (.3%)	^212Ac
^213Чт		90	123	213.01301(8)	140 (25) мс	α	^209Ра	5/2−#
						β^+ (редкий)	^213Ac
^214Чт		90	124	214.011500(18)	100 (25) мс	α	^210Ра	0+
^215Чт		90	125	215.011730(29)	1,2 (2) с	α	^211Ра	(1/2−)
^216Чт		90	126	216.011062(14)	26,8 (3) мс	α (99,99%)	^212Ра	0+
						β^+ (.006%)	^216Ac
^216м1Чт		2042 (13) кэВ			137 (4) мкс			(8+)
^216м2Чт		2637 (20) кэВ			615 (55) нс			(11−)
^217Чт		90	127	217.013114(22)	240 (5) мкс	α	^213Ра	(9/2+)
^218Чт		90	128	218.013284(14)	109 (13) нс	α	^214Ра	0+
^219Чт		90	129	219.01554(5)	1,05 (3) мкс	α	^215Ра	9/2+#
						β^+ (10^−7%)	^219Ac
^220Чт		90	130	220.015748(24)	9,7 (6) мкс	α	^216Ра	0+
						ЕС (2×10^−7%)	^220Ac
^221Чт		90	131	221.018184(10)	1,73 (3) мс	α	^217Ра	(7/2+)
^222Чт		90	132	222.018468(13)	2,237 (13) мс	α	^218Ра	0+
						ЭК (1,3 × 10^−8%)	^222Ac
^223Чт		90	133	223.020811(10)	0,60 (2) с	α	^219Ра	(5/2)+
^224Чт		90	134	224.021467(12)	1.05 (2) с	α	^220Ра	0+
						β^+β^+ (редкий)	^224Ра
						CD	^208Pb ^16О
^225Чт		90	135	225.023951(5)	8,72 (4) мин	α (90%)	^221Ра	(3/2)+
						ЭК (10%)	^225Ac
^226Чт		90	136	226.024903(5)	30,57 (10) мин	α	^222Ра	0+
^227Чт	Радиоактиний	90	137	227.0277041(27)	18,68 (9) д	α	^223Ра	1/2+	След[n 9]
^228Чт	Радиоторий	90	138	228.0287411(24)	1,9116 (16) г	α	^224Ра	0+	След[n 10]
						CD (1.3×10^−11%)	^208Pb ^20О
^229Чт		90	139	229.031762(3)	7.34(16)×10^3 у	α	^225Ра	5/2+	След[n 11]
^229 кв.м.Чт		8,3 (2) эВ[4]			7 (1) мкс[9]	ЭТО	^229Чт	3/2+
^230Чт[n 12]	Ионий	90	140	230.0331338(19)	7.538(30)×10^4 у	α	^226Ра	0+	0.0002(2)[n 13]
						CD (5,6 × 10^−11%)	^206Hg ^24Ne
						SF (5×10^−11%)	(Разные)
^231Чт	Уран Y	90	141	231.0363043(19)	25,52 (1) ч	β^−	^231Па	5/2+	След[n 9]
						α (10^−8%)	^227Ра
^232Чт[n 14]	Торий	90	142	232.0380553(21)	1.405(6)×10^10 у	α	^228Ра	0+	0.9998(2)
						β^−β^− (редкий)	^232U
						SF (1,1 × 10^−9%)	(разные)
						КД (2,78 × 10^−10%)	^182Yb ^26Ne ^24Ne
^233Чт		90	143	233.0415818(21)	21,83 (4) мин	β^−	^233Па	1/2+
^234Чт	Уран X1	90	144	234.043601(4)	24.10 (3) д	β^−	^234 кв.м.Па	0+	След[n 13]
^235Чт		90	145	235.04751(5)	7,2 (1) мин	β^−	^235Па	(1/2+)#
^236Чт		90	146	236.04987(21)#	37,5 (2) мин	β^−	^236Па	0+
^237Чт		90	147	237.05389(39)#	4,8 (5) мин	β^−	^237Па	5/2+#
^238Чт		90	148	238.0565(3)#	9,4 (20) мин	β^−	^238Па	0+

1. ^мTh - Возбужден ядерный изомер.
2. () - Неопределенность (1σ) дается в сжатой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
3. # - Атомная масса, отмеченная #: значение и погрешность, полученные не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из трендов массовой поверхности (ТМС ).
4. Жирный период полураспада - почти стабильный, период полураспада более чем возраст вселенной.
5. Режимы распада:

   CD:	Распад кластера
   EC:	Электронный захват
   ЭТО:	Изомерный переход

6. Жирный символ как дочка - Дочерний продукт стабильный.
7. () значение вращения - указывает вращение со слабыми аргументами присваивания.
8. # - Значения, отмеченные #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из трендов соседних нуклидов (TNN ).
9. Средний продукт распада из ²³⁵U
10. Промежуточный продукт распада ²³²Чт
11. Промежуточный продукт распада ²³⁷Np
12. Используется в Уран-ториевое датирование
13. Промежуточный продукт распада ²³⁸U
14. Изначальный радионуклид

Использует

Торий был предложен для использования в ядерная энергетика на основе тория.

