Преобразование Лапласа - Laplace transform

В математика, то Преобразование Лапласа, названный в честь своего изобретателя Пьер-Симон Лаплас (/лəˈплɑːs/), является интегральное преобразование который преобразует функцию действительной переменной ${displaystyle t}$ (часто время) к функции комплексная переменная ${displaystyle s}$ (комплексная частота ). Преобразование имеет множество приложений в науке и технике, потому что это инструмент для решения дифференциальные уравнения. В частности, он преобразует дифференциальные уравнения в алгебраические уравнения и свертка в умножение.^[1][2][3]

История

Преобразование Лапласа названо в честь математика и астронома. Пьер-Симон Лаплас, который использовал подобное преобразование в своей работе по теории вероятностей.^[4] Лаплас много писал об использовании производящие функции в Философские очерки о вероятностях (1814), и в результате естественным образом возникла интегральная форма преобразования Лапласа.^[5]

Использование производящих функций Лапласом было похоже на то, что сейчас известно как z-преобразование, и он уделил мало внимания случаю непрерывной переменной, который обсуждался Нильс Хенрик Абель.^[6] Теория получила дальнейшее развитие в 19 - начале 20 вв. Матиас Лерх,^[7] Оливер Хевисайд,^[8] и Томас Бромвич.^[9]

В настоящее время трансформация широко используется (в основном в инженерии) во время и вскоре после Второй мировой войны.^[10] заменяет более раннее операционное исчисление Хевисайда. Преимущества преобразования Лапласа подчеркивались Густав Дётч^[11], которому, видимо, и принадлежит название «Преобразование Лапласа».

С 1744 г. Леонард Эйлер исследованные интегралы вида

${displaystyle z=int X(x)e^{ax},dxquad { ext{ and }}quad z=int X(x)x^{A},dx}$

как решения дифференциальных уравнений, но далеко не продвинулись в этом вопросе.^[12] Жозеф Луи Лагранж был поклонником Эйлера и в его работе по интеграции функции плотности вероятности, исследовали выражения вида

${displaystyle int X(x)e^{-ax}a^{x},dx,}$

которые некоторые современные историки интерпретировали в рамках современной теории преобразования Лапласа.^{[13][14][требуется разъяснение ]}

Эти типы интегралов, по-видимому, впервые привлекли внимание Лапласа в 1782 году, когда он в духе Эйлера использовал сами интегралы как решения уравнений.^[15] Однако в 1785 году Лаплас сделал важный шаг вперед, когда вместо простого поиска решения в форме интеграла он начал применять преобразования в том смысле, который впоследствии стал популярным. Он использовал интеграл вида

${displaystyle int x^{s}varphi (x),dx,}$

сродни Преобразование Меллина, чтобы преобразовать весь разностное уравнение, чтобы искать решения преобразованного уравнения. Затем он продолжил применять преобразование Лапласа таким же образом и начал выводить некоторые из его свойств, начав понимать его потенциальную силу.^[16]

Лаплас также признал, что Жозеф Фурье метод Ряд Фурье для решения уравнение диффузии может применяться только к ограниченной области пространства, потому что эти решения были периодический. В 1809 году Лаплас применил свое преобразование, чтобы найти решения, которые бесконечно распространялись в пространстве.^[17]

Формальное определение

Преобразование Лапласа функция ж(т), определенная для всех действительные числа т ≥ 0, - функция F(s), который является односторонним преобразованием, определяемым

${displaystyle F(s)=int _{0}^{infty }f(t)e^{-st},dt}$

(Уравнение 1)

куда s это комплексное число частотный параметр

${displaystyle s=sigma +iomega }$, с действительными числами σ и ω.

Альтернативное обозначение преобразования Лапласа: ${displaystyle {mathcal {L}}{f}}$ вместо F.^[1][3]

Значение интеграла зависит от типа интересующих функций. Необходимым условием существования интеграла является выполнение ж должно быть локально интегрируемый на [0, ∞). Для локально интегрируемых функций, убывающих на бесконечности или имеющих экспоненциальный тип, интеграл можно понимать как (собственное) Интеграл Лебега. Однако для многих приложений необходимо рассматривать его как условно сходящийся несобственный интеграл в ∞. Еще в более общем плане интеграл можно понять в виде слабое чувство, и это рассматривается ниже.

Можно определить преобразование Лапласа конечного Мера Бореля μ интегралом Лебега^[18]

${displaystyle {mathcal {L}}{mu }(s)=int _{[0,infty )}e^{-st},dmu (t).}$

Важный частный случай - это когда μ это вероятностная мера, например, Дельта-функция Дирака. В операционное исчисление, преобразование Лапласа меры часто трактуется так, как если бы мера была получена из функции плотности вероятности ж. В этом случае, чтобы избежать путаницы, часто пишут

${displaystyle {mathcal {L}}{f}(s)=int _{0^{-}}^{infty }f(t)e^{-st},dt,}$

где нижняя граница 0⁻ сокращенная запись для

${displaystyle lim _{varepsilon ightarrow 0^{+}}int _{-varepsilon }^{infty }.}$

Этот предел подчеркивает, что любая точечная масса, расположенная в 0 полностью захватывается преобразованием Лапласа. Хотя для интеграла Лебега нет необходимости брать такой предел, он кажется более естественным в связи с Преобразование Лапласа – Стилтьеса.

Двустороннее преобразование Лапласа

Основная статья: Двустороннее преобразование Лапласа

Когда говорят «преобразование Лапласа» без оговорок, обычно подразумевается одностороннее или одностороннее преобразование. В качестве альтернативы преобразование Лапласа можно определить как двустороннее преобразование Лапласа, или же двустороннее преобразование Лапласа, расширив пределы интегрирования до всей действительной оси. Если это будет сделано, обычное одностороннее преобразование просто станет частным случаем двустороннего преобразования, где определение преобразуемой функции умножается на Ступенчатая функция Хевисайда.

Двустороннее преобразование Лапласа F(s) определяется следующим образом:

${displaystyle F(s)=int _{-infty }^{infty }e^{-st}f(t),dt}$

(Уравнение 2)

Альтернативное обозначение двустороннего преобразования Лапласа: ${displaystyle {mathcal {B}}{f}}$, вместо ${displaystyle F}$.

Обратное преобразование Лапласа

Основная статья: Обратное преобразование Лапласа

Две интегрируемые функции имеют одно и то же преобразование Лапласа, только если они различаются на множестве Мера Лебега нуль. Это означает, что в диапазоне преобразования есть обратное преобразование. Фактически, помимо интегрируемых функций, преобразование Лапласа является один к одному отображение из одного функционального пространства в другое также во многих других функциональных пространствах, хотя обычно нелегко охарактеризовать диапазон.

Типичные функциональные пространства, в которых это верно, включают пространства ограниченных непрерывных функций, пространство L^∞(0, ∞), или в более общем смысле умеренные распределения на (0, ∞). Преобразование Лапласа также определено и инъективно для подходящих пространств умеренные распределения.

