Принцип архимеда - Archimedes principle - Wikipedia

Эта статья о гидродинамике. По поводу алгебраической аксиомы см. Архимедова собственность.

Принцип архимеда заявляет, что восходящий подъемная сила которое действует на тело, погруженное в жидкость полностью или частично пропорционально масса жидкости, которую тело вытесняет.^[1] Принцип Архимеда - это закон физики фундаментальный для механика жидкости. Его сформулировал Архимед из Сиракузы.^[2]

Объяснение

Вес плавучего корабля F_п и его плавучесть F_а (F_б в тексте) должны быть одинакового размера.

В О плавающих телах Архимед предположил, что (около 246 г. до н.э.):

Любой объект, полностью или частично погруженный в жидкость или жидкость, поднимается вверх силой, равной весу жидкости, вытесняемой объектом.

Принцип Архимеда позволяет рассчитать плавучесть любого плавающего объекта, частично или полностью погруженного в жидкость. Сила, направленная вниз на объект, - это просто его вес. Восходящая или плавучая сила, действующая на объект, определяется принципом Архимеда выше. Таким образом, результирующая сила, действующая на объект, - это разница между величиной выталкивающей силы и его весом. Если эта результирующая сила положительна, объект поднимается; если отрицательный, объект тонет; а если равен нулю, объект имеет нейтральную плавучесть, то есть остается на месте, не поднимаясь или не опускаясь. Проще говоря, принцип Архимеда гласит, что когда тело частично или полностью погружено в жидкость, оно испытывает очевидную потерю веса, равную весу жидкости, вытесняемой погруженной частью тела (а).

Формула

Рассмотрим кубоид, погруженный в жидкость, его верхняя и нижняя грани перпендикулярны направлению силы тяжести (предполагается, что она постоянна на всем протяжении куба). Жидкость будет оказывать нормальная сила на каждой грани, но только нормальные силы сверху и снизу будут способствовать плавучести. В давление разница между нижней и верхней гранями прямо пропорциональна высоте (разнице глубины погружения). Умножение разницы давлений на площадь грани дает результирующую силу на кубоид ⁠ ⁠ - плавучесть ⁠ ⁠ - равную по размеру весу жидкости, вытесненной кубоидом. Суммируя достаточно много произвольно малых кубоидов, это рассуждение может быть расширено до неправильных форм, и поэтому, независимо от формы погруженного тела, подъемная сила равна весу вытесненной жидкости.

${\displaystyle {\text{ weight of displaced fluid}}={\text{weight of object in vacuum}}-{\text{weight of object in fluid}}\,}$

В масса Объем вытесненной жидкости прямо пропорционален объему вытесненной жидкости (если окружающая жидкость имеет однородную плотность). Вес объекта в жидкости уменьшается из-за действующей на него силы, которая называется восходящей силой. Проще говоря, принцип гласит, что подъемная сила (F_б) на объекте равен весу жидкости, вытесняемой объектом, или плотность (ρ ) жидкости, умноженной на погруженный объем (V), умноженный на сила тяжести (грамм)^[1][3]

Мы можем выразить это соотношение в уравнении:

${\displaystyle F_{b}=\rho gV}$

куда ${\displaystyle F_{b}}$ (F_а на рисунке) обозначает выталкивающую силу, приложенную к погружаемому объекту, ${\displaystyle \rho }$ обозначает плотность жидкости, ${\displaystyle V}$ представляет собой объем вытесненной жидкости и ${\displaystyle g}$ ускорение из-за сила тяжести Таким образом, среди полностью погруженных в воду объектов одинаковой массы объекты большего объема обладают большей плавучестью.

Предположим, что вес камня составляет 10 ньютоны при подвешивании на веревке в вакуум под действием силы тяжести. Предположим, что когда камень опускается в воду, он вытесняет воду весом 3 ньютона. Сила, которую он затем оказывает на веревку, на которой он висит, будет составлять 10 ньютонов минус 3 ньютона выталкивающей силы: 10 - 3 = 7 ньютонов. Плавучесть снижает кажущийся вес объектов, полностью опустившихся на морское дно. Как правило, легче поднять предмет через воду, чем вытащить его из воды.