Он радиоактивен, во многих странах использование тория в потребительских товарах запрещено или не рекомендуется.

В настоящее время он используется в катодах электронных ламп для сочетания физической стабильности при высокой температуре и низкой рабочей энергии, необходимой для удаления электрона с его поверхности.

Уже около века он используется в мантии газовых и паровых ламп, таких как газовые фонари и кемпинговые фонари.

Линзы с низкой дисперсией

Торий также использовался в некоторых стеклянных элементах Аэро-Эктар линзы, сделанные Kodak во время Второй мировой войны. Таким образом, они умеренно радиоактивны.^[10] Два стеклянных элемента в объективах F / 2.5 Aero-Ektar состоят из 11% и 13% тория по весу. Стекла, содержащие торий, были использованы потому, что они имеют высокий показатель преломления с низкой дисперсией (изменение показателя в зависимости от длины волны), что является очень желательным свойством. Многие уцелевшие линзы Aero-Ektar имеют оттенок чайного цвета, возможно, из-за радиационного повреждения стекла.

Поскольку эти линзы использовались для воздушной разведки, уровень радиации недостаточно высок, чтобы снимать туман за короткий период. Это будет означать, что уровень радиации достаточно безопасен. Однако, когда они не используются, было бы разумно хранить эти линзы как можно дальше от обычно населенных мест; позволяя обратному квадрату ослаблять излучение.^[11]

Актиниды против продуктов деления

Актиниды и продукты деления по периоду полураспада
Актиниды[12] к цепочка распада				Период полураспада классифицировать (а )	Продукты деления из 235U пользователем урожай[13]
4п	4п+1	4п+2	4п+3
						4.5–7%	0.04–1.25%	<0.001%
228Ра^№				4–6 а	†		155Европа^þ
244См^ƒ	241Пу^ƒ	250Cf	227Ac^№	10–29 а		90Sr	85Kr	113 кв.м.CD^þ
232U^ƒ		238Пу^ƒ	243См^ƒ	29–97 а		137CS	151См^þ	121 кв.м.Sn
248Bk[14]	249Cf^ƒ	242 кв.м.Являюсь^ƒ		141–351 а	Нет продуктов деления иметь период полураспада в диапазоне 100–210 тыс. Лет ...
	241Являюсь^ƒ		251Cf^ƒ[15]	430–900 а
		226Ра^№	247Bk	1,3–1,6 тыс. Лет
240Пу	229Чт	246См^ƒ	243Являюсь^ƒ	4,7–7,4 тыс. Лет
	245См^ƒ	250См		8,3–8,5 тыс. Лет
			239Пу^ƒ	24,1 тыс. Лет назад
		230Чт^№	231Па^№	32–76 тыс. Лет назад
236Np^ƒ	233U^ƒ	234U^№		150–250 тыс. Лет назад	‡	99Tc^₡	126Sn
248См		242Пу		327–375 тыс. Лет назад			79Se^₡
				1,53 млн лет		93Zr
	237Np^ƒ			2,1–6,5 млн лет		135CS^₡	107Pd
236U			247См^ƒ	15–24 млн лет			129я^₡
244Пу				80 млн лет	... не более 15,7 млн ​​лет[16]
232Чт^№		238U^№	235U^ƒ№	0,7–14,1 млрд лет
Легенда для надстрочных символов ₡ имеет тепловую захват нейтронов сечение в пределах 8–50 амбаров ƒ делящийся м метастабильный изомер № в первую очередь радиоактивный материал природного происхождения (НОРМА) þ нейтронный яд (сечение захвата тепловых нейтронов более 3 тыс. барн) † диапазон 4–97 а: Средноживущий продукт деления ‡ более 200 тыс. Лет: Долгоживущий продукт деления

Известные изотопы

Торий-228

²²⁸Чт является изотоп из торий с 138 нейтроны. Когда-то он назывался Радиоторий из-за того, что он встречается в цепочка распада тория-232. Оно имеет период полураспада 1.9116 лет. Он подвергается альфа-распад к ²²⁴Ра. Иногда он разлагается необычным путем кластерный распад, испуская ядро ²⁰О и производя стабильные ²⁰⁸Pb. Это дочерний изотоп ²³²U.

²²⁸Th имеет атомный вес 228,0287411 г / моль.