В этих случаях образ преобразования Лапласа живет в пространстве аналитические функции в область конвергенции. В обратное преобразование Лапласа дается следующим комплексным интегралом, известным под разными названиями ( Интеграл Бромвича, то Интеграл Фурье – Меллина, и Обратная формула Меллина):

${displaystyle f(t)={mathcal {L}}^{-1}{F}(t)={frac {1}{2pi i}}lim _{T o infty }int _{gamma -iT}^{gamma +iT}e^{st}F(s),ds}$

(Уравнение 3)

куда γ является действительным числом, так что контурный путь интегрирования находится в области схождения F(s). В большинстве случаев контур можно замкнуть, что позволяет использовать теорема о вычетах. Альтернативная формула для обратного преобразования Лапласа дается формулой Формула обращения поста. Предел здесь интерпретируется в слабая * топология.

На практике обычно удобнее разложить преобразование Лапласа на известные преобразования функций, полученных из таблицы, и построить обратное путем проверки.

Теория вероятности

В чистый и прикладная вероятность, преобразование Лапласа определяется как ожидаемое значение. Если Икс это случайная переменная с функцией плотности вероятности ж, то преобразование Лапласа ж дается ожиданием

${displaystyle {mathcal {L}}{f}(s)=operatorname {E} !left[e^{-sX}ight]!.}$

К соглашение, это называется преобразованием Лапласа случайной величины Икс сам. Здесь, заменив s к −т дает функция, производящая момент из Икс. Преобразование Лапласа находит применение в теории вероятностей, включая время первого прохода из случайные процессы Такие как Цепи Маркова, и теория обновления.

Особое применение имеет возможность восстановить кумулятивная функция распределения непрерывной случайной величины Икс, с помощью преобразования Лапласа следующим образом:^[19]

${displaystyle F_{X}(x)={mathcal {L}}^{-1}!left{{frac {1}{s}}operatorname {E} left[e^{-sX}ight]ight}!(x)={mathcal {L}}^{-1}!left{{frac {1}{s}}{mathcal {L}}{f}(s)ight}!(x).}$

Область конвергенции

Если ж является локально интегрируемой функцией (или, в более общем смысле, борелевской мерой локально ограниченной вариации), то преобразование Лапласа F(s) из ж сходится при условии, что предел

${displaystyle lim _{R o infty }int _{0}^{R}f(t)e^{-st},dt}$

существуют.

Преобразование Лапласа сходится абсолютно если интеграл

${displaystyle int _{0}^{infty }left|f(t)e^{-st}ight|,dt}$

существует как собственный интеграл Лебега. Преобразование Лапласа обычно понимается как условно сходящийся, что означает, что он сходится в первом, но не во втором смысле.

Набор значений, для которых F(s) абсолютно сходится, имеет любой вид Re (s) > а или же Re (s) ≥ а, куда а является расширенная действительная константа с −∞ ≤ а ≤ ∞ (следствие теорема о доминируемой сходимости ). Постоянная а называется абсциссой абсолютной сходимости и зависит от поведения роста ж(т).^[20] Аналогично двустороннее преобразование абсолютно сходится в полосе вида а s) < б, и, возможно, включая строки Re (s) = а или же Re (s) = б.^[21] Подмножество значений s для которой преобразование Лапласа сходится абсолютно, называется областью абсолютной сходимости или областью абсолютной сходимости. В двустороннем случае ее иногда называют полосой абсолютной сходимости. Преобразование Лапласа аналитично в области абсолютной сходимости: это следствие Теорема Фубини и Теорема Мореры.

Аналогично, набор значений, для которых F(s) сходится (условно или абсолютно), называется областью условной сходимости, или просто область конвергенции (ROC). Если преобразование Лапласа сходится (условно) при s = s₀, то он автоматически сходится для всех s с Re (s)> Re (s₀). Следовательно, область сходимости представляет собой полуплоскость вида Re (s) > а, возможно, включая некоторые точки границы Re (s) = а.

В области конвергенции Re (s)> Re (s₀), преобразование Лапласа ж может быть выражено интеграция по частям как интеграл

${displaystyle F(s)=(s-s_{0})int _{0}^{infty }e^{-(s-s_{0})t}eta (t),dt,quad eta (u)=int _{0}^{u}e^{-s_{0}t}f(t),dt.}$

То есть, F(s) в области сходимости можно эффективно выразить как абсолютно сходящееся преобразование Лапласа некоторой другой функции. В частности, он аналитический.

Есть несколько Теоремы Пэли – Винера. относительно связи между свойствами распада ж , а также свойства преобразования Лапласа в области сходимости.

В инженерных приложениях функция, соответствующая линейная инвариантная во времени (LTI) система является стабильный если каждый ограниченный ввод дает ограниченный вывод. Это эквивалентно абсолютной сходимости преобразования Лапласа функции импульсного отклика в области Re (s) ≥ 0. В результате системы LTI стабильны при условии, что полюса преобразования Лапласа функции импульсного отклика имеют отрицательную действительную часть.

Этот ROC используется для знания причинности и стабильности системы.

Свойства и теоремы

Преобразование Лапласа имеет ряд свойств, которые делают его полезным для анализа линейных динамические системы. Самым значительным преимуществом является то, что дифференциация становится умножением, а интеграция становится делением на s (напоминает путь логарифмы замените умножение на сложение логарифмов).

Благодаря этому свойству переменная Лапласа s также известен как переменная оператора в L домен: либо производный оператор или (для s⁻¹) оператор интеграции. Преобразование превращается интегральные уравнения и дифференциальные уравнения к полиномиальные уравнения, которые гораздо проще решить. После решения обратное преобразование Лапласа возвращается к исходной области.

Учитывая функции ж(т) и грамм(т), и соответствующие им преобразования Лапласа F(s) и грамм(s),

${displaystyle {egin{aligned}f(t)&={mathcal {L}}^{-1}{F(s)},g(t)&={mathcal {L}}^{-1}{G(s)},end{aligned}}}$

Следующая таблица представляет собой список свойств одностороннего преобразования Лапласа:^[22]