Для полностью затопленного объекта принцип Архимеда можно переформулировать следующим образом:

${\displaystyle {\text{apparent immersed weight}}={\text{weight of object}}-{\text{weight of displaced fluid}}\,}$

затем вставляем в коэффициент весов, который был расширен на общий объем

${\displaystyle {\frac {\text{density of object}}{\text{density of fluid}}}={\frac {\text{weight}}{\text{weight of displaced fluid}}}}$

дает формулу ниже. Плотность погружаемого объекта относительно плотности жидкости можно легко рассчитать без измерения объема.

${\displaystyle {\frac {\text{density of object}}{\text{density of fluid}}}={\frac {\text{weight}}{{\text{weight}}-{\text{apparent immersed weight}}}}.\,}$

(Эта формула используется, например, для описания принципа измерения дасиметр и из гидростатическое взвешивание.)

Пример: если вы уроните дрова в воду, плавучесть удержит их на плаву.

Пример: воздушный шар с гелием в движущейся машине. При увеличении скорости или движении по кривой воздух движется в направлении, противоположном ускорению автомобиля. Однако из-за плавучести воздушный шар отталкивает воздушный шар и дрейфует в том же направлении, что и автомобиль.

Когда объект погружается в жидкость, жидкость оказывает восходящее усилие, известное как выталкивающая сила, пропорциональная весу вытесненной жидкости. Суммарная сила, действующая на объект, равна разнице между весом объекта (сила «вниз») и весом вытесненной жидкости (сила «вверх»). Равновесие, или нейтральная плавучесть, достигается, когда эти два веса (и, следовательно, силы) равны.

Силы и равновесие

Уравнение для расчета давления внутри жидкости в состоянии равновесия:

${\displaystyle \mathbf {f} +\operatorname {div} \,\sigma =0}$

куда ж - это плотность силы, прилагаемая некоторым внешним полем к жидкости, и σ это Тензор напряжений Коши. В этом случае тензор напряжений пропорционален тензору идентичности:

${\displaystyle \sigma _{ij}=-p\delta _{ij}.\,}$

Здесь δ_ij это Дельта Кронекера. Используя это, приведенное выше уравнение становится:

${\displaystyle \mathbf {f} =\nabla p.\,}$

Предполагая, что внешнее силовое поле является консервативным, то есть его можно записать как отрицательный градиент некоторой скалярной функции:

${\displaystyle \mathbf {f} =-\nabla \Phi .\,}$

Потом:

${\displaystyle \nabla (p+\Phi )=0\Longrightarrow p+\Phi ={\text{constant}}.\,}$

Следовательно, форма открытой поверхности жидкости равна эквипотенциальной плоскости приложенного внешнего консервативного силового поля. Пусть z- ось направлена ​​вниз. В этом случае поле является гравитационным, поэтому Φ = -ρ_жgz куда грамм - ускорение свободного падения, ρ_ж - массовая плотность жидкости. Принимая за ноль давление на поверхности, где z равно нулю, константа будет равна нулю, поэтому давление внутри жидкости, когда она подвержена гравитации, равно

${\displaystyle p=\rho _{f}gz.\,}$

Таким образом, давление увеличивается с глубиной под поверхностью жидкости, так как z обозначает расстояние от поверхности жидкости до нее. Любой объект с ненулевой вертикальной глубиной будет иметь разное давление сверху и снизу, причем давление снизу будет больше. Эта разница в давлении вызывает восходящую силу плавучести.

Сила плавучести, действующая на тело, теперь может быть легко вычислена, поскольку внутреннее давление жидкости известно. Сила, действующая на тело, может быть вычислена путем интегрирования тензора напряжений по поверхности тела, которая находится в контакте с жидкостью:

${\displaystyle \mathbf {B} =\oint \sigma \,d\mathbf {A} .}$

В поверхностный интеграл может быть преобразован в объемный интеграл с помощью Теорема Гаусса:

${\displaystyle \mathbf {B} =\int \operatorname {div} \sigma \,dV=-\int \mathbf {f} \,dV=-\rho _{f}\mathbf {g} \int \,dV=-\rho _{f}\mathbf {g} V}$

куда V - это мера объема, контактирующего с жидкостью, то есть объема погруженной части тела, поскольку жидкость не оказывает силы на ту часть тела, которая находится за ее пределами.