Торий-229

²²⁹Чт это радиоактивный изотоп из торий что распадается альфа эмиссия с период полураспада 7917 лет.^[1]229Th образуется при распаде уран-233, и его основное использование - для производства медицинские изотопы актиний-225 и висмут-213.^[17]

Торий-229м

В 1976 г. гамма-спектроскопия сначала указал, что ²²⁹Есть ядерный изомер, ^{229 кв.м.}Th, с чрезвычайно низкой энергией возбуждения.^[18] В то время предполагалось, что энергия будет ниже 100 эВ, исключительно на основании отсутствия наблюдения за прямым распадом изомера. Однако в 1990 году дальнейшие измерения привели к выводу, что энергия почти наверняка ниже 10 эВ,^[19] делая изомер одним из изомеров с наименьшей известной энергией возбуждения. В последующие годы энергия была дополнительно ограничена до 3,5 ± 1,0 эВ, что долгое время было приемлемым значением энергии.^[20] Такая низкая энергия вскоре вызвала некоторый интерес, поскольку теоретически допускает прямое лазерное возбуждение ядерного состояния,^[21] что приводит к некоторым интересным потенциальным приложениям, например развитие ядерные часы очень высокой точности^[5][6] или как кубит за квантовые вычисления.^[22]

Ядерное лазерное возбуждение ^{229 кв.м.}Th и, следовательно, также развитие ядерные часы пока этому препятствует недостаточное знание изомерных свойств. В этом контексте особое значение имеет точное знание изомерной энергии, поскольку оно определяет требуемую лазерную технологию и сокращает время сканирования при поиске прямого возбуждения. Это вызвало множество исследований, как теоретических, так и экспериментальных, с целью точного определения энергии перехода и уточнения других свойств изомерного состояния ²²⁹Th (например, время жизни и магнитный момент).^[23]

Прямое наблюдение фотонов, испускаемых при изомерном распаде, значительно помогло бы точно определить значение изомерной энергии. К сожалению, до сегодняшнего дня не было полностью убедительного отчета об обнаружении фотонов, испускаемых при распаде ^{229 кв.м.}Чт. Вместо этого в 2007 году были проведены улучшенные измерения гамма-спектроскопии с использованием усовершенствованного рентгеновского микрокалориметра высокого разрешения, что дало новое значение для энергии перехода E = 7,6 ± 0,5 эВ,^[24] исправлено до E = 7,8 ± 0,5 эВ в 2009 г.^[25] Этот сдвиг изомерной энергии с 3,5 эВ до 7,8 эВ, возможно, объясняет, почему несколько первых попыток прямого наблюдения перехода не увенчались успехом. Тем не менее, большинство недавних поисков света, излучаемого при изомерном распаде, не обнаружили никакого сигнала.^{[26][27][28][29]} указывающий на потенциально сильный канал безызлучательного распада. В 2012 году было заявлено о прямом детектировании фотонов, испускаемых при изомерном распаде.^[30] и снова в 2018 году.^[31] Однако оба отчета в настоящее время являются предметом неоднозначных обсуждений в сообществе.^[32][33]

Прямое обнаружение электронов, испускаемых в внутренняя конверсия канал распада ^{229 кв.м.}Th было достигнуто в 2016 году.^[34] Однако в то время энергия перехода изомера могла быть лишь слабо ограничена между 6,3 и 18,3 эВ. Наконец, в 2019 году неоптическая электронная спектроскопия электронов внутренней конверсии, испускаемых при изомерном распаде, позволила определить энергию возбуждения изомера до 8.28±0,17 эВ, который представляет собой наиболее точное значение энергии на сегодняшний день.^[4] Однако это значение не согласуется с препринтом 2018 года, показывающим, что может быть показан сигнал, аналогичный сигналу ксенонового ВУФ-фотона 8,4 эВ, но с примерно 1.3+0.2
−0.1 эВ меньше энергии и срок службы 1880-х годов.^[31] В этой статье ²²⁹Это было встроено в SiO₂, что может привести к сдвигу энергии и изменению времени жизни, хотя задействованные состояния в основном ядерные, что защищает их от электронных взаимодействий.

Как особенность крайне низкой энергии возбуждения, время жизни ^{229 кв.м.}Th очень сильно зависит от электронного окружения ядра. В ²²⁹Для ионов Th внутренний канал распада конверсии энергетически запрещен, так как изомерная энергия ниже энергии, необходимой для дальнейшей ионизации Th⁺. Это приводит к тому, что время жизни может приближаться к радиационному времени жизни ^{229 кв.м.}Th, для которой не существует измерения, но теоретически предсказано, что она находится в диапазоне между 10³ до 10⁴ секунд.^[35][36] Экспериментально для ^{229 кв.м.}Чт²⁺ и ^{229 кв.м.}Чт³⁺ ионов, было обнаружено изомерное время жизни более 1 минуты.^[34] Против этого, в нейтральном ²²⁹Для атомов внутренний канал распада конверсии разрешен, что приводит к изомерному времени жизни, которое сокращается на 9 порядков до примерно 10 микросекунд.^[37][35] Срок службы в диапазоне нескольких микросекунд действительно был подтвержден в 2017 году для нейтральных, связанных с поверхностью ^{229 кв.м.}Атомы Th, основанные на детектировании сигнала затухания внутренней конверсии.^[9]

В эксперименте 2018 года удалось провести первую лазерно-спектроскопическую характеристику ядерных свойств ^{229 кв.м.}Чт.^[38] В этом эксперименте лазерная спектроскопия ²²⁹Оболочка атома проводилась с помощью ²²⁹Чт²⁺ ионное облако с 2% ионов в ядерном возбужденном состоянии. Это позволило исследовать сверхтонкий сдвиг, вызванный различными состояниями ядерного спина основного и изомерного состояний. Таким образом, первое экспериментальное значение магнитного диполя и электрического квадрупольного момента ^{229 кв.м.}Можно было сделать вывод.