Свойства одностороннего преобразования Лапласа

	Область времени	s домен	Комментарий
Линейность	${displaystyle af(t)+bg(t) }$	${displaystyle aF(s)+bG(s) }$	Можно доказать с помощью основных правил интеграции.
Производная в частотной области	${displaystyle tf(t) }$	${displaystyle -F'(s) }$	F′ первая производная от F относительно s.
Общая производная в частотной области	${displaystyle t^{n}f(t) }$	${displaystyle (-1)^{n}F^{(n)}(s) }$	Более общая форма, п-я производная от F(s).
Производная	${displaystyle f'(t) }$	${displaystyle sF(s)-f(0^{-}) }$	ж считается дифференцируемая функция, а его производная предполагается экспоненциального типа. Затем его можно получить интегрированием по частям
Вторая производная	${displaystyle f''(t) }$	${displaystyle s^{2}F(s)-sf(0^{-})-f'(0^{-}) }$	ж предполагается дважды дифференцируемой, а вторая производная имеет экспоненциальный тип. Далее следует применение свойства дифференциации к ж′(т).
Общая производная	${displaystyle f^{(n)}(t) }$	${displaystyle s^{n}F(s)-sum _{k=1}^{n}s^{n-k}f^{(k-1)}(0^{-}) }$	ж предполагается п-раз дифференцируемый, с п-я производная экспоненциального типа. Следует математическая индукция.
Интеграция в частотной области	${displaystyle {frac {1}{t}}f(t) }$	${displaystyle int _{s}^{infty }F(sigma ),dsigma }$	Это выводится с использованием характера частотной дифференциации и условной конвергенции.
Область времени интеграция	${displaystyle int _{0}^{t}f( au ),d au =(u*f)(t)}$	${displaystyle {1 over s}F(s)}$	ты(т) - ступенчатая функция Хевисайда и (ты ∗ ж)(т) это свертка из ты(т) и ж(т).
Сдвиг частоты	${displaystyle e^{at}f(t) }$	${displaystyle F(s-a) }$
Временной сдвиг	${displaystyle f(t-a)u(t-a) }$	${displaystyle e^{-as}F(s) }$	ты(т) - ступенчатая функция Хевисайда
Масштабирование времени	${displaystyle f(at)}$	${displaystyle {frac {1}{a}}Fleft({s over a}ight)}$	${displaystyle a>0 }$
Умножение	${displaystyle f(t)g(t)}$	${displaystyle {frac {1}{2pi i}}lim _{T o infty }int _{c-iT}^{c+iT}F(sigma )G(s-sigma ),dsigma }$	Интегрирование производится по вертикальной линии. Re (σ) = c что полностью лежит в области конвергенции F.[23]
Свертка	${displaystyle (f*g)(t)=int _{0}^{t}f( au )g(t- au ),d au }$	${displaystyle F(s)cdot G(s) }$
Комплексное сопряжение	${displaystyle f^{*}(t)}$	${displaystyle F^{*}(s^{*})}$
Взаимная корреляция	${displaystyle f(t)star g(t)}$	${displaystyle F^{*}(-s^{*})cdot G(s)}$
Периодическая функция	${displaystyle f(t)}$	${displaystyle {1 over 1-e^{-Ts}}int _{0}^{T}e^{-st}f(t),dt}$	ж(т) является периодической функцией периода Т так что ж(т) = ж(т + Т), для всех т ≥ 0. Это результат свойства сдвига во времени и геометрическая серия.

• Теорема начального значения:

${displaystyle f(0^{+})=lim _{s o infty }{sF(s)}.}$

• Теорема о конечном значении:

${displaystyle f(infty )=lim _{s o 0}{sF(s)}}$, я упал полюса из ${displaystyle sF(s)}$ находятся в левой полуплоскости.

Теорема об окончательном значении полезна, потому что она дает долгосрочное поведение без необходимости выполнять частичная дробь разложения (или другая сложная алгебра). Если F(s) имеет полюс в правой плоскости или полюсы на мнимой оси (например, если ${displaystyle f(t)=e^{t}}$ или же ${displaystyle f(t)=sin(t)}$), то поведение этой формулы не определено.

Отношение к силовому ряду

Преобразование Лапласа можно рассматривать как непрерывный аналог степенной ряд.^[24] Если а(п) дискретная функция положительного целого числа п, то степенной ряд, связанный с а(п) это серия

${displaystyle sum _{n=0}^{infty }a(n)x^{n}}$

куда Икс - действительная переменная (см. Z преобразование ). Замена суммирования на п с интеграцией по т, непрерывная версия степенного ряда становится

${displaystyle int _{0}^{infty }f(t)x^{t},dt}$

где дискретная функция а(п) заменяется непрерывным ж(т).

Изменение базы мощности с Икс к е дает

${displaystyle int _{0}^{infty }f(t)left(e^{ln {x}}ight)^{t},dt}$

Чтобы это сходилось, скажем, для всех ограниченных функций ж, необходимо потребовать, чтобы пер Икс < 0. Делаем замену −s = ln Икс дает просто преобразование Лапласа:

${displaystyle int _{0}^{infty }f(t)e^{-st},dt}$

Другими словами, преобразование Лапласа представляет собой непрерывный аналог степенного ряда, в котором дискретный параметр п заменяется непрерывным параметром т, и Икс заменяется на е^−s.

Отношение к моментам

Основная статья: Функция создания момента

Количество

${displaystyle mu _{n}=int _{0}^{infty }t^{n}f(t),dt}$

являются моменты функции ж. Если первый п моменты ж сходятся абсолютно, затем повторением дифференцирование под интегралом,

${displaystyle (-1)^{n}({mathcal {L}}f)^{(n)}(0)=mu _{n}.}$

Это особенно важно в теории вероятностей, где моменты случайной величины Икс даются математическим ожиданием ${displaystyle mu _{n}=operatorname {E} [X^{n}]}$. Тогда имеет место соотношение

${displaystyle mu _{n}=(-1)^{n}{frac {d^{n}}{ds^{n}}}operatorname {E} left[e^{-sX}ight](0).}$

Вычисление преобразования Лапласа производной функции

Часто бывает удобно использовать свойство дифференцирования преобразования Лапласа, чтобы найти преобразование производной функции.Это можно вывести из основного выражения для преобразования Лапласа следующим образом:

${displaystyle {egin{aligned}{mathcal {L}}left{f(t)ight}&=int _{0^{-}}^{infty }e^{-st}f(t),dt[6pt]&=left[{frac {f(t)e^{-st}}{-s}}ight]_{0^{-}}^{infty }-int _{0^{-}}^{infty }{frac {e^{-st}}{-s}}f'(t),dtquad { ext{(by parts)}}[6pt]&=left[-{frac {f(0^{-})}{-s}}ight]+{frac {1}{s}}{mathcal {L}}left{f'(t)ight},end{aligned}}}$

уступающий

${displaystyle {mathcal {L}}{f'(t)}=scdot {mathcal {L}}{f(t)}-f(0^{-}),}$

а в двустороннем случае

${displaystyle {mathcal {L}}{f'(t)}=sint _{-infty }^{infty }e^{-st}f(t),dt=scdot {mathcal {L}}{f(t)}.}$

Общий результат

${displaystyle {mathcal {L}}left{f^{(n)}(t)ight}=s^{n}cdot {mathcal {L}}{f(t)}-s^{n-1}f(0^{-})-cdots -f^{(n-1)}(0^{-}),}$

куда ${displaystyle f^{(n)}}$ обозначает п^th производная от ж, затем можно установить с помощью индуктивного аргумента.