Величину выталкивающей силы можно немного больше оценить из следующего аргумента. Рассмотрим любой объект произвольной формы и объема V окруженный жидкостью. В сила Жидкость, оказываемая на объект внутри жидкости, равна весу жидкости с объемом, равным объему объекта. Эта сила действует в направлении, противоположном гравитационной силе, то есть имеет величину:

${\displaystyle B=\rho _{f}V_{\text{disp}}\,g,\,}$

куда ρ_ж это плотность жидкости, V_дисп - объем вытесняемого тела жидкости, а грамм это гравитационное ускорение в рассматриваемом месте.

Если этот объем жидкости заменить твердым телом точно такой же формы, сила, которую жидкость оказывает на него, должна быть точно такой же, как указано выше. Другими словами, «сила плавучести» на погруженном теле направлена ​​в направлении, противоположном силе тяжести, и по величине равна

${\displaystyle B=\rho _{f}Vg.\,}$

В равнодействующая сила на объекте должен быть равен нулю, если это должна быть ситуация статики жидкости, в которой применим принцип Архимеда, и, таким образом, представляет собой сумму выталкивающей силы и веса объекта.

${\displaystyle F_{\text{net}}=0=mg-\rho _{f}V_{\text{disp}}g\,}$

Если плавучесть (не удерживаемого и не имеющего силы) объекта превышает его вес, он имеет тенденцию повышаться. Объект, вес которого превышает его плавучесть, имеет тенденцию тонуть. Расчет направленной вверх силы на погружаемый объект во время его ускорение период не может быть определен одним только принципом Архимеда; необходимо учитывать динамику объекта с учетом плавучести. Когда он полностью опускается на дно жидкости или поднимается на поверхность и оседает, принцип Архимеда можно применять отдельно. У плавающего объекта воду вытесняет только погруженный объем. Для затонувшего объекта весь объем вытесняет воду, и будет дополнительная сила реакции от твердого пола.

Следовательно, чтобы принцип Архимеда можно было использовать отдельно, рассматриваемый объект должен быть в равновесии (сумма сил, действующих на объект, должна быть равна нулю);

${\displaystyle mg=\rho _{f}V_{\text{disp}}g,\,}$

и поэтому

${\displaystyle m=\rho _{f}V_{\text{disp}}.\,}$

показывая, что глубина, на которую будет погружаться плавающий объект, и объем жидкости, которую он вытеснит, не зависят от гравитационное поле вне зависимости от географического положения.

(Примечание: если рассматриваемая жидкость морская вода, он не будет таким же плотность (ρ) в каждом месте. По этой причине на корабле может отображаться Линия плимсолла.)

Может случиться так, что в игру вступят силы, отличные от плавучести и гравитации. Это происходит, если объект удерживается или если объект опускается на твердый пол. Объект, который имеет тенденцию плавать, требует напряжение удерживающая сила T, чтобы оставаться полностью погруженным. Объект, который имеет тенденцию тонуть, в конечном итоге будет иметь нормальная сила ограничения N, приложенного к нему твердым полом. Сдерживающая сила может быть натяжением пружинных весов, измеряющих ее вес в жидкости, и именно так определяется кажущийся вес.

Если бы объект в противном случае плавал бы, напряжение, удерживающее его полностью погруженным, составляет:

${\displaystyle T=\rho _{f}Vg-mg.\,}$

Когда тонущий предмет опускается на твердый пол, он испытывает нормальная сила из:

${\displaystyle N=mg-\rho _{f}Vg.\,}$

Другая возможная формула для расчета плавучести объекта заключается в нахождении видимого веса этого конкретного объекта в воздухе (рассчитанного в Ньютонах) и видимого веса этого объекта в воде (в Ньютонах). Чтобы найти силу плавучести, действующую на объект в воздухе, используя эту конкретную информацию, применяется следующая формула:

Сила плавучести = вес объекта в пустом пространстве - вес объекта, погруженного в жидкость

Конечный результат будет измеряться в Ньютонах.

Плотность воздуха очень мала по сравнению с большинством твердых тел и жидкостей. По этой причине вес объекта в воздухе примерно такой же, как его истинный вес в вакууме. Плавучестью воздуха для большинства объектов при измерении в воздухе пренебрегают, поскольку погрешность обычно незначительна (обычно менее 0,1%, за исключением объектов с очень низкой средней плотностью, таких как воздушный шар или легкая пена).

Упрощенная модель

Распределение давления на погруженном кубе

Силы на погруженном кубе

Аппроксимация произвольного объема группой кубов

Упрощенное объяснение интегрирования давления по площади контакта можно сформулировать следующим образом:

Рассмотрим куб, погруженный в жидкость с горизонтальной верхней поверхностью.