В 2019 году энергия возбуждения изомера была ограничена 8.28±0,17 эВ основан на прямом обнаружении внутренних конверсионных электронов^[4] и безопасное население ^{229 кв.м.}Th из основного состояния ядра достигается путем возбуждения возбужденного состояния ядра 29 кэВ с помощью синхротронного излучения.^[39] Дополнительные измерения, проведенные другой группой в 2020 году, дали цифру 8.10±0,17 эВ (153.1±3,2 нм длина волны).^[40] Комбинируя эти измерения, мы получаем ожидаемую энергию перехода 8.12±0,11 эВ.^[41]

Возбужденное состояние 29189,93 эВ ²²⁹Th распадается до изомерного состояния с вероятностью 90%. Оба измерения являются дальнейшими важными шагами на пути к развитию ядерные часы. Также эксперименты по гамма-спектроскопии подтвердили расщепление энергии 8,3 эВ от расстояния до уровня 29189,93 эВ.^[42] 8,28 эВ (150 нм) достижима как 7-я гармоника иттербиевого волоконного лазера с помощью гребенки частот VUV.^[43][44][45] Может быть доступен непрерывный фазовый синхронизм для генерации гармоник.^[46]

Торий-230

²³⁰Чт это радиоактивный изотоп из торий что можно использовать на сегодняшний день кораллы и определить океаническое течение поток. Ионий название, данное на ранних этапах изучения радиоактивных элементов ²³⁰Изотоп Th, произведенный в цепочка распада из ²³⁸U до того, как стало понятно, что ионий и торий химически идентичны. Символ Ио был использован для этого предполагаемого элемента. (Имя все еще используется в ионий-ториевое датирование.)

Торий-231

²³¹Чт имеет 141 нейтроны. Это продукт распада уран-235. Он находится в очень небольших количествах на земной шар и имеет период полураспада 25,5 часов.^[47] Когда он распадается, он излучает бета-луч и формы протактиний-231. Он имеет энергию распада 0,39 МэВ. Он имеет массу 231,0363043 г / моль.

Торий-232

²³²Чт единственный первичный нуклид из торий и фактически составляет весь природный торий, при этом другие изотопы тория появляются только в следовых количествах как относительно недолговечные. продукты распада из уран и торий.^[48] Изотоп распадается на альфа-распад с период полураспада из 1.405×10¹⁰ лет, более чем в три раза возраст Земли и примерно возраст вселенной.Его цепочка распада это ториевый ряд, в конечном итоге заканчивая свинец-208. Остальная часть цепочки - быстро; самый длинный период полураспада в нем составляет 5,75 года для радий-228 и 1,91 года для торий-228, а все остальные периоды полураспада составляют менее 15 дней.^[49]

²³²Это плодородный материал способен впитывать а нейтрон и пройти трансмутация в делящийся нуклид уран-233, что лежит в основе ториевый топливный цикл.^[50]В виде Торотраст, а диоксид тория приостановка, он использовался как контрастное вещество в рано рентгеновский снимок диагностика. Торий-232 классифицируется как канцерогенный.^[51]

Торий-233

²³³Чт это изотоп торий что распадается на протактиний-233 через бета-распад. Его период полураспада 21,83 минуты.^[52]

Торий-234

²³⁴Чт является изотоп из торий чей ядра содержать 144 нейтроны. ²³⁴Есть период полураспада 24,1 дня, и когда он распадается, он испускает бета-частица, и при этом трансмутирует в протактиний -234. ²³⁴Th имеет массу 234,0436 г. атомные единицы массы (а.е.м.), и имеет энергию распада около 270 кэВ (килоэлектронвольт ). Уран -238 обычно распадается на этот изотоп тория (хотя в редких случаях он может подвергаться спонтанное деление вместо).