Вычисление интегралов по положительной действительной оси

Полезное свойство преобразования Лапласа следующее:

${displaystyle int _{0}^{infty }f(x)g(x),dx=int _{0}^{infty }({mathcal {L}}f)(s)cdot ({mathcal {L}}^{-1}g)(s),ds}$

при подходящих предположениях о поведении ${displaystyle f,g}$ в правильном районе ${displaystyle 0}$ и от скорости распада ${displaystyle f,g}$ в левом районе ${displaystyle infty }$. Приведенная выше формула представляет собой вариацию интегрирования по частям с операторами ${displaystyle {frac {d}{dx}}}$ и ${displaystyle int ,dx}$ заменяется ${displaystyle {mathcal {L}}}$ и ${displaystyle {mathcal {L}}^{-1}}$. Докажем эквивалентную формулировку:

${displaystyle int _{0}^{infty }({mathcal {L}}f)(x)g(x),dx=int _{0}^{infty }f(s)({mathcal {L}}g)(s),ds.}$

Подключив ${displaystyle ({mathcal {L}}f)(x)=int _{0}^{infty }f(s)e^{-sx},ds}$ левая часть превращается в:

${displaystyle int _{0}^{infty }int _{0}^{infty }f(s)g(x)e^{-sx},ds,dx,}$

но если предположить, что теорема Фубини верна, изменив порядок интегрирования на противоположный, мы получим искомую правую часть.

Отношение к другим преобразованиям

Преобразование Лапласа – Стилтьеса

(Одностороннее) преобразование Лапласа – Стилтьеса функции грамм : р → р определяется Интеграл Лебега – Стилтьеса.

${displaystyle {{mathcal {L}}^{*}g}(s)=int _{0}^{infty }e^{-st},dg(t).}$

Функция грамм предполагается, что это ограниченная вариация. Если грамм это первообразный из ж:

${displaystyle g(x)=int _{0}^{x}f(t),dt}$

то преобразование Лапласа – Стилтьеса грамм и преобразование Лапласа ж совпадают. В общем случае преобразование Лапласа – Стилтьеса представляет собой преобразование Лапласа Мера Стилтьеса связано с грамм. Таким образом, на практике единственное различие между этими двумя преобразованиями состоит в том, что преобразование Лапласа считается действующим на функцию плотности меры, тогда как преобразование Лапласа – Стилтьеса считается действующим на ее кумулятивная функция распределения.^[25]

преобразование Фурье

Преобразование Лапласа аналогично преобразованию преобразование Фурье. В то время как преобразование Фурье функции является сложной функцией настоящий переменной (частоты), преобразование Лапласа функции является комплексной функцией сложный Переменная. Преобразование Лапласа обычно ограничивается преобразованием функций т с т ≥ 0. Следствием этого ограничения является то, что преобразование Лапласа функции является голоморфная функция переменной s. В отличие от преобразования Фурье, преобразование Лапласа распределение обычно хорошо воспитанный функция. Методы сложных переменных также можно использовать для непосредственного изучения преобразований Лапласа. Как голоморфная функция преобразование Лапласа имеет степенной ряд представление. Этот степенной ряд выражает функцию как линейную суперпозицию моменты функции. Эта перспектива имеет приложения в теории вероятностей. Непрерывное преобразование Фурье эквивалентно вычислению двустороннего преобразования Лапласа с мнимым аргументом s = iω или же s = 2πfi^[26] при выполнении условия, описанного ниже,

${displaystyle {egin{aligned}{widehat {f}}(omega )&={mathcal {F}}{f(t)}[4pt]&={mathcal {L}}{f(t)}|_{s=iomega }=F(s)|_{s=iomega }[4pt]&=int _{-infty }^{infty }e^{-iomega t}f(t),dt~.end{aligned}}}$

Для этого определения преобразования Фурье требуется предварительный фактор 1/(2π) на обратное преобразование Фурье. Это соотношение между преобразованиями Лапласа и Фурье часто используется для определения частотный спектр из сигнал или динамическая система.

Вышеупомянутое соотношение справедливо, как указано, тогда и только тогда, когда область конвергенции (ROC) F(s) содержит мнимую ось, σ = 0.

Например, функция ж(т) = cos (ω₀т) имеет преобразование Лапласа F(s) = s/(s² + ω₀²) чья ROC Re (s) > 0. В качестве s = iω полюс F(s), заменяя s = iω в F(s) не дает преобразование Фурье ж(т)ты(т), который пропорционален Дельта-функция Дирака δ(ω − ω₀).

Однако отношение вида

${displaystyle lim _{sigma o 0^{+}}F(sigma +iomega )={widehat {f}}(omega )}$

выполняется при гораздо более слабых условиях. Например, это справедливо для приведенного выше примера при условии, что предел понимается как слабый предел мер (см. нечеткая топология ). Общие условия, связывающие предел преобразования Лапласа функции на границе с преобразованием Фурье, имеют вид Теоремы Пэли – Винера..

Преобразование Меллина

Основная статья: Преобразование Меллина

Преобразование Меллина и его обратное связаны с двусторонним преобразованием Лапласа простой заменой переменных.

Если в преобразовании Меллина

${displaystyle G(s)={mathcal {M}}{g( heta )}=int _{0}^{infty } heta ^{s}g( heta ),{frac {d heta }{ heta }}}$

мы установили θ = е^−т мы получаем двустороннее преобразование Лапласа.

Z-преобразование

Основная статья: Z-преобразование

Одностороннее или одностороннее Z-преобразование - это просто преобразование Лапласа идеально дискретизированного сигнала с заменой

${displaystyle z{stackrel {mathrm {def} }{{}={}}}e^{sT},}$

куда Т = 1/ж_s это отбор проб период (в единицах времени, например, в секундах) и ж_s это частота выборки (в выборок в секунду или же герц ).

Позволять

${displaystyle Delta _{T}(t) {stackrel {mathrm {def} }{=}} sum _{n=0}^{infty }delta (t-nT)}$

быть последовательностью импульсов отбора проб (также называемой Гребень Дирака ) и

${displaystyle {egin{aligned}x_{q}(t) &{stackrel {mathrm {def} }{=}} x(t)Delta _{T}(t)=x(t)sum _{n=0}^{infty }delta (t-nT)&=sum _{n=0}^{infty }x(nT)delta (t-nT)=sum _{n=0}^{infty }x[n]delta (t-nT)end{aligned}}}$

быть выборочным представлением непрерывного времени Икс(т)

${displaystyle x[n]{stackrel {mathrm {def} }{{}={}}}x(nT)~.}$

Преобразование Лапласа дискретизированного сигнала Икс_q(т) является

${displaystyle {egin{aligned}X_{q}(s)&=int _{0^{-}}^{infty }x_{q}(t)e^{-st},dt&=int _{0^{-}}^{infty }sum _{n=0}^{infty }x[n]delta (t-nT)e^{-st},dt&=sum _{n=0}^{infty }x[n]int _{0^{-}}^{infty }delta (t-nT)e^{-st},dt&=sum _{n=0}^{infty }x[n]e^{-nsT}~.end{aligned}}}$

Это точное определение одностороннего Z-преобразования дискретной функции Икс[п]

${displaystyle X(z)=sum _{n=0}^{infty }x[n]z^{-n}}$

с заменой z → е^СТ.

Сравнивая два последних уравнения, мы находим связь между односторонним Z-преобразованием и преобразованием Лапласа дискретизированного сигнала:

${displaystyle X_{q}(s)=X(z){Big |}_{z=e^{sT}}.}$

Сходство между Z и преобразования Лапласа расширены в теории исчисление шкалы времени.