Стороны идентичны по площади и имеют одинаковое распределение по глубине, поэтому они также имеют одинаковое распределение давления и, следовательно, одинаковую общую силу, возникающую в результате гидростатического давления, приложенного перпендикулярно плоскости поверхности каждой стороны.

Есть две пары противоположных сторон, поэтому результирующие горизонтальные силы уравновешиваются в обоих ортогональных направлениях, и результирующая сила равна нулю.

Сила, направленная вверх на куб, - это давление на нижнюю поверхность, интегрированное по его площади. Поверхность находится на постоянной глубине, поэтому давление постоянно. Следовательно, интеграл давления по площади горизонтальной нижней поверхности куба представляет собой гидростатическое давление на этой глубине, умноженное на площадь нижней поверхности.

Точно так же направленная вниз сила на куб - это давление на верхнюю поверхность, интегрированное по всей его площади. Поверхность находится на постоянной глубине, поэтому давление постоянно. Следовательно, интеграл давления по площади горизонтальной верхней поверхности куба - это гидростатическое давление на этой глубине, умноженное на площадь верхней поверхности.

Поскольку это куб, верхняя и нижняя поверхности идентичны по форме и площади, а разница давлений между верхом и низом куба прямо пропорциональна разнице глубин, а результирующая разница сил точно равна весу куба. жидкость, которая занимала бы объем куба в его отсутствие.

Это означает, что результирующая направленная вверх сила на куб равна весу жидкости, которая поместится в объеме куба, а направленная вниз сила на куб - это его вес при отсутствии внешних сил.

Эта аналогия действительна для вариаций размера куба.

Если два куба размещены рядом друг с другом так, чтобы грань каждого из них соприкасалась, давления и результирующие силы на сторонах или их частях в контакте уравновешиваются и могут не приниматься во внимание, поскольку контактные поверхности одинаковы по форме, размеру и распределению давления. поэтому плавучесть двух соприкасающихся кубов - это сумма плавучести каждого куба. Эту аналогию можно распространить на произвольное количество кубиков.

Объект любой формы можно аппроксимировать как группу кубиков, контактирующих друг с другом, и по мере уменьшения размера куба точность аппроксимации увеличивается. Предельным случаем для бесконечно малых кубиков является точная эквивалентность.

Наклонные поверхности не отменяют аналогию, поскольку результирующая сила может быть разделена на ортогональные составляющие, и с каждой из них можно работать одинаково.

Доработки

Принцип Архимеда не учитывает поверхностное натяжение (капиллярность), действующая на тело.^[4] Более того, было обнаружено, что принцип Архимеда нарушается в сложные жидкости.^[5]

Есть исключение из принципа Архимеда, известное как нижний (или боковой) случай. Это происходит, когда сторона объекта касается дна (или стороны) сосуда, в который он погружен, и никакая жидкость не просачивается вдоль этой стороны. В этом случае было обнаружено, что результирующая сила отличается от принципа Архимеда из-за того, что, поскольку жидкость не просачивается с этой стороны, симметрия давления нарушается. ^[6]

Принцип плавучести

Принцип Архимеда показывает выталкивающую силу и перемещение жидкости. Однако концепция принципа Архимеда может быть применена при рассмотрении того, почему объекты плавают. Предложение 5 трактата Архимеда О плавающих телах утверждает, что

Любой плавающий объект вытесняет жидкость под собственным весом.

— Архимед из Сиракузы^[7]

Другими словами, для объекта, плавающего на поверхности жидкости (например, лодки) или плавающего, погруженного в жидкость (например, подводная лодка в воде или дирижабль в воздухе) вес вытесненной жидкости равен весу объекта. Таким образом, только в частном случае плавания подъемная сила, действующая на объект, равна его весу. Рассмотрим 1-тонный блок из твердого железа. Поскольку железо почти в восемь раз плотнее воды, при погружении оно вытесняет лишь 1/8 тонны воды, чего недостаточно, чтобы удерживать его на плаву. Предположим, что тот же железный блок преобразован в чашу. Он все еще весит 1 тонну, но когда его опускают в воду, он вытесняет больший объем воды, чем когда он был блоком. Чем глубже погружена железная чаша, тем больше воды она вытесняет и тем больше на нее действует выталкивающая сила. Когда подъемная сила равна 1 тонне, дальше он не утонет.