Рекомендации

1. Варга, З .; Nicholl, A .; Майер, К. (2014). "Определение ²²⁹Период полураспада ». Физический обзор C. 89 (6): 064310. Дои:10.1103 / PhysRevC.89.064310.
2. Мейя, Юрис; и другие. (2016). «Атомный вес элементов 2013 (Технический отчет IUPAC)». Чистая и прикладная химия. 88 (3): 265–91. Дои:10.1515 / pac-2015-0305.
3. Э. Ручовская (2006). "Ядерная структура ²²⁹Чт ». Phys. Ред. C. 73 (4): 044326. Bibcode:2006PhRvC..73d4326R. Дои:10.1103 / PhysRevC.73.044326.
4. Seiferle, B .; von der Wense, L .; Bilous, P.V .; Amersdorffer, I .; Lemell, C .; Libisch, F .; Stellmer, S .; Schumm, T .; Düllmann, C.E .; Pálffy, A .; Тирольф, П. (12 сентября 2019 г.). "Энергия ²²⁹Ядерные часы перехода ». Природа. 573 (7773): 243–246. arXiv:1905.06308. Bibcode:2019Натура.573..243S. Дои:10.1038 / s41586-019-1533-4. PMID  31511684.
5. Peik, E .; Тамм, Хр. (2003-01-15). «Ядерная лазерная спектроскопия перехода 3,5 эВ в ²²⁹Чт » (PDF). Письма еврофизики. 61 (2): 181–186. Bibcode:2003ЭЛ ..... 61..181П. Дои:10.1209 / epl / i2003-00210-x. Архивировано из оригинал (PDF) на 2013-12-16. Получено 2014-05-14.
6. Кэмпбелл, С .; Раднаев, А.Г .; Кузьмич, А .; Дзуба, В.А .; Flambaum, V.V .; Деревянко, А. (2012). «Одноионные ядерные часы для метрологии с точностью до 19 знака после запятой». Phys. Rev. Lett. 108 (12): 120802. arXiv:1110.2490. Bibcode:2012PhRvL.108l0802C. Дои:10.1103 / PhysRevLett.108.120802. PMID  22540568.
7. Cardona, J.A.H. (2012). «Производство и распад нейтронодефицитных изотопов с N <126 и 74 ≤ Z ≤ 92 на SHIP». Goethe Universität Frankfury Allemagne.
8. H. Ikezoe; и другие. (1996). "альфа-распад нового изотопа ²⁰⁹Че ». Физический обзор C. 54 (4): 2043–2046. Bibcode:1996PhRvC..54.2043I. Дои:10.1103 / PhysRevC.54.2043. PMID  9971554.
9. Seiferle, B .; von der Wense, L .; Тирольф, П. (2017). "Измерение срока службы ²²⁹Ядерный изомер ». Phys. Rev. Lett. 118 (4): 042501. arXiv:1801.05205. Bibcode:2017ПхРвЛ.118д2501С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.118.042501. PMID  28186791.
10. Объективы f2.5 Aero Ektar Некоторые изображения.
11. Майкл С. Бриггс (16 января 2002 г.). «Линзы Аэро-Эктар». Архивировано из оригинал 12 августа 2015 г.. Получено 2015-08-28.
12. Плюс радий (элемент 88). Хотя на самом деле он является субактинидом, он непосредственно предшествует актинию (89) и следует за трехэлементным разрывом нестабильности после полоний (84) где ни один нуклид не имеет периода полураспада не менее четырех лет (самый долгоживущий нуклид в промежутке радон-222 с периодом полураспада менее четырех дней). Таким образом, самый долгоживущий изотоп радия - 1600 лет - заслуживает включения в этот список.
13. Конкретно из тепловой нейтрон деление U-235, например в типичном ядерный реактор.
14. Milsted, J .; Фридман, А. М .; Стивенс, К. М. (1965). «Период полураспада берклия-247; новый долгоживущий изомер берклия-248». Ядерная физика. 71 (2): 299. Bibcode:1965NucPh..71..299M. Дои:10.1016/0029-5582(65)90719-4.
    «Изотопные анализы выявили вид с массой 248 в постоянной численности в трех образцах, проанализированных в течение примерно 10 месяцев. Это было приписано изомеру Bk²⁴⁸ с периодом полураспада более 9 [лет]. Нет роста Cf²⁴⁸ был обнаружен, и нижний предел для β⁻ период полураспада можно установить примерно на 10⁴ [годы]. Альфа-активность, связанная с новым изомером, не обнаружена; период полураспада альфа, вероятно, превышает 300 [лет] ».
15. Это самый тяжелый нуклид с периодом полураспада не менее четырех лет до "Море нестабильности ".
16. Исключая "классически стабильный «нуклиды с периодом полураспада, значительно превышающим ²³²Чт; например, в то время как ^{113 кв.м.}Cd имеет период полураспада всего четырнадцать лет, ¹¹³CD почти восемь квадриллион годы.
17. Отчет Конгрессу об извлечении медицинских изотопов из U-233 В архиве 2011-09-27 на Wayback Machine. Министерство энергетики США. Март 2001 г.
18. Kroger, L.A .; Райх, C.W. (1976). «Особенности схемы низкого уровня энергии ²²⁹Th, наблюдаемый в α-распаде ²³³U ". Nucl. Phys. А. 259 (1): 29–60. Bibcode:1976НуФА.259 ... 29К. Дои:10.1016/0375-9474(76)90494-2.
19. Reich, C.W .; Хелмер, Р. Г. (январь 1990 г.). «Энергетическое разделение дублета собственных состояний на основном состоянии ²²⁹Чт ». Phys. Rev. Lett. Американское физическое общество. 64 (3): 271–273. Bibcode:1990ПхРвЛ..64..271Р. Дои:10.1103 / PhysRevLett.64.271. PMID  10041937.
20. Helmer, R.G .; Райх, К. У. (апрель 1994 г.). "Возбужденное состояние ²²⁹Th при 3,5 эВ ". Физический обзор C. 49 (4): 1845–1858. Bibcode:1994PhRvC..49.1845H. Дои:10.1103 / PhysRevC.49.1845. PMID  9969412.