Преобразование Бореля

Интегральная форма Преобразование Бореля

${displaystyle F(s)=int _{0}^{infty }f(z)e^{-sz},dz}$

является частным случаем преобразования Лапласа для ж ан вся функция экспоненциального типа, что означает, что

${displaystyle |f(z)|leq Ae^{B|z|}}$

для некоторых констант А и B. Обобщенное преобразование Бореля позволяет использовать другую весовую функцию, а не экспоненциальную функцию, для преобразования функций не экспоненциального типа. Теорема Нахбина дает необходимые и достаточные условия для корректного определения преобразования Бореля.

Фундаментальные отношения

Поскольку обычное преобразование Лапласа может быть записано как частный случай двустороннего преобразования, и поскольку двустороннее преобразование может быть записано как сумма двух односторонних преобразований, теория Лапласа, Фурье, Меллина -, и Z-преобразования, по сути, одно и то же. Однако с каждым из этих четырех основных интегральных преобразований связаны разные точки зрения и разные характерные проблемы.

Таблица избранных преобразований Лапласа

Основная статья: Список преобразований Лапласа

В следующей таблице представлены преобразования Лапласа для многих общих функций одной переменной.^[27][28] Определения и пояснения см. В Пояснительные примечания в конце таблицы.

Поскольку преобразование Лапласа является линейным оператором,

• Преобразование Лапласа суммы - это сумма преобразований Лапласа каждого члена.

${displaystyle {mathcal {L}}{f(t)+g(t)}={mathcal {L}}{f(t)}+{mathcal {L}}{g(t)}}$

• Преобразование Лапласа кратной функции - это многократное преобразование Лапласа этой функции.

${displaystyle {mathcal {L}}{af(t)}=a{mathcal {L}}{f(t)}}$

Используя эту линейность и различные тригонометрический, гиперболический, свойства и / или тождества комплексных чисел (т. д.), некоторые преобразования Лапласа могут быть получены из других быстрее, чем при непосредственном использовании определения.

Одностороннее преобразование Лапласа принимает в качестве входных данных функцию, временной интервал которой является неотрицательный реалов, поэтому все функции временной области в таблице ниже кратны ступенчатой ​​функции Хевисайда, ты(т).

Записи в таблице, включающие задержку по времени τ должны быть причинный (означающий, что τ > 0). Причинная система - это система, в которой импульсивный ответ час(т) равен нулю на все времена т до т = 0. В общем, область конвергенции причинных систем отличается от области конвергенции антикаузальные системы.

Функция	Область времени ${displaystyle f(t)={mathcal {L}}^{-1}{F(s)}}$	Лаплас s-домен ${displaystyle F(s)={mathcal {L}}{f(t)}}$	Область конвергенции	Ссылка
единичный импульс	${displaystyle delta (t) }$	${displaystyle 1}$	все s	осмотр
задержанный импульс	${displaystyle delta (t- au ) }$	${displaystyle e^{- au s} }$		сдвиг во времени единичный импульс
единичный шаг	${displaystyle u(t) }$	${displaystyle {1 over s}}$	Re (s) > 0	интегрировать единичный импульс
отложенный единичный шаг	${displaystyle u(t- au ) }$	${displaystyle {frac {1}{s}}e^{- au s}}$	Re (s) > 0	сдвиг во времени единичный шаг
пандус	${displaystyle tcdot u(t) }$	${displaystyle {frac {1}{s^{2}}}}$	Re (s) > 0	интегрировать блок импульс дважды
пя сила (для целого п)	${displaystyle t^{n}cdot u(t)}$	${displaystyle {n! over s^{n+1}}}$	Re (s) > 0 (п > −1)	Интегрировать блок шаг п раз
qя сила (для сложных q)	${displaystyle t^{q}cdot u(t)}$	${displaystyle {Gamma (q+1) over s^{q+1}}}$	Re (s) > 0 Re (q) > −1	[29][30]
пй корень	${displaystyle {sqrt[{n}]{t}}cdot u(t)}$	${displaystyle {1 over s^{{frac {1}{n}}+1}}Gamma left({frac {1}{n}}+1ight)}$	Re (s) > 0	Набор q = 1/п над.
пмощность со сдвигом частоты	${displaystyle t^{n}e^{-alpha t}cdot u(t)}$	${displaystyle {frac {n!}{(s+alpha )^{n+1}}}}$	Re (s) > −α	Интегрировать единичный шаг, применить сдвиг частоты
отложенный пя сила со сдвигом частоты	${displaystyle (t- au )^{n}e^{-alpha (t- au )}cdot u(t- au )}$	${displaystyle {frac {n!cdot e^{- au s}}{(s+alpha )^{n+1}}}}$	Re (s) > −α	Интегрировать единичный шаг, применить сдвиг частоты, применить сдвиг во времени
экспоненциальный спад	${displaystyle e^{-alpha t}cdot u(t)}$	${displaystyle {1 over s+alpha }}$	Re (s) > −α	Сдвиг частоты единичный шаг
двусторонний экспоненциальный спад (только для двустороннего преобразования)	${displaystyle e^{-alpha |t|} }$	${displaystyle {2alpha over alpha ^{2}-s^{2}}}$	−α s) < α	Сдвиг частоты единичный шаг
экспоненциальный подход	${displaystyle (1-e^{-alpha t})cdot u(t) }$	${displaystyle {frac {alpha }{s(s+alpha )}}}$	Re (s) > 0	Шаг единицы минус экспоненциальный спад
синус	${displaystyle sin(omega t)cdot u(t) }$	${displaystyle {omega over s^{2}+omega ^{2}}}$	Re (s) > 0	Bracewell 1978, п. 227
косинус	${displaystyle cos(omega t)cdot u(t) }$	${displaystyle {s over s^{2}+omega ^{2}}}$	Re (s) > 0	Bracewell 1978, п. 227
гиперболический синус	${displaystyle sinh(alpha t)cdot u(t) }$	${displaystyle {alpha over s^{2}-alpha ^{2}}}$	Re (s) > |α|	Уильямс 1973, п. 88
гиперболический косинус	${displaystyle cosh(alpha t)cdot u(t) }$	${displaystyle {s over s^{2}-alpha ^{2}}}$	Re (s) > |α|	Уильямс 1973, п. 88
экспоненциально затухающий синусоидальная волна	${displaystyle e^{-alpha t}sin(omega t)cdot u(t) }$	${displaystyle {omega over (s+alpha )^{2}+omega ^{2}}}$	Re (s) > −α	Bracewell 1978, п. 227
экспоненциально затухающий косинусная волна	${displaystyle e^{-alpha t}cos(omega t)cdot u(t) }$	${displaystyle {s+alpha over (s+alpha )^{2}+omega ^{2}}}$	Re (s) > −α	Bracewell 1978, п. 227
натуральный логарифм	${displaystyle ln(t)cdot u(t)}$	${displaystyle -{1 over s},left[ln(s)+gamma ight]}$	Re (s) > 0	Уильямс 1973, п. 88
Функция Бесселя первого рода, порядка п	${displaystyle J_{n}(omega t)cdot u(t)}$	${displaystyle {frac {left({sqrt {s^{2}+omega ^{2}}}-sight)^{n}}{omega ^{n}{sqrt {s^{2}+omega ^{2}}}}}}$	Re (s) > 0 (п > −1)	Уильямс 1973, п. 89
Функция ошибки	${displaystyle operatorname {erf} (t)cdot u(t)}$	${displaystyle {frac {1}{s}}e^{(1/4)s^{2}}left(1-operatorname {erf} {frac {s}{2}}ight)}$	Re (s) > 0	Уильямс 1973, п. 89
Пояснительные примечания: ты(т) представляет Ступенчатая функция Хевисайда. δ представляет Дельта-функция Дирака. Γ (z) представляет гамма-функция. γ это Константа Эйлера – Маскерони. т, действительное число, обычно представляет время, хотя он может представлять любой независимое измерение. s это сложный параметр частотной области и Re (s) это его реальная часть. α, β, τ, и ω находятся действительные числа. п является целое число.