Когда любая лодка перемещает воду, равную ее собственному весу, она плывет. Это часто называют «принципом плавучести»: плавучий объект вытесняет жидкость, равную его собственному весу. Каждый корабль, подводная лодка и дирижабль должны быть спроектированы так, чтобы перемещать жидкость, по крайней мере, равную ее собственному весу. Корпус корабля массой 10 000 тонн должен быть достаточно широким, длинным и достаточно глубоким, чтобы вытеснить 10 000 тонн воды, и при этом иметь корпус над водой, чтобы он не затонул. Ему нужен дополнительный корпус, чтобы бороться с волнами, которые в противном случае заполнили бы его и, увеличивая его массу, заставили бы его погрузиться. То же самое и с судами в воздухе: дирижабль весом 100 тонн должен вытеснить 100 тонн воздуха. Если больше смещается, то поднимается; если смещается меньше, то падает. Если дирижабль перемещает точно свой вес, он парит на постоянной высоте.

Хотя они связаны с ним, принцип плавучести и концепция, согласно которой погруженный объект вытесняет объем жидкости, равный его собственному объему, являются нет Принцип Архимеда. Принцип Архимеда, как указано выше, приравнивает подъемная сила весу вытесняемой жидкости.

Одна общая путаница^{[кем? ]} Что касается принципа Архимеда, то это значение смещенного объема. Обычные демонстрации включают измерение подъема уровня воды, когда объект плавает на поверхности, для расчета вытесненной воды. Этот подход к измерению не работает с плавучим подводным объектом, потому что повышение уровня воды напрямую связано с объемом объекта, а не с массой (кроме случаев, когда эффективная плотность объекта равна в точности плотности жидкости).^[8][9][10]

Эврика

Основная статья: Эврика (слово)

Сообщается, что Архимед воскликнул «Эврика» после того, как понял, как определить, сделана ли корона из нечистого золота. Хотя он не использовал принцип Архимеда в широко распространенной легенде и использовал только вытесненную воду для измерения объема короны, существует альтернативный подход, использующий принцип: уравновесить корону и чистое золото на шкале в воздухе, а затем поставить накипь в воду. Согласно принципу Архимеда, если плотность короны отличается от плотности чистого золота, весы под водой выйдут из равновесия.^[11][12]

Рекомендации

1. "Что такое подъемная сила?". Ханская академия.
2. Акотт, Крис (1999). «Дайвинг« Юристы »: краткое изложение их жизни». Журнал Южнотихоокеанского общества подводной медицины. 29 (1). ISSN  0813-1988. OCLC  16986801. Архивировано из оригинал на 2011-07-27. Получено 2009-06-13.
3. http://physics.bu.edu/~duffy/sc527_notes01/buoyant.html
4. «Кластеризация плавающих объектов в стоячей волне: эффекты капиллярности заставляют гидрофильные или гидрофобные частицы собираться в определенных точках волны» (PDF). 2005-06-23.
5. «Принцип Архимеда обновляется». Р. Марк Уилсон, Физика сегодня 65(9), 15 (2012); Дои:10.1063 / PT.3.1701
6. Лима, Ф. М. С. (2012). «Использование поверхностных интегралов для проверки закона плавучести Архимеда». Европейский журнал физики. 33 (1): 101–113. arXiv:1110.5264. Bibcode:2012EJPh ... 33..101L. Дои:10.1088/0143-0807/33/1/009. S2CID  54556860.
7. «Произведения Архимеда». Кембридж, University Press. 1897. с. 257. Получено 11 марта 2010. Любое твердое вещество легче жидкости, если его поместить в жидкость, будет погружено настолько глубоко, что вес твердого вещества будет равен весу вытесненной жидкости.
8. Мохиндроо, К. К. (1997). Основные принципы физики. Питамбар Паблишинг. С. 76–77. ISBN  978-81-209-0199-5.
9. Redish, Эдвард Ф .; Висентини, Матильда; fisica, Итальянское общество ди (2004). Исследования по физическому образованию. IOS Press. п. 358. ISBN  978-1-58603-425-2.
10. Доказательство концепции carpeastra.co.uk
11. "Золотая Корона". Physics.weber.edu.
12. "'Эврика! - История Архимеда и Золотой короны ». Давным-давно. 16 мая 2014 г.