21. Ткаля, Е.В .; Варламов, В.О .; Ломоносов, В.В .; Никулин, С.А. (1996). «Процессы ядерного изомера ^{229 кв.м.}Чт (3/2⁺, 3,5 ± 1,0 эВ) Резонансное возбуждение оптическими фотонами ». Physica Scripta. 53 (3): 296–299. Bibcode:1996 ФИЗИЧЕСКИЕ ... 53..296Т. Дои:10.1088/0031-8949/53/3/003.
22. Raeder, S .; Sonnenschein, V .; Gottwald, T .; Moore, I.D .; Репонен, М .; Rothe, S .; Trautmann, N .; Вендт, К. (2011). «Резонансная ионизационная спектроскопия изотопов тория - к лазерной спектроскопической идентификации низколежащего изомера 7,6 эВ ²²⁹Че ». J. Phys. Летучая мышь. Мол. Опт. Phys. 44 (16): 165005. arXiv:1105.4646. Bibcode:2011JPhB ... 44p5005R. Дои:10.1088/0953-4075/44/16/165005.
23. фон дер Вензе, Ларс; Зайферле, Бенедикт; Тирольф, Питер Г. (март 2018 г.). "На пути к ²²⁹Ядерные часы на базе Th ». Методы измерения. 60 (12): 1178–1192. arXiv:1811.03889. Bibcode:2018arXiv181103889V. Дои:10.1007 / s11018-018-1337-1.
24. Б. Р. Бек; и другие. (2007-04-06). "Расщепление энергии в дублете основного состояния в ядре ²²⁹Чт ». Письма с физическими проверками. 98 (14): 142501. Bibcode:2007ПхРвЛ..98н2501Б. Дои:10.1103 / PhysRevLett.98.142501. PMID  17501268.
25. Бек Б. Р., Ву С. Ю., Байерсдорфер П., Браун Г. В., Беккер Дж. А., Муди К. Дж., Вильгельми Дж. Б., Портер Ф. С., Килбурн, Калифорния, Келли Р. Л. (30 июля 2009 г.). Улучшенное значение энергетического расщепления дублета основного состояния в ядре ²²⁹Чт (PDF). 12-й Int. Конф. по механизмам ядерных реакций. Варенна, Италия. LLNL-PROC-415170. Архивировано из оригинал (PDF) на 2017-01-27. Получено 2014-05-14.
26. Джит, Джастин; Шнайдер, Кристиан; Салливан, Скотт Т .; Rellergert, Wade G .; Мирзаде, Саед; Cassanho, A .; Jenssen, H.P .; Ткаля, Евгений В .; Хадсон, Эрик Р. (23 июня 2015 г.). «Результаты прямого поиска с использованием синхротронного излучения для низких энергий». Письма с физическими проверками. 114 (25): 253001. arXiv:1502.02189. Bibcode:2015PhRvL.114y3001J. Дои:10.1103 / Physrevlett.114.253001. PMID  26197124.
27. Yamaguchi, A .; Кольбе, М .; Kaser, H .; Reichel, T .; Gottwald, A .; Пейк, Э. (май 2015 г.). «Экспериментальный поиск низкоэнергетического ядерного перехода в ²²⁹С ондуляторным излучением ». Новый журнал физики. 17 (5): 053053. Bibcode:2015NJPh ... 17e3053Y. Дои:10.1088/1367-2630/17/5/053053.
28. фон дер Вензе, Л. (2018). О прямом обнаружении ^{229 кв.м.}Чт (PDF). Тезисы Шпрингера, Берлин. ISBN  978-3-319-70461-6.
29. Stellmer, S .; Казаков, Г .; Schreitl, M .; Kaser, H .; Кольбе, М .; Шумм Т. (2018). "Попытка оптически возбудить возбудить ядерный изомер в ²²⁹Че ». Phys. Ред. А. 97: 062506. arXiv:1803.09294. Bibcode:2018PhRvA..97f2506S. Дои:10.1103 / PhysRevA.97.062506.
30. Чжао, Синьсинь; Йенни Натали Мартинес де Эскобар; Роберт Рундберг; Эвелин М. Бонд; Аллен Муди; Дэвид Дж. Виейра (2012). "Наблюдение за девозбуждением ^{229 кв.м.}Ядерный изомер Th ». Письма с физическими проверками. 109 (16): 160801. Bibcode:2012PhRvL.109p0801Z. Дои:10.1103 / PhysRevLett.109.160801. PMID  23215066.
31. Борисюк, П. В .; Чубунова, Е. В .; Колачевский, Н. Н .; Лебединский Ю.Ю .; Васильев, О. С .; Ткаля, Е. В. (01.04.2018). "Возбуждение ²²⁹Ядра Th в лазерной плазме: энергия и период полураспада низколежащего изомерного состояния ». arXiv:1804.00299 [ядерный ].
32. Пейк, Эккехард; Циммерманн, Кай (2013-07-03). "Комментарий к" Наблюдению за снятием возбуждения ^{229 кв.м.}Ядерный изомер Th"". Письма с физическими проверками. 111 (1): 018901. Bibcode:2013ПхРвЛ.111а8901П. Дои:10.1103 / PhysRevLett.111.018901. PMID  23863029.
33. Thirolf, PG; Seiferle, B; фон дер Венсе, Л. (2019-10-28). «Изомер 229-тория: дверь на дорогу от атомных часов к ядерным часам». Журнал физики B: атомная, молекулярная и оптическая физика. 52 (20): 203001. Bibcode:2019JPhB ... 52т3001Т. Дои:10.1088 / 1361-6455 / ab29b8.
34. фон дер Вензе, Ларс; Зайферле, Бенедикт; Лаатиауи, Мустафа; Neumayr, Jürgen B .; Майер, Ханс-Йорг; Вирт, Ганс-Фридрих; Мокри, Кристоф; Рунке, Йорг; Эберхардт, Клаус; Düllmann, Christoph E .; Траутманн, Норберт Г .; Тирольф, Питер Г. (5 мая 2016 г.). "Прямое обнаружение ²²⁹Ядерные часы перехода ». Природа. 533 (7601): 47–51. arXiv:1710.11398. Bibcode:2016Натура.533 ... 47В. Дои:10.1038 / природа17669. PMID  27147026.
35. Ткаля, Е.В .; Schneider, C .; Jeet, J .; Хадсон, Э. Р. (2015). «Излучательное время жизни и энергия низкоэнергетического изомерного уровня в ²²⁹Че ». Phys. Ред. C. 92 (5): 054324. arXiv:1509.09101. Bibcode:2015PhRvC..92e4324T. Дои:10.1103 / PhysRevC.92.054324.