s-доменные эквивалентные схемы и импедансы

Преобразование Лапласа часто используется при анализе схем и простых преобразований в s-область элементов схемы может быть изготовлена. Элементы схемы можно трансформировать в сопротивление, очень похоже на фазор импедансы.

Вот краткое изложение эквивалентов:

Обратите внимание, что резистор точно такой же во временной области и s-домен. Источники ставятся при наличии начальных условий на элементах схемы. Например, если конденсатор имеет начальное напряжение на нем, или если через катушку индуктивности проходит начальный ток, источники, вставленные в s-домен для этого.

Эквиваленты для источников тока и напряжения просто выводятся из преобразований в таблице выше.

Примеры и приложения

Преобразование Лапласа часто используется в инженерное дело и физика; выход линейный инвариантный во времени Система может быть рассчитана путем свертки ее единичной импульсной характеристики с входным сигналом. Выполнение этого вычисления в пространстве Лапласа превращает свертку в умножение; последнее легче решить из-за его алгебраической формы. Для получения дополнительной информации см. теория управления. Преобразование Лапласа обратимо для большого класса функций. Учитывая простое математическое или функциональное описание входа или выхода для система, преобразование Лапласа предоставляет альтернативное функциональное описание, которое часто упрощает процесс анализа поведения системы или синтеза новой системы на основе набора спецификаций.^[31]

Преобразование Лапласа также можно использовать для решения дифференциальных уравнений и широко используется в машиностроение и электротехника. Преобразование Лапласа сводит линейное дифференциальное уравнение к алгебраическому уравнению, которое затем может быть решено с помощью формальных правил алгебры. Затем исходное дифференциальное уравнение может быть решено с помощью обратного преобразования Лапласа. Английский инженер-электрик Оливер Хевисайд первым предложил аналогичную схему, правда, без использования преобразования Лапласа; и результирующее операционное исчисление считается исчислением Хевисайда.

Вычисление несобственных интегралов

Позволять ${displaystyle {mathcal {L}}left{f(t)ight}=F(s)}$. Затем (см. Таблицу выше)

${displaystyle {mathcal {L}}left{{frac {f(t)}{t}}ight}=int _{0}^{infty }{frac {f(t)}{t}}e^{-st},dt=int _{s}^{infty }F(p),dp.}$

В пределе ${displaystyle sightarrow 0}$, получается

${displaystyle int _{0}^{infty }{frac {f(t)}{t}},dt=int _{0}^{infty }F(p),dp,}$

при условии, что замена лимитов может быть оправдана. Даже когда взаимообмен не может быть оправдан, расчет может быть многообещающим. Например, с а ≠ 0 ≠ б, формально

${displaystyle {egin{aligned}int _{0}^{infty }{frac {cos(at)-cos(bt)}{t}},dt&=int _{0}^{infty }left({frac {p}{p^{2}+a^{2}}}-{frac {p}{p^{2}+b^{2}}}ight),dp[6pt]&={Biggl [}{frac {1}{2}}left.ln {frac {p^{2}+a^{2}}{p^{2}+b^{2}}}ight|_{0}^{infty }{Biggl ]}={frac {1}{2}}ln {frac {b^{2}}{a^{2}}}=ln {Biggl |}{frac {b}{a}}{Biggl |}.end{aligned}}}$

Справедливость этого тождества может быть доказана другими способами. Это пример Интеграл Фруллани.

Другой пример Интеграл Дирихле.

Комплексное сопротивление конденсатора

В теории электрические схемы, ток в конденсатор пропорциональна емкости и скорости изменения электрического потенциала (в SI единицы). Символически это выражается дифференциальным уравнением

${displaystyle i=C{dv over dt},}$

куда C ёмкость (в фарады ) конденсатора, я = я(т) это электрический ток (в амперы ) через конденсатор как функцию времени, и v = v(т) это Напряжение (в вольт ) на выводах конденсатора, также как функция времени.

Применяя преобразование Лапласа этого уравнения, получаем

${displaystyle I(s)=C(sV(s)-V_{0}),}$

куда

${displaystyle {egin{aligned}I(s)&={mathcal {L}}{i(t)},V(s)&={mathcal {L}}{v(t)},end{aligned}}}$

и

${displaystyle V_{0}=v(t){Big |}_{t=0}.,}$

Решение для V(s) у нас есть

${displaystyle V(s)={I(s) over sC}+{V_{0} over s}.}$

Определение комплексного импеданса Z (в Ом ) - отношение комплексных напряжений V делится на комплексный ток я удерживая начальное состояние V₀ на нуле:

${displaystyle Z(s)=left.{V(s) over I(s)}ight|_{V_{0}=0}.}$

Используя это определение и предыдущее уравнение, мы находим:

${displaystyle Z(s)={frac {1}{sC}},}$

что является правильным выражением для комплексного импеданса конденсатора. Кроме того, преобразование Лапласа имеет большие приложения в теории управления.

Частичное расширение фракции

Рассмотрим линейную инвариантную во времени систему с функция передачи

${displaystyle H(s)={frac {1}{(s+alpha )(s+eta )}}.}$

В импульсивный ответ представляет собой просто обратное преобразование Лапласа этой передаточной функции:

${displaystyle h(t)={mathcal {L}}^{-1}{H(s)}.}$

Чтобы оценить это обратное преобразование, мы начнем с расширения ЧАС(s) используя метод частичного расширения фракций,

${displaystyle {frac {1}{(s+alpha )(s+eta )}}={P over s+alpha }+{R over s+eta }.}$

Неизвестные константы п и р являются остатки расположены на соответствующих полюсах передаточной функции. Каждый остаток представляет собой относительный вклад этого необычность к общей форме передаточной функции.