36. Миньков, Н .; Палфи, А. (2017). "Пониженные вероятности перехода для гамма-распада изомера 7,8 эВ в ^{229 кв.м.}Че ». Phys. Rev. Lett. 118 (21): 212501. arXiv:1704.07919. Bibcode:2017ПхРвЛ.118у2501М. Дои:10.1103 / PhysRevLett.118.212501. PMID  28598657.
37. Карпешин, Ф.Ф .; Тржасковская, М. (2007). "Влияние электронного окружения на время жизни ²²⁹Чт^м низколежащий изомер ". Phys. Ред. C. 76 (5): 054313. Bibcode:2007PhRvC..76e4313K. Дои:10.1103 / PhysRevC.76.054313.
38. Thielking, J .; Охапкин, М.В .; Przemyslaw, G .; Meier, D.M .; von der Wense, L .; Seiferle, B .; Düllmann, C.E .; Thirolf, P.G .; Пейк, Э. (2018). "Лазерная спектроскопия изомера ядерных часов ^{229 кв.м.}Че ». Природа. 556 (7701): 321–325. arXiv:1709.05325. Bibcode:2018Натура.556..321Т. Дои:10.1038 / s41586-018-0011-8. PMID  29670266.
39. Masuda, T .; Йошими, А .; Fujieda, A .; Fujimoto, H .; Haba, H .; Hara, H .; Хираки, Т .; Kaino, H .; Kasamatsu, Y .; Китао, С .; Конаши, К .; Миямото, Ю .; Okai, K .; Окубо, С .; Sasao, N .; Сето, М .; Schumm, T .; Shigekawa, Y .; Сузуки, К .; Stellmer, S .; Tamasaku, K .; Uetake, S .; Watanabe, M .; Watanabe, T .; Yasuda, Y .; Yamaguchi, A .; Йода, Й .; Yokokita, T .; Yoshimura, M .; Йошимура, К. (12 сентября 2019 г.). «Рентгеновская накачка ²²⁹Изомер ядерных часов ». Природа. 573 (7773): 238–242. arXiv:1902.04823. Bibcode:2019Натура.573..238M. Дои:10.1038 / s41586-019-1542-3. PMID  31511686.
40. Сикорский, Томас; Гейст, Иешуа; Хенгстлер, Даниэль; Кемпф, Себастьян; Гастальдо, Лоредана; Энсс, Кристиан; Мокри, Кристоф; Рунке, Йорг; Düllmann, Christoph E .; Вобраущек, Петр; Бикс, Кьельд; Розекер, Вероника; Sterba, Johannes H .; Казаков, Георгий; Шумм, Торстен; Флейшманн, Андреас (2 октября 2020 г.). "Измерение ²²⁹Энергия изомера Th с помощью магнитного микрокалориметра ». Письма с физическими проверками. 125 (14): 142503. arXiv:2005.13340. Дои:10.1103 / PhysRevLett.125.142503.
41. фон дер Вензе, Ларс (28 сентября 2020 г.). «Переход к ядерным часам». Физика. 13. п. 152.
42. Yamaguchi, A .; Muramatsu, H .; Hayashi, T .; Yuasa, N .; Накамура, К .; Такимото, М .; Haba, H .; Конаши, К .; Watanabe, M .; Kikunaga, H .; Маэхата, К. (26 ноября 2019 г.). "Энергия ²²⁹Изомер ядерных часов, определенный по абсолютной разности энергий γ-квантов ». Письма с физическими проверками. 123 (22): 222501. arXiv:1912.05395. Дои:10.1103 / PhysRevLett.123.222501. PMID  31868403.
43. Одзава, Акира; Чжао, Чжиган; Кувата-Гоноками, Макото; Кобаяши, Йохей (15.06.2015). «Генерация когерентного ВУФ-излучения с высокой средней мощностью на частоте повторения 10 МГц за счет внутрирезонаторной генерации высоких гармоник». Оптика Экспресс. 23 (12): 15107–18. Bibcode:2015OExpr..2315107O. Дои:10.1364 / OE.23.015107. PMID  26193495.
44. фон дер Вензе, Ларс; Чжан, Чуанкунь (19.11.2019). "Концепции прямой частотно-гребенчатой ​​спектроскопии ^{229 кв.м.}Th и твердотельные ядерные часы с внутренним преобразованием ». arXiv:1905.08060.
45. Одзава, Акира; Кобаяши, Йохей (19 февраля 2013 г.). "ВУФ частотно-гребенчатая спектроскопия атомарного ксенона". Физический обзор A. 87 (2): 022507. Bibcode:2013PhRvA..87b2507O. Дои:10.1103 / PhysRevA.87.022507.
46. Наказато, Томохару; Ито, Исао; Кобаяси, Йохей; Ван, Сяоянь; Чен, Чжуантьян; Ватанабэ, Шунтаро (25.07.2016). "Фазово-согласованное преобразование частоты ниже 150 нм в КБе₂BO₃F₂". Оптика Экспресс. 24 (15): 17149–58. Bibcode:2016OExpr..2417149N. Дои:10.1364 / OE.24.017149. PMID  27464165.
47. Knight, G. B .; Маклин, Р. Л. (1 января 1949 г.). «Излучения урана Y». Физический обзор. 75 (1): 34–38. Bibcode:1949ПхРв ... 75 ... 34К. Дои:10.1103 / PhysRev.75.34.
48. Домашняя страница проекта "Изотопы", Национальная лаборатория Лоуренса Беркли. «Изотопы тория (Z = 90)». Архивировано из оригинал на 2010-02-03. Получено 2010-01-18.
49. Лаборатория Резерфорда Эпплтона. "Цепочка распада Th-232". Архивировано из оригинал на 2012-04-19. Получено 2010-01-25.
50. Всемирная ядерная ассоциация. «Торий». Получено 2010-01-25.
51. Красинскас, Алисса М; Минда, Юстина; Саул, Скотт H; Шакед, Авраам; Фурт, Эмма Э (2004). «Перераспределение торотраста в аллотрансплантат печени через несколько лет после трансплантации: клинический случай». Мод. Патол. 17 (1): 117–120. Дои:10.1038 / modpathol.3800008. PMID  14631374.
52. Жорж, Ауди (2003). "Оценка ядерных свойств и свойств распада NUBASE" (PDF). Ядерная физика A. Центр данных по атомным массам. 729 (1): 3–128. Bibcode:2003НуФА.729 .... 3А. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2003.11.001.

• Изотопные массы из:
  • Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Blachot, Жан; Вапстра, Алдерт Хендрик (2003), "ТогдаUBASE оценка ядерных и распадных свойств », Ядерная физика A, 729: 3–128, Bibcode:2003НуФА.729 .... 3А, Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2003.11.001
• Изотопные составы и стандартные атомные массы из:
  • де Лаэтер, Джон Роберт; Бёльке, Джон Карл; Де Бьевр, Поль; Хидака, Хироши; Пайзер, Х. Штеффен; Росман, Кевин Дж. Р .; Тейлор, Филип Д. П. (2003). «Атомный вес элементов. Обзор 2000 г. (Технический отчет IUPAC)». Чистая и прикладная химия. 75 (6): 683–800. Дои:10.1351 / pac200375060683.
  • Визер, Майкл Э. (2006). «Атомный вес элементов 2005 (Технический отчет IUPAC)». Чистая и прикладная химия. 78 (11): 2051–2066. Дои:10.1351 / pac200678112051. Сложить резюме.
• Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
  • G. Audi; А. Х. Вапстра; К. Тибо; Дж. Блахот; О. Берсильон (2003). «Оценка ядерных и распадных свойств NUBASE» (PDF). Ядерная физика A. 729: 3–128. Bibcode:2003НуФА.729 .... 3А. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2003.11.001. Архивировано из оригинал (PDF) на 2011-07-20.
  • Национальный центр ядерных данных. «База данных NuDat 2.x». Брукхейвенская национальная лаборатория.
  • Холден, Норман Э. (2004). «11. Таблица изотопов». В Лиде, Дэвид Р. (ред.). CRC Справочник по химии и физике (85-е изд.). Бока-Ратон, Флорида: CRC Press. ISBN  978-0-8493-0485-9.