Посредством теорема о вычетах обратное преобразование Лапласа зависит только от полюсов и их вычетов. Чтобы найти остаток п, умножим обе части уравнения на s + α получить

${displaystyle {frac {1}{s+eta }}=P+{R(s+alpha ) over s+eta }.}$

Затем, позволив s = −α, вклад от р исчезает, и все, что остается,

${displaystyle P=left.{1 over s+eta }ight|_{s=-alpha }={1 over eta -alpha }.}$

Аналогично остаток р дан кем-то

${displaystyle R=left.{1 over s+alpha }ight|_{s=-eta }={1 over alpha -eta }.}$

Обратите внимание, что

${displaystyle R={-1 over eta -alpha }=-P}$

и поэтому замена р и п в развернутое выражение для ЧАС(s) дает

${displaystyle H(s)=left({frac {1}{eta -alpha }}ight)cdot left({1 over s+alpha }-{1 over s+eta }ight).}$

Наконец, используя свойство линейности и известное преобразование экспоненциального убывания (см. Элемент #3 в Таблица преобразований Лапласа, выше), мы можем взять обратное преобразование Лапласа ЧАС(s) чтобы получить

${displaystyle h(t)={mathcal {L}}^{-1}{H(s)}={frac {1}{eta -alpha }}left(e^{-alpha t}-e^{-eta t}ight),}$

что является импульсной характеристикой системы.

Свертка

Такого же результата можно добиться, используя свойство свертки как будто система представляет собой серию фильтров с передаточными функциями 1/(s + а) и 1/(s + б). То есть обратное

${displaystyle H(s)={frac {1}{(s+a)(s+b)}}={frac {1}{s+a}}cdot {frac {1}{s+b}}}$

является

${displaystyle {mathcal {L}}^{-1}!left{{frac {1}{s+a}}ight}*{mathcal {L}}^{-1}!left{{frac {1}{s+b}}ight}=e^{-at}*e^{-bt}=int _{0}^{t}e^{-ax}e^{-b(t-x)},dx={frac {e^{-at}-e^{-bt}}{b-a}}.}$

Фазовая задержка

Функция времени	Преобразование Лапласа
${displaystyle sin {(omega t+varphi )}}$	${displaystyle {frac {ssin(varphi )+omega cos(varphi )}{s^{2}+omega ^{2}}}}$
${displaystyle cos {(omega t+varphi )}}$	${displaystyle {frac {scos(varphi )-omega sin(varphi )}{s^{2}+omega ^{2}}}.}$

Начиная с преобразования Лапласа,

${displaystyle X(s)={frac {ssin(varphi )+omega cos(varphi )}{s^{2}+omega ^{2}}}}$

мы находим обратное, сначала переставляя члены дроби:

${displaystyle {egin{aligned}X(s)&={frac {ssin(varphi )}{s^{2}+omega ^{2}}}+{frac {omega cos(varphi )}{s^{2}+omega ^{2}}}&=sin(varphi )left({frac {s}{s^{2}+omega ^{2}}}ight)+cos(varphi )left({frac {omega }{s^{2}+omega ^{2}}}ight).end{aligned}}}$

Теперь мы можем использовать обратное преобразование Лапласа для наших членов:

${displaystyle {egin{aligned}x(t)&=sin(varphi ){mathcal {L}}^{-1}left{{frac {s}{s^{2}+omega ^{2}}}ight}+cos(varphi ){mathcal {L}}^{-1}left{{frac {omega }{s^{2}+omega ^{2}}}ight}&=sin(varphi )cos(omega t)+sin(omega t)cos(varphi ).end{aligned}}}$

Это просто синус суммы аргументов, дающих:

${displaystyle x(t)=sin(omega t+varphi ).}$

Мы можем применить аналогичную логику, чтобы найти, что

${displaystyle {mathcal {L}}^{-1}left{{frac {scos varphi -omega sin varphi }{s^{2}+omega ^{2}}}ight}=cos {(omega t+varphi )}.}$

Статистическая механика

В статистическая механика, преобразование Лапласа плотности состояний ${displaystyle g(E)dE}$ определяет функция распределения.^[32] То есть каноническая статистическая сумма ${displaystyle Z(eta )}$ дан кем-то

${displaystyle Z(eta )=int _{0}^{infty }e^{-eta E}g(E)dE}$

а обратное дается выражением

${displaystyle g(E)={frac {1}{2pi i}}int _{eta _{0}-iinfty }^{eta _{0}+iinfty }e^{eta E}Z(eta )deta }$

Галерея

• 

  Пример кривой e ^ t cos (10t), которая складывается вместе с аналогичными кривыми для формирования преобразования Лапласа.

• 

  Анимация, показывающая, как сложение кривых может приблизить функцию.

Смотрите также

• Математический портал

• Обработка аналогового сигнала
• Теорема Бернштейна о монотонных функциях
• Ипотека с непрерывным погашением
• Проблема моментов гамбургера
• Тауберова теорема Харди – Литтлвуда
• Преобразование Лапласа – Карсона
• Функция создания моментов
• Нелокальный оператор
• Формула обращения поста
• График потока сигналов

Примечания

1. «Преобразование Лапласа: первое введение». Математическое хранилище. Получено 2020-08-08.
2. «Дифференциальные уравнения - преобразования Лапласа». tutorial.math.lamar.edu. Получено 2020-08-08.
3. Вайсштейн, Эрик В. «Преобразование Лапласа». mathworld.wolfram.com. Получено 2020-08-08.
4. "Des Fonctions génératrices" [О производящих функциях], Теория аналитиков вероятностей [Аналитическая теория вероятностей] (на французском языке) (2-е изд.), Париж, 1814 г., глава I, раздел 2-20.
5. Джейнс, Э. Т. (Эдвин Т.) (2003). Теория вероятностей: логика науки. Бретторст, Дж. Ларри. Кембридж, Великобритания: Издательство Кембриджского университета. ISBN  0511065892. OCLC  57254076.
6. Абель, Нильс Х. (1820), "Sur les fonctions génératrices et leurs déterminantes", Uvres Complètes (На французском), II (опубликовано в 1839 г.), стр. 77–88. Издание 1881 г.
7. Лерх, Матиас (1903), "Sur un point de la théorie des fonctions génératrices d'Abel" [Доказательство формулы обращения], Acta Mathematica (На французском), 27: 339–351, Дои:10.1007 / BF02421315
8. Хевисайд, Оливер (Январь 2008 г.), «Решение определенных интегралов дифференциальным преобразованием», Электромагнитная теория, III, Лондон, раздел 526, ISBN  9781605206189
9. Бромвич, Томас Дж. (1916), «Нормальные координаты в динамических системах», Труды Лондонского математического общества, 15: 401–448, Дои:10.1112 / плмс / с2-15.1.401
10. Влиятельной книгой была: Гарднер, Мюррей Ф .; Барнс, Джон Л. (1942), Переходные процессы в линейных системах, изучаемых с помощью преобразования Лапласа, Нью-Йорк: Wiley
11. Doetsch, Густав (1937), Theorie und Anwendung der Laplacesche Transformation [Теория и применение преобразования Лапласа.] (на немецком языке), Берлин: Springer перевод 1943 г.
12. Эйлер 1744, Эйлер 1753, Эйлер 1769
13. Лагранж 1773
14. Граттан-Гиннесс 1997, п. 260
15. Граттан-Гиннесс 1997, п. 261
16. Граттан-Гиннесс 1997, стр. 261–262
17. Граттан-Гиннесс 1997, стр. 262–266
18. Валочный 1971, §XIII.1
19. Кумулятивная функция распределения - это интеграл от функции плотности вероятности.
20. Виддер 1941, Глава II, §1
21. Виддер 1941, Глава VI, §2
22. Korn & Korn 1967, стр. 226–227
23. Bracewell 2000, Таблица 14.1, стр. 385
24. Мэттак, Артур. «Откуда взялось преобразование Лапласа».
25. Валочный 1971, п. 432
26. Такач 1953, п. 93
27. Райли, К. Ф .; Hobson, M. P .; Бенс, С. Дж. (2010), Математические методы для физики и техники (3-е изд.), Cambridge University Press, стр. 455, г. ISBN  978-0-521-86153-3
28. Distefano, J. J .; Stubberud, A.R .; Уильямс, И. Дж. (1995), Системы обратной связи и управления, Schaum's outlines (2-е изд.), McGraw-Hill, p. 78, ISBN  978-0-07-017052-0
29. Lipschutz, S .; Spiegel, M. R .; Лю, Дж. (2009), Математический справочник формул и таблиц, Серия набросков Шаума (3-е изд.), МакГроу-Хилл, стр. 183, г. ISBN  978-0-07-154855-7 - предоставляет дело по-настоящему q.
30. http://mathworld.wolfram.com/LaplaceTransform.html - Wolfram Mathword предоставляет случай для сложных q
31. Korn & Korn 1967, §8.1
32. РК Патрия; Пол Бил (1996). Статистическая механика (2-е изд.). Баттерворт-Хайнеманн. п.56.

Рекомендации

Современное

• Брейсуэлл, Рональд Н. (1978), Преобразование Фурье и его приложения (2-е изд.), McGraw-Hill Kogakusha, ISBN  978-0-07-007013-4
• Брейсуэлл, Р. Н. (2000), Преобразование Фурье и его приложения (3-е изд.), Бостон: McGraw-Hill, ISBN  978-0-07-116043-8
• Феллер, Уильям (1971), Введение в теорию вероятностей и ее приложения. Vol. II., Второе издание, Нью-Йорк: Джон Уайли и сыновья, МИСТЕР  0270403
• Korn, G.A .; Корн, Т. М. (1967), Математический справочник для ученых и инженеров (2-е изд.), McGraw-Hill Companies, ISBN  978-0-07-035370-1
• Виддер, Дэвид Вернон (1941), Преобразование Лапласа, Princeton Mathematical Series, т. 6, Princeton University Press, МИСТЕР  0005923
• Уильямс, Дж. (1973), Преобразования Лапласа, Специалисты по решению проблем, Джордж Аллен и Анвин, ISBN  978-0-04-512021-5
• Такач, Дж. (1953), "Фурье-амплитудный мегатарозас операторызамитассал", Мадьяр Хирадастехника (на венгерском), IV (7–8): 93–96

Исторический

• Эйлер, Л. (1744), «De constructione aequationum» [Построение уравнений], Опера Омния, 1-я серия (на латыни), 22: 150–161
• Эйлер, Л. (1753), «Methodus aequationes Differentiales» [Метод решения дифференциальных уравнений], Опера Омния, 1-я серия (на латыни), 22: 181–213
• Эйлер, Л. (1992) [1769], «Институты интегрального исчисления, том 2» [Институты интегрального исчисления], Опера Омния, 1-я серия (на латыни), Базель: Birkhäuser, 12, ISBN  978-3764314743, Главы 3–5
• Эйлер, Леонард (1769), Институты интегрального исчисления [Институты интегрального исчисления] (на латыни), II, Париж: Петрополи, гл. 3–5, с. 57–153
• Граттан-Гиннесс, я (1997), "Интегральные решения Лапласа уравнений в частных производных", в Gillispie, C.C. (ed.), Пьер Симон Лаплас 1749–1827: жизнь в точной науке, Принстон: Издательство Принстонского университета, ISBN  978-0-691-01185-1
• Лагранж, Дж. Л. (1773), Mémoire sur l'utilité de la méthode, Uvres de Lagrange, 2, стр. 171–234

дальнейшее чтение

• Арендт, Вольфганг; Бэтти, Чарльз Дж.К .; Хибер, Матиас; Нойбрандер, Франк (2002), Векторное преобразование Лапласа и задачи Коши, Биркхойзер Базель, ISBN  978-3-7643-6549-3.
• Дэвис, Брайан (2002), Интегральные преобразования и их приложения (Третье изд.), Нью-Йорк: Springer, ISBN  978-0-387-95314-4
• Дикин, М. А. Б. (1981), "Развитие преобразования Лапласа", Архив истории точных наук, 25 (4): 343–390, Дои:10.1007 / BF01395660
• Дикин, М. А. Б. (1982), "Развитие преобразования Лапласа", Архив истории точных наук, 26 (4): 351–381, Дои:10.1007 / BF00418754
• Doetsch, Густав (1974), Введение в теорию и применение преобразования Лапласа, Спрингер, ISBN  978-0-387-06407-9
• Галидиас, Николаос (2018), Обобщение преобразований Лапласа и Фурье., Азиатский журнал математики и компьютерных исследований
• Мэтьюз, Джон; Уокер, Роберт Л. (1970), Математические методы физики (2-е изд.), Нью-Йорк: В. А. Бенджамин, ISBN  0-8053-7002-1
• Полянин, А.Д .; Манжиров, А. В. (1998), Справочник интегральных уравнений, Бока-Ратон: CRC Press, ISBN  978-0-8493-2876-3
• Шварц, Лоран (1952), "Преобразование распределений Лапласа", Comm. Sém. Математика. Univ. Лунд [Medd. Lunds Univ. Мат. Сем.] (На французском), 1952: 196–206, МИСТЕР  0052555
• Шварц, Лоран (2008) [1966], Математика для физических наук, Dover Books on Mathematics, New York: Dover Publications, стр. 215–241, ISBN  978-0-486-46662-0 - См. Главу VI. Преобразование Лапласа.
• Зиберт, Уильям МакК. (1986), Цепи, сигналы и системы, Кембридж, Массачусетс: MIT Press, ISBN  978-0-262-19229-3
• Виддер, Дэвид Вернон (1945), «Что такое преобразование Лапласа?», Американский математический ежемесячник, 52 (8): 419–425, Дои:10.2307/2305640, ISSN  0002-9890, JSTOR  2305640, МИСТЕР  0013447

внешняя ссылка

• «Преобразование Лапласа», Энциклопедия математики, EMS Press, 2001 [1994]
• Онлайн-вычисления преобразования или обратного преобразования, wims.unice.fr
• Таблицы интегральных преобразований в EqWorld: мир математических уравнений.
• Вайсштейн, Эрик В. «Преобразование Лапласа». MathWorld.
• Хорошие объяснения теорем о начальных и конечных значениях
• Преобразования Лапласа на MathPages
• Вычислительная система знаний позволяет легко вычислить преобразование Лапласа и его обратное преобразование.
• Калькулятор Лапласа легко вычислить преобразования Лапласа онлайн.
• Код для визуализации преобразований Лапласа и множество примеров видео.